第二章_光纤传输理论及传输特性(2011).ppt

光纤通信与数字传输 南京邮电大学通信与信息工程学院 第二章光纤传输理论及传输特性 在光纤通信系统中 光纤是光波的传输介质 光纤的材料 构造和传输特性对光纤通信系统的传输质量起着决定性的作用 本章在介绍光纤光缆的结构和类型的基础上 分别用波动理论和射线光学理论对光纤中的模式和传光原理进行分析 并对光纤的衰减和色散等传输特性进行详细的介绍 2 第二章光纤传输理论及传输特性 2 1光纤 光缆的结构和类型2 2电磁波在光纤中传输的基本方程2 3阶跃折射率光纤模式分析2 4单模传输2 5射线光学理论2 6光纤传输特性 3 2 1光纤 光缆的结构和类型 2 1 1光纤结构2 1 2光纤型号2 1 3光缆及其结构 4 2 1 1光纤的结构 光纤的基本结构有以下几部分组成 折射率 n1 较高的纤芯部分 折射率 n2 较低的包层部分以及表面涂覆层 结构如图2 1所示 为保护光纤 在涂覆层外有二次涂覆层 又称塑料套管 5 6 图2 1通信光纤及其基本结构 无论何种光纤 其包层直径都是一致的 涂覆层的主要作用是为光纤提供保护 纤芯和包层仅在折射率等参数上不同 结构上是一个完整整体 光纤的分类 按折射率分布按二次涂覆层结构按材料按传导模式 7 8 1 按纤芯折射率分布 阶跃折射率分布和渐变折射率分布 阶跃型 SI 渐变型 GI 2按光纤的二次涂覆层结构 紧套结构光纤光纤的二次涂敷 即塑料套管 与一次涂敷是紧密接触的 光纤在套管中不能松动 图2 4 松套结构光纤光纤的二次涂敷与一次涂敷是留有空间的 一般充油膏 光纤在套管中可以松动 图2 5 9 3 按光纤主要材料 SiO2光纤 塑料光纤氟化物光纤 SiO2是目前最主要的光纤材料 10 4 按光纤中的传导模式 单模光纤多模光纤 传导模式的概念将在模式分析部分介绍 11 2 1 2光纤型号 目前ITU T规定的光纤代号有G 651光纤 多模光纤 G 652光纤 常规单模光纤 G 653光纤 色散位移光纤 G 654光纤 低损耗光纤 G 655光纤 非零色散位移光纤 根据我国国家标准规定 光纤类别的代号应如下规定 光纤类别应采用光纤产品的分类代号表示 即用大写A表示多模光纤 大写B表示单模光纤 再以数字和小写字母表示不同种类光纤 见表2 1及表2 2 12 13 表2 1多模光纤类型 14 表2 2单模光纤类型 G 652光纤 非色散位移光纤 G 652光纤是通信网中应用最广泛的一种单模光纤G 652A光纤 支持10Gbit s系统传输距离超过400km 支持40Gbit s系统传输距离达2kmG 652B光纤 支持10Gbit s系统传输距离3000km以上 支持40Gbit s系统传输距离80km以上G 652C光纤 基本属性同G 652A 但在1550nm处衰减系数更低 且消除了1380nm附近的水吸收峰 即系统可以工作在1360nm 1530nm波段G 652D光纤 属性与G 652B基本相同 衰减系数与G 652C相同 即系统可以工作在1360nm 1530nm波段 15 G 652x光纤的色散和衰减 16 G 657光纤 17 G 657光纤 接入网用抗弯损失单模光纤 G 657A光纤 弯曲提高 光纤 要求必须与G 652D规范的标准兼容 最小弯曲半径10mm 已在国内的FTTH工程中得到比较好的推广应用 G 657B光纤 弯曲冗余 光纤 不要求与G 652D规范的标准兼容 最小弯曲半径可降低到7 5mm G 657B的技术要求和制造工艺要求更高 也已开始应用 符合G 657标准的光纤可以以接近铜缆敷设方式在室内进行安装 降低了对施工人员的技术要求 