大学物理-运动定律与力学中的守恒定律.ppt

运动定律和力学中的守恒定律,第二章,自然和自然规律隐藏在黑暗之中， 上帝说“让牛顿降生吧”， 一切就有了光明； 但是，光明并不久长，魔鬼又出现了， 上帝咆哮说：“让爱因斯坦降生吧”， 就恢复到现在这个样子。,三百年前，牛顿站在巨人的肩膀上， 建立了动力学三大定律和万有引力定律。 其实，没有后者，就不能充分显示前者 的光辉。海王星的发现，把牛顿力学推 上荣耀的顶峰。,魔鬼的乌云并没有把牛顿力学推跨， 她在更加坚实的基础上确立了自己的使 用范围。宇宙时代，给牛顿力学带来了 又一个繁花似锦的春天。,质点动力学: 研究物体运动状态变化的原因，即物体为何运动？对物体的运动不仅知其然，还要知其所以然，这一问题可由牛顿三定律得到圆满解决！,质点运动学: 讨论了物体运动的特征及规律，即物体如何运动的问题。,牛顿 1642.12.25 生于英国，1727.3.20去世，终身未婚；1687年出版了历史上最伟大的科学著作自然哲学的数学原理，提出了三个基本原理，后来人们称之为牛顿三定律。,牛顿生性羞怯谦逊，在临终前有句名言：“ 若我比别人更有远见，只因我站在巨人的肩上 ”。,平动: 状态参量 ； 转动: 状态参量： 。,一、惯性定律 惯性参考系,1、惯性定律（Newton first law） 任何物体都保持静止或匀速直线运动的状态，直到受到力的作用迫使它改变这种状态为止。,(2). 定义了惯性参考系,(1). 包含两个重要概念：惯性和力,2-1 牛顿运动定律,问题,a=0时人和小球的状态符合牛顿定律,结论：牛顿定律成立的参照系称为惯性系。相对惯性系作加速运动的参照系是非惯性系。而相对惯性系作匀速直线运动的参照系也是惯性系。,a0时人和小球的状态为什麽不符合牛顿定律？,2、惯性系与非惯性系,根据天文观察，以太阳系作为参照系研究行星运动时发现行星运动遵守牛顿定律，所以太阳系是一个惯性系。,二、牛顿第二定律（Newton second law） 在受到外力作用时，物体所获得的加速度的大小与外力成正比，与物体的质量成反比；加速度的方向与外力的矢量和的方向相同。,2、迭加性：,特点： 瞬时性；迭加性；矢量性；定量的量度了惯性,3、矢量性：具体运算时应写成分量式,直角坐标系中：,自然坐标系中：,4、定量的量度了惯性,惯性质量：牛顿第二定律中的质量常被称为惯性质量,引力质量：,三、第三定律（Newton third law） 两个物体之间对各自对方的相互作用力总是相等的，而且指向相反的方向。,作用力与反作用力：,1、它们总是成对出现，它们之间一一对应。,2、它们分别作用在两个物体上，绝不是平衡力。,3、它们一定是属于同一性质的力。,* 牛顿三定律之间的联系：,第一定律定性地描述了力的作用效果，指出任何物体都具有惯性，定义了惯性系。,第二定律定量地描述了力的作用效果，第二 定律是核心，它提供了解决动力学的方程。,第三定律指明了力是物体间的相互作用， 为第二定律提供了分析受力的途径。,注意：第一、二、三定律只适用于惯性系！,例：质量为m的小球，在水中受的浮力为常力F，当它从静止开始沉降时，受到水的粘滞阻力为f=kv(k为常数），证明小球在水中竖直沉降的速度v与时间t的关系为,式中t为从沉降开始计算的时间,证明：取坐标，作受力图。,根据牛顿第二定律，有,四、牛顿定律的应用,初始条件：t=0 时 v=0,2-3 动量 动量守恒定律,一、质点的动量定理,可得：,讨论：1.恒力的冲量:,若力的大小变化、 方向不变，则:,2.变力的冲量:,4.实际计算时常用分量式，以平面直角坐标为例：,3.合力的冲量,合力的冲量等于各分力在同一时间内冲量的矢量和.,2) 动量定理的分量式：,明确几点:,应理解为合外力。该式只适用于单体。,1) 质点动量定理 中:,冲量的方向是质点动量增加的方向！