大学物理刚体力学基础完全PPT学习教案

1、会计学1大学物理大学物理 刚体力学基础完全刚体力学基础完全2 本章的主要内容是研究刚体的转动，尤其是定轴转动。核心内容： 定轴转动的转动定理 刚体的转动惯量定轴转动的角动量守恒 定轴转动的功能原理这些内容同学们最不熟悉，请同学们先预习。第1页/共61页3刚体力学中物体的一种理想模型。刚体：运动中形状和大小都保持不变的物体。 实际问题中，当物体的形变很小可忽略时，就将物体视为刚体。(a)刚体上各质点之间的距离保持不变。(b)刚体有确定的形状和大小。(c)刚体可看作是由许多质点(质元)组成的质点系。无论所受外力多大，不论转动多快，刚体的形状都始终保持不变。刚体的特征：第2页/共61页45-1 刚体

2、运动学一.刚体的平动和转动 如果刚体在运动中,刚体内任何两点的连线在空间的指向始终保持平行,这样的运动就称为平动。 在平动时,刚体内各质点的运动状态完全相同,因此平动刚体可视为质点。通常是用刚体质心的运动来代表整个刚体的平动。 比如：手捧一本书，围绕某点转一圈，书在平动还是转动？第3页/共61页5 刚体的一般运动比较复杂。但可以证明,刚体一般运动可看作是平动和转动的结合。 如果刚体内的各个质点都绕同一直线(转轴)作圆周运动,这种运动便称为转动。如果转轴是固定不动的,就称为定轴转动。 刚体在作定轴转动时,由于各质点到转轴的距离不同,所以各质点的线速度、加速度一般是不同的。二.定轴转动的描述r图5

3、-1 但由于各质点的相对位置保持不变,所以描述各质点运动的角量,如角位移、角速度和角加速度都是一样的。第4页/共61页6r图5-1 1 描述定轴转动刚体的运动的角量角坐标：角位移：单位：rad角速度ttlim0dtd.是矢量方向：与转向成右手螺旋关系。第5页/共61页7角加速度tlimt0角加速度为角速度对时间 t 的一次导数，或为角坐标对时间 t 的二次导数。单位：弧度/秒2，rad/s2, s-2方向：角速度变化的方向。00dtd22dtd 第6页/共61页8xo 对于刚体转动而言，可用角位移、角速度、角加速度来描写，但对于刚体上的某一点来讲是作曲线运动的，可用位移、速度、加速度来描写。那

4、么描写平动的线量与描写转动的角量之间有什么关系呢？ddsr刚体转过d刚体上的一点位移ds rdds线位移和角位移的关系第7页/共61页9odtdrdtdsrrtana aa a 将质点的加速度可分解为切向加速度和法向加速度.将dt rdds式两边同除r第8页/共61页10dtdaran2dtdaran2由dtdr rrr2)(2rora ana aa ato 221tto - -222o若角加速度 =c(恒量)，则有第9页/共61页11 一.刚体的角动量 刚体的角动量=刚体上各个质点的角动量之和。 5-2 刚体的定轴转动图5-2ZLmiirio式中: J=mi ri2称为刚体对z轴的转动惯量。

5、 Li=miiri=mi ri2 刚体对z轴的角动量就是 Lz=(mi ri2) 设刚体以角速度 绕固定轴z转动(见图5-2),质量为mi的质点对o点的角动量为 =J第10页/共61页12 问题：为何动量的概念对刚体已失去意义？P=0图5-2ZLmiirio刚体对z轴的角动量： Lz= J (5-1) 显然，刚体的角动量的方向与角速度的方向相同，沿z轴方向(见图5-2),故也称为刚体对固定轴z的角动量。第11页/共61页13对各质点求和，并注意到二.刚体定轴转动定理按质点角动量定理(4-11)式，有 )ji( jijf 设有一质点系, 第i个质点的 位矢为 ri , 外力为 Fi , 内力为

