热辐射-经典教案PPT课件

6 5热辐射 1 6 5热辐射 6 5 1热辐射的概念6 5 2固体辐射6 5 3物体间的辐射传热6 5 4气体辐射 2 6 5 1热辐射的概念 任何物体 只要绝对温度不是零度 都会不停地以电磁波的形式向外界辐射能量 同时 又不断吸收来自其他物体的辐射能 当物体向外界辐射的能量与其从外界吸收的能量不相等 该物体与外界就产生热量的传递 这种传递方式称为热辐射 热辐射可以在真空中传播 不需要任何介质 气体热辐射与液体 固体不同 因为气体可以深入气体内部 6 5热辐射 3 6 5 2固体辐射 黑体的辐射能力和吸收能力 斯蒂芬 波尔兹曼定律实际物体的辐射能力和吸收能力灰体的辐射能力和吸收能力 克希荷夫定律 6 5热辐射 4 黑体的辐射能力和吸收能力 斯蒂芬 波尔兹曼定律 热辐射的波长范围热辐射的波长位于0 38 1000 m间 大部分能量集中于红外线区段 波长在0 76 20 m范围内 辐射能的反射 穿透和吸收与光一样 辐射能可以反射 穿透和吸收 如图6 28所示 其能量间的关系为Q Qa Qr QdQa Qr Qd与总能量Q的比值称该物体对投入辐射的吸收率a 反射率r和穿透率d 则上式可写为 a r d 1 6 5 2固体辐射 图6 28辐射能的反射 穿透和吸收 5 黑体的辐射能力和吸收能力 斯蒂芬 波尔兹曼定律 固体 液体穿透率为零 气体反射率为零 黑体 吸收率等于1的物体称绝对黑体 简称黑体 实际物体可以接近黑体 但没有绝对黑体 热透体 穿透率等于1的物体 气体接近热透体 镜面体 反射率等于1的物体 镜子接近镜面体 黑体的辐射能力即单位时间单位黑体外表面积向外界辐射的全部波长的总能量 服从斯蒂芬 波尔兹曼定律 记 6 黑体的辐射能力和吸收能力 斯蒂芬 波尔兹曼定律 Eb 0T4为了方便 将上式改变为 0为黑体辐射常数 0 5 67 10 8W m2 K4 C0为黑体辐射系数 C0 5 67W m2 K4 温度对辐射传热非常敏感 记 6 78 7 例6 10温度对物体辐射能力的影响 试计算表面温度为0 和546 时黑体的辐射能力 并进行比较 解 0 辐射能力546 时黑体的辐射能力 8 实际物体的辐射能力和吸收能力 实际物体的辐射能力E恒小于黑体的辐射能力Eb 实际上不同物体在相同温度下的辐射能和按波长的分布规律也不同 黑度 实际物体的辐射能与相同温度下黑体的辐射能的比值 称物体的黑度 用 表示 实际物体的辐射能力E可用下式表示 6 5 2固体辐射 记 9 实际物体的辐射能力和吸收能力 影响黑度的因素 与物体的表面温度 物体的种类和表面状况有关 只与辐射物体本身有关 与外界无关 常见物体的黑度见表6 4 实际物体的吸收能力 黑体将投其上的辐射能全部吸收 实际物体对不同波长的辐射能呈现出一定的选择性 即对不同波长的辐射能吸收程度不同 图6 29为白瓷砖和玻璃对不同波长的辐射能的吸收能力 10 表6 4常见材料表面的黑度 值 11 Theend 12 图6 29白瓷砖和玻璃对不同波长辐射能的吸收能力 13 灰体的辐射能力和吸收能力 克希荷夫定律 黑体对各种波长的辐射能全部吸收 但实际物体的吸收率与投入有波长有关 即物体对不同波长的辐射能有选择性的吸收 对于波长在0 76 20 m的辐射能 大多数材料的吸收率随波长的变化不大 把实际物体当作对各种波长辐射能均能同样吸收的理想物体 这种理想物体称为灰体 克希荷夫定律认为 同一灰体的吸收率与其黑度在数值上是相等的 即 即对投入辐射能的吸收率可用其黑度表示 也可以用下式表示E Eb Eb但灰体是理想化的处理 对工业辐射能的计算是可以的 如果是太阳光 物体对可见光呈现强烈选择性 6 5 2固体辐射 14 6 5 3物体间的辐射传热 黑体间的辐射传热和角系数灰体间的辐射传热封闭体系辐射传热大面积平板体系的辐射传热内包物体的辐射传热影响辐射传热的主要因素辐射给热系数 