材料力学i第二章1

材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩1§2-1轴向拉伸和压缩的概念工程中有很多构件，例如屋架中的杆，是等直杆，作用于杆上的外力的合力的作用线与杆的轴线重合。在这种受力情况下，杆的主要变形形式是轴向伸长或缩短。屋架结构简图材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩2受轴向外力作用的等截面直杆——拉杆和压杆桁架的示意图（未考虑端部连接情况）材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩3§2-2内力·截面法·及轴力图Ⅰ.内力材料力学中所研究的内力——物体内各质点间原来相互作用的力由于物体受外力作用而改变的量。也就是由于外力作用于构件而产生的附加内力。根据可变形固体的连续性假设，内力在物体内连续分布。通常把物体内任一截面两侧相邻部分之间分布内力的合力和合力偶简称为该截面上的内力(实为分布内力系的合成)。4材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅱ.截面法·轴力及轴力图步骤：假想地截开指定截面；用内力代替另一部分对所取分离体的作用力；根据分离体的平衡求出内力值。FN=

F材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩5横截面m-m上的内力FN其作用线与杆的轴线重合(垂直于横截面并通过其形心)——这种力内就称为轴力。取横截面m-m的左边或右边为分离体均可.轴力的正负按所对应的纵向变形为伸长或缩短规定:当轴力背离截面产生伸长变形为正；反之，当轴力指向截面产生缩短变形为负。轴力背离截面FN=+F材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩6用截面法求内力的过程中，在截取分离体前，作用于物体上的外力(荷载)不能任意移动或用静力等效的相当力系替代。轴力指向截面FN=

-F材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩7轴力图(FN图)——显示横截面上轴力与横截面位置的关系的图形。即用平行于杆轴线的坐标表示横截面的位置,用垂直于轴线的坐标表示横截面上轴力的数值.F(f)(c)F材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩8例题

2-1试作图a所示杆的轴力图。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩9便，先求出约束力FR=10

kN。在AB段用1-1截面将杆截开，以左端杆为分离体（图c），由SFx=0得FN1=10

kN(拉力)10kN例题

2-1解:1.用截面法分别求各段杆的轴力。为求轴力方材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩10以图d为分离体，由SFx=0，得FN2=50

kN(拉力)40kN10kN例题

2-1材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩11同理，FN4=20

kN(拉力)(e)取截面3－3右边为分离体（图e），假设轴力为拉力。由SFx=0，得FN3=-5

kN

（压力）。25kN20kN例题

2-1材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩12由轴力图可见2.以横坐标表示横截面位置，纵坐标表示轴力的大小，由以上结果作轴力图如图所示。例题

2-1材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩13§2-3应力·拉(压)杆内的应力Ⅰ应力的概念受力杆件(物体)某一截面的M点附近微面积DA上分布内力的平均集度即平均应力，，其方向和大小一般而言，随所取DA的大小而不同。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩14该截面上M点处分布内力的集度为，(2-1)其方向一般既不与截面垂直，也不与截面相切，称为总应力。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩15总应力p法向分量切向分量正应力s切应力t某一截面上法向分布内力在某一点处的集度某一截面上切向分布内力在某一点处的集度应力量纲：ML-1T-2应力单位：Pa(1

Pa=1

N/m2，1

MPa=106

Pa)。16材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅱ拉(压)杆横截面上的应力与轴力相应的只可能是正应力s，与切应力无关；s在横截面上的变化规律横截面上各点处s相等时可组成通过横截面形心的法向分布内力的合力——轴力FN

；横截面上各点处s

不相等时，特定条件下也可组成轴力FN

。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩17为此：观察等直杆表面上相邻两条横向线在杆受拉

(压)后的相对位移：两横向线仍为直线，仍相互平行，且仍垂直于杆的轴线。设想横向线为杆的横截面与杆的表面的交线。平截面假设——原为平面的横截面在杆变形后仍为平面，对于拉(压)杆且仍相互平行，仍垂直于轴线。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩18推论：拉(压)杆受力后任意两个横截面之间纵向线段的伸长(缩短)变形是均匀的。根据对材料的均匀、连续假设进一步推知，拉(压)杆横截面上的内力均匀分布，亦即横截面上各点处的正应力s

