第2章流体力学基础

1、液压与气压传动第2章 流体力学基础22.1 液压油的性质液压油的性质2.2 液体静力学液体静力学2.3 液体动力学液体动力学2.4 管道中液流的特性管道中液流的特性2.5 孔口及缝隙的压力流量特性孔口及缝隙的压力流量特性2.6 液压冲击和气穴现象液压冲击和气穴现象2.1 液压油的性质液压油的性质2.2 液体静力学液体静力学2.3 液体动力学液体动力学2.4 管道中液流的特性管道中液流的特性2.5 孔口及缝隙的压力流量特性孔口及缝隙的压力流量特性2.6 液压冲击和气穴现象液压冲击和气穴现象第2章 流体力学基础32.1.1 主要性质主要性质2.1.2 对液压油的要求和选用对液压油的要求和选用 第2

2、章 流体力学基础41.1.密度密度(Kg/m(Kg/m3 3) ) 2. 2. 可压缩性可压缩性 液体的压缩系数:2.1.1 主要性质主要性质它的倒数称为液体的体积弹性模量，以K表示:（2-2）（2-3）（2-1）液压油的K值很大，所以几乎可认为不可压缩，但当混入空气，其可压缩性将显著增加，而影响液压系统的工作性能。第2章 流体力学基础53. 3. 粘性粘性牛顿液体的内磨擦定律：其中： 比例系数，动力粘度。图2-1 粘性示意图dyduAFf第2章 流体力学基础6液体的粘性表示方法液体的粘性表示方法:液体粘性的大小用粘度来表示。常用的粘度有三种，即：单位是：(Pas)（帕秒）或用(N s/m2)

3、 表示。：其单位：2/s，（米2/秒）。 )(dydu（2-4）恩氏粘度可由恩氏粘度计测出，见图2-2。动力粘度、运动粘度和相对粘度。动力粘度、运动粘度和相对粘度。第2章 流体力学基础7第2章 流体力学基础8图2-2 恩氏粘度计 恩氏粘度计工作原理，见图2-2。第2章 流体力学基础9恩氏粘度用符号0Et表示: 恩氏粘度和运动粘度的换算关系式恩氏粘度和运动粘度的换算关系式: : 0606.31(7.31) 10/Em sE0t12E =t /t : 对于粘度不超过150E的液压油，当温度在30150范围内，可用下述近似公式计算温度为t时的运动粘度:（除用下式计算外，还可以用下页图2-3查出）nt

4、t)50(50（2-5）（2-6）（2-7）:)03. 01 (00pebpp（2-8）: 如物理化学性质（抗燃性、抗氧化性、抗凝性等）温度温度分子间内聚力分子间内聚力油液粘度油液粘度系统泄漏系统泄漏传动精度传动精度温度温度 分子间内聚力分子间内聚力 油液粘度油液粘度压力损失压力损失并且变化十分敏感，说明温度对粘度的影响很大。并且变化十分敏感，说明温度对粘度的影响很大。压力压力 分子间距分子间距 分子间内聚力分子间内聚力 油液粘度有所油液粘度有所。第2章 流体力学基础10图2-3 几种国产油液粘温图 粘度指数（粘度指数（ VI ）：粘度指数）：粘度指数越高，则粘温曲线越平坦，油越高，则粘温曲线

5、越平坦，油液的粘温性能好，表示温度变液的粘温性能好，表示温度变化对该油的粘度影响较小。压化对该油的粘度影响较小。压力变化对粘度影响较小，一般力变化对粘度影响较小，一般不考虑。一般要求工作介质的不考虑。一般要求工作介质的粘度指数粘度指数VI 90。第2章 流体力学基础11第2章 流体力学基础12第2章 流体力学基础131. 1. 要求要求 工作油液具有双重作用，一是作为介质，二是作为润滑剂，对其是要求：合适的粘度，粘温特性好，良好的润滑性，化学稳定性和环境稳定性，与系统元件的材料的兼容性好等等2.1.2 2.1.2 对液压油的要求和选用对液压油的要求和选用2. 2. 选用选用 选择液压用油首先要

