材料电学性能课件

1第四部分材料的电学性能1第四部分材料的电学性能2

材料的电学性能用处很多，我们一定要学会材料的导电机理、影响因素以及它们的测量方法并运用到实际生产中，让我们的生活更加丰富多彩。2材料的电学性能用处很多，我们一定要学会材料的导电机理、3本章讲授的内容1.导电性能2.热电性能3.半导体导电性的敏感效应4.介质极化与介电常数5.电介质的介质损耗6.绝缘材料3本章讲授的内容1.导电性能4第一节导电性能本节教学内容电阻与导电的基本概念导电机理△超导电性影响材料导电性的因素导电性的测量及应用4第一节导电性能本节教学内容电阻与导电的基本概念51.1电阻与导电的基本概念1.1.1电阻率1.1.2电导率电阻率和电导率都与材料的尺寸无关，而只决定于它们的性质，因此是物质的本征参数，可用来作为表征材料导电性的尺度。51.1电阻与导电的基本概念1.1.1电阻率1.1.261.1.3根据材料导电性能好坏，可把材料分为：导体半导体绝缘体:ρ＜10-2Ω•m:10-2Ω•m＜

ρ＜1010Ω•m:ρ＞1010Ω•m不同材料的导电能力相差很大，这是由它们的结构与导电本质所决定的。61.1.3根据材料导电性能好坏，可把材料分为：导体半导体7一、导电材料白川英树黑格麦克迪尔米德导电高分子材料7一、导电材料白川英树黑格麦克迪尔米德导电高分子材料8二、绝缘材料导热绝缘材料陶瓷系列插座电工绝缘胶带

8二、绝缘材料导热绝缘材料陶瓷系列插座电工绝缘胶带

9三、半导体材料CPU(CentralProcessingUnit)

9三、半导体材料CPU(CentralProcessin101.2导电机理△1.2.1金属及半导体的导电机理1.2.1.1经典电子理论

1900年特鲁德（P.Drude）首先提出用金属中自由电子的运动来解释金属导电性问题，以后洛伦兹进一步发展了特鲁德的概念，建立了金属的经典电子理论。洛仑兹101.2导电机理△1.2.1金属及半导体的导电机理1111.金属导电的经典电子理论的基本框架金属中的正离子按一定的方式排列为晶格；从原子中分离出来的外层电子成为自由电子；在电场作用下，大量自由电子的定向漂移形成电流。自由电子的性质与理想气体中的分子相似，形成自由电子气；在自由电子定向运动过程中，不断与正离子碰撞，形成电阻。111.金属导电的经典电子理论的基本框架金属中的正离子按一12++++++++++++++++++++++++++++++2.金属中的离子与自由电子示意图12++++++++++++++++++++++++++++133.金属中的自由电子在电场中的运动大量自由电子的统计平均，就是以平均定向漂移速度逆着电场线漂移。当金属中有电场时，每个自由电子都因受到电场力的作用而加速，即在无规则的热运动上叠加一个定向运动。自由电子在运动过程中频繁地与晶格碰撞，碰后电子向各个方向运动的几率相等。因此可认为每个电子在相邻两次碰撞间做初速为零匀加速直线运动。133.金属中的自由电子在电场中的运动大量自由电子的统计平144.从金属的电子理论导出欧姆定律的微分形式设导体内的恒定场强为，则电子的加速度为电子两次碰撞的时间间隔为t

，上次碰撞后的初速度为，则统计平均后，初速度的平均值为零，则平均时间间隔等于平均自由程除以平均速率144.从金属的电子理论导出欧姆定律的微分形式设导体内的恒定15则平均漂移速度电流密度为其中，电导率为：

从金属的经典电子理论导出了欧姆定律的微分形式，而且得到了电导率的表达式。

从电导率表达式知：电导率与自由电子的数量成正比，与电子的平均自由程成正比。15则平均漂移速度电流密度为其中，电导率为：从金属的经典电165.金属的经典电子理论的缺陷

按照气体动力学，电阻率应与热力学温度的平方根成正比，但实验结果电阻率与热力学温度成正比。

金属的经典电子理论的主要缺陷是把适用于宏观物体的牛顿定律应用到微观的电子运动中，并且承认能量的连续性。

根据此理论，自由电子数量越多导电性应当越好，事实却是二、三价金属的价电子虽比一价金属的多，但导电性反而比一价金属的差。

这一理论不能解释超导现象的产生。165.金属的经典电子理论的缺陷按照气体动力学，电阻率应171.2.1.2量子自由电子理论

物理学家普朗克发现，能量的传递不是连续的，而是以一个一个的能量单位传递的。这种最小能量单位被称作能量子（简称量子）。

在现代量子理论中，任何物质都有波动性和粒子性。而且位置和速度都不可能同时被准确的测量，只能用概率来描述。量子论认为：正离子形成的电场是均匀的；价电子具有不同的能级。

