质点与刚体的运动微分方程.ppt

,第三篇 动力学,第三篇 动力学,返回,在静力学中，我们研究了物体在力系作用下的平衡问题。在运动学中，我们仅从几何的角度研究物体的运动规律，而未涉及物体运动变化的原因。在动力学中，我们将研究物体运动的变化与其质量、作用于其上的力之间的关系。可见动力学是理论力学的主体,静力学只是动力学的特殊情况,运动学是为动力学作必要的准备。 动力学是在生产实践过程中形成和发展的，随着现代工业和科学技术的发展，在机械、水利、建筑、采矿、化工、航空航天等工程实际中，都需要应用动力学的基本理论。在土木工程中要解决动力基础的隔振与减振，桥梁和水坝在动荷载作用下的振动及抗震，高层建筑中出现的新问题等更离不开动力学的理论。我们在动力学部分着重介绍质点及刚体的运动微分方程、动能定理、达朗贝尔原理等三部分内容，为专业课的学习和今后的工作打好必要的理论基础。,第七章 质点与刚体的运动微分方程,第七章 质点与刚体的运动微分方程,7.1 质点运动微分方程,7.2 刚体定轴转动微分方程,返回,7.3 转动惯量及其计算,本章在介绍动力学基本方程的基础上，给出质点及刚体平动、定轴转动、平面运动的运动微分方程，并应用它们求解质点和刚体动力学的两类基本问题。,7.4 刚体平面运动微分方程,目录,7.1 质点运动微分方程,7.1.1 动力学基本方程,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,在力学中把大小和形状可以忽略不计且具有质量的物体称为质点。作用于质点上的力与质点运动之间的关系，由牛顿第二定律表述如下：质点受到力的作用时，所获得的加速度的大小与力的大小成正比，而与物体的质量成反比；加速度的方向与力的方向相同。用公式表示为,ma= F,式中：m质点的质量； F作用于质点上的所有力的合力； a质点获得的加速度。 该式是研究质点动力学问题的基本依据，称为动力学基本方程。,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,根据动力学基本方程，当质点不受力的作用(合力为零)时，其加速度必为零，此时质点将保持静止或匀速直线运动状态不变。物体的这种保持运动状态不变的属性称为惯性。两个质点受力相同时，质量大的加速度小，说明其运动状态不容易改变，即它的惯性大；质量小的加速度大，说明其运动状态容易改变，即它的惯性小。因此，质量是质点惯性的度量。,目录,7.1.2 质点运动微分方程,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,设质量为m的质点M，在合力F的作用下沿某一曲线运动，质点M的位置用对于坐标原点O的矢径r表示（如图），由运动学知该质点的加速度a与矢径r的关系为,式中：v质点的速度。,将上式代入牛顿第二定律公式得,这就是矢量形式的质点运动微分方程。,在具体计算中，都采用上式的投影形式，根据坐标系的不同有以下两种：,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,（1） 直角坐标形式的质点运动微分方程,式中：x、y、z质点M的坐标； X、Y、Z各力在x、y、z轴上投影的代数和。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,（2）弧坐标形式的质点运动微分方程,式中：s质点的弧坐标； v质点的速度； 曲率半径； F、Fn 各力在轨迹的切 向、法向上投影的代数和。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【7.1】 质量为m的质点M在坐标平面oxy内运动（如图），其运动方程为x=acos t，y=bsin t，其中：a、b、都是常量。 求作用于质点上的力F。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【解】 由质点的运动方程消去时间t ，得,可见质点的运动轨迹是以a、 b为长、短半轴的椭圆。,将质点的运动方程代入弧坐标形式的运动微分方程，可求得力F的投影为,式中：r质点M的矢径。,可见力F的大小与矢径r的大小成正比，其方向则与之相反，即力F的方向恒指向椭圆中心，这种力称为有心力。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,例7.2 液压减振器 （如图）的活塞在获得初速度v0后，在液压缸内作直线运动。若液体对活塞的阻力F正比于活塞的速度v，即F =v，其中为比例系数。求活塞相对于液压缸的运动规律，并确定液压缸的长度值。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,解 把活塞看作一质点，作用于活塞上的力为液体的阻力F。如图所示，取活塞初始位置为坐标原点，建立x轴。列出活塞的运动微分方程,或,，则上式成为,分离变量后进行积分,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,将上式写为,再次积分,解得,即为活塞的运动规律。,当t时，e-kt0，由v=v0e-kt 可知，活塞的速度趋于零；由上式可知，此时x趋于最大值。由此确定液压缸的长度为,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【例7.3】如图所示，单摆由长l的细绳和质量为m的小球悬挂于O点构成。