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应用物理学专业英语论文 题目 变压器负载 051003123 喻军峰 英语原文 变压器负载 它已被证明的一个主要的输入电压V 1可以被转化到任何期望的开 路二次E 2ratio E 2是可用于循环的负载电流的大小和功率因数的匝数由 一个合适的选择 将被确定的二次回路impedance For的那一刻 一个滞 后功率因数考虑了senondary电流产生的安匝数我2 将改变fiux 趋于 demagneetise核心 减少 米和IT电子 因为初级漏阻抗下降是如此之 低 为E 1 将导致一个小的改变明显增加的初级电流I 0到新的值的I 1等 于 V 1 E 1 R 1 JX 1 额外的初级电流和安培匝数近取消整个二 次安培turns This因此 互感磁通只受到轻微的变形 需要几乎相同的净 安培turnsI的0 N 1上没有load The总初级安匝数被增加一个量I 2 N 2 必要 在矢量方程中相同数量的二次安培匝 我1 N 1 I 2 I0 N 1 N 2 或者 我N 1 0 N 1 I 2 N 2 在满负荷时 电流I 0是只有约5 的满负荷电 流 所以我1几乎是等于到I 2 N 2 N 1 铭记的E E 2 1 N 2的满负荷 电流 所以我几乎等于给我2 2 N 1 铭记的E E 2 1 N 2 这大约 是E 1 I 1的输入千伏安也是大致相等的输出千伏安 E 2 I 2 忽视的阻力就目前而言 现在被认为是实物图片 参照 Fig 9 2 略 初级电流增加 它的主要漏磁通 以它是 proportional The的总光通量连接主 p 米 1 11 示出不 变 因为总的反电动势 E 1 N1d 1 dt是仍然到V 1相等 方向相反 howerve 一直通量联的再分配和相互组件已下降增加所致 1与I 1 虽 然变化是小的 二次砻不能满足 无的相互的通量和emfalternation允许 初级电流改变 的净磁通 s连接的次级绕组已进一步减少由次级漏磁 通的建立由于I 2 这反对 m Alough 米和 2单独表示 它们相结 合 一个所得的核心 这将是在瞬间shown Thus二次侧端子电压降低 TOV 2 N 2 d s dt的向下可以考虑两部分组成 IEV 2 N 2 d m DT N 2 2 dt或矢量V2 E 2 JX 我2 至于初级 2是基本恒定的次级漏 感的负责 N 2 N 2 2 2 将注意到 初级漏磁通的一部分 在二次侧端子电 压的变化 由于其影响的相互flux The两个漏磁通是负责密切相关 2 例如 通过其消磁行动 米已造成在初级侧上的变化 而 导致初级漏 磁通的建立 正如前面所解释的 这是通常的治疗方面的电压的泄漏电动势下降 反相Fig 9 1 略 能显示出所有的的通量组分和电动势 并应与 Fig 9 4 略 示出的电压降组件 并包含小抵抗力下降 迄今 一直滞后功率因数assumed If被认为是一个足够低的领先的 功率因数 总的的次级磁通和互感磁通增加造成的二次侧端子电压上升 带负荷 p是不变的幅度形成没有加载条件 因为忽略它仍然需要提 供一个总回emfequal到V 1 11这几乎是相同的 虽然现在原发性和继发 性的的安培turns The相互通量所产生的综合效应 还必须改变负载得到 的E 1的变化 并允许更多的初级电流flow E 1这段时间增加 但由于与 V 1的矢量组合仍然有一个初级电流增加 应作出两点figures Firstly 团结匝数比为方便起见 已经假定 使 E 1 E2 其次 物理图象绘制为一个不同的时间从显示的向量图 如果 水平轴被像往常一样 是零时间reference There是当初级漏磁通是在同 样的意义时 在循环中瞬间 等效电路 已经为变压器二次端子开放的等效电路 可以很容易地扩展到包括 增加了次级电阻和漏抗加载的辅助 实际上 所有变压器的匝数比不同的形式统一虽然这样的安排为电 隔离的一个电路在同一voltage To解释的情况下 其中 N 1从另一个作 业的目的 有时也使用只经历方面的磁化力因二次安培turns There从主 winding The反应是没有办法的检测从初级侧 我是否2是大和N 2小或反 之亦然 这是电流和引起的反应的匝数的乘积 因此 一个次级绕组可 以由任何数量的不同的等效绕组和负载电路 这将给上升到一个相同的 反应在主取代 很明显 这是便利的改变次级绕组一个等效的绕组具有 相同的匝数N1as primary The crcuit共F ig 9 