“量子理论”之父

1918年获诺贝尔奖。171.2.1.2量子自由电子理论物理学家普朗克18运动着的电子作为物质波，其频率和波长与电子的运动速度或动量之间有如下关系：一价金属中自由电子的动能：E=mv2/2为常数称为波数频率表征金属中自由电子可能具有的能量状态的参数18运动着的电子作为物质波，其频率和波长与电子的运动速度或动191.没加电场时E-K关系曲线曲线对称分布：沿正、反方向运动的电子数量相同，没有电流产生。从粒子的观点看，曲线表示自由电子的能量与速度（动量）之间的关系。从波动的观点看，曲线表示电子的能量和波数之间的关系。价电子具有不同的能量状态191.没加电场时E-K关系曲线曲线对称分布：沿正、反方向运202.电场对E-K关系曲线的影响外电场使向着其正向运动的电子能量降低，反向运动的电子能量升高。由于能量变化，使部分能量较高的电子转向电场正向运动的能级，从而使正反向运动的电子数不等，使金属导电。也就是说，不是所有的电子都参与导电，而是只有处于较高能级的电子参与导电。202.电场对E-K关系曲线的影响外电场使向着其正向运动的电213.量子自由电子理论电阻的产生实际金属内部还存在着缺陷和杂质，产生的静态点阵畸变和热振动引起的动态点阵畸变，对电子波造成散射而形成电阻。而对于一个纯的理想的完整晶体，0K时，电子波的传播不受阻碍，形成无阻传播，电阻为零，导致所谓的超导现象。离子在晶格点附近不断的热振动，偏离了晶格格点，这种偏离引起晶格对电子的散射，称为晶格散射。213.量子自由电子理论电阻的产生实际金属内部还存在着缺陷和224.量子自由电子理论导出的电导率224.量子自由电子理论导出的电导率23根据能量按自由度均分原理，晶格振动时的平均势能与绝对温度成正比，即有：容易想象温度越高，x2越大振幅愈大，振动愈激烈，因而对周期场扰动愈甚，电子愈容易被散射，故有：散射几率p与x2成正比，可得出：R∝ρ∝p∝x2∝T。即电阻R与绝对温度T成正比。这样就解决了经典电子理论长期得不到定量解释的困难。23根据能量按自由度均分原理，晶格振动时的平均势能与绝对温度245.量子自由电子理论的局限性此理论虽然较好地解释了金属导电的本质，但它假定金属中的离子所产生的势场是均匀的，与实际情况有一定的差距。245.量子自由电子理论的局限性此理论虽然较好地解释了金属251.2.1.3能带理论△单个原子的能级是分立的，当固体中N个原子紧密排列时，外层电子就不再仅受原来所属原子的作用，还要受到其他原子的作用,这使原来同一大小的能级彼此数值上就有小的差异。原子结合成晶体时，原子最外层的价电子受束缚最弱，它同时受到原来所属原子和其他原子的共同作用，已很难区分究竟属于哪个原子，实际上是被晶体中所有原子所共有，称为共有化。原子间距减小时，孤立原子的每个能级将演化成由密集能级组成的准连续能带。251.2.1.3能带理论△单个原子的能级是分立的，26金属晶格中原子很密集，能组成许多分子轨道，而且相邻的分子轨道间的能量差别很小。上述分子轨道所形成的能带，也可以看成是紧密堆积的金属原子的电子能级发生的重叠，这种能带是属于整个金属晶体的。每个能带可包括许多相近的能级，因而每个能带会包括相当大的能量范围。26金属晶格中原子很密集，能组成许多分子轨道，而且相邻的分子27同自由电子理论一样，也认为金属中的价电子是公有化和能量是量子化的，所不同的是，它认为金属中由离子所造成的势场不是均匀的，而是呈周期性变化的，能带理论就是研究金属中的价电子在周期势场作用下的能量分布问题的。

电子在周期势场中运动，随着位置的变化，它的能量也呈周期变化，即接近正离子时势能降低，离开时势能增高。这样价电子在金属中的运动就不能看成是完全自由的。27同自由电子理论一样，也认为金属中的价电子是公有化和能量是28由于周期场的影响，使得价电子在金属中以不同能量状态分布的能带发生分裂，也就是说，有些能态是电子不能取值的。2.能带结构和导电机理28由于周期场的影响，使得价电子在金属中以不同能量状态分布的29由右图可以看到：当-K1<K<K1时，曲线按抛物线规律连续变化；当K=K1时，只要波数稍微增大，能量便从A跳到B，存在能隙；同样，当K=K2时，也存在能隙。图10-3周期场中电子运动的

