分离变量法ppt课件

.,1,第十二章分离变量法,本章中心内容,用分离变量法求解各种有界问题；,本章基本要求,掌握有界弦的自由振动解及其物理意义,着重掌握分离变量法的解题思路、解题步骤及其核心问题-本征值问题,2,.,第十二章分离变量法,问题的引入,(1),(2),(3),行波法,达朗贝尔公式,3,.,前一章所讲的行波法，适用范围会受到一定限制本章介绍的分离变量法（又称为本征函数展开法）是解偏微分方程定解问题最常用的重要方法,其基本思想是把偏微分方程分解为几个常微分方程，其中有的常微分方程带有附加条件从而构成本征值问题,.,4,第十二章分离变量法,本章中心内容,用分离变量法求解各种有界问题；,本章基本要求,掌握有界弦的自由振动解及其物理意义,着重掌握分离变量法的解题思路、解题步骤及其核心问题-本征值问题,5,.,掌握求解非齐次方程的本征函数展开法,掌握将非齐次边界条件齐次化的方法,着重掌握在柱、球坐标系中对和分离变量会得到哪些特殊函数微分方程,6,.,12.1分离变量理论,对于任何二阶线性（齐次）偏微分方程,12.1.1偏微分方程变量分离及条件,对于一个给定的偏微分方程实施变量分离应该具备什么条件？,（12.1.1）,7,.,通过适当的自变量变换转化为下列标准形式：,(12.1.2),根据方程(12.1.2)类型直接可知：,方程是双曲型的,它是抛物型的,它是椭圆型的,8,.,假设（12.1.2）的解有下列分离的形式,其中,(12.1.3),分别是单个变量的二次可微函数。,代入(12.1.2)即有,(12.1.4),9,.,1.常系数偏微分方程,讨论:,10,.,要等式恒成立，只能它们等于一个既不依赖于x,也不依赖于y的常数，记为，从而得到两个常微分方程,11,.,2.变系数偏微分方程,12,.,上式要恒成立，只有它们均等于同一个常数，记为,，从而得到两个常微分方程,13,.,由以上讨论知道：对于常系数二阶偏微分齐次方程，总是能实施变量分离,需要满足一定的条件，即必须找到讨论2中适当的函数才能实施变量分离,但对于变系数的二阶偏微分齐次方程,14,.,第一类边界条件,第二类边界条件,12.1.2边界条件可实施变量分离的条件,15,.,假设具体定解问题（以弦的横振动为例）的边界条件为齐次的：,第三类边界条件,16,.,可见，只有当边界条件是齐次的，方可分离出单变量未知函数的边界条件此外，进行分离变量时，还须根据具体情况确定直角坐标系，球坐标系以及柱坐标系,17,.,12.2直角坐标系中的分离变量法,12.2.1分离变量法介绍,泛定方程,（12.2.）,（12.2.）,初始条件,（12.2.）,边界条件,18,.,【解】,第一步：分离变量,用分离变量法求解定解问题，具体分如下四个步骤：,19,.,定解问题的泛定方程变为,20,.,偏微分方程分离成两个常微分方程:,(12.2.4),(12.2.5),21,.,(12.2.6),否则得零解，对于齐次微分方程是无意义我们所谓的求解是指的求出非零解,由齐次边界条件有,（12.2.7）,故得,22,.,边界条件是齐次的，才得出（12.2.）这样简单的结论，而非齐次边界条件需要转化为齐次边界条件,第二步：求解本征值（或称为固有值）问题,上面推导的方程,（12.2.5）,（12.2.7）,23,.,本征值不能任意取，只能根据边界条件（12.2.7）取某些特定值。