《统计物理初步》PPT课件.ppt

第2篇,热力学与统计物理初步,道尔顿,葛正权,焦耳,爱因斯坦,卡诺,开尔文,克劳修斯,波义耳,麦克斯韦,波尔兹曼,狄拉克,费米,昂尼斯,玻色,德拜,吉布斯,维恩,普朗克,篇 序,研究热运动的规律及其对物质宏观性质的影响 研究物质热运动与其它运动形态之间的转化规律,一 热学的研究对象,二 研究方法,1.统计物理研究方法,从物质的微观结构出发，依据每个粒子所遵循的力学规律， 用统计的方法研究宏观物体的热力学性质,优点：深入热现象的本质对其作出理论解释，能够解释决定 宏观物理量的微观决定因素，物理过程与物理意义清晰,缺点：定量统计，需要理想近似物理模型，因而常带有近似 色彩，与实验结果有一定误差,2.热力学研究方法,由观察和实验总结出热力学定律；用严密的逻辑推理方法研 究宏观物体的热力学性质,优点：热力学根据热现象给出普遍、可靠的结果，可用来验 证微观理论的正确性 缺点：常带有经验或半经验性质，不能从本质上阐述热现象 的深刻含义以及宏观测量对微观测量的依赖关系,第7章 统计物理初步,一 热现象的微观实质气体动理论的基本观念,二 描述热学系统的微观、宏观参量与理想统计模型,三 建立热力学统计理论,四 热力学统计理论的初步应用,7.1 气体动理论的基本观念,7.2 平衡态、描述热力学系统的参量与理想统计模型,7.3 平衡态下理想气体压强、温度的微观本质,7.4 能均分定理,7.5 麦克斯维速度与速率分布,7.6 玻尔兹曼分布,7.1 气体动理论的基本观念,一 气体动理论的基本观念,砷化镓表面砷原子的排列,分子之间的相互作用力和分子自身的无规则热运动是物质 以某种物态存在的两个相互对立、相互制约因素,课外阅读文献 (1). Sun Jiuxun，Yang Hongchun. Quantum corrected cell model for an anharmonic generalized Lennard-Jones solid Journal of physics and Chemistry of solids，2002.6 (2). 孙久勋 严格可解四参数双原子分子势函数. 物理学报 Vol.48，No.11,二 热现象的微观实质,热现象是大量微观粒子力学运动的宏观表现形式 通过对这些微观粒子力学运动的统计，可以描述热学系 统的所有热现象统计物理研究方法,7.2 描述热力学系统的参量与理想统计模型,一 热力学系统、平衡态,1.热力学系统(简称系统) 在给定范围内，由大量微观粒子所组成的宏观客体 热力学系统可以由各种物态或这些物态的混合态构成,2.系统的外界(简称外界) 能够与所研究的热力学系统发生相互作用的其它物体,3.平衡态 在不受外界条件影响下，热力学系统的所有可观察的宏 观物理性质不随时间变化而变化的状态,例：杆的热传导在稳定情形下，并 不处于热平衡状态,2.热力学系统的所有可观测物理量都 不随时间变化而变化 3.热力学系统处于平衡态时，系统内部 一定不存在各种“流” 4.热力学系统的平衡态是一种动态平衡 又称热动平衡 5.平衡态是一个理想模型，是实际热力学系统的理想近似,讨论 1.热力学系统必须不受外界条件影响。即不与外界有热量交换 或不对外界作功。,二 描述热力学系统的参量,1.描述热力学系统的微观参量,统计物理认为：热力学系统的宏观热学性质可以由对微观 粒子力学运动加以统计得到，因此，热力学系统的微观参 量就是指微观粒子的力学参量。包括：,2.描述热力学系统的宏观参量,宏观参量：确定平衡态的宏观性质的参量,说明 如果在所研究的问题中既不涉及电磁性质又无须考虑与化学成分有关的性质，系统中又不发生化学反应，则不必引入电磁参量和化学参量。此时只需体积和压强就可确定系统的平衡态，我们称这种系统为简单系统（或PV系统）,3.温度参量与温标,给定上述的一组热力学宏观状态参量，就唯一确定了一个 宏观热力学平衡状态。温度参量不是一个必须的独立参量 上述所有宏观热力学参量都不直接与热现象相关,(1).引入温度参量的原因,(2).引入温度参量的实验依据热力学第零定律,A. 实验定律热力学第零定律,如果热力学系统A、B与C同时处于 平衡态，那么，A与B也处于平衡态,B. 