（地质工程专业论文）油藏描述一些技术方法的改进或应用.pdf

摘要 随着油气勘探的小断深入，大的整装油气田已越来越少，人们更多地把 注意力和目标锁定在小断块及7 性油藏上。这无疑给储层i j l 别和厚度的求 取增加了难度也提出了更高的要求。针对岩性油藏特别是砂、泥岩薄互层 的岩性油藏识别难度大，储层厚度预测精度低等问题，要求必须对油藏描述 的相关技术方法进行改进和提高，借以提高油藏描述的精度。论文主要内容 如下： l 、基于测井资料受各种因素的影响产生偏差，影响合成记录的质量，论 文着重分析产生这些偏差的原因及校正方法。另外随着大量斜井井位的钻 探，提出了如何制作高精度的斜井合成记录的具体方法。 2 、研究利用振幅、频率两种动力学参数来预测薄储层厚度。尝试利用振 幅积分参数求层段储层含量o 3 、波阻抗剖面含有丰富的岩层信息，是用于岩性解释进行储集层预测 的新资料，它能很好地分辨出薄层，准确地判断出砂层的延伸方向。在如何 提高波阻抗反演计算稳定性和多井约束波阻抗反演及应用等方面作了一些 分析研究。 4 、人工神经网络可以实现非线性复杂的分类，可以适用于多种复杂的 情况，非常适用于利用地震参数进行储层分析，对人工神经网络在储层分析 中的应用及注意事项进行了分析和总结。 综合实例的研究表明，以上方法能够较好地解决油藏描述中储层标定 不准确，厚度预测精度低等问题。提高储层预测的精度。 关键字：标定储层厚度振幅频率波阻抗人工神经网络 ab s t r a c t t h eb i go i la n dg a sf i e l d sa r el e s sa n dl e s sa l o n gw i t ht h ed e v e l o p m e n t o fo i le x p l o r a t i o n m u c hw o r ki sn o wd o n ef o rs m a l lf a u l t e db l o c k so r l i t h o l o g i cr e s e r v o i r t h er e l a t i v et e c h n i c a lm e t h o d ss h o u l db ei m p r o v e di n o r d e rt or e c o g n i z et h er e s e r v o i ra n de n h a n c et h ep r e d i c t i o np r e c i s i o no f t h er e s e r v o i rt h i c k n e s sm a j o rc o n t e n t sa r ea sf o l l o w s ： 1s o m er e s e a r c hh a sb e e nd o n et oc o r r e c tt h ee r r o ro fw e l ll o g g i n g d a t ac a u s eb ye v e r yf a c t o ra n dp u tf o r w a r dt w om e t h o d st oi m p r o v ei ti n o r d e rt og e th i g hq u a l i t ys y n t h e t i cr e c o r d w ea l s or a i s es p e c i f i cm e t h o dt o h o wt om a k eh i g hq u a l i t ys y n t h e t i cr e c o r df o rd e v i a t i o nw e l l s 2p r e d i c t i n gt h i nb e dr e s e r v o i rt h i c k n e s su s i n gb o t ha m p l i t u d ea n d f r e q u e n c y a n dc a l c u l a t i n g r e s e r v o i rc o n t e n to ft h ef o r m a t i o nu s e