第6章：杆件横截面上的应力分析

1、第六章第六章 杆件横截面上的应力分杆件横截面上的应力分析析主要内容主要内容 6.1 拉（压）杆横截面上的应力拉（压）杆横截面上的应力 6.2 受扭圆轴横截面上的应力受扭圆轴横截面上的应力 6.3 弯曲梁横截面上的应力弯曲梁横截面上的应力第六章 杆件横截面上的应力分析第六章 杆件横截面上的应力分析引引 言言 问题提出问题提出两杆横截面上的轴力始终相同，完成了杆件的内力分析，还不足以解决杆件的强度问题。解决杆件的强度问题，还须对杆件进行应力分析。两根拉杆：材料相同，粗细不同，拉力相同并同步增大。细杆先被拉断。第六章 杆件横截面上的应力分析 杆件横截面上应力分析的方法杆件横截面上应力分析的方法分析截

2、面上的应力，首先必须了解应力在截面上的分布规律。由于应力是不可见的，杆件受力后产生的应变却是可见的，而应力和应变之间存在着一定的关系。对杆件进行应力分析时，通常须借助相应的变形实验，根据实验中所观察到的杆件表面的变形现象，据此建立一些关于变形的假设，并作出由表及里的推测，以获得应力在截面上的分布规律，从而推导出相应的应力计算公式。第六章 杆件横截面上的应力分析6.1 拉（压）杆横截面上的应力拉（压）杆横截面上的应力6.1.1 拉（压）杆横截面上的应力拉（压）杆横截面上的应力1 .拉（压）杆横截面上的应力拉（压）杆横截面上的应力轴向拉伸实验轴向拉伸实验实验现象实验现象(1) 各横向线仍保持直线，

3、任意两相邻横向线沿轴线发生相对平移；(2) 横向线仍然垂直于纵向线，纵向线仍然保持与杆件的轴线平行。 原来的矩形网格仍为矩形。第六章 杆件横截面上的应力分析假设与推理假设与推理变形前原为平面的横截面，变形后仍然保持为平面变形前原为平面的横截面，变形后仍然保持为平面 且仍垂直于杆件的轴线。且仍垂直于杆件的轴线。l横截面上各点处仅有正应力横截面上各点处仅有正应力s s， 并沿截面均匀分布并沿截面均匀分布。设横截面的面积为A，由静力学关系：其中： 为拉（压）杆横截面上的正应力（符号规定：拉为正、压为负）； FN为杆件横截面上的轴力； A 为杆件横截面面积。l拉（压）杆横截面上正应力的计算公式拉（压）

4、杆横截面上正应力的计算公式NFA s sAFNs s（此即为拉（此即为拉(压压)杆横截面上正应力的计算公式）杆横截面上正应力的计算公式）（3） 用公式计算杆件横截面上的应力时，其轴力的大小往往仅用公式计算杆件横截面上的应力时，其轴力的大小往往仅 取决于物体所受外力合力的大小，而很少考虑外力的分布取决于物体所受外力合力的大小，而很少考虑外力的分布 方式。事实上，不同的外力作用方式对外力作用点附近区方式。事实上，不同的外力作用方式对外力作用点附近区 域内的应力分布有着很大的影响，至于该影响到底有多大，域内的应力分布有着很大的影响，至于该影响到底有多大， 可由可由圣维南原理圣维南原理加以说明。加以说

5、明。 （2）对于杆件横面尺寸沿轴线）对于杆件横面尺寸沿轴线缓慢变化缓慢变化的变截面直杆：的变截面直杆：)()()(NxAxFx s su备注备注:（1）公式也适用于公式也适用于FN为压力时的应力计算。但要注意对于细为压力时的应力计算。但要注意对于细 长压杆受压时容易被压弯，属于稳定性问题（这一内容长压杆受压时容易被压弯，属于稳定性问题（这一内容 将在后面专门研究），这里所指的是受压杆未被压弯的将在后面专门研究），这里所指的是受压杆未被压弯的 情况。情况。第六章 杆件横截面上的应力分析2 .圣维南原理圣维南原理 当杆端承受集中载荷或其他非均匀分布的载荷时，杆件并非所有的横截面都保持平面，从而产生

