大学物理(第四版)课后习题与答案_机械振动

1、下载可编辑13 机械振动解答13-1有一弹簧振子， 振幅A=2.0 10 -2 m ，周期T=1.0s ，初相=3 /4 。 试写出它的运动方程，并做出x-t 图、 v-t图和 a-t 图。13-1分析弹簧振子的振动是简谐运动。 振幅A、初相、角频率是简谐运动方程xAcos t的三个特征量。求运动方程就要设法确定这三个物理量。题中除 A、 已知外，可通过关系式2确定 。 振子运动的T速度和加速度的计算仍与质点运动学中的计算方法相同 。2解因，则运动方程T2 txA costA costT根据题中给出的数据得x( 2.010 2 m) cos( 2 s 1 )t0.75振子的速度和加速度分别为v

2、dx / dt(4102 ms 1 ) sin( 2 s 1 )t 0.75 ad 2 x / dt 2(82102 m s 1 ) cos( 2 s 1 )t 0.75x-t 、 v-t 及 a-t 图如图 13-l 所示.专业 .整理 .下载可编辑13-2若简谐运动方程为x( 0.01m) cos (20 s 1 ) t，求：（ 1）振幅 、频率 、角频率 、周期4和初相 ；（ 2） t=2s时的位移 、速度和加速度。13-2分析可采用比较法求解。将已知的简谐运动方程与简谐运动方程的一般形式x Acos t作比较 ，即可求得各特征量。 运用与上题相同的处理方法，写出位移 、速度、加速度的表

3、达式，代入 t值后 ，即可求得结果 。解（ l ） 将x(0.10) cos( 201 )t0.25与 x A cos t比较后可得 ：振幅 A=ms0.10 m ， 角 频 率20 s 1 ， 初 相0.25 ，则周期T 2 /0.1s ， 频 率1 / T 10Hz 。（ 2） t= 2s时的位移 、速度 、加速度分别为x(0.10m) cos(400.25 )7.0710 2 mvdx / dt(2m s 1 ) sin( 400.25)ad 2 x / dt 2(402 ms 2 ) cos( 400.25 )13-3设地球是一个半径为R 的均匀球体，密度 5.5 10 3kg ?m

4、-3 。 现假定沿直径凿一条隧道 。若有一质量为m 的质点在此隧道内做无摩擦运动。（ 1）证明此质点的运动是简谐振动；（ 2 ）.专业 .整理 .下载可编辑计算其周期 。13-3分析证明方法与上题相似。 分析质点在隧道内运动时的受力特征即可。证（ l）取图 13-3所示坐标 。 当质量为 m 的质点位于x 处时 ，它受地球的引力为Fmx mGx 2式中 G 为引力常量 ， m x 是以 x 为半径的球体质量，即 mx4 x 3 / 3 。令 k 4 Gm / 3，则质点受力F4 Gmx/ 3kx因此，质点作简谐运动。（ 2）质点振动的周期为T2m / k3 / G5.0710 3 s13-4如

5、图所示 ，两个轻弹簧的劲度系数分别为k1 和 k2 ，物体在光滑斜面上振动。（ 1）证明其运动仍是简谐振动；（ 2 ）求系统的振动频率。13-4分析从上两题的求解知道，要证明一个系统作简谐运动，首先要分析受力情况，然后看是否满足简谐运动的受力特征（或简谐运动微分方程）。为此 ，建立如图13-4 （ b ）所示的坐标 。.专业 .整理 .下载可编辑设系统平衡时物体所在位置为坐标原点O ， Ox 轴正向沿斜面向下，由受力分析可知，沿 Ox轴，物体受弹性力及重力分力的作用，其中弹性力是变力。 利用串联时各弹簧受力相等，分析物体在任一位置时受力与位移的关系，即可证得物体作简谐运动，并可求出频率。证设物

6、体平衡时两弹簧伸长分别为x1 、 x2，则由物体受力平衡，有mgsink1 x1k2 x2按图 （ b ） 所取坐标，物体沿x 轴移动位移x 时 ， 两弹簧又分别被拉伸x1 和 x2 ， 即x x1 x2 。 则物体受力为Fmgsink2 ( x2x2 )mgsink1( x1x1 )将式（ 1）代人式 （2）得Fk1x1k2x2 由式（ 3）得 x1 F / k1、 x2 F / k2 ，而 x x1 x2 ，则得到Fk1k2 /( k1k2 )xkx式中k kkkk2，振动频率1/( 12 ) 为常数 ，则物体作简谐运动11k1k2 /( k1 k 2 ) / m/ 2k / m22讨论

