理论力学 第二章力系的简化ppt课件

1 第二章力系的简化 2 第二章力系的简化 2 1汇交力系的合成 2 2力偶系合成 2 3平行力系的简化 2 4重心 2 5空间一般力系的简化 3 2 1汇交力系的合成 汇交力系 各力作用线汇交于一点的力系 作用在刚体上的力为滑移矢量 汇交力系 共点力系 沿作用线移动 4 2 1汇交力系的合成 一 合成的几何法 F2 F1 F F3 F4 B C D E 5 2 1汇交力系的合成 力多边形法则 各分力矢依一定次序首尾相接 形成一力矢折线链 合力矢是封闭边 其方向为第一个力矢的起点指向最后一个力矢的终点 6 可推广到一般 求个力组成的汇交力系的合力 2 1汇交力系的合成 空间汇交力系是否可以用力的多边形法则求合力 结论 汇交力系合成的结果是一个合力 用矢量式表示 图 7 2 1汇交力系的合成 二 合成的解析法 汇交力系合力矢为各分力矢的矢量和 设合力解析表示为 8 2 1汇交力系的合成 得 合力的大小 合力的方向 合力的作用线过汇交点 9 2 1汇交力系的合成 三 汇交力系的合力矩定理 由于 得 其中 所以得 10 2 1汇交力系的合成 汇交力系的合力矩定理 汇交力系的合力对任一点的力矩矢等于各分力对同一点之力矩矢的矢量和 合力对任一轴之矩等于各个分力对同一轴之矩的代数和 平面汇交力系的合力对平面内任一点的矩等于各个分力对同一点矩的代数和 平面汇交力系的合力矩定理 11 2 1汇交力系的合成 例1 力F作用于支架上的点C如图所示 设F 100N 试求力F分别对点A B之矩 解 12 2 2力偶系的合成 力偶系的合成 1 空间力偶系的合成 空间力偶系 空间力偶系可合成为一力偶 合力偶的力偶矩矢等于各分力偶矩矢的矢量和 图 13 2 2力偶理论 合力偶大小 合力偶方向 2 平面力偶系的合成 14 2 3空间一般力系的简化 一 力的平移定理 力的平移定理 作用于刚体上的力均可从原来的作用点平移至同一刚体内任意一点 为不改变原力对刚体的作用效应 必须附加一力偶 该附加力偶的力偶矩等于原力对新作用点的矩 15 工程实例 2 3空间一般力系的简化 书P28解释图 16 二 空间一般力系向一点简化 2 3空间一般力系的简化 空间一般力系 各力的作用线不在同一平面内 且既不汇交一点又不相互平行的力系 O 刚体内任选一点O 力系向O点简化 O点称为简化中心 图 17 2 3空间一般力系的简化 图 18 2 3空间一般力系的简化 1 根据力的平移定理 将各力平行移到O点 1 简化的一般结果 2 空间一般力系 其中 19 2 3空间一般力系的简化 主矢量 力系中各力的矢量和 主矩 力系中各力对简化中心矩的矢量和 主矢和简化中心的选择无关 主矩和简化中心的选择有关 思考 主矢和合力是否相同 结论 空间一般力系向任一点简化 一般可得到一个力和一个力偶 该力通过简化中心 其大小和方向等于力系的主矢 该力偶的力偶矩矢等于力系对简化中心的主矩 20 2 3空间一般力系的简化 空间一般力系简化实例 图 21 2 3空间一般力系的简化 2 主矢和主矩的计算 1 主矢的计算 2 主矩的计算 22 2 3空间一般力系的简化 三 空间一般力系简化的最后结果 1 若 则该力系平衡 下章专门讨论 2 若 则力系可合成一个合力偶 其矩等于原力系对于简化中心的主矩 此时简化结果与简化中心的位置无关 简化中心的位置变 但力都为0 主矢与简化中心无关 但主矩大小变 23 2 3空间一般力系的简化 3 若 则力系可合成为一个合力 合力通过简化中心O点 合力大小和方向由力系的主矢确定 此时与简化中心有关 换个简化中心 主矩不为零 24 2 3空间一般力系的简化 4 若 1 力系可合成为一个合力 合力大小方向由主矢确定 作用线不过简化中心O 偏离的距离 图 25 2 3空间一般力系的简化 空间一般力系的合力矩定理 空间力系向O点简化后得主矢和主矩 若 即垂直 可进一步合成为一个作用在新简化中心O 点的合力 书P30图 又由于 26 2 3空间一般力系的简化 合力矩定理的一般形式 1 力系如有合力 则合力对任一点的矩等于力系中各力对同一点的矩的矢量和 