都相等(即为常量)。等截面拉(压)杆横截面上正应力的计算公式。(2-2)19材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩注意：上述正应力计算公式来自于平截面假设；对于某些特定杆件,例如锲形变截面杆，受拉伸(压缩)时，平截面假设不成立，故原则上不宜用上式计算其横截面上的正应力。即使是等直杆，在外力作用点附近，横截面上的应力情况复杂，实际上也不能应用上述公式。圣维南(Saint-Venant)原理：“力作用于杆端方式的不同，只会使与杆端距离不大于杆的横向尺寸的范围内受到影响”。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩20试求图a所示正方形砖柱由于荷载引起的横截面上的最大工作应力。已知F

=50

kN。例题

2-2材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩211.作轴力图如图所示。分别求各段柱的工作应力。Ⅰ段柱横截面上的正应力(压应力)Ⅱ段柱横截面上的正应力(压应力)例题

2-3材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩22结果表明，最大工作应力为smax=s2=-1.1

MPa(压应力）例题

2-3材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩23例题

2-4试求薄壁圆环在内压力作用下径向截面上的拉应力。已知：d

=200

mm，d=5

mm，p

=2

MPa。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩24例题

2-4解:薄壁圆环(δ<<d

)在内压力作用下，径向截面

上的拉应力可认为沿壁厚均匀分布，故在求出径

向截面上的法向力FN后，用式s

=FN/(bδ)求拉应力。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩25用径向截面将薄壁圆环截开，取其上半部分为分离体，如图b所示。分布力的合力为由SFy=0，得径向截面上的拉应力为例题

2-4材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩26Ⅲ.拉(压)杆斜截面上的应力斜截面上的内力：变形假设：两平行的斜截面在杆受拉(压)而变形后仍相互平行。

两平行的斜截面之间的所有纵向线段伸长变形相同。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩27斜截面上的总应力：推论：斜截面上各点处轴向分布内力的集度相同，即斜截面上各点处的总应力pa

相等。式中，为拉(压)杆横截面上(a

=0)的正应力。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩28斜截面上的正应力(normal

stress)和切应力(shearingstress)：正应力和切应力的正负规定：材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩29§2-4拉(压)杆的变形·胡克定律拉(压)杆的纵向变形基本情况下(等直杆，两端受轴向力)：纵向总变形Dl

=l1-l

（反映绝对变形量）纵向线应变

（反映变形程度）材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩30沿杆长均匀分布的荷载集度为f图示一般情况下在不同截面处杆的横截面上的轴力不同，故不同截面的变形不同。x

截面处沿x方向的纵向平均线应变为轴力图微段的分离体材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩31一般情况下，杆沿x方向的总变形线应变的正负规定：伸长时为正，缩短时为负。x截面处沿x方向的纵向线应变为又如沿杆长均匀分布的荷载集度为f时轴力图微段的分离体(2-4)材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩32横向变形——与杆轴垂直方向的变形在基本情况下横向应变33材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩胡克定律(Hooke’s

law)工程中常用材料制成的拉(压)杆，当应力不超过材料的某一特征值(“比例极限”)时，实验证明存在以下比例关系:引进比例常数E，且注意到F

=FN，有(2-5)胡克定律(Hooke’s

law),适用于拉(压)式中：E

称为弹性模量(modulus

of

elasticity)，由实验测定，其量纲为ML-1T-2，单位为Pa；EA——杆的拉伸(压缩)刚度。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩34胡克定律的另一表达形式：低碳钢(Q235)：←单轴应力状态下的胡克定律(2-6)或:即应力与应变成正比.材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩35低碳钢(Q235)：n

=0.24~0.28。亦即横向变形因数(泊松比)(Poisson’s

ratio)单轴应力状态下，当应力不超过材料的比例

极限时，某一方向的线应变e

与和该方向垂直的

方向(横向)的线应变e"的绝对值之比为一常数，此比值称为横向变形因数或泊松比(Poisson’s

ratio)(2-7)材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩36例题

2-4求例题2-4中所示薄壁圆环的直径改变量Dd。已知E=210GPa，d=200mm，d=5mm，p=2MPa。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩37解:1.由例题2-4已求出圆环径向截面上的正应力为例题

