物理平面问题的基本理论PPT学习教案

1、会计学1物理平面问题的基本理论物理平面问题的基本理论第七节第七节 圣维南原理及其应圣维南原理及其应用用第八节第八节 按位移求解平面问题按位移求解平面问题第九节第九节 按应力求解平面问题按应力求解平面问题 相容方程相容方程例例 题题教学参考资料教学参考资料习题的提示和答案习题的提示和答案第十节第十节 常应力情况下的简化常应力情况下的简化 应力函数应力函数第1页/共205页 弹力平面问题共有应力、应变、位 移8个未知函数 ，且均为 。zyxf,yxf,平面应力第2页/共205页 条件是： 等厚度的薄板；体力 、 作用于体内， 面，沿板厚不变；面力 、 作用于板边， 面，沿板厚不变；约束 、 作用于

2、板边， 面，沿板厚不变。xfyfuv 有两类问题可以简化为平面问题。第一种：平面应力问题第一种：平面应力问题 平面应力yfxfxyxyxy第3页/共205页 坐标系如图选择。平面应力第4页/共205页 简化为平面应力问题：简化为平面应力问题： 故只有平面应力 存在。. 0,2zzyzxz).( , 0,中在Vzyzxz 由于薄板很薄，应力是连续变化的，又无z向外力，可认为：平面应力两板面上无面力和约束作用，故xyyx, ,第5页/共205页 归纳为平面应力问题：归纳为平面应力问题：a.应力中只有平面应力 存在；b.且仅为 。yxf,平面应力xyyx, ,由于板为等厚度，外力、约束沿z 向不变，

3、故应力 仅为 。yxf,xyyx, ,第6页/共205页如：弧形闸门闸墩计算简图：平面应力深梁计算简图：Fyfyf第7页/共205页例题1（习题2-3） 选择坐标系如图。因表面无任何面力，、 、 = 0,故表面上在近表面很薄一层 接近平面应力问题。xfyfzf. 0,zyzxz平面应力. 0,zyzxz第8页/共205页第二种：平面应变问题第二种：平面应变问题 条件是： 很长的常截面柱体 ；体力 、 作用于体内， 面， 沿长度方向不变；面力 、 作用于柱面， 面， 沿长度方向不变；约束 、 作用于柱面， 面， 沿长度方向不变。平面应变xfyfxfyfuvxyxyxy第9页/共205页yxozy

4、zox坐标系选择如图：平面应变对称面zy第10页/共205页故任何 z 面（截面）均为对称面。（平面位移问题）只有 ; , 0u,vw（平面应变问题）只有 ., , 0,0, 00 xyyxzyzxzyzxzw平面应变 截面、外力、约束沿z向不变，外力、约束xy面，柱体非常长，简化为平面应变问题：简化为平面应变问题：第11页/共205页 由于截面形状、体力、面力及约束 沿 向均不变，故应力、应变、位移 均为 。yxf,z平面应变第12页/共205页平面应变yxf,xyyx,第13页/共205页平面应变隧道挡土墙oyxyox第14页/共205页例2（习题（习题2-42-4）按平面应变问题特征来分

5、析，本题中只有 ，且为. 0,0, 0zyzxzyzxz平面应变yxf,xyyx,oxyz第15页/共205页定义平衡微分方程表示物体内任 一点的微分体 的平衡条件。第16页/共205页 在任一点（x，y）取出一微小的平行六面体 ,作用于微分体上的力：体力： 。应力：作用于各边 上，并表示 出正面上由 坐标增量引 起的应力增 量。1dd yxyxff ,定义第17页/共205页应用的基本假定应用的基本假定：连续性假定应力用连续函数来表示。小变形假定用变形前的尺寸代替变 形后的尺寸。 第18页/共205页列出平衡条件列出平衡条件 ：合力 = 应力面积，体力体积； 以正向物理量来表示。平面问题中可

6、列出三个平衡条件:平衡条件平衡条件第19页/共205页其中一阶微量抵消，并除以 得： . 01dd1d1d)d(1d1d)d(, 0yxfxxyyyyxxFxyxyxyxxxxxyxdd)(. 0afyxxyxx0yF)(. 0bfxyyxyy，同理可得：平衡条件平衡条件合力 = 应力面积，体力体积； 以正向物理量来表示第20页/共205页 , 0cM 当 时，得切应力互等定理,得,d21d21yyxxyxyxxyxy0d,dyx)(.cyxxy平衡条件平衡条件第21页/共205页 对平衡微分方程的说明：对平衡微分方程的说明： 代表A中所有点的平衡条件， （ ，）A； 适用的条件连续性、小变形