6、均匀的轴向变形，这种情况下， 公式：AFNs s并不对杆件所有横截面都适用。第六章 杆件横截面上的应力分析圣维南原理圣维南原理: 将原力系用静力等效的新力系来替代，除了对原力系作用附近的应力分布有明显影响外，在离力系作用区域略远处，该影响就非常小。有限元分析的圣维南原理第六章 杆件横截面上的应力分析6.1.2 应力集中应力集中 由圣维南原理知，等直杆受轴向拉伸或压缩时，在离开外力作用处较远的横截面上的正应力是均匀分布的。但是，如果杆截面尺寸有突然变化，比如杆上有孔洞、沟槽或者制成阶梯时，截面突变处局部区域的应力将急剧增大，但在离开圆孔或切口稍远处，应力就迅速降低且趋于均匀。 由于截面急剧变化所

7、引起的应力局部增大现象，称为由于截面急剧变化所引起的应力局部增大现象，称为应力集中应力集中。第六章 杆件横截面上的应力分析第六章 杆件横截面上的应力分析有圆孔或切口或倒角的受拉板条第六章 杆件横截面上的应力分析理论应力集中系数理论应力集中系数 s ss s maxmaxs应力集中处的最大应力。应力集中处的最大应力。由解析理论、实验或数值方法确定。s s削弱以后横截面上的平均应力。削弱以后横截面上的平均应力。不考虑应力集中条件下求得的应力值。实验结果表明：截面尺寸改变越急剧，孔越小，圆角越小，截面尺寸改变越急剧，孔越小，圆角越小，应力集中的程度就越严重应力集中的程度就越严重应力集中对脆性材料的影

8、响严重，应特别注意。应力集中对脆性材料的影响严重，应特别注意。应力集中能促使疲劳裂纹的形成和扩展，因而对构件的疲劳应力集中能促使疲劳裂纹的形成和扩展，因而对构件的疲劳强度影响极大。强度影响极大。第六章 杆件横截面上的应力分析第六章 杆件横截面上的应力分析mm20dkN101FkN402FkN503FkN204F【例题例题6-1】等截面直杆的直径 ，受载如图所示，其中： ， ， ， 。试求杆的最大正应力。解：解：1.画轴力图，确定杆件内各画轴力图，确定杆件内各截面的轴力。截面的轴力。画出杆件的轴力图如图所示。由轴力图可知，杆件的BC段的轴力最大，且kN30maxNF2.求最大正应力。求最大正应力

9、。95.54MPaPa1054.95m102014. 3N103044626-232maxNmaxNmaxdFAFsBC段轴力是压力，故得到的应力是压应力。第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-2】一等截面的柱体，横截面面积为A，高度为l，材料密度为，如图所示。试求其由于自重引起的最大正应力。分析：分析：在需要考虑力的内效应时，杆件的在需要考虑力的内效应时，杆件的自重不能作为集中力而须作为分布载荷看自重不能作为集中力而须作为分布载荷看待，因此需先求出轴力函数。待，因此需先求出轴力函数。解：解：2.求轴力函数并画轴力图，确定危险截面。求轴力函数并画轴力图，确定危险截面。1.求重力集度求重力

10、集度q。在需要考虑力的内效应时，杆件的自重不能作为集中力而须作为分布载荷看待（如图(a)），重力集度（即单位杆长的重量）为：Agq 第六章 杆件横截面上的应力分析在距离柱顶端任意位置x处，用截面法将柱体沿该处截开，取上半段为研究对象，其受力图如图(b)所示。)0()(NlxgAxxF 由平衡方程可得轴力函数:画轴力图如图(c)所示。由轴力图可知，底端截面为危险截面，且gAlF=maxN3.求最大正应力。求最大正应力。glAgAlAFN=maxmax（压应力）（压应力）【例题例题6-3】 起重吊环的尺寸如图所示，若起吊重量 ，试求吊环内的最大正应力。kN38F第六章 杆件横截面上的应力分析分析：