6、, dt)mr(dfrFriii)ji( jijiii mi：0 )fr()ji( jijii)mr(dtdFriiiiiii 得第12页/共61页14)mr(dtdFriiiiiii iiiFr =M质点系所受的合外力矩)mr(iiii =L质点系的总角动量于是得(5-2)dtLdM 式(5-2)的意义是:质点系所受的合外力矩等于质点系的总角动量对时间的变化率。这个结论叫质点系角动量定理。 显然它也适用于定轴转动刚体这样的质点系。第13页/共61页15上式称为物体定轴转动方程。 对定轴转动的刚体, J为常量, d /dt=, 故式(6-16)又可写成 dtdLMzz 上式是一矢量式, 它沿通

7、过定点的固定轴z方向上的分量式为这就是刚体定轴转动定理，它是刚体定轴转动的动力学方程 。 M=J(5-4)(5-3)dt)J(d (5-2)dtLdM (Lz=J)第14页/共61页16JM(5-4) (5-4)表明, 刚体所受的合外力矩等于刚体的转动惯量与刚体角加速度的乘积。恒与 方向相同.M物理意义: 1 受合外力矩作用,刚体转动状态将发生改变，产生角加速度。 当刚体的 一定时，JM第15页/共61页172 当 一定时，MJ1J是刚体转动惯性大小的量度JM注意： 1 改变刚体转动状态，产生角加速度的原因是力矩，而不是力！ 如果说：作用于刚体的力越大，则刚体的角加速度一定大，则错。第16页/

8、共61页18JM 2 为瞬间作用规律。JM一旦 ，立刻 ，匀角速度转动。0M03 和 ，均对同一转轴而言。 MJM4 代表作用于刚体的合外力矩，外MM特别强调：系统所受合外力为零，不一定外M0一对力偶产生的力矩不为零。 以上内容的学习要点：掌握刚体定轴转动定律及用隔离体法求解(刚体+质点)系统问题的方法。第17页/共61页19 质量m物体平动惯性大小的量度。 转动惯量J物体转动惯性大小的量度。 5-3 转动惯量 动量: p=m 角动量: L=J一.转动惯量的物理意义第18页/共61页20 J=mi ri2 (5-5) 即：刚体的转动惯量等于刚体上各质点的质量乘以它到转轴距离的平方的总和。 (2

9、)质量连续分布刚体 dmrJ2(5-6)式中: r为刚体上的质元dm到转轴的距离。 (1)质量离散分布刚体二.转动惯量的计算第19页/共61页21 三.平行轴定理Jo=Jc+Md2 (5-7)Jc 通过刚体质心的轴的转动 惯量;M 刚体系统的总质量; d 两平行轴(o,c)间的距离。JoJcdCMo图5-3第20页/共61页22o 通过o点且垂直于三角形平面的轴的转动惯量为 JO= (1)正三角形的各顶点处有一质点m，用质量不计的细杆连接,如图5-4。系统对通过质心C且垂直于三角形平面的轴的转动惯量为)33(lr ,ml2 cJ2mr3+ml2=2ml2=ml2+(3m)r2=2ml2例题5-

10、1 质量离散分布刚体: J=mi ri2 ml2lllcr图5-4mmm第21页/共61页23 (2)用质量不计的细杆连接的五个质点, 如图5-5所示。转轴垂直于质点所在平面且通过o点, 转动惯量为 JO=m.02=30ml2+2m(2l2)+3m(2l)2+4ml2+5m(2l2)om2m3m4m5mllll图5-5第22页/共61页24 dmrJ2 - -22ll记住！ (1)质量为m、长度为l的细直棒，可绕通过质心C且垂直于棒的中心轴转动，求转动惯量。 例题5-2 质量连续分布刚体: cJdxlm2x2121ml 若棒绕一端o转动，由平行轴定理， 则转动惯量为 2121mlJo 图5-6

