波动_大学物理

1、 中国人民大学物理系徐靖编9.1 9.1 波的基本概念波的基本概念一、波是振动状态的传播一、波是振动状态的传播波与流的差别波与流的差别. “常常是（水）波离开了它产生的地方，而那里的水并不离开；常常是（水）波离开了它产生的地方，而那里的水并不离开；就像风吹过庄稼地形成波浪，在那里我们看到波动穿越田野而去，就像风吹过庄稼地形成波浪，在那里我们看到波动穿越田野而去，而庄稼仍在原地而庄稼仍在原地.” 达达芬奇（芬奇（L da Vinci, 14521519）反映了波的基本特征：介质体元只在其平衡位置附近运动，反映了波的基本特征：介质体元只在其平衡位置附近运动，而运动状态在空间传播而运动状态在空间传播

2、. 机械波与麦浪不同，不需外力（风）去推动各体元的运动，机械波与麦浪不同，不需外力（风）去推动各体元的运动，而是依靠介质内部的机制而传播而是依靠介质内部的机制而传播. 中国人民大学物理系徐靖编t = T/4 t = T/2 t = 3T/4 t = T t = 00481620 12 24 中国人民大学物理系徐靖编 弹性媒质的质元受外界扰动而发生振动时，弹性媒质的质元受外界扰动而发生振动时，因媒质各部分间的弹性联系，会使振动传播开因媒质各部分间的弹性联系，会使振动传播开去，这就形成了波动去，这就形成了波动 机械波机械波波动是振动波动是振动状态状态的传播，的传播，不是不是媒质媒质的传播。的传播。

3、形成机械波的条件形成机械波的条件 弹性媒质弹性媒质波源波源 “上游上游”的质元依次带动的质元依次带动“下游下游”的质元振动。的质元振动。 某时刻某质元的振动状态将在较晚的时刻于某时刻某质元的振动状态将在较晚的时刻于“下游下游”某处出现。某处出现。 介质中的质元只在自己的平衡位置附近振动，并介质中的质元只在自己的平衡位置附近振动，并不随波前进不随波前进. . 中国人民大学物理系徐靖编波源波源自由振动（无能量补充）自由振动（无能量补充）波动不能长期维持波动不能长期维持受迫振动（有能量补充）受迫振动（有能量补充）波动才能长期维持波动才能长期维持简谐振动简谐振动简谐波简谐波（波源及介质中各质点均作谐振

4、动）（波源及介质中各质点均作谐振动）波线：波线： 由波源出发，沿波传播方向的线由波源出发，沿波传播方向的线. .波线上任一点的切线方向波线上任一点的切线方向为该点波的传播方向。为该点波的传播方向。波面：波面： 某时刻介质中同相点的集合。（球面波某时刻介质中同相点的集合。（球面波. .柱面波柱面波. .平面平面波波 .）波前波前( (波阵面波阵面) )： 传在最前面的波面传在最前面的波面球面波球面波平面波平面波波波线线 波面波面 中国人民大学物理系徐靖编二、波的特征量二、波的特征量波的特征：波的特征：空间和时间上的周期性空间和时间上的周期性 、频频率率周周期期T. 1即介质中各质点振动的周期和频

5、率，由波源振动即介质中各质点振动的周期和频率，由波源振动情况决定。情况决定。描述波动的时间周期性描述波动的时间周期性T1 时间频率时间频率 波长波长. 2同一波线上，相邻的相位差为同一波线上，相邻的相位差为 2的两点间的距离的两点间的距离描述波动的空间周期性描述波动的空间周期性 1 k空间频率空间频率 中国人民大学物理系徐靖编 中国人民大学物理系徐靖编三、波形曲线三、波形曲线思考：思考：对纵波，波形曲线是不是实际波形？对纵波，波形曲线是不是实际波形？ 波形曲线如何反映纵波传播过程中介质质点的疏密波形曲线如何反映纵波传播过程中介质质点的疏密情况？疏部中心、密部中心各在何处？情况？疏部中心、密部中

