建筑声学1课件

第3篇建筑声学人们所处的各种空间环境，总是伴随着一定的声环境。在各种空间环境里，人们对需要听的声音，希望听得清楚、听得好；对于不需要听的声音，则希望尽可能的降低，以减少其干扰。因此，适宜的声环境是人们对空间环境功能要求的组成部分。建筑声学是研究控制室内外声环境的一门重要学科。本课程的目的在于使建筑设计人员懂得控制声环境的要求、内容和方法，并能有效地综合到城市规划和建筑设计中去。第3篇建筑声学人们所处的各种空间环境，总是伴随着一定的1第3篇建筑声学声音与人声音对人的审美感受的作用（利用声音与行为的互动关系来设计环境）

“雨打芭蕉”苏州拙政园的“留听阁”——“秋阴不散霜飞晚，留得枯荷听雨声”“听雨轩”——“听雨入秋竹，留僧覆旧棋”。“听雨寒更彻，开门落叶深”

绝对安静的影响；音乐疗法声音与人的行为方式音乐节奏与行为的关系噪声对人的影响听力丧失；损害身体和精神健康；噪声与社会生活；噪声对动物的影响；噪声的其他危害。

声音客观存在主观感受（生理及心理影响）第3篇建筑声学声音与人声音客观存在主观感受（生理及心理2建筑声学是研究控制室内外声环境的一门重要学科声环境设计:是专门研究如何为建筑使用者创造一个合适的声音环境1、音质设计主要是音乐厅、剧院、礼堂、报告厅、多功能厅、电影院等。设计得好:音质丰满、浑厚、有感染力、为演出和集会创造良好效果。设计得不好:嘈杂、声音或干瘪或浑浊，听不清、听不好、听不见。2、隔声隔振

主要是有安静要求的房间，如录音室、演播室、旅馆客房、居民住宅卧室等等。建筑声学是研究控制室内外声环境的一门重要学科声环境设计:是34、噪声的防止与治理

了解噪声的标准,规划建筑设计阶段如何避免噪声、出现噪声如何解决以及交通噪声治理等。3、材料的声学性能测试与研究

吸声材料：材料的吸声机理、如何测定材料的吸声系数、不同吸声材料的应用等等。

隔声材料：材料的隔声机理，如何提高材料的隔声性能，如何评定材料的隔声性能，材料隔振的机理，不同材料隔振效果等。5、其他

电声：随着电子工业日新月异的发展，电声系统在建筑中的应用越来越广泛，电声系统逐渐成为建筑中满足听闻功能要求的重要设备系统。

4、噪声的防止与治理

了解噪声的标准,规划建筑4第3.1章基本知识3.1.1基本概念周期：声源完成一次振动所经历的时间。符号：T，单位s频率：一秒钟内振动的次数。符号：f，单位：Hz。人耳可听范围：20~20000Hz,大于20000Hz为超声，低于20Hz为次声，250Hz以下的通常称为低频，250Hz至500Hz为中频，1kHz以上的称为高频。

其中，人耳感觉最重要的部分约在100Hz~4000Hz,相应的波长约3.4m~8.5cm

第3.1章基本知识5第3.1章基本知识波长：声波在传播途径上，两个相邻同相位质点间的距离。符号：λ，单位：m。声速：声波在弹性介质中传播的速度。符号：C,单位：m/s,介质的密度愈大，声音传播的速度愈快，在真空中的声速为0，在15ºC时，在空气中的速度C=340m/s.在0℃时，钢=5000m/s,水=1450m/s

C=λ.f或C=λ/T

(f=1/T)

第3.1章基本知识6纵波:质点振动方向与波的传递方向平行。（声波）横波:质点振动方向与波的传递方向垂直。（水波）波阵面：声波从声源发出，在同一介质中按一定方向传播，在某一时刻，波动所到达的各点的包迹面称为波阵面

平面波：波阵面平行于传播方向垂直的平面的波——面声源球面波：波阵面为同心球面的波—————————点声源柱面波：波阵面为同轴柱面的波—————————线声源

声线：声波的传播方向可用声线来表示。声线是假想的垂直于波阵面的直线，主要用于几何声学中对声传播的跟踪。纵波:质点振动方向与波的传递方向平行。（声波）声线：声波7声源的方向性

声波的传播是能量的传递，而非质点的转移。空气质点总是在其平衡点附近来回振动，而不传向远处。一般用声源的方向性来描述声源向空间各个方向辐射声波的能力，多用“极坐标图”来表示。

