理论力学46035

1、理 论 力 学 绪 论 理论力学：是研究物体机械运动一般规律的科学。 机械运动：物体在空间的位置随时间的改变。 静力学：主要研究受力物体平衡时作用力所应满足的条件；同时也研究物体受力的分析方法，以及力系简化的方法。 运动学：只从几何的角度来研究物体的运动（如轨迹、速度、加速度等），而不研究引起物体运动的物理原因。 动力学：研究受力物体的运动和作用力之间的关系。静 力 学 引 言 静力学是研究物体的受力分析、力系的等效替换（或简化）、建立各种力系的平衡条件的科学。 静力学研究的三个问题 物体的受力分析：分析物体（包括物体系）受哪些力，每个力的作用位置和方向，并画出物体的受力图。 力系的等效替换（

2、或简化）：用一个简单力系等效代替一个复杂力系。 建立各种力系的平衡条件：建立各种力系的平衡条件，并应用这些条件解决静力学实际问题。 基本概念 平衡：物体相对惯性参考系（如地面）静止或作匀速直线运动。 质点：具有质量,而其形状、大小可以不计的物体。 质点系：具有一定联系的若干质点的集合。 刚体：在力的作用下，其内部任意两点间的距离始终保持不变的物体。 力：物体间相互的机械作用，作用效果使物体的机械运动状态发生改变。 力的三要素：大小、方向和作用线。 力系：是指作用在物体上的一群力。 等效力系：对同一刚体产生相同作用效应的力系。 合力：与某力系等效的力。 平衡力系：对刚体不产生任何作用效应的力系。

3、 共点力系：力的作用线汇交于一点。 平面汇交（共点）力系：力的作用线在同一平面内。 空间汇交（共点）力系：力的作用线不在同一平面内。 力系的分类：按作用线所在的位置，分为平面力系和空间力系；按作用线之间的相互关系，分为共线力系、平行力系、汇交力系和任意力系。第一章 静力学公理和物体的受力分析§1-1 静力学公理 公理1 力的平行四边形法则 作用在物体上同一点的两个力，可以合成为一个合力。合力的作用点也在该点，合力的大小和方向，由这两个力为边构成的平行四边形的对角线确定。即：合力为原两力的矢量和。 公理2 二力平衡条件 作用在刚体上的两个力，使刚体保持平衡的必要和充分条件是：这两个力的

4、大小相等，方向相反，且作用在同一直线上（等值、反向、共线）。 公理3 加减平衡力系原理 在已知力系上加上或减去任意的平衡力系，并不改变原力系对刚体的作用。 推理1 力的可传性 作用于刚体上某点的力，可以沿着它的作用线移到刚体内任意一点，并不改变该力对刚体的作用。 推理2 三力平衡汇交定理 作用于刚体上三个相互平衡的力，若其中两个力的作用线汇交于一点，则此三力必在同一平面内，且第三个力的作用线通过汇交点。 公理4 作用和反作用定律（牛顿第三定律） 作用力和反作用力总是同时存在，同时消失，等值、反向、共线，作用在相互作用的两个物体上。 公理5 刚化原理 变形体在某一力系作用下处于平衡，如将此变形体

5、刚化为刚体，其平衡状态保持不变。§1-2 约束和约束力 概念 自由体：位移不受限制的物体。 非自由体：位移受到某些限制的物体。 约束：由约束体构成，对非自由体的某些位移起限制作用的周围物体。 约束体：约束非自由体运动的物体。 约束力：约束体作用在非自由体上的力（也称约束反力）。 常见约束类型和确定约束力方向的方法 光滑接触面（线、点）的约束（光滑接触约束） 约束力作用在接触点处，方向沿接触面的公法线并指向受力物体，也称为法向约束力，通常用FN表示。 由柔软的绳索、链条或胶带构成的约束：柔性约束。 柔索对物体的约束力（张力）作用在接触点，方向沿柔性体中心线而背离被约束物体。通常用FT表

