物理工自考本科复习资料精华

1、考前串讲资料物理（工）课程代码 0420，其中r表示两物体质点间=1、距离,为两物体质量,G为任何物体质量均适用f = HNH滑动摩擦系数。相同，其数学表达式l"这一定律将场中受到的电磁力等，我们在本章节中主要涉及以下几种力:A万有引力：自然界中的任何两物体之间都存在着相互吸引， 这种力我们称之为万有引力。比如地球对地面上物体的引力。那么万 有引力如何进行计算呢？量化万有引力的定律我们称它为万有引力左右积分方向：垂直于GMm这里h、r、x均为高度、距离、位此原理提示我们在利用功能原理作题的时候，如果出现保守力， 要注意，利用功能原理。由功能原理我们知道抛个系统的机械能可以通过外力对系

2、统作 功而发生变化，也可以通过系统内部的非保守力作功而发生变化，如 果在一个系统的运动过程中，外力对系统作功为零，同时系统内又没 .有非保守力作功，则在运动过程中的机械能保守不变，此即机械能守，J - 恒定律。的地方有小船渡9 质量为彳?-| I I常符合1.2守恒定律这一篇主要包括两大部分内容：一部分是运动学部分，一部分是 力学部分，下面首先为同学们介绍第一部分内容：运动学部分首先要了解运动学主要包括哪些物理量及这些物理 量之间的关系是什么？其次要了解运动学中主要的几种运动类型，运 动学中都包含哪些物理量呢？正如上面方框图中简单介绍的运动学 包括的物理量主要有三个，位移、速度、加速度。位移是

3、一个矢量，表示的是质点位置的变动，等于质点质量，在 某段时间内位置矢量的增量，提到位移要注意两点1：）它是矢量， 和路程的定义不同，路程是标量；）（它和位置矢量有关，位置矢 量和质点在空间的位置有关它和时间t的函数称之为质点的运动方 向。速度是描述质点运动快慢的物理i以往高中我们计算速度大小 时通常利用位移除以时间，这种计算方法算出的速度为平均速度，由 于物体运动的多样性及运动过程中受力的复杂物体运动速度是时 时刻刻改变的这就需要知道物体在某一时刻点对应的速度也就是瞬时速度。瞬时速度丄-为位置矢量对时间的一阶导函数。""其物理意义又指瞬时速度是位置矢量对时间的变化率。瞬时速

4、率是指瞬时速度的大小，而与速度的方向无关，它是一个dsv =标量其大小.辽即质点运动轨迹中弧度对时间的变化率。s=s（t）为质点运动轨道的弧长函数。以上解决了速度的大小速度是矢量因此还要明确速度的方向， 关于速度的方向是这样确定的，质点在任一时刻的速度方向总是与该 时刻质点所在处的轨道曲线相切，并指向前进方向。加速度：描述速度变化快慢的物理量，同样是矢量，既有大小又 有方向，在数值上等于速度增量和时间间隔：的比值，同样的 这样计算得出的加速度为平均加速度，当时间间隔j趋近于零 时，上述比值的极限值我们称它为瞬时加速度。即由于速度是位矢对时可的一阶导数所以加速度是位矢对时间二 阶导数，关于位矢形

5、成的运动方程和速度，加速度之间的导数关系一 定要重点掌握。下面介绍几种典型的质点运动 i 直线运动匀速直线运动比较简单，其运动方程为特点是速度为常量。匀变速直线运动特点是加速度保持不变，运动方程值得一提的是自由下落过程，竖直上抛，竖直下抛，运动均是匀变速直线运动， 相关公式在高中学习过，书上也有详细列出，请大家参阅教材。2 抛体运动从地面上某点把一物体以一角度投射出去体在空中的运动就 叫做抛体运动抛体运动的时候抛出角度也就是初速方向通常和水平 是一定角度,因此抛体运动通常可以将速度分成水平和垂直方向两个 分量，相应位移也分为水平、垂直两段位移，其运动方程和其速率公 式如下X = v0 cosM

6、7 = v0- f 甜 23圆周运动 圆周运动是一种比较常见的曲线运动，什么是圆周运 动呢？简单讲质心绕某一参考点沿着圆的轨道运比如手里拿根绳 子，绳子一端系一小球，以手为参考点，将小球摇起来，使它在一个 垂直于地面的面上绕手作圆的运动于圆周运动又可以分为匀速率 圆周运动和变速率圆周运动。匀速率圆周运动，速度大小恒定，速度方向则不断变化，由于速 度是矢量，所以方向的改变意味着必有加速度，其加速度为其方向指向圆心，与速度垂直，所以是改变速度的方向而不改变速度的大小。对于变速率圆周运动，质点速度的大小和方向都在改变，因此它 的加速度往往有两个，一个切向加速度，一个法向加速度，前者改变 速度大小，后

7、者改变速度方向。计算公式'此外和圆周运动还有关系的两个物理量角加速度和角速度。 角速度是指质点沿圆周运动时，假设走过一段弧长为相应的半径所转过的角度为，设角度随时间t的变化率就是角速度通常用de3表示，即因为角速度的存在，为了避免混淆，我们通常将前面的速度称为 线速度4相对运动（简单介绍）下面介绍本章节的第二部分“力”，自然界力的形成很多，比如, 物体由于接触而产生的压力、拉力、摩擦力，又如带电体在电场、磁的普遍常量，被称作万有引力常量的取值是P28 F为两物体质点间产生的万有引力。值得说明的上述定律仅对质点才成立，比如如果计算两球体物之 间的万有引力，公式中的指两球心间距，B-重力：

