静电场与稳恒磁场的比较

1、静电场和稳恒磁场的比较摘要关键词静电场 电介质 电场强度 电通量 高斯定理 电场力的功 电势 导体 电容 电流电动势 磁场 磁感应强度 安培环路定理 磁介质 在运动电荷周围，不但存在电场，而且还存在磁场。稳恒电流产生的磁场是不随时间变化的，称为稳恒磁场。稳恒磁场和静电场是两种性质不同的场，但在研究方法上有很多相似的地方，下面我们来比较：静电场是相对于观察者为静止的带电体周围存在的电场。电场是一种特殊形态的物质，其物质性一方面体现在它的带电体的作用力，以及带电体在电场中运动时电场力对带电体做功；另一方面体现在电场具有能量。动量和电磁质量等物质的基本属性。电场强度和电动势是描述电场特性的两个物理量

2、。高斯定理和场强环流定理是反应静电场和稳恒电场性质的基本规律。在电场作用下，导体和电介质的电荷分布会发生变化，这种变化了的电荷分布又会反过来影响电场分布，最后达到平衡。稳恒磁场就是稳定的电流周围的磁场。稳恒电流的磁场真空中的磁场主要分为两部分:一是电流激发的磁场;二是磁场对电流的作用。稳恒电流激发静磁场,磁场是电场的相对论效应，若空间不止一个运动电荷,则空间某点总磁感应强度等于各场源电荷单独在该点激发的磁感应强度的矢量和。运动的电荷产生磁场。性质根据静电场的高斯定理，静电场的电场线起于正电荷或无穷远,终止于负电荷或无穷远，故静电场是有源场从安培环路定理来说它是一个无旋场根据环量定理，静电场中环

3、量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场力所做的功都为零，因此静电场是保守场 根据库仑定律，两个点电荷之间的作用力跟它们的电荷量的乘积成正比，和它们距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，即kq1q2/r,其中q1、q2为两电荷的电荷量、k为静电力常量，约为9.0e+09牛顿米2/库2，r为两电荷中心点连线的距离。注意，点电荷是当带电体的距离比它们的大小大得多时，带电体的形状和大小可以忽略不计的电荷静电感应如果电场中存在导体，在电场力的作用下出现静电感应现象,使原    静电场来中和的正、负电荷分离,出现在导体表面上。这些电荷称为感应电荷。总的电场是感应电

4、荷与自由电荷共同作用结果。达到平衡时，导体内部的电场为零。静电感应现象有一些应用，但也可能造成危害。 静电场中的介质电场中的绝缘介质又称为电介质。由于电场力的作用在原子尺度上    静电场出现了等效的束缚电荷。这种现象称为电介质的极化。对一种绝缘材料，当电场强度超过某一数值时，束缚电荷被迫流动造成介质击穿而失去其绝缘性能。因此静电场的大小对电工器件的设计及材料选择十分重要。 有介质时的静电场是由束缚电荷及自由电荷共同产生的，为了表示这二者共同作用下的电场，可以引入另一个场矢量电通量密度D（又称电位移）。它定义为 式中P为电介质的极化强度，则可得高斯通量定理  &#

5、160; 公式式中q仅为S面内所有自由电荷，而不包括电介质的束缚电荷。高斯通量定理的微分形式为电位移的散度等于该点自由电荷（体）密度， 墷·D 电介质的极化强度P与电场强度E有关，而电通量密度又与P 和E 有关，故可得表示电介质的本构方程 DE 电位由于静电场是无旋场,故可用标量电位表征静电场（见电位）。电位与电场强度的关系是 式中Q点为电位参考点，可选在无穷远处；P点为观察点。上式的微分形式为电场强度等于电位的负梯度，即 E-墷在为常数的区域，    公式式中墷·墷可记作墷2，在直角坐标中    公式   公式分

6、别为一阶与二阶微分算符。这样,可得电位所满足的    静电场微分方程 称为泊松方程。如果观察点处自由电荷密度为0，则 墷20 称为拉普拉斯方程。泊松方程和拉普拉斯方程描述了静电场空间分布的规律性。可以证明，当已知、及边界条件时，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的，可以设法求解电位，再求出场中各处的E。静电场与稳恒电场的区别 由静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场静电场除了要求电荷分布不随时间变化外，还要求电荷不流动。因此,静电场中导体内部场强处处为零,导体的电位处处相等，且在导体表面外附近，电场同导体表面垂直；此外，静电场中没有电流，不存在电流产生的磁场，即静电场与磁场没有必然的联系。稳恒电场只要求电荷分布不随时间