7、（ 1 ）由本题的求证可知，斜面倾角对弹簧是否作简谐运动以及振动的频率均不产生影响 。 事实上 ，无论弹簧水平放置 、斜置还是竖直悬挂 ，物体均作简谐运动。 而且可以证明它们的频率相同，均由弹簧振子的固有性质决定，这就是称为固有频率的原因。 （2）如果振动系统如图13-4 （ c）（ 弹簧并联 ）或如图 13-4 （ d ）所示，也可通过物体在某一位置的受力1分析得出其作简谐运动，且振动频率均为 (k1 k2 ) / m 2读者可以一试。 通过这些例子可以知道，证明物体是否作简谐运动的思路是相同的.专业 .整理 .下载可编辑13-5为 了 测 得 一 物 体 得 质 量m ， 将 其 挂 在

8、一 弹 簧 上 让 其 自 由 振 动 ， 测 得 振 动 频 率11.0Hz 。 而将另一质量m0.5kg 的物体单独挂在该弹簧上时，测得振动频率22.0Hz 。设振动均在弹簧的弹性限度内进行，求被测物体的质量。13-5分析物体挂在弹簧上组成弹簧振子系统，其振动频率1k / m ，即1/ m 。 采用比2较频率的方法可求出未知物体的质量。解由分析可知，1/ m ，则有1 /2m/ m 。根据题中绘出的数据可得物体的质量为m m( 2 / 1 )22.0kg13-6在如图所示的装置中，一劲度系数为k 的弹簧 ，一端固定在墙上，另一端连接一质量为m 1 的物体 A ，置于光滑水平桌面上。现通过一

9、质量为m 、半径为R 的定滑轮B（可视为匀质圆盘）用细绳连接另一质量为m 2 的物体 C，设细绳不可伸长，且与滑轮间无相对滑动，求系统的振动角频率 。.专业 .整理 .下载可编辑13-6分析这是一个由弹簧、物体 A 、 C 和滑轮 B 组成的简谐运动系统。 求解系统的振动频率可采用两种方法。 （ 1）从受力分析着手。如图 13-6 （b ）所示 ，设系统处于平衡状态时，与物体 A 相连的弹簧一端所在位置为坐标原点O，此时弹簧已伸长x0 ，且 kx0m2 g 。 当弹簧沿Ox 轴正向从原点O 伸长 x 时，分析物体A 、 C 及滑轮 B 的受力情况，并分别列出它们的动力学方程 ，可解得系统作简谐

10、运动的微分方程。（ 2）从系统机械能守恒着手。列出系统机械能守恒方程 ，然后求得系统作简谐运动的微分方程。解 1在图 13-6（ b ）的状态下 ，各物体受力如图13-6 （ c）所示 。 其中 Fk(x x0 )i 。考虑到绳子不可伸长，对物体 A、 B、 C 分别列方程 ，有d 2 xFT 1k(xx0 )m1 dt2(1)m2 gFT 2m2d 2 x(2)dt21d2 x(FT2FT1)R J2 mR dt 2(3)kx0m2 g(4)方程（3）中用到了 FT1FT1、 FT 2FT2、JmR2 / 2、及a / R 。 联 立 式 （ l ） - 式（4）可得d 2 xkx0dt 2

11、m1m2m / 2则系统振动的角频率为k /( m1m2m / 2).专业 .整理 .下载可编辑解 2取整个振动装置和地球为研究系统，因没有外力和非保守内力作功，系统机械能守恒。 设物体平衡时为初始状态，物体向右偏移距离X（此时速度为对 v 、加速度为 a）为末状态，则由机械能守恒定律，有1 kx0m2gx1 m1v21m2 v21 J 21 k( x x0 ) 2222222在列出上述方程时应注意势能（重力势能和弹性势能）零点的选取 。 为运算方便 ，选初始状态下物体 C 所在位置为重力势能零点；弹簧原长时为弹性势能的零点。 将上述方程对时间求导得0m2 gv m1 v dvm2 v dvJ

