渗流力学-第一章PPT课件

1,第一章渗流基本规律及渗流模型,本章要点,第一、了解油气藏的构成及其分类。,第五、对于非线性渗流，掌握产量和压力关系的两种表达形式：指数式及二项式。,第六、对于渗流数学模型，掌握其概念及构成（运动方程、状态方程、质量守恒方程、能量守恒方程、边界条件及初始条件、其他附加方程）。掌握Laplace方程及热传导方程的推导过程。,第四、掌握达西公式，渗透率K的物理意义，假想渗流速度与真实平均速度的差异。,第二、掌握五种压力的表达方式。,第三、掌握油气藏开发的驱油能量及驱油方式。,2,第一节油气藏中流体静态分布状况,本节要点,第一章渗流基本规律及渗流模型,1.了解油气藏的概念（岩石、流体）,2.了解油气藏分类（边水、底水；封闭式、开放式）,3.了解五种地层压力：原始地层压力、目前地层压力、折算压力、供给压力、井底压力,3,第一章渗流基本规律及渗流模型,一、油气藏,油气藏,岩石（孔隙、裂缝和溶洞）,流体（油、气、水）,特征,高温、高压,在砂岩油藏中，地下流体总是储集在各种构造中，最常见的是背斜构造。,4,1.边水和底水：根据油、气、水的分布状况，把位于含油边缘外部的水称为边水，当油层较厚，地层倾角平缓时，水位于油之下，称为底水。,一、油、气、水的分布状况,底水油藏,边水油藏,第一章渗流基本规律及渗流模型,5,2.开放式和封闭式油藏：,如果油藏外围有天然露头并与天然水源相通，称为“开敞式油藏”，如果外围封闭（断层遮挡或尖灭作用），无水源，则称为“封闭式油藏”。,1-封闭边缘2-计算含油边缘3-含气边缘,1-供给边界2-计算含油边缘3-含气边缘,封闭式油藏,开放式油藏,第一章渗流基本规律及渗流模型,6,二、各种压力的概念,1.原始地层压力pi：油藏在开发以前，整个油藏处于平衡状态，此时油层中流体所承受的压力称为“原始地层压力”。,第一章渗流基本规律及渗流模型,一般在油藏开发初期，第一批探井完井诱喷后，立即关井测压，所测得的各井油层中部深度压力就是各井的原始地层压力。,说明：当油层倾角较大时，各井油层中部深度往往各不相同，处于油层顶部的井油层中部深度小，处于翼部的深度大。矿场实践表明，在油藏开发前的原始状况下，各井的实测油层中部深度压力即各井原始地层压力也是不相等的。,原始地层压力获取的方法：,7,p=a+bH,式中，系数b称为压力系数。常规油气藏b的取值为0.71.2。当b1.2时，称为异常高压油藏。,油藏埋深H和实测压力p曲线,第一章渗流基本规律及渗流模型,在油藏投入开发以后，油藏就打破了原始状态，在此时所钻的井就不可能直接再测得原始地层压力。这些井的原始地层压力就需要根据该井油层中部深度，在压力梯度曲线上求得。,各种压力的概念,8,2.目前地层压力p:油藏开发过程中，不同时期的地层压力称为“目前地层压力”。,各种压力的概念,使一口油井停止生产，而周围的油井继续生产，则关闭井的压力逐渐升高，经过一段较长的时间后，压力值不再上升，趋于稳定，此时测得的该井的油层中部深度实测压力值即为该井的目前地层压力，习惯上也称作为该井的“静压”。,目前地层压力获取的方法：,第一章渗流基本规律及渗流模型,9,3.折算压力pr:,各种压力的概念,各井的原始地层压力不相等，说明油藏各处的流体除具有压能外，还具有其他能量。从流体力学中我们知道单位重量液体具有的总能量有比位能、比压能、和比动能。,第一章渗流基本规律及渗流模型,用点M表示某井油层中部位置，选原始油水分界面作为基准面，用Z表示M点的标高，p表示M点的实测压力值，表示油层条件下液体的重率，u表示M点流体的流速，M点流体所具有的总能量称为总水头H。,10,式中pr称为折算压力，它表示油层中各点流体所具有的总能量，而p仅表示该点处压能的大小。