快速电子的动量与动能的相对论关系

1、6.5快速电子的动量与动能的相对论关系经典力学总结了低速物理的运动规律，它反映了牛顿的绝对时空观：认为时间和空间是两个独立的观念，彼此之间没有联系；同一物体在不同惯性参照系中观察到的运动学量(如坐标、速度)可通过伽利略变换而互相联系。这就是力学相对性原理：一切力学规律在伽利略变换下是不变的。19世纪末至20世纪初，人们试图将伽利略变换和力学相对性原理推广到电磁学和光学时遇到了困难；实验证明对高速运动的物体伽利略变换是不正确的，实验还证明在所有惯性参照系中光在真空中的传播速度为同一常数。在此基础上，爱因斯坦于1905年提出了狭义相对论；并据此导出从一个惯性系到另一惯性系的变换方程即“洛伦兹变换”

2、。一、实验目的（1）本实验通过对快速电子的动量值及动能的同时测定来验证动量和动能之间的相对论关系。（2）实验者学习到磁谱仪测量原理、闪烁记数器的使用方法及一些实验数据处理的思想方法。二、实验原理洛伦兹变换下，静止质量为m0，速度为v的物体，狭义相对论定义的动量p为： (6.5.1)式中。相对论的能量E为： (6.5.2)这就是著名的质能关系。mc2是运动物体的总能量，当物体静止时v = 0，物体的能量为E0 = m0c2称为静止能量；两者之差为物体的动能Ek，即 (6.5.3)当 1时，式（6.5.3）可展开为 (6.5.4)即得经典力学中的动量能量关系。由式6.5.1和6.5.2可得： (6

3、.5.5)这就是狭义相对论的动量与能量关系。而动能与动量的关系为： (6.5.6)这就是我们要验证的狭义相对论的动量与动能的关系。对高速电子其关系如图所示，图中pc用MeV作单位，电子的m0c2 = 0.511 MeV。式(6.5.4)可化为：以利于计算。图6.5.1 经典和相对论下的动量与能量关系三实验装置及方法实验装置主要由以下部分组成：真空、非真空半圆聚焦b磁谱仪；b放射源90Sr90Y(强度 1毫居里)，定标用放射源137Cs和60Co(强度 2 Ci)；200 mm Al窗NaI(Tl)闪烁探头；数据处理计算软件；高压电源、放大器、多道脉冲幅度分析器。图6.5.2 相对论相应实验装置

4、图源射出的高速粒子经准直后垂直射入一均匀磁场中()，粒子因受到与运动方向垂直的洛伦兹力的作用而作圆周运动。如果不考虑其在空气中的能量损失(一般情况下为小量)，则粒子具有恒定的动量数值而仅仅是方向不断变化。粒子作圆周运动的方程为： (6.5.7)e为电子电荷，v为粒子速度，B为磁场强度。由式(6.5.1)可知p = mv，对某一确定的动量数值p，其运动速率为一常数，所以质量m是不变的，故 且 所以 (6.5.8)式中R为粒子轨道的半径，为源与探测器间距的一半。在磁场外距源x处放置一个能量探测器来接收从该处出射的粒子，则这些粒子的能量(即动能)即可由探测器直接测出，而粒子的动量值即为：。由于源(0

5、2.27 MeV)射出的粒子具有连续的能量分布(02.27 MeV)，因此探测器在不同位置(不同Dx)就可测得一系列不同的能量与对应的动量值。这样就可以用实验方法确定测量范围内动能与动量的对应关系，进而验证相对论给出的这一关系的理论公式的正确性。四、实验步骤(1) 检查仪器线路连接是否正确，然后开启高压电源，开始工作；(2) 打开60Co 定标源的盖子，移动闪烁探测器使其狭缝对准60Co源的出射孔并开始记数测量；(3) 调整加到闪烁探测器上的高压和放大数值，使测得的60Co的1.33 MeV峰位道数在一个比较合理的位置（建议：在多道脉冲分析器总道数的50%70%之间，这样既可以保证测量高能粒子

6、(1.81.9 MeV)时不越出量程范围，又充分利用多道分析器的有效探测范围）；(4) 选择好高压和放大数值后，稳定1020 min；(5) 正式开始对NaI(Tl)闪烁探测器进行能量定标，首先测量60Co的能谱，等1.332 MeV光电峰的峰顶记数达到1000以上后（尽量减少统计涨落带来的误差），对能谱进行数据分析，记录下1.173和1.332 MeV两个光电峰在多道能谱分析器上对应的道数；(6) 移开探测器，关上60Co 定标源的盖子，然后打开137Cs 定标源的盖子并移动闪烁探测器使其狭缝对准137Cs源的出射孔并开始记数测量，等0.6616 MeV光电峰的峰顶记数达到1000后对能谱进