,3) 由状态量(动量)的变化 可求复杂的过程量(冲量):,二、质点系的动量定理,第i个质点受到的合力为,对第i个质点 运用动量定理有：,因为：,三、动量守恒定律,一个孤立的力学系统（系统不受外力作用）或合外力为零的系统，系统内各质点间动量可以交换，但系统的总动量保持不变。即：动量守恒定律。,即：作用于质点系上的合外力的冲量等于质点系总动量的增量，这一结论称为质点系的动量定理。,这说明质点系的内力对质点系的总动量无贡献。,或,明确:,1)系统动量守恒条件： 或,则在该方向动量守恒。即在哪个方向不受外力作用，就在哪个方向动量守恒。,3) 动量守恒定律只适用于惯性系，且对同一 惯性系成立。,若 则 恒量,2) 若 ，但外力在某方向的分量为零。,若 则 恒量,例一、 质量为2.5g的乒乓球以10m/s的速率飞来，被板推挡后，又以20m/s的速率飞出。设两速度在垂直于板面的同一平面内，且它们与板面法线的夹角分别为45o和30o，求：（1）乒乓球得到的冲量；（2）若撞击时间为0.01s，求板施于球的平均冲力的大小和方向。,解：取挡板和球为研究对象，由于作用时间很短，忽略重力影响。设挡板对球的冲力为 则有：,取坐标系，将上式投影，有：,为平均冲力与x方向的夹角。,用矢量法解,例：质量 的小球，静止在光滑水平面上， 受到另一质量 ，速度 的小球斜碰。设碰后小球 的速度 运动方向与原方向成 ，求小球 碰撞后 速度的大小和方向。,解：把两球看作一 个系统，系统 不受外力， 故动量守恒：,解此联立方程得 和 。,为了方便，可利用余弦定理得：,转动：动量不能有效地反映物体的转动状态，如图：,质点组动量定理：,质点组动量守恒定律：若 ， 恒量。,用轻质细杆相连的两个同质小球，绕垂直于连线的中心轴转动，任一时刻两球组成系统的总动量：,2-4 角动量 角动量守恒定律,平动：动量 能有效地反映物体的平动状态； 能充分反映力的作用效果； 动量定理建立了过程量与状态量间的关系。,杆转动， 不为零， 转动的角速度不同，则该量 的大小就不同。,分析：图中，若质点组作匀速转动，可注意到虽然任一 时刻合动量为零，但质点相对于圆心的矢径 与 动量 的矢积总保持不变。,从 这一结果，只能表明系统不作平动，两小球转动还是静止？显然动量不能有效反映出来！,表明：绕定轴作圆周运动的质点组，用 能有效地反映出其转动特征。,恒量,杆静止， 为零；,称动量矩（角动量）。,二、质点的角动量定理,1、力矩,力矩的分量式:,对轴的力矩,单位：牛米（N m）,一、质点对点的角动量(动量矩),定义：,2、质点的角动量定理,（2）力 的作用线与矢径 共线即( )。,（1）力 等于零；,平动：,转动：,力是改变物体平动状态的原因；,力矩是改变物体转动状态的原因。,力对固定点的力矩为零的情况:,三、质点角动量守恒定律,角动量定理的微分形式,角动量定理的积分形式,作用在质点上的力矩等于角动量对时间的变化率。,外力矩对系统的角冲量（冲量矩）等于角动量的增量。,对某固定点，若质点所受的合外力矩为零，则质点对该点的角动量矢量保持不变，这一结论称质点角动量守恒定律。它是自然界普遍适用的基本规律。,若质点作圆周运动，则 ：,可以证明：矢径单位时间扫过的面积相等！,外力矩,故 常数,例：行星的运动，受有心力作用！,1.对于质点：若,试证：有心力场中矢径单位时间扫过的面积相等！,证毕! 该规律称为开卜勒定律。,证明：因为质点只受向心力作用，动量矩守恒。,恒量,三角形面积。,例：如图，质量为 的小球系在绳的一端，并以角速 度 在光滑平面上作半径为 的圆周运动。若 绳的另一端穿过中心小孔，并缓慢向下拉动，当 小球作圆周运动的半径变为 时，求： 小球此时的速率及该过程中拉力做的功。,解：小球所受重力、支持力和绳 子拉力对转轴的力矩均为零， 故小球对该轴动量矩守恒。