6、心各在何处？描述某时刻，波线上各点位移（广义）分布描述某时刻，波线上各点位移（广义）分布对横波：对横波：直观给出该时刻波形和波峰、波谷的位置，直观给出该时刻波形和波峰、波谷的位置，x ou 2 波峰波峰波谷波谷 中国人民大学物理系徐靖编纵波的波形曲线纵波的波形曲线 x 中国人民大学物理系徐靖编振动曲线振动曲线波形曲线波形曲线图形图形研究研究对象对象物理物理意义意义特征特征注意：注意：波形曲线与振动曲线比较波形曲线与振动曲线比较某质点位移随时间变化某质点位移随时间变化规律规律某时刻，波线上各质点位移某时刻，波线上各质点位移随位置变化规律随位置变化规律v由振动曲线可知由振动曲线可知某时刻某时刻其方

7、向参看下一时刻状况其方向参看下一时刻状况初相初相周期周期T. 振幅振幅A 0 由波形曲线可知由波形曲线可知该时刻各质点位移该时刻各质点位移只有只有t=0时刻波形才能提供初相时刻波形才能提供初相波长波长 , 振幅振幅A某质点某质点 方向参看前一质点方向参看前一质点v对确定质点曲线形状一定对确定质点曲线形状一定曲线形状随曲线形状随t 向前平移向前平移AtPt0Tvo AxPt0 vo u 中国人民大学物理系徐靖编四四. .波函数（波动方程的积分形式）波函数（波动方程的积分形式）、tzyx( 波函数：波函数：振动量振动量 随时间、空间的变化规律随时间、空间的变化规律建立波函数的依据建立波函数的依据波

8、的空间、时间波的空间、时间周期性周期性沿波传播方向各质点振动状态（相位）相继落后沿波传播方向各质点振动状态（相位）相继落后（滞后效应）（滞后效应）简谐振动：微分方程简谐振动：微分方程 积分形式积分形式平面简谐波：积分形式平面简谐波：积分形式 微分方程微分方程 中国人民大学物理系徐靖编解：解：以参考点以参考点O为坐标原点，波速为坐标原点，波速u的方向为的方向为+x,建立一维坐标。建立一维坐标。 设设P为波线上任意一点，坐标为波线上任意一点，坐标 xP(x)xou只讨论一维情况只讨论一维情况: 对平面简谐行波对平面简谐行波的的数数学学形形式式建建立立),(tx 已知：已知： 波线上任一点波线上任一

9、点O的振动方程的振动方程)cos(0 tAo、向向右右传传播播波波速速u求：求：该平面简谐波波函数该平面简谐波波函数)(tx、 中国人民大学物理系徐靖编方法方法1 1O的振动状态传到的振动状态传到P所需时间所需时间uxt 时时刻刻相相位位相相同同点点（点点相相位位与与时时刻刻) ttOPt 即即)()(0tttp )(cos0 uxtA)(cos),(0 uxtAtx(1)(1)已知坐标原点振动方程已知坐标原点振动方程 )cos(00 tA参考点参考点P(x)xou 中国人民大学物理系徐靖编由于由于 2uuT (1)、(2) 是一致的是一致的)2cos(0 xtAp即即)2cos(),(0 x

10、tAtx(2) 2，相相位位落落后后波波线线上上每每间间隔隔P点相位比点相位比 O 落后落后 2 x方法方法2P(x)xou 中国人民大学物理系徐靖编平面简谐波方程的物理意义平面简谐波方程的物理意义: 波的运动学方程是一个二元函数，位移既是时间波的运动学方程是一个二元函数，位移既是时间 t 的函数，的函数，又是位置又是位置 x 的函数。的函数。 当当 x 一定，一定，y 仅为仅为 t 的函数，例如的函数，例如 x = x1 时，即盯住时，即盯住某一位置看，某一位置看， cos) (cos101tAvxtAy它表示它表示 x = x1 这一质点随时间作简谐振动，时刻这一质点随时间作简谐振动，时刻

11、 t 和和 t + T 的振动的振动状态相同，说明波动过程在时间上具有周期性，振动的周期（频状态相同，说明波动过程在时间上具有周期性，振动的周期（频率）和振幅与波源相同，位相落后率）和振幅与波源相同，位相落后 11012xxv yTt0振动曲线振动曲线 x 一定一定 中国人民大学物理系徐靖编2. t 一定，则一定，则 y 仅为仅为 x 的函数，当的函数，当 t = t1 时时 cos cos01tkxAkxtAy其中其中 01 tt表示任一时刻各质点离开平衡位置的位移的分布。可以表示任一时刻各质点离开平衡位置的位移的分布。可以看出，波动过程在空间上具有周期性，波长就是波动的看出，波动过程在空间