i n g i n t e g r a la m p l i t u d e 3w a v ei m p e d a n c ec o n t a i n sa b u n d a n tl i t h o l o g i ci n f o r m a t i o n i tc a nb e h e l p f u lt op r e d i c tt h et h i nb e dr e s e r v o i r w ed os o m em e t h o d st oi m p r o v e t h es t a b i l i t yo fc o u n t i n gi ta n dh o wt o a p p l ym u l t i p l ew e l l s s e i s m i c r e v e r s i o n 4n e u r a ln e t w o r kc a na c h i e v ec o m p l i c a t e dc l a s s i f y i tc a nb eu s e dt o m a n ya n a l y s i s e se s p e c i a l f o rr e s e r v o i r a n a l y s i su s i n g s e i s m i c p a r a m e t e r s w es u mu ph o wt oa p p l yn e u r a ln e t w o r kt oa n a l y s i sr e s e r v o i r w i t hs e i s m i cp a r a m e t e r s m u l t i p l ee x a m p l e si n d i c a t e d t h em e t h o d sa b o v ec a ni m p r o v et h e q u a l i t yo ft h er e s e r v o i rd e m a r c a t ea n dr a i s et h ea c c u r a c yo ft h er e s e r v o i r t h i c k n e s sp r e d i c t i o n k e y w o r d s ： d e m a r c a t e ，r e s e r v o i r ，t h i c k n e s s ，a m p l i t u d e ，f r e q u e n c e ，w a v e i m p e d e n c e ，n e u r a ln e t w o r k 第一章绪论 1 1概述 长期以来，反射地震 j 】探只能使用运动学参数( 时i h j ) 研究地下岩层的 结构形态，尽管这样已经为油气勘探作出了许多贡献。现在的技术进步能 够提供弹性波传播的频率、振幅、相位等多种动力学参数，而这些地震信息 都是与地层的物理性质或岩性紧密相关的。例如，瞬时浮点数字地震仪记录 下来的反射地震波波形，显示出地下沉积相的不同，从而可以用来判断沉积 环境。再如，反射地震波的振幅异常，表示地下反射界面具有巨大的波阻抗 差异，其中包括物质相态的不同，甚至可能反映出烃类的存在。此外，反射地 震资料与各种测井曲线的相互补充，相互印证，可能给出岩石的某些物理性 质，甚至算出其孔隙度和渗透率俭l 。 油藏描述的目的是对所研究地区油气藏的构造形态、岩石性质、油气 水状况和分布以及某些重要的储层岩性和物性参数的分布给出一个可能详 细和可能准确的描述3 l 。估算地下油气储量及其分布，可以说是整个油气勘 探过程中最关键的一步，其结果将是油田决策者决定是否投资开发该地区 和设计开发方案的一个重要依据。油藏描述中最关键的是识别地下某个地 方是否含有油气以及特性如何。很显然，油藏描述的准确与否是至关重要 的，一个错误的或者不准确的油藏描述结果将可能导致人们认识不到地下 存在的一个大油田，或者导致人们在一个本来没有油的地方投资打了很多 干井；而准确的油藏描述结果带来的将是巨大的经济效益。 