E-K曲线及能带由于周期场的影响，从而形成电子能够占据的能量区域称为允带；不允许电子占据的能量区域称为禁带。允带与禁带相互交替，形成了材料的能带结构。禁带宽窄取决于周期势场的变化幅度，变化越大，则禁带越宽。29由右图可以看到：图10-3周期场中电子运动的由于周期303.能带理论的术语满带：允带中所有的能级均被电子占据。

允带:允许电子能量存在的能量范围。

禁带：禁止电子能量存在的能量范围，即满带顶和导带底之间的能量间隔叫做禁带。

导带：由未充满电子的能级所形成的高能量能带,即具有空能级的允带。

导带中的电子是自由的，在外电场作用下参与导电。303.能带理论的术语满带：允带中所有的能级均被电子占据。31图10-44.导体、半导体与绝缘体的区别31图10-44.导体、半导体与绝缘体的区别32（1）导体让我们考虑一种具有图10-5所示能带结构的金属，这种能带结构可能相当于钠(Z=11)的能级。1s2s2p3s钠(1s22s22p63s1)晶体能带满带

半满带空带3p图10-5导体内的能带与1s、2s和2p原子能级对应的能带是完全填满了，但3s能带(每个能级只容纳最多两个电子)仅有一半被填充。在外界电场的作用下，价带内的最上面的电子在不违反不相容原理的情况下获得一些额外的少许能量而到能带内附近许多空的状态去，和无序的热激发明显不同的是受电场激发的电子在与电场相反的方向上获得动量，结果在晶体内产生一种集体运动，从而构成电流。32（1）导体让我们考虑一种具有图10-5所示能带结构的金属33实际上由于最高能带可能发生重叠，对大多数金属或导体而言最上层的能带相重叠是很普通的情形。因此，我们得出结论：具有如图10-5所示那样能带结构的物质应为良导体，换句话说，良导体(也称金属)是那些最高能带未被完全填满或者允带间没有禁带的固体。33实际上由于最高能带可能发生重叠，对大多数金属或导体而言最34现在考虑这样一种物质，该物质中的最高能带即价带是满的，而且不与下一个全空的能带重叠(见图10-6）。由于价带的所有状态都被占有，电子的能量被”冻结”，即电子不可能改变它们在能带中的状态而违背不相容原理。激发一个电子的唯一可能性是把它转移到空的导带中；但这可能需要几个电子伏特的能量，因此，一个外加的电场就无法使价带中的电子加速，因而不能产生净电流。所以这种物质称为绝缘体。1s2s2p3s价

带(满)导

带(空)3p绝缘体能带能

隙

较

大图10-6绝缘体（2）绝缘体34现在考虑这样一种物质，该物质中的最高能带即价带是满的，而35以上同样的能带图也适用于硅和锗，但是在原子的平衡间距下价带与导带之间的能隙要小得多(在硅中为1.1eV，在锗中为0.7eV)，于是要将价带中最上面的电子激发到导带内时就容易得多了。图10-7中示出这种情况。图10-7半导体内的能带（3）半导体35以上同样的能带图也适用于硅和锗，但是在原子的平衡间距下价36一、本征半导体1、本征半导体的结构特点GeSi（1）硅、锗原子的结构+4本征半导体：完全纯净的、结构完整的半导体晶体。36一、本征半导体1、本征半导体的结构特点GeSi（1）硅、37在硅和锗晶体中，原子按四角形系统组成晶体点阵，每个原子都处在正四面体的中心，而四个其它原子位于四面体的顶点，每个原子与其相邻的原子之间形成共价键，共用一对价电子。硅和锗的晶体结构（1）硅、锗原子的结构37在硅和锗晶体中，原子按四角形系统组成晶体点阵，每个原子都38共价键共用电子对+4+4+4+4+4表示除去价电子后的原子（2）硅、锗原子的共价键结构38共价键共+4+4+4+4+4表示除去价电子后的原子（2）39共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中，称为束缚电子，常温下束缚电子很难脱离共价键成为自由电子，因此本征半导体中的自由电子很少，所以本征半导体的导电能力很弱。形成共价键后，每个原子的最外层电子是八个，构成稳定结构。共价键有很强的结合力，使原子规则排列，形成晶体。+4+4+4+4（2）硅、锗原子的共价键结构39共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中，称为束缚电子，常40在绝对0度（T=0K）和没有外界激发时,价电子完全被共价键束缚着，本征半导体中没有可以运动的带电粒子（即载流子），它的导电能力为0，相当于绝缘体。在常温下，由于热激发，使一些价电子获得足够的能量而脱离共价键的束缚，成为自由电子，同时共价键上留下一个空位，称为空穴。（1）载流子、自由电子和空穴2、本征半导体的导电机理40在绝对0度（T=0K）和没在常温下，由于热激发，使一些价41+4+4+4+4自由电子空穴束缚电子可以认为空穴是一种带正电荷的粒子。空穴运动的实质是共有电子依次填补空位的运动。