12、上具有周期性，波长就是波动的空间周期。空间周期。 x y0波动曲线波动曲线 t 一定一定 中国人民大学物理系徐靖编)2cos()(cos),(00 xtAuxtAtx 练习练习1. 建立向建立向 -x 方向传播的简谐行波波函数方向传播的简谐行波波函数以参考点为原点以参考点为原点)cos(00 tAP相位比相位比O超前超前 tttP 0P(x)xou 中国人民大学物理系徐靖编9.3 9.3 机械波的动力学方程和能量（了解）机械波的动力学方程和能量（了解）1.1. 波动方程波动方程由由)(cos uxtA)(sin uxtuAx)(cos2222 uxtuAx得得)(sin uxtAt)(cos2

13、22 uxtAt222221tux 中国人民大学物理系徐靖编二、能量密度二、能量密度（1）能量密度）能量密度单位体积介质中所具有的能量称为单位体积介质中所具有的能量称为能量密度能量密度)(sindd222kxtAVEw 中国人民大学物理系徐靖编TtkxtATw0222d)(sin1)d()(sin10222kxtkxtTAT)d()(2cos1 21212022kxtkxtA2221Aw（2）平均能量密度）平均能量密度能量密度在一个周期内的平均值为能量密度在一个周期内的平均值为平均能量密度平均能量密度 中国人民大学物理系徐靖编0Awx ywu2 22A 0 y处，处， ， 处，处， ，maxw

14、w Ay 0 w能量能量“一堆一堆一堆一堆”地传地传播播 中国人民大学物理系徐靖编二二. 能流密度能流密度 能流能流波的传播波的传播 能量传播能量传播 中国人民大学物理系徐靖编 中国人民大学物理系徐靖编*五、声强与声强级五、声强与声强级声波的平均能流密度的大小叫声波的平均能流密度的大小叫声强声强. 单位时间通过一定面积的声波能量为单位时间通过一定面积的声波能量为声功率声功率. 声功声功率通常很小，人说话的声功率约为率通常很小，人说话的声功率约为W105 中国人民大学物理系徐靖编dBHz声声 阈阈频率频率语音范围语音范围疼痛界限疼痛界限音乐范围音乐范围听觉界限听觉界限声声强强级级声音范围声音范围

15、 中国人民大学物理系徐靖编 中国人民大学物理系徐靖编?本章共本章共3讲讲第四篇第四篇 振动与波动振动与波动第第9 9章章 波动与光学波动与光学 中国人民大学物理系徐靖编9.4.1 9.4.1 平面电磁波平面电磁波9.4 9.4 电磁波电磁波 光波光波ssLssLdSBdStEidlBqdSEdStBdlE010000当空间没有电荷和电流当空间没有电荷和电流ssLssLdSBdStEdlBdSEdStBdlE0000变为 麦克斯韦麦克斯韦1865年预言了电磁波，年预言了电磁波， 1886年年赫兹赫兹（Hertz） 用实验证实了电磁波的存在。用实验证实了电磁波的存在。 中国人民大学物理系徐靖编),

16、(),(txBBtxEE、设：设：由麦克斯韦方程组可得到由麦克斯韦方程组可得到 和和 的的一维波动一维波动方程：方程：EB222221tEcxE (1)222221tHcxH (2)001c其中其中（波速）（波速）(3)波动方程波动方程(1)、(2)的解为波方程：的解为波方程： 中国人民大学物理系徐靖编沿沿 x 方向传播的方向传播的平面简谐波平面简谐波的方程为：的方程为： )(cos)()(cos)(00cxtBtxBcxtEtxE，电磁波的特点电磁波的特点cEB1. BE 2. 波传播方向波传播方向 cBE/ 中国人民大学物理系徐靖编9.4.3 9.4.3 电磁波谱电磁波谱 中国人民大学物理

17、系徐靖编9.4.5 9.4.5 光波光波: : Hz1069. 7Hz1095. 31414 颜色：颜色：红红 紫紫A3900A7600 广义：电磁波广义：电磁波狭义：狭义： 可见光，电磁波中的狭窄波段可见光，电磁波中的狭窄波段1. 1. 光光 中国人民大学物理系徐靖编光矢量：光矢量： 引引起起视视觉觉和和感感光光作作用用:E光振动：光振动：周周期期性性变变化化大大小小、方方向向随随 t(t)E:)cos(00krtEE光强：光强：20EI 相对光强：相对光强：20EI 光波：光波：交变电磁场在空间传播交变电磁场在空间传播 中国人民大学物理系徐靖编9.4.5 9.4.5 光速光速 折射率折射率