6、考虑的是粘度问题。一般液压系统的油液粘度在 之间。 6240(1060 ) 10 m / s 在液压系统中，常根据液压泵的要求选择液压油的粘度。 各类液压泵适用的粘度范围如表2-2所示。第2章 流体力学基础14第2章 流体力学基础15第2章 流体力学基础16表2-1 各类液压泵适用的粘度范围如运动部件速度很快如运动部件速度很快如系统工作环境温度很高如系统工作环境温度很高第2章 流体力学基础172.2.1 静压力及其特性静压力及其特性2.2.2 静压力基本方程式静压力基本方程式2.2.3 帕斯卡原理帕斯卡原理2.2.4 静压力对固体壁面的作用力静压力对固体壁面的作用力第2章 流体力学基础181.

7、 液体的静压力液体的静压力 液体静压力在物理学上称为压强，在工程实际应用中习惯上称为压力。2. 液体静压力的特性液体静压力的特性(1) 液体静压力垂直于其承压面，其方向和该面的内法线方向一致。(2) 静止液体内任一点所受到的静压力在各个方向上都相等。2.2.1 2.2.1 静压力及其特性静压力及其特性第2章 流体力学基础19 由于液柱受力平衡，故： 2.2.2 2.2.2 静压力基本方程式静压力基本方程式1. 静压力基本方程式静压力基本方程式 在重力作用下的静止液体所受的力，其受力情况如图2-4a所示。图2-4 静止液体内压力分布规律0=+ hp A pAgA（2-9）将式（2-9）两边同除以

8、 ，则得静压力基本方程式：0=+ hp pg（2-10）A第2章 流体力学基础20(1) 静止液体内任一点处的压力由两部分组成： 由上式可知：重力作用下的液体其压力分布具有如下的特征：(2) 静止液体内压力随液体深度呈直线规律递增。(3) 离液面深度相同处各点的压力均相等，而压力相等的所有点组成的面叫做等压面。(4) 能量守恒。常量hgphgp00（2-11）（2-12）ghppa式中，p0为静止液体中单位质量液体的压力能，h为单位质量液体的势能。 Z: 单位重量液体相对于基准平面单位重量液体相对于基准平面的位能，的位能，称为比位能称为比位能 （位置水头位置水头）P/g：单位重量液体的压力单位

9、重量液体的压力能能 ，称比压能（，称比压能（压力水头压力水头）第2章 流体力学基础212. 压力的表示方法及单位压力的表示方法及单位（1）绝对压力（2）相对压力（表压力）：用压力表测得的压力数值是相对压力。（3）真空度 1Pa（帕）1 N/m2；1bar（巴）1105 Pa1105 N/m2; 1at（工程大气压）1kgf/cm2=9.8104 N/m2; 1mH2O（米水柱）9.8103 N/m2; 1mmHg (毫米汞柱)1.33102 N/m2 绝对压力、相对压力和真空度的关系见图绝对压力、相对压力和真空度的关系见图2-5（下页）（下页）压力的单位以及各种表示法之间的换算关系如下：压力的

10、单位以及各种表示法之间的换算关系如下：第2章 流体力学基础22注意：注意： 在分析问题上，在分析问题上，前面的静压力基本方前面的静压力基本方程中程中P 、P0可用绝对可用绝对压力，亦可用相对压压力，亦可用相对压力，但在同一计算式力，但在同一计算式中必须一致。中必须一致。图2-5 绝对压力、相对压力和真空度 由图2-5可知，以大气压为基准计算压力时，基准以上的正值是表压力，基准以下的负值就是真空度。第2章 流体力学基础23例例1 1、 如图如图2-62-6所示，容器内充满油液。已知：油的密度所示，容器内充满油液。已知：油的密度=900=900（KgKg），），活塞上的作用力活塞上的作用力1000