6 5热辐射 15 黑体间的辐射传热和角系数 图6 30为任意放置的两个黑体表面 其面积分别为A1和A2 表面温度分别为T1和T2不变 由图可见 黑体1向外辐射的能量只有一部分Q1 2投射到黑体2并被吸收 同样黑体2向外辐射的能量只有一部分Q2 1投射到黑体1并被吸收 于是两黑体间传递的热流量为Q12 Q1 2 Q2 1 6 5 3物体间的辐射传热 16 图6 30两黑体间的相互辐射 17 黑体间的辐射传热和角系数 根据蓝贝特定律将上式简化为称为黑体1对黑体2的角系数 其值为表面1的全部辐射能中 直接投射到黑体2的量所点人比例 18 黑体间的辐射传热和角系数 角系数是一个纯几何因素 其值为同理 19 黑体间的辐射传热和角系数 即于是 20 黑体间的辐射传热和角系数 由于角系数的计算不方便 工业上把角系数绘成曲线 见图6 31和图6 32所示 如果两平板面积相等且很大 则角系数均为1 即则Q12 Eb1 Eb2 21 图6 31两平行平板间的角系数 22 图6 32两平行圆盘间的角系数 23 灰体间的辐射传热 设任意放置的两个灰体1和2 其面积分别为A1和A2 表面温度分别为T1和T2不变 两灰体表面的辐射能力和吸收率分别为E1 E2和 1 2 6 5 3物体间的辐射传热 24 灰体间的辐射传热 灰体1单位时间内的辐射总能量为A1E1 其中一部分直射到灰体2上 其余散失 而投射到2的能量 部分吸收 反射 其中又投射到灰体1上 这一能量部分被灰体1吸收 而其余部分再次被反射 同样被1反射的能量投射到2上部分吸收部分反射 如此过程不断进行 直到消弱 25 灰体间的辐射传热 从灰体2辐射总能量为A2E2 也经历了相同的过程 单位时间单位面积离开灰体的总辐射能为E效 单位时间单位面积投入灰体的总辐射能为E入 物体有效辐射为灰体本身E和对投入辐射的反射部分 如图6 33所示 即为E效 E 1 E入 26 图6 33有效辐射示意图 27 灰体间的辐射传热 从图6 33平面1可见 灰体净损失的能量Q A为Q A E E入稍离灰体表面2作能量衡算 则有Q A E效 E入从上式中消去E入得 28 灰体间的辐射传热 这样灰体1和灰体2之间所交换的净能量为 29 封闭体系辐射传热 如果考察的对象是由两个灰体组成的与外界无辐射能交换的封闭体系 则有Q12 Q1 Q2而 6 5 3物体间的辐射传热 30 封闭体系辐射传热 或其中 s为系统黑度 由两物体的角系数及黑度组成 31 大面积平板体系的辐射传热 对于两块相距很近而面积足够大的平行板 则 6 5 3物体间的辐射传热 32 内包物体的辐射传热 对于如图6 34所示的内包系统 内包物体具有凸表面 则 6 5 3物体间的辐射传热 33 图6 34内包系统的辐射 34 内包物体的辐射传热 当A1 A2 相当于无限大平行平板计算 当表面积A2远大于A1 上式为上式在计算时有实用意义 因为它不需要知道表面积A2和黑度 2即可进行传热计算 常见的大房间高温管道辐射传热 气体管道内热电偶测温都属于这种情况 6 5 3物体间的辐射传热 35 例6 11热电偶的测温误差 用裸露的热电偶测得管内气体温度为T1 927K 已知管壁温度为713K 热电偶表面的黑度 1 0 3 气体对热电偶的对流给热系数 50W m2 K 试求管内气体的真实温度和测温误差 如果采用遮热罩抽气式热电偶 图6 35 黑度 2 0 3 气体对热电偶的对流给热系数 90W m2 K 则热电偶的指示温度 36 图6 35例6 11符图 37 解 1 因为A2 A1 在定态条件下 热电偶的辐射散热和气体对热电偶的对流传热相等 Tg 1082K 38 2 设遮热罩表面温度为T2 则气体传给遮热罩内外表面的传热速率为解出T2 1009K 39 热电偶对遮热罩辐射散热和气体对热电偶的对流传热相等 解出热电偶的指示温度为T1 1045K 