工程力学3—力系的平衡条件和平衡方程ppt课件

第三章力系的平衡条件和平衡方程 受力分析的最终的任务是确定作用在构件上的所有未知力 作为对工程构件进行强度设计 刚度设计与稳定性设计的基础 本章将在平面力系简化的基础上 建立平衡力系的平衡条件和平衡方程 并应用平衡条件和平衡方程求解单个构件以及由几个构件所组成的系统的平衡问题 确定作用在构件上的全部未知力 此外本章的最后还将简单介绍考虑摩擦时的平衡问题 平衡 不仅是本章的重要概念 而且也工程力学课程的重要概念 对于一个系统 如果整体是平衡的 则组成这一系统的每一个构件也平衡的 对于单个构件 如果是平衡的 则构件的每一个局部也是平衡的 这就是整体平衡与局部平衡的概念 第3章力系的平衡条件与平衡方程 3平面任意力系的平衡条件与平衡方程 4简单的刚体系统平衡问题 5考虑摩擦时的平衡问题 6结论与讨论 第3章力系的平衡条件与平衡方程 2平面力偶系的平衡条件与平衡方程 1平面汇交力系的平衡条件与平衡方程 在平衡的情形下 力多边形中最后一力的终点与第一力的起点重合 此时的力多边形称为封闭的力多边形 于是 平面汇交力系平衡的必要与充分条件是 该力系的力多边形自行封闭 这是平衡的几何条件 1平面汇交力系平衡的几何条件 平面汇交力系平衡的必要与充分条件是 该力系的合力等于零 用矢量式表示为 例1 已知压路机碾子重P 20kN r 60cm 欲拉过h 8cm的障碍物 求 在中心作用的水平力F的大小和碾子对障碍物的压力 选碾子为研究对象 取分离体画受力图 解 当碾子刚离地面时NA 0 拉力F最大 这时拉力F和自重及支反力NB构成一平衡力系 由平衡的几何条件 力多边形封闭 故 由作用力和反作用力的关系 碾子对障碍物的压力等于23 1kN 此题也可用力多边形方法用比例尺去量 又由几何关系 1平面汇交力系的平衡方程 平面汇交力系平衡的必要和充分条件是 各力在作用面内两个任选的坐标轴上投影的代数和等于零 上式称为平面汇交力系的平衡方程 例2 已知P 2kN求SCD RA 解 1 取AB杆为研究对象 2 画AB的受力图 3 列平衡方程 2平面力偶系的平衡条件 所谓力偶系的平衡 就是合力偶的矩等于零 因此 平面力偶系平衡的必要和充分条件是 所有各力偶矩的代数和等于零 即 思考 从力偶理论知道 一力不能与力偶平衡 图示轮子上的力P为什么能与M平衡呢 例3 在一钻床上水平放置工件 在工件上同时钻四个等直径的孔 每个钻头的力偶矩为 求工件的总切削力偶矩和A B端水平反力 解 各力偶的合力偶矩为 根据平面力偶系平衡方程有 由力偶只能与力偶平衡的性质 力NA与力NB组成一力偶 例4 图示结构 已知M 800N m 求A C两点的约束反力 3平面任意力系的平衡条件和平衡方程 3 1平衡条件 平面任意力系平衡的必要与充分条件是 力系的主矢和对任一点的主矩都等于零 即 3 4平面任意力系的平衡条件和平衡方程 3 2平衡方程 即 平面任意力系平衡的解析条件是 力系中所有各力在其作用面内两个任选的坐标轴上投影的代数和分别等于零 所有各力对任一点之矩的代数和等于零 上式称为平面任意力系的平衡方程 由于 所以 解 以刚架为研究对象 受力如图 解之得 例1 例1求图示刚架的约束反力 A P a b q P q FAy FAx MA 例2 例2求图示梁的支座反力 解 以梁为研究对象 受力如图 解之得 P q m FB FAy FAx 悬臂式吊车结构中AB为吊车大梁 BC为钢索 A 处为固定铰链支座 B处为铰链约束 已知起重电动电动机E与重物的总重力为FP 