8、地球对其表面附近的物体的引力，称之为重力，物体由于重力而产生的加速度我们称之为重力加速度力实质是地球对F二&暂物体的万有引力其大小计算公式M为地球质量，地心到物体距离m为物体质量。由此得到的重力加速度-可见重力加速度和物体本身质量无关，但实际计算过程中常不用计算，直接取值.81m/s2 一般取9.8m/s2C弹性力：什么是弹性力呢？所谓的弹性力就是指当具有弹性 的物体受到力的作用后发生形变时抛本总是对使其发生形变的物体 产生力的作用，这种力就是弹性力，典型的弹性力主要有： 1 弹簧的弹性力：弹簧弹性力是大家熟悉的，弹簧弹性力的量化也就是计算公式:F-h单位为/m x为位移式中负号表明力

9、和位移方向相反。 2正压力一个物体和另一个物体接触，比如一个物体静止摆放在桌面上， 由于重力作用它将对桌面产生一个压力这个压力就是一种正压力， 它通常没有明确的计算公式，而需要根据实际发生的情况，受力分析 计算。通常和物体质量有关系。3绳中张力当绳子受到拉伸的时候，它会因为略有伸长而形成弹性力，这种 拉力的方向沿绳长方向这种弹性力不仅作用在绳子的两端连结的物 体上，同时也存在绳子的内部。我们把这种拉紧的绳中任一截面两侧 的两部分通过截面的相互作用力称之为该截面处张力。值得注意的 是，如果绳子可以忽略质量的话，则不论绳子静止还是运动着的，绳 中各处张力相等并且等于绳子两端所受外界给予的拉力的大小

10、果 绳子的质量不能忽略则张力还和绳子的加速度有关这一点要注意， 尤其是在解有关张力的计算题时，一定要看清楚题中条件。 D摩擦力静摩擦力是指两物体没有相对运动但有相对运动趋势时产生的 摩擦力。例如静摩擦力可以是从零到某个最大值之间的任一数值，我 们将这个最大值称最大静摩擦力，其计算公式注意：该式只计算的是最大静摩擦力，对其它处于最大值和零之间静摩擦的只能根据实际情况受力分析确定物体之间因为滑动而产生的摩擦力，我们称之为滑动摩擦力，其计算公式上面我们介绍了几种常见的力和常见的几种运动，那么物体受到 的力和物体的运动到底有没有关系？如果有么应该遵循一个什么 样的定律呢？这就引出了牛顿三个重要定律：牛

11、顿第一定律“任何物体都保持静止或匀速直线运动状态，除 非它受到作用力而被近改变这种状态一定律的实质是告诉我们力 的作用能够迫使物体改变运动状态，揭示了力和运动的关系。那么这 一关系如何得到量化呢？这就是牛顿第二定律。牛顿第二定律 物体受到外力作用时，所获得的加速的大小 与外力F的大小成正比，与物体的质量成反比，加速度的方向和外力和运动学中物理量加速度联系在一起，明确了它们之间的数量 关系，这是非常重要的一个定律，是我们习题求解时常用到的。牛顿第三定律井的是作用力和反作用姻此又被称为作用力和 反作用定律若物体A以力F1作用于物体B则同时物伽以力.作用 于物体A这两个力的大小相等，方向相反，两力作

12、用在同一条直线 上，如果F1 F2之间中有一个力称为作用力，则另一个力叫作反作 用力，关于牛顿第三定律需要强调的是：作用力和反作用力总是同时存在的作用力和反作用力是作用在不同的物体上作用力和反作用力是属于同一种类型的力守恒定律这部分主要包括动量守恒定律和能量守恒定律。首先我们来介绍动量守恒定律，从四个方面来介绍：1 质点的动量守恒定律和质点动量守恒定律相关的物理量主要有两个“动量”“冲量” 什么是物体的动量呢？物体的质量和其速度v的乘积称为物体的动量通常用P表示， 动量是一个矢量，单位g.m/s，冲量是指力在时间上的累积作用。通 常用I表示，单加?S这是一个矢量，其计算公式牛顿第二定律指明了受

13、力物体所受的力和加速度关系，但是这里的力是瞬时作用，物体的运动状态也是该瞬 时的变化趋势那么假使力不是瞬时的而是持续作用一段时间会产生 什么现象呢？dv - a根据二一二推知p Fdt -容易观察等式左侧为冲量定义，右边为状态改变前后动量差值，这说明力在时间上累积效果是使受力物体获得了动量变化就是动 量定理。2质量系数的动量定理首先要正确理解质点系的概念上面介绍的动量定理通常以一个 物体为研究对象得出的，假如说现在有若干个物体，它们存在相互作 用，不言而喻，对这若干个物体中的每个物体单独而言，上述动量定 理是适用的，如果现在我将这若干个物体看作一个整体，那么动量定 理对这个整体是不是还成立呢？

14、如果成立，满足什么条件？这就是质 点系的动量定理。所谓质点系就是指将相互作用的若干物体看成一个整体每个 物体被看成质点时，这个整体就是质点系，亦称系统。系统中质点与质点相互作用力称为内力系统外的其它物体对系统任一质点的作用力称为外力 了这些 定义就可以明白质点系的动量定理。质点系动量定理作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量 的增量，系统总动量增量等于系统中所有质点的动量增量的和。当质点系所受外力为零或不受外力作用系统总动量保持不变 动量守恒定律3质点绕某一参考点转动时动量定律在这种情况下的动量定理一般被称为质点的角动量定理应的 动量守恒定律被称为角动量守恒定律淀要注意质点绕某一参考点 转动