7、； 应力不能直接求出； 对两类平面问题的方程相同。x y说明说明第22页/共205页比较: 理力考虑整体 的平衡（只决定整体的 运动状态）。 材力考虑有限体 的平衡（近似）。 弹力考虑微分体 的平衡（精确）。VVVd说明说明第23页/共205页 当 均平衡时，保证 、 平衡；反之则不然。 所以弹力的平衡条件是严格的、精确的。 VV说明说明Vd第24页/共205页理力（ V ）材力（ ）弹力（ ）bxhVd1dddyxVhV dxdy dx第25页/共205页思考题1.试检查，同一方程中的各项，其量纲 必然相同（可用来检验方程的正确性）。2.将条件 ,改为对某一角点的 ，将得出什么结果？3.微分

8、体边上的应力若考虑为不均匀分布， 将得出什么结果？0cM0M第26页/共205页 已知坐标面上应力 ， 求斜面上的应力。问题的提出：2 23 3平面问题中一点的平面问题中一点的 应力状态应力状态问题问题xyyx, ,第27页/共205页斜面应力表示：求解：取出一个三角形微分体（包含 面、 面， 面） 边长).,(),(nnyxppppn.,mdsPAldsPBdsAB问题问题xy第28页/共205页由平衡条件，并略去高阶分量体力项，得(1)求（ , ）（a）xpyp,xyyyyxxxlmpmlp斜面应力斜面应力其中其中l=cos(n,x),m=sin(n,y).第29页/共205页(2)求（

9、）将 向法向、切向投影，得nn ,),(yxppp )( .)()(,22222bmllmmplplmmlmplpxyxyxynxyyxyxn斜面应力斜面应力第30页/共205页 设某一斜面为主面，则只有由此建立方程，求出:, 0,nn(3)求主应力斜面应力斜面应力)(.tan,22112211cxyxxyyxyx不会，没理解不会，没理解第31页/共205页将x，y放在 方向，列出任一斜面上应力公式，可以得出（设 ）21, 21 . 45 ,2,2121的斜面上应力成发生在与主nmaxminnmaxmin(4)求最大、最小应力最大、最小应力最大、最小应力说明：以上均应用弹力符号规定导出。(d)

10、第32页/共205页几何方程几何方程表示任一点的微分线段 上形变与位移之间的关系。2 24 4几何方程刚体位几何方程刚体位移移定义定义第33页/共205页变形前位置： 变形后位置： 各点的位置如图。 通过点P(x,y)作两正坐标向的微分线段, ,dyPBdxPABAPBAP,定义定义第34页/共205页.1tan, 1!21cos,! 3sin23 应用基本假定：连续性；小变形。当很小时，假定假定第35页/共205页.tan.)(xvdxdxxvxudxudxxuux.xuyvy假定假定由位移求形变：PA 线应变PA 转角PB 线应变PB 转角同理，第36页/共205页 适用于区域内任何点，因

11、为（x,y） A；对几何方程的说明：. , ,yuxvyvxuxyyx平面问题的几何方程为说明说明 适用条件：a.连续性；b.小变形。 应用小变形假定，略去了高阶小量 线性的几何方程；第37页/共205页 几何方程是变形后物体连续性条件 的反映和必然结果。 形变和位移之间的关系： 位移确定位移确定 形变完全确定：形变完全确定： 从物理概念看，各点的位置确定，则微分线段上的形变确定 。 说明说明 从数学推导看，位移函数确定，则其导数（形变）确定 。第38页/共205页 从物理概念看， 、 确定，物体还可作刚体位移。 从数学推导看， 、 确定，求位移是积分运算，出现待定函数。形变确定，位移不完全确

12、定形变确定，位移不完全确定 ： 形变与位移的关系形变与位移的关系第39页/共205页由 两边对y积分，代入第三式由 两边对x积分，例：若 ,求位移：0 xyyx)( , 0 ayuxvxy形变与位移的关系形变与位移的关系0 xxu0yyv).(0),(1yfyxu).(0),(2xfyxv第40页/共205页分开变量， )(. ) ()()( 21bdxxdfdyydf 因为几何方程第三式对任意的（x，y）均应满足。当x（y）变化时，式(b)的左、右均应=常数 ，由此解出 。得形变与位移的关系形变与位移的关系21, ff)( . , cx vvyuuoo第41页/共205页物理意义：00,vu

