有源光器件和无源光器件ppt课件.ppt

第三章有源光器件和无源光器件 1 光有源器件 定义 需要外加能源驱动工作的光电子器件半导体光源 LD LED DFB QW SQW VCSEL 半导体光探测器 PD PIN APD 光纤激光器 OFL 单波长 多波长 光放大器 SOA EDFA 光波长转换器 XGM XPM FWM 光调制器 EA 光开关 路由器 2 光无源器件 定义 不需要外加能源驱动工作的光电子器件光纤连接器 固定 活动 FC PC FC APC 光纤定向耦合器 分支器光分插复用器 OADM 光波分 密集波分复用器 WDM DWDM 光衰减器 固定 连续 光滤波器 带通 带阻 光纤隔离器与环行器 偏振有关 无关 光偏振态控制器 光纤延迟线 光纤光栅 3 光器件与电器件的类比 4 多波长光源DWDM光调制器光隔离器光耦合器光波长转换 光放大DWDM光色散补偿光隔离器光环行器 光波长转换OADMDWDM光隔离器光环行器光开关 可调谐滤波DWDMOXC光耦合器光调制解调 光器件的应用 5 光器件的分类 光电变换器件光开关与调制器件光放大器件光色散补偿器件光网络器件 6 光电变换器件 F P腔激光二极管 LD 分布反馈布拉格激光器 DFB 分布布拉格反射激光器 DBR 外腔激光器与Q开关激光器发光二极管 LED 光纤激光器 OFL 垂直腔表面发射激光器 ECSEL 多波长光源与波长可调谐激光器光电探测器 PD PIN APD 7 光调制器件 幅度调制机械调制电光调制直接调制电吸收光调制 EA 相位调制偏振调制光电集成芯片 OEIC 光子集成芯片 PIC 8 光色散补偿器件 色散控制色散位移单模光纤非零色散位移单模光纤大有效截面单模光纤色散平坦单模光纤色散补偿色散补偿光纤模块SOA色散补偿光纤光栅色散补偿色散管理 9 光网络器件 光耦合透镜 自聚焦透镜 玻璃球透镜 光连接器与光耦合器光隔离器与光环行器光滤波与光波分复用器件光起偏器与偏振控制器光波长转换与光波长路由器件光调制解调器 Modem 光衰减器与光延时器件光开关与光交叉连接器件微光电机械芯片 10 光放大器件 掺铒光纤放大 EDFA 掺镨光纤放大 PDFA 掺钕光纤放大 NDFA 分布式光纤放大喇曼光纤放大 SRFA 布里渊光纤放大 SBFA 半导体光放大 SOA 11 元件 Components 器件 Devices 模块 Modules 系统 Systems 12 第三章有源光器件和无源光器件 3 1激光原理的基础知识3 2半导体光源3 3光电探测器3 4无源光器件 13 3 1激光的基础知识 3 1 1玻尔的能级假说3 1 2光子3 1 3自发辐射受激辐射和受激吸收3 1 4粒子数反转 14 其中E2和E1分别为跃迁前 后的原子能级能量 h为普朗克常数 为电磁辐射的频率 3 1 1玻尔的能级假说 h 6 6261 10 34Js 能量最低的原子能级称为基态能级 其它能量较高的原子能级称为激发态能级 15 3 1 2光子 若原子从E2 E1 E E2 E1 这个差 E将以一个量子的能量形式释放 一个量子的能量被称为光子 photon 一个光子的能量Ep由下面的公式定义Ep h 3 1 3 1 h是普朗克常数 h 6 626 10 34J S 而 是光子的频率 原子从高能级 低能级 对应于光子的辐射 原子从低能级 高能级 对应于光子的吸收 16 处于高能级的原子自发的辐射一个频率为 能量为E的光子 跃迁到低能级 这一过程称为自发辐射 是相位 偏振方向不同的非相干光 3 1 3自发辐射受激辐射和受激吸收 3 1 4 1自发辐射 spontaneousradiation 17 3 1 3 2受激辐射 stimulatedradiation 在能量为E的入射光子的激励下 原子从高能级向低能级跃迁 同时发射一个与入射光子频率 相位 偏振方向和传播方向都相同的另一个光子 这一过程称为受激辐射 18 上述外来光也有可能被低能级吸收 使原子从E1 