微波技术1章阻抗匹配.ppt

1、1.8 传输线的阻抗匹配,一、阻抗匹配概念,1、信号源与传输线的匹配,共轭匹配（即功率匹配）,阻抗匹配使微波电路或系统无反射、以行波或尽量接近行波状态的技术措施。 阻抗匹配网络是设计微波电路和系统时采用最多的电路单元。 在微波领域中，阻抗匹配是一个非常重要的概念。,其作用体现在下列几方面： 提高传输效率，保证功率容量 保持传输线工作的稳定性 减少微波测量系统的系统误差 保证元器件设计的质量指标,阻抗匹配一般包含两方面：一个是信号源与传输线间的匹配， 另一个是负载与传输线间的匹配,指在传输线的任一截面上，输入阻抗Zin与源阻抗Zg互成共轭值：ZinZg* 在满足以上共轭匹配条件后，信号源输出功率

2、最大 如果在某个参考面满足共轭匹配条件，则在其他参考面也能满足共轭匹配条件,阻抗匹配概念,2、负载与传输线的匹配,信号源的阻抗匹配,电源内阻抗Zg与传输线的特性阻抗Zc匹配，即Zg=Zc时，电源输出的能量 在电源输出平面就不会产生反射，而全部送入传输线。如果传输线终端负载 也匹配的话，则电源输出的全部能量被负载所吸收。如果负载不匹配，则有 反射波回来，但不在电源输出平面产生新的反射，这样的电源称为匹配电源。,如果电源和负载与传输线特性阻抗均不匹配，线上将会产生多次来回反射。 为了避免这种情况发生，而又保证信号源匹配或接近匹配，通常在信号源后 面加装一个隔离器或吸收似的衰减器。隔离器为单向器件，

3、它吸收反射波， 消除或减弱负载不匹配对电源的影响。,当传输线的特性阻抗与负载阻抗相等时，即ZcZg，传输线与负载实现了匹配。 此时线上载行波，参量0，1，1，这时负载吸收全部入射波功率。当 传输线与匹配信号源及匹配负载相连时，有 ZcZgZl ，因此一定有ZinZg*， 负载能从信号源中吸收最大功率。,通常在共轭匹配时，线上有驻波，即存在反射，这说明无反射的功率传输状态 并不一定代表负载吸收最大功率的状态。反之负载吸收最大功率时，也并不一定 是线上无反射的行波状态。,在通常情况下，信号源输出与传输线之间在设计时已考虑了匹配条件，如前已 述及的加装单向器件等实现匹配，因此在实用中主要考虑的是解决

4、负载阻抗的问 题。以下所介绍的就是实现负载阻抗的方法。,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,二、阻抗匹配器,1、/ 4 阻抗匹配器,解决负载阻抗匹配的问题，主要就是要消除因负载阻抗引起的反射波。通常需 要在传输线与负载之间加入一匹配网络，使其产生一个新的反射波，与负载阻抗 引起反射波幅度相等、相位相反，两者相互抵消。匹配网络全部由电抗元件构成。,通常的匹配器有/ 4阻抗匹配器和支节匹配器，支节匹配器又有单支节，双支 节及三支节三种常用。下面分述其原理。,/ 4阻抗匹配器是匹配器中较简单而又实用的一种，它利用了传输线理论中阻 抗的 / 4变换特性。,若负载阻抗为纯电阻负载Rl，与传输线特性阻抗Zc不匹

5、配，这时可在与主线之 间接入一段长度为/ 4特性阻抗为Zc的传输线段,使得输入参考面AA位置的输入 阻抗与主传输线的特性阻抗相等，即ZAA=Zc，这样来实现匹配。,由阻抗的 / 4变换特性知道，只要接入线段的特性阻抗Zc满足下列条件即可：,此时AA输入面阻抗 即实现了匹配。,传输线的阻抗匹配,若负载阻抗不是纯电阻负载，也可以用/ 4阻抗匹配器来匹配，因为在传输线 驻波波腹和波节处的输入阻抗是实数，分别为Zc和kZc。在这些位置插入/ 4 阻抗匹配器同样可以实现匹配。,若在驻波波腹位置（右图中LN参考面）插入/ 4阻抗匹配器，因为波腹处输入阻抗为Zc所以要求匹配器的特性阻抗Zc为,若在驻波波节位