13、形变与位移的关系形变与位移的关系 表示物体绕原点的刚体转动。 表示x，y向的刚体平移，第42页/共205页 结论：结论： 形变确定，则与形变有关的位移可以确定，而与形变无关的刚体位移 则未定。须通过边界上的约束条件来确定 。,oovu,oovu第43页/共205页思考题 1.试证明微分体绕z轴的平均转动分量是 2.当应变为常量时， 试求出对应的位移分量。).(21yuxv,cbaxyyx第44页/共205页物理方程表示（微分体上）应力和形变 之间的物理关系。,1 ),(1,1 ),(1,1 ),(1xyxyyxzzzxzxxzyyyzyzzyxxGEGEGE定义利用广义胡克定律：第45页/共2

14、05页 物理方程的说明物理方程的说明：说明说明 正应力只与线应变有关；切应力只与切 应变有关。 是线性的代数方程； 是总结实验规律得出的； 适用条件理想弹性体；第46页/共205页 物理方程的两种形式： 应变用应力表示，用于 按应力求解； 应力用应变（再用位移表示） 表示，用于按位移求解。)(f )(f说明说明第47页/共205页 平面应力问题的物理方程：平面应力问题的物理方程： 代入 ，得在z方向0zyzxz)(.)1 ( 2),(1 ),(1aEEExyxyxyyyxx).( , 0yxzzE平面应力第48页/共205页 代入 得, 0zyzxz)(.)1 (2),1(1),1(122bE

15、EExyxyxyyyxx 平面应变问题的物理方程平面应变问题的物理方程平面应变在z方向，).(,0yxzz第49页/共205页.1 ,12EE变换关系变换关系：.1 ,)1 ()21 (2EE平面应变物理方程平面应力物理方程：第50页/共205页第51页/共205页位移边界条件位移边界条件 设在 部分边界上给定 位移分量 和 ,则有),()( ),()(svvsuuss（在 上)。（a）usus定义)(su)( sv边界条件边界条件 表示在边界上位移与约束、 或应力与面力之间的关系。位移边界条件第52页/共205页 若为简单的固定边， 则有位移边界条件的说明：sus, 0vu, 0)( , 0

16、)(ssvuus（在 上）。（b） 它是在边界上物体保持连续性的条 件，或位移保持连续性的条件。 它是函数方程，要求在 上每一点 ， 位移与对应的约束位移相等。第53页/共205页在23 中，通过三角形微分体的平衡条件，导出坐标面应力与斜面应力的关系式，应力边界条件应力边界条件设在 上给定了面力分 量 , ,xyyyyxxxlmpmlp).( ),(sfsfyxs（在A中）。（c）应力边界条件第54页/共205页将此三角形移到边界上，并使斜面与边界面重合，则得应力边界条件)( . ),()(),()(dssflmsfmlysxyyxsyxx上）（在l=cos(n,x),m=sin(n,y第55

17、页/共205页 它是边界上微分体的静力平衡条件；说明应力边界条件的说明： 式（c）在A中每一点均成立，而 式（d）只能在边界 s上成立； 它是函数方程，要求在边界上每一点s 上均满足，这是精确的条件；第56页/共205页 式（d）中， 按应力符号规定， 、 按面力符号规定；yfxf 位移、应力边界条件均为每个边界两 个，分别表示 、 向的条件；, 0yxffxy说明xyyx, , 所有边界均应满足，无面力的边界 （自由边） 也必须满足。第57页/共205页若x=a为正x 面，l = 1, m = 0, 则式(d)成为)( .)( ,)(effyxyxaxxax 当边界面为坐标面时当边界面为坐标

18、面时，坐标面yxbaxfyfxxfyfxyxxy第58页/共205页若x=-b为负x 面，l = -1, m = 0 , 则式(d)成为)( )( ,)(fffyxyxbxxbx。yxbaxfyfxxfyfxyxxy第59页/共205页 应力边界条件的两种表达式：应力边界条件的两种表达式：两种表达式 在同一边界面上，应力分量应等于对 应的面力分量（数值相等，方向一 致）。即在同一边界面上,应力数值应 等于面力数值(给定),应力方向应同面 力方向(给定)。 在边界点取出微分体，考虑其平衡条 件，得式（d）或（e）、（f ）；第60页/共205页例如：在斜面上， 在坐标面上，由于应力与面力的符号规

19、定不同，故式（e）、（f ）有区别。.)( ,)(yyxsxfpfps两种表达式第61页/共205页lh/2h/2qyxoyyxxyyyxx例1列出边界条件：1q第62页/共205页.)( 0,)(0.)( )(0.)( 0,)(0.)( 0)(01q,2hy,lxq,2hy,lxv,u,x2hyyx2hyy2hyyx2hyylxxylxx0 x0 x边界边界边界边界第63页/共205页yxoqqqqbbaa例2列出边界条件：xyyyxx第64页/共205页显然，边界条件要求在 上， 也成抛物线分布。0.)( ,)()(0.)( 0,)(2baxxyaxxbyyxyybyqaxby边界：边界：