18、cnurrn n光在介质中的波长与在真空中的波长的关系光在介质中的波长与在真空中的波长的关系 中国人民大学物理系徐靖编 9.5.1 惠更斯原理惠更斯原理惠更斯在惠更斯在1678年提出关于波面传播的原理年提出关于波面传播的原理. 即即: 波面上每一点都可以看成是波面上每一点都可以看成是发射子波的波源，各自发出球面子波，在以后某一时刻，这些子波面的包络发射子波的波源，各自发出球面子波，在以后某一时刻，这些子波面的包络面就是该时刻的波面面就是该时刻的波面. 9.5 9.5 波的相干叠加波的相干叠加 中国人民大学物理系徐靖编9.5.2 波的叠加原理波的叠加原理从实验事实可得波的叠加原理：几列波同时在介

19、质中传播，不管是否相遇，它从实验事实可得波的叠加原理：几列波同时在介质中传播，不管是否相遇，它们都保持各自原有的振幅、波长和频率们都保持各自原有的振幅、波长和频率独立地传播独立地传播，互不影响；而在相遇处，互不影响；而在相遇处，介质中各质元的位移等于各列波单独传播时在该处引起介质中各质元的位移等于各列波单独传播时在该处引起位移的矢量和位移的矢量和.波传播的独立性：波传播的独立性：两不同形状的正脉冲两不同形状的正脉冲大小形状一样的正负脉冲大小形状一样的正负脉冲 ? 中国人民大学物理系徐靖编9.5.3 波的相干叠加波的相干叠加两列波在介质中相遇叠加，一般合振动复杂且振幅随时间变化两列波在介质中相遇

20、叠加，一般合振动复杂且振幅随时间变化. 波叠加时在空间出现波叠加时在空间出现稳定的振动加强和减稳定的振动加强和减弱弱的分布叫的分布叫波的干涉。波的干涉。水波盘中水波的干涉水波盘中水波的干涉 中国人民大学物理系徐靖编相干条件相干条件: （1）振动方向相同；）振动方向相同；（2）频率相同；）频率相同；（3）两列波引起的分振动有固定相位差）两列波引起的分振动有固定相位差. 满足相干条件的两列波叫满足相干条件的两列波叫相干波相干波，能产生相干波的波源称为，能产生相干波的波源称为相干相干波源波源. . 中国人民大学物理系徐靖编 中国人民大学物理系徐靖编9.5.4 9.5.4 光程光程 光程差光程差真空中

21、：真空中： rab 2rab 介质中：介质中：abnr 介质介质2 rab 介质中波长介质中波长 真空中波长真空中波长为方便计算光经过不同介质时引起的相差，为方便计算光经过不同介质时引起的相差，引入光程的概念。引入光程的概念。2 nr ncu/ n nc / 中国人民大学物理系徐靖编为介质中与路程为介质中与路程 r r相应的相应的光程。光程。这表明，光在介质中传播路程这表明，光在介质中传播路程 r r 真空中波长真空中波长传播路程传播路程 nr 引起的相位差相同。引起的相位差相同。我们称我们称 nr由此得到关系：由此得到关系：2 光光程程差差相相差差 例例 计算图中光通过路程计算图中光通过路程

22、 r r1 1 和和 r r2 2 在在P P点的相差。点的相差。 122rnddr dnrr1212 nS1S2r1r2dP和在真空中和在真空中 中国人民大学物理系徐靖编9.6 9.6 光的干涉光的干涉3.3.从普通光源获得相干光从普通光源获得相干光思路：思路：将同一点光源、某一时刻发出的光分成两束，将同一点光源、某一时刻发出的光分成两束，再引导其相遇叠加再引导其相遇叠加(1) (1) 分波阵面法分波阵面法将同一波面上两不同部将同一波面上两不同部分作为相干光源分作为相干光源(2)(2)分振幅法分振幅法（分振幅分振幅分能量分能量）将透明薄膜两个面的反射将透明薄膜两个面的反射（透射）光作为相干光