声源的方向性强弱一方面与声源本身有很大关系，另一方面，与声波的频率有关。频率越高方向性越强。声源的方向性8频带：人耳可听的频率范围相当（20Hz～20kHz），不可能处理某一单个的频率，只能将整个可听声音的频率范围划分成为许多频带，以便研究与声源频带有关的建筑材料和围蔽空间的声学特性。简单地说，频带是两个频率限值之间的连续频率，频带宽度是频率上限值与下限值之差。例如，假设任意选择的频带宽度为200Hz，第一个频带的下限频率为20Hz，上限频率为220Hz；后续的频带的下限频率和上限频率分别是220Hz和420Hz以及420Hz和620Hz，等等。频带：人耳可听的频率范围相当（20Hz～20kHz），不可能9在建筑声环境的研究中，借助音乐的概念把整个可听频率范围划分为许多倍频带。倍频带的上限频率是下限频率的2倍，例如从200Hz至400Hz是一个倍频带，其相邻的一个较高的倍频带是400Hz至800Hz。因为顺序的倍频带带宽都不相等，而是增加为2倍。例如从200Hz到400Hz的频带，带宽是200Hz；从400Hz到800Hz频带，带宽则为400Hz。因此，倍频带的中心频率须由上限频率与下限频率的几何平均值求得，就是上限频率与下限频率乘积的平方根。范围在200Hz至400Hz的频带，其中心频率是283Hz（可由算式求得）。

在建筑声环境的研究中，借助音乐的概念把整个可听频率范围划分为10将可听频率范围的声音分段测量，以中心频率作为本段的名称，分为：倍频程（倍频带）：f2/f1=2n,n=1，中心频率：125，250，500，1000，2000，，4000…Hz。1/3倍频程（1/3倍频带）：f2/f1=2n,n=1/3100,125,160;200,250,315;400,500,630;……中心频率是上限和下限的几何平均值f=f1f2f1=f2n求上限和下限频率：如中心频率为500Hz的下限频率为f1=356Hz;上限频率为f2=710Hz将可听频率范围的声音分段测量，以中心频率作为本段的名称，分为11例如，把中心频率为125Hz的倍频带分为3个1/3倍频带时，它们的中心频率分别是100Hz（由125Hz被1.26除）、125Hz及160Hz（由125Hz乘1.26）。例如，把中心频率为125Hz的倍频带分为3个1/3倍频带时，12将可听频率范围的声音分段测量，以中心频率作为本段的名称，分为：倍频程（倍频带）：f2/f1=2n,n=1，中心频率：125，250，500，1000，2000，，4000…Hz。1/3倍频程（1/3倍频带）：f2/f1=2n,n=1/33.1.2声能分析透射系数：τ=——，τ小为隔声材料反射系数：γ=——，γ小为吸声材料吸声系数：α=1-γ=1-——=————

吸声系数是指被吸收的声能（即没有被表面反射的部分）与入射声能之比。E0EγEαEτEτE0EγE0EγE0E0Eα+Eτ将可听频率范围的声音分段测量，以中心频率作为本段的名称，分为133.1.3声音的计量声功率是指声源在单位时间内向外辐射的声音能量，记作W，单位为瓦（W）或微瓦（µW）。在建筑声学中，对声源辐射的声功率，一般可看作是不随环境条件而改变的、属于声源本身的一种特性。所有声源的平均声功率都是很微小的。一个人在室内说话，自己感到比较合适时，其声功率大致是10～50µW，400万人同时大声讲话产生的功率只相当于一只40W灯泡的电功率，独唱或一件乐器辐射的声功率为几百至几千微瓦。充分而合理地利用人们讲话、演唱时发出的有限声功率，是室内声学研究的主要内容之一。3.1.3声音的计量143.1.3.1声功率、声强、声压、声能密度声功率：声源在单位时间内向外辐射的声能，符号：W，单位：瓦（W），微瓦（μW）声强：在单位时间内，垂直于声波传播方向的单位面积所通过的声能。符号：I，单位：（W/m2），

在自由声场，点声源的声强随距离的平方呈反比，遵循平方反比定律：

I=——(W/m2）

平面波声强不变。I=——(W/m2）

线声源的柱面波声强：

I=——(W/m2）W4πr2

W2πr1mWSSW4πr2W2πr1mWSS15声压：某瞬时，介质中的压强相对于无声波时压强的改变量。符号：p,单位：N/m2,Pa（帕），μb（微巴）。1N/m2=1Pa=10μb在自由声场,声压与声强的关系:

