APC 顶点偏移测定原理.ppt

1、参考文件：特开平6-147859,3D顶点偏移的测定原理,1,制造干涉条纹 ）红线： 关闭快门（12），把研磨成APC端面的 插芯固定在8位置，调整照明镜位置，使光线垂直 照到APC端面，从APC端面反射回去的光在半反射 镜（6）处再次反射，到达物镜（13）和CCD相机 （14）。如此APC端面的实像（如下图所示）被观测 到，并通过画像处理演算装置，算出光纤纤芯位置 （18）和光纤包层外径（即125um处）（19）。 2）蓝线：打开快门（12），从参照镜反射回来的光 在半反射镜（6）处与从APC端面反射回来的光相 互干涉，形成干涉条纹，并到达物镜（13）和CCD 相机（14），经（15）算出条

2、纹的中心位置（20）， 即APC端面球面的中心。 3）18和20间的距离就是顶点偏移的距离。,接下来谈论的是牛顿环的明暗圆环距离中心点的距离的具体体现。 在平面玻璃上放一个凸透镜，接触点周围是两者所夹的空气间隙，光从上方射入时，空气间隙的 上下两表面所引起的反射光线互相干涉，形成话题中的反射光干涉。 光线从正上方射入，同时在正上方观察反射光的情况下，若忽视折射的影响，所观察的干涉光的 振幅应由射入光的波长 和凸透镜与平面玻璃垂直方向的间隔所决定。,下方平面玻璃表面产生的反射光的光波位相会翻转，因此在接触点，即时（若两者材料相同）， 两者的光波会相互抵消，看不到反射光，所以中心点一般都呈阴暗状。

3、 随距离中心的距离增加，光线增强，光在间隙间来回，第一个亮环会出现在d= /4的位置。而到d= /2时，光波再次相互抵消，成为第一个暗环。 如此，间隙高度d = m / 4 （m为自然数），当m为偶数（0，2,4，）时圆环为暗环，为奇数（1,3,5，）时圆环为亮环。,表面呈球面的普通凸透镜，若忽视从接触点开始的4个单位以上的距离，其形状会大致呈抛物线面状。 将普通凸透镜的曲率半径设为R，按照左图，根据毕达哥拉斯定理可以推出 R2 = (R d)2 + r2 R2 2Rd + r2 (R d) R远大于 d,计算时d忽略。 即d r2/2R 因此得出,Newton Ring/牛顿环（光干涉条纹）

4、的说明,牛顿环是以接触点为中心的一些明暗相间的同心圆环，圆环的宽度随距离中心点的距离的增加而变窄。 弯曲度较小（即曲率半径较大）的凸透镜的圆环较大，易于观察。 从反射光看到的牛顿环中心点必定是暗的。,2,测试设备必须保持在8的原因,3,左图表示的是APC端面对接时的状态。 插芯25a、25b间的偏离主要由光轴（即光纤）28a、28b的位置偏离或光轴28a、28b的角度偏离引起，而到这两个偏离的主要原因就是端面的状态。插芯间的偏离对连接时产生的损耗有很大影响，因此精确地检测端面显得尤为重要。 端面顶点的切面正与插芯垂直方向的面呈8度角关系。 测定时要使光线（27a,27b轴）垂直于切面。,切面,

5、環明暗接触点距離関現考。 平板上凸置、上方光差場合、問題反射光干渉、 隙間作凸下面上面反射光起。 光真上差、同時反射光真上観察簡単場合、屈折効果 無視観察干渉光振幅差込光波長 垂直方向 間隔 d 決。,下側上面反射光波位相反転考、接触点、 d = 0 （両者材質同）両者波打消反射光現。 中心常暗領域。 中心遠光強強反射光最初現、光隙間往復 隙間 d = / 4 。倍 d = / 2 再波打消、最初 暗相当。 、隙間幅 d = m / 4 （m 自然数） m 偶数 (0, 2, 4, .) 暗、 奇数 (1, 3, 5, .) 明対応。,球面一般的凸表面接触点距離 r 4次以上項無視、 近似的面。 一般凸面曲率半径 R 、左図参照定理 R2 = (R d)2 + r2 R2 2Rd + r2 (R d)