,由质点动能定理，拉力的功等于质点动能增量：,恒量,例：体重相同的两人，分别握住跨过光滑滑轮的绳子两端。他们从同一高度由静止开始上爬， 相对于绳甲的速度是乙的两倍，问谁先到达顶点,并分别求出对地速度。,解：两人通过绳的拉力为内力, 外力 为重力, 重力对转轴的合力矩为 零，故质点组动量矩守恒。,设绳子相对地面的速度为 ， 则两人相对地面的速度分别为:,两人同时到达顶点。,2.对于质点组：若,力持续作用对空间的累积效应：,序：力对质点的瞬时作用规律：,力持续作用对时间的累积效应：,前面我们研究了力的瞬时作用规律-牛顿定律。,从力对时间的积累作用出发，引入动量、冲量、动量守恒定律。下面我们将从力对空间的积累作用出发，引入功、能、能量守恒定律；,2-5 功、动能、势能、机械能守恒,一、功、功率,1、功力的空间积累 外力作功是外界对系统过程的一个作用量,微分形式,直角坐标系中,1.恒力的功,恒力指力的大小、方向都保持不变，这时物体将 作直线运动。,定义：力对物体所作的功等于力在位移方向的分量 与位移大小的乘积。,一、功,讨论：由,明确几点： 1) 功是标量，只有大小，没有方向，但有正负。 2) 功是过程量。 3) 位移-指受力点的位移。 4) 功与参照系的选取有关。,甲：,乙:,2. 变力的功,研究方法：取微元, 以直代曲、以不变代变。,总功：,变力指力的大小或方向变化的力。,微功：,讨论：一维变力的功。,从 位移中做功等于由曲线与 轴所围的面积。,3.合力的功,设一质点同时受几个力的作用，则合力的功等于各个分力做功的代数和。,4.功的计算,1）平面直角坐标系中：,2）平面自然坐标系中：,力对质点做的功等于力的切向分量对路径的积分。,二、功率,功率反映力做功的效率，即做功的快慢。,平均功率：,瞬时功率：,解：汽车做非匀加速运动。因开足马力时 与 有关！,例：一汽车质量为 ，功率为 ，现开足马力爬 坡，当速度达到 时，它的加速度是多少？,表明：瞬时功率等于力在速度方向的投影与速度 大小的乘积。 一定、 越大、 越小。,注:该公式只适用于恒力 沿直线运动之情况。,例：图中外力 通过不可伸长的绳子和倔强系数为 的轻弹簧缓缓拉地面上的物体 ， 其中 ,若忽略滑轮质量及摩擦，并设开 始时弹簧为自然长，求拉下 的过程中 力 所做的功。,分析：在缓缓拉动过程中，力 是分两个阶段变化的： 1. 离地前；2. 离地后。,或：,在提起过程中， （滑轮质量不计）,1. 刚被提起时，有,2.当 时， 被提起，因缓慢拉动，故有,3. 做的总功:,例:钉子打入木板时，阻力与钉入的深度成正比，设 铁锤第一次钉入木板内1厘米，求与第一次打击相 同的情况下，第二次可钉入多深？,解: 由题意知 。,1.第一次钉入程中阻力做功:,2.第二次打击，设又钉入 ， 该过程中阻力做的功:,3.因为两次打击情况相同，故有:,例：一物体质量为 ，在力 作用 下，自原点处从静止开始沿 轴作直线运动， 求在前 内该力所做的功。,解：分析-,变量不统一，无法积分；要寻找两变量之关系。,例1 作用在质点上的力为,在下列情况下求质点从,处运动到,处该力作的功：,1. 质点的运动轨道为抛物线,2. 质点的运动轨道为直线,做功与路径有关,2、功率 力在单位时间内所作的功,瞬时功率等与力与物体速度的标积,单位：瓦特 W,二、保守力的功,1、保守力,某些力对质点做功的大小只与质点的始末位置有关，而与路径无关。这种力称为保守力。,典型的保守力： 重力、万有引力、弹性力,与保守力相对应的是耗散力,典型的耗散力： 摩擦力,2、重力的功,m在重力作用下由a运动到b，取地面为坐标原点.,可见，重力是保守力。,3、弹力的功,可见，弹性力是保守力。,4、引力的功,两个质点之间在引力作用下相对运动时 ，以M所在处为原点,M指向m的方向为矢径的正方向。