11、Cdxdmxxo 解 方法：将细棒分为若干微元dm=(m/l)dx ,然后积分得om 231ml 22)l(第23页/共61页252mR R R0 (3)均质圆盘(m,R)绕中心轴转动时，可将圆盘划分为若干个半径r、宽dr的圆环积分 ： (2)均质细圆环(m, R)绕中心轴转动时，其转动惯量为 dm图5-7rdr cJ2r2Rm rdr 2221mR dmRJc 环环2第24页/共61页26 解 由 M=J , = o+t 有外力矩时, 例题5-3 以20N.m的恒力矩作用在有固定轴的转轮上，在10s内该轮的转速均匀地由零增大到100rev/min。此时撤去该力矩,转轮经100s而停止。试推算

12、此转轮对该轴的转动惯量。 撤去外力矩时, -Mr=J2 , 2=- /t2 (2)代入t1=10s , t2=100s , =(1002)/60=10.5rad/s, 解式(1)、(2)得 J=17.3kg.m2 。20=J1， 1= /t1 (因o=0) 20-Mr=J1， 1= /t1 (因o=0) (1)第25页/共61页27 解 对柱体,由转动定律M=J有 mg.R=J 这式子对吗？ 错！此时绳中张力Tmg。 正确的解法是用隔离体法。 例题5-4 质量为M、半径为R的匀质柱体可绕通过其中心轴线的光滑水平固定轴转动；柱体边缘绕有一根不能伸长的细绳，绳子下端挂一质量为m的物体，如图所示。求

13、柱体的角加速度及绳中的张力。mgT图5-8mMR对m: mg-T=ma对柱： TR=J a=R解得 =2mg/(2m+M)R, T=Mmg/(2m+M)。第26页/共61页28 m: mg-T2= ma a=R1=r2 , 2=2ah求解联立方程，代入数据，可得 =2m/s, T1=48N, T2=58N。 m1: T1R= m1R21 2121m2: T2r-T1r = m2r22 例题5-5 两匀质圆盘可绕水平光滑轴转动，质量m1=24kg， m2=5kg。一轻绳缠绕于盘m1上，另一端通过盘m2后挂有m=10kg的物体。求物体m由静止开始下落h=0.5m时，物体m的速度及 绳中的张力。 解

14、 各物体受力情况如图所示。T1T1图5-9m1R1m22rT2mgm第27页/共61页29小结:若一个系统的运动包含物体平动和刚体的转动处理办法：对平动的物体，分析受力，按照 列方程。amF对转动的刚体，分析力矩，按照 列方程。 JM补加转动与平动的关联方程联立求解各方程。第28页/共61页30 例题5-6 一根质量为m、长为l的均匀细棒AB，可绕一水平光滑轴o在竖直平面内转动，Ao= l/3。今使棒从水平位置由静止开始转动，求棒转过角 时的角加速度和角速度。 CmgABo图5-10 cos6l oJ cos23lg 解 细棒AB受的重力可集中在质心，故重力的力矩为632llloc - - m

15、gMo ooJM 222 - -o2)6(lm 291ml 2121ml第29页/共61页31 dlgdcos2300 完成积分得lg sin3 讨论: (1)当=0时， =3g/2l， =0 ； (2)当=90时， =0，lg3 cos23lgJMoo dtd 又因dtddd dd cos23lg dtd CmgABo图5-10第30页/共61页32 例题5-7 匀质圆盘：质量m、半径R，以o的角速度转动。现将盘置于粗糙的水平桌面上，摩擦系数为，求圆盘经多少时间、转几圈将停下来？ R0mgR 32- - 221mRJ 解 将圆盘分为无限多个半径为r、宽为dr的圆环，用积分计算出摩擦力矩。 M

16、rdrRm 22g r- -o图5-11水平桌面rdr第31页/共61页33RgJM34 - - 于是得由= o+ t = 0得gRtOo 43 - - 又由2-o2=2 ，所以停下来前转过的圈数为gRNoo 1632222 - - 221mRJ ,mgR 32- - Mo图5-11水平桌面rdr第32页/共61页34 5-4 定轴转动的角动量守恒定律dt)J(ddtdLM 1122212211-JJ)J(dMdtttJJ(5-8) 上式的物理意义是：合外力矩的冲量(冲量矩)等于物体角动量的增量。定轴转动方程:若物体所受的合外力矩为零(即0)时，则J =常量(5-9)这表明：当合外力矩为零时，