20、a,x x第65页/共205页 混合边界条件：混合边界条件： 部分边界上为位移边界条件，另一部分边界上为应力边界条件； 同一边界上，一个为位移边界条件，另一个为应力边界条件。混合边界条件第66页/共205页ax . 0)(, 0)(,axxyaxuaxyxoa第67页/共205页思考题 oxy(c)(a)(d)(b)qxnyABAxyoAMyg第68页/共205页1、若在斜边界面上，受有常量的法向分布 压力 作用，试列出应力边界条件， (思考题图中（a）)。2、证明在无面力作用的0A边上， 不等 于零（思考题图中(b)）。3、证明在凸角A点附近，当无面力作用 时，其应力为零（思考题图中 (c)

21、）。qy第69页/共205页4、试导出在无面力作用时，AB边界上的 之间的关系。 （思考题图中（d）。5、试比较平面应力问题和平面应变问题的 基本方程和边界条件的异同，并进一步 说明它们的解答的异同。xyyx, ,第70页/共205页 弹力问题是微分方程的边值问题。应力、位移等未知函数必须满足A内的方程和S上的边界条件。主要的困难在于难以满足边界条件。 圣维南原理可用于简化小边界上的应力边界条件。第71页/共205页 圣维南原理：圣维南原理： 如果把物体的一小部分边界上的面力，变换为分布不同但静力等效的面力（主矢量相同，对同一点的主矩也相同），那么，近处的应力分量将有显著的改变，但远处所受的影

22、响可以不计。圣维南原理第72页/共205页圣维南原理1、圣维南原理只能应用于一小部分边界 （小边界，次要边界或局部边界）； 圣维南原理的说明：4、远处 指“近处”之外。3、近处 指面力变换范围的一、二倍 的局部区域；2、静力等效 指两者主矢量相同，对 同一点主矩也相同；第73页/共205页圣维南原理 圣维南原理表明，在小边界上进行面力的静力等效变换后，只影响近处（局部区域）的应力，对绝大部分弹性体区域的应力没有明显影响。 圣维南原理推广：如果物体一小部分边界上的面力是一个平衡力系（主矢量及主矩都等于零），那么，这个面力就只会使近处产生显著的应力，而远处的应力可以不计。第74页/共205页hFF

23、/2 F/2F/2F/2FF/b3465421321 )(bh 6543214321 b第75页/共205页推广0 0 0 034112 0 02 01第76页/共205页应用第77页/共205页lx 圣维南原理在小边界上的应用：圣维南原理在小边界上的应用： 如图，考虑 小边界， 精确的应力边界条件第78页/共205页。)(),(),(),(yfyxyfyxylxxyxlxx(a)在同一边界 上，lx 第79页/共205页圣维南原理的应用积分的应力边界条件在小边界x=l上，用下列条件代替式(a)的条件： 在同一边界 x=l 上， 应力的主矢量 = = 面力的主矢量（给定) 应力的主矩(M)=

24、= 面力的主矩（给定）),(yxFF数值相等方向一致(b)第80页/共205页 右端面力的主矢量、主矩的数值及方向，均已给定； 左端应力的主矢量、主矩的数值及方向，应与面力相同，并按应力的方向规定确定正负号。第81页/共205页)( ).( 1)d(1d)(),(1)d(1d)(),( 1)d(1d)(2/2/2/2/2/2/2/2/2/2/2/2/cFyyfyMyyyfyyFyyfyShhylxhhxhhxlxhhxNhhxlxhhx 具体列出三个积分的条件：第82页/共205页即： 应力的主矢量、主矩的数值=面力的主矢量、主矩的数值； 应力的主矢量、主矩的方向=面力的主矢量、主矩的方向。

25、式中应力主矢量、主矩的正方向应力主矢量、主矩的正方向的正负号的确定： 应力的主矢量的正方向，即应力的正方向， 应力的主矩的正方向，即（正应力） （正的矩臂）的方向。第83页/共205页 讨论：讨论： 1.如果只给出面力的主矢量、主矩如图，则式(c)右边直接代入面力的主矢量、主矩； 2.在负 x 面， ，由于应力、面力的符号规定不同，应在式(c)中右端取负号； 3.积分的应力边界条件(b)或(c)虽是近似的，但只用于小边界，不影响整体解答的精度。lx第84页/共205页比较：比较：第85页/共205页矢量和主矩作用。x第86页/共205页 平面应力问题与平面应变问题，除物理方程的弹性系数须变换外