m受的引力方向与矢径方向相反。,可见万有引力是保守力。,例2、一陨石从距地面高为h处由静止开始落向地面，忽略空气阻力，求陨石下落过程中，万有引力的功是多少？,解：取地心为原点，引力与矢径方向相反,解：（一维运动可以用标量）,例4、一对作用力和反作用力的功,m1、m2组成一个封闭系统在dt 时间内,三、动能定理,质点的动能,质点系统的动能,质点的动能定理,合外力对质点所做的功等于质点动能的增量。,功是质点动能变化的量度,过程量,状态量,物体受外力作用,运动状态变化,动能变化,动能是相对量,四、势能、势函数,在受保守力的作用下，质点从AB，所做的功与路径无关，而只与这两点的位置有关。可引入一个只与位置有关的函数，A点的函数值减去B点的函数值，定义为从A B保守力所做的功，该函数就是势能函数。,定义了势能差,选参考点（势能零点），设,保守力做正功等于相应势能的减少； 保守力做负功等于相应势能的增加。,外力做正功等于相应动能的增加； 外力做负功等于相应动能的减少。,比较,重力势能（以地面为零势能点）,引力势能（以无穷远为零势能点）,弹性势能（以弹簧原长为零势能点）,势能只具有相对意义,系统的机械能,质点在某一点的势能大小等于在相应的保守力的作用下，由所在点移动到零势能点时保守力所做的功。,注意： 1、计算势能必须规定零势能参考点。势能是相对量，其量值与零势能点的选取有关。 2、势能函数的形式与保守力的性质密切相关，对应于一种保守力的函数就可以引进一种相关的势能函数。 3、势能是属于以保守力形式相互作用的物体系统所共有的。 4、一对保守力的功等于相关势能增量的负值。因此，保守力做正功时，系统势能减少；保守力做负功时，系统势能增加。,五、势能曲线,几种典型的势能曲线,（d）原子相互作用 势能曲线,势能曲线:势能随位置变化的曲线,（a）重力势能曲线,（b）弹性势能曲线,（c）引力势能曲线,势能曲线提供的信息,1、质点在轨道上任意位置时， 质点系所具有的势能值。,2、势能曲线上任意一点的斜率 的负值，表示质点在该处所受的保守力,平衡位置,势能曲线有极值，质点处于平衡位置。,势能曲线取极小值的平衡点,力总是指向平衡位置,势能曲线取极大值的平衡点,力总是背离平衡位置,图中势能曲线可分成 势阱A、势阱C和势垒B 三个区间。,设系统机械能守恒，由此 势能曲线可分析系统状态 的变化。,E=E1 系统被限制在势阱A中运动,E=E2 系统在势阱A或C中运动，且二者只居其一。,E=E3 系统可在xxd的区域自由运动。,六、质点系的动能定理与功能原理,对第i质点运用动能定理：,对所有质点求和可得：,注意：,不能先求合力，再求合力的功； 只能先求每个力的功，再对这些功求和。,质点系总动能的增量等于外力的功与质点系内保守力的功和质点系内非保守力的功三者之和。,质点系的动能定理,外力对系统和系统非保守内力做功之和等于 系统机械能的增量。,当外力对系统做功为零和系统非保守内力做功为零时，系统的机械能守恒。,七、机械能守恒定律,系统的机械能增加,系统的机械能减少,系统的机械能保持不变,系统的机械能增加,系统的机械能减少,系统的机械能保持不变,例 一个质量为、半径为的定滑轮（当作均匀圆盘）上面绕有细绳，绳的一端固定在滑轮边上，另一端挂一质量为的物体而下垂。忽略轴处摩擦，求物体由静止下落高度时的速度和此时滑轮的角速度。,解：据机械能守恒定律：,取滑轮、物体、地球为系统,2-6 刚体的定轴转动,一、质点系的角动量定理,1、质点系对固定点的角动量定理,对由n个质点组成的质点系中第i个质点，有：,对i求和有：,得：,作用于质点系的外力矩的矢量和等于质点系角动量的增量。 