（1）载流子、自由电子和空穴41+4+4+4+4自由电子空穴束缚电子可以认为空穴是一种带42电子和空穴在外电场的作用下都将作定向运动，这种作定向运动电子和空穴（载流子）参与导电，形成本征半导体中的电流。本征半导体中存在数量相等的两种载流子，即自由电子和空穴。（2）导电情况

+4+4+4+442电子和空穴在外电场的作用下都将作定向运动，这种作定向运动43当温度升高时，有更多的电子能够跳到下一个能带去。这有两个结果：在上面的导带中少数电子所起的作用和它们在金属中所起的作用相同；而价带中留下的空态即空穴起着类似的作用，不过它们好象是正的电子，因此，它们有来自导带中的激发电子和来自价带中的空穴的导电性；温度升高时，由于有更多的电子被激发到导带，所以电导率随温度而迅速增加。例如，在硅中，当温度从250K增加到450K时，激发电子的数目增加106倍。因此，半导体是这样一些绝缘体，它们的价带和导带之间的能隙约为1eV或更小，因而比较容易用加热方法把电子从价带中激发到导带中。43当温度升高时，有更多的电子能够跳到下一个能带去。这有两个44（3）本征半导体的能带结构在外电场作用下，价带中的电子可以逆电场方向运动到这些空位上来，而本身留下新的空位。空位顺电场方向运动，所以称此种导电为空穴导电。空穴好像一个带正电的电荷，因此空穴导电也是属于电子电导的一种形式。图10-8本征半导体的能带结构44（3）本征半导体的能带结构在外电场作用下，价带中的电子可45①电子和空穴总是成对出现的------本征激发。电子和空穴也可以复合而消失。②本征半导体在外电场的作用下，形成两种电流------空穴电流和电子电流，外电路的总电流等于两种电流的代数和。③电子--空穴对的数目对温度、光照十分敏感。④本征半导体的导电能力取决于载流子的浓度。（4）结论

温度越高，载流子的浓度越高——本征半导体的导电能力越强。温度是影响半导体性能的一个重要的外部因素，这是半导体的一大特点。45①电子和空穴总是成对出现的------本征激发。（4）结46二、杂质半导体实际上，晶体总是含有缺陷和杂质的，半导体的许多特性是由所含的杂质和缺陷决定的。在本征半导体中掺入某些微量的杂质，就会使半导体的导电性能发生显著变化。其原因是掺杂半导体的某种载流子浓度大大增加。P型半导体：空穴浓度大大增加的杂质半导体，也称为（空穴半导体）。N型半导体：自由电子浓度大大增加的杂质半导体，也称为（电子半导体）。在硅单晶中掺入十万分之一的硼原子，可使硅的导电能力增加一千倍。46二、杂质半导体实际上，晶体总是含有缺陷和杂质的，半导体的471、N型半导体磷原子的最外层有五个价电子，其中四个与相邻的半导体原子形成共价键，必定多出一个电子，这个电子几乎不受束缚，很容易被激发而成为自由电子，这样磷原子就成了不能移动的带正电的离子。每个磷原子给出一个电子，称为施主原子。+4+4+5+4多余电子磷原子在硅或锗晶体中掺入少量的五价元素磷（或锑），晶体点阵中的某些半导体原子被杂质取代.471、N型半导体磷原子的最外层有五个价电子，其中四个与相48（1）由施主原子提供的电子，浓度与施主原子相同。（2）本征半导体中成对产生的电子和空穴。因为掺杂浓度远大于本征半导体中载流子浓度，所以，自由电子浓度远大于空穴浓度。自由电子称为多数载流子（多子），空穴称为少数载流子（少子）。N型半导体中的载流子包括：++++++++++++++++++++++++N型半导体模型48（1）由施主原子提供的电子，浓度与施主原子相同。（2）本49如果我们把若干施主原子磷或砷原子加进硅或锗中，则每有一个杂质原子，就有一个额外电子。这些额外的电子(它们不能被容纳在原来结晶体的价带中)占有恰在导带下方的某些分立的能级（施主能级），离导带只差0.05ev,大约为硅的禁带宽度的5%，因此它比满带中的电子容易激发的多(图10-9a)。

图10-9半导体中的能带结构

(a)施主，或n型N型半导体的能带结构49如果我们把若干施主原子磷或砷原子加进硅或锗中，则每有一个50（1）在本征半导体中掺入三价元素的原子（受主杂质）而形成的半导体。（2）每一个三价元素的原子提供一个空穴作为载流子。+4+4+3+4空穴硼原子（3）P型半导体中空穴是多子，电子是少子。2、P型半导体（4）P型半导体的模型

