热力学第三次课上课

一定量的单原子分子理想气体，从A态出发经等压过程膨胀到B态，又经绝热过程膨胀到C态，如图。解例求这全过程中气体所作的功，内能的增量以及吸收的热量。VpOABC等压过程理想气体的状态方程绝热过程热量内能温度为25℃，压强为1atm的1mol刚性双原子分子理想气体经等温过程体积膨胀至原来的3倍。(1)该过程中气体对外所作的功；(2)若气体经绝热过程体积膨胀至原来的3倍，气体对外所作的功。解例求VpO(1)由等温过程可得(2)根据绝热过程方程，有将热力学第一定律应用于绝热过程方程中，有二.多方过程满足这一关系的,且指数为常数的过程称为多方过程.(n

多方指数)可见:n

越大，曲线越陡根据多方过程方程，有VpO·多方过程方程·多方过程曲线怎样由多方过程方程导出前面我们学过的四个特殊过程?等温过程绝热过程等压过程等体过程·不同指数的多方过程,在P-V图上的曲线形状和位置也不同.·例如:知道多方过程的初态()和末态()的状态参数,就可以计算出多方指数.知道了多方指数的具体数值就可以在P-V图上画出曲线的位置.功内能增量热量摩尔热容多方过程中的功﹑内能﹑热量﹑摩尔热容的计算·多方过程曲线与四种常见基本过程曲线·当n=0时,当n=1时,当n=时,当n=时,尽管n可以在范围内取值,但实际情况大多在范围内.此时,热容量C<0如图，一容器被一可移动、无摩擦且绝热的活塞分割成Ⅰ,Ⅱ两部分。容器左端封闭且导热，其他部分绝热。开始时在Ⅰ,Ⅱ中各有温度为0℃，压强1.013×105Pa

的刚性双原子分子的理想气体。两部分的容积均为36升。现从容器左端缓慢地对Ⅰ中气体加热，使活塞缓慢地向右移动，直到Ⅱ中气体的体积变为18升为止。(1)

Ⅰ中气体末态的压强和温度。

解例求ⅠⅡ(1)

Ⅱ中气体经历的是绝热过程，则(2)

外界传给Ⅰ中气体的热量。刚性双原子分子又由理想状态方程得(2)Ⅰ中气体内能的增量为Ⅰ中气体对外作的功为根据热力学第一定律，Ⅰ中气体吸收的热量为§11.8循环过程一.

循环过程如果循环是准静态过程，在P–V图上就构成一闭合曲线如果物质系统的状态经历一系列的变化后，又回到了原状态，就称系统经历了一个循环过程。系统(工质)对外所作的净功1.循环VpOⅡⅠ··2.正循环、逆循环正循环(循环沿顺时针方向进行)逆循环(循环沿逆时针方向进行)（系统对外作功）ⅠⅡQ1Q2abVpO根据热力学第一定律，有（系统对外作负功）正循环也称为热机循环逆循环也称为致冷循环··ⅠⅡQ1Q2abVpO····二.循环效率在热机循环中，工质对外所作的功A与它吸收的热量Q1的比值，称为热机效率或循环效率 一个循环中工质从冷库中吸取的热量Q2与外界对工质作所的功A的比值，称为循环的致冷系数

1mol单原子分子理想气体的循环过程如图所示。(1)作出pV图(2)此循环效率解例求cab60021ac1600300b2T(K）V（10-3m3）OV（10-3m3）Op（10-3R）(2)ab是等温过程，有bc是等压过程，有(1)pV图ca是等体过程循环过程中系统吸热循环过程中系统放热此循环效率逆向斯特林致冷循环的热力学循环原理如图所示，该循环由四个过程组成，先把工质由初态A(V1，

T1)等温压缩到B(V2

，

T1)状态，再等体降温到C(V2，

T2)状态，然后经等温膨胀达到D(V1，

T2)状态，最后经等体升温回到初状态A，完成一个循环。该致冷循环的致冷系数解例求在过程CD中，工质从冷库吸取的热量为在过程中AB中，向外界放出的热量为ABCDVpO整个循环中外界对工质所作的功为循环的致冷系数为例求一定量的理想气体经历如图所示的循环过程，A→B和C→D是等压过程，B→C和D→A是绝热过程。已知：此循环的效率。ABCDVpO分析BC绝热过程AD绝热过程解BC绝热过程AD绝热过程

v摩尔的单原子分子理想气体，经历如图的热力学过程,例VpO··V02V0p02p0在该过程中