40 影响辐射传热的主要因素 1 温度的影响在低温下 温度的影响可不计 在高温下 温度的影响则不容忽视 甚至是主要的 2 几何位置的影响角系数对两物体辐射传热有重要影响 角系数决定两辐射表面的方位和距离 实际上决定一个表面对另一个表面的投射角 见图6 36所示 3 表面黑度的影响当物体的相对位置一定 系统黑度只与表面黑度有关 通过改变表面黑度的方法可以强化或减弱辐射传热 表面涂油漆或镀银 铝等 4 辐射表面间的介质影响两表面间的介质为气体 气体同样具有发射和吸收辐射能的能力 因此气体的存在必影响物体的辐射传热 6 5 3物体间的辐射传热 41 图6 36辐射的投射角 42 例6 12辐射传热遮热板的作用 室内有一高为0 5m 宽为1m的铸铁炉门 黑度 1为0 78 表面温度为600 室温27 试计算 1 炉门辐射传热的热流量 2 若在炉门前很近距离平行放置一块同样大小的铝质遮热板 其黑度 2为0 15 则沪门与遮热板的辐射热流量为多少 43 解 1 炉门被空气包围 即A1 A2 0 44 2 设铝板温度为T3 则铝板与炉门间的传热速率为 45 遮热板与四周墙壁间的传热为在定态传热时 Q32 Q13 求出T3 733K Q13 1193W 46 辐射给热系数 当辐射与对流同时存在的传热场合 常将辐射传热统一用牛顿冷却定律表示 辐射传热的给热系数为 6 5 3物体间的辐射传热 47 辐射给热系数 对于化工设备或管道在大房间内散热时 S 1 当对流给热的温差也是 T1 T2 时 则总热流密度为qt qc qR C R T1 T2 t T1 T2 48 例6 13对流与辐射联合给热的计算 外径为0 3m的过热蒸汽管横穿过大房间 已知管壁温度为450 管壁的黑度为0 8 若室内空气和墙壁的温度均为50 管壁和空气间的自然对流给热系数为7 7W m2 试求单位管长的热损失 49 解 已知T1 723K T2 323K s 1 0 8 1 5 67 7233 7232 323 723 3232 3233 10 8 29 8W m2 单位管长的热损失为Q L d t T1 T2 3 14 0 3 7 7 29 8 723 323 1 41 104W m 50 6 5 4气体辐射 气体辐射和吸收对波长有强烈选择性气体辐射是一个容积过程 6 5热辐射 51 气体辐射 气体辐射也是工业中常见的现象 在加热炉中 高温气体与管壁或设备壁面之间的传热过程包括对流和辐射给热 如果温度较高 气体与固体壁间的辐射给热是不可忽略的 对于气体 如果是对称的双原子分子 如O2 H2 N2等无辐射能力也无反射能力 不对称的双原子分子和多原子分子一般具有辐射能力和反射能力 52 气体辐射和吸收对波长有强烈选择性 固体能够吸收和辐射各种波长的辐射能 但气体对各种波长的辐射能有选择性的吸收和辐射 因此气体不能作为灰体处理 例如水 只能吸收和辐射波长为2 55 2 84 m 5 6 7 6 m 12 30 m三个波长范围的辐射能 气体的吸收能力与气体本身有关 还与外来辐射能波长有关 气体的吸收率ag与气体的黑度 g不相等 但气体的辐射能力Eg仍可用黑度 g来表征 6 5 4气体辐射 53 气体辐射是一个容积过程 固体的吸收和辐射在表面上进行 辐射传热与表面积和表面特性有关 由于气体的穿透率不为零 投射到气体内部的辐射能沿途被气体分子吸收 因此气体吸收和辐射是在整个容积上进行 其吸收和辐射能力与气体容积的大小和形状有关 如图6 37所示 A B两点的辐射能力是不同的 气体辐射 单位时间单位气体表面向半球空间各方向所辐射的总能量 由于气体的辐射能力与气体的容积 形状和位置有关 其辐射能力必与射线的行程有关 不同形状气体的平均射线行程列于表6 5 如果没有平均射线行程 则可按下式计算 L 3 6V AV为气体容积 A为气体外表面积 6 5 4气体辐射 54 图6