本征函数不同（12.2.5）所对应的解本征值问题求齐次方程带有齐次边界条件的本征值和本征函数问题,定义：,24,.,二阶常系数微分方程：,特征方程：,根的三种情况：,得常系数微分方程的通解：,附录:,25,.,（12.2.5）的解为,（）,26,.,由此解出,被排除,（）、,方程（12.2.5）的解是,27,.,解出,也被排除,28,.,（12.2.5）的解,（）,29,.,只剩下一种可能性：,（12.2.8）,（12.2.9）,（12.2.9）正是傅里叶正弦级数的基本函数族,30,.,常数,的这种特定数值叫作本征值，相应的解叫作,本征函数方程（12.2.5）和条件（12.2.7）则构成,本征值问题或固有值问题,31,.,第三步：先求特解，再叠加求出通解,（12.2.10）,方程的解：,（12.2.11）,32,.,（12.2.12）,（12.2.9）和（12.2.11）代入到解,得到变量分离形式的特解,33,.,这就是满足(12.2.1)和条件（12.2.2）的通解,（12.2.13）,线性叠加后的解,34,.,初始条件(12.2.3)确定叠加系数,（12.2.14）,第四步:利用本征函数的正交归一性确定待定系数,35,.,至此，定解问题（12.2.1）-(12.2.3)的解已经求出,(12.2.15),可确定待定系数:,36,.,注意：,37,.,12.2.2.解的物理意义,特解(12.2.12)改写为,(12.2.16),驻波叠加,38,.,振幅:,频率:,初位相:,波节:,波腹:,39,.,点数为2，3，4的驻波形状,图12.1,40,.,（成倍增长）、位相不同、振幅不同的驻波叠加而成的,所以分离变量法又称驻波法各驻波振幅的大小和位相,于是我们也可以说解,是由一系列频率不同,的差异，由初始条件决定，而圆频率,与初始条件无关，所以也称为弦的本征频率,41,.,中最小的一个,称为基频，,相应的,称为基波,称为谐频，,相应的,称为谐波,基波的作用往往最显著,42,.,具体以直角坐标系中的三维齐次热传导方程为例来说明三维形,式中方程的分离在直角坐标系中热传导方程为,坐标变量和时间变量分离,2.三维形式的直角坐标分离变量,43,.,从前面讨论的例子容易看出，分离变量的本征值通常是正数，,所以在上式中我们采用实数的平方形式来表示得,44,.,上式即为亥姆霍兹方程,又可以表成如下分离形式：,由于上式中函数的每一项都是单一自变量的函数,而且彼此独立，因此只有当每一项分别等于某一任意的,45,.,分离常数时，上述等式才成立，于是，得到,其中,上面三个方程，就是,的分离方程，这些分离,46,.,方程的通解是正弦函数与余弦函数的组合若是有限区域的情形，这些分离方程还应配有相应的齐次边界条件，即构成本征值问题在这种情况下，这些分离的常数,应是一系列离散值（例如它们分别与一系列整数关），这些离散值即本征值；与此相应的解即本征函数，而时间部分的解为,因此，三维形式中热传导问题的完整解为,47,.,12.2.3直角坐标系分离变量例题分析,上面我们已经研究的例题12.2.1讨论的是两个边界点均为第一类齐次边界条件的定解问题下面讨论的例题12.2.2是既有第一类，也有第二类齐次边界条件的定解问题；而例题12.2.3讨论的是均为第二类齐次边界条件的定解问题，注意到本征值和本征函数的区别,例12.2.2研究定解问题：,48,.,【解】用分离变量法求解.令,49,.,代入（12.2.17），(12.2.18)，得本征值问题,及,对本征值问题（12.2.22）（12.2.23）讨论：,（1）若,，则方程（12.2.22）的解为,50,.,待定常数和由边界条件（12.2.23）确定，即有,只能得到无意义的解，应该排出,51,.,(2)若,由（12.2.23）得,，则（12.2.22）的解为,，,只能得到无意义的解,，应该排出,（3）若,，则方程的解是,由（12.2.23）则,52,.,注意到,可以是任意常数条件,且要得到非零解，只有,在,条件下，,，即,故得到本征值为,相应的本征函数是,53,.,系数B可以在求通解时考虑进去，故此将系数认为是归一化的.,由,将,代入（12.2.24）解