质点系对固定点的角动量定理,2、质点系对轴的角动量定理,因有：,设质点系内各质点均在各自的转动平面内绕同一轴转动,质点系的转动惯量,单位为千克米2（kgm2）,3、转动惯量的计算,与转动惯量有关的因素： 质量分布与转轴的位置。,单个质点的转动惯量,质量连续分布的刚体的转动惯量,注意,只有对于几何形状规则、质量连续且均匀分布的刚体，才能用积分计算出刚体的转动惯量。,例1、求质量为m、半径为R的均匀圆环的转动惯量。轴与圆环平面垂直并通过圆心。,解:,I是可加的，所以若为薄圆筒（不计厚度）结果相同。,例2、求质量为m、半径为R、厚为l 的均匀圆盘的转动惯量。轴与盘平面垂直并通过盘心。,解：取半径为r宽为dr的薄圆环,可见，转动惯量与l无关。所以，实心圆柱对其轴的转动惯量也是mR2/2。,例3、求长为L、质量为m的均匀细棒对图中不同轴的转动惯量。,解：取如图坐标，dm=dx,平行轴定理,前例中IC表示相对通过质心的轴的转动惯量， IA表示相对通过棒端的轴的转动惯量。两轴平行，相距L/2。可见：,推广上述结论，若有任一轴与过质心的轴平行，相距为d，刚体对其转动惯量为I，则有：IICmd2。,这个结论称为平行轴定理。,练习：右图所示，刚体对经过棒端且与棒垂直的轴的转动惯量如何计算？(棒长为L、球半径为R）,二、刚体的转动定律,刚体转动定律可由牛顿第二定律直接导出,和 为合外力和合内力,将切向分量式两边同乘以r，变换得,分解为作用在质量元dm上的 切向力和法向力：,对等式左边积分得到外力矩,角加速度对所有质量元都相等,于是有,所以,其中,写成矢量形式,m反映质点的平动惯性，I反映刚体的转动惯性,力矩是使刚体转动状态发生改变而产生角加速度的原因。,刚体绕定轴Z的转动惯量 (moment of inertia),刚体定轴转动的转动定律的应用,例1、一个质量为M、半径为R的定滑轮（当作均匀圆盘）上面绕有细绳，绳的一端固定在滑轮边上，另一端挂一质量为m的物体而下垂。忽略轴处摩擦，求物体m由静止下落高度h时的速度和此时滑轮的角速度。,mg,mg,解：,比较：,三、定轴转动的动能定律,1、转动动能,刚体绕定轴转动时转动动能等于刚体的转动惯量与角速度平方乘积的一半。,2、力矩的功,式中,对i求和，得：,力矩的功率为：,当输出功率一定时, 力矩与角速度成反比。,3、刚体定轴转动的动能定理,当=1时，=1 所以：,合外力矩对定轴转动刚体所做的功等于刚体转动动能的增量。,刚体定轴转动的动能定理,例2、一根长为l、质量为m的均匀细直棒，其一端有一固定的光滑水平轴，因而可以在竖直平面内转动。最初棒静止在水平位置，求它由此下摆角时的角加速度和角速度。,解：棒下摆为加速过程，外力矩为重力对O的力矩。 棒上取质元dm,当棒处在下摆角时，该质量元的重力对轴的元力矩为,重力对整个棒的合力矩为,代入转动定律，可得,定轴转动刚体的角动量的增量等于合外力矩对冲量矩。,四、刚体组对轴的角动量守恒定律,外力对某轴的力矩之和为零，则该物体对同一轴的角动量守恒。,对轴的角动量守恒定律,角动量守恒定律的两种情况：,1、转动惯量保持不变的刚体,例：回转仪,2、转动惯量可变的物体,例：旋转的舞蹈演员,*2-7 混沌,混沌(chaos)理论 是非线性理论中一个最为活跃的一个研究领域。,决定性动力学系统的内禀随机行为。 决定论的混乱。,混沌系统 定义为敏感地依赖于初始条件的内在 变化的系统。,初始条件的极小差异，会导致系统完全不同的结果，只要时间充分的长。,讨论,混沌系统的敏感依赖性是系统自身所具有的， 不是外界施加的。,对于外来变化的敏感性本身并不味着混沌,看似随机、不可预报的事件，事实上是按照 严格且经常是易于表述的规律运动着。,庞加莱三体运动的混沌现象,对太阳系统行星运动轨道的研究。,希尔的三个简化：,1、三个天体中质量最小的对另外两个天体的 影响可以忽略。 2、较大的两个天体围绕它们共同的质心作椭 圆运动（两个天体相对距离不变）。 