I=——(W/m2)式中:

p——有效声压，N/m2；

ρ0——空气密度，kg/m3,一般取1.225kg/m3；

c——空气中的声速，340m/s;

ρ0c——介质的特性阻抗，20°C时为415N•S/m3。

声压和声强有密切的关系，在自由声场中，测得声压和已知测点到声源的距离，就可计算出该测点之声强和声源的声功率

p2

ρ0c

声压：某瞬时，介质中的压强相对于无声波时压强的改变量。符号：16声能密度声强为I的平面波，在单位面积上每秒传播的距离为C，则在这一空间中声能密度为：

D=─（W·s/m3)

I

C声能密度IC17问题提出两个同样的声源放在一起，感觉是否响一倍?问题提出183.1.3.2分贝、声功率级、声强级、声压级、声音的叠加对于频率为1000HZ的声音，听阈范围下限10-12W/m2声强上下相差一万亿倍上限1W/m2

下限2×10-5N/m2声压上下相差一百万倍上限20

N/m2

因此直接用声强、声压来度量声音的强弱是很不方便，而且人耳对声音大小的感觉并不与声强、声压成正比，即人耳对声音变化的反应不是线性的，而是近似地与它们对数值成正比。

如果以10倍为一级，即对比值为10,X为级数：

——=10xX=log10——=lg—（BL贝尔）=10lg—（dB分贝）II0II0I0II0I3.1.3.2分贝、声功率级、声强级、声压级、声音的叠19

声压级：一个声音的声压与基准声压之比的常用对数乘以20。Ｌp=20lg—

(dB)

（

在0~120分贝之间）式中

p０——参考声压（基准声压），p０＝２

１０－５Ｎ／m2，使人耳感到疼痛的上限声压为２０Ｎ／m2当P=２０Ｎ／m2时Ｌp=20lg———

=120（dB）

从式中可知，声压每增加一倍，声压级就增加６dB,声压增加10倍声压级增加２０dB。

声强级：一个声音的声强与基准声强之比的常用对数乘以10。ＬI=10lg—

(dB)（

在0~120分贝之间）式中I0——参考声强（基准声强），I0＝１０－１２W/m2，使人耳感到疼痛的上限声压为１0W/m2。

20p0p２

１０－５II0声压级：一个声音的声压与基准声压之比的常用对数乘以20。20

声功率级：一个声音的声功率与基准声功率之比的常用对数乘以10。

ＬW=10lg—

(dB)（

在0~120分贝之间）式中Ｗ０——参考声功率（基准声功率），Ｗ０＝１０－１２W

作业：证明两个数值不相等的声压级叠加（Ｌp1>Lp2):

叠加后的声压级Lp=Lp1+10lg(1+10)(dB)声音的叠加：

声音的叠加不能将分贝值直接相加减，应将声压或声强相加减后再求声压级、声强级。声压级的叠加：

Lp=20lg——————=20lg——=Lp1+10lgn(当P1=P2=P3=••·）二个相同声源声压叠加后（n=2），总声压级比一个声压级增加３dB，

W

W0

LP1－Lp2

10

P12+P22+P32+•••

P0

P0

nP12WW0LP1－Lp210P12+P22+21如果声压级改变1dB，人们很难察觉这种变化，因此，对于声压级总是以整数表示。人耳能判断的声压最小变化是3dB，对于5dB的变化则有明显的感觉。在分贝标度中，声压每加1倍，声压级就增加6dB；声压每乘10，声压级就增加20dB；声压级每增加10dB，人耳主观听闻的响度大致增加1倍。人们长时间暴露在高于80dB的噪声级下，有可能导致暂时的或永久的听力损失。如果声压级改变1dB，人们很难察觉这种变化，因此，对于声压级22声压级相加的简单实用方法包括两个步骤：首先，算出拟相加的两个声压级差；其次，依下表决定拟加到较高一个声压级上的数值.例1．2在人行道测得2辆汽车声音的声压级分别是77dB和80dB，它们的总声压级是多少？解：两个声音的声压级差为80－77＝3dB，由表1－1可知需加在较高一个声压级上的量为2dB，所以总声压级为80＋2＝82dB。声压级相加的简单实用方法包括两个步骤：首先，算出拟相加的两个23例:一个工业车间现有的噪声级为87dB，拟在车间新增加5台设备，每台设备噪声的声压级各为80dB。求安装新设备后车间噪声的总声压级。解：依前式可以算得新增5台设备的总声压级为80＋10lg5=87dB。依表1－1可知安装新设备后车间噪声的总声压级为90dB。由前述可知，3dB的增加是人耳能判断的变化。例:一个工业车间现有的噪声级为87dB，拟在车间新增加5台设24以上诸例说明：由许多声音组成的总声压级，并不与所组成的声源数量多少成比例，随着声压级的相加，各个声源在总的声压级增量中所起的作用逐渐减小；如果两个声音的声压级相等，总声压级比单个的声压级增加3dB,当声压级差大于10dB,总声压级就不在增加.以上诸例说明：由许多声音组成的总声压级，并不与所组成的声源数25声强级叠加：LI=10lg—————=10lg(—+—+—+•••)