油气储层分析所利用的主要信息就是地震资料和测井资料，尤其是当 测井资料较少时，主要是根据地震资料，我们把这种情况下的储层分析称作 基于地震信息的储层分析，简称为地震储层分析，即指根据勘探地震资料， 结合井孔处的测井资料，对地下油气储集层进行分析。有时为了强调其中测 l 井资料的作川，也叫作结合地震与测j l ：资料的储层分析。 随着油7 e 勘探技术的琶速发展和计算机软、硬件的小断完善和改进，油 藏描述技术在现代油气勘探巾扮演着越来越霞要的角色，足现代油气勘探 的一个重要组成部分。另外，在我同尔鄙，特别是在胜利探区，地震勘探经历 了三十多年，前期主要寻找r 大量的构造油气藏，近十几年来逐渐把重点放 到了寻找构造岩。阽油气藏及地层岩性油气藏上，取得了很大的成果。随着勘 探的深入，现今的勘探目标更隐蔽、更复杂、因而对油藏描述的一些技术方 法的要求更高o 1 2存在的i 司题与本文的工作 在对现有的油藏描述理论和软件了解学习的基础上，结合生产实际，笔 者对部分油藏描述技术与方法进行了改进，以便更好地与生产实际相结合， 其中主要在以下几个方面进行了重点研究。 l 、高精度的层位标定。油藏描述基础数据的两个主要来源是井资料和 地震资料，但长期以来测井与地震的结合是最难以解决的问题之一，一般要 花大量的精力去做人为的标定，增大了随意性，但常常又收不到良好的效 果。在高精度的层位标定过程中，应充分利用地震与测井资料，但测井资料 由于受各种因素的影响，偏差较大，为此应对声波测井受侵蚀后的资料进行 校正方法研究，以校正这些偏差。另外，随着大量斜井井位的钻探，如何制作 高精度的斜井合成记录也是储层识别准确与否的关键。 2 、储层厚度求取 储层厚度的精确求取是油藏描述的一个重要环节，特别是地下储层横 向分布不稳定的情况下，利用大量的钻井资料来研究地下储层的分布及厚 度变化成本高昂。最经济的办法就是充分利用测井资料的纵向分辨率较高 和地震资料的横向分辨率较高的特点，将钻井钻到的储层标定到井旁地震 2 道上，利j l j 地震资料的动力学参数对储层厚度加以描述。 准确的油气储层厚度求取对地下油气储量的估算和开发决策至关重 要。本论文分两个誊节对储层厚度的求取进行了探讨。在第三章中，主要是 研究如何利f j 地震资料振幅、频率信息来求取薄储层的厚度，另外，对利用 振幅积分求取层段储层含量也做了一些分析工作。在第四章中探讨了利用 波阻抗反演技术求取储层厚度和地层属性。 3 、人工神经网络技术在油气勘探中的应用 人工神经网络技术作为研究人类智能的一门科学。近十几年来在国内 外得到了飞速发展，该技术也被广泛应用于油气勘探开发中。应用于油气勘 探开发中的人工神经网络技术相对成熟，笔者主要对人工神经网络在油气 中的应用和注意事项做了一些工作。如参数的选取，非监督神经网络的必要 性及人机结合的重要性等o 3 第二二章高精度合成记录的制作及标定 2 1引言 油藏描述旗础数据的两个主要来源是片资料与地震资料，但长期以来测井 与地震的结合是最难以解决的问题之一，一般要花费大量的精力去做人为的标 定，增大厂随意性，但常常义收彳i 到良好的效果。肉此，高精度的层位标定是油 藏描述的基础工作。 合成记录解释的目的是建立地震反射与主要地层界面的对应关系，确定反 射同相轴的地质属性。通常，重大年代地层界面的上下都具有明显的波阻抗差， 因此，在实际地震反射与合成记录之间，一般具有良好的对应关系h 】。而层序内 部的一些次要界面，由于上下波阻抗差较小和侧向延伸有限，其对应性较差一 些。 此外，严格地讲，合成记录只反映一个点上的地震响应特征。因此，也可以 通过改变某一地层岩性、厚度、孔隙度、油气饱和度等参数的办法，作出不同的 合成记录，并通过比较它们之间的细微波形变化，对地下地质情况的横向变化 作出更确切的地质解释，模拟地质和岩石物理性质的变化。 合成记录的作法是先把速度和密度测井资料数字化，剔除其中不正常的 数据，然后将各相应数据点的速度和密度值逐点相乘，得出一条波阻抗测井曲 线。再把这条波阻抗曲线按反射系数的定义转换成用不同反射系数表示的一个 详细的反射系数模型。最后将此模型与地震子波褶积，即得出一维人工合成记 录。 合成记录的原理和制作过程虽然简单。