2-4材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩382.因为p<<s，所以在计算变形时可忽略内压力的影响，则薄壁圆环沿圆环切向的线应变e（周向应变）与径向截面上的正应力s

的关系符合单轴应力状态下的胡克定律，即由(2-6)式例题

2-4材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩39圆环直径的改变量(增大)由上式得例题

2-43.圆环的周向应变e与圆环直径的相对改变量ed有如下关系：材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩40例题

2-5图示杆系中，荷载P

=100

kN。试求结点A的位移DA。已知：a

=30°，

l

=2

m，两杆直径均为d=25

mm，材料的弹性模量为E

=210

GPa。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩41求拉（压）杆系节点位移的关键在于确定变形后节点的位置。本例中，解除铰链A

的约束，设1，2杆的伸长量分别为Dl1和Dl2，分别以B和C为圆心，以l1+Dl1

和l2

+Dl2为半径画圆弧，圆弧的交点A"为变形后A点的精确位置。但在小变形时，

Dl1<<l1，Dl2<<l2，可近似用A1BDl两1Dl2(b)例题

2-5和A2C的垂线代替圆弧，得到交点A"作为变形后A点的位置。再根据位移图所示的几何关系求A的位移。可推出材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩42由胡克定律(2-5)式得其中解:1.分别求1，2两杆的轴力及伸长由结点A

的平衡方程得例题

2-5材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩43Dl1Dl2(b)例题

2-52.求A点的位移由图b可见位移量因为Dl1=Dl2，所以DAx=0y材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩44

在小变形情况下，确定杆系变形后的位置时，用杆端垂线代替圆弧线是本题的重点也是难点，一定要掌握。

杆系节点A的位移是因杆件变形所引起，但两

者虽有联系但又有区别。变形是指杆件几何尺

寸的改变，是个标量；位移是指结点位置的移

动，是个矢量，它除了与杆件的变形有关以外，还与各杆件所受约束有关。例题

2-5材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩45§2-5拉(压)杆内的应变能应变能(strain

energy)——弹性体受力而变形时所积蓄的能量。弹性变形时认为，积蓄在弹性体内的应变能Ve在数值上等于外力所作功W，Ve

=W。应变能的单位为J（1J=1N·m）。46材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩拉杆(压杆)在线弹性范围内的应变能或外力F所作功：杆内应变能：(2-9)材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩47亦可写作)应变能密度ve——单位体积内的应变能。(体积或

或应变能密度的单位为J/m3。(2-10)材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩48又如沿杆长均匀分布的荷载集度为f时轴力图微段的分离体其轴力为x函数由(2-9)式可列得:积分得:材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩49例题

2-6求如图所示杆系的应变能，并按弹性体的功能原理

(Vε=W

)求结点A的位移DA。已知：P

=100

kN，杆长l

=2

m，杆的直径d

=25

mm，

a

=30°，材料的弹性模量

E=210

GPa。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩50利用Vε=W

只能求P力的作用点沿P力方向的位移。本题中由对称性可知，A点的水平位移

DAx=0，只有竖直位移DAy

，即DA=DAy所以可用重力在位移过程中所作的功1/2

PDA

=Vε求DA

。例题

2-6材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩51例题

2-61.求结构的应变能由节点A的平衡方程求得FN1=FN2

=P/2cosa双杆结构的应变能为单杆结构的两倍即由(2-9)式可列得:材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩52例题

2-62.求结点A的位移由前面所求的结果可列得可见用应变能的方法求出的结果与例2-5用求变形量的方法所求的结果相同.作业：52页2-1材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩53§2-6材料在拉伸和压缩时的力学性能圆截面试样：l