26、，其余完全相同。因此，两者的解答相似,只须将 进行变换。以下讨论平面应力问题平面应力问题。 1.平面问题的基本方程及边界条件,E平面问题第87页/共205页)(. 0, 0Afxyfyxyxyyxyxx 平面域平面域A内的基本方程内的基本方程: :平衡微分方程第88页/共205页)(. , ,Ayuxvyvxuxyyx)( .)1 (2),(1),(1AEEExyxyxyyyxx几何方程物理方程第89页/共205页 S S上边界条件上边界条件:应力边界条件 位移边界条件 8个未知函数 必须满足上述方程和边界条件。（在 上）（在 上）.)(,)(.)(,)(vvuuflmfmlssysxyyxs

27、yxxs),(vuxyyxxyyxus第90页/共205页 按位移求解（位移法）取 ， 为基本未知函数，从方程和边界条件中消去形变和应力，导出只含 ， 的方程和边界条件，从而求出 ， ；再求形变和应力。 2.解法消元法 uvuvuv解法第91页/共205页 按应力求解（应力法）取 为基本未知函数，从方程和边界条件中消去位移和形变，导出只含应力的方程和边界条件，从而求出应力；再求形变和位移。xyyx, 这是弹力问题的两种基本解法。第92页/共205页 3. 按位移求解按位移求解u vu vu vu v 将其他未知函数用 ，表示： 形变用 ，表示几何方程; 应力先用形变来表示（物理方程）， 再代入

28、几何方程，用 ，表示。 取 ，为基本未知函数；按位移求解第93页/共205页)().()1 (2)1 (2),(1)(1),(1)(12222ayuxvEExuyvEEyvxuEExyxyxyyyxx第94页/共205页 在A中导出求 ，的基本方程将式(a) 代入平衡微分方程， 上式是用 ，表示的平衡微分方程。)( )(. 0)2121(1, 0)2121(1222222222222bAfyxuxvyvEfyxvyuxuEyxu vu v第95页/共205页 在S上的边界条件位移边界条件 （在 上）(d)（在 上）(c).)(,)(vvuussus.)(21)(1,)(21)(122ysxsf

29、yuxvlxuyvmEfxvyumyvxulEs应力边界条件将式(a)代入应力边界条件，第96页/共205页nu vuvu v第97页/共205页法）中有着广泛的应用。第98页/共205页gffyx , 0 xoyloyxgg(a) (b)第99页/共205页解：为了简化，设位移 按位移求解，位移应满足式(b),(c),(d)。代入式(b),第一式自然满足，第二式成为, 0).(, 0yvvu.22Egyvxoyloyxgg第100页/共205页解出 均属于位移边界条件，代入 ， .22BAyyEgvly, 0, 0)(, 0)(0lyyvv.2;0lEgABv第101页/共205页).2(2

30、),2(2),(22ylgylEgylyEgvyy在 处，2ly. 0y代入 ，并求出形变和应力，v第102页/共205页思考题试用位移法求解图(b)的位移和应力。第103页/共205页 1.按应力求解平面应力问题（1）取 为基本未知函数；（2）其他未知函数用应力来表示: 相容方程相容方程基本方程xyyx,第104页/共205页 形变用应力表示（物理方程）。)0,(usss按应力求解 位移用形变应力表示，须通过积分，不仅表达式较复杂，而且包含积分带来的未知项，因此位移边界条件用应力分量来表示时既复杂又难以求解。故在按应力求解时，只考虑全部为应力边界条件的问题,即 。 第105页/共205页 在

31、A内求解应力的方程 平衡微分方程 （2个）。 (a).22222yxxyxyyxvu(b) 从几何方程中消去位移 、 ，得相容方相容方程（形变协调条件）程（形变协调条件）： 补充方程从几何方程，物理方程中消去位移和形变得出 :第106页/共205页 代入物理方程，消去形变，并应用平衡微分方程进行简化，便得用应力表示的相容方程 ： )(),)(1 ()(2cyfxfyxyx.22222yx其中 (4) 应力边界条件假定全部边界上均为 应力边界条件 。)0,(usss第107页/共205页（1）A内的平衡微分方程；（2）A内的相容方程；（3）边界 上的应力边界条件；（4）对于多连体，还须满足位移的

32、单值条 件（见第四章）。 归纳归纳：xyyx,ss （1）-（4）也是校核应力分量是否正确的全部条件。 按应力求解平面应力问题 ，应力 必须满足下列条件：第108页/共205页 2.形变协调条件（相容方程）的物理意义形变协调对应的位移存在位移必然连续；形变不协调对应的位移不存在不是物体实际存在的形变微分体变形后不保持连续。 形变协调条件是与形变对应的位移存在且连续的必要条件。 形变协调条件是位移连续性的必然结果。连续体位移连续几何方程形变协调条件。第109页/共205页点共点（连续），变形后三连杆在 点共点，则三连杆的应变必须满足一定的协调条件。例1三连杆系统，由于物体是连续的，变形前三连杆在