热力学第零定律与温度参量的引入,热力学第零定律表明 一个系统处于某一平衡态，是由系 统内部机制决定的一种内禀属性；即，一个平衡态对应系 统的一个内禀属性 两个或多个热力学系统处于同一平衡态，表示它们具有共 同的内禀属性；这个内禀属性可以用一个数学参量加以描 述，温度是描述系统平衡态内禀属性的热学参量,温度参量的定量引入 参：热学李椿 章立源 钱尚武 高等教育出版社 P33,(3).温标,A.温标：温度的数值表示法,B.建立温标的三要素,测温物质：被选择用来测量其它系统温度的物质 测温属性：利用测温物质某种随温度变化的属性来标度其它 系统的温度，这种属性，称为测温属性 被选择的测温属性常常要求随温度作线性或准线性变化 固定点：选择测温属性的某特殊平衡态作测温数值的固定点,C.温标的分类,自学与课外作业：查阅资料，给出上述各类温标的定义，并 对其优缺点作简要评述,三 理想气体模型,经验温标 热力学温标 国际温标,经验温标：以某种确定物质的测温属性为标准，来测量其它 物质的温度，称这样的温标为经验温标,说明：被测物质与用作测温标准物质随温度变化的特性不一 定一致，从而使被测物质随温度的变化不再成线性变化,定义一：忽略分子间相互作用 力的气体模型,说明,(1).理想气体模型的微观特点 A.分子本身的线度与分子之间的平均距离相比可以忽略不计 B.除碰撞的瞬间外，分子之间及分子与器壁之间都无相互作用,(2).平衡态下理想气体的基本假设 A.分子之间以及分子与器壁之间的碰撞是完全弹性碰撞 B.容器任一位置处单位体积内的分子数不比其它位置占优势 C.分子沿任意方向的运动不比其它方向占优势,定义二：严格遵守理想气体状态方程的气体,理想气体状态方程,一 热现象的微观实质气体动理论的基本观念,二 描述热学系统的微观、宏观参量与理想统计模型,7.1 气体动理论的基本观念,7.2 平衡态、描述热力学系统的参量与理想统计模型,小 结,(一) 热力学系统、平衡态,(一) 气体动理论的基本观念,(二) 热现象的微观实质,(二) 描述热力学系统的参量,1.描述热力学系统的微观参量,2.描述热力学系统的宏观参量,3.温度参量与温标,三 理想气体模型,7.3 平衡态下理想气体压强、温度的微观本质,一 统计规律,1.统计规律的概念,(1).伽尔顿实验,A.实验现象,少量小球分别下落，分布在各格小球数量具有偶然性 大量小球单个下落，分布在各格小球数量基本相同 同时落下许多刚性小球时，分布在各格小球数量基本相同,B.实验结论 在一定条件下，大量偶然事件的集合，表现为相同的分布结果,(2).统计规律,在一定条件下，大量偶然事件的集合，表现为相同的分布结 果，这种规律性，称为统计规律,2.统计规律的数学描述,(1).概率：大量偶然事件中，出现某一物理结果的可能性,N为所有的偶然事件数，NA为出现物理结果A的偶然事件数,讨论 A.只有对大量偶然物理事件统计时，才能使用几率的概念 B.所有物理结果的几率和等于1，即称几率满足归一化条件,(2).物理量的统计平均值,定义：每一可能事件的物理量值与其对应几率的乘积,涨落现象：某次测量值与统计平均值之间存在的偏离现象 涨落现象是统计物理的重要特征,二 压强的微观实质,1.压强的微观实质 由于大量分子与器壁碰撞而对器壁施以作用力的宏观统计结果,2.压强公式,取器壁的一个面积微元，设单位体积z方向速率为viz的气体分子数为ni，气体分子与器壁发生弹性碰撞的作用时间为t,t 时间范围内，所有速率为viz的分子对压强的贡献,对压强的贡献为：,z方向能与器壁碰撞的各种速率的分子 对压强的贡献为：,每一个z方向速率为viz气体分子对压强的贡献为,t 时间范围内能够与器壁碰撞的分子数为,再考虑到平衡态下沿各方向气体分子运动 相同，即：,于是,记分子的平均平动能,于是,说明 A.压强的微观实质是大量分子对单位容器壁施以冲量的结果 B.压强是一个统计物理量，具有涨落现象，讨论少数分子的 压强没有意义 C.影响理想气体压强的参量：分子数密度、分子的平均平动能,三 温度的微观实质,定义摩尔质量,1.改写理想气体状态方程,理想气体状态方程可改写为,其中,玻尔兹曼常数,2.温度的微观实质,说明：A.温度的微观实质：表示分子平均平动能的大小 或分子的无规则运动的剧烈程度 B.