15、的条件。首先我们要学习两个新的物理量，角动量和力矩。角动量定义为：位矢和质点动量的向量积决定平面，指向右手螺旋定则判定。当质点作圆周运动时，R为园周半径力矩定义为：位矢和力的向量积数值方向垂直于.和二 决定平面，指向按右手螺旋定则，单位N.m有了上面两个概念我们就可以了解质点绕某一参考点转动的条 件下的角动量定理了，“作用在质点上的合外力矩等于质点角动量的 变化率”如果质点或质点系所受外力矩的矢量和为零，则此质点系或 质点的角动量保持不变么就是质点绕某一参考点转动的条件下的角 动量定律。4.刚体绕固定轴转动条件下的动量相关定律首先要了解什么是刚体？刚体是指具有一定形状和大小，但不发生形变的物体

16、，特征是刚 体内任何两点之间的距离，在运动过程中保持不变，冈咻不能简化为 质点虽然刚体是对实际物体的一种理想化模型，正因为如此，刚体条 件下的动量定理，动量守恒定律在形式上的表达式发生了改变，为了 了解刚体条件下动量定理和动量守恒定律的形同样要先学习几个 新的物理量。 转动惯量：想象一下，将刚体分割成无数个小块，每个小块运 动规律可以适用质点的运动规律，这样的小块我们称它为质元转动惯量是各质元质量和其到转轴垂直距离平方的乘积之和I = y 刚体角动量w, w为角速度，不同于转动质点的角动量； 冲量矩：力矩和其作用时间乘积，冈咻在合外力W下获 得角加速度与合外力矩大小成正比，并与转动惯量成反比。

17、此定律为 刚体的定轴转动定律。冈咻的角动量定理转动刚体所受的冲量矩等于这刚体在这段时 间内角动量的增量。角动量守恒定律当合外力矩为零时，刚体角动量保持不变。上面我们介绍了不同情况下的动量定理和守恒定注意在使用 时一定要对应使用的情况，不同情况使用不同条件下的相关定律，下 面我们介绍和能量相关的定理和守恒定律。为此首先介绍几个相关概 念。功：力是力沿质点位移方向的分量和质点位移大小的乘积。v为速率势能:物体在保守力作用下的每一个位置时贮存的一种能量这种 能量叫势能物B么什么又叫保守力呢？保守力是指作功和路径无关的 力，具有这种特点的力主要有万有引力、弹性力、重力，对应的势能 就有重力势能、万有引

18、力势能、弹性势能，相应的计算公式移，有了上述相关定义，我们就可以学习功能定理和功能原理以及机 械能守恒定律了，对于单质点来讲，所谓功能定理就是说合力对物体所作的功等于物体功能的增量。对于质点来讲是说质点系的功能的增 量等于所有外力的功和内力的功的代数和，即的力包含保守力和非保守力，根据保守力作功特点，它和势能有关, 由于势能代表一种能量因此实际上常常将势能和动能的和称之为机 械能。在这种情况下，上述功能定理的形式就变为1这就是功能原理，这里、E代表质点运动过程中的机械能。即质点系 在运动过程中它的机械能增量等于外力的功和非保守力所作的功的 和。典型习题1一质量沿（轴运动，运动方程X &

19、 力 x的单位为m t的单位为s，求质 点（1）出发寸（=0）时的位置和速度2） t=1s和3s时的速度大小 和方向的速度为零的时刻和回到出发点的时刻。2 -质点沿（轴运动，其速度与时间关系公式v = 10+2iJ 已知t=0时刻质点位于质点右方 （+x）方向20m处。求1） t=2s时质点的位置；2）此时质点的加 速度。3-一质量m=50寸的木箱放在水平地面上，受到与水平仰角 角的拉力F作用而沿水平地面滑动木箱与地面间的滑动摩擦系数为 u=0.20,若欲使木箱匀速运动，求拉应多大？并求木箱对地面的 正压力。4 质量为m的重物，沿倾斜 角-斜坡下滑，重物与斜坡之间的滑动摩擦系数0.30,求重物

20、F滑的 加速度和重物对斜坡的正压力？5-在 河水速度.-1'1''河，如果希望小船 以r肚': 横渡，问小船相对河水的速度的大小和方向应如何？K 二 8用 b6.质量为m=0.2kg勺小球以I初速度与地面法线成=30角的方向射向水平地面，然后沿与法线成 B=60角的方向弹起，碰撞时间.01S设地面光滑，求小球沿地面 的平均冲力。6 用绳系一小球使它在光滑的水平面上作匀速率圆周运动，其半径.，角速度。现通过圆心处的小孔缓慢地往下拉绳, 使半径逐渐减少，求当半径缩为时小球的角度。&计算半径为r质量为m勺匀质圆需对通过盘心并与盘面垂直 的固定轴的转动惯量。31

21、kg的子弹，以400m/啲速度 水平射穿一块固定的木板子弹穿出板后速度变为00m/s求木板阻 力对子弹作功？10质量m=2k的物体沿一圆弧形轨道从点静止下滑至b点，到达b点的速:,:1'R=4m求物体从a点到b点摩擦力作功为多少？参阅教材新页图卜2711-质量为m的单摆，由长为I的细绳挂起在竖直平面内摆动， 已知当摆角为）时摆锤的速率为零，求摆锤在最低点速率，空气阻力 不计。2.1气动理论 2.2热力学理论这一篇主要讲述的内容是以气体为研究对象时所涉及的物理量， 以及气体状态改变所涉及的功、热、内能运算研究气体时所涉及的物 理量主要有P V T分别为压强、体积、温度。气体的状态可以用一