,由于流体在油层中渗流时，在孔隙通道中的流动速度是很小的（一般以微米计算，即10米/秒），所以它的平方项将更小，可忽略不计，这样总水头可写成：,一般习惯上是把原始油水分界面选为计算折算压力时的基准面。,各种压力的概念,第一章渗流基本规律及渗流模型,11,4.供给压力pe:油藏中存在液源供给区时，在供给边缘上的压力称为“供给压力”。,各种压力的概念,第一章渗流基本规律及渗流模型,边缘供给压力pe,12,5.井底压力pw:油井生产时井底测得的压力称为井底压力，习惯上也称作为该井的流压。,第一章渗流基本规律及渗流模型,各种压力的概念,井壁处的压力,13,例：4、已知一油藏中的两点，如图，h=10m,pA=9.35MPa,pB=9.5MPa,原油重率=0.85，问油的运移方向如何？,第一章渗流基本规律及渗流模型,解：以B点所处的水平面为参考面,则：prB=pB=9.5MPa,prA=pA+h=9.35+(0.851039.810)/106=9.435MPa,prBprA，所以油从B流向A。,14,第二节油藏中的驱油能量及驱动方式,1.了解驱油能量的来源。,2.了解驱油方式。,本节要点,第一章渗流基本规律及渗流模型,15,第一章渗流基本规律及渗流模型,1.压能,边底水、人工注入水,一、驱动能量,生产井,注水井,底水压能,边水压能,16,2.弹性能,岩石和流体,气顶气,溶解气,第一章渗流基本规律及渗流模型,驱动能量,气顶气,溶解气,17,3.重力,原油,第一章渗流基本规律及渗流模型,驱动能量,油藏具有明显的倾角时这种驱动方式才起作用,18,1.刚性水压驱动：主要是依靠与外界连通的边水或人工注入水的压能驱使原油流动。,2.弹性驱动：主要依靠岩石和液体的弹性能将原油驱向井底。,3.气压驱动：油藏内具有气顶，而且主要依靠气顶中的压缩气的弹性膨胀能将油驱向井底的一种驱动方式。,第一章渗流基本规律及渗流模型,二、驱动方式,19,4.溶解气驱：地层压力低于原油的饱和压力后（p(0.20.3)时，达西定律受到破坏，出现非线性渗流。,29,二、非线性渗流的描述产量与压力的关系,1.指数式：,2.二项式：,式中a、b为取决于岩石和流体物理性质的常数。分析二项式可以看出，当流量Q很小时，则Q项就可不计，上式就转化为达西直线定律。,第一章渗流基本规律及渗流模型,式中C为取决于岩层和流体性质的系数；n为渗流指数，n（0.51），n=1时，渗流服从达西直线定律。,描述非线性渗流时，产量与压差的关系式有两种：,30,1.达西公式及渗透率的物理意义,2.渗流速度和实际平均速度,3.非线性渗流产生的原因,4.产量与压差的关系,指数式,二项式,第一章渗流基本规律及渗流模型,要点回顾,31,第五节油气渗流数学模型,1.定义,2.构成,（一）运动方程,（二）状态方程,（三）质量守恒方程（连续性方程）,（四）能量、动量守恒方程,（五）附加特性方程,（六）边界条件和初始方程,基本组成部分,本节要点,第一章渗流基本规律及渗流模型,32,用数学语言综合表达油气渗流过程中全部力学现象和物理化学现象内在联系和运动规律的方程式(或方程组)称为“油气渗流的数学模型”。,一个完整的渗流数学模型应包括两部分：渗流综合微分方程的建立以及边界条件和初始条件的提出。,一、定义：,第一章渗流基本规律及渗流模型,33,二、构成：,（一）运动方程,（二）状态方程,（三）质量守恒方程（连续性方程）,（四）能量、动量守恒方程,（五）附加特性方程,（六）边界条件和初始方程,基本组成部分,第一章渗流基本规律及渗流模型,34,2.1岩石和流体的状态方程,液体的状态方程,CL液体的弹性压缩系数;单位MPa-1,一般为10-4数量级。