－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－50（1）在本征半导体中掺入三价元素的原子（受主杂质）而形成51如果我们把若干受主杂质原子硼或铝加进硅或锗中，这两种原子都只贡献3个电子。在这种情况下，杂质引进空的分立能级（空穴能级或受主能级）。这些能级的位置很靠近价带顶，只差0.045ev，价带中的电子激发到空穴能级上比越过整个禁带（1.1ev）到导带容易得多(图10-9b)。价带(满)导带(空)能隙较小杂质能级++++

图10-9半导体中的能带结构

(b)受主，或p型P型半导体的能带结构51如果我们把若干受主杂质原子硼或铝加进硅或锗中，这两种原子52因此，容易把价带中一些具有较高能量的电子激发到杂质能级上。这个过程在价带中产生空态即空穴。如前面所述，这些电子起着正电子的作用。这种杂质原子叫做受主，这种半导体叫做p型半导体。为了使半导体的电导率产生大的变化，对于每一百万个半导体原子，大约有一个杂质原子就足够了。半导体在工业上广泛地用于制作整流器、调制器、探测器、光电管、晶体管和大规模集成电路等等。52因此，容易把价带中一些具有较高能量的电子激发到杂质能级上53（1）杂质半导体就整体来说还是呈电中性的。（2）杂质半导体中的少数载流子虽然浓度不高，但对温度、光照十分敏感。3.杂质半导体说明（3）杂质半导体中的少数载流子浓度比相同温度下的本征半导体中载流子浓度小得多。53（1）杂质半导体就整体来说还是呈电中性的。3.杂质半导体54＊PTC热敏陶瓷简介我院“863”项目：“高性能PTC热敏陶瓷的制备”研究的就是通过掺杂引入施主离子使得陶瓷具有半导体效应。PTC热敏陶瓷的主要特性是其在居里温度附近，阻值发生几个数量级（103-108）的突发性变化且热敏陶瓷的介电常数在居里温度附近发生相应的突变，即迅速增大，在居里点以上又迅速减小，恢复常态值。54＊PTC热敏陶瓷简介我院“863”项目：“高性能PTC热55只有晶粒充分半导化，晶界具有适当的绝缘性的BaTiO3陶瓷才具有显著的PTC效应。N型半导体BaTiO3的半导化通过添加微量的稀土元素，在其禁带间形成杂质能级，实现半导化：55只有晶粒充分半导化，晶界具有适当的绝缘性的BaTiO3陶561、漂移电流载流子在电场作用下有规则的运动-------漂移运动形成的电流-------漂移电流2、

扩散电流载流子由于浓度的不均匀而从浓度大的地方向浓度小的地方扩散所形成的电流。四、漂移电流与扩散电流

561、漂移电流四、漂移电流与扩散电流571.2.2无机非金属导电机理材料的导电性是由于物质内部存在的带电粒子的移动引起的。这些带电粒子可以是正、负离子，也可以是电子或空穴，统称为载流子。载流子在外加电场作用下沿电场方向运动，就形成电流。可见，材料导电性的好坏，与物质所含的载流子数目及其运动速度有关。

载流子是电子或电子空位的电导称为电子式电导。载流子是离子或离子空位的称为离子式电导。571.2.2无机非金属导电机理材料的导电性是由于物质内部58点阵节点位置上若缺少离子，就形成“空位”，离子空位容易接纳临近来的离子，而空位本身就移到邻近位置上，在电场作用下，空位做定向运动引起电流。实际上空位移动是离子“接力式”的运动，而不是某一离子连续不断的运动，电子空穴的导电情况也是类似。58点阵节点位置上若缺少离子，就形成“空位”，离子空位容易接591.2.2.1离子晶体的导电机理