=10d

或l

=5d(工作段长度称为标距)。矩形截面试样：

或

。Ⅰ.材料的拉伸和压缩试验拉伸试样材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩54压缩试样圆截面短柱(用于测试金属材料的力学性能)正方形截面短柱(用于测试非金属材料的力学性能)试验设备：万能试验机：强迫试样变形并测定试样的抗力。变形仪：将试样的微小变形放大后加以显示的仪器。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩55实验装置（万能试验机）材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩56拉伸试验录象57材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅱ.低碳钢试样的拉伸图及低碳钢的力学性能拉伸图纵坐标——试样的抗力F(通常称为荷载)横坐标——试样工作段的伸长量58材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩低碳钢试样在整个拉伸过程中的四个阶段：(1)阶段Ⅰ——弹性阶段变形完全是弹性的，且

Dl与F成线性关系，即此时材料的力学行为符合胡克定律。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩59(2)阶段Ⅱ——屈服阶段在此阶段伸长变形急剧增大，但抗力只在很小范围内波动。此阶段产生的变形是不可恢复的所谓塑性变形；在抛光的试样表面上可见大约与轴线成45°的滑移线(

，当α=±45°时ta

的绝对值最大)。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩60(3)阶段Ⅲ——强化阶段材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩61卸载及再加载规律若在强化阶段卸载，则卸载过程中F-Dl关系为直线。可见在强化阶段中，l=Dle+Dlp。卸载后立即再加载时，F-Dl关系起初基本上仍为直线

(cb)，直至当初卸载的荷载——冷作硬化现象。试样重新受拉时其断裂前所能产生的塑性变形则减小。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩62(4)阶段Ⅳ——局部变形阶段试样上出现局部收缩——颈缩，并导致断裂。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩63低碳钢的应力—应变曲线(s

-e曲线)为消除试件尺寸的影响，将低碳钢试样拉伸图中的纵坐标和横坐标换算为应力s

和应变e，即

，其中：A——试样横截面的原面积，l——试样工作段的原长。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩64低碳钢s-e曲线上的特征点：比例极限sp(proportional

limit弹性极限se(elastic

limit)屈服极限ss

(屈服的低限)

(yield

limit)强度极限sb(拉伸强度)

(ultimate

strength)Q235钢的主要强度指标：ss

=240

MPa，sb

=

390

MPa材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩65低碳钢拉伸试件图片低碳钢拉伸试件破坏断口图片材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩66低碳钢的塑性指标：伸长率

Q235钢：(通常d

>5%的材料称为塑性材料)断面收缩率：A1——断口处最小横截面面积。

Q235钢：y≈60%67材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩注意：低碳钢的ss，sb都还是以相应的抗力除以试样横截面的原面积所得，实际上此时试样直径已显著缩小，因而它们是名义应力。低碳钢的强度极限sb是试样拉伸时最大的名义应力，并非断裂时的应力。(3)超过屈服阶段后的应变还是以试样工作段的伸长量除以试样的原长而得，因而是名义应变(工程应变)。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩68(4)伸长率是把拉断后整个工作段的均匀塑性伸长变形和颈缩部分的局部塑性伸长变形都包括在内的一个平均塑性伸长率。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩69Ⅲ.其他金属材料在拉伸时的力学性能材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩70由s－e曲线可见：材料锰钢强铝退火球墨铸铁弹性阶段√√√屈服阶段×××强化阶段√√√局部变形阶段×√√伸长率材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩71sp0.2(规定非比例伸长应力，屈服强度)对于无屈服阶段的塑性材料,通常将对应于塑性应变

时相应的应力定义为:规定非比例伸长应力或屈服强度并以表示.材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩72铸铁拉伸破坏试验73割线弹性模量用于基本上无线弹性阶段的脆性材料脆性材料拉伸时的唯一强度指标：sb←基本上就是试样拉断时横截面上的真实应力。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩铸铁拉伸时的应力应变曲线74材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅳ.金属材料在压缩时的力学性能低碳钢拉、压时的ss基本相同。低碳钢压缩时s-e的曲线材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩75低碳钢材料轴向压缩时的试验现象76材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩与塑性材料不同脆性材料在压缩和拉伸时的力学性能有较大的区别.如图为灰口铸铁压缩时的s-e曲线铸铁压缩时的sb和d