E2 在入射光子的激励下 原子从低能级向高能级跃迁 称为受激吸收 3 1 3 3受激吸收 stimulatedabsorption 19 自发辐射是单向性的 受激跃迁是双向的 自发辐射概率与光强无关 受激跃迁概率正比于光强 自发辐射和受激辐射 吸收的区别 20 3 1 4粒子数反转 在热平衡时 各能级的粒子数目服从玻耳兹曼统计分布 即若E2 E1 则两能级上的原子数目之比 k 1 38 10 23J K为玻耳兹曼常量 21 粒子数反转 N2 N1 是实现激光放大的必要条件 为了实现粒子数反转 就需要大量电子跃迁到导带 为此 需要泵浦为跃迁提供能量 此外 还需要亚稳态能级使激发的电子保持一段时间 形成粒子数反转 22 例如 T 103K kT 1 38 10 20J 0 086eV 在可见光和近红外 Eg hv E2 E1 1eV 说明基态上粒子数最多 此时受激辐射概率 受激吸收概率 不能产生光放大 23 例题 1 假设一个激光二极管发出的红光的波长 650nm 那么单个光子的能量是多少 解 Ep h h c 6 6 10 34J S 3 108m s 650 10 9m 3 04 10 19J 2 LD波长 650nm 光能量P 1mW 这个光源每秒发射多少光子 解 总能量E P 1s 1 10 3W 1s 1 10 3J这个能量等于E Ep N 其中N是光子的数量 所以N E Ep 1 10 3J 3 04 10 19J 3 3 1015 也就是3 3千万亿 24 课间休息 25 3 2半导体光源 3 2 1半导体激光器的特点和应用3 2 2半导体激光器 LD 3 2 2发光二极管 LED 26 3 2 1半导体激光器的特点和应用 半导体激光器是通过受激辐射产生光的器件 受激辐射的特征 一个外来光子迫使一个带有类似能量E的光子被发射 所有受激光子的发射方向都与激发他们的光子相同 受激光子仅在有外来光子激发他们的时候才辐射 同步的 形成正反馈的方法 用两个镜面 光栅形成谐振器 受激光子快速增加需要导带中有无数受激电子来维持这个动态过程 因此需要比LED快得多的速度来激活电子 需要粒子数反转 为了实现粒子数反转 需要在激活区加大的正向电流 为了使激光二极管产生光 增益必须大于损耗 27 综上所述 半导体激光器的激射条件为 粒子数反转受激辐射正反馈 28 半导体激光器 LD 的特点 半导体激光器 LD 的应用 输出功率大 kW 光谱宽度窄 0 01pm 高偏振 相干长度长 输出NA小 光易于耦合进光纤 光纤通信 医学 测量 加工和军事等 29 3 2 2半导体激光器 LD FP LD 法不里 泊罗激光器DFB LD 分布反馈激光器DBR LD 分布反射激光器QW LD 量子阱激光器 30 法不里 泊罗激光器Fabry Perot FP Laser 多纵模 MLM 光谱 著名 的半导体激光器最早用于光纤链路 850or1300nm 今天 用于短或中等长度的光纤链路主要性能指标主要用于波长850or1310nm总输出功率大于几mw光谱宽度3to20nmModespacing0 7to2nm高偏振相干长度约为1to100mm小的NA 光易于耦合进光纤 Ppeak I mA P mW 阈值 nm 31 FP LD的结构 FP LD管芯示意图 32 FP LD的工作原理 要实现FP LD激射 必须满足几个基本条件 要有能实现电子和光场相互作用的物质 要有注入能量的泵浦源 要有一个F P谐振腔 必须增益大于损耗要满足振荡条件 2nL N 其中L是镜间距 N是一个整数 n为谐振腔内折射率 是光波长 a 任意波注入时的FP LD b 驻波注入时的FP LD 33 例如 如果L 0 4mm 400 m n 1而 1300nm 1 3 m则N 615谐振器支持的波长为1300nm 2nL N 但其也支持 2L N 1 2L N 2 等等波长 这些谐振器选择的波长叫纵模 当谐振器的长度增加或减少时 激光器就从一个纵模转向另一个 