离子电导的微观机构为载流子—离子的扩散。图10-10间隙离子的势垒间隙离子处于间隙位置时，受周围离子的作用，处于一定的平衡位置（称此为半稳定位置）。如果他要从一个间隙位置跃入相邻原子的间隙位置，需克服一个高度U0的势垒。完成一次跃迁，又处于新的平衡位置（间隙位置）上。这种扩散过程就构成了宏观的离子“迁移”。591.2.2.1离子晶体的导电机理离子电导的微观机构601.晶体的离子电导可分为两大类：（1）源于晶体点阵中基本离子的运动，称为离子固有电导或本征电导。这种离子自身随着热振动的加剧而离开晶格振点，形成热缺陷。热缺陷弗仑克尔缺陷肖特基缺陷能量大的离子离开平衡位置挤到晶格点的间隙中形成间隙原子，原来位置形成空位。正常格点上的原子获得能量离开平衡位置迁移到晶体表面，在晶体内正常格点上留下空位。601.晶体的离子电导可分为两大类：（1）源于晶体点阵中61热缺陷的浓度随温度的升高而增大，因此本征电导率与温度的关系为：As取决于可迁移的离子数，即离子从一个空位到另一个空位的距离以及有效的空位数目；Es与可迁移的离子从一个空位跳到另一个空位的难易程度有关，通常称为离子激活能。一般情况下本征离子电导率可以简化为：61热缺陷的浓度随温度的升高而增大，因此本征电导率与温度的关62（2）杂质电导此类电导是结合力较弱的离子运动造成的，这些离子主要是杂质离子，故称为杂质电导。置换杂质原子间隙杂质原子因杂质离子的存在，不仅增加电流载体数量，而且使点阵发生畸变，杂质离子离解活化能变小。62（2）杂质电导此类电导是结合力较弱的离子运动造成的，这些63低温下，离子晶体的电导主要由杂质载流子浓度决定。由杂质引起的电导率可用下式表示：63低温下，离子晶体的电导主要由杂质载流子浓度决定。由杂质引642.如果只有一种载流子，电导率可用单项式表示：写成对数形式为：以lnσ和1/T为坐标，可绘得一直线，从直线斜率B可求出活化能：642.如果只有一种载流子，电导率可用单项式表示：写成对数65对于碱卤晶体，电导率大多满足二项公式：式中第一项由本征缺陷决定，第二项由杂质决定。如果物质存在多种载流子，其总电导率可表示为：65对于碱卤晶体，电导率大多满足二项公式：式中第一项由本征缺66例题66例题6767681.2.2.2玻璃的导电机理在含有碱金属离子的玻璃中，基本上表现为离子电导。玻璃体的结构比晶体疏松，成网络结构，碱金属离子在二氧化硅网络中从一个间隙跳到另一个间隙，碱金属离子能够穿过大于其原子大小的距离而迁移，造成电流流动，与离子晶体中的间隙离子导电类似。681.2.2.2玻璃的导电机理在含有碱金属离子的玻璃中，69玻璃的组成对玻璃的电阻影响很大，影响方式也很复杂。硼钾锂玻璃电导率与锂、钾含量的关系双碱效应：当玻璃中碱金属离子总浓度较大时，碱金属离子总浓度相同的情况下，含两种碱金属离子的玻璃电导率要小。当两种碱金属浓度比例适当时，电导率可以降到很低。1.双碱效应69玻璃的组成对玻璃的电阻影响很大，影响方式也很复杂。硼钾锂70以K2O、Li2O为例说明双碱效应的原因：RK+>RLi+，在外电场的作用下，碱金属离子移动时，Li+离子留下的空位比K+留下的空位小，K+只能通过本身的空位；Li+进入大体积空位，产生应力，不稳定，只能进入同种离子空位较为稳定；大离子不能进入小空位，使通路堵塞，妨碍小离子的运动；相互干扰的结果使电导率大大下降。70以K2O、Li2O为例说明双碱效应的原因：71玻璃中SiO2被其它氧化物置换的效应2.压碱效应：含碱玻璃中加入二价金属氧化物，特别是重金属氧化物，使玻璃的电导率降低。相应的阳离子半径越大，这种效应越强。原因：二价离子与玻璃中氧离子结合比较牢固，能嵌入玻璃网络结构，堵塞迁移通道，使碱金属离子移动困难，电导率降低。71玻璃中SiO2被其它氧化物置换的效应2.压碱效应：含碱723.多晶多相材料的电导相组成：晶粒、晶界、玻璃相、气孔、相组成的导电性：玻璃相、微晶相（缺陷多）电导率较高。气孔电导率小，但是如果气孔形成通道，环境中的水份、杂质易进入，对电导有影响。723.多晶多相材料的电导相组成：731.3超导体1911年荷兰物理学家KamerlinghOnnes发现了汞冷却到4K（液氦温度）时具有零电阻。这种在一定的低温条件下材料突然失去电阻的现象称为超导电性。超导体是等电位的，超导体内没有电场（只有电流而没有电阻）。两个基本特征，三个性能指标731.3超导体1911年荷兰物理学家Kamerlingh741.3.1超导体的发展历程超导体的发展主要在提高临界温度，已知有28种元素的单质可呈现超导态，其中铌的临界温度最高（9.13K),后来人们发现许多合金可呈超导态，其中1977年发现的Nb3Ge,Tc高达23K，是其中最高Tc者。741.3.1超导体的发展历程超导体的发展主要在提高临界温751986年4月IBM公司瑞士苏黎世研究实验室的J.G.Bednorz和K.A.Mueller发现镧钡铜的复合氧化物在30K显示超导性，激起超导热。1987年2月，美国休斯顿大学的美籍华人朱经武研制成功YBa3Cu3O7,其转变温度在90K，进入了液氮温度区，1988年研制出了转变温度为125K的新型超导材料Tl2Ca2Ba2Cu3O10.甚至还有达到140K报道。751986年4月IBM公司瑞士苏黎世研究实验室的J.G.B761933年，Meissner发现超导态跟零电阻现象共存的超导体的全抗磁现象。若取一磁铁放在超导体上方，磁铁将神奇地悬浮其上方，这便是磁悬浮现象。761933年，Meissner发现超导态跟零电阻现象共存的771.3.2超导体的两个基本特征1.完全导电性2.完全抗磁性（迈斯纳效应）处于超导状态的金属，内部磁感应强度始终为零。原来处于正常态的样品变成超导体时，也会把原来的体内磁场完全排出去。771.3.2超导体的两个基本特征1.完全导电性处于超导状781.3.3超导体的3个指标超导材料有三个关键的临界值，即临界温度Tc、临界电流密度Jc和临界磁场Hc，这三个临界值越高，超导体的实用价值越大。1.临界转变温度Tc：超导体温度低于Tc时，便出现了完全导电和迈斯纳效应。超导体的临界温度越高越好，越有利于应用。781.3.3超导体的3个指标超导材料有三个关键的临界值，79

