章玻耳兹曼

章玻耳兹曼Tag内容描述：<p>1、第七章玻耳兹曼统计71试根据公式证明，对于非相对论粒子LLPAV,2221XYZNML,0,12,XYZN有3UPV上述结论对于玻耳兹曼分布、玻色分布和费米分布都成立解处在边长为L的立方体中，非相对论粒子的能量本征值为,（1）221XYZNXYZNM,0,12,XYZN为书写简便起见，我们将上式简记为（2）23,LAV其中是系统的体积，常量，并以单一指标代表3VL22XYZNML三个量子数,XYZN由式（2）可得（3）51132AV代入压强公式，有（4）2,3LLLUPAA式中是系统的内能LUA上述证明示涉及分布的具体表达式，因此式（4）对玻耳兹曼分布、LA玻色分布和费米分布都成立前面我们利用粒子能。</p><p>2、,1,第七章玻尔兹曼统计,.,2,对于可分辨的近独立系统，我们推导了：一个粒子数分布对应的微观状态数为最可几分布式中为待定参数，其值由孤立系统粒子数及能量约束求解得到。,.,3,本章将从玻尔兹曼统计的这几个方程出发，求解宏观热力学量的统计表达式，讲参数及的物理意义，以及玻尔兹曼统计的几个重要应用。宏观热力学量的统计表达式1.1单粒子配分函数及其与参数的关系粒子数约束定义单粒子配分函数为。</p><p>3、第七章玻耳兹曼统计7.1据公式证明，对于非相对论粒子有。解：边长L的立方体中，粒子能量本征值：，简记为其中是系统体积，常量，并以指标代表三个量子数。从而得：，代入压强公式，有。7.2试根据公式证明，对于相对论粒子，有。解:边长为L的立方体中，极端相对论粒子的能量本征值为：用指标表示量子数表示系统的体积，可将上式简记为其中：由此代入压强7.3选择不同的能量零点，粒。</p><p>4、第七章玻耳兹曼统计7.1据公式证明，对于非相对论粒子有。解：边长L的立方体中，粒子能量本征值：，简记为其中是系统体积，常量，并以指标代表三个量子数。从而得：，代入压强公式，有。7.2试根据公式证明，对于相对论粒子，有。解:边长为L的立方体中，极端相对论粒子的能量本征值为：用指标表示量子数表示系统的体积，可将上式简记为其中：由此代入压强7.3选择不同的能量零点，粒。</p><p>5、第七章 玻耳兹曼统计小结 一、基本概念： 1、的非定域系及定域系遵守玻耳兹曼统计。 2、经典极限条件的几种表示： ；; 3、热力学第一定律的统计解释： 即：从统计热力学观点看，做功：通过改变粒子能量引起内能变化；传热：通过改变粒子分布引起内能变化。 二、相关公式 1、非定域系及定域系的最概然分布 2、配分函数： 量子体系： 半经典体系： 经典体系： 3、热。</p>