适用条件：理想气体、大量分子系统,例：设混合气体的体积为V，温度为T，其各种气体可视为理 想气体，个成分气体的质量分别为M1、M2，气体的摩尔质 量为1、2 证明,证明：(1).对混合气体，理想气体的总压强可表示为,将上式相加，易得,道尔顿分压定律,7.4 能均分定理,一 分子运动的自由度,定义：确定分子的空间位置所需要的独立坐标参量数，称为 分子运动的自由度,例：单原子气体气体确定单原子空间平动位置需3个自由度 刚性双原子气体刚性双原子分子质心位置，3个平动自由度 刚性双原子质心连线转轴的空间转动位置，2个转动自由度 非刚性双原子气体质心位置，3个平动自由度 质心连线转轴的空间转动位置，2个转动自由度 非刚性双原子分子沿质心连线上的振动位置，1个振动自由度,非刚性多原子分子质心空间位置，3个平动自由度 非刚性多原子过质心转轴的空间转动位置，2个转动自由度 每个原子绕过质心转轴的空间转动位置，1个转动自由度 多原子分子沿每个质心连线的振动位置，3n-6个振动自由度,二 能量按自由度均分定理,1.特例：单原子气体分子能量与自由度的关系,单原子气体分子的能量,将单原子气体分子能量表示为各自由度上能量的和的形式,联立上述两个步骤，可得,单原子气体分子在每一个自由度上获得相同的能量，均为,2.能量按自由度均分定理,理想气体的能量按自由度均分，每一自由度上获取的能量为,其中，t：平动自由度，r：转动自由度，s振动自由度,由于一个振动自由度总对应于一个振动势能与振动动能， 因而，其能量应为自由度数的2倍。,三 理想气体的内能,1.气体的内能 理想气体的动能、振动势能、分子间相互作用势能的和,2.理想气体内能的能均分公式,例：1mol理想气体的内能,结论：理想气体的内能取决于气体分子的自由度数及温度,解：H2O，O2，H2分子的自由度分别为 6，5，5,7-5 麦克斯维气体速率分布规律,一 葛正权实验,1.实验装置,O：铋蒸汽源，蒸汽压100pa，温度可测 C：有固定转轴的滚筒，半径r=9.4cm，=500转/分 装置处于气压为10-3pa的真空环境中,2.实验原理,A. 当C不转动时，铋蒸 汽沉积在p处 B. C转动时，通过s3的 铋蒸汽沿直线到达G 需要一定时间，所,到达的位置与r、v、有关,C.p的位置计算。设滚筒的直径为D，则p的位置满足,D.实验分析方法：铋蒸汽成带状分布，取等宽窄带，则每一 窄带的厚度比表示相应速率区间的分子数比,3.实验结论,在确定实验条件下，分 布在任一速率区间的分 子数与总分子数的比值 是确定的,二 麦克斯维速率分布规律,设气体的总分子数为N，处在速率 的分子数为 则麦克斯维速率分布规律表示为,其中,理解：A. 分布函数f(v)的物理意义,在单位速率间隔区间，速率为v的气体分子数占总分子数的比值 发现分子处于速率为v的单位速率间隔区间的几率,B. 分布函数的归一化条件,C. 理想气体在不同温度下的分布曲线,具有很大或很小速率的分子数很少 温度升高，分子系统的平均平动能增大,三 用麦克斯维速率分布规律求三种统计速率,1.最可几速率与分布函数极大值对应的速率,由,及,可得最可几速率 的计算公式为,其中用到关系式,2.平均速率,于是,3.方均根速率,例：用气体总分子数N，气体速率v和速率分布函数f(v)表示以 下各量 A.速率大于v0的分子数 B.速率大于v0的那些分子的平均速率 C.多次观察某一分子的速率，发现其速率大于v0的几率,解：A. 因,B.,C. 多次观察某一分子处在某速率区间的几率，等于系统中处 于该速率区间的分子数与总分子数的比值,7-6 玻尔兹曼分布规律,一 分布空间的相关概念,3.状态区间：气体分子同时在速度区间 和位置空间上的分布,二 玻尔兹曼分布规律 (气体在状态区间的分布),1.速度区间：气体分子在速度区间 上的分布,2.位置空间：气体分子在位置空间 上的分布,由麦克斯维分布,其中，n0为势能为0处单位体积中的分子数，f(v)为玻尔兹曼 速度分布函数,三 重力场中单位体积分子数按高度的分布规律,1.重力场中气体随高度的分布,考虑单位体积中分子数在所有速度分布区间的几率归一条件,重力场中气体随高度的分布,2.压强随高度的变化,