被称之为跳模 因为 2nL N 所以相邻两个纵模的间隔 N N 1 2nL N2 2 2nL 34 1 必须增益大于损耗 激光出射条件 2 活性介质只能在很小的波长范围内提供增益 hc E 谐振器和活性介质共同作用的结果 只有几个落在增益曲线内的谐振波长才能被激射 35 相邻两个纵模的间隔 N N 1 2 2nL当谐振器的L 0 4mm n 1 工作在 1300nm附近时 计算出 N N 1 2 1nm 假设增益曲线的线宽等于7nm 则这种活性介质可支持3个纵模 c 增益损耗曲线和可能的纵模 d 实际的多模辐射 FP LD的光谱宽度为纵模包络光功率最大值一半时的带宽 36 分布反馈激光器DistributedFeedback DFB Laser 单纵模 SLM 光谱高性能的通信激光器价格贵 难于制造 长距离干线或DWDM系统主要性能指标主要用于1550nm总输出功率3to50mw谱线宽度10to100MHz 0 08to0 8pm 边模抑制比 SMSR 50dB相干长度约为1to100m小的NA 光易于耦合进光纤 37 为了减少线宽 需要激光管只发射一个纵模 分布反馈激光器实现这个功能 其在激活区附近的异质结中合并了光栅 其工作原理与镜子类似 但他仅选择反射波长为 B的光 2 neff B 反馈 是指 使受激光子返回活性介质 分布 是指 反射并不仅仅发生在一个点上 二十世纪六十年代提出 二十世纪八十年代商品化 改进方案 DBR 38 a 分布反馈激光器 b 分布反馈工作原理 c 实际单模辐射 39 分布布拉格反射 DBR 镜交替的半导体材料层40到60层 每层厚度l 4光束的匹配与光纤更接近主要性能指标波长范围780to980nm gigabitethernet 谱线宽度 10dBm相干长度10cmto10mNA0 2to0 3 40 量子阱激光器 为了提高发射效率 使用特殊制造技术来得到特别薄的激活区 4nm 20nm 称为量子阱 QW 激光器 a 单量子阱激光器 41 MQW激光器是用超薄膜 厚度 20nm 形成有源层 能呈现量子效应的异质结半导体激光器 普通半导体激光器的有源层厚度为几百纳米到几千纳米 电子在有源层的运动是三维的 当有源层的厚度减小到20nm而与电子的自由程接近时 电子就不能在层厚方向做自由运动 只能在层面内作横向运动 电子能量变成一个个离散值 即呈现量子效应 有源层由多个薄层构成 由于载流子和光子被限制在薄层之内 从直观来看就是载流子和光子都很集中 因此容易发生激射 多量子阱激光器MQW LD 42 MQW激光器的优点 1 阈值电流小 由于其结构中 阱 的作用 使电子和空穴被限制在很薄的有源区内 造成有源层内粒子数反转浓度很高 因而大大降低了阈值电流 由于阈值电流的降低 还带来了功耗低 温度特性好的优点 2 线宽变窄 由于量子阱中带间复合的特点 造成线宽增大系数a变小 从而减小了光谱中的线宽 同双异质结激光器相比 缩小了近一倍 3 器件的微分增益高 注入电流的微小变化能够引起光功率的较大变化 4 调制速度高 工作频段可达30GHZ 5 频率啁啾小 动态单纵模特性好 纵模控制能力强 43 3 2 3发光二极管 LED 面发射发光二极管SELED边发光发光二极管EELED超辐射发光二极管SLDLED的主要性能指标 44 3 2 2发光二极管Light emittingDiode LED 具有体积小 机械强度高 寿命长 电压低 电流小 数毫安或数十毫安 耗电省 响应速度快 易用电流调制光通量和使用方便等优点 由于它所需要的电压低 能与集成电路或晶体管共用电源 或用晶体直接控制它发光 能方便的与光纤进行耦合 因此 LED在光纤通信领域获得广泛应用 45 LED的结构 光纤通信用的发光二极管 LED 通常是采用GaAs为衬底的GaAs或AlGaAs和InP为衬底的InGaAs或InGaAsP材料制成 用AlGaAs GaAs制作的LED其峰值发射波长在0 8 0 95 