高分子粘弹性ppt课件

第五章聚合物的黏弹性 计划学时 6 8学时主要参考书 高分子物理 何曼君等 P343 364 高分子物理 刘凤岐等 P289 330 ViscoelasticityPropertyofPolymers 材料受外力作用时的形变行为 理想的弹性固体服从虎克定律 形变与时间无关瞬间形变 瞬间恢复理想的粘性液体服从牛顿定律 形变与时间成线性关系 引言 高聚物 分子运动宏观力学性能 强烈地依赖于温度和外力作用时间 因此高分子的形变行为是与时间有关的粘性和弹性的组合 粘弹性 外力作用下 高聚物材料的形变性质兼具固体的弹性和液体粘性的特征 其现象表现为力学性质随时间而变化的力学松弛现象 所以高聚物常称为粘弹性材料 这是聚合物材料的又一重要特征 5 1高聚物的力学松弛现象与模型 应力松弛蠕变滞后力学损耗 静态粘弹性 一 应力松弛 1 定义 恒温恒应变下 材料的内应变随时间的延长而衰减的现象 动态粘弹性 2 应力松弛曲线 时间t 应力 0 交联物线形物 材料拉伸过程中应力的衰减是由于分子运动随时间而变化引起的 即应力松弛的本质是比较缓慢的链段运动所导致的分子间相对位置的调整 3 原因 4 Maxwell模型 一个虎克弹簧 弹性 一个牛顿粘壶 粘性 串连说明粘弹性 虎克弹簧 牛顿粘壶 1 E 1 如果以恒定的 作用于模型 弹簧与粘壶受力相同 1 2形变应为两者之和 1 2 其应变速率 弹簧 粘壶 Maxwell运动方程 模拟应力松弛 根据定义 常数 恒应变下 d dt 0 分离变量 根据模型 当t 0 0时积分 应力松弛方程 令 E t 时 t 0 e 的物理意义为应力松弛到 0的1 e的时间 松弛时间 t t 0应力完全松弛 二 蠕变 1 定义 恒温 恒负荷下 高聚物材料的形变随时间的延长逐渐增加的现象 2 蠕变机理与曲线 在外力作用下 随着时间的延长 材料相继产生三种形变 并且还可考察形变回复 普弹形变 t 高弹形变 t1t2 塑性形变 t1t2 3 3 1 2 2 1 t 蠕变及蠕变回复曲线 蠕变现象一般采用Voigt Kelvin 模型来模拟 由虎克弹簧和牛顿粘壶并联而成 应力由两个元件共同承担 Voigt运动方程 形变量相同 Voigt Kelvin 模型 始终满足 1 2 3 Voigt Kelvin 模型 1 E 1 根据定义 t 0应力恒定 分离变量 推迟时间 蠕变松弛时间 t 蠕变过程 蠕变回复过程 当积分 蠕变回复方程 蠕变及蠕变回复曲线 t 应力除去后应变从 按指数函数逐渐恢复t 时 t 0 Voigt Kelvin 模型模拟蠕变行为时 t 时 t 模拟蠕变回复时 t 时 t 0 说明此模型只能模拟交联物蠕变中的高弹形变 3 3 1 2 t 4 多元件模型 四单元模型 蠕变时 t1t2 5 蠕变的影响因素 1 温度 温度升高 蠕变速率增大 蠕变程度变大因为外力作用下 温度高使分子运动速度加快 松弛加快 2 外力作用大 蠕变大 蠕变速率高 同于温度的作用 t 3 受力时间 受力时间延长 蠕变增大 T外力 4 结构主链钢性 分子运动性差 外力作用下 蠕变小 交联与结晶 交联使蠕变程度减小 结晶也类似于交联作用 使蠕变减小 t 1000 2000 3000 聚砜聚苯醚聚碳酸酯改性聚苯醚 ABS 耐热级 聚甲醛尼龙ABS 0 5 1 0 1 5 2 0 1 滞后现象 试样在交变应力作用下 应变的变化落后于应力的变化的现象汽车速度60公里 小时轮胎某处受300次 分的周期应力作用 三 动态粘弹性 动态力学松弛现象 t wt t 0 粘弹材料的力学响应介于弹性与粘性之间 应变落后于应力一个相位角 形变落后于应变变化的相位角 越大 说明滞后现象越严重 产生滞后的原因 外力作用时 链段运动要受到内摩擦阻力的作用 外力变化时链段运动跟不上外力的变化 落后于 2 力学损耗 内耗 聚合物在交变应力作用下 产生滞后现象 而使机械能转变为热能的现象 内耗的情况可以从橡胶拉伸 回缩的应力应变曲线上看出 拉伸曲线下面积为外力对橡胶所作的拉伸功回缩曲线下面积为橡胶对外力所作的回缩功 面积之差 损耗的功 