同时有助于提高光纤的抗老化性能 G 657光纤被认为是FTTH室内光缆应用上的优选 2 1 3光缆及其结构 光缆是以光纤为主要通信元件 通过加强件和外护层组合成的整体 光缆是依靠其中的光纤来完成传送信息的任务 因此光缆的结构设计必须要保证其中的光纤具有稳定的传输特性 18 光缆的分类方法 按成缆光纤类型多模光纤光缆和单模光纤光缆按缆芯结构中心束管 层绞 骨架和带状按加强件和护层金属加强件 非金属加强 铠装按使用场合长途 室外 室内 水下 海底等按敷设方式架空 管道 直埋和水下 19 光缆的结构 成缆方式 层绞式骨架式中心束管式带状式 20 21 光缆结构示意图 层绞式 中心束管式 带状式 松套层绞式铠装光缆 22 松套层绞式直埋光缆 23 金属加强自承式光缆 24 微束管室内室外光缆 25 微束管室内室外光缆适合大楼和多层住宅楼的管道引入使用 适合室内和室外两种环境 芯数一般为12 32 微束管松套光纤为半干式结构 便于室内光缆分支和施工 分支型室内布线光缆 26 与分支型室内布线光缆类似 还有一种束状室内布线光缆 使用0 9mm紧套光纤 干式结构 纤芯密度高 重量轻 分支型室内布线光缆采用单芯子单元光缆结构 适合在大楼竖井内中长距离上的多处分纤终端 每条光缆子单元均可用现场连接器直接与终端相连接 光缆为全介质结构 具有优良的防火阻燃性能 抗拉强度和防火等级满足室内垂直 水平布线光缆的等级要求 芯数有4 6 8 12 24多种 室内8字布线光缆 普通蝶形光缆 27 室内 8 字布线光缆又称为蝶形入户光缆或皮线光缆 是应用于FTTx的专用光缆 特别适合穿过楼内各种管道 适应楼内复杂的敷设和应用环境 光缆采用小弯曲半径光纤 具有优良的抗弯性能 无需工具即可剥开光缆 施工安全可靠 可如同铜缆施工一样对待 不宜出现施工故障 能与多种现场连接器匹配 可现场成端 采用G 657光纤的高强度特种光纤跳线 28 第二章光纤传输理论及传输特性 2 1光纤 光缆的结构和类型2 2电磁波在光纤中传输的基本方程2 3阶跃折射率光纤模式分析2 4单模传输2 5射线光学理论2 6光纤传输特性 29 2 5射线光学理论 分析光波在光纤中传输可应用两种理论 波动理论和射线理论 用波动理论分析了光波在阶跃折射率光纤中传播的模式特性 分析的方法比较复杂 射线理论是一种近似的分析方法 但简单直观 对定性理解光的传播现象很有效 而且对光纤半径远大于光波长的多模光纤能提供很好的近似 30 两个重要概念 光射线 简称射线 设有一个极小的光源 它的光通过一块不透明板上的一个极小的孔 板后面的一条光的边界并不明显锐利 而有连续但又快速变化的亮和暗 这就是所谓的衍射条纹 如果光波长极短 趋于0 而可以忽略 并使小孔小到无穷小 则通过的光就形成一条尖锐的线 这就是光射线 也可以说一条很细很细的光束 它的轴线就是光射线 31 两个重要概念 射线光学 即几何光学 当光波长趋于0而可以忽略时 用射线去代表光能量传输线路的方法称为射线光学 在射线光学中 把光用几何学来考虑 所以也称为几何光学 射线光学是忽略波长的光学 亦即射线理论是 0时的波动理论 32 1 射线方程 从射线方程导出的射线光学最重要的理论之一是斯涅尔 Snell 定律 它应用于恒定折射率n1和n2区域时可写成 反射定律 2 118 折射定律 2 119 式中n1 n2为介质的折射率 分别是光线的入射角 反射角和折射角 33 34 光射线的反射和折射 第1种媒质 n1 分界面 第2种媒质 n2 n1 n2 法线 反射定律 入射角 入 反射角 反 折射定律 n1 sin 入 n2 sin 折 入 反 折 入射光线 