33、 DD FDD第110页/共205页思考题1.试比较按位移求解的方法和按应力求解的 方法，并与结构力学中的位移法和力法作 比较。2.若 是否可能 成为弹性体中的形变？3.若 是否 可能为弹 性体中的应力？,)(,22xybabxayxyyx, 0, 022xyyxyxbyaxff第111页/共205页 1.常体力情况下按应力求解的条件0)(2yx0, 0yxyyxyxxfxyfyx应力函数应力函数(A) (b) 平衡微分方程 相容方程 (A) (a)按应力函数求解第112页/共205页 应力边界条件 多连体中的位移单值条件。 (d)ss .)( ,)(ysxyyxsyxxflmfml(S) (

34、c)0,(usss第113页/共205页 在 - - 条件下求解 的全部条件(a)、(b)、(c)中均不包含弹性常数，故 与弹性常数无关。 2.在常体力,单连体,全部为应力边界条件（ ）下的应力 特征：ss xyyx,xyyx,xyyx,第114页/共205页不同材料的应力( )的理论解相 同，用试验方法求应力时，也可以用不 同的材料来代替。xyyx, 结论结论：两类平面问题的应力解 相同，试 验时可用平面应力的模型代替平面应变的 模型。 xyyx,第115页/共205页 3.常体力下按应力求解的简化)( .0 , ,eyfxfxyyyxx)( . , ,22222fyxxyxyyx 对应的齐

35、次微分方程的通解，艾里已求出为 非齐次微分方程(b)的任一特解，如取（1）常体力下平衡微分方程的全解是： 特解+ +通解。第116页/共205页. yxy,fxx,fy2xyy22yx22x满足平衡微分方程的全解为:(g)第117页/共205页如果，则A、B均可用一个函数表示，即说明：说明：).()(xfyyfx),()(ByAx. ,xfByfAa.导出艾里（Airy）应力函数，是应用偏导数的相容性，即第118页/共205页b.导出应力函数 的过程，也就证明了 的存在性，故可以用各种方法去求解 。),(yx),(xyyxd. 由 再去求应力（式（g）,必然满足平衡微分方程，故不必再进行校核。

36、c. 仍然是未知的。但已将按应力 求解转变为按应力函数 求解，从三个未知函数减少至一个未知函数 。第119页/共205页（2）应力应满足相容方程（a），将式 （g）代入（a），得 （3）若全部为应力边界条 （ ）， 则应力边界条件也可用 表示。)( .0422hss 第120页/共205页归纳：归纳：（1）A内相容方程（h）；（2） 上的应力边界条件；（3）多连体中的位移单值条件连体。ss 求出 后，可由式（g）求得应力。 在常体力下求解平面问题 ，可转变为按应力函数按应力函数 求解求解， 应满足:第121页/共205页1、在常体力、单连体和全部为应力边界条件条件下，对于不同材料和两类平面问题

37、的、 和均相同。试问其余的应力分量、应变和位移是否相同？xyxy思考题第122页/共205页2、对于按位移求解、按应力（ 、 、 ）求解和按应力函数 求解的方法，试比较其未知函数，应满足的方程和条件，求解的难易程度及局限性。xyxy第123页/共205页 1例题2例题3例题4例题7例题5例题6第124页/共205页例1 试列出图中的边界条件。SFMFyxl h/2 h/2q2)(lxq1q) 1,(hl(a)第125页/共205页解: (a)在主要边界 应精确满足下列边界条件：. , 0 , 2/; 0 ,)( , 2/12qhylxqhyxyyxyy2/hy第126页/共205页在小边界x

38、= 0应用圣维南原理，列出三个积分的近似边界条件，当板厚 时，1。sxhhxyxhhxxhhxFyMyyFyd)(,d)(,d)(02/2/02/2/02/2/第127页/共205页在小边界x = l，当平衡微分方程和其它各边界条件都已满足的条件下，三个积分的边界条件必然满足，可以不必校核。第128页/共205页(b) 在主要边界x= 0, b，应精确满足下列边界条件：。qlxgyxxyxxyx , 0 ; 0 , 0030FOxyqh(b)gy b/2 b/2) 1,(bh第129页/共205页 在小边界y = 0，列出三个积分的边界条件，当板厚 时，1。2d)(,43d)(,23d)(00