高聚物的动态力学性能一般用动态模量和阻尼因子来表示周期性变化的应力 应变可以用复数形式表示 根据欧拉公式 复数指数形式变为复数三角式 3 动态模量与阻尼 E 贮能模量 表示形变时与应变同相位的回弹力E 损耗模量 表示有 2相位差的能量损耗 E E E 如 0 作用力完全用于形变E 0E E 2作用力完全用于内耗E E E 0即损耗角的大小 表示了能量损耗的大小 0 用类似的方法可以定义复数柔量D 储能模量 损耗柔量 4 动态力学性能的影响因素 滞后现象主要存在于交变场中的橡胶制品中 塑料处Tg Tm以下 损耗小 结构 BR 结构简单 分子间力小 链段运动容易内摩擦阻力小 松弛时间短 小 tg 小NR 结构上比BR多一侧甲基 tg 较BR小SBR 侧基有芳环 体积效应大 tg 大升热大 溶聚丁苯胶的升热较低 NBR 侧基 CN 极性大 分子间力大 内摩擦大 运动阻力大 大 NBR的tg 与 CN含量有关IIR 侧基 CH3 数目多 动态下内摩擦阻力大 tg 大 BR NR SBR NBR IIR tg 由小到大的顺序 温度的影响 固定频率下 Tg以下 形变主要由键长 键角的变化引起 形变速率快 几乎完全跟得上应力的变化 tg 小Tg附近时 链段开始运动 而体系粘度很大 链段运动很难 内摩擦阻力大 形变显著落后于应力的变化 tg 大 转变区 链段运动较自由 容易 受力时形变大 tg 小 内摩擦阻力大于玻璃态 向粘流态过度 分子间的相互滑移 内摩擦大 内耗急剧增加 tg 大 T Tg T Tg T Tf T Tg 频率的影响 温度恒定 1 交变应力的频率小时 相当于高弹态 链段完全跟得上交变应力的变化 内耗小 E 小 E 和tg 都比较低 2 交变应力的频率大时 相当于玻璃态 链段完全跟不上外力的变化 不损耗能量 E 大 E 和tg 0 3 频率在一定范围内时 链段可运动 但又跟不上外力的变化 表现出明显的能量损耗 因此E 和tg 在某一频率下有一极大值 lgE lg 粘弹区 橡胶区 玻璃态 lg g E E tg 动态力学图谱 温度谱频率谱 玻璃化转变频率此区域表现出明显的粘弹行为故称粘弹区 四 广义力学模型与松弛时间 单一模型表现出的是单一松弛行为 单一松弛时间的指数形式的响应 实际高聚物 结构的多层次性运动单元的多重性 因此要完善地反映出高聚物的粘弹行为 须采用多元件组合模型来模拟 广义力学模型 不同的单元有不同的松弛时间 1 广义Maxwell模型 取任意多个Maxwell单元并联而成 1 2 3 i n E1 E2 Ei En 1 2 i n 每个单元弹簧以不同模量E1 E2 Ei En粘壶以不同粘度 1 2 i n因而具有不同的松弛时间 1 2 i n 四 广义力学模型与松弛时间 模拟线性物应力松弛时 0恒定 即在恒应变下 考察应力随时间的变化 应力为各单元应力之和 1 2 i 2 广义的Voigt模型 若干个Voigt模型串联起来 体系的总应力等于各单元应力 体系的总应变等于各单元应变之和 蠕变时的总形变等于各单元形变加和 蠕变柔量 5 2 粘弹性与时间 温度的关系 时温等效原理 一 时温等效原理 从分子运动的松弛特性已知 要使聚合物 表现出高弹性 需要 合适的温度T Tg一定的时间 链段松弛时间表现出粘流性 需要 较高的温度T Tf较长的时间 分子链松弛时间 即聚合物分子运动同时具有对时间和温度的依赖性 同一个力学松弛行为 较高温度 短时间下较低温度长时间下 都可观察到 时温等效 升高温度与延长时间具有相同的力学性能变化效果 时温等效原理 升高温度与延长时间对分子运动或高聚物的粘弹行为都是等效的 这个等效性可以借助转换因子at 将在某一温度下测定的力学数据转换成另一温度下的数据 例 T1T2两个温度下 理想高聚物蠕变柔量对时间对数曲线 lgt 将T1曲线lgt沿坐标移lgaT 即与T2线重叠D T1 t1 D T2 t2 t1 aT lgt 动态下 降低频率与延长时间等效 高温度 增加频率与缩短时间等效 低温 移动因子 T时的松弛时间参考温度Ts的松弛时间 aT是温度T时的粘弹性参数转换为参考温度Ts时的粘弹性参