3.1.4声音在户外的传播（一）点声源随距离的衰减

在自由声场中，声功率为W的点声源，在与声源距离为r处的声压级Lp和距离r的关系式：

Lp=LI=10lg

—

=10lg

———=10lg

——•—

Lp=Lw–20lgr–11（dB）点声源在地面时：Lp=Lw–20lgr–8（dB）

从上式可以看出，观测点与声源的距离增加一倍，声压级降低6dB，I1+I2+I3+•••I0I0I1I2I3I0I0WII04πr2

１０－１２

W

１０－１２

14πr2

声强级叠加：I1+I2+I3+•••I0I026（二）线声源随距离的衰减

线声源，如公路上的车辆，声波以圆柱状向外传播，当线声源单位长度的声功率为W，在与声源距离为r处的声强为

WI=——2πr声压级为：

Lp=Lw–10lgr–8（dB）

因此，观测点与声源的距离每增加一倍，声压级降低3dB。（三）面声源随距离的衰减如果观测点与声源的距离比较近，声能没有衰减，在距声源较远的观测点有3~6dB的衰减。（二）线声源随距离的衰减273.1.5声音的三要素

音调的高度————由频率决定音量的大小————由声压级或声强级决定音色的好坏————由频谱决定频谱表示某声音的频率组成及各频率音量的大小关系。

频率

声压级

3.1.5声音的三要素频率声压级28惠更斯（Huygens）原理

克里斯蒂安·惠更斯(ChristiaanHuygens，1629年04月14日—1695年07月08日)荷兰物理学家、天文学家、数学家，他是介于伽利略与牛顿之间一位重要的物理学先驱，是历史上最著名的物理学家之一，他对力学的发展和光学的研究都有杰出的贡献，在数学和天文学方面也有卓越的成就，是近代自然科学的一位重要开拓者。他建立向心力定律，提出动量守恒原理，并改进了计时器。3.1.6声波的反射、折射、绕射、扩散、吸收和透射、干涉惠更斯（Huygens）原理

克里斯蒂29

原理的依据：

★

波动在介质中是逐点传播的★

各质点作与波源完全相同的振动说明②.知某一时刻波前，可用几何方法决定下一时刻波前；①.该原理对非均匀媒质也成立，只是波前的形状和传播方向可能发生变化。(1)行进中的波面上任意一点都可看作是新的子波源；(2)所有子波源各自向外发出许多子波；(3)各个子波所形成的包络面，就是原波面在一定时间内所传播到的新波面。惠更斯原理：原理的依据：★波动在介质中是逐点传播的★各质点作303.1.6声波的反射、折射、绕射、扩散、吸收和透射、干涉（一）声反射

声波在传播过程中，遇到介质密度变化时会发生反射。对于平面，反射声波呈球状分布，曲率中心就是声源的“像”。凹面使声波聚集，凸面使声波发散。

（二）声折射

声波在传播过程中，遇到介质密度变化时还会发生折射。声波在空气中传播时，白天由于近地面的气温较高，声速较大，声速随地面高度的增加而减少导致传播方向向上弯曲；夜晚相反。SS´

•

•

θi

θr

θτ

θ

θSinθiSinθτ

=

C1

C23.1.6声波的反射、折射、绕射、扩散、吸收和透射、干涉31（三）声绕射声音在传播的过程中，如果遇到比波长大的障壁或构件时，在其背后会出现声影，声音绕过壁边缘进入声影的现象叫声绕射。同样尺寸的反射板对低频声的绕射作用较大，反射作用较少。

解释

波达到狭缝处，缝上各点都可看作子波源，作出子波包络，得到新的波前。在缝的边缘处，波的传播方向发生改变。当狭缝缩小，与波长相近时，绕射效果显著。声衍射现象是声波动特征之一。（三）声绕射声音在传播的过程中，如果遇到比波长大的障壁或构件32（四）声扩散反射