折射光线 反射光线 光的全反射现象 光密介质 光疏介质 35 第1种媒质 n1 分界面 第2种媒质 n2 n1 n2 法线 折射光线 反射光线 入射光线 全反射定律 当入射角度增大到某一角度时 折射角可以获得最大值90 此时可认为无折射光存在 所有的入射光都被反射 称为全反射现象 满足全反射现象的最小角度称为全反射的临界角 C C 2 5 2光纤的传光原理 利用上述的射线分析方法 可以直观地对光纤的传光原理进行解释 但是必须要指出的是 射线分析方法虽然具有易于理解的优点 但其本质上是一种近似分析方法 只能定性地解释光纤的传光原理 并不能作为定量的分析依据 36 阶跃折射率光纤中的全反射传输 37 光纤轴线方向 纤芯 n1 包层 n2 n1 n2 思考 如果光纤发生弯曲或形变会有什么结果 此处亦有折射现象 如何由光纤内部的全反射条件推导处此处的入射条件 入射角 接收角 空气 n0 38 子午光线和偏射光线 39 子午光线是平面曲线偏射光线是空间曲线 最大入射角 最大可接收角和数值孔径 最大入射角最大可接收角 数值孔径为式中 n1 n2分别为光纤芯和包层的折射率 为相对折射率差 40 补充例题 例1 一阶跃折射率分布光纤的参数为n1 1 52 n2 1 49 1 光纤放在空气中 光从空气中入射到光纤端面轴线处的最大可接收角是多少 2 光纤浸在水中 水的折射率为1 33 光从水中入射到光纤端面轴线处的最大可接收角是多少 解 最大可接收角 1 空气n0 1 2 水n0 1 33 41 2 2电磁波在光纤中传输的基本方程 为全面精确的分析光波导 可采用波动理论 本节从麦克斯韦方程组出发 推导出波动方程 然后对光纤进行分析 需要指出的是 这里重点是理解分析和推导的思路和方法 而不是具体的过程 42 温习 二个算子 直角坐标系中 哈密顿 Hamilton 算子 拉普拉斯 Laplace 算子 43 温习 三个重要的恒等式 u为标量函数 44 2 2 1麦克斯韦方程组和波动方程 微分形式的麦克斯韦方程组描述了空间和时间的任意点上的场矢量 对于无源的 均匀的 各向同性的介质 麦克斯韦方程组可表示如下 2 2 2 3 2 4 2 5 式中为电场强度矢量 为磁场强度矢量 为电位移矢量 为磁感应强度矢量 为哈密顿算符 代表取旋度 代表取散度 45 麦克斯韦方程组和波动方程 续 对于无源的 各向同性的介质 有 式中为介质的介电常数 为介质的导磁率 在研究介质的光学特性时 通常不使用 而是使用介质的折射率n 两者的关系是 46 由麦克斯韦方程推出波动方程 47 利用矢量恒等式 由2 4式得 同理可得式2 12 2 11 对2 2式两边取旋度 2 2 2亥姆霍兹 Helmholtz 方程和波参数 对于正弦交变电磁场 麦克斯韦方程组表示为 48 正弦交变电磁场的亥姆霍兹方程 可利用真空中参数 光速c 光波长来表示波参数 49 2 2 3基本波导方程 讨论分析介质波导 光纤 所必需的基本波导方程 光波导 光纤 结构选择Z轴为光波导的纵向轴 光波导中的能量沿 Z方向传播 并假定介电常数只随x y变化而与z无关 波导中的场可以写为 和2 19代入麦克斯韦方程 可以得到其分量的展开式 2 20 50 51 将场分量t和z的微商代入2 20式并写成分量形式 再经过数学处理可用纵向方向来表示横向方向分量 2 24 2 27上式中 为传输常数 纵向分量可通过求解波动方程得到 2 282 29上两式改写为2 302 31称为横向拉普拉斯算子 52 2 2 4柱面坐标系下的波动方程 将前述的波动方程从直角坐标系变换至柱面座标系 可得2 38 2 43式 53 2 3阶跃折射率光纤模式分析 