均比拉伸时大得多,因而这种材料宜用作受压构件.不论拉伸和压缩时,其曲线中的直线部分都很短因此在较低应力下其力学行为也只近似符合胡克定律。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩77试样压缩时沿着与横截面大致成50°~55°的斜截面发生错动而破坏。材料按在常温(室温)、静荷载(徐加荷载)下由拉伸试验所得伸长率区分为塑性材料和脆性材料。即伸长率伸长率的为塑性材料

的为脆性材料材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩78铸铁压缩破坏铸铁压缩破坏断口材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩79Ⅴ几种非金属材料的力学性能(1)混凝土压缩时的力学性能使用标准立方体试块测定端面未润滑时端面润滑时的破坏形式 的破坏形式材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩80压缩强度sb及破坏形式与端面润滑情况有关。混凝土的弹性模量以s-e曲线上s

=0.4sb的点与

原点连线的斜率来确定，称为“割线弹性模量”。压缩强度远大于拉伸强度。混凝土的标号系根据其压缩强度标定，如C20混凝土是指经28天养护后立方体强度不低于

20

MPa的混凝土。81材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩(2)木材拉伸和压缩时的力学性能木材的力学性能具有方向性，为各向异性材料。如认为木材任何方面的力学性能均可由顺纹和横纹两个相互垂直方向的力学性能确定，则又可以认为木材是正交异性材料。松木在顺纹拉伸、压缩和横纹压缩时的s

-e曲线如图。木材的横纹拉伸强度很低

(图中未示)，工程中也避免木材横纹受拉。木材的顺纹拉伸强度受木节等缺陷的影响大。82材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩(3)玻璃钢（玻璃纤维与热固性树脂粘合而成的复合材料）纤维单向排列的玻璃钢沿纤维方向拉伸时的

s-e曲线如图中(c)，纤维增强复合材料所用的纤维尚有碳纤维、硼纤维等。材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩83§2-7强度条件·安全因数·许用应力Ⅰ.拉(压)杆的强度条件强度条件——保证拉(压)杆在使用寿命内不发生强度破坏的条件：(2-12)其中：smax——拉(压)杆的最大工作应力，[s]——材料拉伸(压缩)时的许用应力。84材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅱ材料的拉、压许用应力塑性材料：其中，ns——对应于屈服极限的安全因数脆性材料：许用拉应力其中，nb——对应于拉、压强度的安全因数材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩85常用材料的许用应力约值(适用于常温、静荷载和一般工作条件下的拉杆和压杆）170230160－200710.31017023034－540.440.66.4Q23516MnC20C30低碳钢低合金钢灰口铸铁混凝土混凝土红松（顺纹）牌号材料名称许用应力/MPa轴向拉伸 轴向压缩86材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅲ.关于安全因数的考虑考虑强度条件中一些量的变异。如极限应力(ss，sp0.2，sb，sbc)的变异，构件横截面尺寸的变异，荷载的变异，以及计算简图与实际结构的差异。考虑强度储备。计及使用寿命内可能遇到意外事故或其它不利情况，也计及构件的重要性及破坏的后果。安全因数的大致范围：静荷载(徐加荷载)下，87截面选择已知拉(压)杆材料及所受荷载，按强度条件求杆件横截面面积或尺寸。计算许可荷载已知拉(压)杆材料和横截面尺寸，按强度条件确定杆所能容许的最大轴力，进

而计算许可荷载。FN,max=A[s]，由FN,max计算相应

的荷载。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩Ⅳ强度计算的三种类型(1)强度校核已知拉(压)杆材料、横截面尺寸及所受荷载，检验能否满足强度条件对于等截面直杆即为(2-13)材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩88例题

2-9试选择如图(a)所示桁架的钢拉杆DI的直径d。已知：F

=16

kN，[s]=120

MPa。材料力学(Ⅰ)电子教案

轴向拉伸和压缩891.用m-m截面将桁架截开由图中(b)所示分离体的平衡方程SMA=0，即例题

2-9材料力学(Ⅰ)电子教案轴向拉伸和压缩90由于圆钢的最小直径为10

mm，故钢拉杆DI采用f10的圆钢。例题