5 省略 然后将适用 虽然 从实际的次级绕组参数的变化将预期 viz E2到E 2 I 2的I 2 因为N 2 改变为N 2 N 1和Z 2到Z 2 用N 2改变为N 1的电动势 由于是成比例的匝数 E 2 E 2 N 1 N2 这是相同的为E 1 对于电流 因为反应安匝数必须是不变 I 2 N 2 I 2 N 1 必须等 于到I 2 N 2 IEI 2 N 2 N 1 2 对于电流 因为任何次级电压V变为 N 1 N 2 V 和次级电流I 成为 N2 N 1 I 那么任何二次阻抗 包括负载阻抗 必须变成V I N 1 N 2 2V I Consequently R 2 N 1 N 2 2 R 2和 X 2 N 1 N 2 2 X 2 如果初级匝数中被作为参考的匝数 该过程被称为指到初级侧 也有少数的检查可以看到如果oudtlined的程序是有效的 例如 在称为次级绕组的铜损必须是相同的 在原来的辅助 否则 主会提供不同的损失power I 2 R 2 必须等于I 2 2 R 2 吾2 N 2 N 1 2 R 2 N 1 2 N 2 2 并实际上降低到I 2 2 R 2 同样 存储在漏磁场的磁场能量 1 2 李2 到I 2 2 X 2将 发现检 查为我2 2X 2 称为二次千伏安 E 2 I 2成正比 E 2 1 N I 2 N 2 N 1 2余1 该参数是声音 虽然在第一 它可能已经显得suspect In事实上 如 果实际的次级绕组从核心物理除去 和替换的等效绕组和负载的电路设 计 得到参数N1 R 2 X 2 和I 2 从主终端的测量将是无法检测在 二级的安培匝 kAVdemand或铜损失任何差异 在正常电源频率操作 疗法是没有意义的 在选择任何其他大于等于接通主基础 并提到 二次 但有时可以很方便指初级到次级绕组 在这种情况下 如果所有 的下标1 是下标2 的互换 必要的参照常数很容易被发现 EGR 1 R 1 N 2 N 1 2 它是一文不值 对于一个实际的变压器中 R 1 R 2 X 1 X 2 同样 2 R1和X 2 X 1 一般情况下的等效电路 其中 N 1 N 2是相同的作为 Fig 9 4 略 除外 R M 已添加到允许铁损 并已列入一个理想的无损 变换之前 二次端子返回V 2 到V 1 所有内部电压和功率损耗的计算 在此之前理想的转型是在这个电路中的相应端子上检测到applied The行 为时 相应的参数inserted The略有不同 表示的线圈 convenience On 变压器本身仅用于1和N 2之间的芯侧的并排 线圈 当然 伤口朗相同 的核心 非常小的误差被引入如果磁化分支转移到主终端 但一些异常将 arise For例如 所示的电流流过初级阻抗不再是整个主current The错误 的是相当小的 因为通常这样的小部分的I 1 I 0是稍微不同的答案可以得 到与否取决于一个特定的问题津贴此error With作出的简化电路中 初 级和称为二次阻抗可以被添加到给 R E1 R 1 R 2 N 1 N 2 和X E1 X 1 X 2 N 1 N 2 2 应该指出 在这里得到的等效电路只适用于电源频率的正常运行 电容的影响时 必须考虑电压的变化率将上升到相当可观的电容电流 我 CDV dt There的在高电压和频率远远超出100cycles sec Afurther点 是重要的是 是不是唯一可能的等效电路甚至 用于电源frequencies An 替代 作为三个或四端网络处理变压器 产生一个表示是一样准确对待 所有欺骗作为一定的传输性能 在此基础上的电路的电路元件与电路工 程师有一定的优势 将具有相移的大小变化 以及有一个匝数比 和阻 抗不会作为那些的windings The的电路是相同的 不会解释内的移动设 备的现象类似的饱和度的影响 因此对于理解内部的行为 是优选的 看的等效电路的方法有两种 一 作为一个接收器 但称为负载阻抗连接acrossV 2 或从主 观看 二 从作为源的恒定电压V 1至R E1和X E1由于与内部滴二次 磁 化分支有时省略在此表示 所以电路可以减少到一个发电机 产生一个 恒定的voltange E 1 实际上等于V 1 和具有内部阻抗R jX 实际上等 于至R E1 JX E1 在这两种情况下 可以被称为参数到次级绕组上 这可节省计算时 间 电阻和电抗可从 简单的轻负载测试 了解这个初步的变压器工作的重要性不能overemphasized It的整个 轴承上机行为 例如 将形成感应电机的等效电路 的基础 英语翻译 负载运行的变压器 我们知道 通过选择合适的匝数比 