电磁场与电磁波总结-简略版

1、电磁场与电磁波第1章 场论初步1、矢量代数AB=ABcosq =ABsinq A´ B =C, B´ C= A, C´ A= B单位矢量的关系 单位矢量的关系 单位矢量的关系 2、矢量场的散度、旋度和梯度通量与散度 （圆柱坐标系和球坐标系暂不要求）环流量与旋度 （圆柱坐标系和球坐标系暂不要求）梯度（圆柱坐标系和球坐标系暂不要求）矢量场的高斯定理与斯托克斯定理 拉普拉斯运算3、无散场与无旋场 无散场 无旋场 4、亥姆霍兹定理如果矢量场F在无限区域中处处是单值的，且其导数连续有界，则当矢量场的散度、旋度和边界条件（即矢量场在有限区域V边界上的分布）给定后，该矢量场F唯

2、一确定为其中 第2章 电磁学基本规律一、麦克斯韦方程组 二、电与磁的对偶性 三、边界条件1. 一般形式2. 理想导体界面 和 理想介质界面 第3章 静态场分析一、静电场分析1. 静电场基本规律真空中方程： 其微分形式： 场位关系： 介质中方程：（q为自由电荷） 2. 位函数方程与边界条件位函数方程： 电位的边界条件： （媒质2为导体）3. 电容定义： 两导体间的电容： 静电场能量：任意双导体系统电容求解方法：二、恒定电场分析1. 恒定电场基本规律电荷守恒定律： 传导电流： 与运流电流：恒定电场方程： 其微分形式： 2. 位函数微分方程与边界条件位函数微分方程： 边界条件： 3. 欧姆定律与焦耳

3、定律欧姆定律的微分形式： 焦耳定律的微分形式： 4. 任意电阻的计算 （）5. 静电比拟法：C G，e 三、恒定磁场分析1. 恒定磁场基本规律真空中方程： 其微分形式： 场位关系： 介质中方程： 其微分形式： 2. 位函数微分方程与边界条件（暂不要求）矢量位： 标量位： 3. 电感定义： 第4章 静电场边值问题的解一、边值问题的类型l 狄利克利问题：给定整个场域边界上的位函数值l 纽曼问题：给定待求位函数在边界上的法向导数值 l 混合问题：给定边界上的位函数及其向导数的线性组合：l 自然边界：有限值二、唯一性定理静电场的惟一性定理：在给定边界条件（边界上的电位或边界上的法向导数或导体表面电荷分

4、布）下，空间静电场被唯一确定。静电场的唯一性定理是镜像法和分离变量法的理论依据。三、镜像法根据唯一性定理，在不改变边界条件的前提下，引入等效电荷；空间的电场可由原来的电荷和所有等效电荷产生的电场叠加得到。这些等效电荷称为镜像电荷，这种求解方法称为镜像法。 选择镜像电荷应注意的问题：镜像电荷必须位于待求区域边界之外；镜像电荷(或电流)与实际电荷 (或电流)共同作用保持原边界条件不变。 1. 点电荷对无限大接地导体平面的镜像 二者对称分布2. 点电荷对半无限大接地导体角域的镜像由两个半无限大接地导体平面形成角形边界，当其夹角 为整数时，该角域中的点电荷将有(2n1)个镜像电荷。四、分离变量法1.

5、分离变量法的主要步骤l 根据给定的边界形状选择适当的坐标系，正确写出该坐标系下拉普拉斯方程的表达式及给定的边界条件。l 通过变量分离将偏微分方程化简为常微分方程，并给出含有待定常数的常微分方程的通解。l 利用给定的边界条件确定待定常数，获得满足边界条件的特解。2. 应用条件分离变量法只适合求解拉普拉斯方程。3. 重点掌握直角坐标系下：一维情况： 和 （更需重点掌握） 二维情况第5章 时谐电磁场一、时谐场的Maxwell Equations1. 时谐场的复数描述2. Maxwell Equations 二、媒质的分类分类标准：l 当，即传导电流远大于位移电流的媒质，称为良导体。l 当，即传导电流

6、与位移电流接近的媒质，称为半导体或半电介质。l 当，即传导电流远小于位移电流的媒质，称为电介质或绝缘介质。三、坡印廷定理1. 时谐电磁场能量密度为 2. 能流密度矢量瞬时形势：复数形式 （实功率传输）3. 坡印廷定理瞬时形式：复数形式：四、波动方程及其解1. 有源区域的波动方程 2. 在无源区间，两个波动方程式可简化为齐次波动方程3. 复数形式的齐次波动方程（亥姆霍兹方程）， 五、达朗贝尔方程及其解时谐场的位函数 达朗贝尔方程 （库仑规范）复数形式 特解： 第6章 电磁辐射基础一、基本极子的辐射1. 电偶极子的远区场 2. 磁偶极子的辐射 二、天线参数1. 辐射功率 2. 辐射电阻 3. 效率

7、 4. 方向性函数 电偶极子的方向性函数为：功率方向性函数： 如下图l 主瓣宽度、：两个半功率点的矢径间的夹角。元天线：l 副瓣电平： S0为主瓣功率密度，S1为最大副瓣的功率密度。l 前后比： S0为主瓣功率密度，Sb为最大副瓣的功率密度。5. 方向性系数 电偶极子方向性系数的分贝表示 D = 10lg1.5 dB= 1.64dB6. 增益 三、对称天线1. 对称天线的方向图函数 2 半波对称天线辐射场： 方向性函数为： 辐射电阻为： 方向性系数：D = 10lg1.64 dB = 2.15dB第7章 均匀平面波的传播一、沿任意方向传播的均匀平面波其中，s为传播矢量k的单位方向，即电磁波的传

8、播方向。二、均匀平面波在自由空间中的传播对于无界空间中沿+z方向传播的均匀平面波，即1. 瞬时表达式为：2. 相速与波长： （非色散）3. 场量关系： 4. 电磁波的特点TEM波；电场、磁场同相；振幅不变；非色散；磁场能量等于电场能量。三、均匀平面波在导电媒质中的传播对于导电媒质中沿+z方向传播的均匀平面波，即 （）1.波阻抗 2. 电磁波的特点TEM波；电场、磁场有相位差；振幅衰减；色散；磁场能量大于电场能量。四、良导体中的均匀平面波特性1. 对于良导体，传播常数可近似为： 2. 相速与波长： （色散） 3. 趋肤深度： 导体的高频电阻大于其直流电阻或低频电阻。4. 良导体的本征阻抗为：良导

9、体中均匀平面电磁波的磁场落后于电场的相角 45°。五、电磁波的极化1. 极化：电场强度矢量的取向。设有两个同频率的分别为x、y方向极化的电磁波2. 线极化：,分量相位相同，或相差则合成波电场表示直线极化波。3. 圆极化：,分量振幅相等，相位差为，合成波电场表示圆极化波。旋向的判断：，左旋；，右旋。4. 椭圆极化：,分量振幅不相等，相位不相同，合成波电场表示椭圆极化波。六、均匀平面波对分界面的垂直入射1. 反射系数与透射系数（可拓展到两种导电媒质界面，但有限电导率情况下的边界上均认为无表面电流） 2. 对理想导体界面的垂直入射R = 0 ，T = -1，合成波为纯驻波，3. 对理想介质界面的垂直入射当，R<0； 当，R>0合成波为行驻波，透射波为行波，。驻波系数： 七、均匀平面波在界面上的斜入射1. 反射定律与和折射定律