22、 组P V T来表示，如果气体的P V T中有物理量发生改变，我们 就称之为气体状态改变了因此在研究气体的时候不同状态的气体通 常可能遵循不同的规律，这样研究气体就没有标准了，结果也会五花 八门，为此，我们规定一种标准的研究状态，即在压强atm温 度为T°=273.15K寸，此时1摩尔的任何气体的体积均为此即阿伏加德罗 定律，符合该定律的气体，称之为理想气体，理想气体痕T通关于R称之为普遍常量，上述公式涉及的单位详见107前面讲到气体的状态涉及V T,那么P V T究竟是什么, 如何产生的呢？我们知道气体分子通常是运动关于气体体积/比较容易理解， 它通常和盛装气体容器有关因此在此不再

23、叙述压强如何产生的呢？ 我们在雨天打伞，雨点打在伞上你会通过手感到雨点对伞的压力，如 果将装在容器的气体分子想像成雨点于它们无规则杂乱无章的热 运动，必然和装它的容器壁发生冲撞，大量分子对器壁的冲撞就会形 成对器壁的压力作用，此即压强成因，如果是理想气体的话，则其压 强可通过下式求取的速率。关于反映分子热运动的分子速率主要三种最慨然速率，通常表示,1考前串讲资料物理（工）课程代码 0420方均根速率,表示,MmolB.等压过程等压过程就是指状态改变前后的压强恒定，此时功、热、内能均 存在。3.3电磁感应平均速率r上述理想气体压强公式中于为方均根速率的平方。上面介绍了压强的微观本质和压强的计算公

24、式么什么是温度 呢？温度是衡量分子热运动的剧烈程度的，在数值上它和分子热运动 的平均平动动能有关，分子的平均平动动能是指将分子看成一个质 点，作平移运动，其热运动动能就是平动动能，其量化公式-3jy =电磁学，从字面上很容易想到这章的内容是和电磁有关，只所以 称之为电磁学，是因为电和磁的密切关系。下面首先介绍电学及和电学相关的物理量，讲到这里，说些题外 话，仔细的同学一定发现，我们在介绍每一篇的时候总是先介绍研究 对象，然后介绍研究对象涉及的相关物理量，进而量化这些物理量之 间的关系，这是物理学科的特点，我们应该沿着这样的脉络来学习。电虽然和我们很熟悉，但如果有人问你什么是电，你很难回答， 因

25、为电本身是很抽象的东西所以最初的发现仅仅是通过观察带电体 对其他物质的影响开始的因此当一个物体经过摩擦以后有了吸引轻 小物体的性质的时候，我们就称这个物体带了电。电荷是电的基本单元比较物体间带电多 目，电电量，电量的单，一类.为正电荷于一为带负 电子带电量正好是一个负电荷，约为 .也就是 说一个 电荷在电场屮某点的电势能等于它的电量与电场 中该点电势的乘积，上式中为点电荷所带电点于为点电荷所在位 置电势，W勺势能。上式中涉及一个量叫电势，电势如何计算呢？电场中假设两点a, b,点电荷从a移到b,电势能变化等于电场 力作功，即-，分子作无规则热运动表明分子具有能量，这种能量不仅仅体现在平动动能上

26、，还体现在分子可以转动，振动等 运动形式上，将上述所有可能的能量的和称之为分子热运动总能量。唏仟)可以推知'多少就是比较它们拥有电 然界中电荷主 为负电荷，二"所以1-'即电场中任两点间电鸯等于场强在这两点间的线积分。C点电荷：带电体抽象为电荷集中于一个几何点的理想化模型。 电荷的基本性质是和其他电荷发生相互作也就是说点电荷和 点电荷之间存在力的作用，这种力的大小可通过库仑定律来表示：真空中两带电的点电荷之间的相互作用的静电力大小和它们所带电量?乘积成正比，与它们之间的距离的平方成反 比，作用力沿两点电荷的连线，即-即电场中任两点间电擬等于场强在这两点间的线积分。 实

27、际中，通常选一参考点，通常选无限远处，令其电势为零，则 某点电势U-U =U= EM必叩E:嘉，很容易理解，所谓等势每个分子平均总能量-，i为自由度关于自由度大家要记清楚不同分子种类的自由度，详见烦。除了上述分子热运动能外分子和分子间还存在势能分子热运 动的功能和热能的和叫作物质的内能，对于理想气体，由于忽视分子 间作用力，所以理想主体的内能是指分子热运动动能的总和。质量M摩尔质量mol的的理想气体内能M i%本章节留阅读，教材第节气体分子热运动的速率分布规律，在 115页，希望课后认真阅读。热力学基础这一章是这一篇的重点热力学基础这一章主要分为 两部分内容：(1) 气体状态从一个状态向另一个

28、状态变化，从能量角度涉及 哪几个物理量，对于几种典型的变化过程W E如何计算。(2) 气体状态从一个状态向另一个状态改变能不能发生，如果 能够发生，发生条件是什么，前者和热力学第一定律有关，后者和热 力学第二定律有关。热力学系统从平衡状态向状态2变化中，外界对系统所作的功 和外界给系统的热量二者之和是恒定的。等于系统的内能。定律表明：1 状态改变涉及功、热、内能2功、热、内能三者建立了量上的关系，那么平衡过程中功、能、热如何计算呢？ 平衡过程中功的计算：dw = Psdl 二 pdv要牢牢掌握等温过程等温过程就是在状态改变的过程中温度不理想气体的内能仅 仅是温度的函数因此等温过程的内能变化为零