6、示。 链条或胶带也都只能承受拉力。当它们绕在轮子上，对轮子的约束力沿轮缘的切线方向。 光滑铰链约束（径向轴承、圆柱铰链、固定铰链支座） 径向轴承（向心轴承） 约束特点：轴在轴承孔内，轴为非自由体、轴承孔为约束。轴可在孔内任意转动，也可沿孔的中心线移动，但轴承阻碍轴沿孔径向向外的位移。 约束力： 当不计摩擦时，轴与孔在接触处为光滑接触约束（法向约束力）。约束力作用在接触点，沿接触面公法线指向轴心。 由于轴在孔内可任意转动，当外界载荷不同时，接触点会变，则约束力的大小与方向均有改变，可用二个通过轴心的正交分力FAx、FAy来表示。 光滑圆柱铰链固定铰链支座（其中一个构件固定在地面） 约束特点：阻碍

7、被约束物体沿圆柱铰链径向移动，允许沿轴向移动及任意转动。由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成。 约束力：类似向心轴承，过铰链中心，在垂直销钉轴线的平面内，可用二正交分力FAx、FAy表示。 4其他类型约束 滚动支座(活动铰支座、辊轴支座) 约束特点：在上述固定铰支座与光滑固定平面之间装有光滑辊轴而成。 约束力：构件受到垂直于光滑面的约束力。 二力构件做为一种约束，其约束力沿两点连线方向。 球铰链 约束特点：通过球与球壳将构件连接，构件可以绕球心任意转动，但构件与球心不能有任何移动。 约束力：当忽略摩擦时，球与球座亦是光滑约束问题约束力通过接触点,并指向球心,是一个不能预先确定的空间力.可用三个正交

8、分力FAX、FAY、FAZ表示。 止推轴承（圆锥轴承） 约束特点：除能限制轴的径向位移外，还能限制轴沿轴向的位移。允许绕轴的任意转动。 约束力：比径向轴承多一个轴向的约束力，其约束反力用三个正交分力RX、RY、RZ表示。§1-3 物体的受力分析和受力图 概念 受力体：需要研究的物体 施力体：周围的物体 主动力：其他已知力。 被动力：约束对物体的约束力。 二力体/二力杆：在两个力作用下并处于平衡的物体（二力杆）。 解除约束原理：当约束被人为解除时，必须在解除约束处施以等效的约束反力。 画受力图步骤： 取所要研究物体为研究对象（分离体），画出其简图； 画出所有主动力； 按约束性质画出所有

9、约束力。 画受力图应注意的问题 不要漏画力。凡是研究对象与外界接触的地方，都一定存在力。 不要多画力。对于受力体所受的每一个力，都应能明确地指出它是哪一个施力体施加的。 不要画错力的方向。约束反力的方向必须严格地按照约束的类型来画。在分析两物体之间的作用力与反作用力时，作用力的方向一旦确定，反作用力的方向一定要与之相反，不要把箭头方向画错。 受力图上只画外力，不画内力。一个力，属于外力还是内力，因研究对象的不同，有可能不同。当物体系统拆开来分析时，原系统的部分内力，就成为新研究对象的外力。 同一系统各研究对象的受力图必须整体与局部一致，相互协调，不能相互矛盾。 对于某一处的约束反力的方向一旦设

10、定，在整体、局部或单个物体的受力图上要与之保持一致。 正确判断二力杆件。（它所受的两个力必定沿两力作用点的连线，且等值、反向）。第二章 平面汇交力系§2-1 平面汇交力系 平面汇交力系是指各力的作用线都在同一平面内且汇交于一点的力系。 1. 平面汇交力系合成的几何法、力多边形法则 几何法力多边形法则 平面汇交力系可简化为一个合力，其合力的大小与方向等于各分力的矢量和（几何和），合力的作用线通过汇交点。 解析法：合力的解析表达式为 2. 平面汇交力系的平衡条件 平衡的必要和充分条件：该力系的合力等于零。 平衡的几何条件：平面汇交力系的力多边形首尾相接，自行封闭，即合力等于零。 平衡的解