6、置（右图中LM参考面）插入/ 4阻抗匹配器，因为波腹处输入阻抗为kZc。所以要求匹配器的特性阻抗Zc为,此时AA面输入阻抗,即实现了匹配。,此时AA面输入阻抗ZAA=Zc，也能实现匹配,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,Single Stub Matching,2、单支节匹配器,单支节匹配器又叫短截线匹配器。它是在主传输线上并联一个分支线（终端 短路线或开路线），使在匹配器所在处向负载看过去的输入导纳正好等于特性 导纳，从而实现了负载阻抗匹配。,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,单支节匹配示例,例：传输线特性阻抗为50，负载阻抗75j100 （），用单支节匹配，求支节 位置L和长度l。,解：首先，对负

7、载阻抗归一化，得1.5+j2 ，在圆图上找到其对应点A。与A相应的归一化负载导纳值为B点，读数为 0.24-j0.32, 从B点出发，沿等|圆顺时针旋转到输入电导为1的等电导圆，等|圆与等电导圆相交于ST两点，它们的具体导纳读数为1j1.63, 求得支节接入的位置分别为LS=0.23 , LT=0.371 ., 分别在LS及LT并联支节进行匹配。若在LS并联支节，支节提供的电纳应为j1.63, 这时可求得短路支节的长度lS为0.087 ; 若在LT并联支节，支节提供的电纳应为j1.63, 这时可求得短路支节的长度lT为0.413 ;,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,3、双支节匹配器,求短路支节长

8、度lS 及lT示意于右图。在圆图上找到0j1.63的等电纳线，读出从短路点顺时针分别转到0-j1.63 ,0j1.63 所经历的电长度值即可 .087 .413,实际应用中，单支节匹配器需要调整支节在 传输线上的位置，很不方便，而且在主线上滑 动调节也容易引起接触不良等弊病，因此改用 双支节匹配器进行匹配.,双支节匹配器是由固定在主线上的两个彼此相隔一定距离而自身长度可以调节的短路支节构成。距离一般取 /8, /4, 3/8。下面取/4讨论其匹配原理,也可用开路支节来实现，此时应从开路点出发，得到取值分别为0.337 , 0.163 ,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,Double Stub Ma

9、tching,与单支节不同，不调节L 仅调节L1、L2,下面用倒推的方法来讨论双支节匹配过程：,假设AA截面上不包含支节l2的归一化输入导纳YAA 落在G1的等电导圆上，为1jBA, 然后再让支节l2 提供+jBA的电纳，就能在AA截面上实现匹配。即能达 到匹配的条件是 AA截面上不包含l2的YAA1jBA,若AA截面上不包含l2的YAA1jBA,即落在G1 的等电导圆上，此时BB面的输入导纳应为多少？答 案是BB面的输入导纳应落在图中所示的辅助圆上。,一般情况下，若不包含支节l1，BB面上的导纳值 不会落在辅助圆上。由此知道，支节l1作用是将BB 面的导纳移至辅助圆上，只要BB面导纳对应点所

10、在 的等电导圆与辅助圆相交，即可实现,若BB面导纳对应点所在的等电导圆与等辅助圆没有交 点，则匹配不可能实现，这就是双支节匹配器所出现的“匹 配死区”问题。如右图中的阴影区。,理由是AA面与BB面相距/4，任一落在G1的等 电导圆上的点逆时针旋转1800都会落在辅助圆上。,也可以说，若要在AA面能够匹配，BB面的导纳 值一定得落在辅助圆上,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,例： 已知一无耗传输线的特性阻抗Zc=75, Zl=150 +j105,采用双支节匹配，两支节间距为/4,接入位置离负载的距离 L= 0.176 . 求 l1, l2.,解： 首先使阻抗归一化, 得到2j1.4 ,立刻可在圆 图