11、分析：从吊环的受力情况和截面法可知，从吊环的受力情况和截面法可知，轴力沿吊环轴线是不变的，故最大正应力轴力沿吊环轴线是不变的，故最大正应力必然发生在最小横截面上。必然发生在最小横截面上。解：解：2.求吊环的最小横截面面积。求吊环的最小横截面面积。1.求吊环的轴力。求吊环的轴力。由截面法易知，吊环的轴力为：kN38N FF分别计算孔?22处、销子处和接近凹槽底部处的横截面面积A1、 A2和A3：第六章 杆件横截面上的应力分析21mm560mm20mm)2250(A22mm840mm15mm)2250(2A23mm600mm15mm202A故吊环的最小横截面面积21minmm560 AA3.求吊环

12、内的最大正应力。求吊环内的最大正应力。吊环内的最大正应力MPa9 .67Pa109 .67m10560N10386263minNmaxAFs6.2 受扭圆轴横截面上的应力受扭圆轴横截面上的应力扭转实验扭转实验实验现象实验现象（1）所有轴向线轴向线仍近似为直线，且都倾斜了相同的微小角度。（2）所有圆周线圆周线保持原有的大小、形状及其相互之间的距离， 在横截面内绕轴线转过了一个角度，称为扭转角扭转角。（3）变形前小矩形abcd，变形后错动成平行四边形 ， 即发生了剪切变形。dcba第六章 杆件横截面上的应力分析假设与推理假设与推理l平面假设平面假设 ：圆轴扭转变形前为平面的横截面，变形后仍为大小

13、相同的平面，其半径仍保持为直线；且相邻两横截 面之间的距离不变。l扭转圆轴横截面上无正应力，只存在切应力。扭转圆轴横截面上无正应力，只存在切应力。l受扭圆轴横截面上切应力的计算公式受扭圆轴横截面上切应力的计算公式1. 变形几何关系变形几何关系 dd)( x其中 表示扭转角沿轴线长度方向的变化率。xdd同一截面上 为常数，因此 与 成正比xdd)( xdd)( 第六章 杆件横截面上的应力分析2. 物理关系物理关系在剪切比例极限内xGGdd)()( )( 由于 发生在垂直于半径的平面内，所以 也应与半径垂直。)( )( 第六章 杆件横截面上的应力分析3. 静力关系静力关系微剪力 ()dA其对圆心的

14、微力矩 ()dA)横截面上所有微力矩之和等于扭矩，即TAAd )( xGGdd)()( TAxGAddd2第六章 杆件横截面上的应力分析第六章 杆件横截面上的应力分析记记AAId2ppddGITx TAAd )( xGGdd)()( TAxGAddd2截面极惯性矩截面极惯性矩 p)(IT受扭圆轴横截面上切应力的计算公式受扭圆轴横截面上切应力的计算公式其中：T为横截面上的扭矩 Ip为横截面的极惯性矩 为所求切应力点到圆心的距离公式的适用条件公式的适用条件 等直圆轴等直圆轴 线弹性范围线弹性范围第六章 杆件横截面上的应力分析u受扭圆轴横截面上的最大切应力受扭圆轴横截面上的最大切应力对某一横截面而言

15、，T 为常数， Ip 也是常数，因此横截面上的切应力是 的线性函数圆心处 0 0 外表面 max maxRITITRIT/pppmaxmax RIWpp记抗扭截面系数抗扭截面系数pWTmax 第六章 杆件横截面上的应力分析受扭圆轴横截面上切应力的分布规律第六章 杆件横截面上的应力分析u截面极惯性矩和抗扭截面系数截面极惯性矩和抗扭截面系数（1）实心圆轴）实心圆轴 202043p32ddDDI1623ppDDIW（2）空心圆轴）空心圆轴内外径之比内外径之比:D/d 4444p()(1)3232DdDI4434p()(1)32( /2)16DdDWD第六章 杆件横截面上的应力分析（3）薄壁圆筒）薄壁

