（理论物理专业论文）量子线中极化子和磁极化子的性质.pdf

摘，要 本文研究了量子线中极化予和磁极化子的性质采用线性组合算符法和微扰法导 出了量子线中极化子和磁极化子的基态能量在计及电子在反冲效应中发射和吸收不 同波矢的声子之间的相互作用时，讨论了对量子线中极化子和磁极化子的基态能量的 影响 通过数值计算研究结果表明： 量子线中弱耦合极化子的基态能量毛随量子线 的受限强度瓯的增大而增大，表现出了量子线的量予尺寸效应当e o 0 对，极化 子的基态能量邑随电子一l o 声子耦合强度口的增加而减少当丘 0 时，极化子的基 态能量磊随电子l o 声子耦合强度口的增加而增大当受限强度也 0 ，t h eg r o u n ds t a t ee n e r g yo fw c a k c , o u p l i n 8l l a r o nw i l ld | 翻撇w i t h i 删i 雌t h ee l e c t r o n - l op h o n o nc o u p l i n g 蚰镪蛐；w h e n 瓦 ( 2 8 ) 10 是无微扰零声子态，l o 是极化子的基态满足 巳1 0 扭0屯l o ，扣o ( 2 9 ) 则体系的基态能量的期待值为 ，昕，棚甲i 以i 甲知等+ 等+ 军( 筹+ 壳) i i z ( 2 ，国 + 耽+ 巧 ( 2 1 0 ) 式对变分得 扣南 m m + 二l m 趟2 + 等一军嚣q 2 a 7 。，7 l ( 2 1 2 ) 式将求和变积分可得 砌，= 警+ 等一砌 将( 2 1 3 ) 式对工变分得 。五= 吼 ( 2 1 4 ) 式代入( 2 1 3 ) 式得到量子线中弱耦合极化子的基态能量为 蜀。= 壳一慨 取通常的极化子单位伪= 2 m - = 国= 1 ) 时，极化子的基态能量为 = q 一口 ( 2 1 1 ) ( 2 1 2 ) ( 2 1 3 ) ( 2 1 4 ) ( 2 1 5 ) 式中的弼作为未徽扰部分，把研作为徽扰项进行计算， 它引进的一级微扰为零，二级微扰能量为 + 丝= 一莓糕 呻善揣 = 一等口2fr 再而辫鬻 = 一争九扣高- 2 j ( 9 2 7 + “2 u q 厂2 d q + i 州 - n q 2 d qj j 。| 一詈m 壳 其中：_ 2 m b o ) 、 尼 胁材f 满一2 f 霈+ i j 、q 2 d q 甲 ( 2 1 7 ) ( 2 1 8 ) ( 2 1 9 ) 上式是考虑了电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时，对量子 线中极化子的基态能量的附加贡献i 它与电子一l 0 声子耦合强度口2 成比俪考虑了相 应的相互作用时，即考虑二级微扰能量，取极化子单位求得量子线中弱耦合极化子的 基态能量 日= 瓦l + e = 壳吼- c 陵o j - - 吾f ( z ) t t 2 h d o w 。 ( 2 2 0 ) = q 一口一鲁八z 2 o 五是没有计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时， 量子线中极化子的基态能量而日是考虑相应的相互作用时的量子线中极化子的基 态能量，下面比较两者的量级关系 8 量子线中极化予和磁极化子的性质 p ：堪。：丝兰 毛口- o - 詈他) 口2 ( 2 2 1 ) 2 4 结果和讨论 当计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时，量子线中 极化子的基态能量瓦由( 2 2 0 ) 式给出，从c 2 2 0 ) 式看出量子线中极化子总基态能 量晶不仅与量子线的受限强度d ，电子一声子耦合强度口有关，而且还与声子之间 相互作用有关为了表明量子线中极化子的基态能量毛与这些物理量的关系。进行 数值计算，其结果示于图2 1 - 2 2 中 a 田2 在不问的电子声子蔫合曩度口下 态能量e 0 与受豫薯虞田之问的美系曲线 f i & 2 i1 1 wr e l i t i o ng u r v l l t h e r o u e n i r l y 磊w i t ht h ec 酬f i n e a e n tn ，州曲 q i td i f f e r e n te l e c t r o n - p h o n c n 岬ii n g s t r e n c t h s 口 田2 2 p 和受隈曩度他之闫的关系曲线 f i 乏2t h er e l l t i _ c u l r v i l lo ft h e p w i t h t h e 。o f i n m e n tn r l t l q 内蒙古民族大学硕士学位论文 9 图2 1 表示在不同的电子l 0 声子耦合强度口下，量子线中极化子的基态能量毛 与量子线的受限强度吼之问的关系曲线由图可以看出，基态能量磊随量子线的受 限强度他的增大而迅速增大。