声波在传播过程中，如果遇到表面有凸凹变化的反射面，就会被分解成许多小的比较弱的反射声波，这种现象称为扩散反射。

扩散反射类似于光由粗糙的粉刷墙面或磨砂玻璃表面的反射。导致声波扩散反射的表面必须很不规则，其不规则的尺度应与声波波长相当。

（四）声扩散反射33（五）声吸收

吸声系数是指被吸收的声能（即没有被表面反射的部分）与入射声能之比。

材料的吸声量：材料表面的面积（平方米）乘以材料的吸声系数。单位为平方米（m2）（六）声透射

材料的透声能力以透射系数τ表示，材料的透声能力愈强（τ值大），材料的隔声能力愈差。工程中用隔声量表示建筑构件的隔声性能。（五）声吸收34隔声量:R=10lg——=10lg——=10lgE0–10lgEτ隔声量：墙或构件的一侧入射声能与另一侧透射声能相差的分贝值。

1

τE0Eτ隔声量:1τE0Eτ35（七）波的干涉波的干涉现象：频率相同的两列波叠加，使某些区域的振动加强，某些区域的振动减弱，而且振动加强的区域和振动减弱的区域相互隔开，这种现象叫做波的干涉现象。（七）波的干涉波的干涉现象：频率相同的两列波叠加，使某些区域361.波的独立作用原理——几列波在传播时，无论是否相遇，都将保持各自原有特性（频率、波长、振幅、振动方向）不变，互不干扰地各自独立传播。2.波的叠加原理——在相遇区域内任一点的振动,为各列波单独存在时在该点所引起的振动位移的矢量和。(一)波的叠加原理1.波的独立作用原理——几列波在传播时，无论是否相遇，都将保37

1、干涉现象——两列波相遇区域内振动在空间上出现稳定的周期性的强弱分布的现象。1)频率相同；2)振动方向相同；3)同相或相位差恒定。

满足上述三条件的波称为相干波，其波源称为相干波源。2、相干波条件(二)波的干涉现象1、干涉现象——两列波相遇区域内振动在空间上出1)频率相38驻波的现象1、一列波在向前传播的途中遇到障碍物或两种介质的分界面时，会发生反射，如果反射波和原来向前传播的波相互叠加。（1）波节：弦线上有些始终静止不动的点叫做波节。（2）波腹：在波节和波节之间的那段弦线上，各质点以相同的频率，相同的步调振动，但振幅不同，振幅最大的那些点叫波腹。（3）驻波：波形虽然随时间而改变，但是不向任何方向移动，这种现象叫做驻波。2.驻波的产生：两列沿相反方向传播的振幅相同，频率相同的波叠加时，形成驻波。

3.驻波是一种特殊的干涉现象。4、驻波是个重要的概念，室内声学中将利用它讨论房间声共振问题。驻波的现象393.1.7.2混响和混响时间计算混响:是指声源停止发声后，在声场中还存在着来自各个界面的迟到的反射声形成的声音的“残留”现象。这种残留现象的长短以混响时间来表示。混响是在声源停止发声后，声音由于多次反射或散射而延续的现象；或者声源停止发声后，由于多次反射或散射而延续的声音。两个相继到达的声音时差超过50ms时（相当于直达声与反射声之间的声程差大于17m），人耳能分辩出来自不同方向的两个独立的声音，这时有可能出现回声。

3.1.7.2混响和混响时间计算40室内声音的增长、稳态和衰减

室内声音的增长、稳态和衰减413.1.7.2混响时间

混响：声源停止发声后，声音由于房间界面的多次反射或散射而逐渐衰减的现象。声音的增长、稳态、衰减

声压级

时间（s）

衰减

稳态

增长60dB混响时间（s）混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声音衰减60dB所经历的时间叫混响时间，符号：T60，单位：s。3.1.7.2混响时间声压级时间（s）衰减稳态增42（一）

赛宾（Sabine）混响时间计算公式

T60=————

(s)(α

<0.2)