本节将用波动理论来分析阶跃折射率分布光纤 得到在光纤中传播的各种模式的表示方法 讨论各模式的截止条件 并引入线性极化模的概念 用于分析的阶跃折射率光纤几何图形如图2 7所示 假设光纤包层的半径b足够大 以使得包层内电磁场按指数幂衰减 并在包层和空气的界面处趋于0 这样就可以把光纤作为两种介质的边界问题进行分析 54 55 图2 7阶跃折射率光纤几何图形 1 矢量分析法 矢量分析法 就是把电磁场作为矢量场来求解 用这种方法来分析光纤可以精确的分析光纤中的各种模式 各模式的截止条件等 本课程中 不是专门讨论如何求解精确的矢量解 而是根据精确矢量模式分析导出符合某种特定要求 满足特定模式传输 截止条件 的光纤参数 56 57 特征方程 为了获得阶跃折射率分布光纤中的精确模式 必须在光纤的纤芯和包层两个区域内从上面所示的柱面坐标中的修正波动方程解出Ez Hz 然后再求得场的横向分量E Er H Hr的表达式 用分离变量法求解 可得2 49式 推导过程从略 纤芯和包层中场分量的求解 纤芯中 包层中 纤芯和包层中的横向分量由2 59 2 60给出 58 几个重要参数 横向传播常数横向衰减常数归一化频率 59 由边界条件引出特征方程 式2 49是贝塞尔方程 考虑到场在纤芯和包层中的传输以及边界条件 可得特征方程其中可见方程中主要的参量是m a n1 n2和 60 由特征方程求解值主要步骤 确定已知参量 和 将和特征方程联立 求出或 从或 求出 61 场特征参量 和可通过特征方程确定 并可通过特征方程讨论模式截止条件和对模式的分类 2 模式分类 当m 0时 可以得到两套独立的分量 一套是Hz Hr E Z向上只有H分量 称为TE模 一套是Ez Er H Z向上只有E分量 称为TM模 当m 0时 Z向上既有Ez分量 又有Hz分量 称之为混合模 若Z向上的Ez分量比Hz分量大 称为EHmn模 若Z向上的Hz分量比Ez分量大 称为HEmn模 下标m和n都是整数 m是贝塞尔函数的阶数 称为方位角模数 它表示纤芯沿方位角 绕一圈场变化的周期数 n是贝塞尔函数的根按从小到大排列的序数 称为径向模数 它表示从纤芯中心 r 0 到纤芯与包层交界面 r a 场变化的半周期数 62 3 模式截止条件 对每一个传播模来说 在包层中它应该是衰减很大 不能传输 如果一个传播模 在包层中不衰减 也就是表明该模是传过包层而变成了辐射模 则就认为该传播模被截止了 所以一个传播模在包层中的衰减常数W 0时 表示导模截止 由模式分析导出的截止条件是光纤通信最重要的基础结论之一 也是前述的指导光纤参数和结构设计的前提条件 63 64 图2 8贝塞尔函数曲线 图2 9模式场型图 部分 65 a HE11 基模 b TE01 2 3 2弱导光纤和线性极化模 从前面的分析得到的是阶跃折射率光纤中场的严密解 其波动方程和特征方程的精确求解都非常复杂 而在实际的光纤通信中 由于光纤包层的折射率n2仅略低于纤芯层的折射率n1 即它们的相对折射率差 这样的光纤称之为弱导光纤 在弱导光纤中场的纵向分量和横向分量相比是很小的 电磁场几乎是横向场 电磁场也几乎是线性极化的 此时我们可以用标量近似法来分析阶跃折射率光纤中的模式 在 1的条件下 用标量近似法得到的模式就是线性极化模 称之为LP模 66 LP模与精确矢量模之间的关系 LPmn模是由HEm 1 n模和EHm 1 n模线性迭加而成 其中每个模包括两个正交的线偏振状态 所以LPmn模是四重简并 但LP0n模的情况比较特殊 因为m 0 EHm 1 n模的角向阶数是 1 这是没有物理意义的 所以LP0n模仅由HE1n模构成 是双重简并 