11、上找到相应的点C，相应的负载导纳点为D，其读 数为.335-j.235,对应的电长度读数为0.459., 从D点出发，沿等|圆顺时针旋转0.176 到电长度标尺读数为0.135处的点E，该点导纳值为 .65+j.9.此值为不接支节l1时BB面的归一化输入导纳。, BB面与AA面距离为/4，对应在圆图中， 由F点沿等|圆顺时针旋转1800交G1等电导圆 于H点，读得该点的归一化导纳值为1-j.73, 调节支节l2使之产生的电纳为j0.73, 从而实现 系统匹配。这时用阻抗圆图可求得l2的长度为0.351,接入支节l1使点E沿着等电导圆移动交辅助圆于 F点，读得导纳值为.65+j.475. 于是可

12、求得支节l1 应提供的导纳值为0.475-0.9-0.425. 用圆图立 刻可求得其长度为0.186,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,4、三支节匹配器,双支节匹配器存在着“匹配死区”，不能保证在 任何负载都能匹配.,三支节匹配器可以解决这个问题。其匹配原理 与双支节类似，三个支节的间距一般取 /4,其匹配过程如下：,先将支节l3的长度调至/4 ，使它对主线不起作 用。l1,l2组成双支节匹配器进行匹配；若不能匹配，说明BB面在圆图上的点落入匹配死区。,此时将支节l1的长度调至/4 ，使它对主线不起 作用。由l2,l3组成的双支节匹配器肯定可以实现匹 配，因为经过/4， AA面在圆图上的点不会落入

13、 匹配死区。,传输线的阻抗匹配,阻抗匹配器,1.9 传输线的损耗,前面所讨论的基于理想导体和介质组成的传输线的结果在损耗很小时是一种很好 的近似。在有的情况下，当传输线损耗不能忽略时，就必须研究损耗问题。,在有耗传输线上的波的电压电流沿线分布是,V(z)=V+(z) + V-(z)=A1ez + A2e-z,I(z)=I+(z) + I-(z)=(A1ez - A2e-z)/Zc,传输线任一截面的输入阻抗为,Zin(z)=V(z) / I(z)=Zc (1 + Le -2z )/(1 - Le-2z ),对于有耗线, L依然满足下式,L=(ZL Zc) /(ZL+Zc),传输线任一截面的反射系

14、数为,(z)= Le-2z Le-2ze-j2z,以上各式中, 特性阻抗,为复数。反射系数的模值沿线不再是常,数，而是随远离负载而指数减小，在圆图上就是从负载向源移动时，它沿着螺旋线 移动，最后中止于圆图的中心。,先看看有损耗时导致的传输线上各参量的变换情况：,传输线的损耗主要来源于导体损耗和充填介质的损耗，下面讨论这两种损耗的计算。,一、导体损耗,通常导体的电导率1为有限值，沿z方向的高频电流在导体上产生沿z方向的电压 降，电场出现了沿z方向的纵向分量，严格的说，此刻传输线上将不再是TEM波。但 一般传输线的导体都为良导体，损耗很小，这种场型变化很小，我们可以认为这时 的场和无损耗时的场无太

15、大的差别,有损耗时, 传播常数为：j ，向正z方向传播的波，其场的振幅按 e- z 的 规律衰减。故传输功率按 e-2 z 规律衰减，即 P(z)=P0 e-2 z, P0为输入端功率， 是待定的衰减常数。定义沿线单位长度的功率损耗为,所以,若认为导体上的电流仍和理想导体上的一样,其中RS为导体的表面电阻率可表示为RS1/ (1), 为为趋肤深度。对于小损耗的情况，传输功率可用理想情况下的来代替，这样就可以在已知传输线的场解以后求得衰减常数。,传输线的损耗,二、介质损耗,一是在高频场作用下介质被极化时而产生的阻尼作用，它使得介质的介电常数不再 是实数而是复数 j,另一个损耗的因素是介质的电导率不为零而引起的。,就功率的外部效果而言，两者