因为两滑轮之间的距离很小 FP可视为集中力作用在大梁上 梁的重力为FQ 已知角度 30 求 1 电动机处于任意位置时 钢索BC所受的力和支座A处的约束力 2 分析电动机处于什么位置时 钢索受力最大 并确定其数值 例题3 解 1 分析受力 建立Oxy坐标系 A处约束力分量为FAx和FAy 钢索的拉力为FTB 解 2 建立平衡方程 解 3 讨论由结果可以看出 当x l 即电动机移动到吊车大梁右端B点处时 钢索所受拉力最大 钢索拉力最大值为 1 二矩式 其中A B两点的连线AB不能垂直于投影轴x 由后面两式知 力系不可能简化为一力偶 只能简化为过A B两点的一合力或处于平衡 再加第一条件 若AB连线不垂直于x轴 或y轴 则力系必平衡 3 3平衡方程的其它形式 2 三矩式 其中A B C三点不能在同一条直线上 注意 以上格式分别有三个独立方程 只能求出三个未知数 由前面两式知 力系不可能简化为一力偶 只能简化为过A B两点的一合力或处于平衡 再加第三条件 力系只能简化为过A B C三点的一合力或处于平衡 若三点不在同一直线上 则力系必平衡 例3 例4悬臂吊车如图所示 横梁AB长l 2 5m 重量P 1 2kN 拉杆CB的倾角a 30 质量不计 载荷Q 7 5kN 求图示位置a 2m时拉杆的拉力和铰链A的约束反力 例3 解 取横梁AB为研究对象 P Q FT FAy FAx a a 从 3 式解出 代入 1 式解出 代入 2 式解出 例3 C 如果取B矩心列平衡方程得 有效的方程组合是 1 2 3 1 2 4 1 2 5 1 4 5 1 3 4 2 4 5 2 3 5 3 4 5 再取C为矩心列平衡方程得 力的作用线在同一平面且相互平行的力系称平面平行力系 平面平行力系作为平面任意力系的特殊情况 当它平衡时 也应满足平面任意力系的平衡方程 选如图的坐标 则 Fx 0自然满足 于是平面平行力系的平衡方程为 平面平行力系的平衡方程也可表示为二矩式 其中AB连线不能与各力的作用线平行 3 5平面平行力系的平衡方程 F2 F1 F3 Fn 例5 已知 塔式起重机P 700kN W 200kN 最大起重量 尺寸如图 求 保证满载和空载时不致翻倒 平衡块Q 当Q 180kN时 求满载时轨道A B给起重机轮子的反力 限制条件 解 首先考虑满载时 起重机不向右翻倒的Q 空载时 W 0 由 限制条件为 解得 因此保证空 满载均不倒 Q应满足如下关系 解得 求当Q 180kN 满载W 200kN时 NA NB为多少由平面平行力系的平衡方程可得 解得 4简单的刚体系统平衡问题 实际工程结构大都由两个或两个以上构件通过一定约束方式连接起来的系统 因为在工程静力学中构件的模型都是刚体 所以 这种系统称为刚体系统 systemofrigiditybodies 前几章中 实际上已经遇到过一些简单刚体系统的问题 只不过由于其约束与受力都比较简单 比较容易分析和处理 分析刚体系统平衡问题的基本原则与处理单个刚体的平衡问题是一致的 但有其特点 其中很重要的是要正确判断刚体系统的静定性质 并选择合适的研究对象 由若干个物体通过约束所组成的系统称为物体系统 简称物系 外界物体作用于系统的力称该系统的外力 系统内各物体间相互作用的力称该系统的内力 当整个系统平衡时 系统内每个物体都平衡 反之 系统中每个物体都平衡 则系统必然平衡 因此 当研究物体系统的平衡时 研究对象可以是整体 也可以是局部 也可以是单个物体 4简单的刚体系统平衡问题 在静力学中求解物体系统的平衡问题时 