11、析条件（平衡方程）： 各力在两个坐标轴上投影的代数和分别等于零。§2-2 平面力对点之矩平面力偶 力对点之矩（力矩） 力对点之矩是一个代数量，它的绝对值等于力的大小与力臂的乘积，它的正负：力使物体绕矩心逆时针转向时为正，反之为负.常用单位N·m或kN·m。 力矩是度量力对刚体转动效应的物理量（代数量）；力矢是度量力对刚体移动效应的物理量（矢量）。 合力矩定理与力矩的解析表达式 合力矩定理 ：平面汇交力糸的合力对于平面内任一点之矩等于所有各分力对于该点之矩的代数和。 3力偶与力偶矩 力偶：由两个大小相等、方向相反且不共线的平行力组成的力系。力偶没有合力，也不能用一个

12、力来平衡。只改变物体的转动状态，记作（F,F）。 力偶矩是一个代数量，其绝对值等于力的大小与力偶臂的乘积。正负号表示力偶的转向，一般以逆时针转向为正，反之为负。 4同平面内力偶的等效定理 同平面内力偶的等效定理：在同平面内的两个力偶，如果力偶相等，则彼此等效。推论：任一力偶可以在它的作用面内任意移转，而不改变它对刚体的作用。因此，力偶对刚体的作用与力偶在其作用面内的位置无关。只要保持刀偶矩的大小和力偶的转向不变，可以同时改变力偶中力的大小和力偶臂的长短，而不改变力偶对刚体的你用。力偶矩是平面力偶作用的唯一量度。 5平面力偶系的合成和平衡条件 平面力偶系的合成：在同平面内的任意个力偶可合成为一个

13、合力偶，合力偶矩等于各个力偶矩的代数和。 平面力偶系的平衡条件：所有各力偶矩的代数和等于零。§2-3 平面任意力系的简化 力的平移定理 定理：可以把作用在刚体上点A的力F平行移到任一点B，但必须同时附加一个力偶，这个附加力偶的矩等于原来的力F对新作用点B的矩。 平面任意力系向作用面内一点简化主矢和主矩 平面任意力系向作用面内任选一点简化，可得一个力和一个力偶，这个力等于该力系中各力的矢量和,称为原力系的主矢,作用线通过简化中心O;这个力偶的力偶矩等于该力系中各力对简化中心O点的的矩的代数和,称为原力系对O点的主矩。 主矢、主矩的解析表达式 在平面任意力系情形下，矩心应取在多个未知力的

14、交点上，而坐标轴应当与尽可能多的未知力相垂直。 平面任意力系的简化结果分析 主矢为零，主矩不为零。 当力系合成为一个力偶时，主矩与简化中心的选择无关。 主矢不为零，主矩为零。 合力的作用线恰好通过选定的简化中心 主矢、主矩均不为零。 当力系合成为一个合力和一个力偶时，可简化为一个合力偶或者简化为一个合力；合力的作用线在点O的那一侧，需根据主矢和主矩的方问确定；合力的作用线到点O的距离d为 主矢、主矩均为零（力系平衡）。 合力矩定理 平面任意力系的合力对作用面内一点的矩等于力系中各力对同一点的矩的代数和。§2-4平面任意力系的平衡条件和平衡方程 平面任意力系平衡的必要和充分条件 所有各

15、力在两个任选的坐标轴上的投影的代数和分别等于零，以及各力对于任意一点的矩的代数和也等于零。 平面任意力系的平衡方程 所有各力在两个任选的坐标轴上的投影的代数和分别等于零，以及各力对于任意一点的矩的代数和也等于零。§2-5物体系的平衡静定和超静定问题 静定和超静定问题 当系统中的未知量数目等于独立平衡方程的数目时，则所有未知数都能由平衡方程求出。 当系统中的未知量数目多于独立平衡方程的数目时，则未知量就不能全部由平衡方程求出。34平面简单桁架的内力计算 1基本概念 桁架：一种由杆件彼此在两端用铰链连接而成的结构，它在受力后几何形状不变。 节点：桁架中杆件的铰链接头 桁架计算的徦设条件：