表现出量子线的量子尺寸效应圈2 1 还表明当e o 0 时，基态能量磊随电子l j d 声子耦合强度口的增加而减少当磊 0 时，由于耦合强度的增加导致基态能量的减 少而e o 0 6 时，p 随量子线的受限强度口的 减少而缓慢增大，这表明声子之间相互作用影响很小但当n a o 0 时，基态能量毛随电子一l j d 声子耦合强度口的增加而减少当e o 0 5 s 对，量子线中声子 之问相互作用不能忽略 第三章声子之间的相互作用对量子线中磁极化子性质的影响 3 1 引言 近年来。晶体中电子在磁场中的性质的研究越来越引起人们的广泛关注国内 外许多学者采用许多方法从理论和实验方面研究了磁极化子的性质z h o u l 3 0 3 日采用变 分法研究柱形量子阱线中磁极化子基态和激发态能级，回旋共振频率的尺寸效应；g u 1 0 量子线中极化子和磁极化子的性质 等i 伊。j 人采用p e k a r 变分法、线性组合算符法研究了具有抛物势的量子线中强耦合 极化子、磁极化子在不同限制势情况下基态和激发态结合能及磁极化子回旋共振频率 及磁极化子基态、激发态结合能和回旋共振频率随温度的变化关系d e n g i 4 2 j 采用微 扰法研究了矩形量子线中磁极化子回旋共振、l a n d a u 能级 但目前为止，对量子线中磁极化子的研究，均忽略了电子在反冲效应中发射和吸 收不同波矢的声子之问相互作用的近似下进行计算，考虑相应的相互作用对量子线中 磁极化子性质的影响的研究甚少本文采用线性组合算符法和微扰法，研究了声子之 间相互作用对量子线中磁极化子的性质的影响 3 2 理论计鼻 在极性晶体材料形成的量子线中的电子，当沿z 方向施加磁场b ，考虑电子和l 0 声子相互作用。系统的哈密顿量可表示为 - = 以+ 日正d + + 矿( 力 ( 3 1 ) 以= 击( p ，一等+ 击( p ，+ 等班瓦p _ j h w = 意口i ( 3 1 b ) 月0 正d = ( k 口p “+ 日c ) ( 3 1 c ) 矿( p ) = 去朋。西p 2 ( 3 1 d ) 其中 ：f ( 生照) ； ( 3 2 a ) 窗口 口t 岳烨，；亡一寺 c s z n ， 矿；丝 ( 3 2 c ) 式中肘为电予的带质量，一是电子电荷口和西分别是波矢为q 频率为的 光学声子的湮没和产生算符口是电子与l o 声子耦合常数为量子线的受限强度 p 、r 分别是电子的动量和坐标，r = ( p z ) 是电子的位置矢量 对电子横向运动的动量和坐标引进线性组合算符 乃一学5 鸭蝴 “嘲 内蒙古民族大学硕士学位论文1 1 乃= 嗉) ；秭一杉) ( 3 3 b ) 其中j = x ，y ，a 取为变分参量把式( 3 3 a ) 和( 3 3 b ) 代入式( 3 1 ) 再对其进行两次幺 正变换 u = = x p ( - i z q r a t a 。) q 职= c x p ( z 西一口) ) 其中何) 是变分参量变换后的哈密顿量为 h = h l + h t ( 3 4 a ) ( 3 4 b ) ( 3 5 ) _ 三昨昕q u 以 ( 3 6 ) = q + i - i , 。 属：警( 屯屯+ 巧够+ 2 够屯+ 1 ) 一毒手莩华南胞堋螂q 堋+ ，筹( 南以 畛铲( 以瑚】( 口：+ x 口圳一羔虹圳+ ( 6 ，吲2 】 + 筹【( 6 ，+ 彬地瑚一瓴+ x 6 ，瑚】+ 百h c 0 0 2 _ 予( 2 鹕+ 1 。哆一 + 眈( 口+ ) + 巧( + f ) 】 ( 3 7 a ) 研2 瓦n - 善k + x + 石x 口+ 肌+ 力) q 。q ( 3 彻 其中倒是电子反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之问相互作用引起的附加能 量 令系统的基态波函数为 i 甲列0 爿0 ， ( 3 8 ) l0 是无微扰零声子态，io ， 是磁极化子的基态满足 口1 0 渖ob j l 0 = o ( 3 9 ) 1 2 量子线中极化子和磁极化子的性质 则体系的基态能量的期待值为 砌删删鄙i y 括等+ 等+ 羔+ 军畸h 2 q 2 砌c o ：o ) l f , 1 2 + e + 巧 ( 3 1 0 ) ( 3 1 0 ) 式对变分得 y 小一i 志至 。 2 m ( 3 1 1 ) 式代入( 3 1 0 ) 式得 刚) = 警学丽h p , 一军嚣 1 2 ) ( 3 1 2 ) 式将求和变积分可得 刚，= 等+ 等+ 羔一砌 。 e b q 2 m b c 把奴1 4 ) 式代入( 3 1 3 ) 式后，对2 变分得 a = ( 3 1 5 ) 式代入( 3 1 3 ) 式得到量子线中弱耦合磁极化子的基态能量为 毛。