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大学物理课程论文大学物理课程论文 迈克尔逊干涉仪与光源迈克尔逊干涉仪与光源 的时间相干性研究的时间相干性研究 姓名 姓名 朱江波朱江波 学号 学号 0731012407310124 院系 院系 数学系数学系 2011 大学物理课程论文 07310124 1 朱江波 迈克尔逊干涉仪与光源的时间相干性研究迈克尔逊干涉仪与光源的时间相干性研究 朱江波 07310124 东南大学 数学系 南京 210096 摘要 摘要 迈克尔逊干涉仪是实验室和光学计量中最常用的仪器 它典型体现出光的时间相干性 例如用钠光照明所看到的干涉现象 本文着重介绍了迈克尔逊干涉仪工作的基本原理 时间 相干性的基本概念以及用不同光源为例 简单的说明光源的时间相干性的问题 关键词 关键词 迈克尔逊干涉仪 时间相干性 光拍 Michelson interferometer and the study of the Michelson interferometer and the study of the temporal coherence of the light sourcetemporal coherence of the light source AbstractAbstract Michelson interferometer is the most commonly used instruments in laboratory and optical metrology which typically reflects the temporal coherence of light for example see sodium lighting interference This article introduces the Michelson interferometer s basic work principle the basic concept of temporal coherence and using the different light sources to give a simple description of the light source temporal coherence problems KeywordsKeywords Michelson interferometer Temporal coherence light shot 一 迈克尔逊干涉仪 1 迈克尔逊干涉仪简介 迈克尔逊干涉仪 是 1883 年美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作 为研究 以太 漂移而 设计制造出来的精密光学仪器 它是利用分振幅法产生双光束以实现干涉 通过调整该干涉 仪 可以产生等厚干涉条纹 也可以产生等倾干涉条纹 主要用于长度和折射率的测量 若 观察到干涉条纹移动一条 便是 M2的动臂移动量为 2 等效于 M1与 M2之间的空气膜厚 度改变 2 在近代物理和近代计量技术中 如在光谱线精细结构的研究和用光波标定标准 米尺等实验中都有着重要的应用 利用该仪器的原理 研制出多种专用干涉仪 2 迈克尔逊干涉仪的结构和工作原理 G1是一面镀上半透半反膜 M1 M2为平面反射镜 M1是固定的 M2和精密丝相连 使其可前后移动 最小读数为 10 4mm 可估计到 10 5mm M1和 M2后各有几个小螺丝可 调节其方位 当 M2和 M1严格平行时 M2移动 表现为等倾干涉的圆环形条纹不断从中心 吐出 或向中心 消失 两平面镜之间的 空气间隙 距离增大时 中心就会 吐出 一个个条纹 反之则 吞进 一个个条纹 M2和 M1不严格平行时 则表现为等厚干涉条纹 2011 大学物理课程论文 07310124 2 朱江波 M2移动时 条纹不断移过视场中某一标记位置 M2平移距离 d 与条纹移动数 N 的关系满足 2 迈克尔逊干涉仪示意图 经 M2反射的光三次穿过分光板 而经 M1反射的光只通过分光板一次 补偿板就是为了 消除这种不对称而设置的 在使用单色光源时 补偿板并非必要 可以利用空气光程来补偿 但在复色光源时 因玻璃和空气的色散不同 补偿板则是不可缺少的 若要观察白光的干涉条纹 两相干光的光程差要非常小 即两臂基本上完全对称 此时 可以看到彩色条纹 若 M1或 M2稍作倾斜 则可以得到等厚的交线处 d 0 的干涉条纹 为中心对称彩色直条纹 中央条纹由于半波损失为暗条纹 二 时间相干性 1 