流体力学-不可压缩流体的一维层流流动 教育学习

内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,第五章不可压缩流体的一维层流流动,5.1概述,5.1.1建立流动微分方程的基本方法根本：动量守恒定律与牛顿剪切定理基本步骤：（1）根据动量守恒定律建立微元体的动量守恒方程。稳态流动时,（2）根据所采用的坐标系，写出相应的牛顿剪切定律表达式作补充方程。,（5-1）,1,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,如图所示，一维流动的牛顿剪切定律为,其中的第一个下标表示y切应力所在平面的法线方向，第二个下标x表示切应力的作用方向。,（3）将式（5-2）代入（5-1），获得流体流动微分方程。,（5-2）,5.1.2常见边界条件常见的流场边界条件为：固壁-流动边界由于流体的粘滞性，故与流体接触的固体壁面上的速度等于固体壁面的速度。,2,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,液体-气体边界液相切应力在汽液边界上为零，或液相速度梯度在气液边界上为零。液体-液体边界液-液界面两侧的速度或切应力相等。5.1.3流动条件说明不可压缩流体密度为常数；一维流动流体只在一个坐标方向上流动，且流体速度变化也只与一个空间坐标有关；层流平行流动的流体层之间只有分子作用，牛顿剪切定律成立；湍流流速较高，存在随机脉动，引起流体层之间的强烈扰动；,3,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,充分发展流动流体速度沿流动方向没有变化的流动。,5.2狭缝流动分析,狭缝流动两块足够大的平行平版之间的流动。狭缝流动特点（1）板间距大大小于板的横向尺度，可忽略端部效应，将流动视为充分发展流动；（2）狭缝的水利直径很小，介质粘度较大，流动处于层流。压差流由于进口两端的压力差产生的流动；剪切流由于两壁面的相对运动产生的流动。,4,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,5.2.1狭缝流动的微分方程,如图示，平壁间距为b，下壁面固定，上壁面以速度U平行下壁运动。,5,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,如图（b）微元体，流动是充分发展流动，,在x方向,（5-1）简化为力平衡方程。,6,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,切应力方程,其中,X方向的充分发展流动,（5-3a）,（5-3b）,7,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,速度方程,（5-4a）,（5-4b）,应用条件切应力方程（5-3）对于牛顿流体和非牛顿流体均适用；速度方程（5-4）只适用于牛顿流体。,8,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,5.2.2狭缝流动的切应力与速度分布边界条件,9,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,切应力与速度分布,平均速度和流量,（5-8）,10,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,应用说明（1）固定壁面的压差流，U=0；（2）仅由壁面运动产生是剪切流，。（3）流体在垂直狭缝中向下流动，=0。（4）流体在水平狭缝中流动，=/2；（5）流体在垂直狭缝中向上流动，=,（5-9）,5.2.3水平狭缝压差流动的流动阻力,=/2,11,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,U=0，根据（5-8）,水平狭缝压力降,12,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,5.3管内流动分析5.3.1圆管内的层流流动,13,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,采用住坐标；一维不可压缩稳态流动，即,在z方向,微元体的受力在z方向投影,14,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,切应力微分方程,式中,Z方向的充分发展流动,（5-13a）,15,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,积分上式，得切应力方程,速度方程,（5-13b）,（5-14a）,（5-14b）,16,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,边界条件,（5-15）,切应力与速度分布,（5-17）,（5-16）,最大速度,17,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,平均速度,体积流量,阻力系数,（5-21）,（5-20）,（5-19）,18,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,应用条件（1）方程（5-13）、（5-14）对圆管和圆形套管均适用；（2）方程（5-13）对牛顿流体和非牛顿流体均适用，（5-14）为速度方程，适用于牛顿流体；（3）方程（5-16）（5-16）是牛顿流体在管内作充分发展层流流动的结果。即介质为牛顿流体，管道为L/D1的圆管，雷诺数小于2000。,19,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,例5-3非牛顿流体在垂直圆管内的流动某非牛顿流体在垂直圆管内向小流动，如图所示。该流体切应力与速度梯度符合下述模型,其中，常数，。设流体密度为，管道z方向长度为L，进口压力为，出口压力为，为充分发展的层流流动，试确定其切应力分布，速度分布以及流动条件。,，,20,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,解园管内层流运动时切应力的一般方程为,当r=0时切应力不可能为无穷大，故上式中的积分常数为切应力分布为,21,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,22,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,23,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,24,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,其切应力方程和速度方程与圆管中相同,5.3.2圆形套管内的层流流动,25,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,边界条件将边界条件式（5-22）代入式（5-14b），得积分常数为：,26,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,最大速度当,最大速度及位置,切应力与速度分布将积分常数代入一般方程得切应力和速度分布式为,27,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,平均速度,28,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,说明（1）若令k=0，则以上套管公式可转为圆管公式；（2）若令k1，则以上套管公式可转为固定壁面狭缝流动公式；（3）套管层流的条件为,D=2R,体积流量,29,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,5.4降膜流动分析,5.4.1倾斜平板上的降膜流动,30,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,一维不可压缩稳态流动，即,31,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,所以,切应力方程,（5-29a）,（5-29b）,32,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,速度方程,边界条件,（5-30a）,（5-30b）,33,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,最大速度、平均速度与体积流量,34,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,液膜厚度,应用说明直线型层流流动Re425，雷诺数的定义为,35,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,36,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,37,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,38,优质材料,内蒙古工业大学工程流体力学电子课件,5.4.2竖直圆管外壁的降膜流动,竖直圆管外壁的降膜流动特点,切应力微分方程,（5-38a）,39,优质材料,