但是，正确的层位标定是建立在声 波测井资料准确的前提下实现的，声波测井由于受不同岩层岩性的影响，会发 生侵蚀效应，如何用模型描述这些过程，并纠正这些偏差以及斜井合成记录的 正确制作足本章的主要内容。 另外，合成地震记录与实际地震道间的对比性好坏，取决于多方面的因素， 4 如子波的频率和相位特征、测井资料编辑和时深转换的精度等等。正因为合成 记录与实际地震道间对比性好坏受多种因素的影响，因此真正要得到一种好的 结果并非是一件容易的事。特别在储层的精细标定方面更是如此，因某一储层 在地震剖面上的反射特征往往不明显，需要做大量细致的工作才能取得满意的 效果b lo 除了子波的频率和相位特征、测井资料编辑和时深转换等基本参数和 数据需要根据实际情况精心选取和处理外，通过改变某一地层岩性、厚度、孔隙 度、油气饱和度等参数的办法，作出不同的合成记录，并通过比较它们之间的细 微波形变化，对地下地质情况的横向变化作出更确切的地质解释，模拟地质和 岩石物理性质的变化【6 】o 图2 一l 、图2 2 分别为新港地区一口井的去砂和去火 成岩实验。上述方法和过程在合成记录研究过程中被广泛地采用。 ( 、专测2 2 0 0 f 三主三_ ： ：；二：三三三j2 2 0 0 模型f i ；二一：一 ! 。 ：! 牮o ：o 誓。、t j r ： 一， 2 2 5 0 一：茹i 二二：，： i 一三一一f 一i 2 2 5 0 ， i _ 1 = 芝翌2i i i ； 0i ：，f 1 鎏黧o p ip ) r ； 、 l 。 ! 。 ：- - 一 o o ：j ；黑黑 芝：曩 23002300 j o ；h ：- ：。 ；：2 协：蔓三璺譬一 2 3 2 5 i! 墨麓鬈黑 o 一一之二焉毒蚕蠹l ，壬r l ： 一：。1 ，i“、lj ：一： ”j 一 彳t 卜 i 。：篓慧 。i ：- w - hm ! ；：埘! ；：二；善； 5 ：二一：- ： r b ； j ：，一一一i 一： 图2 一i 去泥实验 5 图2 - 2 去火成岩实验 2 2声波测井的侵蚀效应研究及消除方法 2 2 1泥浆对岩层的侵蚀特点 不同岩性的岩层受泥浆侵蚀的程度是不同的。根据泥浆侵蚀岩层的过 程，受侵蚀的岩层分为两类：一类是岩层中含有吸水性的岩石矿物，它从泥 浆中吸收水分，从而改变了自身的密度和压强等，使波的传播速度发生了相 应的变化，这类岩层称为蚀变型；另一类是岩层受泥浆滤液的侵入，改变了 6 4 “- i 层中所含流体的性质，使波在岩层中的传橘迷度发生变化，这类岩层称为 侵入型。 泥岩属蚀变型岩层，当它含有吸水性强的蒙脱石时，由于蒙脱孑j 吸水后 体积呵膨胀数倍，从而使岩层的密度降低，造成波的传播速度大大减小；另 外由于泥浆的侵蚀，靠近井壁的岩层吸水后膨胀，形成与井轴同心的环形侵 蚀带，如果泥浆侵蚀的时间增长，靠近侵蚀带木被授蚀的地层也逐渐被泥浆 侵蚀，使侵蚀带随着时间的延长向径向延伸，此时，如果仪器接收到来自侵 蚀带的声波，则所得的声波时差必有很大的误差。 对于侵人型岩层，由于在钻井过程中泥浆柱的压力大于地层压力，泥浆 滤液便向地层的孔隙中渗透，从而代替了原有的流体。这样，靠近井壁的岩 层由于受泥浆滤液的侵人，也形成了与井轴同心的环形侵蚀带，当钻井完成 后，泥浆柱压力与地层压力恢复了平衡，泥浆滤液的径向侵入也基本停止 了。这类岩层受泥浆侵蚀的影响较上述蚀变型层要小得多o 2 2 2声波测井的探测深度 当岩层受侵蚀后，波在岩层中的传播速度降低。在发射声波后，接收首 先接收到的声波，并不是来自井壁与岩层界面上的滑行波，而是来自离井壁 距离y 处地层的反射波，距离y 即为探测深度。 在蚀变型地层或侵入型地层中，受泥浆侵蚀都会形成一个侵蚀带。在侵 蚀带内，当径向( 即横向) 上速度变化不大时，可视为常数。 图2 3 为岩层受泥浆侵蚀后的声波测井示意图。在图中，0 为发射源，l 为源距，l 为接收器的间距，x 为侵蚀带的厚度，v7 为波在泥浆中的传播速 度，v o 为波在侵蚀带地层中的传播速度，v 为波在未受侵蚀地层中的传播速 度，r 为井的半径，f 。、f 2 为接收器，界面i 为受侵蚀地层与泥浆的界面，界面 为受侵蚀地层与未受侵蚀地层的界面，么a 为界面i 上人射波的临界角， 么c 为界面的临界角，么b 为对应于么c 在界面上的入射角。 