16、桁架的杆件都是直的；杆件用光滑的铰链连接；桁架所受的力都作用在节点上，而且在桁架的平面上；桁架杆件的重量略去不计，或平均分配在杆件两端的节点上。 计算桁架杆件内力的方法 节点法 逐个取节点为研究对象，由已知力求出全部未知杆件内力，用于求每个杆件的内力。 截面法 选取一截面，假想把桁架截开，再考虑其中任一部分的平衡，求出杆件内力，用于计算某几个杆件的内力。 作截面时每次最好只截断三根内力未知的杆件。第3章 空间力系§3-1 空间汇交力系 1.力在空间直角坐标轴上的投影 直接投影法 二次投影法 空间汇交力系的合力与平衡条件 空间汇交力系的合力：空间汇交力系的合力等于各分力的矢量和，合力的

17、作用线通过汇交点。 空间汇交力系平衡的必要和充分条件： 该力系的合力等于零。该力系中所有各力在三个坐标轴上的投影的代数和分别等于零。§3-2 力对点的矩和力对轴的矩 力对点的矩以矢量表示力矩矢 力对点的矩矢等于矩心到该力作用点的矢径与该力的矢量积。 力对点的矩是一个定位矢量。 力对轴的矩 定义：力对轴的矩是力使刚体绕该轴转动效果的度量是一个代数量，其绝对值等于该轴的平面上的投影对于这个平面与该轴的交点的矩。按右手螺旋法则确定其正负号，拇指指向与z轴一致为正，反之为负。 解析式： 力对点的矩与力对通过该点的轴的矩的关系 力对点的矩矢在通过该点的其轴上的投影等于力对该轴的矩。§

18、3-3 空间力偶 力偶矩以矢量表示，力偶矢矩 空间力偶对刚体的作用效果决定于三个因素（力偶矩大小、力偶作用面方位及力偶的转向），它可用力偶矩矢表示, 力偶矩矢与矩心无关，是自由矢量。 空间力偶等效定理：作用在同一刚体上的两个空间力偶如果其力偶矩失相等，则它们彼此等效。 空间力系的合成与平衡条件 空间力系的合成 任意个空间分布的力偶可合成为一个合力偶，合力偶矩矢等于各分力偶矢矩的矢量和。 合力偶矩矢解析表达式 合力偶矩矢在x、y、z轴上的投影等于各分力偶矩矢在相应轴上投影代数和。 空间力系平衡方程 必要和充分条件：该力偶系的合力偶矩等于零亦即所有力偶矩矢的矢量和等于零 平衡方程：该力偶系中所有各

19、力偶矩矢在三个坐标轴上投影的代数和分别等于零。§3-4 空间任意力系向一点的简化主矢和主矩 空间任意力系向一点简化 空间任意力系向任一点o简化，可得一力和一力偶。这个力的大小和方向等于该力系的主夨，作用线通过简化中心o；这力偶的矩夨等于该力系对简化中心的主矩。主矢与简化中心的位置无关,主矩一般与简化中心的位置有关。 空间任意力系的简化分析 空间任意力系简化的最终结果，列表如下： 主矢 主矩 最后结果 说 明 平衡 合力偶 此时主矩与简化中心的位置无关 合力 合力作用线通过简化中心 合力 合力作用线离简化中心 O 的距离为 力螺旋 力螺旋的中心轴通过简化中心 成角 力螺旋 力螺旋的中心轴离简化中心 O 的距离为 5. 空间任意力系平衡方程的基本形式 6. 几种特殊力系的平衡方程 （ 1 ）空间汇交力系 （ 2 ）空间力偶系 （ 3 ）空间平行力系 若力系中各力与 z 轴平行，其平衡方程的基本