39、0000FxbFxxFxybyxybyyby第130页/共205页 注意在列力矩的条件时两边均是对原点o 的力矩来计算的。 对于y = h的小边界可以不必校核。第131页/共205页n试检查此组位移是否是图示问题的解答。1。EIFlEIFxlEIFxEIFxyvyIGFhEIFlIGFyEIFyEIyFxu3262,)82(662323222332第132页/共205页 h/2 h/2AxylFO) 1,(hl第133页/共205页解： 此组位移解答若为图示问题的解答，则应满足下列条件:(1) 区域内用位移表示的平衡微分方程 (书中式218）;第134页/共205页（2）应力边界条件（书中式2

40、19），在 所有受面力的边界 上。其中在小边 界上可以应用圣维南原理，用三个积 分的边界条件来代替。（3）位移边界条件（书中式214）。本 题在x = l的小边界上，已考虑利用圣 维南原理，使三个积分的应力边界条 件已经满足。S第135页/共205页 因此，只需校核下列三个刚体的约束条件： A点（ x = l及y = 0），.0),(xuvu 读者可校核这组位移是否满足上述条件，如满足，则是该问题之解。第136页/共205页。CxycCxyyBxAybDyCByAxyaxyyxxyyxxyyx , 0 )(; , , )(; , , )(2223第137页/共205页解：应变分量存在的必要条件

41、是满足形变 相容条件，即 （a）相容； （b）须满足B = 0, 2A=C ； （c）不相容。只有C = 0，则.22222yxxyxyyx第138页/共205页; ),( ),( )(; , , )(2222CxyyxByxAbFyExDyCxByAxaxyyxxyyx第139页/共205页解：弹性体中的应力，在单连体中必须 满足： （1）平衡微分方程； （2）相容方程； （3）应力边界条件（当 ）。SS 第140页/共205页n第141页/共205页),(yxf. 02 ffyxyfxff) ( , , ,22),(yxf04 第142页/共205页解： 上述函数作为应力函数，均能满足相

42、容方程（重调和方程），. 04 第143页/共205页。xChqxyCyCyhqyyxhqxyy2),46(a)第144页/共205页202qh)202(22qhqlxy) 1,(hlloqql h/2 h/2第145页/共205页微分方程和相容方程，两者都能满足。0)(2yxSS 第146页/共205页再校核边界条件，在主要边界上，足。将得即代入后满C，C , 0 ,2.2 得,2)8(2即 , ,2 ; 23 , 0)46( , 0 ,221221331123yyxyhyqCqChChhqqhyhqCChhqxhy第147页/共205页得到应力公式，代入，将 ),

43、( 21aCC)() 14(23),22321(),23(22233223bhyhqxhyhyqyxhqyxyyx。第148页/共205页再将式（b）表达式代入次要边界条件， . 20d , 0d ,4 , 0 , 0202 /2 /-02 /2 /-33qhyyyhyqxxxhhxxhhxxy）（而主矩为）（其主矢量为第149页/共205页).202(d , 0 ),46 ( .d ),14 (23 , 222 /2 /-32302 /2 /-22qhqlyyyylhqqlyhyhqllxlxxhhxxxyhhxy）（而主矩为其主矢量为）（其主矢量为第150页/共205页 由此可见，在次要边

44、界上的积分边界条件均能满足。因此，式（b）是图示问题之解。第151页/共205页 q(x)xy) 1,(hllo h/2 h/2例7 在材料力学中，当矩形截面梁（度 ）受任意的横向荷载q(x)作用而弯曲时，弯曲应力公式为1.)(yIxMx第152页/共205页（a）试由平衡微分方程（不计体力）导出切应力 和挤压应力 的公式。yxy （提示：注意关系式积分后得出的任意函数，可由梁的上下边界条件来确定。）qxFFxMssdd dd第153页/共205页（b）当q为常数时，试检验应力分量是否 满足相容方程，试在 中加上一项对平衡没有影响的函数f (y)，再由相容方程确定f (y),并校核梁的左右边界

45、条件。x第154页/共205页xSS 第155页/共205页（a）不计体力，将 代入平衡微 分方程第一式， 得:yIxMx)(, 0yxyxx.ddIyFIyxMysyx两边对y积分，得),(212xfIyFsyx第156页/共205页再由上下的边界条件 , 0)(2/ hyyx得代入得 , ,8 )( 21yxsIhFxf)( ).28 , 22cyhSISFsyx（其中将 代入平衡微分方程的第二式,yx, 0 xyxyy第157页/共205页对y积分，得 ).28()28(12222yhIqyhIdxdFysy得).()618(232xfyyhIqy由上下的边界条件，。同样得得2)( ,)