7 图2 3 岩层受侵蚀后的声波测井示意图 当从发射源o 发出声波脉冲后，由反射定律及折射定律推知，接收器f l 和f 2 首先接收到的是界面i 上的滑行波和界面上的滑行波，时间分别为 t 。、h ，则根据图2 3 可分别求得界面i 、上的滑行波的旅行时间： t l ：2 r v c o s a + ( 1 2 r t g a ) v o ( 2 1 ) t i ：2 r v7 c o s b + 2 x v o c o s c + ( 1 2 r t g b 一2 x t g c ) v( 2 2 ) t 2 = 2 r v7 c o s a + ( 1 + l 一2 r t g a ) v o ( 2 3 ) t 2 = 2 r v c o s b + 2 x v o c o s c + ( 1 + l 一2 r t g b 一2 x t g c ) v ( 2 4 ) 其中各角有如下关系： 8 s i n a = 、i 。，、q ( 2 5 ) s i n b = s i n c v t l - i v ( 2 6 ) 当t 。l 。、1 2 t 2 寸，测得的声波时差为l - t 27 一t l = l v ，此时测得的 足地层的真实时差。 由以上各式可以推出： 【2 r ( 吾一l _ 、参_ a 2 ) + ( 1 - a ) l 】( 2 而) x ( 2 7 ) 其中a - - v o v ，b = v t 九。 如某一岩层受泥浆侵蚀后，该岩层波的传播速度则由v 降低为。在测 井时，该岩层受泥浆侵蚀的厚度如果满足( 2 7 ) 式，则此时测得的声波时差是 地层的真实时差，接收器接收的波首先是来自界面的滑行波，探测深度则 为地层受泥浆侵蚀的厚度。 从式( 2 7 ) 可知，对岩层来说，声波测井的最大探测深度y 是不引起声波 时差测量误差的最大侵蚀厚度。即： y - 【2 r ( 辱一脬) + ( 1 - a ) t 】( 2 蛹) ( 2 8 ) 从( 2 8 ) 可以看出，探测深度与井径、源距、泥浆速度及侵蚀后的地层速 度有关。 2 2 3岩层受泥浆侵蚀后对时差测量的影响 由上述的分析得知，当泥浆对地层的侵蚀厚度小于等于仪器的探测深 度时，仪器测到的是地层的真实时差，但是多数情形，用普通源距测井，仪器 探测深度小于泥浆对地层的侵蚀厚度，此时测得的声波时差大于真实时 差o l 、当t l l i 、乜b 时 由( 2 1 ) ( 2 4 ) 及a 、b 的假设可得： 2 r ( 辱一乒) + ( 1 - a ) ( t + t ) 】( 2 厢x ( 2 9 ) 在a ；b 时，x ( 1 + 1 ) 3 一r ( 2 1 0 ) 2 、i l t i 、t 2 t 2 时，同样可得： 1 2 i “ 、吾一l 一佶_ a 2 l a ) i 】( 2 汀二孑 k ，、 r 阿一 i2 1 lj 【2 i ( 。萨a - 一l 一吾- a 2 ) + ( 1 一a ) ( 1 + ( 2 汀习 此时测得的声波时差b 及时差误差分别为： b = b 一t i s = b 一t = b 一l i 一t 将式( 2 1 ) ( 2 4 ) 及a 、b 的假设代人上式，可得： s = 【2 r ( 后一a 2 一后- 1 ) + 2 x 厢“_ 1 ) t 】u 0 ( 2 12 ) 由( 2 1 ) 和( 2 1 2 ) 可求出s 的变化区间 o s ( 1 一a ) t ( 2 13 ) 因为a = v o v ，s m a x = t v o 一t v ，所以( 1 一a ) t 、b = s m a x ，则o s s m a x o 在测井时，井径、源距都是已知的，泥浆速度也可根据使用的淡水或盐 水泥浆确定，这样对于某一岩层来说，其速度及泥浆侵蚀后的速度是一定 的。由式( 2 1 4 ) 可得： s = l x + d ( 2 1 4 ) 式中1 = 2 , q e l _ a 2 v 。，d = 【2 r ( 吾一a 2 一后一l + ( a 一1 ) 1 v o 是常数。 由此可见，声波时差误差的大小与侵蚀厚度成线性关系，侵蚀时间越 长，则岩层受泥浆侵蚀的厚度越大，产生的声波时差误差也相应增大，且时 差s 在0 s m a x 之间变化。 