= 意再万可一a f i o j ( 3 1 3 ) ( 3 1 4 ) ( 3 1 5 ) ( 3 1 6 ) 3 3 徽扰计算 将体系哈密顿量( 3 6 ) 式中的哦作为未微扰部分，把研作为微扰项进行计算， 它引进的一级微扰为零，二级微扰能量为 内蒙古民族大学硕士学位论文 3 丝：一监卫 e 。一e i 2 电e w ：i f 叫j ： q l 事 = 一争口2rf 而研矿q 2 硒q 2 d q 可d q 丽， = 一争幽三l r 离叫_ ( 9 2 + “2 u 2 q _ 厂2 d q + i 。l - 离1 = 一詈八彬h o j m ( 3 1 7 ) 其中”= 2 m b 广t 2 l o ( 3 1 8 ) 胁“r 高一2 r 错+ 三f 热 伍埘 上式是考虑了- 电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时，对量子 线中磁极化子的基态能量的附加贡献，它与电子一l 0 声子耦合强度口2 成比例考虑了 相应的相互作用时，即考虑二级微扰能量，取极化子单位( 2 m 。= j l = 口k = 1 ) 求得 量子线中弱耦合磁极化子的基态能量为 e o = 瓦+ a e = t j4 v 呵, + 一砌一詈化净2 壳 o ( 3 2 0 ) = 少刃+ 一口一鲁厂( 力口2 对于弱磁场纹 口k ，嚷 蛾则 a ：堡+ 箬 ( 3 2 3 ) 2 壳 ” = 等+ 芒一磁一詈荆确 ( 3 2 4 ) 与磁场作用附加能量；第三项为电子一l j d 声子耦合的能量；第四项为计及声子之间相 占k 是没有计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时， 对量子线中极化子的基态能量而毛是考虑相应的相互作用时的量子线中极化子的 p ；筚： 丝竺 慨。5 ， 。乓厢一口一吾他弦： 。 3 4 结果和讨论 当计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时；量子线中 磁极化子的基态能量毛由( 3 2 0 ) 式给出，从( 3 2 0 ) 式看出量子线中磁极化予的 总基态能量目不仅与量子线的受限强度钆，电子一声子耦合强度口有关，而且还与 磁场和声子之问相互作用有关为了表明量子线中磁极化子的基态能量磊与这些物 理量的关系，进行数值计算，其结果示于图3 卜图3 6 中 田3 在不同的电：卜芦于台强度口下基奄 l f t 毛。与受限触之闫的关系曲线 f i 3 - 1t h er o l n ；砷o u r v uo ft hf o l n r l p 瓦w i t ht h e - f i n - - 吐n r i t i - 吼n d i f f e r m l te i c l l ；r e m - p h o n o nc o t m l i 懈 n r _ 吐h 口 内蒙古民族大学硕士学位论文 1 5 田3 2 在不罔磁场的回麓颤事啡下基态奠 e 与受甩强度口的关系曲线 f i e 乱2t h er e l m t i o no u r v i n l lo ft h eu o u n d s t a t ee n e r g y 晶w i t ht h ec m n f i n e m n t t r i t i a a t d i f f e r e n to y o l o t r m f r w 畋 图3 1 和图3 2 分别表示不考虑电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之 间相互作用时，当磁场的回旋频率以= 2 和耦合强度口= 1 时，在不同电子一声子耦合 强度口和不同的回旋频率皱下，量子线中磁极化子的基态能量e 。随量子线的受限强 度钆的变化曲线。由图3 1 和图3 2 可以看出，量子线中磁极化子的基态能量e 随 量子线的受限强度钆的增大而迅速增大由图3 1 和图3 2 还看出，当受限强度吼 取相同值时，电子一声子耦合强度口越大，基态能量最越小，磁场的回旋频率敛越大 基态能量磊越大这是由于( 3 1 6 ) 式中的第一项是磁场作用的附加能量，由于磁 场增大其附加贡献增大，导致基态能量的增大第二项是电子一声子耦合的能量，它 取负值由于耦合强度的增加导致基态能量的减少 田3 3 在不同的电子一声子藕合强度口下， 意能量点；与受限曩度q 之闫的关系盘缝 f i e3 3 阳r e h r t i o nc u r v e so ft h e i r c w d 翻e r l w 毛w i t ht - o o n f i r 删 s t r e n l r t h 0 ) m nd i f f e r e t l t l _ ；t r a r _ 口i 均- 啪o o u p li n ls t r m q k d l l 口 1 6 