线性极化模LP模与HE EH模之间的关系如教材表2 5所示 67 68 图2 10LP0n和LP1n的u值范围 m 0 m 1 69 表2 5LP模与HE EH模的关系 第二章光纤传输理论及传输特性 2 1光纤 光缆的结构和类型2 2电磁波在光纤中传输的基本方程2 3阶跃折射率光纤模式分析2 4单模传输2 5射线光学理论2 6光纤传输特性 70 2 4单模传输 在前面讨论模式截止时知道 阶跃折射率光纤的传播模式是归一化频率V的函数 当 2 101 时 光纤中传播的唯一的模式为LP01模 即HE11模 光纤为单模传输 式 2 101 为单模传输条件 为判断一根光纤何时能实现单模传输 单模光纤中能量的集中程度如何描述 下面引入单模光纤的两个基本参数 截止波长和模场直径 71 72 1 截止波长 在前面的分析中已知 只有归一化频率V小于LP11模的截止频率 Vc 2 4048 时 才能保证光纤中只传输基模 LP01模或HE11模 所以单模光纤理论截止波长为 2 102 截止波长是单模光纤的基本参量 也是单模光纤最基本的参数 73 截止波长和工作波长的关系 判断一根光纤是不是单模传输 只要比较一下它的工作波长 与截止波长 c的大小就可以了 如果 c 则为单模光纤 该光纤只能传输基模 如果 c 就不是单模光纤 光纤中除了基模外 还能传输其它高阶模 目前工程上有四种截止波长 1 理论截止波长 c1 2 2米长光纤截止波长 c2 3 光缆制造长度的截止波长 c3 4 一个中继段的截止波长 c4 一般是 c1 c2 c3 c4 74 2 模场直径 单模光纤中基模 LP01模或HE11模 场强在光纤的横截面内有一特定的分布 该分布与光纤的结构有关 光功率被约束在光纤横截面的一定范围内 也就是说 单模光纤传输的光能不是完全集中在纤芯内 而是有相当部分在包层中传播 所以不用纤芯直径来作为衡量单模光纤中功率分布的参数 而用所谓的模场直径作为描述单模光纤传输光能集中程度的参数 75 第二章光纤传输理论及传输特性 2 1光纤 光缆的结构和类型2 2电磁波在光纤中传输的基本方程2 3阶跃折射率光纤模式分析2 4单模传输2 5射线光学理论2 6光纤传输特性 76 2 6光纤传输特性 光信号经过一定距离的光纤传输后要产生衰减和畸变 因而输出信号和输入信号不同 光脉冲信号不仅幅度要减小 而且波形要展宽 产生信号衰减和畸变的主要原因是光在光纤中传输时存在损耗和色散等性能劣化 损耗和色散是光纤的最主要的传输特性 它们限制了系统的传输距离和传输容量 本节要讨论光纤损耗和色散的机理和特性 77 2 6 1损耗特性 Attenuation 光纤的损耗将导致传输信号的衰减 在光纤通信系统中 当入纤的光功率和接收灵敏度给定时 光纤的损耗将是限制无中继传输距离的重要因素 78 损耗和损耗系数的定义 当工作波长为时 L公里长光纤的衰减 及光纤每公里衰减用下式表示 dBdB km 2 145 式中 Pi Po分别为光纤的输入 输出的光功率 单位W L为光纤长度 单位km 称为损耗系数 衰减系数 单位dB km 79 光纤衰减的产生机理 造成光纤中能量损失的原因是吸收损耗 散射损耗和辐射损耗 吸收损耗与光纤材料有关 散射损耗与光纤材料及光纤中的结构缺陷有关 辐射损耗则是由光纤几何形状的微观和宏观扰动引起的 80 1 光纤的吸收损耗 本征吸收是由材料中的固有吸收引起的 材料中存在着紫外光区域光谱的吸收和红外光区域光谱的吸收 吸收损耗与光波长有关 紫外吸收带是由于原子跃迁引起的 红外吸收是由分子振动引起的 SiO2的光纤材料中含有一定的掺杂剂 如锗Ge 硼B 磷P等 和跃迁金属杂质 如铁Fe 