m范围内 用InGaAsP InP制作的LED其峰值发射波长为1 31 m和1 55 m 要使LED发光 有源层的半导体材料必须是直接带隙材料 越过带隙的电子和空穴能够直接复合而发射出光子 为了使器件有好的光和载流子限制 大多采用双异质结 DH 结构 46 面发射同质结 发光二极管的基本类型 图3 2 2 1LED结构截面图 分为 面发射SELED 边发射EELED和超辐射SLD 这里介绍前两种 1 面发射LED SELED 出光条件 产生光子的地方 有源区 谐振腔 上 下面 限制载流子和光子的路径 特点 驱动电流大 出光功率高 温度特性较好 带宽较小 47 出光条件 产生光子的地方 有源区 谐振腔侧边限制载流子和光子的路径 光纤通信用的LED多采用边发光型LED 因为边发光型LED有与激光管相似的结构 与光纤耦合效率较高 带宽较宽 线宽较窄 2 边发光LED EELED edge emittingLED 48 介于LED和LD之间的光源 在高电流强度下 用双异质结结构构成有源区 但SLD没有正反馈 仅能自发辐射光 所以SLD比通常的LED功率更强 限定性更好 但是 在单色性 定向性和相干性方面 不如LD SLD在光通信中较少使用 多用于宽带测量光源 2 超辐射发光二极管SLD Super luminescentDiodes 49 LED的工作原理 值得注意的是 对于大量处于高能级的粒子各自分别自发发射一列一列角频率为 Eg h的光波 但各列光波之间没有固定的相位关系 可以有不同的偏振方向 并且每个粒子所发射的光沿所有可能的方向传播 这个过程称之为自发发射 其发射波长 可用下式来表示 1 2396 Eg 半导体发光二极管 LED 是在正向偏置时p n结内的电子和空穴复合产生光子的电致发光器件 50 GaAs的Eg 1 435eV 故可用它来制作0 85 m波长的红外LED InGaAsP的Eg 0 75 1 35eV 对应的发射波长为1 65 0 92 m 考虑到光纤的低损耗窗口 InGaAsP LED的发射波长选为1 31 m和1 55 m 光功率P N光 E t 而光子数目N光 N电 N电 受激电子数目 量子效率 E 能量 t 时间 I N电 e t N电 It e P N电 E t It e E t I E e其中 E的单位是焦耳 如果用电子伏特eV来度量E I的单位是mA 则 P mW I mA E eV I 51 主要性能指标波长通常为 780 850 1300nm总输出功率大于几 W mW光谱宽度30 100nm相干长度约为0 01 0 1mm偏振较小或不偏振大的NA 难于将光耦合进光纤 3 LED的主要性能指标 52 SLED的P I特性 LED的P I特性是指输出功率随注入电流的关系 LED的输出功率P与注入电流I的关系为 p aI 表明LED的P I曲线应该具有线性关系 但实际上只有在注入电流I较小时 它们才具有近似的线性关系 当注入电流I较大时 P I曲线会出现饱和现象 LED的P I特性 驱动电流 mA 876543210 输出光功率 mW 53 LED的耦合效率 LED的发射功率尽管可以超过10mw 但因与光纤的耦合效率很低 从光纤中输出的光功率最大也只能达到100uW左右 损耗20dB左右 耦合输出光功率 uW 驱动电流 mA 54 a 面发射LED 朗伯源 b 边发射LED c 双异质结LED LED的辐射模式 55 LED的温度特性 当温度上升时 功率下降 2dB 65 C 56 LED的波长和光谱宽度 峰值波长 p由禁带宽度决定 一般给出最大最小值 如AMP公司的SLED为1290nm和1350nm 而EELED为1270nm和1330nm 光谱宽度 是用半最大宽度FWHM来度量 如图 当温度升高 变大 0 38nm C 当正向电流增加 变大 0 69nm mA 某SLD的光谱特性 57 LED的电特性 包括 正向电压 电容和漏泻电流 制作商通常给出U I关系 