量子线中极化子和磁极化子的性质 田3 4 在不两磁场的匐奠频率d i 下 鸯能量毛与受豫长度的关系曲缝 f i b 文4t h er e l s t i o nc u v no ft h e g r o u n ds t a t ee n e r l w 日w i t ht h e co n f i n e m e n ts t r e n c t hqn d i f f e r e n tc y c l o t r o nf r e q u e n c y 眈o f t h em s n e t i cf i e i d 图3 3 和图3 4 表示在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间相 互作用时，量子线中磁极化子的总的基态能量磊随量子线的受限强度吼的变化曲线 图3 3 表示当磁场的回旋频率乱= 2 时，在不同电子一声子耦合强度口下，量子线中 磁极化子的基态能量磊随量子线的受限强度钆的变化曲线图3 4 表示当耦合强度 口= 1 时，在取不同回旋频率以下，量子线中磁极化子的基态能量届随量子线的受限 强度吼的关系变化曲线由图3 3 和图3 4 可以看出，量子线中磁极化子的基态能 量毛随量子线的受限强度钆的增大而迅速增大这表明，考虑电子在反冲效应中发 射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时，所得到的总的基态能量仍满足随量子线的 受限强度的增大而迅速增大表现出奇特的量子尺寸效应图3 3 和图3 4 还表 示。当受限强度口，i 取相同值时，电子一声子耦合强度口越大基态能量磊越小，磁场的 回旋频率眈越大基态能量毛越大 3 5 电子一声子台荟度口一0 5 耐基杰麓磊与磁场的固奠鞭搴哆f 的关系曲缝 f i r3 5t h er e l s t l o nc u r v eo ft h e g r c u n c lm he n e r g y 毛w i t ht h e o y o l o t r o nf r e c l u e n o y 蛾o ft h e a m l 【n e t i cf i e i dl i te l e c t r a n - 曲o n o n u p li n ss t r e n t c h a20 5 内蒙古民族大学硕士学位论文 ” 田3 不同磁墙下p 和受限曩度哆的 关系曲线 f i l l 3 - 8t h er e l a c i o n 。u r v o f p _ d t h eg m f i n e m n tn r 柚l t i 国a d ： d i f f e r e n tm s n e t i cf i e l d s 图3 5 表示当量子线的受限强度q = 3 时，量子线中磁极化子的基态能量毛与 磁场的回旋频率眈的关系曲线。由图3 5 可见，磁极化子的基态能量磊随回旋频率 的增加而增大，即磁场的增加增强了极化子的极化这和没有考虑相应的相互作用的 结果一致图3 6 表示当电子一声子耦合强度口= 0 9 时，在不同磁场的回旋频率眈情 况下，p 随量子线的受限强度钆的变化关系曲线由图3 6 可看出，当致= n ，时p 随量子线的受限强度口，的减少开始缓慢增加，当吼 0 4 时，p 的 值取3 0 o 一1 3 之间，在这种情况下，、声子之问相互作用不能忽略但当以= 3 时， 随受限强度口的减少而p 的变化很小这表弱磁场很强时，声子之间相互作用影响 极小，这是由于磁场对量子线中磁极化子基态能量的贡献远大于声子之问相互作用对 基态能量的贡献但对于弱磁场情况，虽然声子之间相互作用能量大小不变，但由于 磁场对量子线中磁极化子基态能量的贡献较小以及随受限强度吐的减少基态能量减 少，声子之间相互作用能量与总的基态能量的比例增大这时必须考虑声子之间相互 作用对基态能量的贡献 3 5 结论 采用线性组合算符法和微扰法导出量子线中弱耦合磁极化子的基态能量在计及 电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之问的相互作用时，讨论了对量子线中 弱耦合磁极化子的基态能量的影响数值计算结果表明；量子线中弱耦合磁极化子的 基态能量随量子线的受限强度口，的增大而迅速增大当受限强度口取相同值时，电 1 8 子线中极化子和磁极化手的性质 子一声子耦合强度口越大基态能量磊越小，磁场的回旋频率嚷越大基态能量毛越大 在弱磁场情况下，当 口5 时，随着量子线的受限强度口，的减少p 值迅速增大 这表明当磁场弱时，随受限强度q 的减少，电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢 的声子之问的相互作用对量子线中磁极化子的基态能量的附加贡献部分占总基态能 量的比例迅速增大即对于弱磁场声子之间相互作用的影响不能忽略 第四章总论 本论文采用线性组合算符法和微扰法研究了量子线中极化子和磁极化予的性质 在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时，导出了量子 线中极化子和磁极化子的基态能量并讨论了声子之间的相互作用对量子线中极化子 和磁极化子的基态能量的影响通过数值计算得到了如下的主要结论： ( 1 ) 量子线中弱耦合极化子和磁极化子的基态能量随量子线的受限强度钆的增大而 迅速增大，表现出量子线的量子尺寸效应当钆 0 时。