若未知量的数目不超过独立平衡方程数目 则由刚体静力学理论 可把全部未知量求出 这类问题称为静定问题 若未知量的数目多于独立平衡方程数目 则全部未知量用刚体静力学理论无法求出 这类问题称为静不定问题或超静定问题 而总未知量数与总独立平衡方程数之差称为静不定次数 4简单的刚体系统平衡问题 静不定问题在强度力学 材力 结力 弹力 中用位移谐调条件来求解 静定 未知数三个 静不定 未知数四个 判断各图的超静定次数 例5 例5求图示三铰刚架的支座反力 解 先以整体为研究对象 受力如图 可解得 FAx FAy FBx FBy 例5 再以AC为研究对象 受力如图 解得 FAx FAy FCx FCy 例6 例6求图示多跨静定梁的支座反力 解 先以CD为研究对象 受力如图 再以整体为研究对象 受力如图 FCx FCy FD q F FAx FAy FD FB q 解得 例7 例7求图示结构固定端的约束反力 解 先以BC为研究对象 受力如图 再以AB部分为研究对象 受力如图 求得 FB M FC F B FAy q F MA FAx 例题8 结构由杆AB与BC在B处铰接而成 结构A处为固定端 C处为辊轴支座 结构在DE段承受均布载荷作用 载荷集度为q E处作用有外加力偶 其力偶矩为M 若q l M等均为已知 试求A C二处的约束力 解 1 受力分析 选择平衡对象 考察结构整体 在固定端处有3个约束力 设为FAx FAy和MA 在辊轴支座处有1个竖直方向的约束力FRC 这些约束力称为系统的外约束力 externalconstraintforce 仅仅根据整体的3个平衡方程 无法确定所要求的4个未知力 因而 除了整体外 还需要其他的平衡对象 为此 必须将系统拆开 将结构从B处拆开 则铰链B处的约束力可以用相互垂直的两个分量表示 但作用在两个刚体AB和BC上同一处B的约束力 互为作用与反作用力 这种约束力称为系统的内约束力 internalconstraintforce 内约束力在考察结构整体平衡时并不出现 受力图中ql为均布载荷简化的结果 解 2 整体平衡根据整体结构的受力图 为了简便起见 当取整体为研究对象时 可以在原图上画受力图 由平衡方程 可以确定 解 3 局部平衡 杆AB的A B二处作用有5个约束力 其中已求得FAx 0 尚有4个未知 故杆AB不宜最先选作平衡对象 杆BC的B C二处共有3个未知约束力 可由3个独立平衡方程确定 因此 先以杆为平衡对象 求得BC上的约束力后 再应用B处两部分约束力互为作用与反作用关系 考察杆AB的平衡 即可求得A处的约束力 也可以在确定了C处的约束力之后再考察整体平衡也可以求得A处的约束力 先考察BC杆的平衡 由 求得 再考察整体平衡 将DE段的分布载荷简化为作用于E处的集中力 其值为2ql 由平衡方程 解 4 讨论上述分析过程表明 考察刚体系统的平衡问题 局部平衡对象的选择并不是唯一的 正确选择平衡对象 取决于正确的受力分析与正确地比较独立的平衡方程数Ne和未知量数Nr 此外 本例中 主动力系的简化极为重要 处理不当 容易出错 例如 考察局部平衡时 即系统拆开之前 先将均匀分布载荷简化为一集中力FP FP 2ql 系统拆开之后 再将力FP按下图所示分别加在两部分杆件上 请读者自行分析 图中的受力分析错在哪里 梯子不滑倒的最大倾角 5考虑摩擦时的平衡问题 钢丝不滑脱的最大直径 5考虑摩擦时的平衡问题 夹纸器的最小倾角 5考虑摩擦时的平衡问题 夹持器的最小倾角 5考虑摩擦时的平衡问题 磨削工具利用摩擦力 5考虑摩擦时的平衡问题 