12、dvk( x x0 ) 2dtdtdt将 J mR2 / 2、 Rv、 dv / dtd2 x / dt 2和 m2 gkx0 代人上式 ，可得d 2 xkx0dt 2m1 m2m / 2式（ 6 ）与式 （ 5）相同 ，表明两种解法结果一致。17-7一放置在水平桌面上的弹簧振子，振幅 A=2.0 10 -2 m, 周期 T=0.50s 。 当 t=0 时，（ 1） 物体在正方向端点；（ 2 ）物体在平衡位置向负方向运动；（ 3）物体在 .x=1.0 10 -2 m 处，向负方向运动 ；（ 4）物体在 .x= -1.0 10 -2 m 处，向正方向运动。求以上各种情况的运动方程。13-7分析在

13、振幅A 和周期T 已知的条件下，确定初相中是求解简谐运动方程的关键。初相的确定.专业 .整理 .下载可编辑通常有两种方法。（ 1 ）解析法 ：由振动方程出发，根据初始条件，即 t= 0 时，x= x o 和 vv0来确定值 。 （ 2）旋转矢量法：如图13-7 （ a）所示 ，将质点P 在 Ox 轴上振动的初始位置x0 和速度 v0 的方向与旋转矢量图相对应来确定。 旋转矢量法比较直观、方便 ，在分析中常采用。解由题给条件知A2.010 2 m ，2/ T4 s 1 ，而初相可采用分析中的两种不同方法来求 。解析法 ：根据简谐运动方程xAcost，当 t 0 时有 x0A cos， v0Asi

14、n。当（ 1） x0 A时，cos（ 2） x0 A时，cos121，则0，则1 0；2，因 v00，取2；22（ 3） x01.010 2 m时，cos30.5，则3，因 v0 0，取 3；33（ 4） x01.010 2 m时，cos40.5，则 4，因 v00，取44 ；33旋转矢量法 ：分别画出四个不同初始状态的旋转关量图，如图 13-7（ b ）所示 ，它们所对应的初相分别为10 ， 1/ 2，1/3， 14/ 3 。振幅 A 、角频率、初相均确定后 ，则各相应状态下的运动方程为（ 1） x(2.010 2m) cos(4s 1 )t（ 2） x(2.010 2m) cos( 4s

15、1)t2（ 3） x(2.010 2m) cos( 4s 1)t3(4 ） x(2.010 2 m) cos( 4s 1 )t4313-8有一弹簧 ，当其下端挂一质量为的物体时 ，伸长量为若使物体上下振.专业 .整理 .下载可编辑动，且规定向下为正方向。（ 1） t=0 时，物体在平衡位置上方8.0 10 -2 m 处，由静止开始向下运动 ，求运动方程 。（ 2） t=0时，物体在平衡位置并以0.60m/s 的速度向上运动 ，求运动方程。13-8分析求运动方程 ，也就是要确定振动的三个特征物理量A 、，和 。 其中振动的角频率是由弹簧振子系统的固有性质（振子质量 m及弹簧劲度系数k）决定的 ，

16、即k / m ，可根据物体受力平衡时弹簧的伸长来计算；振幅 A 和初相需要根据初始条件确定。解物体受力平衡时，弹性力 F 与重力 P 的大小相等 ，即 F=mg 。 而此时弹簧的伸长量l9.810 2 m 。 则弹簧的劲度系数 kF / lmg / l 。 系统作简谐运动的角频率为k / mg / l10s 1（ 1）设系统平衡时，物体所在处为坐标原点，向下为 x轴正向 。 由初始条件 t=0 时 ，x108.010 2 m ， v100 可得振幅 Ax210(v10 /)28.010 2 m ；应用旋转矢量法可确定初相1。 图13-8 （ a） 。 则运动方程为x1(8.0102m) cos

17、(101 )s t（ 2 ） t=0时， x200， v200.6ms 1 ，同理可得A2x2 20 (v20 /) 26.0 10 2 m ，2 / 2 ；图 13-8 （ b ） 。 则运动方程为x1(6.0 10 2 m) cos(10s 1)t 0.513-9某振动质点的 x-t 曲线如图所示，试求：（ 1）运动方程 ；（ 2）点 P 对应的相位 ；（ 3）.专业 .整理下载可编辑到达点 P 相应位置所需要的时间。13-9分析由已知运动方程画振动曲线和由振动曲线求运动方程是振动中常见的两类问题。 本题就是要通过 x-t 图线确定振动的三个特征量量A 、，和0 ，从而写出运动方程。 曲线