23、源（透射）光作为相干光源pp es 1n2n1nbdhfiac 中国人民大学物理系徐靖编一、分波面两束光的干涉一、分波面两束光的干涉1 1、杨氏双缝实验、杨氏双缝实验Thomas YoungThomas Young1773-18291773-1829英国医生、科学家托马斯英国医生、科学家托马斯. .杨杨18011801年年用双缝干涉实验证明了光的波动性，用双缝干涉实验证明了光的波动性，并首先测出太阳光的平均波长：并首先测出太阳光的平均波长：nm555nm570 现现代代杨杨氏氏 该实验对光的波动说的复苏起到关键该实验对光的波动说的复苏起到关键作用，在物理学史上占重要地位。作用，在物理学史上占重

24、要地位。“尽管我仰慕牛顿的大名，但我并不因此非得认为他是尽管我仰慕牛顿的大名，但我并不因此非得认为他是百无一失的。我百无一失的。我遗憾地看到他也会弄错，而他的权遗憾地看到他也会弄错，而他的权威也许有时甚至阻碍了科学的进步。威也许有时甚至阻碍了科学的进步。” 中国人民大学物理系徐靖编当同一束光的两部分从不同的路径，精当同一束光的两部分从不同的路径，精确地或者非常接近地沿同一方向进入人确地或者非常接近地沿同一方向进入人眼，则在光线的路程差是某一长度的整眼，则在光线的路程差是某一长度的整数倍处，光将最强，而在干涉区之间的数倍处，光将最强，而在干涉区之间的中间带则最弱，这一长度对于不同颜色中间带则最弱

25、，这一长度对于不同颜色的光是不同的。的光是不同的。原稿中的插图和论述原稿中的插图和论述装置（原理图）：装置（原理图）：单单缝缝双缝双缝屏屏21 Dd tg sinDxddrr sin12 中国人民大学物理系徐靖编明暗纹条件明暗纹条件屏屏单单缝缝双双缝缝21 d DPxx 1r2r k 2)12( k明明暗暗), 2 , 1( k), 2 , 1 , 0( k Dxddrr sin12, 2 , 1 , 0 k x dkD 2)12( dDk明明暗暗, 2 , 1 kk 取值与条纹取值与条纹级次一致级次一致 中国人民大学物理系徐靖编 条纹特点条纹特点*k =+1k =-2k =+2k = 0k

26、=-1k =+1k =-2k =+2k =-1Ixx x 14I因为人眼分辨本领有限。光强太小处暗。因为人眼分辨本领有限。光强太小处暗。思考：思考：为什么暗纹看上去也有宽度？为什么暗纹看上去也有宽度？条纹宽度条纹宽度 ：相邻两明（暗）纹中心间距。相邻两明（暗）纹中心间距。x 中国人民大学物理系徐靖编条纹形态：条纹形态：平行于缝的等亮度、等间距、明暗相间条纹平行于缝的等亮度、等间距、明暗相间条纹1max4 II 0min I条纹亮度：条纹亮度： dDx 条纹宽度：条纹宽度：条纹变化：条纹变化：一一定定 Dxd 一一定定，dxD1 一定，一定，双缝间距越小，条纹越宽双缝间距越小，条纹越宽屏幕距双缝

27、越远，条纹越宽屏幕距双缝越远，条纹越宽:一一定定、 Dd x紫紫黄黄红红xxx 632.8nm的氦氖激光器的氦氖激光器产生的干涉条纹产生的干涉条纹589.3nm的钠黄光的钠黄光产生的干涉条纹产生的干涉条纹x x 中国人民大学物理系徐靖编练习：练习：在双缝干涉实验中，用折射率在双缝干涉实验中，用折射率n1.581.58的玻璃膜覆盖的玻璃膜覆盖一条缝，屏上第一条缝，屏上第7 7条明纹移动到原来中央明纹处，入条明纹移动到原来中央明纹处，入射光波长射光波长550nm550nm，求玻璃膜厚度。，求玻璃膜厚度。 7)1( dnm1064615811055071769 nd 解：解：条纹下移，玻璃膜附加光程