29、意味着过程的功和热 相等。D绝热过程系统和外界之间没有热量传递 几-，称之为绝热过程。在这种特殊的过程中，理想主体的状态参量变化P心常量PW 二昭我们称上述等式为泊松方程，其中为泊松比,平衡过程中热量的计算：r = > 1关于绝热过程中的计算，只要记住泊松方程，按照公式解题就是了。绝热过程没有热量交换，按照热力学第一定律'E 二-W 二-昱-C 是摩尔热容量，通常又分为定压摩尔热容量和定容摩热容量。因此对于等压过程热量计算对于等容过程热量计算心2内能计算的方法对所有状态改变所经历内能的计算 原则上，上述对热、功、的过程来讲，计算公式都是适用的。下面我们就以几个变化过程为例看实际状

30、态改变过程三个物理 量变化如何计算的。A.等容过程等容过程就是指在状态改变前后体积恒定不由于体积恒定不 变，所以过程作功变化为零。系统内能的变化就等于热的变化。热量计算问总杯誥内能变化A£ = 2内能的计算由上述两式相等得上式表明真空中，两个电荷,相隔一定距离，中间并不存在由分 子、原子组成的媒介物，却可以发生相互作用，显然不是上述公式的 错误，因为上述结果是库仑先生通过试验总结的结果，那么就可以推 知电荷和电荷之间所产生的相互作用，一定有其他的原因。这就是“场”的概念的由来，也就是说任何一个电荷，在自己的周围空间都 能激发电场，电场的一个基本性质就是对处于其中的电荷产生作用 力。这

31、种作用力我们称之为电场力，反应电场强弱的物理量我们称它 为电场强度。其定义为：/l它表明静电场中任一点的电场强度矢量的大小等于带有单位电 量的电荷在该点所受电场力的大小于方向与正电荷在该点所受电场 力的方向相同。一个点电荷形成电场中，距离点电处的点P的场强度为假设存在若干个电荷' Iik，每个电荷都会产生电 场，它们的电场将发生叠加，此时我求熬的场强如何计算呢？首 先将每个电荷单独化处理，即假设其他电荷不在，求出单独状态下的 电场强度然后将每个电荷在处的场强加合这也就是电场叠加原理。 为了形象描述电场中的强弱分布在电场中人为地作出一系列曲 线，使曲线上每一点的切线方向与该点场强一致，这

32、些曲线称为电场 线，电场线疏密反映电场的弱强，电场中任一给定点附近，穿过垂直 一.L严 .于场强方向的单位面积的电场线数与该点场强大小相通过某一个I-面的电场线数称为通过该面的电通量在绝热过程的特点是绝热膨胀过程中系统没消耗本身的内能对 外界作功，因而系统温度下降，在绝热压缩过程中，外界对系统所做 的功完全用来增加系统内能，因而系统温度升高，下面我们介绍一下 热力学第一定律的应用。热机就是利用吸收的热量对外作功的设典型热机比如气缸中 气体膨胀，推动相连活塞，带动连杆，曲轴，那么这种有用途的设备 的工作原理是怎样的呢？涉及两个内容如何获吸热量如何实现 对外作功。实际情况这两方面的任务通过以下三个

33、过程实现：(1) 等温膨胀这一过程实现吸热1(2) 等压压缩过程系统向低温热库放出热量(3) 绝热压缩过程上述三个过程中系统对外作功表明整个过程中，系统并没有将从外界吸收来的热量全部转 变为对外界作功，只(?1 - lod是将其中 部分变为功，而另一部分2-囚放给外界了，将"I称之为热机效率和热循环相反的过程冷机循环，比如电冰箱制冷，其过程和热机循环相似，但 是在图中正好逆向的，请大家参阅教材5页，要记住了解致 冷系数的概念。以上我们介绍的是热力学第一定律，下面我们介绍热力学第 二定律。正如前面所叙述的，热力学第二定律所解决的问题是实现过 程进行方向，比如我们知道温度可以从高温向低温

34、传导，那么能不能 来，从低温自动的不需要任何影响的向高端传导，不能那又 么原？这就是热力学第二定律告诉我们的东西。热力学第二定律的实质讲的是在宏观孤立系统内部所发生 的过程，总是由包含微观状态数目少的宏观状态向包含微观状态数目 多的宏观状态进行，宏观状态所包含的微观状态数目为该宏观状态的 热力学概率用表示关于宏观状态所包含的微观状态的数目大家阅读教材=152第九节，理解即可。热力学第二定律的量化形式:热力学概率:S:：熵，它是分子运动无序性的量度。-引入熵后，热力学第二定律又可表示为：在宏观孤立系统内所发生的实际过程是沿着熵增加的方向进行。3.1电学基础3.2磁学基础霑=有了电通量的概念我们就

35、可以将电场线和产生电场线的电荷联 系起来，二者存在的关系就是高斯定理。“在真空的静电场中，通过任意封闭曲面的电通量等于该封闭曲面所包围电荷的电量的代数和的、.。”高斯定理反映了静电场是有源场。根据前面讲过的知识，如果一点电荷放在电场中，则会受到电场 力的作用，一个点电荷受到力后会怎样呢？想想看很明显是点电荷将 在力的方向上移动，点电荷移动就会作功，所作的功为：缢川加仏4制Qqdr=观察上式，一旦点电荷给出则变成常量，这样一来就只有和有关了，说明静电场力对电荷所做的功只取决于被移动电荷的电量和所经路径的起点和终点的位置， 而与移动的具体路径无关，说明静电场力是什么力啊！ 保守力，也就是说静电场是