18、最大幅值即为振幅 A ；而 、 0 通常可通过旋转矢量法或解析法解出，一般采用旋转矢量法比较方便解（ 1）质点振动振幅 A 0.10m 。 而由振动曲线可画出t=0 和 t=4s时旋转矢量 ，如图 13-9 （ b ） 所 示 。 由 图可见初相0/3(或 05 / 3）， 而由 t1t023得5 / 24s 1 ，则运动方程为x(0.10m) cos5s 1t324（ 2）图 14-9 （ a）中点 P 的位置是质点从A/2 处运动到正向的端点处。 应的旋转矢量图如图13- 10（ C）所示 。 当初相取0/ 3时，点P 的相位为P0(t p0) 0（如果初相取05/3，则点 P相应的相位应

19、表示为P0(t p0)2）。（ 3）由旋转关量图可得(t p0)3, 则 t p 1.6s13-10在一块平板下装有弹簧，平板上放一质量为1.0kg 的重物 。 现使平板沿竖直方向做上下简谐运动 ，周期为 0.50s ，振幅为 2.0 10 -2m 。 求：（ 1）平板到最低点时 ，重物对平板的作用力；（ 2）若频率不变 ，则平板以多大的振幅振动时，重物会跳离平板 ？（ 3）若振幅不变 ，则平板以多大的频率振动时，重物会跳离平板？.专业 .整理 .下载可编辑13-10分析按题意作示意图13-10 。 物体在平衡位置附近随板作简谐运动，其间受重力P 和板支持力 FN 作用 ， FN 是一个变力。

20、 按牛顿定律 ，有d 2 y（ l）FmgFNm dt 2由于物体是随板一起作简谐运动，因而有ad 2 yA2cos(t) ，则式 （ l）可改写为dt 2F NmgmA2 cos(t)（ 2）(1 ）根据板运动的位置， 确定此刻振动的相位t，由式 （ 2）可求板与物体之间的作用力。（ 2）由式 （ 2）可知支持力FN 的值与振幅A、角频率和相位t有关 。 在振动过程中，当t时 FN 最小 。 而重物恰好跳离平板的条件为FN =0 ，因此由式 （ 2）可分别求出重物跳离平板所需的频率或振幅。解（ l ）由分析可知 ，重物在最低点时，相位t0 ，物体受板的支持力为FNmgmA2mgmA(2T )

21、2 12.96N重物对木块的作用力FN 与 FN 大小相等 ，方向相反 。（ 2）当频率不变时，设振幅变为A 。 根据分析中所述，将 FN =0 及t代入分析中式（2），可得.专业 .整理 .下载可编辑A mg / m2gT 2 / 4 26.2 10 2 m（ 3）当振幅不变时 ，设频率变为 。 同样将 FN 0 及代入分析中式（ 2）， 可得v1mg / mA 3.52 Hz2213-11一物体沿x 轴做简谐运动，振幅为0.06m ，周期为 2.0s ，当 t=0 时位移为0.03m ，且向x 轴正方向运动。求：（ 1） t=0.5s时，物体的位移 、速度和加速度；（ 2）物体从x=-0.

22、03m处向 x 轴负向运动开始，到平衡位置，至少需要多少时间？13-11分析已知运动方程即可求物体的位移、速度 、加速度 。 因此 ，写出运动方程是本题的关键。其方法可参见题 13-7。 至于质点从x=-0.03 m运动到 x 0 处所需的最短时间 ，仍可采用解析法或旋转矢量法求解。解（ 1）由题意知 A=0.06m、2/ T s 1 由旋转矢量图 13-11 （ a）可确定初相则振动方程为x (0.06m) cos s1 t3.专业 .整理 .下载可编辑当 t=0.5s 时质点的位移、速度 、加速度分别为x(0.06m) cos 230.052vdx dt(0.06 m s 1 ) sin(

