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气体放电复习题目介质阻挡放电1 什么是介质阻挡放电？介质阻挡放电是有绝缘介质插入放电空间的一种气体放电。介质可以覆盖在电极上或者悬挂在放电空间里，当在放电电极上施加足够高的交流电压时，电极间的气体，即使在很高的气压下也会被击穿而形成所谓的介质阻挡放电。2 请画出六种典型的介质阻挡放电的电极结构。P310 图9-1.3 什么是Lissajous图形？P319-P3224 介质阻挡放电的工作气压范围是104106Pa、频率范围是50Hz1MHz。5 介质阻挡放电的主要电气参量 电场强度 、 功率因子 、 放电电压 、 放电功率 。6 请画出介质阻挡放电的等效电路。7 大气压介质阻挡放电的应用领域 臭氧合成 、 杀菌消毒 、 聚合物表面改性 、等离子体化学气相沉积等。8 大气压介质阻挡放电的研究方法 光谱分析法 、 短时曝光放电图像分析法 、 电气参量（电压、电流）测量法 、计算仿真研究法等。放电基本理论8原子所处的态，取决于其电子运动的状态，它是由4个量子数表征的：（1） 主量子数、可取、是由 电子轨道主轴的尺寸 所决定的；（2） 角量子数、可取 、是由 椭圆轨道的偏心度（或短轴和长轴之比） 所决定的；（3） 轨道量子数、它的值为、是由 轨道相对于磁场的位置 所决定的；（4） 自旋量子数、它的值为。9一个电子由低能级提高到高能级，需要 获得 能量，相反的过程，又把那部分能量以 的形式辐射出来。放电通道发出光来，正是 由于原子中电子跃迁的 结果。10原子中的电子在 基 态时是稳定的。若电子从外部获得足够的能量，由 低能级 迁入 高能级 ，这时原子就处于 激励 态。如果电子继续获得能量，以致脱离原子本体，成为 自由电子 ，那么原子的其余部分就成了 带正电的“离子” 。这时，原子被 “电离”了。11放电空间带电粒子的产生包括 热电离 、 光电离 、 碰撞电离 、 分级电离 。12电极表面带电粒子的产生包括 正离子撞击阴极 、 光电子发射 、 强场发射 、 热电子发射 。13负离子的产生是因为 原子或分子上“附着”电子而形成。常见的电负性气体包括 SF6 、 O2、 H2O 等14带电粒子消失的原因 复合 、 扩散。15碰撞电离系数的定义？ 沿电场方向，电子行经单位长度（1cm）平均发生的碰撞电离次数称为电子“碰撞电离系数”。16平均自由程的定义？ 气体中分子运动时，一个粒子碰撞一个分子之后，再经过一段距离，有碰上一个分子，这段距离称为“自由行程”，由于行程是无规则的（或随机的），它的平均值称为平均自由行程。17 电子崩的过程或什么是电子崩？ 一个电子从阴极飞向阳极时，假如电场足够强，则它在路径上将引起碰撞电离。和气体原子发生碰撞电离之后，电子数将“雪崩”似的增加，这种现象称为“电子崩”。汤森放电流注放电16 去掉外致电离源的条件下放电仍能维持的现象 称为自持放电。放电从非自持转化为自持放电的条件是。17 汤森放电理论认为二次电子的来源是 正离子撞击阴极使阴极表面发生电子逸出 。流注放电理论认为二次电子的来源是 空间的光电离 。18 汤森理论不适用于 pd较大 的情况。流注的发展速度比电子崩的发展速度要 高 一个数量级，且流注并不象电子崩那样 呈指数增长 发展，而是常会出现 分枝 。19 什么是巴申定律？ 由击穿电压表达式 得到随的变化规律关系称为巴申定律，即在放电空间里，气体的击穿电位只是气压和极距乘积的函数。辉光放电20 辉光放电可以分为 亚辉光放电、正常辉光放电、反常辉光放电。辉光放电是一种自持 放电，其放电电流大小为 毫安 数量级。它是靠 正离子轰击阴极所 产生的二次电子发射来维持的。21 辉光放电是气体放电现象中的一种重要形式，因放电时管内出现特有的光辉而得名，从放电阴极开始发光的区域分别称为 阴极辉区 、 负辉区 、 正柱区 、 阳极辉区 。