36、保守场，静电场是保守场的另一表现是静 电场场强的环流恒等于零。< fi*aS = 0>1即：J1为什么呢请看下面推导，电场力沿闭路做功为零J这个定理就是安培环路定理。上述讲解中我们知道静电场是保守场，静电场力是保守力，保守 力、保守场又有什么特点呢？想想看，保守场一个特点是物体在保守 场作用下每一个位置都具有能量，称之为势能！静电场既然是保守场，处于静电场某点则必存在势能。静电场中这种势能我们称之为静电势能，简称电势能。电势能计算公式:W=qU关于电势还有一个简单定义就是等：面就是指某面上电势均相等，等势面有三个主要性质，你知道么？不 知道啊，呵呵，查看教材191页，简单记如下。

37、在静电场中，电场线和等势面处处正交。 电场线总是由电势高的等势面指向电势低的等势面。 等势面密集处场强大，等势面稀疏处场强小。前面讲一个点电荷放在电场中会受电场力作如果我把一个中 性的导体也就是对外不显电性的导体放到电场中会产生什么结果 呢？我们知道，导体之所以被称为导体是因为内有自由电子的，可以 导电，当将一导体放在电场中后，导体中电子为带电体，在电场作用 下将发生移动。结果电荷在导体表面发生凝聚，由于自由电子的移动，会有等量 的正电荷出现这样在导体内部就形成了一个和其所处的电场电场方 向相反的附加场，当附加场场强正好等于外电场场强时，我们称静电 平衡，此时导体内部场强处处为零导体为等势体具

38、有一定的电势。 如果导体是孤立导体也就是和其它带电体和导体都相距无限远的话， 其所带电量和电势比值就是一个与导体形状、大小等因素有关的量， 而与q、U无关，我们称之为电容：通常导体不是孤立导体也就是说在其周围常有其它导体或带电 体，这时导体的电容受到其他导体的影响，常见的就是薄板电容器, 即两块靠得很近的但彼此绝缘的导体薄板所组成电容器板间保持 真空或者充满电介质来绝缘，此时电容器电容：真空介质时：如果充满电介质:为相对电容率，： 电容率很明显充满电介质的电容器的电容为真空电容的为什么电容器极板间填充电介质后电容会增加呢？这和电介质在电场下极化有关。通常电介质分子内部电结构不同，电介质分子分成

39、两类：有极分 子、无极分子，有极分子电偶极矩不为零，有电场作用时，电偶极子 转动，定向排列，在电介质表面形成束缚电荷，发生极化称为取向极 化。倍。无极分子在外电场作用下，正负电子中心偏移形成电偶极矩形成 极化称位移极化。极化产生的束缚电荷将产生附加电场，该电场将削弱外电场，从 而使电介质内场强和外电场相比减弱，电势也相应减弱，从而电容增 加。电容器实质是盛装电量的器件所以充电后的电容器通常储存一 定的电能，该电能为:器而言：I丄单位体积的能量期9对任意电场，整个电场总能量关于磁场这一章，也就是书上的第六章稳恒电流的磁场这一章， 为什么讲磁场而又去介绍稳恒电流的磁场呢？这是因为对于物体的 磁性，

40、通常认为它的根源是电流。这也是为什么这一章在介绍磁学的 内容前给你先介绍电流的知识的原遷流是电荷的定向移动所形成 的,所以形成电流的导体是第一要存在可移动的电第二存在电场， 因为存在电场才能使电荷定向移动t恒电流是指导体中各点的电流 密度是不随时间改变的，这种电流称为稳恒电流，有了这些我们就可 以介绍稳恒电流的磁场了。学习磁场这一章知识的时候一定要记住和上一章也就是电学的 知识对照学习，上一章我们都学习了哪些和电学有关的知识了呢？我们首先介绍电荷-电场-和电场相关的物理量：虽or电势 T带电体在电场中受力作功T导体也就是中性物体在电场中被极化磁场这一章我们遵循下面的讲解路线：电流-磁场-和磁场

41、相关的物理i主要是磁感应强度-具有磁 性的物体在磁场中受力非磁性物体在磁场中磁化。关于电流，也就是磁的起源，我们前面介绍过了，不再复述。3考前串讲资料物理（工）课程代码 0420为磁场某点处磁场力q为电荷数速率,;卜：n T匚对于动生电动势I"为电流之和所在处磁感应强度的夹角 这表明所受磁场力和磁感应强度、电流大小、导线长度以及电流 单元和磁感应强度的夹角有关系。这就是安培定律，所形成力的方向根据右手螺旋法则决定，这也 是一个重要定理，要求熟练掌握。关于通电导线在磁场中受力书上列举了两个实例1 通电导线和通电导线之间的作用。2 磁场对放在其中的通电矩形线圈的作用。 上述两种情况均可以

42、利用安培定律得到分我们要学习这种分析方法，因为网络的局限和串讲的关系我们在此就不详细介绍了，希 望大家能够在业余详细阅读教245-248页并将结论牢记。还有一种带电体就是运动的电荷将其放在磁场中也会受到磁场 力的作用，这种力我们称之为洛仑兹力，其求解公式：闭合回路中，化，而是导致闭合回路或回路上一部分导体在磁场中移动导致闭合回 路磁通量变化，如84页图7-6, ab杆向左右滑动，闭合路就会有磁 通量改变。另一种情况正好相反，闭合回路没有变化，但是磁场发生变化。 前者产生的电动势叫动生电动势，后者为感生电动势。上式如果将是否也为零呢？实际情况表明：上述积分不为零，而是满足.-当一列折射上式表明（