通过对滨南油区某井8 0 0 。1 3 5 0 m 井段三次测井的相同层段时差比较， 可以发现砂岩的声波时差基本没有变化，这说明砂岩没有受到泥浆侵蚀的 影响，其受侵蚀的厚度小于仪器的探测深度，声波时差的变化主要发生在泥 l o 7 段，并j i - 泥岩含砂链越少，j i 波时差的变化越大。为此，对该测髓井段中纯 泷岩的声波时差及i i j 。差误差进行了统计对比，其结果显示在表2 一l 中。 表2 一l某j 纯泥i i 段的，：i 波时差及时差误差值对比 h m l a l h 0s 2s x ，c m 8 0 2 4 0 04 3 25 2 03 2 1 2 0l7 9 8 2 03 7 0 4lo4 9 54 0 1 2 52 0 5 8 3 23 9 l4 3 54 9 83 41 0 7l8 5 8 3 93 2 23 7 65 0 25 4l8 02 5 5 8 4 33 6 03 9 05 3 53 01 7 52 0 3 8 7 24 3 44 6 85 0 23 46 81 6 4 9 4 94 3 0 4 7 45 0 44 47 4l8 5 9 6 23 9 0 4 3 25 0 04 2l l o1 9 8 9 8 03 7 64 3 54 8 65 91 1 02 3 2 l0 l84 l o4 5 45 2 5 4 4 1 1 51 9 2 表内 x t , 、k 、t c 分别为第一、二、三次测井时各深度点测得的声波时 差，s 2 、s 3 分别为第二、三次测井与第一次测井相应深度的声波时差误差值， x ：为第二次测井时侵蚀带的厚度，h 为各深度点的深度。 从表中可以看出，岩层受泥浆侵蚀后产生的声波时差误差是很大的。在 第三次测井时，由于岩层受泥浆侵蚀带的时间长，侵蚀带的厚度大，而声波 测井的探测深度又较小，所以测得的声波时差是泥岩蚀变带的时差或接近 于侵蚀的时差，s 即是s m a x 或近似于s m a x 。 2 2 4求取侵蚀带厚度的方法 泥浆对地层的侵蚀不仅影响声波测井的质量，而且对电阻率和密度测 井等也有影响。由式( 2 1 2 ) 可得： x - s v o - - 2 a ( 括_ a 2 一悸1 ) + ( 1 a ) t ( 2 q f i - a 2( 2 1 5 ) 该式表明，侵蚀带厚度与声波时差误差成线性关系。在测井时，r 、l 是已 知的。如果在完钻后立即进行声波测井，此时仪器的探测深度大于侵蚀带的 厚度，测得的声波时差没有受到泥浆侵蚀的影响因此v 是已知的。在岩层受 侵蚀时问1 l 、r 、t l l 时，再分刖对相m 井段测歹 ：，这时对某一岩层来说，测 得的相应波时差为a t 。、a t ：、a t n ，与第一次测片的声波时差棚比，其时差 误差分别为s 。、s 2 、s n 。如果在岩层长时间受泥浆侵蚀后，再测一次井，此时 岩层受泥浆侵蚀的厚度已大大超过了仪器的探测深度，测得的是岩层侵蚀 带的时差，因此可求得第二次至第n 次测井的侵蚀带厚度，从而得到x 与时 问t 的关系曲线。此曲线对研究岩性、声波时差校正及其它测井方法的特点 是非常有用的。 2 2 5声波曲线的侵蚀校正 由a 、b 的假设以及( 2 1 ) 一( 2 6 ) 式可以推得： a t = la t o ( 1 1 e ) 一i e t o ( l l e ) ( 2 1 6 ) e = 【2 r ( 。言) 2 一a 2 一( 吾) 2 1 + 2 x - a 2 ( 1 一a ) t l ( 2 1 7 ) 式中，a t 是地层的真实时差，t d 是实测声波时差，t o 是地层侵蚀带的 时差，e 为参变量，它的变化范围是0 e i 眭_ = 1 6 0 0 嚣缸 舢溉 t i f f f 1 8 0 0 1 9 0 0 2 0 0 0 2 1 0 0 s y n r e cc b 2 5 c b 2 5 6 0 h zr e f c o es o n i c b e f o r ec o r r e c t i o n 图2 4 t r a c es y n r e c n o 2 2 93 5 h z 螋 贫 波笠 ，f 、 毒霞 - 僻 。