磁性物理总复习

1、磁性物理总复习微观：物质磁性来源 于 原子固有磁矩gj (j1)（服从洪特规则）无抗磁性有t 关系a 的符号e2a s c o s （微分形式）a=0a0顺磁性1.langevine 顺磁性理论1.铁磁性条件 slater-betle 曲线2.t 关系铁磁性.langevine+weiss3.基本磁结构2 自发磁化的本质tc 的微观本质直接交换作用（交换能）3 低温自旋波理论4t 关系过渡族稀土晶体场理论la 系收缩a0（轨道角动量冻结）（电子排布的独特性）jahn-teller 效应rkky交换理论能带理论铁磁性合金 / 非晶态合金相邻磁矩相等相邻磁矩不等slater-pauling 曲线能

2、带理论反铁磁性亚铁磁性1 t1ct次晶格与定域分子场六种 ms(t) 曲线类型t 关系n 型特点： td超交换作用1铁氧体超交换作用三种结构类型单、复合铁氧体分子磁矩的计算zno 、fe2o3 含量对复合铁氧体性能的影响宏观：一磁场作用在外磁场作用下（磁化）fhms cos在退磁场作用下fh dmnmdm1222(nx m xny m y nz m z )（形状各向异性能量）磁化时的现象：1.磁晶各向异性来源：双离子模型、单离子模型立方晶体：fkk (222222221 22331 )k ( 1 23 )六角晶体：fkukk 1 sinksin2. 磁致伸缩体积/ 线磁致伸缩正 /负磁致伸缩自

3、发磁化引起的自发形变来源：场致伸缩形状效应23关于的阿库洛夫公式立方多晶体：5二应力作用f3cos（单轴各向异性的能量）2影响：（1）对 ms 取向的影响（2）对畴壁位移的影响（束缚作用）2三磁畴fd 最小是分畴根本原因；只有fd 是形成磁畴的根本原因而别的能量不是。片形畴磁畴 闭流畴表面畴分畴后分类畴壁畴壁内磁矩过渡规律稳定平衡状态时，exk厚度和能量磁畴结构的计算、畴壁的计算：考虑磁体内五种能量，加以分析判断，找出主要能量，并表示出总的自由能；然后按照能量极小值原理处理。单畴颗粒：临界尺寸的计算3磁化一恒稳直流磁场（技术磁化）磁导率为实数磁化各阶段：含杂模型f0磁化方程hm h壁移x()x

4、( )应力模型x( )可逆：ihm hm h畴转由x( )x( )壁移h 01()标志：巴克豪森跳跃2m0sx m a x不可逆f0临界角畴转02f0临界场 h 02趋近饱和：趋近饱和定律。由此定律测定材料的 ms和 k 1反磁化：（hc=h 0）反磁化过程和磁化过程一样，也存在可逆和不可逆过程，不可逆过程是产生磁滞的原因。故反磁化过程中磁滞形成的根本原因主要是磁体内的不均匀性引起的不可逆磁化。所以反磁化过程中磁滞机制分为如下三种：4含杂模型h c h 0不可逆的壁移应力模型反核的来源与成核场 h nh ch s反磁化核成长反核长大的条件（发动场h s理论）在磁晶各向异性作用下不可逆的畴转 (

5、单畴畴壁被束缚）在形状各向异性作用下在应力各向异性作用下畴转机制下 hc推导：不同起始角时，由f值2 f0是否满足20画出磁滞回线得到 hc、mr/ms所以缺陷对磁性材料的hc 的影响就具有两重性。四种关键状态下的ms 在空间分布：磁 中 性 状 态饱 和 磁 化 状 态剩 磁 状 态mr 的（ 计 算 ， 易 轴 越 多磁，比剩越 大 ）在 hc作 用 下 的 磁 化 状 态5二交变磁场（动态磁化）磁导率为复数磁滞现象磁滞损耗涡流效应涡流损耗时间效应磁导率的频散和吸收现象磁谱曲线磁后效及老化现象剩余损耗iqc1qtg磁损耗的分离、分类以及机理；降低各种磁损耗的途径。pl =ph+pe+pr=khb3f+keb2f2d2/ +pr对动态磁化时 ms 运动的描述 ms 的运动方程机理特点动态磁化的壁移共振型磁谱（阻尼很小）磁谱特性很大）弛豫型磁谱（阻尼畴壁共振频率和的制约关系机理共振型动态磁化的磁畴自然共振 磁谱特性驰豫型自然共振频率和的制约关系铁氧体磁谱的特征和机理磁谱：磁谱上 f的定义6三恒场 +交变场（微波磁性）磁导率