得,叠加得,54,.,系数由定解条件确定,傅里叶展开式系数可确定为,55,.,例12.2.3解下列两端自由棒的自由纵振动定解问题：,鱼群探测换能器件或磁致伸缩换能器的核心是两端自,由的均匀杆，它作纵振动即下列定解问题,56,.,【解】按照分离变量法的步骤，先以变量分离形式的试探解,代入（12.2.28），(12.2.29)得,57,.,求解（12.2.34）（12.2.35）本征值问题，对,(1)若,进行讨论,类同于前面的讨论，只能得到无意义的解；,(2)若,，则方程（12.2.34）的解为,58,.,代入（7）得到,故可取归一化的本征函数,，于是得到,，否则得到无意义的零解由于通解中还另有待定系数，,（3）若,，方程(12.2.34)的解为,常数由（12.2.35）确定，即,59,.,由于,，所以,如果,则得无意义的解,；因此,60,.,于是,相应的（归一化的）本征函数是,这是,情况下的本征值,61,.,从上面的讨论我们可以将本征值,和对应的本征函数统一为,当,将本征函数值代入到T的方程得到,62,.,其对应的解为,其中,均为独立的任意常数,所以，原定解问题的形式解为,63,.,注意到上式正是傅里叶余弦级数的基本函数族,所有本征振动的叠加得到通解,系数由初始条件确定有,64,.,把右边的函数,后比较两边的系数，得到,展开为傅里叶余弦级数，然,65,.,例12.24求边长分别为的长方体中的温度分布，,设物体表面温度保持零度，初始温度分布为,【解】定解问题为：,(12.2.36),(12.2.37),(12.2.38),(12.2.39),(12.2.40),66,.,(1)时空变量的分离：,(2)空间变量的分离：,代入方程式，可得：,代入（12.2.41）式及（12.2.37）,关于,的常微分方程及边界条件，构成本征值问题：,67,.,同时，,满足,（12.2.42）,再令,代入（12.2.42）式及（12.2.38）式可得另外两个本征值问题,68,.,和,(3)求本征值问题,这三个本征值问题的本征值与本征函数分别为：,69,.,把（12.2.43）、（12.2.44）、（12.2.45）式的本征值相加，,（12.2.46）,得到关于,的本征值问题的本征值：,再将上述三式写成,的本征函数：,70,.,(4)求解关于,(5)将所有的常微分方程的解叠加起来，代入初值有,的常微分方程：将（12.2.46）式代入,中，可得通解：,71,.,143二维极坐标系下拉普拉斯方程分离变量,其中，,例12.3.1物理模型：,72,.,带电的云与大地之间的静电场近似是匀强静电场,其电场强度,是竖直的，方向向下水平架设的输电线处于这个静电场之中，输电线是导体圆柱，柱面由于静电感应出现感应电荷，圆柱邻近的静电场也就不再是匀强的了，如图12.2所示不过离圆柱“无远限远”处的静电场仍保持为匀强的现在研究导体圆柱怎样改变了匀强静电场,求出柱外的电势分布,73,.,解题分析：首先需要把这个物理问题表示为定解问题取圆柱的轴为Z轴如果圆柱“无限长”，那么，这个静电场的电场强度、电势显然与Z坐标无关，我们只需在XY平面上加以研究就行了图12.2画出了XY平面上的静电场分布，圆柱面在XY平面的剖口是圆,其中,是圆柱的半径,74,.,柱外的空间中没有电荷，所以电势,（在圆柱外）,满足二维的拉,普拉斯方程,导体中的电荷既然不再移动，这说明导体中各处电势相同,又因为电势只具有相对的意义，完全可以把导体的电势,当作零，从而写出边界条件,75,.,在“无限远”处的静电场仍然保持为匀强的,因而还有一个非齐次的边界条件,由于选取了,轴平行于,，所以在无限远处，,（12.3.3）,问题就在于求解定解问题（12.3.1）（12.3.3）,76,.,【解】以变量分离形式的试探解,