、p - o ；p 糍 s y n r e cc b 2 5 6 0 h zr e f c o e a f t e rc o r r e c t i o n ： c b 2 5 s o n i c 泥浆侵蚀校正前后合成记录与地震剖面对比图 1 4 i 薯 k 啦 p h 协 沌 a k 协 铷 川 州 一 m 卅 m 埘 lqijll叫iiii叫iiijllli川到1ll h划驯。轧蓦。引_r。r弦州mh蓐h闲一 r，t，丰冬o，0；j；，。ooi，oij一#十。，rl上 啪 啪 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成一种理论一l ：的误差。 2 当储层厚度大于舍时，通常采用双程反射时差与储层厚度的近线性 关系求取储层厚度。从模状厚度与舣程反射时差的关系曲线可以看出，当层 厚介于会波长j 詈入波长之问时，双程反射时差与储层厚度之问的关系为一 平缓过渡的曲线，只有当层厚大于詈入时。这种线性关系才趋于稳定，由于实 际计算时采用双程反射时差与储层厚度的线性关系来计算储层厚度，因此 对层厚在会和詈入之间的储层，这种计算方法所带来的误差是不可忽视的。 3 需打印振幅一时差散点图，建立调谐曲线，找出调谐点的位置及选取 合适的子波和准确的速度参数，这在实际中很难找到。 4 当有薄互层存在时，薄层的干涉现象会使振幅值局部过大或过小，使 计算的厚度偏差太大，影响储量计算或油气田的开发评价。 3 2 3国内外发展现状 目前国内外专家和学者都在潜心研究更适合于地下地质情况的薄层计 算方法，并取得了长足的进展，虽然方法众多，但概况起来主要有两种发展 趋势。 利用振幅、频率信息与薄层厚度关系的互补性，来克服由于岩性变化 而引起振幅改变计算厚度的误差，这种方法是针对薄层干涉现象而言的，该 方法在实践中得到了验证，并取得了较好的效果。 该方法是运用在小于舍波长的薄层反射波中，振幅随厚度呈近线性增 加，频率随厚度呈近线性减小的原理，采用解线性方程组的方法来求解待定 系数，然后利用公式h = k a + k 2 f + c ( 其中h 为厚度，a 为振幅，f 为频率， k 。、k ：、c 均为求解系数) ，根据振幅和频率的横向变化来模拟储层厚度的横 向变化。然而由于小于会时振幅和频率随厚度的变化规律均为非线性，采用 2 r 线性归力法误差是不叮避免的，且这种方法只适用于小于会时的薄层，对 层厚大于舍l t , j 储层无能为力。 针对调揩振幅法求取储层厚度的缺陷，即需要制作波形与解释量板， 选取合适的子波和准确的速度参数在实际中很难做到，且在实际地震记录 中找到调谐点是很困难的。有人提出利用积分振幅或积分振幅与双程反射 时差的积来估算储层厚度，由于上述两种参数特别是积分振幅与双程反射 时差的积这一参数可在较大的储层厚度变化范围内，与储层厚度基本上呈 单一的近线性关系，随储层厚度的增加而增大，认为按开发地震的要求，通 常所研究的储层厚度一般在这种近线性关系之内，这样无论是小于会的储层 还是大于鲁的储层，、在获得以上两种参数后均可以通过它求取关于储层厚度 的单一解。这种方法由于没有考虑频率因素，因此其抗薄互层的干扰性差， 无法克服薄层干涉引起振幅变化对计算厚度的影响。且单参数反演容易产 生多解性，这是地球物理勘探的共性。 我们所研制的储层厚度综合反演技术，由于即考虑了振幅、频率信息， ，。又使其与厚度的线性关系延拓到音入处，因此，具有两者的优点，并且这种关 系更趋近于线性，精度较高，克服了调谐振幅法的非线性关系，其反演的厚 度更精确地反映地下的实际情况o 3 3振幅、频率综合反演储层厚度的原理及方法 3 3 1 原理 应用振幅、频率信息综合反演储层厚度，关键在于寻找振幅、频率信息与 储层厚度之间的内在规律。从图3 3 可以看出，在储层厚度较薄时，振幅随 2 9 3 0 o 团垛水艄斛爨孟4j蜷懊善樱鲁球岬越毗副辎葵辎 - n 囤 o o o o 厚度的增加呈近线性增加，并一直持续剑层厚为了a 处，尔后随着厚度的增加， 振幅呈缓慢减小并趋于稳定；而频率随厚度的增加呈近线性减小，并一直持 续到层厚为詈入处阳1 。 再深人分析，不难发现