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文档简介
第五、六章动态电路的瞬态分析
纯电阻电路的应用有其局限性。许多实际的电路往往还包含电容元件和电感元件,这两种元件的伏安关系都涉及对电流、电压的微分和积分,称为动态元件。含动态元件的电路称为动态电路。
这两章讨论一阶和二阶动态电路。
§5-1电容元件和电感元件
一、电容元件
1.电容元件及其库伏特性
极板绝缘介质一个电容器由被绝缘体(介质)隔开的两个金属极板组成。US+-+q-q实际电容器电容元件忽略其介质、漏电损耗一种能够储存电场能量的实际器件。+q-qi+
uC
-电路符号定义:一个二端元件,如果在任一时刻t,其电荷q(t)与其端电压uc(t)之间的关系(QVR)可以用uc
-q平面上的一条曲线(称为库伏特性曲线)来确定,则此二端元件称为电容元件。我们主要研究非时变线性电容元件。quC0+q-qi+
uC
-电路符号C其QVR为通过原点的一条直线C定义为该电容元件的电容单位:法(拉)F常用辅助单位:μF─10-6F;nF─10-9F;pF─10-12F2.电容元件的VAR
i+
uC
-CuC
、i取关联方向:可见:(1)
C为动态元件,u变化才有i;(2)u不变化,相当于DC时,
i=0C开路(隔直作用)(3)u不会跃变,i为有限值;
令:则:记忆元件i+
uC
-C初始电压(4)且充电且放电但且但反向充电且但反向放电总之,某个方向充电储存能量某个方向放电释放能量3.电场能量
i+
uC
-C内能量增加量C在△t
期间内外电路供给电容的能量为:若开始充电,即则t时刻电容的储能:∴某个时刻电场能量只与当时的电压值有关,而与电压建立过程无关。
(1)C──无源元件
(2)C──储能元件,不耗能,不会释放出比它所储存能量还多得多的能量。
实际电感线圈二、电感元件
1.电感元件及其韦安关系
线圈通电iL
→磁通
→形成磁场及磁场能量→电感器电感器电感元件忽略内电阻匝间电容φL
──(自感)磁通,单位:韦(伯),Wb;
──自感磁链;(N为线圈匝数)规定φL(ψL)与iL的参考方向之间满足右手螺旋关系。定义:一个二端元件,如果在任一时刻t,其电流iL同它磁链ψL之间的关系(韦安关系WAR)可以用iL
-ψL平面上的一条曲线(韦安特性曲线)来确定,则此二端元件称为电感元件。iL
+
u
-电路符号ψL我们主要研究非时变线性电感元件。iL
+
u
-电路符号ψLLiL0ψL其WAR为通过原点的一条直线。L称为该元件的自感或电感,为正实常数。单位:亨(利),H;常用辅助单位:mH
──10-3H;μH──10-6
H2.电感的伏安关系VAR+
u
-iL
ψLLeL
根据法拉第电磁感应定律与楞次定
律,iL与ψL成右螺旋关系且自感电
动势eL与iL取相同参考方向时,故(*)(*)+
u
-iL
ψLL可见:⑴L为动态元件,(iL
变化,才有u)
⑵电流不变,即DC时,u=0
L相当于短路
⑶iL跃变()时,∴只要u≠∞,iL
就不会跃变
(*)+
u
-iL
ψLL令:则:记忆元件初始电流3.磁场能量+
u
-iL
ψLLpL吸可正可负,pL吸为正——电感从外电路吸收能量;
pL吸为负——电感向外电路放出能量。
从t0到t期间供给电感的能量为:若,则∴电感在某一时刻的储能只与该时刻的电流值有关
可见:(1)L──无源元件
(2)L──储能元件,不耗能,不会释放出比它所储存能量还多得多的能量。
例:如图(a)电感元件,L=0.2H,通过的电流i的波形如图b所示,求电感元件中产生的自感电压u的波形,并计算在电流增大过程中电感元件从电源吸收的能量。+
u
-iL(a)i(mA)0t(ms)(b)解:u(V)0t(ms)(c)i(mA)0t(ms)(b)u(V)0t(ms)(c)在电流增大过程中电感元件从电源吸收的能量等于时的磁场能:u(V)0t(s)(a)例:若2H电感的电压波形如图(a)所示,试画出电流的波形。解:可分段计算i(t)……略
三、电感的串联
+
u
-iL1(a)…L2Lnab+u1-+u2-+un-+
u
-iL(b)ab+
u
-iL1(a)…L2Lnab+u1-+u2-+un-所以,串联等效电感为:任一电感上的电压为:——分压系数。四、电感的并联
+
u
-(a)abi……i1L1i2L2inLn+
u
-(b)abiL由电感的VAR及电路的KCL不难得出电感并联的等效电感为:即:电感并联电路等效电感的倒数=各并联电感倒数之和。——分流系数。五、电容的串联
+u1-+u2-+un-+
u
-iC1(a)…C2Cnabi+
u
-C(b)ab+u1-+u2-+un-+
u
-iC1(a)…C2Cnab任一电容上的电压为:——分压系数。六、电容的并联
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