一次侧输入的电压V1可任意转 换成所希望的二次侧开路电压E2 E2可用于产生负载电流 改电流的幅 值和功率因数将由二次侧电流的阻抗决定 现在 我们要讨论一种滞后 功率因数 二次侧电流及其总安匝I2N2将影响磁通 有一对铁磁产生去 磁 减小 和 地趋势 因为第一次侧漏阻抗压降如此之小 所以 的微 小变化都将导致一次侧电流增加很大 从I0 增大至一个新值I1 V1 E1 R1 jX1 增加得一次侧电压和磁势近似平衡了全部二次磁势 这 样得话 互感磁通只经历很小变化 并且实际上只需要与空载时相同得净 磁势I0N1 一次侧总磁势增加了I2N2 它是平衡同量得二次侧磁势所必需 得 在向量方程中 I1N1 I1N2 I0N1 上式也可变化成I1N1 I0N1 I2N2 满载 时 电流I0只约占满载电流得5 因而I1近似等于I2N2 N1 记住 E1 E2N1 N2 近似等于E1I1的输入容量也就近似等于输出容量E2I2 此时若忽略电阻 一次侧电流已增大 随之与之成正比得 我们可以用反相得电压来表示漏感电动势 我们分析的是一个滞后 的功率因数 如果我们讨论一个足够低的超前功率因数 二次侧总磁通 和互感磁通都会增加 从而使得二次侧端电压随负载增加而升高 在空 载情形下 如果忽略电阻 p幅值大小不变 因为它提供一个等于V1 得反总电动势 尽管现在 p是一次侧和二次侧磁势的共同作用产生的 但实际上与 11相同 互感磁通必须仍随负载变化而变化以改变E1 从 而产生更大的一次侧电流 此时E1的幅值已经增大 但由于E1与V1是向 量合成 因此一次侧电流仍是增大的 从上述中 我们可以得出两点 首先 为了方便起见已假设匝数比 为1 这样可使E1 E2 其次 如果横轴像通常取的话 以 m 0为时间 参数 各物理量时间方向并不是该瞬时的 在周期性交变中 有一次侧 漏磁通量得瞬时 也有二次侧漏磁通为零的瞬时 还有它们处于同一方 向的瞬时 等效电路 已经推出的变压器二次侧绕组端开路的等效电路 通过加上二次侧 电阻和漏抗便可很容易扩展成二次侧负载时的等效电路 实际中所有的变压器的匝数比都不等于1 尽管有时使其为1也是使 一个电路与另一个在相同电压下运行的电路实现电气隔离 为了分析 N1 N2时的情况 二次侧的反应得从一次侧来看 这种反应只有通过由二 次侧的磁势产生得磁势场来反应 我们从一次侧无法判断I2大 N2小 正是 电流和匝数的乘积在产生作用 因此 二次侧绕组可用任意个在一次侧 产生相同反应的不同的等效绕组和负载电路代替 将二次绕组变换成与 一次侧具有相同匝数N1的等效绕组是方便的 尽管这需要二次绕组的实 际参数加以变换 即由于N2变换成了N2 N1 因此E2 I2 Z2就相应变换 成E2 I2 Z2 当 变换成N 1 由于电动势与匝数成正比 所以 2 E 2 1 N 2 与 1相等 对于电流 由于队一次侧作用的安匝数必须保持不变 因此 I2 N2 I2 N1 即I2N2 i e I2 N2 N1 I2 因此 R 2 N 1 N 2 2 R 2 X 2 N 1 N 2 2 X 2 如果将一次侧匝数作为参考匝数 那么这种过程称为往一次侧的折 算 我们可以用一些方法来验证上述折算过程是否正确 例如 折算后的绕组的铜耗必须与原二次侧绕组铜耗相等 否则一 次侧提供给其损耗的功率就变了 I2 R2 必须等于I 22R2 而I22R2 I2 N2 N1 2 R2 N12 N22 事实上确实简化成了I22R2 2 我2 E 2 1 N I 2 N 2 N 1 E 2我 尽管看起来似乎不可理解 事实上这种论点是可靠的 实际上 如 果我们将实际的二次绕组当真从铁芯上移开 并用一个参数设计 N1 R2 X2 I2 的等效绕组和负载电路替换 在正常电网频率运行时 从一次侧两端无法判断二次侧的磁势 所需容量及铜耗与前有有何差 别 X 2 X 1 N1 N2的通常情形时的等效电路 它除了为了铁耗而引进入了Rm 且为了将 折算回V2而在二次侧两端引入了一理想的无损耗转换外 在运行这种无损耗的理想转换前 内部电压和功率损耗已进行了计算 当在电路中选择了适当的参数时 在一 二侧两端测的变压器运行情况 与在该电路相应端所测的情况是完全一样的 将N1线圈和N2线圈并排 放置在一个铁芯的两边 这一点与实际情况之间的差别仅仅是为了方 便 当然 就变压器本身来说 两线圈是绕在同一铁芯柱上的 如果将 激磁支路移至一次绕组端口 引起的误差很小 但一些不合理的现象就 会产生 例如 流过一次侧阻抗的电流不再是整个一次侧电流 由于 I0 通常只是I1的很小一部分 所有误差相当小 对于一个具体问题可