LED的U I特性是指正向压降随注入电流的关系 当I 100mA时 正向压降通常小于2V 反向击穿电压2 4V 串联电阻1 4 LED的伏安特性如图所示 58 电容C 电容C是LED的固有特性 来源 1 电荷电容 与p n结有关 2 扩散电容 与有源区载流子寿命有关 电容C限制了其调制带宽 例如 一个SLED的电容为20pF 带宽为200MHz 当 p 865nm 而SLED的电容为200pF 带宽为125MHz 当 p 1320nm 这也是LED电容的典型值 漏泻电流 漏泻电流是由少数载流子 p区中的电子和n区中的空穴 的流动引起的 载流子流动由热能引起 漏泻电流可以用反偏电压来度量 59 载流子寿命上升 下降时间和带宽 载流子寿命 是指其从被激活 即到达耗尽区 到被复合之间的这段时间 一般为几ns 几ms 60 是根据脉冲最大值的10 到90 的时间来定义的 如右上图 理想的阶跃型脉冲响应如图虚线所示 实线为由于上升 下降时间造成的脉冲失真 上升 下降时间 其中 为载流子寿命 C为LED的电容 T K表示开尔文绝对温度 0 C 273 K 61 上升 下降时间表明输出光脉冲是怎样随着电调制而改变的 如右下图 上升 下降时间 62 电调制带宽BW是指当电功率衰减到0 707时的调制频率范围 在电子学中有其与上升时间关系式 BW 0 35 t1LED调制带宽是在输出光功率下降到 3dB时的频带宽度 LED的频响受复合寿命 的影响 其关系为 BW 3dB 1 调制带宽BW 63 即 增加LED的带宽是以输出功率为代价 功率带宽积 64 复习题3 1 1 当量子效率为1 峰值波长是850nm时 LED发射出的功率为多少 谐振器间长度0 3mm 工作为1550nm 增益曲线的线宽等于9nm 则法不里 珀罗激光器能产生多少纵模 分布反馈激光器的工作原理是什么 DFB代表什么 这种激光器与其它激光器的区别是什么 你怎么确定激光器的域值电流 65 课间休息 66 3 3光电探测器 P N光电二极管PIN光电二极管雪崩光电二极管 光通信用光电探测器 67 3 3光电探测器 P N光电二极管 一个能量为Ep hf h c Eg的光子射入光电二极管时 被吸收的光子能量被电子获得 于是 导带中的电子被激活 能够运动 光能 单位时间内的光子数目乘上单个光子的能量 转化为电流 图3 3 1p n光电二极管的工作原理 a 能带图b p n结c 电路 68 输入输出特性 输入光功率P 输出光电流I 射入光电二极管激活区的光子越多 产生的载流子越多 光电流越大 I RP 3 3 1 R是常量 响应度 其关系如下图所示 图3 3 2光电二极管的响应度 a 输入输出特性b 响应度和波长的关系c 暗电流 69 例题 光电二极管的响应度是0 85A W 饱和输入光功率是1 5mW 当入射光功率是1mW和2mW时 光电流分别是多少 I RP 0 85A W 1 5mW 0 85mA 当输入光功率是2mW时 公式I RP不适用 因此我们无法得到光电流的值 解 当输入光功率是1mW时 由I RP 可得 70 PIN光电二极管 Photodiodes 高线性 低暗电流 PIN光电二极管的结构如图3 3 5所示 其在P区和N区之间夹有一层厚的本征层 本征 天然的 不掺杂的 P I N的完整意思 正极 本征 负极 实际上 本征区是轻掺杂的 N型 所以电子浓度很高 大大提高了光电转换效率 PIN光电二极管是在反向偏压作用下使用的 一般为 5V左右 当光入射到PIN结时 由于光激发产生的光生载流子 电子和空穴经过扩散和漂移 形成了通过PIN结的光电流 71 图3 3 5PIN光电二极管 光生载流子通过PIN结时间很短 这是因为虽然I层较厚 但它处于一个强的反向电场作用下 所以载流子以快的漂移速度通过I层 光生载流子通过两边P与N区时 是以比较慢的扩散速度前进的 但因P层和N层均较薄 这样总的来说就提高了PIN管的响应速度 目前PIN光电二极管带宽以达110GHz 