11、1000（），活塞面积（），活塞面积=1=11010-3-3(m(m2 2) )，忽略活塞，忽略活塞的质量。问：活塞下方深度为的质量。问：活塞下方深度为h=0.5h=0.5处的静压力等于多少？处的静压力等于多少？图2-6 液压内压力计算 由式可见，由于液柱重由式可见，由于液柱重量所引起的量所引起的 压力与外压力与外力所产生的压力相比，力所产生的压力相比，可以忽略不计。可以忽略不计。 对液体传动来说对液体传动来说，可可以认为静止液体内各处以认为静止液体内各处的压力均是相等的的压力均是相等的。第2章 流体力学基础242.2.3 2.2.3 帕斯卡原理帕斯卡原理即：在密闭容器内，施加于静止液体的压力

12、可以等值地传递到即：在密闭容器内，施加于静止液体的压力可以等值地传递到液体中各点液体中各点应用实例如下：图2-7 帕斯卡原理应用实例帕斯卡原理应用实例 第2章 流体力学基础25（1）当固体壁面为一平面时：F=PA（2）当固体壁面为一曲面时：2.2.4 2.2.4 静压力对固体壁面的作用力静压力对固体壁面的作用力xxFpA例例2 2、液压缸缸筒如图、液压缸缸筒如图2-82-8所示，缸筒半径为，长度为所示，缸筒半径为，长度为l。求：液压油对缸筒求：液压油对缸筒右半壁内表面在右半壁内表面在x x方向上的作用力方向上的作用力F F。图图2-8 压力油作用在缸筒内壁上的力压力油作用在缸筒内壁上的力 24

13、1DppAF第2章 流体力学基础262.3 液体动力学2.3.12.3.1流量连续性方程流量连续性方程质量守恒定律质量守恒定律2.3.2 2.3.2 伯努利方程伯努利方程能量守恒定律能量守恒定律2.3.3 2.3.3 动量方程动量方程动量守恒动量守恒第2章 流体力学基础27第2章 流体力学基础28第2章 流体力学基础29第2章 流体力学基础30第2章 流体力学基础31 描述流动液体力学规律的三个基本方程式是流动液体的连续性方程、伯努利方程、动量方程连续性方程、伯努利方程、动量方程2.3.1 2.3.1 流量连续性方程流量连续性方程质量守恒定律质量守恒定律图图2-9 液流连续性方程液流连续性方程

14、 推导简图推导简图 根据质量守恒定律可得：不考虑液体的压缩性：或写成：式（2-16）为液流的流量连续性方程 1 11222v Av A （2-142-14）1122v Av A （2-152-15）1122qv Av AvA常量 （2-162-16）第2章 流体力学基础32假设液体无能量损失，据能量守恒定律可得：或写成：以上两式即为理想液体的伯努利方程。其物理意义：理想流体具有压力能、动能、势能。三者可以互相转换，但总的能量不变。 2.3.2 2.3.2 伯努利方程伯努利方程能量守恒定律能量守恒定律 图图2-10 伯努利方程推导简图伯努利方程推导简图 （2-172-17）1. 1. 理想液体的

15、伯努利方程理想液体的伯努利方程gvzgpgvzgp2222222111常量gvzgp22第2章 流体力学基础332. 2. 实际液体的伯努利方程实际液体的伯努利方程实际液体存在能量损失hw，并且存在动能修正系数 ，它用下式表示：紊流时 =1.1，层流时 =2，实际计算常取 =1.0。AvdAuAvvudAuAA33222121 在引进了能量损失hw和动能修正系数后，实际液体的伯努利方程表示为：whgvgpzgvgpz222222221111（2-182-18）（2-192-19）注意：截面注意：截面1 1、2 2应顺流向选取。应顺流向选取。第2章 流体力学基础343. 伯努利方程应用举例伯努利