当细绳与铅垂线之间的夹角为0时，单摆由静止释放，若不计空气阻力，求绳所受的最大拉力。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【解】 取小球为研究对象。小球受重力W和绳的拉力F的作用。沿小球的轨迹（以O为圆心、l为半径的圆弧）建立弧坐标，原点在铅垂位置，正方向为由左向右。列出小球的运动微分方程,由式(a)得,两边积分,得 v2=2gl(cos -cos 0),目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,代入式（b）得 2mg(cos cos 0)=Fmgcos,故 F =3mgcos 2mgcos 0,显然，当 =0时绳的拉力最大，最大拉力为,Fmax=mg(32cos 0),目录,7.1.3 刚体平移的微分方程,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,刚体作平移时，刚体内各点的轨迹形状相同，且同一瞬时各点的速度v 相同，加速度a也相同。因此，可以取刚体内一个点的运动来代替整个刚体的运动。 刚体的质心C 是一个特殊点，现用它的运动来代替刚体的平移。设质心C的速度和加速分别为vC 、aC ，矢径为rC，根据质点运动微分方程和质心的定义，可以证明：,式中：m刚体的质量； F e 作用于刚体的所有外力的合力。,该式称为矢量形式的刚体平动的微分方程，通常称为质心运动定理。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,将刚体平动微分方程投影到固定的直角坐标轴上，得质心运动定理的投影形式。,式中：xC、 yC、 zC 质心的直角坐标； vCx、 vCy、 vCz ， aCx、aCy、aCz 质心的速度和加速度在直角坐标轴上的投影； X、Y、Z 作用于刚体上的外力在直角坐标轴上投影的代数和。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【例7.4】 如图所示，将重为W 的构件沿铅垂方向吊起，在开始阶段的加速度为a，绳索与水平方向的夹角为，求绳索的张力。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,【解】 构件可看作刚体，起吊时沿铅垂方向向上作直线平移，可应用质心运动定理求解。 取构件为研究对象，作用于构件上的力有重力W，绳索在A，B 处的拉力FA、FB，受力如图所示。,建立相对于地面静止的直角坐标系 Oxy,由质心运动定理可得,构件以加速度a沿y 轴正向作平移，可知aCx=0、aCy=a ，代入上两式，得,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程质点运动微分方程,FA = FB,故,目录,7.2 刚体定轴转动微分方程,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,设刚体在外力作用下以角速度、角加速度绕固定轴z转动，如图所示。考虑刚体内任意一点M i，由运动学知其绕z轴作圆周运动。若该质点的质量为mi ,它到转动轴z的距离为ri ，则它的切向加速度为 ai=ri 根据弧左边形式的运动微分方程，列出质点Mi在运动轨迹切向的微分方程,式中： Fi作用于该质点所有力的合力Fi在轨迹切向上的投影。,将上式两边同乘以ri，得,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,式中： Firi作用于该质点所有力的合力Fi对z轴之矩。,将作用于任一质点上的力Fi分成两部分：一部分是刚体内其他质点对该质点的作用力，称为内力，用 表示；另一部分是刚体以外的物体对该质点的作用力，称为外力，用 表示。于是上式可改写为,对刚体内每一个质点都可列出这样的式子，将它们相加，得,由于刚体内各质点间的相互作用力即内力都是成对出现的，且它们大小相等，方向相反，作用于同一直线上，所以这些内力对z轴之矩的代数和恒为零，即,于是上式变为,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,式中：Mz作用于刚体上所有外力对z轴之矩的代数和； 刚体内各质点的质量与该点到转轴的距离平方的 乘积之和，对某一刚体来说，转轴一经确定，刚 体内各点到转轴的距离为一定量，因而 为一 常量，它称为刚体对转轴z的转动惯量，用Jz表 示，即,上式即为刚体定轴转动的微分方程。它表明，刚体对转轴的转动惯量与刚体转动角加速度的乘积，等于作用于刚体上的所有外力对转轴之矩的代数和。外力矩是使转动刚体获得角加速度的原因，角加速度的大小与作用于刚体上的外力对转轴之矩的代数和成正比。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,应用刚体定轴转动微分方程，可以解决两类问题：一类是已知刚体的转动规律，求作用于刚体上的外力矩；另一类是已知作用于刚体上的外力矩，求刚体的转动规律。,根据刚体定轴转动微分方程，当 Mz= 0 时，= 0 , =常量，这时刚体静止或绕定轴作匀速转动；当Mz =常量时， =常量，这时刚体绕定轴作匀变速转动。 与同向时，作匀加速转动， 与反向时，作匀减速转动。