,根据质量守恒定律M=VL得：,两边积分得：,第一章渗流基本规律及渗流模型,单纯油时：,单纯水时：,油、水同时存在：,35,气体的状态方程,理想气体,实际气体,R气体常数;Z压缩因子，它是温度和压力的函数。(求系数的方发可参见“油层物理”和“采气工程”等教科书。),第一章渗流基本规律及渗流模型,岩石和流体的状态方程,第一，真实气体分子本身都具有大小，当压力高时，分子靠近，气体分子本身的体积和气体所占容积相比已不可忽略；第二，气体分子间有相互作用力，这种作用力当相近时为斥力，而稍远就为引力。而且这种引力的特征是：其大小随距离增加而很快趋于零。因此，真实气体和理想气体相比，在压缩性上出现了偏差。,实际气体不同于理想气体的原因,36,岩石的状态方程,两边积分得到：,第一章渗流基本规律及渗流模型,岩石的压缩系数Cf，表示在地层条件下，压力每改变单位压力时，单位体积岩石中孔隙体积的变化值；单位单位MPa-1,一般为10-5数量级。,岩石和流体的状态方程,37,2.2连续性方程,1.单相流体的连续性方程（质量守恒方程）,第一章渗流基本规律及渗流模型,在油层中部任取单元体（六面体dx,dy,dz）,t时刻M点的渗流速度为m(x,y,z),38,第一章渗流基本规律及渗流模型,流入质量流出质量质量变化量,流动项,累计项,源汇项,以X方向为例,dt时间内的变化量为：,M,M,M,流入,流出,（流入-流出）=,39,第一章渗流基本规律及渗流模型,dt时间内，从x，y，z三个方向流入和流出单元体的质量差为：,dt时间内，单元体内质量变化量：,因为没有源汇项，所以得到：,或写成：,这就是单相均质可压缩流体在弹性孔隙介质中的质量守恒方程（连续性方程）。,40,称为散度：,如果是不可压缩流体（即=常数），在刚性均质孔隙介质中流动（常数，K常数）。,单相流体的连续性方程,则：,第一章渗流基本规律及渗流模型,41,2.两相流体的连续性方程,（一）油水两相,油相：,水相：,考虑油水两相的体积系数Bo、Bw时：,油相：,水相：,（二）油气两相,油相：,气相：,第一章渗流基本规律及渗流模型,42,第六节典型油气渗流数学模型的建立,1.掌握单相不可压缩液体稳定渗流数学模型,2.掌握弹性多孔介质单相可压缩流体不稳定渗流数学模型,3.了解气体渗流数学模型,本节要点,第一章渗流基本规律及渗流模型,43,1.单相不可压缩液体稳定渗流数学模型,（一）连续性方程：,（二）运动方程：,（三）基本微分方程,或,拉普拉斯方程,对于不可压缩液体,=C为常数,连续性方程变为：,或写成,第一章渗流基本规律及渗流模型,44,.在单向渗流时：,.在平面径向渗流时：,.在球形径向流时,单相不可压缩液体稳定渗流数学模型,对于平面径向渗流，根据,可化为：,或,对于球形径向渗流，根据,可化为：,或,第一章渗流基本规律及渗流模型,45,2.弹性多孔介质单相维可压缩液体不稳定渗流数学模型,第一章渗流基本规律及渗流模型,（一）运动方程,（二）状态方程,（三）连续性方程,对弹性孔隙介质,对弹性液体,将、联立起来可得：,由于CL、Cf都很小，所以可以忽略第三项：,Ct称为液体的综合压缩系数,46,称为导压系数。导压系数的大小表示压力降传布的快慢。,如用算符表示，可写成：,或,这是一个二介抛物线型偏微分方程,又称为福里哀方程(也称热传导方程或扩散方程)。,第一章渗流基本规律及渗流模型,弹性多孔介质单相可压缩液体不稳定渗流数学模型,（四）基本微分方程：,47,3.气体渗流数学模型,第一章渗流基本规律及渗流模型,（一）运动方程,（二）状态方程,（三）理想气体连续性方程,理想气体,真实气体,若考虑成真实气体,引进一个压力函数：,得真实气体不稳定渗流的数学模型是：,48,第一章渗流基本规律及渗流模型,本章要点：,1.基本