16、方程应用举例例例3 3、其中管子直径从、其中管子直径从0.01m0.01m减小到减小到0.005m.0.005m.计算在理想状态下的体积流量计算在理想状态下的体积流量和质量流量。和质量流量。图图211 文丘利流文丘利流量计量计 第2章 流体力学基础35例例4 应用伯努利方程分析液压泵正常吸油的条件。液压泵装置如图应用伯努利方程分析液压泵正常吸油的条件。液压泵装置如图2-12所示，设液压泵吸油口处的绝对压力为所示，设液压泵吸油口处的绝对压力为P2，油箱液面压力，油箱液面压力P1为大气压为大气压Pa，泵吸油口至油箱液面高度为，泵吸油口至油箱液面高度为h。图2-12 液压泵从油箱吸油示意图第2章 流

17、体力学基础362.3.3 2.3.3 动量方程动量方程动量守恒动量守恒图图2-13 带有压力容器的管道流动示意图带有压力容器的管道流动示意图图图2-14 液压油在一个管道中流动的示意图液压油在一个管道中流动的示意图 图图2-15 液压油流过弯曲的管道示意图液压油流过弯曲的管道示意图 下面三图均满足： 上式与牛顿第二定律相似，即：dvFMdt（2-202-20）FMa（2-212-21）第2章 流体力学基础37 如图2-14所示的流道（假设液体无摩擦和不可压缩），则： 由方程（220）可以得出力的平衡公式 ： 由于流量q=Av，因此： 210tdQQQdt（2-222-22）)(21Alvdtd

18、ApAp （2-232-23）12l dqppA dt （2-242-24）第2章 流体力学基础38例例5 5 图图2-162-16为一滑阀示意图。当液流通过滑阀时，求：液流为一滑阀示意图。当液流通过滑阀时，求：液流对阀芯的轴向作用力对阀芯的轴向作用力。图2-16 滑阀上的液动力第2章 流体力学基础39例例6 6 图图2-172-17所示为一锥阀，锥阀的锥角为所示为一锥阀，锥阀的锥角为22。液体在压力。液体在压力P P的作用下以流的作用下以流量量q q流经锥阀，当液流方向是外流式（）和内流式（）时，求：作用在流经锥阀，当液流方向是外流式（）和内流式（）时，求：作用在阀芯上的液动力的大小和方向。

19、阀芯上的液动力的大小和方向。图2-17 锥阀上的液动力第2章 流体力学基础40 由上述两个的计算式可以看出，其中作用在锥阀上的液动力项均为负值，也即此力的作用方向应与图示方向一致。 因此，在图2-17）情况下，液动力力图使锥阀关闭；可是在图2-17 b）情况下，却欲使之打开。所以不能笼统地认为，阀上稳态液动力的作用力的作用方向是固定不变的，必须对具体情况作具体分析。第2章 流体力学基础412.4.1 2.4.1 流体的流态与雷诺流体的流态与雷诺2.4.2 2.4.2 沿程压力损失沿程压力损失2.4.3 2.4.3 局部压力损失局部压力损失第2章 流体力学基础42 2.4.1 2.4.1 流体的

20、流态与雷诺流体的流态与雷诺 液体在流动的过程中有能量损失（因为有粘性），可由伯努利方程来表示： 式中的hw项，它由两部分组成：（1）沿程压力损失，（2）局部压力损失。 液体在管道中流动时存在两种流动状态，即层流和紊流。两种流动状态可通过实验来观察，即雷诺实验。见下页中的图2-18。第2章 流体力学基础43图图2-18 雷诺试验装置雷诺试验装置第2章 流体力学基础44 实验结果证明，液体在圆管中满足下式: 雷诺数Re的物理意义为：惯性力与粘性力之比。 常见液流管道的临界雷诺数由实验求得，如表2-3 所示：（2-26）管道Recr管道Recr光滑金属圆管2320光滑的偏心环状缝隙1000橡胶软管1