16、圆筒内外径之比:9 . 0D/d 30p2 RI 200pp2 RRIW20pmax2 RTWTR0平均半径 壁厚横截面上的切应力横截面上的切应力( (认为均匀分布认为均匀分布) )第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-4】 一直径为 的实心圆轴，受到扭矩 作用。试求在距离轴心 处的切应力，并求轴横截面上的最大切应力。mm50DmkN4Tmm10解：解：2.求求()及及max1.求截面的极惯性矩和抗扭截面系数求截面的极惯性矩和抗扭截面系数471244pm10133. 632105032DI35933pm10453. 216105016DWMPa22.65Pa1022.6510101013

17、3. 6104)(6373pmm10IT163.07MPaPa1007.16310453. 2104653pmaxWT第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-5】 如将上题中的实心圆轴改为内、外径之比为 的空心圆轴，若两轴的最大切应力相等，求此时空心圆轴的外径，并比较实心轴和空心轴的重量。5 . 0解：解：1.求空心圆轴的外径求空心圆轴的外径记空心轴的外径为D1，则由题意有：实空max431max)1 (16TDTWp故空心轴的外径mm1 .51Pa1007.1635 . 01N10416)1 (1636433max41）（实TD第六章 杆件横截面上的应力分析2.比较实心轴和空心轴的重量比

18、较实心轴和空心轴的重量由于两轴长度相等、材料相同，故两轴重量之比等于横截面面积之比：78. 050)5 . 01 (1 .51)1 (44)1 (22222212221DDDDAAWW实空实空可见在载荷相同的条件下，空心轴的重量只有实心轴的78%，说明空心截面比实心节省材料。如果将空心截面改为薄壁截面，可以发现节省材料的效果更为明显。但是如果壁太薄，轴可能由于皱褶失稳破坏。第六章 杆件横截面上的应力分析6.3 弯曲梁横截面上的应力弯曲梁横截面上的应力u 引引 言言 平面弯曲的概念平面弯曲的概念工程问题中，大多数梁的横截面都有一根对称轴，因而梁有一个包含轴线的纵向对称面（如图所示的y轴）。如果作

19、用在梁上的所有外力(偶)都在或可简化到此纵向对称面内，则变形后的梁轴线也将在这个平面中，且成为一条曲线，这种弯曲称为平面弯曲。第六章 杆件横截面上的应力分析剪力FS是相切于横截面的内力系的合力；弯矩M是垂直于横截面的内力系的合力。剪力FS只与横截面上的切应力 有关；弯矩M只与横截面上的正应力 s 有关。 弯曲内力分量与应力分量的关系弯曲内力分量与应力分量的关系第六章 杆件横截面上的应力分析 纯弯曲纯弯曲AC、DB段既有剪力又有弯矩，横截面上同时存在正应力和切应力，这种情况称为横力弯曲横力弯曲。CD段只有弯矩，横截面上就只有正应力而无切应力，这种情况称为纯弯曲纯弯曲。1. 纯弯曲的概念纯弯曲的概

20、念第六章 杆件横截面上的应力分析2. 纯弯曲实验纯弯曲实验变形前变形前变形后变形后（1）纵向线都弯曲成弧线，凸边 弧线长度增加，而凹边弧线 长度减小。l实验现象实验现象（2）横向线仍为直线，但相对原 来的位置转过了一个角度， 且仍与纵向线正交。第六章 杆件横截面上的应力分析 由于弯曲的作用，由于弯曲的作用，上上部纤维部纤维缩短缩短，下下部纤维部纤维伸长伸长。 中间必有一层保持原长，这一层称中间必有一层保持原长，这一层称为为: 中性层中性层。变形后变形后中性层和横截面的交线（中性层和横截面的交线（cc），称为），称为中性轴中性轴。第六章 杆件横截面上的应力分析平面假设：平面假设：变形前为平面的梁