43、和t量的关系是余弦Or正弦函数的关系，这种特征和高中讲的3为角频率IT为周期它和频率互为倒数，初位移Ep =动一一Ep =总机械能-s=-2明条纹各条明条纹至O点距离为12卩二丄波源初相位差恒定或初相位差为零的 在叠加区域内某些地方的振动始终加 这种现象叫波的干涉，一定要注意波磁场类似于电场 是带磁体所激发的磁场对置于其中的 磁性体, 比如运动的电荷产生磁力作用，描述磁场强弱的物理量我们称之为磁 感应强度，用 表示和电场强度相似。磁感应强度勺大小，可 以通过下式计算：场强方向放在该点处的小磁针静止时极所指的方向。前面讲过，电流可以形成磁场，下面我们来计算通电导线以及运 动的电荷在其周围所形成的

44、磁场中各点磁感应强度。对于通电导线来讲,周围形成磁场的磁感应强度可以通过毕奥 萨伐尔定律求解公式在229页,很简单。对于单个运动电荷来讲， 它所形成的磁场的磁感应强公式235页6.26式，也很简单，记忆 然后应用就是了，在此不多费口舌了，值得一提的是，毕奥一萨伐尔 公式是个很重要的公式，常在计算题的计算过程中用到，希望不要掉 以轻心。上面对通电导线和运动电荷所产生的磁场的磁感应强度作了简 单量化，下面我们就开始研究磁场对具有磁性的物体所产生的磁场力 及其计算。首先研究通电导线在磁场中的磁场力通电导线可以在其周围形成磁场，当将其放到一个外加磁场中， 它将受到外加磁场力的作用，这个作用力大小为F

45、Mg石工B方向可根据右手螺旋法则确定洛仑兹力的特点是只改变粒子运动方而不改变运动速率的大 小，这一点要清楚，当空间除了磁场外还在电场，也就是说运动电荷 同时受到电场和磁场的共同作用。此时设质量m带电量q的粒子以速度卩0射入磁感应强度冷的 均匀磁场，则其所受到的洛仑兹力I 不考虑重力，粒子的运动情况可能会有三种情况：（1）|和 垂直，此时和 夹角为 洛仑兹力大4F=qvB力的方向和运动速度垂直，此力作用下粒 子将作匀速圆周运动。（2）和 同向，即和夹角为零此时洛仑兹开=0粒子受合外力为零，将保持匀速直线运动。（3） 成任意夹角，此时运动速度可分解"丄和f运动，一面沿直线运动，实质是（1

46、）、Q）的合成运动。关于运动电荷在磁场中受力作用这一原理在实际生活中的应用 比如质谱仪、回旋加速器等，请参阅教材一25（页，值得提出的 是霍耳效应。什么是霍耳效应呢？所谓霍耳效应是指在导体板中通有电流时, 在垂直于磁场和电流方向的导体板的横向两个侧面会出现一定的电 势差，这种现象称之为霍耳效应，相应电势差求解公式：霍耳效应的现象可以通过洛仑兹力来解释，详细解释见页， 因为本次串讲主要针对考试，所以其解释部分留给同学阅读详见 258页。以上我们介绍了将具有磁性的物体如通电线运动电荷放在磁 场中，受到磁场的作用，那么我们不禁可以想想，如果我将一个不具 有磁性或者至少不表现出任何磁性的物体放在磁场中

47、会发生什么情 况呢？ 一般来讲，将一物质放在磁场中，由于物质中所具有运动电荷 会受到磁场力的作用而使物体处于一种特殊状态我们称之为极化，根 据物质极化程度将物质分为顺磁质；抗磁质；铁磁质；顺磁质表现为 磁化后产生附加磁场与外加磁场方向一致，使介质中磁场加强，抗磁 质磁化后形成附加磁场与原磁场方向相反，使介质中磁场减弱，铁磁 质特点同顺磁质近似，但介质中的磁场和顺磁质相比显著加强，为强 磁性物质，上述表明不同物质放入磁场中后磁化程度不同，为什么 呢？也就是磁化的机理是什么呢？对于抗磁性顺磁性来讲，这主要和分子电流及它的分子磁矩有 关，对于铁磁性材料来讲，其磁化机理主要和磁畴有关。好了，关于磁学的

48、基础知识就讲解完了，听懂得了么？如果没有 听太清楚，请重听一遍，学习物理一定要边学边想，不能像学习文科 那样，尽去背诵，一定要明白，尤其物理涉及的物理量较多，它定义 也较多，背是背不过来，一定要明白,第七章的内容是电磁感应和电磁壌质上就是讲电场和磁场之 间的关系，可能你会说二者之间的关系不是上一章介绍过了么？电流 可以在其周围形成磁场是的，不错，这是电和磁的关系的一个方面， 那么反过来我问你如果磁场是变化会不会形成电流呢？这就是这 一章要告诉你的。首先看什么是电磁感应呢？请打开教材看7页图7-1准备好了么？图7-1中左侧是一个线路带电源说明闭合后能产 生电流，右侧是一个闭合线路，没有电源但有小

49、磁针，AW同 在铁环上没有接触，当关闭，打开时，线圈B虽没有接触，便中确有电流产生也就是通过线圈可以在i中感应出电流这个现象 就是电磁感应，为什么会这样呢？这是因为A线圈通电的时候，会产生磁场，该磁场会影线圈 中磁通量，由菲圈中磁通量的改变所以在中生成电流，实质是磁 的改变可以形成电，那么所形成的电流大小和方向如何确定呢？这是楞次定律和法拉弟电磁感应定律解决的。楞次定律确定感生电流的方向!拉弟感应定律确定电动势大小 进而确定感生电流的大小。楞次定律:闭合回路中感应电流的方向总是使得由它们所激发的磁场来阻碍引起感应电流的磁通量的变化。也就是说，假设处在磁场中的闭合回路，通过该闭合路的磁通量 如果