23、 23)0.094ms 1d 2 x dt22m s 2 ) cos(3)0.513m s 2a(0.062（ 2）质点从 x=-0.03 m运动到平衡位置的过程中，旋转关量从图13-11 （ b ）中的位置 M转至位置 N ，矢量转过的角度(即相位差 ）5 / 6。该过程所需时间为t0.833s13-12两质点做通频率、同振幅的简谐运动。第一个质点的运动方程为x1A cos( t) ，当第一个质点自振动正方向回到平衡位置时，第二个质点恰在振动正方向的端点。试用旋转矢量图表示它们 ，并求第二个质点的运动方程及它们的相位差。13-12解图 13-12 为两质点在特定时刻t 的旋转矢量图， OM

24、表示第一个质点振动的旋转矢量； ON表示第二个质点振动的旋转矢量。可见第一个质点振动的相位比第二个质点超前/ 2 ，即它们的相位差/ 2 。第二个质点的运动方程应为x2A cos( t2).专业 .整理 .下载可编辑13-13有一单摆 ，长为 1.0m ，最大摆角为50 ，如图所示 。（ 1）求摆的角频率和周期；（ 2 ）设开始时摆角最大，试写出此单摆的运动方程；（ 3）当摆角为30 时的角速度和摆球的线速度时多少 ？13-13分析单摆在摆角较小时（50 ）的摆动 ，其角量与时间的关系可表示为简谐运动方程maxcos( t)，其中角频率仍由该系统的性质（重力加速度g 和绳长 l ）决定，即gl

25、 。 初相与摆角，质点的角速度与旋转矢量的角速度（角频率 ）均是不同的物理概念，必须注意区分。解（ 1）单摆角频率及周期分别为g3.13s 1; T22.01sl（ 2）由 t=0 时max50 可得振动初相0 ，则以角量表示的简谐运动方程为36 cos(3.13s 1 )t(3 ）摆角为 30 时，有 cos( t)0.6 ，则这时质点的角速度为maxddt0.8maxsin( t)max1 cos2 ( t)max0.218s 1线速度的大小为v l d dtm s 10.218讨论质点的线速度和角速度也可通过机械能守恒定律求解，但结果会有极微小的差别。 这是因为在导出简谐运动方程时曾取s

26、in，所以 ，单摆的简谐运动方程仅在较小时成立 。.专业 .整理 .下载可编辑13-14为了测月球表面的重力加速度，宇航员将地面上的秒摆（ 周期为2.00s ）拿到月球上去，如测得周期为4.90s ，地球表面得重力加速度为9.80m/s 2，则月球表面得重力加速度是多少？13-14解由单摆的周期公式T2l g 可知 g1 T 2 ，故有 g Mg ETE 2 TM 2 ，则月球的重力加速度为g MTETM 2 gE1.63m s 213-15一均匀等边三角形薄板，质量为m ，高度为h，如图所示 。 当其绕 AB 边（与水平轴线重合）转动时 ，试证其做微小振动的周期为T2h / 2 g 。13-

27、15分析三角形薄板绕AB 轴的微振动是一复摆运动。 复摆振动周期为T2J mgl c ，因此，只要知道复摆绕转轴的转动惯量J 和转轴到质心的距离lC ，其振动周期就可求得。证为了求三角形薄板绕AB 轴的转动惯量，按图 13-15 （ b）取坐标 。图中任取一距轴y宽dy的 狭 长 质 元 ， 其 质 量 dmsdSs2( hy)ty30 dy ， 式 中s 为 薄 板 的 面 密 度 ，.专业 .整理 .下载可编辑s m S3m h2。 该质元对转轴的转动惯量dJ2 s( h y)ty 30 y 2 dy ，则三角形薄板对转轴的转动惯量为J 2 s3h(h) 2dymh2 630y y又由质心

28、定义可知，等边三角形薄板的质心至底边（转轴 ）的距离 l c h 3 。 将 J 和 l C 的值代入公式 T2Jmgl c 中，即可证得该复摆的周期为T 2h 2g13-16有一密度均匀得金属T 字形细尺 ，如图所示 。 它由两根金属米尺组成。若它可绕通过点O 的垂直纸面的水平轴转动，求其做微小振动的周期。13-16解T 字形尺的微小振动是复摆振动。 T 字形尺绕轴 O 的转动惯量J。 由两部分组成 ，其中尺 OD 对该轴的转动惯量为J 11 ml 23尺 AB 对轴 O 的转动惯量为 J2，根据平行轴定理可得J 21ml 2ml 213 ml 21212故有JOJ 1J 217ml 212