极化子的基态能量毛随电子一l o 声子 耦合强度口的增加而减少当e 0 时，由于耦合强度的增加导致极化子基态能量的减少而 e 0 时，由于耦合强度的增加导致极化子基态能量的增大 ( 3 ) 当受限强度钆取相同值时，磁场的回旋频率皱越大磁极化子的基态能量毛越 大，电子一声子耦合强度口越大磁极化子的基态能量磊越小这是由于在磁极化子的 基态能量式中，第一项是磁场作用的附加能量，由于磁场增大其附加贡献增大，导致 基态能量的增大第二项是电子一声子耦合的能量，它取负值，所以耦合强度的增加 导致萋态能量的减少 ( 4 ) 在弱磁场情况下，当哦 0 5 时，随着量子线的受限强度q 的减少p 值迅速增 大，这表明当磁场弱时，随受限强度口，的减少，电子在反冲效应中发射和吸收不同 波矢的声子之间的相互作用对量子线中磁极化子的基态能量的附加贡献部分占总基 态能量的比例迅速增大即对于弱磁场声子之间相互作用的影响不能忽略 堕茎查垦堡查兰塑主兰竺鲨塞 ：! ! 参考文献 1e l 阳m 厅，c o o 瑚r d ，r l 侣眦，鲫d w ：期镏船眦t o w a r d q u 锄哪w e l l w i r l 蛤：f a b r i c a t i o na n d o p t i c a lp r i 职黼阴 p p l p l l y s 1 e f t 1 9 8 2 , 4 1 ：6 3 56 3 8 2l e s a k t , r t u s , s u p e r l a u i c ea n dn e g a t i v ed i f f e r e n t i a jc o n d u c a v i t yi ns e m i c o n d u c t o r s j m mjr e s d 巩1 9 7 0 ，1 4 ( 1 ) ：6 1 - 6 5 3r c m i l l e r , d a k l e i n m a n , w t t s a n g o b s e r v a t i o no f t h ee x c i t e dl e v e lo f e x c i t o n si ng a a sq u a n t u m w e l l s p h y s r f f v ob ，1 9 8 l 。2 4 ：1 1 3 - 1 1 6 4d g e r s h i o n ，j s w e l n e r , e te 1 o p t i c a lt r a n s i t i o n si nq u a n t u mw i r e sw i t h 捌靠凼c i i n 山j c e d l a t e r a l c o n f i l z m e 峨佣p h y sr e vl e t t , 1 9 9 0 , 6 5 ：1 6 3 1 - 1 6 3 3 3 5t d e m e t , d h e i u n m m , e ta 1 n o n l o c a ld y n a m i c r e s p o n s ea n dl e v e lc r o s s i n g si nq u a n t u m - d o t s t r u c t u 鹏s , 忉p h y sr e vk 噶1 9 9 0 , 6 4 ：7 8 8 - 7 9 1 6a l v a r t a n i a n , m a y e r a n o s y a n , e ta 1 t h ep o l a r o ne f f e c to it h eb i n d i n ge n e r g yo fas h a l l o wd o n o r - 蛐p l 玎时i nq u a n t u m - w e l lw i r e si n 锄e l e c t r i cf i e l d 川p h y s i c ae , 2 0 0 5 刀( 4 ) ：4 4 7 - 4 5 6 7y b y 1 1 k x g u o , s n 2 札e ta 1 p o l a t o ni n f l u e n c e0 1 1t h et h i r d - o r d e r 唧i i l 嘲ro 州c s u s c e p t i b i l i t y i nc y l i n