17、物体的角动量将保持不变，这就是定轴转动的角动量守恒定律。第33页/共61页35 当系统所受的合外力力矩为零时，系统的总角动量的矢量和就保持不变。 对比： 系统角动量守恒是： 系统动量守恒是： 在日常生活中,利用角动量守恒的例子也是很多的。 系统角动量守恒定律： 0外外当当M时, 0外外当当F时,常矢量常矢量 iiim (4-6)常矢量常矢量 iiiJ (5-10)第34页/共61页36图5-12第35页/共61页37 角动量守恒在现代技术中有着非常广泛的应用。例如直升飞机在未发动前总角动量为零,发动以后旋翼在水平面内高速旋转必然引起机身的反向旋转。为了避免这种情况,人们在机尾上安装一个在竖直平

18、面旋转的尾翼,由此产生水平面内的推动力来阻碍机身的旋转运动。与此类似,鱼雷尾部采用左右两个沿相反方向转动的螺旋浆来推动鱼雷前进,也是为了避免鱼雷前进中的自旋。安装在轮船、飞机、导弹或宇宙飞船上的回转仪(也叫“陀螺”)的导航作用，也是角动量守恒应用的最好例证。 以上内容的学习要点：掌握角动量守恒的条件及用角动量守恒定律求解问题的方法。第36页/共61页38 解 (1)杆+子弹：竖直位置，外力(轴o处的力和重力)均不产生力矩，故碰撞过程中角动量守恒： )32(313222lmMllmo解得)43(6mMlmo 例题5-8 匀质杆：长为l、质量M，可绕水平光滑固定轴o转动，开始时杆竖直下垂。质量为m

19、的子弹以水平速度o射入杆上的A点，并嵌在杆中，oA=2l/3, 求:(1)子弹射入后瞬间杆的角速度; (2)杆能转过的最大角度。mooA图5-1332l第37页/共61页39222)32(3121 lmMl )322()32(31 2)32(1cos222lmglMglmMllmo - - 由此得：(2)杆在转动过程中显然机械能守恒：mooA图5-1332l2lMg- -)mMlmo43(6 由前221 JEk 转动动能 cos32-cos2lmglMg- - 零势面平动动能221 mEk 32-lmg第38页/共61页40 解 (1)碰撞过程角动量守恒: 例题5-9 长为2L、质量为m的匀质

20、细杆，静止在粗糙的水平桌面上，杆与桌面间的摩擦系数为。两个质量、速率均为m和的小球在水平面内与杆的两端同时发生完全非弹性碰撞(设碰撞时间极短), 如图5-14所示。求: (1)两小球与杆刚碰后，这一系统的角速度为多少？ (2)杆经多少时间停止转动？(不计两小球的质量）图5-14mm.o2 Lm )2(2mLJ 2231)2(121mLLmJ 第39页/共61页41解得L76 (2)摩擦力矩为 MLgJM23 - - 由= o+t得：gt 74 2 Lm )2(2mLJ 图5-14mm.o2231)2(121mLLmJ dmdxfr.xodxLmg2 x - - L022Lmg - - 第40页

21、/共61页42 例题5-10 匀质园盘(M、R)与人( m ,视为质 点)一起以角速度o绕通过其盘心的竖直光滑固定轴转动，如图5-15所示。当此人从盘的边缘走到盘心时，圆盘的角速度是多少？ 解 (1)系统(圆盘+人)什么量守恒？ 系统角动量守恒： omRMR )21(22 221MR oMm )21( o图5-15第41页/共61页43 例题5-11 两个同样的子弹对称地同时射入转盘中，则盘的角速度将 。(填：增大、减小或不变)减小.oo图6-25mmrrJo=(J+2mr2) 第42页/共61页44 解 (1)系统(圆盘+人)什么量守恒？ 系统角动量守恒： 盘盘J上式正确吗？ 例题5-12

