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大物公式总结范文 一、光的干涉杨氏双缝干涉明纹中心角度杨氏双缝干涉明纹中心位置杨氏双缝干涉条纹间隔Dxd?衬比度公式max minmaxminI IVI I?条纹衬比度与光源大小的关系sin|,u bdVuu R?相干长度公式2M?相干时间公式Mc?线光源大小的限制公式oRbd?两点光源大小的限制公式22Rbd?非单色光最高级次干涉Mk?等厚干涉明纹条件k?等厚干涉条纹间隔1=(k+)2?等厚劈尖干涉条纹间距2Ln?牛顿环半径公式（明纹）1()2kr kR?牛顿环半径公式（暗纹）kr kR?等倾干涉半光程差公式（明纹）2222sin(h)2h nn i?为薄膜的厚度等倾干涉的折射率定义式v?临界角定义式21arcsin()Cnin?合光强公式12122cos()I I III? 二、光的衍射单缝衍射明纹公式sin2a k?单缝衍射暗纹公式sin ak?衍射光强公式20sin()II?，其中sin a?单缝衍射中央明纹角宽度02a?单缝衍射中央明纹的宽度02x fa?其他明纹的宽度0x fa?瑞丽最小分辨角sin1.22a?（这个角度是半宽度）分辨率与角分辨率的关系11.22DRa?光栅方程sin d k?（只考虑干涉，不考虑衍射）光栅主极大的相位条件相差为2，2k?光栅暗纹的相位条件各振幅矢量组成多边形，2,1,2,.N kk Nk?两主极大之间的暗纹数与次极大数暗纹有N-1个，次极大有N-2个垂直入射的主极大的半角宽度Nd?第k级主极大的半角宽度,sincoskkkkd d?干涉明纹的位置sin dk?干涉暗纹的位置sin ak?光栅衍射光强公式220sin sin()()pNI I?，其中sina?，sind?斜入射的光栅方程(sin sin)dk?中央明纹的角宽度公式缺级与da关系dk ka?角色散本领（定义式，描述波长变化对衍射角的影响）D?线色散本领（定义式，描述波长变化对衍射位置的影响）lxD?光栅的角色散本领（由光栅方程求导可得）coskDd?光栅的线色散本领（等于角色散本领乘以f）coslkfDd?光栅的色分辨本领（与上面的差别在于，考虑了光栅谱线自身的宽度）R kN?，N为光栅条数角分辨率公式波长变化与光栅条数的关系分辨本领布拉格公式2sin dk?，?为掠射角 三、偏振光马吕思定律20cosI I?光的偏振度pPt npIIPI II?，p为完全偏光强度，t为总强度，n为自然光强度布儒斯特角公式21tanBnin?瑞丽散射定律散射光强与4?成反比旋光率公式 四、量子力学维恩公式瑞丽金斯公式222()M TkTc?普朗克公式22/2()1h kThM Tc e?斯特凡定律4()MTT?维恩位移律;M MbCTT?光电效应方程光子质量公式（波长，频率）2hmc?相对论质量0221mmc?相对论能量三角形光子动量（波长，频率）h hpc?康普顿散射公式(1cos)c?康普顿波长cehm c?德布罗意波波长hmc?轨道角动量的量子化2hl nn?干涉的相干项由*22121212,+2P?则干涉出现在概率上复数形式下的波函数（普通波）()i tkxy Ae?则改变成粒子的波函数()(,)ipx Etx t Ae?波函数的空间因子()ipxx Ae?箱子归一化后的波函数1,2()0,2ipxe xLxLx L?位置不确定关系2xx p?能量不确定关系2E t? 五、薛定谔方程定态薛定谔方程空间中薛定谔方程（直角坐标）222(,)(,)(,)2i xt U xtx ttm x?空间中薛定谔方程（球坐标）能量算子i Et?动量算子?,;x y zp ip ip ixyz?经典的能量-动量关系22xpEm?算符的能量-动量关系2222it m x?引入拉普拉斯算子的薛定谔方程22(,)2i U r ttm?坐标量算符?()()x x x x?引入了哈密顿量的薛定谔方程?i Ht?不含时的薛定谔方程（又称能量本征方程）22()()()2Ur r Erm?薛定谔方程与不含时方程的关系(,)()iEtE Ert re?一维无限深势肼中的能量本征值22222222nkE nmma?最低能量221202Ema?势肼中的波函数2sin,0()0,0,1,2,3,nn xxaxa axx an?(,)()niE tnnx tx e?势肼中粒子的的布罗意波2n nnhpmE p?；2nan?如果势肼关于原点对称，则定态波函数为2cos,1,3,5,22()sin,2,4,6,0,2nn xnaa axnxxna aax?如果关于原点对称，则能量本征值为22222nE nma?在势垒的三个区的波函数（定态）?11220223322()()0,02()()0,02()()0,mEx xxmx UE xx amExxxa?上述波函数有意义的解123()()()ikx ikxxxikxx eRex AeBex Se?穿透系数222ikx ikxTSe eS?在势垒中的连续性条件（两个）12231223 (0) (0),()() (0) (0),()()a aaa?谐振子的本征方程222d2()0dmE Uxx?221()2Uxmx?，,lim()xU x?从而有22222d210d2mE mxx?谐振子的势能方程融入势能方程的本征方程谐振子的能量本征值 (12) (12)nE nn h?谐振子的本征波函数2211/22n()()()2!xnx x en n?，Hm?2211/220()()xx e?一维谐振子的概率分布22200()()xW xxe? 六、原子与分子两粒子体系的定态薛定谔方程2222121212t1212()(,)(,)22U Emm?r r rrrr?化为关于约化质量的薛定谔方程是角动量平方算符222211?sinsin sin?2L Z轴角动量算符?zL i?角动量算符的特征值2?(,) (1)(,)lm lmYl lY?2L；0,1,2,;l?Z轴角动量算符的特征值?(,)(,)z lm lmL Ym Y?；,1,0,1,ml lll?量子化后的角动量 (1)L ll?，l=0,1,2,3,量子化后的z轴角动量zL m?,012m?，波尔半径公式20240.0529nm ae?主量子数与能量的关系42222xx13.6()321,2,3,neEn nn?eV?角量子数与角动量的关系 (1)L ll?磁矩与角动量的关系2Li re?2e Leemr em?v2eeLm?Z轴角动量分量与磁量子数的关系zL m?Z轴磁矩与磁量子数的关系2