定义 波传播时间差有关的 不确定的位相差导致的 只有传播时间差在一定范围内的波才具 有相对固定的相位差从而相干的特性叫波的时间相干性 2 时间相干性的产生 时间相干性与源的单色性直接相关 例如光波 假设光源发出的波频率在 1 2的范围 内 由不同传播路径传播至同一点的两路光波具有与频率有关的相位差 在无色散的情况下 不同频率的光波的光程差 L 是一定的 而相位差等于2 只有 L 0 也就是无光程差为 零的时候 相位差才与波长或者说频率没有关系 频率为 1的光波的相位差与频率为 2 的相位差之差为2 1 2 2 2 2 而频率在此之间的光波的相位差之差在 0 到这个值之间 最终的光场是各频率光各自的相干结果的非相干叠加 当2 2 1时 非相干叠加就会使得干涉条纹消失 3 时间相干性的表示 光源的时间相干性 一般可以用谱线宽度 和最大光程差 来表示 也可以用相 干长度l和相干时间 来表示 这些物理量是从不同方面描述了光源的时间相干性 它们之 间存在着内在的联系 三 迈克尔逊干涉仪与光源的时间相干性的联系 1 干涉条纹的可见度 干涉条纹的可见度定义为 2011 大学物理课程论文 07310124 3 朱江波 其中Imax为观察点附近的极大光强 为观察点附近的极小光强 显然 0 Imax 0 时 1 可见度最大 干涉条纹最清晰 Imax时 0 此时看不到干涉条纹 一般 来说 干涉条纹可见度 总是在 0 到 1 之间 干涉条纹的可见度取决于多种因素 例如两束 光的光强比 光源的大小 以及光源的光谱分布等 而迈克尔逊干涉仪所做的实验着重讨论 光谱分布对可见度的影响 2 光拍现象 双线结构的光源使干涉条纹的可见度随光程差作周期性变化的现象叫做光拍现象 双线结构的钠黄光照射迈克尔逊干涉仪时 波长 1和 2的单色光分别产生一套自己的干 涉图像 实际观察到的干涉图像是这两套图像的非相干叠加 叠加的结果使得干涉条纹的可 见度随镜面M1与M2 之间的光程差的变化作周期性变化 即在增加光程差的过程中 干涉条 纹由清晰 消失 清晰 消失 条纹可见度呈周期性变化 出现了 拍 的现象 在多次出 现可见度为零的现象之后 再继续增大光程差时 拍 的现象就消失了 分析光拍现象中的各物理量关系可得 2 1 2 2 式中 为相邻两次可见度最小时对应的动反射镜M1移动的距离 1 2 1 2 3 三种不同光源说明时间相干性 3 1 准单色光 设某一准单色光的中心波长为 0 由于存在一定的谱线宽度 所以该准单色光实际 波长为 0 2 到 0 2 之间的 由连续变化的光波组成的 因此在它们叠加的过程中 不用波长的零级干涉条纹互相重合 干涉条纹是清晰的 可见度也是最大的 但是对于不同 的波长 当他们正好错开一个干涉条纹时 干涉条纹的清晰程度下降 以至于无法分辨其存 在 此时 条纹的可见度为 0 因此 有一定波长范围 的光能够形成干涉条纹的条件是 1 0 2 解得 1 2 2 显然从上面两式可以看出 对于波长为 的光波 越小 就越大 所观察到的条纹 级数就越多 反之亦然 激光光源属于前一种情况 而白光光源属于后一种情况 3 2 钠光 对于钠光 它包含两条不同的谱线 并且 2 1 又是一个不大的数值 这时在迈克尔 逊干涉仪中 当分别由反射镜 M1 M2反射后又相遇的两束光的光程差为 1时 继续改变 光程差 当两次光程差之差为 2 1 时 2 1 1 1 2 可得 2 1 1 2 1 3 3 式中对于钠灯 n 980 也就是说 在相邻可见度为零的区间内 可以看到约 980 条干涉条纹 并且这种循环将无限进行下去 但实际上 由于 1和 2本身有一定的谱线宽度 2011 大学物理课程论文 07310124 4 朱江波 因此 可见度的周期性变化是有限的 当两臂光程差大于 40mm 左右时 可见度始终为零 干涉条纹就不再出现了 3 3 白光 由于白光的 可与 相比拟 因此 白光的相干问题比较复杂 对于波长范围很大的白 光干涉条纹 它是由可见光范围内所有不同波长的光产生的干涉条纹叠加所形成 由 1 式可知 对于白光 由于 因此 1 它就是我们所观察到的白色条纹的级数 它 所对应的相干长度就是白光的 白光的等厚干涉条纹变化只有一次左右 除 1以外的干涉条纹 虽然人眼能看到各 种颜色 但是它们的强度是相同的 因此在全色底片上就不会记录有更多级次的干涉条纹 四 总结 从以上对不同光源相干长度的讨论 可以看出 对于不同光源 它们的相干长度是不同 的 它们的干涉条纹的可见度变化也是不同的 而利用迈克尔逊干涉仪恰恰可以典型的证明 光源的时间相干性问题 通过实验 进一步了解了谱线宽度与最大光程差之间的关系 对于 我们