7、行数据分析，记录下0.6616 MeV光电峰在多道能谱分析器上对应的道数；(7) 关上137Cs 定标源，打开机械泵抽真空（机械泵正常运转23 min即可停止工作）；(8) 盖上有机玻璃罩，打开源的盖子开始测量快速电子的动量和动能，探测器与源的距离Dx最近要小于9 cm、最远要大于24 cm，保证获得动能范围0.41.8 MeV的电子；(9) 选定探测器位置后开始逐个测量单能电子能峰，记下峰位道数CH和相应的位置坐标x；(10) 全部数据测量完毕后关闭源及仪器电源，进行数据处理和计算。五、数据处理1. 粒子动能的测量b粒子与物质相互作用是一个很复杂的问题，如何对其损失的能量进行必要的修正十分重

8、要。 b粒子在Al膜中的能量损失修正 在计算b粒子动能时还需要对粒子穿过Al膜(220 mm：200 mm为NaI(Tl)晶体的铝膜密封层厚度，20 mm为反射层的铝膜厚度)时的动能予以修正，计算方法如下。 设b-粒子在Al膜中穿越Dx的动能损失为DE，则： (6.5.9)其中()是Al对b-粒子的能量吸收系数，(r是Al的密度)，是关于E的函数，不同E情况下的取值可以通过计算得到。可设，则DE = K(E)Dx；取Dx0，则b-粒子穿过整个Al膜的能量损失为： (6.5.10)；即 (6.4.11)其中d为薄膜的厚度，E2为出射后的动能，E1为入射前的动能。由于实验探测到的是经Al膜衰减后的

9、动能，所以可计算出修正后的动能(即入射前的动能)。表6.4.1列出了根据本计算程序求出的入射动能E1和出射动能E2之间的对应关系。表6.4.1 E1和E2的对应关系E1(MeV)E2(MeV)E1(MeV)E2(MeV)E1(MeV)E2(MeV)0.3170.2000.8870.8001.4891.4000.3600.2500.9370.8501.5361.4500.4040.3000.9880.9001.5831.5000.4510.3501.0390.9501.6381.5500.4970.4001.0901.0001.6851.6000.5450.4501.1371.0501.7401

10、.6500.5950.5001.1841.1001.7871.7000.6400.5501.2391.1501.8341.7500.6900.6001.2861.2001.8891.8000.7400.6501.3331.2501.9361.8500.7900.7001.3881.3001.9911.9000.8400.7501.4351.3502.0381.950 b粒子在有机塑料薄膜中的能量损失修正此外，实验表明封装真空室的有机塑料薄膜对b存在一定的能量吸收，尤其对小于0.4 MeV的b粒子吸收近0.02 MeV。由于塑料薄膜的厚度及物质组分难以测量，可采用实验的方法进行修正。实验测量了不

11、同能量下入射动能Ek和出射动能E0(单位均为MeV)的关系，采用分段插值的方法进行计算。具体数据见表6.4.2。表6.4.2 Ek和E0的关系(MeV)Ek(MeV)0.3820.5810.7770.9731.1731.3671.5671.752E0(MeV)0.3650.5710.7700.9661.1661.3601.5571.7472数据处理的计算方法和步骤：设对探测器进行能量定标（操作步骤中的第5、6步）的数据如表6.4.3。 表6.4.3 探测器能量定标数据能量(MeV)0.1840.6621.171.33道数(CH)48152262296实验测得当探测器位于21 cm时的单能电子能

12、峰道数为204，求该点所得粒子的动能、动量及误差，已知源位置坐标为6 cm、该点的等效磁场强度为620 Gs (高斯)。根据能量定标数据求定标曲线已知； ；根据最小二乘原理用线性拟合的方法求能量E和道数CH之间的关系：可以推导，其中：代入上述公式计算可得：2）求粒子动能对于x = 21 cm处的粒子：将其道数204代入求得的定标曲线，得动能E2 = 0.8998 MeV，注意：此为粒子穿过总计220 mm厚铝膜后的出射动能，需要进行能量修正；在前面所给出的穿过铝膜前后的入射动能E1和出射动能E2之间的对应关系数据表中取E2 = 0.8998 MeV前后两点作线形插值，求出对应于出射动能E2 = 0.8998 MeV的入射动能E = 0.9486 MeVE1(MeV)E2(MeV)0.9370.8500.9880.900上一步求得的E1为粒子穿过封装真空室的有机塑料薄膜后的出射动能E0，需要再次进行能量修正求出之前的入射动能Ek，同上面一步，取E0 = 0.9486 MeV前后两点作线形插值，求出对应于出射动能E0 = 0.9486 MeV的入射动能Ek = 0.9556 MeV；Ek(MeV)0.7770.973E0(MeV)0.7700.966Ek = 0.9556 MeV才是最后求得的粒子动能。3）由求pc的实验值源位置坐标为6 cm，所以x = 2