72 雪崩光电二极管Avalanchephotodiode APD 内置放大 不引入外部电路相关噪声 增益提高x100 接收大于接收机电噪声的光信号是高速 高灵敏度的接收器极大的温度倚赖性主要性能增益带宽积暗电流响应 BiasVoltage APDGain 73 1 工作原理 在光电二极管上加相对较高的反向电压 20V左右 该电压使光生电子和空穴加速并获得高能量 这些高能电子和空穴射入中性原子中 分离出其它电子和空穴 而二级载流子也获得足够能量去离化其它载流子 形成雪崩过程 这就意味着光电二极管在内部放大了光电流 其量子效率10到100 产生二次载流子的过程称为冲击离化 图3 3 6雪崩光电二极管 APD 距离 74 简单归纳其工作原理为 高的反向偏置电压 碰撞电离 产生一次光生载流子 二次光生载流子APD的平均雪崩增益G 是个复杂的随机过程G是一个统计平均值 其结构如图3 3 6所示 光子穿过重掺杂的p 区 进入本征区 在这里产生电子空穴对 反向电压分离这些光生电子空穴 并将其移向pn 结 这里存在一个105V cm的高电场 这个电场聚集载流子 并冲击导致离化 75 探测器材料 Silicon Si 最便宜Germanium Ge 常用Indiumgalliumarsenide InGaAs 高速 Silicon 76 复习题3 3 1 光电二极管的主要功能是什么 2 InGaAs光电二极管的量子效率是70 它的响应度是多少 3 响应度是如何依赖光信号的波长的 4 P I N代表什么意思 5 与P N光电二极管相比P I N的优点是什么 6 与P I N光电二极管相比APD的优点是什么 7 APD的缺点是什么 77 课间休息 78 四 光无源器件 1 光纤的连接 光纤连接器2 光衰减器3 光纤定向耦合器4 波分复用器5 光隔离器6 光环形器7 光滤波器8 光开关9 光调制器 79 1 光纤的连接 光纤连接器 跳线 连接光器件和光仪器 通过 法兰盘 连接同类 跳线 FC PC光纤连接器SC光纤连接器ST光纤连接器SMA光纤连接器CATV光纤连接器 分为 固定连接和活动连接 活动连接器典型的 插入损耗0 25dB 回波损耗 50dB 80 2 光衰减器 一 分类 固定衰减器 绕线 拉锥等 可变衰减器 光 机械装置 二 可变衰减器原理典型的 衰减范围0 60dB 分辨率0 5dB 插入损耗2dB 光衰减器是减少传输光功率的装置 81 光衰减器原理示意图 82 光可变衰减器原理图 83 3 光纤定向耦合器 分类 标准耦合器宽带耦合器双窗口宽带耦合器原理熔锥型磨抛型 耦合器是实现光的分路 合路的器件 主要指标 附加损耗 耦合比 84 研磨法光纤2 2耦合器原理示意图 85 熔锥光纤2 2耦合器示意图 任何一臂的入射光 可以耦合到任何一个出射臂 50 50 3dB 是最常用的4端口形式 1 5 or10 taps often3portdevices 附加损耗 ExcessLoss EL 耦合比 CR dB 10log10 P1 P1 P2 86 星形耦合器 87 光时分复用器件 4 10Gb smultiplexerwithsixfiber1 2couplers 88 4 10Gb smultiplexerwithtwofiber1 4couplers 89 4 波分复用器Wavelength divisionmultiplexers WDM 波分复用器 的形式 3端口器件 第4端口不用 1310 1550nm 经典 WDM技术 1480 1550nm和980 1550nm用于光放大器 后面章节详述 1550 1625nm用于网络监控插入损耗和隔离度 对传输通道的波长 具有低插入损耗 1dB 传输通道波长对另一波长有高损耗 20to50dB I10 10log10 P1 1 P0 1 I20 10log10 P2 1 P0 1 90 A 分类熔锥型 粗WDM 多层干涉滤光膜型 细WDM