21、的横截面变形后仍保持为平面， 且仍然垂直于变形后的梁轴线，只是绕横截面内某 一条直线转过一个角度。l假设假设变形后变形后单向受力假设：单向受力假设：梁内各纵向纤维仅受到单向拉伸或压缩，彼此 间互不挤压、互不牵拉。第六章 杆件横截面上的应力分析6.3.1 弯曲梁横截面上的正应力弯曲梁横截面上的正应力1. 变形几何关系变形几何关系从纯弯曲梁中沿轴线取dx 的微段:中性层位于OOmm 变形前长度:dd xmmmm 变形后长度:d)(ymmmm 位置的线应变:yyyddd)()(表明: 距离中性层为y的任一纵向纤维的线应变与y 成正比。第六章 杆件横截面上的应力分析 为中性层曲率半径， 系一待定常数。

22、2. 物理关系物理关系纵向纤维之间无正应力，每一纤维都是单向拉伸或者压缩，小变形时纯弯曲情况下可假设梁的各纵向线之间无挤压，认为梁内各梁内各点均处于单点均处于单向向应力状态应力状态。sEyy )(得到syEy )( 梁的材料在线弹性范围内工作，且拉、压弹性模量相同时，有第六章 杆件横截面上的应力分析syEy )( 这表明：梁的横截面上的正应力沿垂直于中性轴的方向按线性规律变化。第六章 杆件横截面上的应力分析3. 静力学关系静力学关系微面积上的微内力(y)dA 组成一与梁轴线平行的空间平行力系。因横截面上只有弯矩M，故有:AAyF0d)(Ns0d)(AyAzyMsMAyyMAzd)(s第六章 杆

23、件横截面上的应力分析AAyF0d)(Ns0d)(AyAzyMsMAyyMAzd)(sAAyF0d)(NsAAyF0d)(NsAAyF0d)(NsAAyF0d)(NssyEy )(AAydAEdAy s s)(0zSzSE 0E0zSz轴轴(中性轴中性轴)过截面形心过截面形心第六章 杆件横截面上的应力分析AAyF0d)(Ns0d)(AyAzyMsMAyyMAzd)(ssyEy )(0d)(AyAzyMs0d)(AyAzyMsAAyzdAEdAy s s)(0yzIyzIE 0E0yzI因为因为y轴为截面纵向对称轴轴为截面纵向对称轴（自动满足）（自动满足）第六章 杆件横截面上的应力分析AAyF0d

24、)(Ns0d)(AyAzyMsMAyyMAzd)(ssyEy )(MAyyMAzd)(sMAyyMAzd)(sAAdAyEdAyM2)( s szIzIE zEIM 1yIMyz)(s ssyEy )(1 / 为梁轴线的曲率为梁轴线的曲率EI z为为梁的抗弯刚度梁的抗弯刚度 此即为梁纯弯曲此即为梁纯弯曲时横截面上正应时横截面上正应力的计算公式力的计算公式第六章 杆件横截面上的应力分析 纯弯梁横截面内正应力s 随高度 y 呈线性分布线性分布，以中性层为界，以中性层为界，一侧受拉，另一侧受压一侧受拉，另一侧受压。yIMyz)(s s 梁纯弯曲时横截面上正应力的计算公式梁纯弯曲时横截面上正应力的计算

25、公式第六章 杆件横截面上的应力分析u 梁横截面上正应力计算公式的适用条件梁横截面上正应力计算公式的适用条件 纯弯曲梁横截面上的正应力计算公式是在平面假设的前提条件下纯弯曲梁横截面上的正应力计算公式是在平面假设的前提条件下推导出来的。实际工程中，纯弯曲是一种较少见的承载形式。当梁发生推导出来的。实际工程中，纯弯曲是一种较少见的承载形式。当梁发生横力弯曲时，由于剪力的存在，梁的横截面上将产生非均匀分布的切应横力弯曲时，由于剪力的存在，梁的横截面上将产生非均匀分布的切应力，梁的横截面不再保持为平面。虽然横力弯曲和纯弯曲之间存在这些力，梁的横截面不再保持为平面。虽然横力弯曲和纯弯曲之间存在这些差异，但