铜Cu 铬Cr等 这些成分的存在把紫外吸收尾部转移到更长的波长上去 所含的杂质离子 在相应的波长段内有强烈的吸收 杂质含量越多 损耗越严重 除了跃迁金属杂质吸收外 氢氧根离子 OH 的存在也产生了大的吸收 81 2 光纤的散射损耗 散射损耗是由于材料不均匀 使光散射而引起的损耗 瑞利散射损耗瑞利散射是由于光纤内部的密度不均匀引起的 瑞利散射损耗的大小与成正比 波导散射损耗光纤在制造过程中 会发生某些缺陷 这就会产生散射损耗 82 83 图2 19光纤损耗 波长特性 850 1310 1550 3 光纤的辐射损耗 光纤受到某种外力作用时 会产生一定曲率半径的弯曲 弯曲后的光纤可以传光 但会使光的传播途径改变 一些传输模变为辐射模 引起能量的泄漏 这种由能量泄漏导致的损耗称为辐射损耗 84 85 2 6 2色散特性 Dispersion 光纤的色散是由于光纤中所传输的光信号的不同的频率成分和不同模式成分的群速不同而引起的传输信号的畸变的一种物理现象 它将传输脉冲展宽 产生码间干扰 增加误码率 传输距离越长 脉冲展宽越严重 所以色散限制了光纤的通信容量 也限制了无中继传输距离 光纤中的色散可分为材料色散 模式间色散 波导色散和偏振模色散等 86 色散分类 材料色散 由于材料本身折射率随频率而变 于是信号各频率的群速度不同 引起色散 模式间色散 在多模传输下 光纤中各模式在同一光源频率下传输系数不同 因而群速度不同而引起色散 波导色散 它是模式本身的色散 对于光纤中某一模式本身 在不同频率下 传输系数不同 群速不同 引起色散 偏振模色散 输入光脉冲激励的两个正交的偏振模式之间的群速度不同而引起的色散 87 单模光纤和多模光纤中色散构成不同 材料色散和波导色散是发生在同一模式内 所以称之为模内色散 而模式间色散和偏振模色散 可称之为模间色散 对于多模传输 模间色散占主导 材料色散相对较小 波导色散一般可以忽略 对于单模传输 材料色散占主导 波导色散较小 由于光源不是单色的 总有一定的谱宽 这就增加了材料色散和波导色散的严重性 88 定义色散系数为ps nm km其中光波长间隔 以波长为中心 光波长间隔对应的群时延差 色散系数的物理含义是指经单位长度光纤传输后 单位光波长间隔对应的群时延差 89 色散系数 1 单模传输时的色散及时延失真 材料色散由于光纤中存在着材料色散和波导色散 光信号通过单模光纤传播时 会发生光脉冲形状畸变 群时延失真 材料色散是主要的影响 引起这种色散的原因是光波在媒质中传播的群时延与波长有关 模的群时延可由下式给出 2 147 式中 Ng为媒质的群折射率 90 群时延引起的色散 由于材料色散导致时延差 其色散系数定义为Dm表示单位谱宽下传输单位长度所造成的脉冲展宽 光谱线宽度为 nm 长度为L km 的总的材料色散时延差可以表示为 2 153 91 波导色散 由于光纤的结构 相对折射率差等多方面的原因 有一部分光会进入包层内传播 这部分光能量的大小与光波长有关 其速度要比在纤芯中传播快 所以将这种由于某一传输模的群速度随光波长而变所引起的脉冲展宽称为波导色散 光波长越大 进入包层的光越多 群速度变化越大 波导色散越严重 描述波导色散可采用波导色散系数Dw 2 154 92 高阶色散 高阶色散可用色散斜率来表示 S也叫二阶色散系数 2 155 上式中 2和 3分别是传输常数 在中心频率 0处展开成泰勒级数的二次和三次项 常规单模光纤在 0 D处 S约为0 085ps km nm2 色散位移光纤DSF约为0 05ps km nm2 当 0偏离 D只有10nm时 2 可达1ps2 km 93 随机双折射和偏振模色散 