d r i c a lq u a m u mw i 慨 y j p h y s i c ae , 2 0 0 5 , 2 7 ( i 2 ) ：6 2 - 6 6 8y b y u , i l x g u o s n z h u , e ta 1 p o l e o ne f f e c t so nl h i r d - h a r m o n i cg e n e r a t i o ni nc y l i n d r i c a l q u a n t u m - w e l lw i r e s 阴s o l i ds t a t ec o m m t m i c a f i o m , 2 0 0 4 ，1 3 2 ( 1 0 ) ：6 8 9 - 6 9 2 9m b o u h a s s o u n e j 乙o x a r r o w r , m h i y o u , b i n d i n go fab o u n dp o l a r o ni naq u a m u r nw e l lw i r e s j a c m p h y sp o l a ( p o l a n d ) 2 0 0 0 ，9 8 ( i - 2 ) ：1 1 1 - 1 2 2 1 0r a e s c o r c i a , c r i v a , 1 d m i k h a i l o v , e t 山p o l a r o n i cc x c i t o ni nq u a n t u mw e l l sw i r e sa n dn a n o t u b e s 川s o l i ds t a t ec o m m u n i c a t i o n s , 2 0 0 4 ，1 3 1 ( 6 ) ：3 6 5 - 3 7 0 1 lz h c h e r t , m c j 3 e b n a t h , i l s h i b a t a , t s a i t 鸭t s a t e , y o k & e ta 1 m o d i f i c a t i o no fe 豇h a n g e 蛔钯髓c l i o np a r m n e t e 幅b yw i r ew i d t hi nc 二c l s u b0 9 5 m n s u b0 0 5 t e c d s u b0 9 0 m g s u bo 1 0 t r e q u a n t u mw i r e s 们j o u r n a lo f a p p l i e dp h y s i c s , 2 0 0 1 ，8 9 ( i1 ) ：7 0 1 - 7 0 5 1 2q h c h e r t , i l l w a n g , f e y m a n - h a k e np 瞰l li t e r t e g r a ls t u a yo nb o u n dp o l a r o ni np a r a b o l i cq u a n t u m d o t se m dq u a n t u mw i r e s f j c h i n p h y s 1 e t t , 2 0 0 1 。1 8 ( 5 ) - 洲7 3 1 3z b w a n g , f l w 饥e ta 1 v a r i a t i o n a lf a l f l j l h l f i o n0 1 1g l o t m 触e n e r g yo f b o u n dp o l a r o ni np a r a b o l i c q u a n t u mw i r 雌 j c h i n p h i , 2 0 0 1 。1 0 ( 5 ) ：4 3 7 - 4 4 7 1 4b s k a n d r m i r , t a m 岫，t w o - d h n m m i o n a ln m g n e t o p o l m e n sw i t h 捌i 嘲l a n d a us m t e s j j j p h y s c o n d e n sm a t t e r , 1 9 9 7 ，9 ( 2 ) ：4 2 7 - 4 3 7 1 5m u m e h a m , t h e o w 细她b o u n dm a g n e 6 cp o l m mi nd i l u t em a g m i cs e m ib yam o d i f i e d 约 量子线中极化子和磁极化子的性质 m o l e c l l l a rf i e l ds p p r o x i n u m o nm p h y s r e v b , 2 0 0 0 , 6 1 ( 1 8 ) ：1 2 2 0 9 - 1 2 2 1 5 1 6c s t a n