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,【例7.5】 飞轮重W，半径为R，以角速度0绕水平轴O转动（如图）。飞轮对O轴的转动惯量为JO，制动时闸块对飞轮的法向压力为FN。设闸块与飞轮间的摩擦因数f 保持不变，轴承的摩擦忽略不计，求制动所需的时间t。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,【解】 取飞轮为研究对象，作用于飞轮上的外力有重力W，闸块的法向压力FN，滑动摩擦力F，轴承处的反力FOx、FOy。在这些力中，只有摩擦力F对转轴O有矩，其他各力对O轴之矩都等于零。以逆时针方向为正，列出飞轮定轴转动微分方程,因摩擦力F=fFN，故有,两边积分,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程刚体定轴转动微分方程,得,JO0=fFNRt,故,目录,7.3 转动惯量及其计算,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,由上节知，刚体对某轴z的转动惯量等于刚体内各质点的质量与该点到z轴的距离平方的乘积之和，即,上式表明：转动惯量不仅与刚体的形状以及刚体上的质量分布有关，而且与转轴的位置有关。同一刚体对于不同转轴的转动惯量各不相同，但同一刚体对确定转轴的转动惯量是一定的。转动惯量永远为正值。其常用单位是kgm2。,工程中常将转动惯量表示为刚体的质量m与某一长度的平方的乘积，即,z 称为刚体对z 轴的回转半径或惯性半径。它的意义是，设想将刚体的质量集中在与z轴相距为z 的某一点上，则这个质点对z轴的转动惯量就等于刚体对z轴的转动惯量。,目录,7.3.1 转动惯量的物理意义,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,将刚体定轴转动微分方程Jz = Mz与动力学基本方程ma =F 相比较,可以看出,两者不仅具有相似的形式，而且位于公式对应位置的物理量m与Jz ；a与 ，F与Mz具有相似的含义。质量m是质点运动时惯性的度量，转动惯量Jz则是刚体作定轴转动时惯性的度量。欲使不同刚体获得相同的角加速度，转动惯量大者，所需施加的外力矩大，即刚体具有较大的转动惯性。 在设计机械零件时要考虑到转动惯量。例如，机械中常见的飞轮做得比较笨重，并且轮缘设计得较厚、中间较薄且挖有空洞，这样飞轮就有较大的转动惯量，使机器的运转比较平稳。相反，某些仪表中的转动零件，例如指针，为了提高其灵敏度，设计时应尽可能减小其质量、尺寸，并使更多的质量靠近转轴。,目录,7.3.2 转动惯量的计算,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,1. 简单形状均质刚体的转动惯量的计算,当质量在刚体内均匀连续分布时，转动惯量的表达式Jz = miri2可以写成积分形式，即,对于均质刚体，其密度为常数，dm=dV ，上式可写为,式中：m刚体的质量； V刚体的体积。,上式即为计算均质连续分布刚体转动惯量的公式。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,【例7.6】 已知质量为m、厚度为h、半径为R的 均质等厚薄圆板（如图），求薄圆板对垂直于板面的z轴的转动惯量。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,【解】 在距圆心O为r处，取一宽度为dr的环形微元体积（如图），V=2rdrh ，圆板的总体积V= R2h。由均质连续分布刚体转动惯量计算的公式，得,许多简单形状均质刚体的转动惯量都可用同样的方法计算得到，其结果可在有关工程手册中查到。现将几种常见的简单形状均质刚体的转动惯量列于表7.1中，以备查用。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,表7.1 简单形状均质物体的转动惯量,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,2转动惯量的平行移轴定理,从工程手册中查出的简单形状均质刚体的转动惯量均为对通过质心的转轴而言的。但在实际工程中不少刚体的转动轴并不通过质心，例如复摆、指针、偏心凸轮等，对此可通过下面的平行移轴定理（证明从略）求得。 刚体对平行于质心轴的任意轴的转动惯量，等于刚体对质心轴的转动惯量加上刚体质量与两轴间距离平方的乘积，即,式中：Jz刚体对质心轴z的转动惯量； Jz 刚体对与质心轴平行的轴z的转动惯量； d轴z与z间的距离； m刚体的质量。,由刚体转动惯量的平行移轴定理可知，在一组平行轴中，刚体对通过其质心的轴之转动惯量为最小。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,【例7.7】已知长为l，质量为m的均质等截面细直杆（如图），求该杆对通过杆端且与杆垂直的z轴的转动惯量Jz。,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,【解】 细长杆对于过质心轴z 轴的转动惯量为,z轴与z轴的距离 d =l/2 ， 由平行移轴公式有,目录,第七章 质点与刚体的运动微分方程转动惯量及其计算,【例7.8】 半径为R ,质量为m 的均质圆轮绕定轴O转动，如图 所示。轮上缠绕细绳，绳端悬挂重为W 的物块。求物块下