质点系牛顿第二定律_分析.doc

质点系牛顿第二定律的再讨论 浙江邮电职业技术学院 徐超明中学物理24卷第7期质点系牛顿第二定律的简单应用（简称吴文）讨论了质点系部分质点有相对加速度时的求解方法，提出了用质点系牛顿第二定律求解连接体要比隔离法简单。是的，吴文实际上将质点系的质点加速度在正交直角坐标系两个方向上进行分解，并整体列方程进行求解。质点系牛顿第二定律可叙述为：质点系的合外力等于系统内各质点的质量与加速度乘积的矢量和。即：F合m1a1+m2a2+m3a3+mnan （1） 这里假定质点系中有n个质点具有对地的相对加速度。 （上见吴文）将（1）式再变形，可得：F合m1a1m2a2m3a3mnan0 （2）若令F1m1a1，F2m2a2，F3m3a3，Fnmnan则 F合+Fi=0 （3）从（3）式可得：如果将第i个质点的加速度效应用Fi来代替，则就可以用力合成的静力学方法来求解具有加速度的动力学问题，使质点系部分质点具有加速度的求解比吴文更简单。值得注意的是Fi为人为假设力，不是真实存在的，它没有施力体，其大小等于该质点质量与质点加速度的乘积，方向与加速度方向相反。例1 如图1，质量为M、倾角为的斜面静止在粗糙的水平面上，质量为m的滑块沿M粗糙的斜面以加速度a下滑，求地面对M的支持力和摩擦力。 图1解：在M、m两质点组成的系统中，受到竖直向下的重力（Mm）g；地面对质点系的支持力N；F1是质点m因具有加速度a而转换成的假设力，其大小为ma，方向与加速度a相反；f是地面对质点系的摩擦力，如图2。这样我们就可马上求得：fF1cos=ma cosN （Mm）gF1sin（Mm）gma sin 图2例2： 如图3，静止在水平面上的木箱M中央有一根竖直的杆，小环m沿杆有摩擦地以加速度a下滑，求M对地面的压力的大小。 图3解：在M、m两质点组成的系统中，受到重力（Mm）g，地面对质点系的支持力N，质点m因具有a加速度而添加的假设力ma，如图4。则立即可得到：N （Mm）gma图4例3： 如图5，质量为M的木板可沿放在水平面上固定不动、倾角为的斜面无摩擦地滑下。欲使木板静止在斜面上，木板上质量为m的人应以多大的加速度沿斜面向下奔跑？图5 解：在M、m两质点组成的系统中，受到竖直向下的重力(M+m)g，斜面对质点系的支持力N，质点m因具有a加速度a而添加的假设力ma，如图6。在沿斜面即x方向上，有：（Mm）g sinma 0 图6 即：a 可以看出：用假设力去代替系统内离散质点的加速度效应的方法去求解质点系非常简单。只要将系统作为一个整体，首先分析其所受外力，并将离散质点的加速度效应分别用假设力去代替，再用静力学方法列方程求解未知量。此方法在多质点系中更显优势。下面再举一个三质点系统问题。例4： 如图7，质量为M、倾角分别为、的粗糙斜面上，质量为m1、m2的两个滑块在斜面上分别以a1、a2加速度下滑，如果斜面不动，则地面对M的支持力和摩擦力分别是多少？ 图7解：在M、m1、m2三质点组成的系统中，受到竖直向下的重力(M+ m1m2)g，地面对质点系的支持力N，质点m1因具有a1加速度而转换的假设力m1a1，质点m2因具有a2加速度而转换的假设力m2a2，f是地面对质点系的摩擦力，如图8。 图8在y轴方向： N（Mm1m2）gm1a1 sinm2a2 sin在x轴方向：f = m2a2 cosm1a1 cos当m2a2 cos m1a1 cos时，摩擦力f方向如图8所示。当m2a2