2 力系如有合力 则合力对任一轴的矩等于力系中各力对同一轴的矩的代数和 27 2 3空间一般力系的简化 2 力螺旋 由一力和在该力垂直的平面内的一力偶组成的力系 力 力偶和力螺旋是力学的基本量 右旋力螺旋 力与力偶矩矢同向 图a 左旋力螺旋 力与力偶矩矢反向 图b 力系合成为一力螺旋 28 2 3空间一般力系的简化 3 图 29 分解为 2 3空间一般力系的简化 1 力系可合成为一个合力 情况如4 1 2 力螺旋 情况如4 2 30 2 3空间一般力系的简化 力系合成为一力螺旋 力螺旋中力的大小方向由主矢确定 力偶矩矢大小为 垂直时中心轴不过简化中心 平移的距离为 中图为垂直情况 右图为平行情况 中心轴 与力作用线相重合的直线 31 2 3空间一般力系的简化 力螺旋工程实例 图 32 2 3空间一般力系的简化 力螺旋工程实例 图 33 2 3空间一般力系的简化 34 2 3空间一般力系的简化 四 平面力系简化的最后结果 简化结果和简化中心无关 简化结果和简化中心有关 35 2 3空间一般力系的简化 力系可合成为一合力 合力不过简化中心 平移的距离为d Mo F 合力的大小和方向由主矢确定 4 若 合力作用线方程 由平面内力对点之矩的解析表达式 其中 O 是合力作用线上任意一点 36 2 3空间一般力系的简化 五 力系简化的应用 1 固定端约束 物体的一部分固嵌于另一物体中所构成的约束 按照作用在物体上的主动力的不同可分为 平面固定端约束和空间固定端约束 37 2 3空间一般力系的简化 1 平面固定端约束 图 38 2 3空间一般力系的简化 当主动力为一平面力系时 物体在固嵌部分所受的力系也应是一个平面力系 同理根据平面力系的简化结果向某一点简化 得到一个力和一个力偶 大小方向都未知的力用一对正交力表示 力偶由平面力偶表示 39 2 3空间一般力系的简化 2 空间固定端约束 当主动力为一空间力系时 物体在固嵌部分所受的力系也应是一个空间力系 但可根据空间力系的简化结果向某一点简化 得到一个力和一个力偶 由于力和力偶矩矢的大小和方向都未知 可投影到三个坐标轴上 用分量来表示 40 2 3空间一般力系的简化 图 41 2 3空间一般力系的简化 图 42 2 3空间一般力系的简化 图 43 2 3空间一般力系的简化 2 分布平行力系的简化 dF q x dx 取O点为简化中心 将力系向O点简化 主矢量 主矩 F MO 力系可进一步简化为一合力 其作用线距O点的距离为 44 2 3空间一般力系的简化 1 均布载荷 2 三角形载荷 45 2 3空间一般力系的简化 例2 在长方形平板的O A B C点上分别作用着有四个力 F1 1kN F2 2kN F3 F4 3kN 如图 试求以上四个力构成的力系对O点的简化结果 以及该力系的最后合成结果 F1 F2 F3 F4 O A B C x y 2m 3m 30 60 46 2 3空间一般力系的简化 F1 F2 F3 F4 O A B C x y 2m 3m 30 60 解 1 求主矢 建立如图坐标系Oxy 主矢的大小 47 2 3空间一般力系的简化 2 求主矩MO 最后合成结果 由于主矢和主矩都不为零 所以最后合成结果是一个合力FR 如右图所示 主矢的方向 合力FR到O点的距离 O A B C x y F2 60 F3 F4 30 F1 48 2 3空间一般力系的简化 例3 已知立方体边长为a F1 F2 F3 P F4 F5 求该力系的简化结果 49 2 3空间一般力系的简化 解 1 求主矢 2 求主矩 50 空间平行力系 当它有合力时 合力的作用点C就是此空间平行力系的中心 而物体重心问题可以看成是空间平行力系中心的一个特例 一 空间平行力系的中心 物体的重心 2 4平行力系的中心物体的重心 51 1 平行力系的中心 由合力矩定理可得 2 4平行力系的中心物体的重心 52 如果把物体的重力都看成为平行力系 则求重心问题就是求平行力系的中心问题 由合力矩定理 二 重心坐标公式 2 4平行力系的中心物体的重心 53 根据平行力系中心位置与各平行力系的方向无关的性质 