26、进一步分析表明，在细长梁情况下，用纯弯曲梁的正应力计算差异，但进一步分析表明，在细长梁情况下，用纯弯曲梁的正应力计算公式计算横力弯曲时的正应力，并不会引起很大的误差，其计算结果能公式计算横力弯曲时的正应力，并不会引起很大的误差，其计算结果能够满足一般工程问题的精度要求。因此，对细长梁，公式仍然适用。够满足一般工程问题的精度要求。因此，对细长梁，公式仍然适用。 在推导纯弯曲梁横截面上的正应力计算公式的过程中用到了拉（压）在推导纯弯曲梁横截面上的正应力计算公式的过程中用到了拉（压）胡克定律，要求梁的变形在（线）弹性范围。胡克定律，要求梁的变形在（线）弹性范围。故故公式公式适用条件适用条件 平面弯曲

27、平面弯曲 弹性范围弹性范围yIMyz)(s s第六章 杆件横截面上的应力分析u 梁横截面上的最大正应力梁横截面上的最大正应力梁横截面上的最大正应力发生在距离中性轴的最远处，即maxzmaxzmax/ yIMyIMs smaxzyIWz记抗弯截面系数抗弯截面系数zWMmaxs s横力弯曲时，梁横截面上的弯矩随截面位置的不同而变化。确定最大正应力要综合考虑弯矩值、截面的形状和尺寸，按下式计算：maxmaxyIMzs s第六章 杆件横截面上的应力分析u 梁的抗弯截面系数梁的抗弯截面系数l实心矩形截面实心矩形截面maxyIWzz2123hbh62bhl实心圆截面实心圆截面maxyIWzz2644dd3

28、23d其他形状的截面及型钢几何性质可参见附录其他形状的截面及型钢几何性质可参见附录第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-6】 矩形截面梁AB受载及截面尺寸分别如图(a)、(b)所示。试求梁A端右侧截面上a、b、c、d四点处的正应力。解：解：1.求梁求梁A端右侧端右侧 截面上的弯矩截面上的弯矩画梁的弯矩图如图(c)所示。mkN20M可知梁为纯弯曲，梁A端右侧截面上的弯矩：2.求横截面的惯性矩求横截面的惯性矩Iz 和抗弯截面系数和抗弯截面系数Wz441233m10375. 3121030015012bhIz33922m1025. 26103001506bhWz第六章 杆件横截面上的应力分析3

29、.求各点的正应力求各点的正应力8.89MPaPa108.8910375. 31015010206433zaaIMys（拉应力）拉应力）4.44MPaPa1044. 410375. 3107510206433zbbIMys（拉应力）拉应力）点点c在中性轴上，故在中性轴上，故0=c点点d和点和点a关于中性轴对称，故关于中性轴对称，故MPa89. 8adss（压（压应力）应力）第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-7】 图(a)示大梁由NO.50a工字钢制成，跨中作用一集中力 。试求梁危险截面上的最大正应力以及翼缘与腹板交界处的正应力。kN140F解：解：1.画梁的计算简图并求支座反力画梁的计

30、算简图并求支座反力画梁的计算简图如图(b)所示。支座反力：kN70=BAFF2.画梁的弯矩图，确定危险截面画梁的弯矩图，确定危险截面画梁的弯矩图如图(c)所示。故截面C为危险截面，且mkN280maxM第六章 杆件横截面上的应力分析3.由附录由附录查得型钢相关参数。查得型钢相关参数。查得NO.50a工字钢的相关参数为：惯性矩：4.求弯曲正应力求弯曲正应力危险截面C上的最大正应力危险截面C上翼缘与腹板交界处的正应力抗弯截面系数：4cm46470=zI3cm1860zWmm2302025002thy翼缘与腹板交界处到中性轴的距离：150.5MPaPa105 .15010186010280663ma

31、xmaxzWMs137.7MPaPa107 .137104647010230102806833maxzIyMs第六章 杆件横截面上的应力分析【例题例题6-8】 T形截面梁受载及截面尺寸分别如图(a)、(b)所示。试求梁的最大拉应力和最大压应力。已知 ， 。46mm1064. 7=zImm52=1y解：解：1.求支座反力求支座反力画梁的弯矩图如图(c)所示。故截面B和C为可能的危险截面，且该两截面的弯矩分别为：kN25. 1=AFkN25. 5=BF2.画弯矩图，确定危险画弯矩图，确定危险 截面截面mkN4BMmkN5 . 2CM第六章 杆件横截面上的应力分析 不难分析出最大压应力一定发生在截面