29、图 13-16中 T 字形尺的质心 C 至点 O 的距离为 l C ，由质心定义可得 l c0.75l 。 则 T 字形尺的振动周期为.专业 .整理 .下载可编辑T2JO2mgl c217 l 18g1.95s13-17如图所示 ，一劲度系数为k 的轻弹簧 ，其下挂有一质量为m1 的空盘 。 现有一质量为m2的物体从盘上方高为h 处自由落到盘中，并和盘粘在一起振动。问：（ 1）此时的振动周期与空盘作振动的周期有和不同？（ 2）此时的振幅为多大？13-17解（ 1）空盘作振动 ，周期MT02km 物体与空盘一起作振动，周期为 TmMT 2T0则k（ 2）如图示 ，m 物体由高度 h 处自由落下

30、，与盘粘在一起 ，此过程为非弹性碰撞 ，设碰撞的速度为 v ，根据动量守恒m2ghmM vm2ghvMm.专业 .整理 .下载可编辑设碰撞瞬时开始计时，平衡位置为坐标原点，则t=0y0x2 x1式中 x1 为 m 物未落入盘时弹簧的伸长量，即 mg=kx1x2 为重物落入盘后处于平衡位置时，弹簧的伸长量即Mm gkx 2mM gMgmg所以y0kkkv0 vm2 ghAy2v02同时Mm02k此时mM2222gh kmg2khmgm1A2MmkM g所以kmm2gh1v01Mm12khtgtgtgmgg m My0kkmM因此系统的振动表达式为ymg12khcoskt tg 12khkM m

31、gmMg M m13-18 一氢原子在分子中的振动可视为简谐运动，已知氢原子的质量 m=1.6810 -27 kg ，振动频率14Hz ，振幅-111.410A=1.0m ，试计算 ：（ 1）此氢原子的最大速度；（ 2）与此振10动相联系的能量。13-18.专业 .整理 .下载可编辑解（ 1）简谐运动系统中振子运动的速度vAsin( t) 故氢原子振动的最大速度为vmaxA2 vA6.2810 3 m s 1（2）氢原子的振动能量Emv2max / 23.31 10 20 J13-19试证明 ：（ 1）在一个周期中，简谐运动的动能和势能对时间的平均值都等于kA 2/4 ；（2 ）在一个周期中，

32、简谐运动的动能和势能对位置的平均值分别等于kA 2 /3 和 kA 2/6 。13-19证（ 1 ）简谐运动的动能和势能分别为Ek1 kA2 sin 2 (t)2E p1kA2cos2(t)2则在一个周期中，动能与势能对时间的平均值分别为Ek1T 1 kA22(tdt kA2/ 4T02sin)Ep1 T 1 kA2cos2(tdt kA 2/ 4T02)（2 ）因简谐运动势能 E pkx2 / 2，则势能在一个周期中对位置的平均值为E p1A 12dx1kA22 Akx6A 2则动能在一个周期中对位置的平均值为Ek E E p E E p1 kA 23.专业 .整理 .下载可编辑13-20有

33、两个同方向同频率的简谐运动，其合振动的振幅为0.20m ，和振动的相位与第一个振动的相位差为/ 6 ，第一个振动的振幅为0.173m 。 求第二个振动的振幅及两振动的相位差。13-20解采用旋转矢量合成图求解。 如图 13-20所示 ，取第一个振动的旋转矢量A 1 沿 Ox 轴，即令其初相为零；按题意 ，合振动的旋转矢量A 与 A 1 之间的夹角/ 6 。 根据矢量合成，可得第二个振动的旋转矢量的大小（即振幅 ）为A2A1 2A22A1 A cos0.01m由于A 1、 A 2、 A 的量值恰好满足勾股定理，故 A 1 与 A2 垂直 ，即第二个振动与第一个振动的相位差为213-21将频率为348Hz的标准音叉振动和一个待测频率的音叉振动合成， 测得拍频为3.0Hz。若在待测频率音叉的一端上加上一小块物体，则拍频将减小，求待测频率的固有频率。.专业 .整理 .下