DWDM 棱镜分光型 粗WDM 光栅型 体光栅 光纤光栅 粗WDM 细WDM 阵列波导光栅 细WDM DWDM B 原理 91 熔锥型波分复用器 P1 Pincos2 K z P2 Pinsin2 K z 其中z是耦合区的长度 K 为耦合系数 当K z 2 P1 0 P2 Pin 92 棱镜分光型波分复用器 93 Multiplexers MUX Demultiplexers DEMUX DWDM的关键器件技术分类 串联介质滤光器CascadedFBGsPhasedarrays seelater 低串扰 有利于解复用 94 干涉滤光片型波分复用器 95 光栅型波分复用器 体光栅 主最大强度的方向由下式给出 dsin m m dcos 其中d为光栅周期 为衍射角 m 0 1 2 等等 为角分离 为波长间隔 96 97 光纤光栅型波分复用器 其反射波长成为布拉格波长 B 由下面的布拉格条件确定 2 neff B 其中 为光栅周期 neff为有效纤芯折射率 98 ArrayWaveguideGrating AWG NTT 256波 间隔0 2nm 3dB带宽0 12nm 插入损耗4 4 6 4dB 串扰 33dB 偏振相关波长差 0 03nm 需要温控 99 5 光隔离器 Isolators 主要应用 单向传输 阻挡背向光 保护激光器 光纤放大器插入损耗 前进方向 低插入损耗 0 2to2dB 高隔离度 背向损耗 20到40dB单级 40到80dB双级 Returnloss 带连接器的回波损耗60dB设计隔离器中的问题 偏振敏感 波长依赖 法拉第旋光器的温度依赖 100 Faraday效应 在外磁场作用下 使通过它的偏振光的偏振面发生旋转 具有这种效应的材料叫磁光材料 磁光材料引起的光偏振面旋转方向取决于外加磁场 与光的传播方向无关 非互易 这种效应与材料的固有旋光效应不同 在固有旋光效应材料中 旋转方向取决于光的传播方向 与外加磁场无关 互易 光隔离器原理 101 光隔离器原理示意图 102 45 45 103 磁光材料的光偏转角 L m 光和磁场相互作用区的长度 毫米 H A m T 沿光传播方向的磁场强度 奥斯忒 rad A m m 材料的维尔德常数 度 奥斯忒 毫米 HL 104 偏振无关光隔离器的工艺结构 105 6 光环行器 Circulators 光纤环形器是一种非可逆装置 如下图所示 技术类似于光隔离器插入损耗0 3到1 5dB 隔离度20到40dB 带宽 20nm典型结构 3端口器件 106 光环行器的原理 107 光环形器 CFBG的色散补偿原理 108 7 光滤波器 光滤波器是允许特定波长范围通过的器件 分为 固定 可调光滤波器1 固定光滤波器 熔锥 马赫 陈德尔干涉仪 法步里 珀罗滤波器 衍射光栅 薄膜干涉滤波器 光纤光栅等 1 可调光滤波器 熔锥 法步里 珀罗滤波器 衍射光栅 马赫 陈德尔滤波器 声光可调滤波器 光电可调滤波器等等 109 FilterCharacteristics 带通 Passband插入损耗纹波 Ripple 波长 peak center edges 带宽 Bandwidths 0 5dB 3dB Polarizationdependence带阻 Stopband串扰带宽 20dB 40dB 110 固定滤波器 介质滤波器 DielectricFilters 薄膜干涉滤波器 利用多层膜干涉效应 若每层厚度是 4 那么当入射角 0时 波长为 的光通过每层后相移 见下图 反射波与入射波相位相反 相消干涉 波长 薄膜干涉 为 的光将不被反射 这就是滤波 若采用每层厚度是 2 那么反射将为相长干涉 111 介质滤波器 DielectricFilters 特点 具有交替不同折射率介质的薄膜层多光束干涉导致相干迭加和相消滤波器种类和带宽 0 1to10nm 插入损耗 Insertionloss 0 2to2dB 隔离度30to50dB 1535nm 1555nm