其中 正柱 区域通常又称为等离子体区。22 辉光放电是 汤森 放电的进一步发展，他们之间的一个主要差别在于辉光放电具有较 大 的放电电流密度，而且 空间电荷 效应起着显著作用。23 阴极位降 是辉光放电的一个重要参量，它是阴极与负辉区之间的电位差，与阴极上的r过程密切相关，因此其数值与 气体种类 尤其是 与电极材料性质 关系很大。长间隙放电24 电力系统的输电线路都在大气中通过，间隙距离很长，达几米，这是长间隙放电的一个特点。输电线路不仅长时间受正常工频电压的作用，而且要承受 雷闪电压 的袭击，电力系统中一些操作也会引起比较高的过电压。因此， 间隙要承受不同电压波形的作用 是长间隙放电的另一个特点。25 实际工作要求知道， 不同电极结构布置（如分裂导线对杆塔、分裂导线之间）在不同波形电压作用下，各种波形的击穿电压是多少 ，有了这些数据才能设计输电线铁塔。理想电极包括 棒对平板 、 棒对棒 。实际采用的电极结构有分裂导线对 杆塔 、 绝缘子、 绝缘子柱 等进行试验。电压波形有多种，如 闪击电压波 、 不同的操作波形 、 两种波形叠加等 。26用试验来解决实际问题，不仅对实际工作十分重要，而且也是理论工作的根据和检验手段。但是进行这种长间隙放电试验费用很大，要求在具有很高参数的高电压试验室中进行。因此，人们想从理论研究工作上探讨。为此，科学工作者找到了不同的方法。可以用不同的物理模型进行计算，如 先导理论 、 电晕云模型 、 间隙系数法 。即使同一理论或模型，处理方法也不同，例如都从先导发展理论出发， 摩诗（Mosch）、 卡拉拉（Carrara）、 胡兹勒（Hutzler）的处理方法就不同。27人们很早就知道，输电线电压较低时，输电线的绝缘主要取决于 闪击电压 。近年来，电力网电压愈来愈高， 操作过电压 也随着增高。这时，输电线的绝缘将由 来决定。28绝缘距离受电压波形、电极形状和电极布置等因素的制约。实验研究表明， 闪击 的击穿电压最高， 操作波 的击穿电压比50Hz的击穿电压还低；棒对棒间隙的击穿电压比棒对板的击穿电压 高 ；在棒板间隙试验曲线中，间隙最长可达 16 m，随着间隙的增长，击穿电压将变 平 ，有饱和趋势。根据这一现象有人预计输电线电压应有一定的限度。29 为了解放电发展过程，一般采用不同的试验手段。 快速照相，扫描的或分帧的，拍摄放电通道发展的过程 、 静止照相记录放电通道全貌 、 用示波器测量电压变化、输入通道的电荷量及电场变化等 、 用光谱分析通道的辐射 。综合利用这些结果，会更清楚地认识放电现象的发展。沿面放电30 什么是闪络？ 在气体与固体间界面处，如果沿着表面上的电压高到一定程度，发生沿着表面“击穿”的现象，称为闪络。31从沿面放电的观点来分析，一般实际的绝缘结构可以归纳为三种布置 绝缘表面和电极间电场是平行的 、 电场分布基本上和绝缘表面平行，但是还有弱的垂直于表面的分量存在 、 电极布置有很强的垂直于绝缘表面的电场 。32 电极布置有 很强的垂直于绝缘表面的 电场时，闪络过程不同于其他两种布置。当内电极加交流电压时，由于 外电极边缘 的电场最强，那里先开始放电，出现 电晕 。电压升高到一定程度之后，放电发展成 弥散的带状放电 。如果电压继续升高，超过某一值，个别地方出现树枝状的明亮的火花，出现的位置会随着边缘不断的跳动，这种放电为 “滑闪放电”。若提高电压，火花达到另一电极时就形成 闪络 。33 染污绝缘子的闪络和很多因素有关，首先是 杂质 ，其次是 电压的波形 ，第三是 试验方法 ，最后是 绝缘子的形状、尺寸 。34 对于绝缘子串比较短的情形，或是绝缘子的数目较少的情形，绝缘子串的闪络电压和绝缘子数成 正比 关系，如果绝缘子数目比较多，如多于 910 片绝缘子时，会出现 非线性 。35 根据试验的结果知道，引起染污绝缘子闪络的条件是 有导电的盐及潮湿的沉淀物 、 干区的形成 、 干区的击穿 、