场速的可变性与“近斥远引”现象.doc

场速的可变性与“近斥远引”现象谭少雄在相对性原理的质点力学与场速的可变性及论场速的可变性中，我们求出了沿质点的相对运动方向前后的场传播速度。鉴于场速存在可变性，必须对广义相对论进行修正，而且只有场速的可变性才能解释宇宙中广泛存在的“近斥远引”现象。首先我们必须讨论关于惯性系原时的定义，由于光（电磁波）速的可变性，惯性系中的原时为：为了方便讨论，我们可将其变换成极坐标系：在质量为m的行星围绕质量为M的恒星引力场运动时，行星运动导致恒星引力场对行星作用的传播速度的变化，属于两个相互作用的质点的场速的变化，不能等同于惯性系中的u。前面说明过场速的可变性符合矢量分析法则，经典理论是现代相对论的一级近似，经典理论中的动量守恒与相对性原理并不矛盾，我们可以借用经典的运动模型，设动量守恒存在于质点的自旋场作用，两个相互作用的质点引力场传播速度近似值为。这样，我们就突破了只把质点看成奇点的场方程，尝试物质内部场的相互作用方程。因而，希瓦兹希德场中的原时定义必须修改为如下形式：行星围绕恒星公转，其轨道为园形，可以假设，场方程的解则趋于希瓦兹希德所得出的解。以下，我们讨论行星绕恒星公转轨道为椭圆时的情况。前面讨论了惯性系相对运动导致的场传播速度的变化，并且求出了远离和靠近惯性系的质点场传播速率，我们可以这样理解相对而来的质点场传播速率会变快，远去的质点场传播速率会变慢，垂直于相互作用方向的运动对场传播速率无影响。因此我们可以合理地将场方程的解分为三个部份，首先求出希瓦兹希德场中原时的u值，以下v为径向速度。【1】，行星远离近恒星点至远恒星点.【2】，行星从远恒星点靠近近恒星点.【3】， 行星位于近恒星点和远恒星点.我们这里不讨论希瓦兹希德的场方程解，只讨论场方程的修正，讨论对希瓦兹希德场原时修正后，可得到相对于场速恒定时的修正，从而方便我们继续深入的研究场方程的解。【1】行星远离近恒星点时:代入，得：略去的高级项.径向速度代表了行星运动速度的一个分量，为简化和方便我们的讨论可以假设： （01） （1）为了比较它与场传播速度恒定不变时的差异，设场速恒定时原时方程为： （2）令（1）-（2），由于讨论场方程时、dt是各参考系的时率，可设它们为同一值，且与c相比可以忽略，因此有： （3）【2】当行星靠近近恒星点时，同上述计算方法，可得： （4）在近恒星点附近的对称点，公式中值应相同，行星的径向速度方向相反、大小相同，系数为同一值，用（3）-（4）式得： 相同的时间行星在近恒星点后扫过的面积要大于近恒星点前扫过的面积，即“近斥远引”现象。因而，在近恒星点附近前后两个相应的对应点在我们用同一参考系的时间来观察行星的运动时，其运行速度的变化幅度小于。实际的恒星系中行星的运动产生的变化要复杂的多，但这种变化能观察到，例如太阳系水星在相同的时间近日点后扫过的面积要大于近日点前扫过的面积。这里所求得的近恒星点附近对应点的行星速度变化值大小是近似的，只是对于了解宇宙中存在的“近斥远引”现象的一种探究。关于场速变化所产生的水星近日点的进动，以及光线在希瓦兹希德场中的偏折的求证，通过对希瓦兹希德场中原时的修正后，我们可以借用广义相对论的解法进行讨论。然后取平均值方法得到水星近日点的进动及光线在希瓦兹希德场中的偏折值大小，其平均值的大小应与广义相对论求得的值相同。但是对于人类所发射的宇宙探测器而言，由于场速的变化及运行速度的变化与其方向的改变相关，必然导致其方向要不断修正。要强调和说明的是，本文的各个公式都使用的是近似的，宗旨在于说明场传播速度为可变的论述。有关的论述可参看本文作者在网站和期刊发表的论文论光速的可变性。总而言之，场的传播速度的变化，不过是我们观测坐标系时所使用的观测时间导致的，所以场传播速度必须与观测坐标系的时间关联，两者不能分割。宇宙中广泛