式中V——房间容积，m3；

A——室内总吸声量，A=S•α

；

m2

S——室内总表面积，m2；

α——室内平均吸声系数。

α1S1+α2S2+···+αnSn

α=———————————S1+S2+···+Sn

式中α

1，α

2

···αn

——不同材料的吸声系数；S1，S2

···Sn——室内不同材料的表面积，m2。

赛宾（Sabine）混响时间计算公式只适用于室内平均吸声系数较小（α

<0.2）的房间的混响时间计算，否则计算误差较大。

A0.161V

A0.161V43第一座按照赛宾的原理进行设计的建筑物是1900年10月15日落成的波士顿音乐厅。此音乐厅被证明是一项巨大的成功。

塞宾公式是建立在室内声场扩散的基础上，该式的运用有一定限制。例如一个尺寸为6×5×4m（高）的房间，如果各个表面对入射的声能完吸收（即A=∑sα

=0），是一个“沉寂”的房间（即消声室）。把上述数据代入塞宾公式，得到混响时间为0.13s而不是0值。建筑声学1课件44为了有一定程度的扩散，房间在声学上必须是“活跃”的，即其表面要有相当的反射率。如果房间表面的平均吸声系数达到0.2或稍少一点,一般认为这种房间是“活跃”的。换句话说，塞宾公式限用于平均吸声系数α≤0.2的房间。如果房间表面都是很好的反射面（即α=0），正如所预计的，依塞宾式计算的混响时间是无限长。为了有一定程度的扩散，房间在声学上必须是“活跃”的，即其表面45一般的讲演厅、会堂等可以认为是“活跃”的或接近于“活跃”的房间，运用塞宾公式计算有效的。对于不“活跃”的房间或吸声材料分布很不均匀的房间以及相对“沉寂”的房间的混响计算，可用作了某些修正的下述伊林(Eyring)公式

：式中:S1、S2、S3、….Sn——室内界面不同材料的表面（m2）；

α1、α２、α３…αn——不同材料的吸声系数。

一般的讲演厅、会堂等可以认为是“活跃”的或接近于“活跃”的房46（二）

伊林－努特生（Eyring-Knudsen）混响时间计算公式（用于工程计算）

0.161VT60=———————————(s)

–S•ln（1–α）+4mV式中V——房间容积，m3；

A——室内总吸声量，A=S•α；

m2

S——室内总表面积，m2；

α——室内平均吸声系数。式中4m——空气吸收系数：空气中的水蒸汽、灰尘的分子对波长较小，一般指1000Hz以上的高频声音的吸收作用。（二）伊林－努特生（Eyring-Knudsen）混响47

室内平均吸声系数α

的求法S2S1

α=—————————————坐席占地面积S(S–S1)α+N1×α1+N2×α2S1——坐席占地面积N1——满坐席位数N2——空坐席位数S——室内总表面积α1——一个满坐席位的吸声量α2——一个空坐席位的吸声量α

——除坐席占地外的室内其他表面的平均吸声系数室内平均吸声系数α的求法S2S1坐席占地面积S48对于在声场中的人（如观众）和物（如座椅）、或空间吸声体，其面积很难确定，表征它们的吸声特性，有时不用吸声系数，而直接用单个人或物的吸声量。当房间中有若干个人或物时，他（它）们的吸声量是用数量乘个体吸声量，然后再把结构纳入房间总的吸声量中。对于在声场中的人（如观众）和物（如座椅）、或空间吸声体，其面49混向时间T60;或记为RT（ReverberationTime），是第一个也是最重要的音质评价物理指标。混响时间与音质的丰满度和清晰度有关。一般而言，混响时间长则丰满度增加，而清晰度下降。这是因为混响时间长，对于聆听演奏而言，则音的起奏和自然衰变都可能淹没在混响声中而显得模糊不清。对于语言声也有类似的情况。过长的混响时间，使语言听闻模糊不清。但是若混响时间过短，则表明厅堂各界面的反射声过弱，声吸收过大，就会影响音质的丰满度。

混向时间T60;或记为RT（ReverberationTi50一般而言，对于以语言听闻为主的厅堂，如教室、演讲厅、话剧院等，不希望混响时间过长，以1s左右为宜；而对于以听音乐为主的厅堂，如音乐厅等，则希望混响时间较长些。对于语言听闻与音乐并重的厅堂，如歌剧院，多功能厅的混响时间，可取折衷值，为1.3—1.5s。总之，必须针对具体厅堂的主要用途选择最佳混响时间，以达到丰满度和清晰度适当平衡。

一般而言，对于以语言听闻为主的厅堂，如教室、演讲厅、话剧院等51混响时间计算的不确定性室内条件与原公式假设条件（一、声场是均匀的；二、声场是完全扩散的）并不完全一致。

1）室内吸声分布不均匀；

2）室内形状，高宽比例过大，造成声