g , v o u d m u n d s s o l i c u b e r e n tm a g n a o t r m n p m 叩惯舡p yi n 硼e d g e - b l o c k e dd o u b l e q m w k ew i t hw i n d o wa n dr e s o n a t o r c o u p l 峙四p h y s r e v b , 2 0 0 6 , 7 4 ：1 9 5 3 2 3 1 9 5 3 3 0 1 7l o m o u r o k h , a y s m i m o v , + s f f i h e r , e ta 1 v e r t i c a l l yc o u p l e dq l 嘲嘶w 缸嚣缸ai 枷唱n l d m 出 耽础毹n 忉a p p l i e dp h y s i c sl e t t e r s 2 0 0 7 。9 0 ( 1 3 ) ：i 0 6 3 1 0 6 8 1 8f r d m n g l m l s t k o r b , h s c h o e l l e t , e ta 1 f 聊n t s o f t i i em a g n e t i cp o l a r o ni nn o n e q u i l i b r i m n e l e c t r o n t r a n s p o r t u l r o u g h a q u a n t u m w i r ec o u p l e d t o a f e r r o m a g n e t i cs p i n c h a i n p p h y s r “i 甜 ，9 7 ( 2 ) 赋猢- 0 2 6 8 1 0 1 9a m b a b a y 钾警c 址皿面c t e l p e a k m 睇，矗m m a g n e t i c q u a n t u mw i r e 明p h y s i c ae 2 0 0 6 , 3 3 ( 1 ) ：9 9 - 1 0 3 2 0b e n o i i c , a l g u i l l a m n e , v a r i a t i o n a lm o d e lo fb o u n d s h a p e j p h y s b a n d c , 1 9 8 7 , 1 4 b + c ( ! - 2 ) ：2 3 4 - - 2 3 8 m a 蜘l e t i cp o l a o na n dr a m a ns p mf l i pl i n e 2 1w j h 町栅e c l 峨n o t eo n 培g r o js 嫩e n e q 斟o f t i i c 融y 衄瑚p o l a r o n m o d e 们j p h y s 1 9 7 6 ，c 9 ： l 2 1 1 笠肖景林，颤尔敦朝鲁，张一g d b 半导体中表面磁极化子的性质【j j 半导体学 氟1 9 9 9 2 0 ( 6 ) ：4 4 1 - 4 4 7 2 3 张一，李子军，肖景林g d t e 半导体中弱辋洽表面磁极化于的有效质量【j 】光电子激光。1 9 9 9 ， 1 0 ( 5k4 5 0 - 4 5 3 2 4 肖玮，孙宝权，肖景林磁场中强耦合表面极化子的性质【j 】发光学报，1 9 9 5 ，1 6 ( 3 ) ：2 4 4 2 4 8 2 5 颠尔敦朝鲁，肖景林极性晶体中表面磁极化子的温度依赖性【j 】发光学 抿1 9 9 7 。1 0 ( 2 ) ：1 1 5 - 1 2 1 2 6 赵翠兰，丁朝华，青景林极性半导体中通过形变势表面磁极化子的性质【j 】光电子激光，1 9 9 9 。 l o ( 1 k7 9 - 8 2 2 7 赶翠兰，肖景林藕合强度和磁场对极化予内郝激发态的影响【刀光电子教光。2 0 0 3 。1 4 ( 2 k 1 9 7 - 2 0 0 2 8m h d e g a n ia n do t t 砸m o i n t e r a f t i o l lo f o p e a al h o n o mw i t he l e c t i o n si ng a a sq u a n t u m w i r e s 【j s o l i d s t a t e c o m m u n i c a t i o m , 1 9 8 8 ，6 5 ( i o ) ：1 1 8 5 - 1 1 8 7 2 9n c c o n s t a n t i a n ua n db i c r i d l e y i n t e r a c t i n l lo fe l e c t i o n sw i t ht h ec o n f i n e dl op h o n o n so fa f r e e - s t