21、600-2000圆柱型滑阀阀口260光滑的同心环状缝隙1100锥阀阀口20-100 表2-3 常见液流管道的临界雷诺数 对于非圆截面：vR4Re （2-27）第2章 流体力学基础452.4.2 2.4.2 沿程压力损失沿程压力损失 液体在等直径管中流动时因粘性摩擦而产生的损失，称为沿程压力损失。液体的沿程压力损失也因流体的流动状态的不同而有所区别。1. 1. 层流时的沿程压力损失层流时的沿程压力损失(1) 通流截面上的流速分布规律通流截面上的流速分布规律 图图2-19 圆管层流运动圆管层流运动第2章 流体力学基础46 对此式进行积分，并应用边界条件，当rR时，u0，得： 可见管内液体质点的最小

22、流速在管壁r=R处，umin=0;最大流速发生在轴线r0处，此时为：如上图2-19所示，液流在作匀速运动时受力平衡，故有： 令 整理可得： (2-29)(2-29)(2-30)(2-30)第2章 流体力学基础47(2) (2) 通过管道的流量通过管道的流量 将上式与 比较可知，平均流速v为最大流速umax的 。2max4Rlpu21pldplRplRRAqv328812242（2-322-32）(2-31)(2-31)于是积分得： (3) (3) 管道内的平均流速管道内的平均流速 根据平均流速的定义，可得： 第2章 流体力学基础48(4) (4) 沿程压力损失沿程压力损失 从式（2-32）中可

23、求出沿程压力损失为: 适当变换式（2-33）可写成如下形式: 上式，为沿程阻力系数，理论值 ，而在实际计算时，对金属管取 ，橡胶软管 。Re64Re75Re80232dlvp入(2-33)(2-33)2()(2Re64)2()()(64222vdlvdlvdldvp入(2-34)(2-34)在液压传动中，在水平管的条件下推导的公式（2-34）同样适用于非水平管。第2章 流体力学基础49 紊流沿程阻力系数的表达式为:(,)ef RdRe900()2dReRe范围范围的计算公式的计算公式4000Re105=0.3164Re-0.25105Re2300时可用下列经验公式进行计算： 计算时可参考下列数

24、值：钢管为0.04mm，铜管为0.00150.01，铝管取0.0015 0.06，橡胶软管取0.03。第2章 流体力学基础502.4.3 2.4.3 局部压力损失局部压力损失局部损失 的计算一般按如下算式： 局部压力损失产局部压力损失产生的原因：生的原因：（2-372-37） 当流经阀的实际流量q不等于额定流量时，通过该阀的压力损失p可用下式计算:2)(ssqqpp（2-382-38）第2章 流体力学基础51 整个液压系统的总压力损失应为所有沿程压力损失和所有局部压力损失之和，即 (2-39) 式（2-39）适用于两相邻局部障碍之间的距离大于管道内径1020倍的场合，否则计算出来的压力损失值比

25、实际数值小。这是因为如果局部障碍距离太小，通过第一个局部障碍后的流体尚未稳定就进入第二个局部障碍，这时的液流扰动更强烈，阻力系数要高于正常值的23倍。22lvvpppd22第2章 流体力学基础522.5.1 2.5.1 薄壁小孔薄壁小孔2.5.2 2.5.2 短孔和细长孔短孔和细长孔2.5.3 2.5.3 平板缝隙平板缝隙2.5.4 2.5.4 环形缝隙环形缝隙第2章 流体力学基础532.5.1 薄壁小孔薄壁小孔 当小孔的通流长度与孔径 之比l/d 0.5时，称为薄壁小孔。如图2-20所示。一般薄壁小孔的孔口边缘都做成刃口形式。图2-20 通过薄壁小孔的液流当孔前通道直径与小孔直径之比 时，液

26、流的收缩作用不受孔前通道内壁的影响，这时的收缩称为完全收缩完全收缩；当 时，孔前通道对液流进入小孔起导向作用，这时的收缩称为不完全收缩不完全收缩。第2章 流体力学基础54现对孔前，孔后通道断面1-1和2-2列伯努利方程，则有： 整理得出： 上式 称为速度系数。则经过薄壁小孔的流量为： 式中：A0小孔截面积;Cc截面收缩系数， ；Cd流量系数Cd=CvCc 。（2-40）（2-41） p2cAcvAqv0ccc (2-42)第2章 流体力学基础55在液流完全收缩时，Re105时，Cd可由下式计算： (2-43)当Re105时，Cd按0.600.61选取。液流不完全收缩时，Cd可按表2-4来选择。