46、(;224)( , 0)(22/322/qxfqqhIqxf hyyhyy第158页/共205页)().22321()61824(33323dhyhyqyyhhIqy 上述解答 及式(c),(d)已经满足平衡微分方程及 的边界条件；但一般不满足相容方程，且尚未校核左右端的小边界条件。x2hy第159页/共205页（b）若q为常数，则 ，得 代入相容方程，为了满足相容方程，)(2222lxlxqlM).22321( ,)(6332232hyhyqylxlxhqlyx. 024 )(32yhqyx ),()(62232yfylxlxhqlx令第160页/共205页x, 0d)(d24)(2232y

47、yfyhqyx.4)(33BAyyhqyf第161页/共205页由次要边界条件。得满足。得，hqAyyyyBylxxhhxhhxlxhhx53 , 0d)( , 0d)(; 0 , 0d)(02/2/02/2/2/2/由此得)( ,534)(6332232eyhqyhqylxlxhqlx第162页/共205页 读者可检测，式（c）、（d）、（e）的一组应力已满足无体力，且q为常数情况下的平衡微分方程，相容方程，和应力边界条件（在x =0, l小边界上的剪力即为 的主矢量），因而是该问题之解。lxxy, 0)(第163页/共205页0M第164页/共205页n理方程理想弹性体。第165页/共20

48、5页28 在大边界上，应分别列出两个精确 的边界条件；在小边界（即次要边 界）上，按照圣维南原理可列出三 个积分的近似边界条件来代替。第166页/共205页第167页/共205页213 注意按应力求解时，在单连体中应力分量 必须满足 （1）平衡微分方程， （2）相容方程， （3）应力边界条件（假设 )。 xyyx , ,SS 所以（a）和（b）问题中的应力虽然满足了平衡微分方程和应力边界条件，但都不满足相容方程，因而不是该两个问题之解。第168页/共205页217 取 它们均满足平衡微分方程，相容方程及x=0 和 的应力边界条件，因此，它们是该问题的正确解答。).4(6 ,12 , 0 223

49、3yhhFbIQSxyhFyIMxyxy2hy第169页/共205页第170页/共205页 （一）本章学习要求及重点 本章系统地介绍了平面问题的基本理论：基本方程和边界条件，及两种基本解法。这些内容在弹性力学中具有典型性和代表性。因此，学好平面问题的基本理论，就可以方便地学习其他各章。为此，我们要求学生深入地理解本章的内容，掌握好以下几点：第171页/共205页n5、关于一点应力状态的分析。第172页/共205页 为了牢固地理解和掌握平面问题的基本理论，要求学生做到:（1）清楚地了解上述有关问题的提出和分 析的方法；（2）自己动手推导公式，以加深理解；（3）对上述内容进行总结，掌握其要点。第1

50、73页/共205页 （二）本章内容提要1、平面问题包括平面应力问题和平面应变问题。它们的特征是： 平面应力问题，（1） 只有平面应力 存在；（2）应力和应变均只是x,y的函数。, 0zyzxzxyyx , ,第174页/共205页 平面应变问题，（1） 只有平面应变 存在；（2） 应力、应变和位移只是x,y的函数。, 0zyzxzxyyx , ,第175页/共205页 平面应力问题对应的弹性体通常为等厚度薄板，而平面应变问题对应的弹性体通常为常截面长柱体。这两类平面问题的平衡微分方程、几何方程、应力和位移边界条件都完全相同，只有物理方程的系数不同。第176页/共205页 如果将平面应力问题的物

51、理方程作 的变换，便可得到平面应变问题的物理方程。1 ,12EE第177页/共205页vuxyyx , ; , ,; , ,xyyx.0,0yxyyxyxxfxyfyx第178页/共205页. , ,xvyuyvxuxyyx.)1 (2),(1),(1xyxyxyyyxxEEE第179页/共205页（在 上）ss .)(,)(ysxyyxsyxxflmfml)( .)( ,)(上在usssvvuu第180页/共205页3、按位移求解平面问题（平面应力问题） 位移分量u和v必须满足下列全部条件：（1）用位移表示的平衡微分方程.0)2121(1,0)2121(1222222222222yxfyxuxvyvEfyxvyuxuE第181页/共205页（2）用位移表示的应力边界条件.)(21)(1,)(21)(122ysxsfxvyulxuyvmEfxvyumyvxulE（在 上）ss 第182页/共205页（3）位移边界条件)( .)( ,)(上在ussSvvuu第183页/共205页4、按应力求解平面问题（平面应力问题）， 应力分量必须满足下列全部条件： （1）平衡微分方程xyyx , ,.0,0yxyyxyxxfxyfyx第184页