2.临界磁场Hc：当T＜Tc时，将超导体放入磁场，如果磁场强度高于临界磁场强度，则磁力线穿入超导体，超导体被破坏而成为正常态，Hc随温度降低而增加。超导体的这个关系是抛物线：

临界磁场就是能破坏超导态的最小磁场，它与超导材料的性质有关。792.临界磁场Hc：当T＜Tc时，将超导体放入磁场，803.临界电流密度Jc：如果输入电流所产生的磁场与外磁场之和超过Hc，则超导态被破坏，这时输入的电流为临界电流Ic，相应的电流密度称为临界电流密度Jc。803.临界电流密度Jc：如果输入电流所产生的磁场与外磁场之8181828283点阵畸变造成的残留电阻83点阵畸变造成的残留电阻84大多数金属在熔化成液态时，其电阻率会突然增大约1-2倍。这是由于原子长程排列被破坏，从而加强了对电子的散射所引起的。但如金属锑、铋、镓等固态时为层状结构，主要为共价键型晶体结构，在熔化时共价键被破坏，转为以金属键结合为主，导电电子数增加，故使电阻率下降。84大多数金属在熔化成液态时，其电阻率会突然增大约1-2倍。85由于冷塑性变形使晶体点阵畸变和晶体缺陷增加，特别是空位浓度的增加，造成点阵电场的不均匀性而加剧对电磁波散射，从而造成电阻率加大。拉应力使金属原子间距增大，点阵动畸变增大，电阻率上升。反之下降。85由于冷塑性变形使晶体点阵畸变和晶体缺陷增加，特别是空位浓86

再结晶退火可以消除形变时造成的点阵畸变和晶体缺陷，从而使电阻恢复到变形前的水平。

淬火可以保留高温时造成的点阵畸变和晶体缺陷，从而使金属电阻率升高。86再结晶退火可以消除形变时造成的点阵畸变87其中：ξ为百分之一溶质量比的附加电阻率。87其中：ξ为百分之一溶质量比的附加电阻率。88马基申定律指出，合金电阻有两部分组成：1.溶剂的电阻，它随着温度升高而增大；2.溶质引起的附加电阻，它与温度无关，只与溶质原子的浓度有关。88马基申定律指出，合金电阻有两部分组成：1.溶剂的电阻，它898990RXR1R2R4G90RXR1R2R4G919192929393949495959696979798第二节热电效应98第二节热电效应99991001001011011022.3.1对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流。由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级，当它从高能级向低能级运动时，便释放出多余的能量；相反，从低能级向高能级运动时，从外界吸收能量。能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出。

1022.3.1对帕尔帖效应的物理解释是：1032.3.2帕尔帖热的测量先从一个方向通入电流，测的热量QJ+Qp（放热）。然后再从另外一个方向通入电流，测的热量为QJ-Qp（吸热），二者只差就是2Qp，则可得出帕尔帖热。1032.3.2帕尔帖热的测量先从一个方向通入电流，测的热104对于P型半导体和N型半导体组成的电偶104对于P型半导体和N型半导体组成的电偶1051051061909年开始研究热点转换效率，目前热点材料已经广泛的应用于加热、制冷和发电等机制中。1061909年开始研究热点转换效率，目前热点材料已经广泛的107第三节、半导体导电的敏感效应