磨削工具利用摩擦力 5考虑摩擦时的平衡问题 利用摩擦力锚紧泊船 5考虑摩擦时的平衡问题 刹车器利用摩擦力 5考虑摩擦时的平衡问题 摩擦的类别 5考虑摩擦时的平衡问题 当两个相互接触的物体具有相对滑动或相对滑动趋势时 彼此间产生的阻碍相对滑动或相对滑动趋势的力 称为滑动摩擦力 摩擦力作用于相互接触处 其方向与相对滑动的趋势或相对滑动的方向相反 它的大小根据主动力作用的不同 可以分为三种情况 即静滑动摩擦力 最大静滑动摩擦力和动滑动摩擦力 若仅有滑动趋势而没有滑动时产生的摩擦力称为静滑动摩擦力 若存在相对滑动时产生的摩擦力称为动滑动摩擦力 5考虑摩擦时的平衡问题 在粗糙的水平面上放置一重为P的物体 该物体在重力P和法向反力FN的作用下处于静止状态 今在该物体上作用一大小可变化的水平拉力F 当拉力F由零值逐渐增加但不很大时 物体仍保持静止 可见支承面对物体除法向约束反力FN外 还有一个阻碍物体沿水平面向右滑动的切向力 此力即静滑动摩擦力 简称静摩擦力 常以FS表示 方向向左 如图 FN P FN P FS F 5考虑摩擦时的平衡问题 静摩擦力的大小随水平力F的增大而增大 这是静摩擦力和一般约束反力共同的性质 静摩擦力又与一般约束反力不同 它并不随力F的增大而无限度地增大 当力F的大小达到一定数值时 物块处于将要滑动 但尚未开始滑动的临界状态 这时 只要力F再增大一点 物块即开始滑动 当物块处于平衡的临界状态时 静摩擦力达到最大值 即为最大静滑动摩擦力 简称最大静摩擦力 以Fmax表示 此后 如果F再继续增大 但静摩擦力不能再随之增大 物体将失去平衡而滑动 这就是静摩擦力的特点 5 1静滑动摩擦力及最大静滑动摩擦力 FN P FS F 综上所述可知 静摩擦力的大小随主动力的情况而改变 但介于零与最大值之间 即 由实验证明 最大静滑动摩擦力的大小与两物体间的法向反力的大小成正比 即 这就是静滑动摩擦定律 式中fs称为静滑动摩擦系数 5 2静摩擦定律 库仑摩擦定律 静摩擦系数的大小需由实验测定 它与接触物体的材料和表面情况 如粗糙度 温度和湿度等 有关 而与接触面积的大小无关 5 3考虑摩擦的平衡问题 考虑摩擦时 求解物体平衡问题的步骤与前几章所述大致相同 但有如下的几个特点 1 分析物体受力时 必须考虑接触面间切向的摩擦力Fs 通常增加了未知量的数目 2 为确定这些新增加的未知量 还需列出补充方程 即Fs fsFN 补充方程的数目与摩擦力的数目相同 3 由于物体平衡时摩擦力有一定的范围 即0 Fs fsFN 所以有摩擦时平衡问题的解亦有一定的范围 而不是一个确定的值 工程中有不少问题只需要分析平衡的临界状态 这时静摩擦力等于其最大值 补充方程只取等号 有时为了计算方便 也先在临界状态下计算 求得结果后再分析 讨论其解的平衡范围 解 1 物块在自重作用下即将下滑 受力图为 建立如图坐标系 列平衡方程有 x y F N 解得 这个角度称为静摩擦角 例1将重为P的物块放在斜面上 斜面倾角 已知静摩擦系数为f 问1 斜面的倾角增到多少时物块将下滑 2 当时若加一水平力使物块平衡 求力的范围 2 物块上加一水平力如图 以物块为研究对象 当物块处于向下滑动的临界平衡状态时 受力如图 建立如图坐标 联立求解得 当物块处于向上滑动的临界平衡状态时 受力如图 建立如图坐标 联立求解得 故力应满足的条件为 梯子的上端B靠在铅垂的墙壁上 下端A搁置在水平地面上 假设梯子与墙壁之间为光滑约束 而与地面之间为非光滑约束 已知 梯子与地面之间的摩擦因数为fs 梯子的重力为W 1 