3、三体在一个平面运动。,初始状态：将坐标系固定在两个较大的天体上，x轴与两者的连线平行，y轴垂直于连线，问题简化为最小的天体在两个有心力场作用下的运动。,两个大天体可完全不必理会小天体产生的引力对它们轨道的影响，更不会动摇它们之间运动的和谐。,小天体的运动会是怎样的呢？,在相空间的截面上发现，小天体的运动竟是没完没了的自我缠结，密密麻麻地交织成错综复杂的蜘蛛网。,这样复杂的运动是高度不稳定的，任何微小的扰动都会使小天体的轨道在一段时间后有显著的偏离。因此这样的运动在一段时间后是不可预测的。,气象变化的蝴蝶效应,模拟气候变化： 建立一组非线性微分方程，给定初值进行迭代,惊人结果：初值微小差异，会导致结果巨大变化,长期的天气预报是不可能的。,蝴蝶效应,混沌的定性特征,1、内随机性,随机性：在一定条件下，如果系统的某个状态 既可能出现，也可能不出现。,系统自身不会出现随机性，随机性来自系统外部或某些尚不清楚的原因的干扰作用。,看来完全确定的系统(用确定的微分方程描述)内部产生的随机性。,混沌现象产生的根源在系统自身，而不在外部的影响。,由Lorentz 在气象研究中发现的对初始条件的敏感依赖性，可以形象地比喻为仅仅由于几千公里以外的一只蝴蝶翅膀的小小扇动，就有可能使得气象学家无法预测一个月以后的天气情况。,2、分维性质,混沌态非整数维不是用来描述系统的几何外形，而是 用来描述系统运动轨道在相空间的行为特征。,3、普适性和Feigenbaum 常数,混沌是一种无周期性的“高级”有序运动，可以发现混杂在小尺度混沌中的有序运动花样。,在趋向混沌时所表现出来的共同特征，不依具体的系数以及系统的运动方程而变。,普适性-,Feigenbaum常数-,反映了系统在趋向混沌时的一种普遍的动态不变性。在趋向混沌时，把标尺缩小或放大，看到的仍然是相似的“几何结构”。,常见的混沌现象,1、天体力学中的地球上流星的起源问题,太阳系的小行星大部分存在与火星与木星之间，因此地球上的 流星也只能起源于这个小行星带。但是这个小行星带离地球很远，只有偏心率达到57%的小行星的轨道才能与地球轨道相交。,考虑非共面效应和木星轨道平面相对于行星带的缓慢变化，发现混沌运动确实可以使偏心率达到60%。,Wisdom通过具体计算，能够给出与观察一致的流星轨道与丰度，特别是所谓的“下午效应”(即下午观察到的流星是上午的两倍)。,2、地磁场的混沌运动,地球的磁场不断地改换极性，而且每种极性维持的时间间隔是无规则的，这可能是由于地球内部物质与电荷的经向与纬向的两种运动耦合产生的。两个方向的运动及两个方向磁场的相互作用会产生混沌运动。,3、生理学中的“反”混沌-动态病,传统生理学认为，健康人的心率是规则的，具有周期性。然而更为精确的测量与研究发现，心律节奏与时间的变化是极不规则的，即心率在时间上是混沌的。,并不指混乱不堪无规可循，而是确定性系统的内在随机性的表现，是一种无周期的有序。,动态病-以异常时间组织结构为特征的疾病,动态病的出现不在于人体中的“混沌”，而恰恰在于出现了“周期性”。,-“反混沌”,正常个体身上各个主要系统中的各种节律之间有着错综复杂的相互关系，这些节律极少表现出绝对的周期性。,结论,体内功能的混沌标志着健康， 而周期性行为却可能预示着疾病。,正是由于混沌系统可在范围十分广泛的各种条件下工作，它们具有高度的适应性和灵活性，可使系统应付多变环境中出现的种种突变。,若系统表现为周期运动，那么系统就只有很少的运动模式，无法应付多变的环境中所出现的种种突变，这会导致系统损伤和功能失调。,*2-8 对称性与守恒定律,问题的提出,守恒定律是与宇宙中某些对称性相联系的。 对称性是统治物理规律的规律。,守恒定律具有比力学理论更深厚的基础吗？,经典力学理论的局限性,守恒定律的普适性,宏