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光学仪器玻璃对扩大光学玻璃光学常数的要求随着光学仪器使用范围的扩大及精度的提光学系统的远过率，反而降低了光学系统貭量．而非球面透镜又由于加王困难到目前为止还难于大§2．1—20C器对扩大光学玻璃学玻璃如K51／64F61／366等郎苏联牌号K-2或德国耶拿—萧特B—?F-4，因而这些玻璃的用量也比较大．对于较完善的光学仪器，则必需考虑到光学系统各类误差的校正问题．由单色光所形成的误差包括：轴向球面差、彗星差、象散、场曲及畸变等．如使用白光则还包括对不同波长轴上一点，产生所谓球差．此外，当入射光不是单色光时，由于不同波长光綫偏折不同，不同颜色的光綫聚焦于轴上不同位置而产生所谓色差，如图2．1-3所示．为了校正球差和色差最简洁的状况是承受二种具有不同折射率及色散的光学玻璃制成一组双胶合透镜np大的冕牌玻璃作为正透镜及f2v小的础石玻璃作为负透镜组成胶合p程时色差亦可得到校正．(A)(B)图2．1—3球差CA)与色差(B)P，——近轴光焦点：厂——远轴光焦点：尸扯——紫色光焦点：(1-52v，余色差(二级光谱)2．1-4b所示，虽然边缘带与近轴带的轴向象差已完全消退，但中间局部还有球差剩余(高级球差)．消退高级球差的方法之一是增大胶合面曲率牛径。为增加曲率半径必需使二玻璃u值之差要求pLaK-15(nJc＝62＝623与F-16＝159＝356)是这方面进展的一个例子．消退高级球差的另一途径是增加胶合面二方的折射率差，因此，高折射率的重婶及特重燧玻璃(苏联TO，CTsF，SSF等)和低折射率的氟冕玻璃(苏K及德国FK)也得到了进展．总之，为了进一步消退球差，要求更加扩大现有光学玻璃的光学常数范围．图2．1—4a二2．1—4h鬲辙球差I——校正前：)1——校正前：ⅡI——校正后一般消色差只是对红紫二色(c綫及F綫)而言，但此时其他各波长仍存在着色差(二级光谱)，如图1-4ali——／旦丝li＼8Ncrl＼8Nc／vX9式中8N真F及8NcrF和C，F之折射瘁差值，$Nx8Nc，一般称相对局部色散(KF分别表示冕稗与隧石玻璃)，二级光谱的局部色散而有不同的v值与占N真6Ncr值间成直綫关系，图2．1-5表示苏联商品光学玻璃相对局部色散玻璃与色散倒数间关系．因此，在某些光学系统的设计中不得不使用晶体(caFz及LiF等)，最近“://DONGSH.NET/“DONGSH.NET磷冕与氟磷玻璃(苏联中K，德国PsK，PsKs)以及特灯玻璃(苏联00，德国KzF，KzFs)L，j1：则其纰向色差将较原有色差小得多(图2．1-4aU)，大孔径镜头要求光綫通过透镜后具有较大的偏折角古，如图2．1-6所示．如将透镜边缘局部作为棱镜对待，

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