将力线转成与y轴平行 再应用合力矩定理对x轴取矩得 综合上述得重心坐标公式为 2 4平行力系的中心物体的重心 54 物体分割的越多 每一小部分体积越小 求得的重心位置就越准确 在极限情况下 n 常用积分法求物体的重心位置 2 4平行力系的中心物体的重心 55 设 i表示第i个小部分每单位体积的重量 Vi第i个小体积 则 代入上式并取极限 可得 上式为重心C坐标的精确公式 式中 2 4平行力系的中心物体的重心 对于均质物体 恒量 上式成为 同理对于薄平面和细长杆均可写出相应的公式 56 若以 Pi mig P Mg代入上式可得质心公式 2 4平行力系的中心物体的重心 57 同理 可写出均质体 均质板 均质杆的形心 几何中心 坐标分别为 2 4平行力系的中心物体的重心 58 在极限情况下 当时重心坐标的一般公式为 对于均质物体 恒量 上式成为 2 4平行力系的中心物体的重心 59 1 积分法 简单几何形状物体的重心 如均质物体有对称面 或对称轴 或对称中心 则该物体的重心必相应地在这个对称面 或对称轴 或对称中心上 2 4平行力系的中心物体的重心 重心的求法 60 2 4平行力系的中心物体的重心 例1 求半径为R 顶角为2 的均质圆弧的重心 O 61 2 4平行力系的中心物体的重心 2 用组合法求重心 1 分割法 若一个物体由几个简单形状的物体组合而成 而这些物体的重心是已知的 那么整个物体的重心即可用下式求出 62 2 4平行力系的中心物体的重心 例2 试求 形截面重心的位置 其尺寸如图所示 解 取图示坐标 将该图形分割为三个矩形 重心坐标为 63 解 2 4平行力系的中心物体的重心 64 2 4平行力系的中心物体的重心 例 试求 形截面重心的位置 其尺寸如图所示 解 取图示坐标 将该图形分割为三个矩形 重心坐标为 65 2 负面积法 负体积法 若在物体或薄板内切去一部分 例如有空穴或孔的物体 则这类物体的重心 仍可应用与分割法相同的公式来求得 只是切去部分的体积或面积应取负值 2 4平行力系的中心物体的重心 例 偏心块 已知 100mm r 17mm b 13mm 求重心 解 取图示坐标 将偏心块看成由三部分组成 66 2 4平行力系的中心物体的重心 于是 偏心块重心的坐标为 67 2 4平行力系的中心物体的重心 3 用实验方法测定重心的位置 1 悬挂法 68 2 4平行力系的中心物体的重心 2 称重法 设汽车是左右对称的 则重心必在对称面内 只需测定重心C距地面的高度zC和距后轮的距离xC 测定xC 将汽车后轮放在地面上 前轮放在磅秤上 车身保持水平 这时磅秤上的读数为F1 于是得 69 测定zC 将汽车的后轮抬到任意高度H 这时磅秤的读数为F2 由几何关系知 整理后得 同理得 其中 2 4平行力系的中心物体的重心 70 2 5平行力系的合成 平行力系 作用线互相平行的力系 首先研究由两个力构成的平行力系 71 2 5平行力系的合成 一 两平行力的合成 1 两同向平行力的合成 即合力的大小等于原有两力之和 1 大小 72 2 5平行力系的合成 2 作用线位置 由三角形的相似 ACK ADA 和 BCK BEB 可得 73 2 5平行力系的合成 因为 74 2 5平行力系的合成 结论 两同向平行力的合成结果是一个力 这个力的大小等于原两力大小之和 作用线与原两力平行 并内分原两力的作用点为两段 使这两段的长度与原两力的大小成反比 合力的指向与原两力相同 75 思考 2 5平行力系的合成 76 结论 大小不同的两个反向平行力的合成结果是一个力 这合力的大小等于原两力大小之差 作用线与原两力平行 且在原两力中较大一个的外侧 并且外分原两力的作用点为两段 使这两段的长度与原两力的大小成反比 合力的指向与较大的外力相同 2 不等值的两反向平行力的合成 2 5平行力系的合成 77 2 5平行力系的合成 二 平行力系的中心 如果转过一定的角度 则合力大小方向如何变化 78 2 5平行力系的合成 1 平行力系中心定义 平面力系各力的大小和作用点保持不变 作用线向同一方向转动任意角度后得到的新平行力系的合力作用线与原力