定态薛定谔方程

定态薛定谔方程Tag内容描述：<p>1、1-6 角动量,1. 经典力学中的角动量,总角动量M的三个分量Mx, My, Mz等于,2 角动量算符,3 对易规则(commutation rules),即,相互对易的算符具有共同的本征函数系,，,物理量A和 B可同时测定，具有确定值a和 b.,证明: 若 , 设,因此, 也是算符 的本征函数, 最多相差一个常数. 即,上式表明也是算符 的一个本征函数.,4. Hamilton算符与角动量的对易规则,5. 角动量的本征函数,令 、 的共同本征函数,Y = Y(,) = S() T(),本征方程,角动量阶梯算符方法,(The Ladder-operator method for angular momentum),1 角动量升降算符 （raising and lowering op。</p><p>2、第二章 定态薛定鄂方程,（一）定态Schrdinger方程，定态 （二）能量本征值方程 （三）求解定态问题的步骤 （四）定态的性质 （五）如何由定态得到一般解,（一）定态Schrdinger方程，定态,讨论有外场情况下的 Schrdinger 方程：,令：,于是：,V(r)与t无关时，可以分离变量,等式两边是相互无关的物理量，故应等于与 t, r 无关的常数,此波函数与时间t的关系是正弦型的，其角频率=2E/h。 由de Broglie关系可知： E 就是体系处于波函数(r,t)所描写的状态时的能量。也就是说，此时体系能量有确定的值，所以这种状态称为定态，波函数(r,t)称为定态。</p><p>3、五）粒子流密度和粒子数守恒定律,（一）定域几率守恒 （二）再论波函数的性质,（一） 定域几率守恒,考虑低能非相对论实物粒子情况，因没有粒子的产生和湮灭问题，粒子数保持不变。对一个粒子而言，在全空间找到它的几率总和应不随时间改变，即,在讨论了状态或波函数随时间变化的规律后，我们进一步讨论粒子在一定空间区域内出现的几率将怎样随时间变化。粒子在 t 时刻 r 点周围单位体积内粒子出现的几率即几率密度是。</p><p>4、2-4粒子流密度和粒子数守恒定律，1，概率分布随时间变化和连续性方程2，粒子数，质量，电荷守恒定律3，波函数的标准条件4，波函数一般是复数。2-4粒子流密度和粒子数守恒定律，1，概率分布随着时间的变化和连续性方程，1概率分布概率流密度向量，通过查找单位时间内通过单位面积的概率(概率流)，图像变得更加清晰。2概率分布的连续性方程，假定为规范化，状态描述，概率分布(概率云)描述。假设有n个相同但独立的。</p><p>5、2-4粒子流密度和粒子数守恒定律，1，概率分布随时间变化和连续性方程2，粒子数，质量，电荷守恒定律3，波函数的标准条件4，波函数一般为复数。2-4粒子流密度和粒子数守恒定律，1，概率分布随着时间的变化和连续性方程，1概率分布概率流密度向量，通过查找单位时间内通过单位区域的概率(概率流)，图像变得更清晰。2概率分布的连续性方程，假定为规范化，状态描述，概率分布(概率云)描述。假设有n个相同但独立的粒。</p>