半导体的导电性受到环境的影响很大，产生了一些半导体敏感效应。热敏效应光敏效应压敏效应磁敏效应霍尔效应磁阻效应107第三节、半导体导电的敏感效应

半导体的导电性受到环境的108热敏变色油墨PTC热敏电阻热敏温度计温度补偿器108热敏变色油墨PTC热敏电阻热敏温度计温度补偿器109

红外光敏电阻器：主要有硫化铅、碲化铅、硒化铅。锑化铟等光敏电阻器，广泛用于导弹制导、天文探测、非接触测量、人体病变探测、红外光谱，红外通信等国防、科学研究和工农业生产中。

可见光光敏电阻器：包括硒、硫化镉、硒化镉、碲化镉、砷化镓、硅、锗、硫化锌光敏电阻器等。主要用于各种光电控制系统，如光电自动开关门户，航标灯、路灯和其他照明系统的自动亮灭，自动给水和自动停水装置，机械上的自动保护装置和“位置检测器”，极薄零件的厚度检测器，照相机自动曝光装置，光电计数器，烟雾报警器，光电跟踪系统等方面。根据光敏电阻的光谱特性，可分为三种光敏电阻器：

紫外光敏电阻器：对紫外线较灵敏，包括硫化镉、硒化镉光敏电阻器等，用于探测紫外线。

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红外光敏电阻器：主要有硫化铅、碲化铅、硒化铅。锑化铟110避雷器压敏电阻压敏效应压力敏感电压敏感110避雷器压敏电阻压敏效应压力敏感电压敏感111如果磁场方向与导体中电流方向垂直，则在与磁场和电流二者垂直的方向上出现横向电势差，这一现象称之为霍耳效应。霍耳效应磁阻效应+如果在电流垂直的方向施加磁场会使电流密度降低，电阻增大。111如果磁场方向与导体中电流方向垂霍耳效应磁阻效应+如果112霍尔传感器如果把霍尔元件集成的开关按预定位置有规律地布置在物体上，当装在运动物体上的永磁体经过它时，可以从测量电路上测得脉冲信号。根据脉冲信号列可以传感出该运动物体的位移。若测出单位时间内发出的脉冲数，则可以确定其运动速度。

电子眼112霍尔传感器如果把霍尔元件集成的开关按预定位置有规律地布113其他敏感效应气敏电阻；光磁效应；热磁效应；热电效应113其他敏感效应气敏电阻；光磁效应；热磁效应；热电效应114第四节、介质极化与介电性能介质在电场作用下产生感应电荷的现象，称为介质的极化。这种材料叫电介质。等量异号电荷相距一段距离，这个系统就称为电偶极子，电荷和位移的乘积称为这个系统的电偶极矩。10.4.1极化的概念114第四节、介质极化与介电性能介质在电场作用下产生感应电荷115非极性粒子正负电荷中心重合，在外电场的作用下形成电偶极子。极性粒子本身具有一定的电偶极矩，在外电场的作用下定向排列。电介质粒子分为极性和非极性两类115非极性粒子正负电荷中心重合，在外电场的作用下形成电偶极116真空－++++－－－E－++++－－－－++－－++－+－+－+－+－+－+－+－+－自由电荷+－偶极子束缚电荷(1)具有一系列偶极子和束缚电荷的极化现象10.4.1.1极化现象及其物理量116真空－++++－－－E－++++－－－－++－－+++117偶极子的产生有两种基本形式：第一种：弹性的、瞬间完成的、不消耗能量的极化。包括：电子位移极化、离子位移极化。

2极化机制第二种：该极化与热运动有关，其完成需要一定的时间,且是非弹性的，需要消耗一定的能量。

包括：松弛极化、取向极化、空间电荷极化117偶极子的产生有两种基本形式：2极化机制第二种：该极化118118119119120（3）松弛极化松弛质点：材料中存在着弱联系的电子、离子和偶极子。松弛极化：松弛质点由于热运动使之分布混乱，电场力使之按电场规律分布，在一定温度下发生极化松弛极化的特点：比位移极化移动较大距离，移动时需克服一定的势垒，极化建立时间长，需吸收一定的能量（10-2－10-9S

），是一种非可逆过程。120（3）松弛极化松弛质点：材料中存在着弱联系的电子、121电子松弛极化：材料中弱束缚电子在晶格热振动下，吸收一定能量由低级局部能级跃迁到较高能级处于激发态；处于激发态的电子连续地由一个阴离子结点移到另一个阴离子结点；电场使移动具有方向性；极化建立时间为10-2－10-9s。电场频率高于109Hz时，电子松弛极化就不存在。121电子松弛极化：122在玻璃态材料、结构松散的离子晶体或晶体中的杂质或缺陷区域，离子自身能量较高，易于活化迁移，称为弱联系离子，此迁移为不可逆过程。极化建立时间为10-2~10-5s。当频率在106Hz以上时离子松弛极化对电极化强度就无贡献。离子松弛极化率与温度成反比，故温度越高，热运动对质点的规则运动阻碍增