22、匀质园盘(m、R)与一人( ,视为质 点)一起以角速度o绕通过其盘心的竖直光滑固定轴转动,如图5-17所示。如果此人相对于盘以速率、沿半径为 的园周运动(方向与盘转动方向相反), 求: 2R10m (1)圆盘对地的角速度; (2)欲使园盘对地静止，人相对园盘的速度大小和方向？ oJJ )(人人盘盘o图5-172 /R2Rm - -第43页/共61页45 错！因为角动量守恒定律只适用于惯性系。 盘盘J oJJ )(人人盘盘2Rm - -人对地= 人对盘 + 盘对地人对地= o图5-172 /RR 2- -+ 盘盘J oJJ )(人人盘盘人人对对地地人人 J 正确的角动量守恒式子是：所以应代入人相

23、对于惯性系(地面)的角动量。第44页/共61页46oRmmR )21(102122 )2()2(102RRm - - 解出：Ro212 221mR o图5-172 /R 盘盘J oJJ )(人人盘盘人人对对地地人人 J 人对地= R 2- -+ 第45页/共61页47(2) 欲使盘静止，可令0212 Ro 得oR 221- - 式中负号表示人的运动方向与盘的初始转动(o)方向一致。o图5-172 /RRo212 第46页/共61页48刚体的转动动能为 iiikrmE2221 一.刚体的转动动能 =刚体上各质点动能之和。 设刚体绕一定轴以角速度 转动，第i个质点 mi到转轴的距离为ri , mi

24、的线速度i=ri , (各质点的角速度相同)； 相应的动能质点的平动动能为221 mEk 对比！(5-11)5-5 定轴转动中的功和能221 J 2222121 iiiirmm第47页/共61页49 设物体在力F作用下，绕定轴oz转动，则力F的元功是 dA=Fdscos(90o- ) 21 MdA(5-13) 力矩的功率是二.力矩的功 MdtdMdtdAP (5-14)ZF图5-19dsdopr即：力矩的元功等于力矩M和角位移d的乘积。=Frsind=Md (5-12)第48页/共61页50 上式说明：合外力矩的功等于刚体转动动能的增量。这便是定轴转动的动能定理。 dtdJJM ddtdJMd

25、A 21212122212121 JJMdA- - (5-15)三.刚体定轴转动的动能定理 dJ 2121222121 mmrdFA- - 对比:质点动能定理：（J=恒量）第49页/共61页51 一个包括有刚体在内的系统,如果只有保守内力作功,则这系统的机械能也同样守恒。221 JmghEc (5-16)式中, hc为刚体质心到零势面的高度。 四.机械能守恒定律在刚体系统中的应用 在计算刚体的重力势能时，可将它的全部质量集中在质心。刚体的机械能为第50页/共61页52 例题5-14 均匀细直棒：质量m、长为l，可绕水平光滑固定轴o转动。开始时，棒静止在竖直位置，求棒转到与水平面成角时的角速度和

26、角加速度。Chco图5-202lmg222312121mllmmlJ 解 棒在转动的过程中，只有保守力(重力)作功，故机械能守恒。取水平面为零势面，于是有由上得)1(3 sinlg- - sinlmg2 221 J 第51页/共61页53dtd 讨论： 本题也可先由M=J求出 ，再用 =d/dt积分求出，如例题5-6那样。Chco图5-20角加速度：)1(3 sinlg- - coslg23 dtddd dd- - 第52页/共61页54 例题5-15 如图5-21所示，有一由弹簧、匀质滑轮和重物M组成的系统，该系统在弹簧为原长时被静止释放。运动过程中绳与滑轮间无滑动。求:(1)重物M下落h时的速度；(2)弹簧的最大伸长量。 Mgh221mrJ ，= rmMkhMgh2122 - - 解 (1)系统机械能守恒：h零势面mrMk图5-21221kh 221 M 221 J 第53页/共61页55h零势面mrMk图5