28、差为条纹下移，玻璃膜附加光程差为0 7 1s2ss0 7 1s2ssdn 中国人民大学物理系徐靖编1.1.一般性讨论一般性讨论pp es 1n2n1nbdhfiac 介质介质1n薄膜薄膜en ,2光波光波 、i入射光入射光 ( (1)1) 反射光反射光 (2)(2)、(3) (3) 相干光相干光 透射光透射光 (4)(4)、(5) (5) 相干光相干光相遇相遇 点点光光强强取取决决于于PP,9.6.2.9.6.2.薄膜干涉薄膜干涉 分振幅干涉分振幅干涉 中国人民大学物理系徐靖编2)(12 adnbcabn反反2sin222122 inne反反由几何关系、折射定律由几何关系、折射定律:2项项 涉

29、及反射，考虑有无半波损失涉及反射，考虑有无半波损失21nn (2)(2)有有 (3)(3)无无21nn (2)(2)无无 (3)(3)有有项项中中有有反反2 pp es 1n2n1nbdhfiac 中国人民大学物理系徐靖编pp es 1n2n1nbdhfiac innebhncfbcn2212212sin2)( 透透考虑半波损失：考虑半波损失：21nn (4)(4)无无 (5)(5)无无21nn (4)(4)无无 (5)(5)两次两次 项项中中无无透透2 明暗条纹条件：明暗条纹条件：透透反反，无无论论 k明明 k=1、2、3.2)12( k暗暗 k=0、1、2. 中国人民大学物理系徐靖编讨论：

30、讨论：有有关关、与与一一定定，、若若ienn 212sin222122 inne变变化化随随入入射射角角一一定定），薄薄膜膜厚厚度度均均匀匀（ie )1(同一入射角同一入射角i 对应同一干涉条纹对应同一干涉条纹不同入射角对应不同条纹不同入射角对应不同条纹干涉条纹为一组同心圆环（内疏外密）干涉条纹为一组同心圆环（内疏外密）* *等倾干涉等倾干涉 中国人民大学物理系徐靖编薄膜同一厚度处对应同一干涉条纹薄膜同一厚度处对应同一干涉条纹薄膜不同厚度处对应不同干涉条纹薄膜不同厚度处对应不同干涉条纹条纹形状与薄膜等厚线相同条纹形状与薄膜等厚线相同等厚干涉等厚干涉2sin222122 inne变变化化。随随薄

31、薄膜膜厚厚度度，平平行行光光入入射射一一定定入入射射角角ei )()2(2. 2. 薄膜等厚干涉的典型装置薄膜等厚干涉的典型装置思路：思路：装置光程差公式明暗条纹条件条纹特点条纹变化应用装置光程差公式明暗条纹条件条纹特点条纹变化应用（1 1）尖劈）尖劈（2 2）牛顿环）牛顿环 中国人民大学物理系徐靖编（1 1） 劈尖劈尖 装置：装置：两光学平板玻璃一端接触，两光学平板玻璃一端接触，另一端垫一薄纸或细丝另一端垫一薄纸或细丝 n单色、平行光垂直入射单色、平行光垂直入射0 i222sin222122 neinne 明暗条纹条件明暗条纹条件 k2)12( k明明21、 k暗暗210、 k 22 ne

32、中国人民大学物理系徐靖编, Ln 一定一定、条纹变密条纹变密, Ln 一一定定、紫紫红红LL 白光入射出现彩条白光入射出现彩条, Ln一一定定、 空气劈尖充水条纹变密空气劈尖充水条纹变密条纹变化：条纹变化：由此解释肥皂泡、油膜表面由此解释肥皂泡、油膜表面的不规则彩色条纹。的不规则彩色条纹。Lekek+1 en 中国人民大学物理系徐靖编2 2） 轻压劈尖上表面，条纹如何变化？轻压劈尖上表面，条纹如何变化？思考：思考：1 1） 劈尖上表面平行上移，条纹如何变化？劈尖上表面平行上移，条纹如何变化？,不不变变 条纹宽度不变条纹宽度不变条纹左移（向棱边方向移）条纹左移（向棱边方向移）条纹变宽条纹变宽条纹右移（远离棱边方向移）条纹右移（远离棱边方向移）,变小变小 中国人民大学物理系徐靖编六、干涉应用举例六、干涉应用举例光的干涉条纹的形状、明暗、间距光的干涉条纹的形状、明暗、间距敏感依赖于：波长、几何路程、介质情况敏感依赖于：波长、几何路程、介质情况干涉现象广泛应用于：干涉现象广泛应用于：检