设梯子在倾角 1的位置保持平衡 求 A B二处约束力FNA FNB和摩擦力FA 2 若使梯子不致滑倒 求 倾角的范围 例题2 解 1 梯子在倾角 1的位置保持平衡时的约束力 这种情形下 梯子的受力如图示 其中将摩擦力FA作为一般的约束力 假设其方向如图示 于是有 由此解得 解 1 梯子在倾角 1的位置保持平衡时的约束力 由此解得 所得FA的结果为负值 表明梯子下端所受的摩擦力与图中所假设的方向相反 这种情形下 摩擦力FA的方向必须根据梯子在地上的滑动趋势预先确定 不能任意假设 解 2 求梯子不滑倒的倾角 的范围 平衡方程和物理方程分别为 解 2 求梯子不滑倒的倾角 的范围 联立 不仅可以解出A B二处的约束力 而且可以确定保持梯子平衡时的临界倾角 由常识可知 角度越大 梯子越易保持平衡 故平衡时梯子对地面的倾角范围为 6结论与讨论 求解刚体系统平衡问题需要注意的几个问题 正确地进行直观判断 提高定性分析能力 空间力系特殊情形下的平衡方程 摩擦角与自锁的概念 求解超静定问题的方法简述 受力分析的重要性 读者从本章关于单个刚体与简单刚体系统平衡问题的分析中可以看出 受力分析是决定分析平衡问题成败的重要部分 只有当受力分析正确无误时 其后的分析才能取得正确的结果 初学者常常不习惯根据约束的性质分析约束力 而是根据不正确的直观判断确定约束力 错在哪里 6结论与讨论 读者从本章关于单个刚体与简单刚体系统平衡问题的分析中可以看出 受力分析是决定分析平衡问题成败的重要部分 只有当受力分析正确无误时 其后的分析才能取得正确的结果 初学者常常不习惯根据约束的性质分析约束力 而是根据不正确的直观判断确定约束力 错在哪里 6结论与讨论 根据刚体系统的特点 分析和处理刚体系统平衡问题时 注意以下几方面是很重要的 认真理解 掌握并能灵活运用 系统整体平衡 组成系统的每个局部必然平衡 的重要概念 某些受力分析 从整体上看 可以使整体保持平衡 似乎是正确的 但却不能保证每一个局部都是平衡的 因而是不正确的 要灵活选择研究对象所谓研究对象包括系统整体 单个刚体以及由两个或两个以上刚体组成的子系统 灵活选择其中之一或之二作为研究对象 一般应遵循的原则是 尽量使一个平衡方程中只包含一个未知约束力 不解或少解联立方程 求解刚体系统平衡问题需要注意的几个问题 注意区分内约束力与外约束力 作用与反作用力 内约束力只有在系统拆开时才会出现 故而在考察整体平衡时 无需考虑内约束力 也无需画出内约束力 当同一约束处有两个或两个以上刚体相互连接时 为了区分作用在不同刚体上的约束力是否互为作用与反作用力 必须对相关的刚体逐个分析 分清哪一个刚体是施力体 哪一个是刚体受力体 注意对主动分布载荷进行等效简化考察局部平衡时 分布载荷可以在拆开之前简化 也可以在拆开之后简化 要注意的是 先简化 后拆开时 简化后合力加在何处才能满足力系等效的要求 结论与讨论 干摩擦时的摩擦力 摩擦角 关于摩擦角的两点结论 摩擦角是静摩擦力取值范围的几何表示 三维受力状态下 摩擦角变为摩擦锥 摩擦角与自锁的概念 自锁及其应用 斜面上刚性块的运动趋势 自锁及其应用 斜面上刚性块的运动趋势 坡度很小时 刚性块不滑动 自锁及其应用 斜面上刚性块的运动趋势 坡度增加到一定数值以后 刚性块滑动 自锁及其应用 斜面上刚性块的运动趋势 坡度增加到一定数值时 刚性块处于临界状态 不仅斜面与物块系统具有这种现象 考察平面 物块系统的运动趋势 自锁及其应用 主动力作用线位于摩擦角范围内时 不管主动力多大 物体都保持平衡 这种现象称为自锁 自锁及