a n d i n gg a a sq u a n t u mw i r e j p h y r e v b 1 9 9 0 , 4 1 ( 1 5 ) ：1 0 6 2 2 - 1 0 6 2 5 3 0h y ：撕，s w g u , s i z ed e p e n d e n c eo f a n m g n e t o p o l s r o ni nc y l i n d r i c a lq t m n t u mw i r e sa ta r b i 衄y m a g n m i cf i e k l s j 1 2 p h y s b1 9 9 4 , 9 5 ( 3 ) ：3 1 7 - 3 2 0 3 1h y 压叫目啊搿l e v e l s s t r o n g l i n gm 舭p o i 龃哪i nq 呻l m 珊、i b m 岫哪lo f 鼬曲9 1 1 a i 内蒙古民族大学硕士学位论文 2 1 j i a o t o n gu n i v a s 时, 2 0 0 2 , f , - 7 ( i ) ：1 0 0 - 1 0 4 3 2 花修坤，顾世淆，彭飞拄形量子线中的磁极化子性质，上海交通大学学报， 1 9 9 9 。3 3 ( 6 ) ：7 2 0 - 7 2 2 3 3 谢洪鲸田柱形量子线中的掘化干效应广州大学学报，2 0 0 3 ，2 ( 3 ) ：2 0 8 - 2 1 6 3 4 h j x i e , c y c h e n , b k m a ，a b o u n d p o l a r o n i n a c y l i n d r i c a lq i i a 廊蚰w i r e s o f p o i a r c l y s 删川 p h y s r e v b , 2 0 0 0 , 6 1 ( 7 ) ：4 8 2 7 - 4 8 3 4 3 5i - l y 盈o u , s w c m , s 扛。略c e u p l m gp o s e ni nq u a n t u mw i 糟田s o l i ds t a t ec o m m u n i c a t i o m , i 9 9 4 , 9 1 ( 9 ) ：7 2 57 2 9 3 6 履世洧，李泽民，量子线中强藕合蔫橱化子的性质上海交通大学学报。1 9 9 6 。3 0 ( 1 ) ：l 巧 3 7 履世淆量子残中强耦合磁极化子的温度关系上海交通大擎擘抿1 9 9 6 ，3 0 ( 3 ) ：2 1 2 5 3 8z b w e n g , f l w u , e ta 1 v a r i a t i o n a lc a l c u l a t i o no f lg r o u n d - s t a t ee n e r g yo fb o u n dp o l a r o n si n p e m b o l i cq u a n u m tw i r e s 册c h i n m 哪0 0 t ，1 0 ( 5 ) ：4 3 7 - 4 4 2 ”丁朝华。何颖卓，肖景琳柱形量子线中极化子的性质u 1 内蒙古民族大学学报，2 0 0 4 ， 1 9 ( 1 ，：1 - 3 柏o 1 a d o n i s i , f t r a n i o c a n t e l e d n i n n e , e ta 1 p o l a r o ae f f e c t sa n db o u n d m yc o m i r i o a si nc y l i n d r i c a l w i i 鼠们e u r o p e a np h y s i c a lj o u m a lm c c i i l d s e dm m 2 0 0 6 , 5 3 ( 2 ) ：1 4 3 - 1 5 4 4 1i ( 1 词m ，m p h a n i ，m u k h o p a d h y a y ，s o m a , c h a t t e r j e e , a s h o k , e ta 1 p o l a r o n i ce f f e c t si na s y m m e 舡i c q u a n t m nw i r e ：a na l l - c o u p l i n gv a r i a t i o n a la p p r o a c h 们s o l i ds t a t ec o m m u n i c a t i o n s , 2 0 0 6 , 1 3 8 ( 6 ) ： 2 8 5 - 2 8 9 一 4 2l a r s h a k , v a r t a n i m t , y e r m m , s y a n , a 1 v 船t i c h , k i r a k o s y a n , a a l