偏振模色散主要是由于光纤的双折射效应引起的 实际光纤总有某种不同程度的不完善 例如纤芯几何形状的椭圆变形 光纤内部的残余应力 光纤的弯曲扭绞等引起的折射指数的各向异性 都将使LP01x模和LP01y模的简并受到破坏 它们的相位常数 x y不再相等 这种现象就称之为双折射现象 由于LP01x模和LP01y模的相位常数 x y不同 将引起这两个模式传输的不同步 从而形成色散 这种色散也叫做偏振模色散 PolarizationModeDispersion PMD 94 偏振模色散现象 95 96 表2 7PMD与系统传输速率 最大传输距离的关系 97 图2 22常规单模光纤的D与 关系 2 多模传输时的色散及时延失真 对于多模光纤的色散主要是由模式间色散形成 在阶跃折射率分布的多模传输光纤中 每一种模式都有其相应的光纤端面入射角 高次模对应于大的端面入射角 低次模对应于较小的端面入射角 对于高次模 在到达光纤的终端以前 在纤芯 包层界面处反射的光到终端时就产生了时延 迭加成为了展宽了的光脉冲 2 160 98 2 6 3光纤的带宽和冲激响应 光纤色散的大小除了用输出脉冲的展宽来表征外 还可以用光纤的带宽来表征 在被测光纤上输入一个单色光 并对它进行强度调制 改变调制频率 观察光纤的输出光功率与调制频率的关系 从而得到光纤的频率响应 99 1 光纤的带宽 带宽的表示可用光带宽和电带宽两种表示方法 表示经光纤传输后 输出光功率下降3dB 此时称fc为光纤的光带宽 光检测器输出的电流是正比于被检测的光功率 因此可用电流来表示 此时称fc为光纤的电带宽 显然 我们所说的 3dB光带宽和 6dB电带宽 实际上是光纤的同一带宽 100 2 光纤的冲激响应 光纤的冲激响应实质是用时域来表示光纤的带宽特性 光纤的冲激响应为 2 164 式中 F 1表示傅立叶反变换 101 2 6 4光纤中的非线性效应 光纤的制造材料本身并不是一种非线性材料 但光纤的结构使得光波以较高的能量沿光纤长度聚集在很小的光纤截面上 会引起明显的非线性光学效应 对光纤传输系统的性能和传输特性产生影响 特别是近几年来 随着光纤放大器的出现和大量使用 提高了传输光纤中的平均入纤光功率 使光纤非线性效应显著增大 所以光纤非线性效应及其可能带来的对系统传输性能的影响必须加以考虑 102 非线性效应类型 在高强度电磁场中电介质的响应会出现非线性效应 光纤也不例外 这种非线性响应分为受激散射和非线性折射 散射分为弹性散射和非弹性散射 弹性散射中 被散射的光的频率 或光子能量 保持不变 相反在非弹性散射中被散射的光的频率将会降低 在较高功率下 考虑到非线性的影响 石英的折射率会发生变化 并产生一个非线性相位移 103 1 受激拉曼散射 SRS 如果高频率信道与低频率信道的频率差在光纤的拉曼增益谱内 则高频率信道的能量可能通过受激拉曼散射向低频率信道的信号传送 这种能量的转移不但使低频信道能量增加而高频信道的能量减小 更重要的是能量的转移与两个信道的码形有关 从而形成信道间的串扰 使接收噪声增加而接收灵敏度劣化 104 2 受激布里渊散射 SBS 高频信道的能量也可能通过SBS向低频信道传送 但由于SBS的增益谱很窄 约10 100MHz 为实现泵浦光与信号光能量的转移 要求两者频率严格地匹配 所以只要对信号载频设计得好 可以很容易地避免SBS引起的干扰 并且SBS要求两个信号光反向传输 所以如果所有信道的光都是同方向传输的 则不存在SBS引起的干扰 105 3 交叉相位调制 XPM 当某一信道信号沿光纤传输时 信号的相位移不仅与自身的强度有关 而且与其它信道的光信号强度有关 对于IM DD系统