32、B的下边缘，而最大拉应力可能发生在截面B的上边缘或截面C的下边缘。故最大压应力：3.求梁的最大拉应力和最大压应力求梁的最大拉应力和最大压应力46.1MPaPa101 .461064. 7108810466332maxmaxzBBccIyMss截面B的最大拉应力：故最大拉应力发生在截面C的下边缘，且：截面C的最大拉应力：27.2MPaPa102 .271064. 7105210466331maxzBBtIyMs28.8MPaPa108 .281064. 71088105 . 266332maxzCCtIyMsMPa8 .28=maxmaxCtt第六章 杆件横截面上的应力分析6.3.1 弯曲梁横截

33、面上的切应力弯曲梁横截面上的切应力 横力弯曲时，梁的横截面上既有弯矩又有剪力，因此梁的横截面上除正应力外，还有切应力。弯曲切应力的分布规律要比正应力复杂。横截面形状不同，弯曲切应力分布情况也随之不同。对形状简单的截面，可以直接就弯曲切应力的分布规律作出合理的假设，然后利用静力关系建立起相应的计算公式。但对于形状复杂的截面，需借助弹性力学理论或实验比拟方法来进行研究。 本节介绍几种常见的简单形状截面梁弯曲切应力的分布规律，并直接给出相应的计算公式。第六章 杆件横截面上的应力分析56/681. 矩形截面梁矩形截面梁l儒拉夫斯基假设儒拉夫斯基假设（1）截面上任意一点的切应力 的方向和 该截面上的剪力

34、FS的方向平行。（2）切应力沿宽度均匀分布，即 的大小只 与距离中性轴的距离有关，而与截面 宽度无关。56/68第六章 杆件横截面上的应力分析l矩形截面梁横截面上的切应力计算公式矩形截面梁横截面上的切应力计算公式 根据上述假设，可得矩形截面梁横截面上纵坐标为y的任意一点的弯曲切应力的计算公式：zzbISFy*S)( 其中：Fs 为横截面上的剪力 Sz* 为梁横截面上距中性轴为 y 的横线以外 部分的面积（图中A1*）对中性轴的静矩 的绝对值 b 为横截面宽度 Iz 为整个横截面对中性轴z的惯性矩第六章 杆件横截面上的应力分析zzbISFy*S=)(22*1*4222121yhbhyyhbyAS

35、Cz22S42)(yhIFyz（1）沿截面高度，弯曲切应力的大 小按图示的抛物线规律变化。（2）在上、下边缘各点处 ， 弯曲切应力为零。（3）在中性轴上的各点处(y=0)，切 应力最大，且最大切应力为：这表明：)2(hyAF23=Smax其中：其中：A=bh 为横截面面积。为横截面面积。即：矩形截面梁的最大切应力为横即：矩形截面梁的最大切应力为横截面上名义平均切应力的截面上名义平均切应力的1.5倍。倍。第六章 杆件横截面上的应力分析2. 工字形截面梁工字形截面梁工字形截面由翼缘和腹板组成上翼缘下翼缘腹板由于腹板截面是狭长矩形，因此儒拉夫斯基假设仍然适用。即：)4(2)(8)(220202SyhdhhbdIFyz 若要计算腹板上距中性轴y处的切应力，Sz*是图中黄色部分面积对中性轴的静矩。易得腹板上弯曲切应力的计算公式为：zzbISFy*S)( 第六章 杆件横截面上的应力分析u备注 l在与上、下翼缘交界处( )的各点，切 应力最小，为02hy l在中性轴上( )的各点，切应力最大，为0y l沿腹板高度方向，弯曲切应力照抛物线规律变化。()202Smin8hhIdbFz()202Smax8hdbbhdIbFzl当腹板厚度d远远小于翼缘宽度b时 0sminmax