50、减少，这种改变导致的感生电流的磁场的方向应该阻碍这种减 少。法拉弟电磁感应定律任一给定回路中的感应电动势的大小与穿过回路所围面积的磁通量变化率丄* 成正比£=，磁场变化可以有两种情况，一种是磁场本身没有变£=BLr = BLvsin3匚为I和 角度关于动生电动势，强调几点 导体要切割磁力线。 在磁场中任一段导体上都可形成动生电动势，定要求导体 必须是闭合回路。 感应电动势的电能是由外力作功所消耗的机械能转换而来的。 感生电动势的计算，因为它是和磁场的变化有关，所以dt下面我们介绍这一章的第二部分内容，自感和互感以及磁场能 量。什么是互感呢？想像一下有两个线圈相假设两个线圈中

51、都通 有随时间变化的电流我们取其中一个分析由于电流可以形成磁场， 电流变化磁场也变化，又由于另一线圈在附近，那么这种磁场变化会 影响另一线圈并在其中形成感生电流样另一线圈也会对该线圈产 生相同的作用，这种现象就是互感现象。和互感相关的一个重要物理量：互感系数，互感系数实质是一个 回路的电流为A时在另一个回路中的全磁通。互感现象，看囹-17电路闭合时丄线圈因为通电电流产生磁场而磁通量改变，形成感生电流，导致灯亮度大于 I，当电路断开时（看298页图7-18）线圈L中同样因磁通量变化而形成电动势t S不立即熄 灭。这就是自感现象。自感系数在数值上等于线圈中的电流为时通过线圈自身的全 磁通。上述自感

52、现象中5不立即熄灭，说明线圈给它提供了电能量，这 个能量是以磁能的形式储存在线圈中的，其大小2前面电学中我们讲过电容器是储存电荷的器件，它具有一定能 量，以电场能的形式贮存上面的自感现象表明磁场也是能量载体， 磁场具有能量对于长直螺线管中磁场的能量：2该公式对一般非均匀磁场也是适用的2Jv关于第5节麦克斯韦电磁场理论简介，请大家阅读教材，有兴趣 同学请听精讲课件，注意：要了解本节位移电流概念06以上我们介绍了磁场相关的知识下面我们介绍本章磁学的最后 一个理论：磁介质条件下的安培环路定理。在电学那一章，我们介绍过安培环路定理，你们还记得么？不记 得说明你不是很用功啊！记得，那很好，在草纸上写一下

53、？静电场的环路安培定理是指静电场强的环流恒等于零。£ * di = 0_用磁场丄I替代，就涉及一个问题H称为磁场强度矢量上述式子表达的物理意义：磁感应强度矢量沿任一闭合路径的线积分等于该闭合路径所包 围的传导电流的代数和，这就是有介质时的安培环路定理。传导电流就是电荷定向移动时形成的电流之所以称之为传导电 流，为的是和磁化过程中在磁介质中形成的磁化电流也就是束缚电流 相区分，因为磁化电流是不能导出的，关于磁化电流是教2页， 一般了解。章典型习题详细听课件讲解，课件中会告诉习题的原题在那里。这一篇你一定要搞明白波的概念，搞明白它就容易了，随后你会 发现这一篇原来这么简单其次这一篇中另一

54、个重要内容是波的干涉 及其条件，这两部分是这一篇9、10章的重点，这一篇的基本脉 络是：振动宀波宀波和波关系指干涉、反射、折射等宀特殊波，电磁波 其中振动是波的起源，所以本篇从振动开始。我们首先介绍机械振动中的特殊振动：简谐振动 最常见的谐振动就是弹簧振子的振动dtm所以 门: 解的结果的运动叫简谐运动。这是简谐振动的概念，关于谐振动方程中A称之为振幅»固有角频率相位+ ：',为初相位上式运动方程表明讨、为三个重要特征量，一个振动方程如果它们三个确定了，那么运动方程就确定了那么 、I 、/在初速度' I一确定后，如何求解呢？公式见教材或见本章节方框图。第八章核心掌握上

55、述内容，实质就是简谐振动的定义，弹簧振子 在振动过程中，在某一点是存在动能和势能的。这在力学篇介绍弹簧 力时也介绍过那那么弹簧振子在振动过程中能量为多少呢？和哪些 因素有关呢？假设运动方程为-势能公式在力学篇介绍过表明总机械能与振幅平方正比，与振动角频率平方成正比，它是一个 常量表明简谐系统的机械能守恒。关于简谐振动的合成，请同学阅读 教材P33殒。一质点绕某一平衡点作简谐振动、将推动质点所在的媒质的运 动，最简单的假设在空气中，质点的反复振动将使在它附近的空气也 和它一起伸长，压缩，靠近振动质点的附近的媒质追随振子的这种运 动如果能在媒质中连续传递下去，就形成波，自然界波很多，常见的 熟悉的

56、比如声波和水波，根据振动源振动类型，波可分为机械波、简 谐波、电磁波。从波的振动方向和传播方向的关系可将波分为横波和纵和波 相关的物理量主要有波速、波长、波频、波周期。波速，描述波传播快慢的物理量、位时间振动状态传播的距离， 波长指同一波上两个相邻振动步调相同点之间距离。波周期是指波传递一个波长的距离所需要的时间，波频和波周期 互为倒数。下面重点介绍几种典型波1. 机械波 机械波简单讲就是机械振动得到传播而形成的，所 以机械波形成必须具备两个条件1）（波源即振动物体；2）能够传 播振动的介质2. 简谐波简谐振动在介质中传播形成的波，其运动方程y = ZcosdJ t 卩丿相关等价的表达式见方框图 注意要把它和振动方程区别开，尽管形式相似但本质不同。3.电磁波（参看方框图4.4