27、表2-4 不完全收缩时流量系数Cd的值0.10.10.20.20.30.30.40.40.50.50.60.60.70.7C Cd d0.6020.6020.610.615 50.6340.6340.6610.6610.6960.6960.7420.7420.8040.804AA0 薄壁小孔因其沿程阻力损失非常小，通过小孔的流量对油温的变化不敏感，因此薄壁小孔多被用作调节流量的节流器使用。锥阀阀口和滑阀阀口就是利用这一原理用做液压阀的可调节小孔。第2章 流体力学基础56如图如图2-212-21所示的圆柱滑阀阀口所示的圆柱滑阀阀口: : 图2-21 圆柱滑阀阀口示意图A为阀套，B为阀芯由式（2-

28、42）可求出通过阀口的流量： （2-44）当xvCr时，略去Cr不计，就有: （2-45） Cd可由图2-22查出，雷若数按下式计算： （2-462-46）pCxwCqrvd222pwxCqvd22Re220rvCxxA第2章 流体力学基础57 图2-22中虚线1表示xv=Cr时的理论曲线，虚线2表示xvCr时的理论曲线，实线则表示实验测定的结果。 液流流经阀口时，不论是流入还是流出，其流束与滑阀轴线间总保持着一个角度，称为速度方向角，一般69。 图2-22 滑阀阀口的流量系数第2章 流体力学基础58 图2-23为锥阀阀口，当锥阀阀芯向上移动xv距离时，阀座平均直径dm=（d1+d2）/2处的

29、通流截面A0=dmxvsin, 则通过的流量为： （2-47） 流量系数Cd由图2-24中查出：图2-23 锥阀阀口图2-24 锥阀的流量系数第2章 流体力学基础592.5.2 2.5.2 短孔和细长孔短孔和细长孔图2-25 短孔的流量系数 短孔：0.54 细长孔的流量可用式（2-31）来计算，即： 从上式可看出，流量受液体温度影响较大，这是和薄壁小孔不同的。 短孔的流量表达式同公式（2-42），但流量系数Cd应按图2-25来查。短管加工比薄壁小孔容易，常用作固定节流器。第2章 流体力学基础602.5.3 2.5.3 平板缝隙平板缝隙 如图如图2-26所示，所示，液体通过平行平板缝隙时是既受压

30、差液体通过平行平板缝隙时是既受压差p p的作的作用用, ,又受平行平板相对运动的作用。又受平行平板相对运动的作用。图2-26 平行平板缝隙间的液流则通过平行平板缝隙的流量为： （2-48）下面分别有两种特殊情况： 1）当为压差流动，其流量为： （2-49）2）当为剪切流动，其流量为： （2-50）bhulpbhq21203lpbhq123bhuq20第2章 流体力学基础612.5.4 2.5.4 环形缝隙环形缝隙 1. 通过同心圆柱环形缝隙的流量通过同心圆柱环形缝隙的流量 图2-27所示为同心环形缝隙的流动图2-27 同心环缝隙流动若将环形缝隙沿圆周方向展开，就相当于一个平行平板缝隙，即式（2

31、-48）中的b=d，则流量公式为：当圆柱体移动方向和压差方向相同时取正号，方向相反时取负号当u0=0时，流量公式为： 21203dhulpdhq（2-51）lpdhq123（2-52）第2章 流体力学基础62由图中几何关系可知： 对于很小的间隙量，由于 很小，则上式可以写成：因为间隙小， ，可把微小圆弧 近似地看成是平行平板缝隙的流动，则流量为：式中：2.流经偏心圆柱环形缝隙的流量流经偏心圆柱环形缝隙的流量如图2-28所示：图2-28偏心环形缝隙( coscos)hRre （2-53）2drRdbrd12pcl)cos1 (coscos)cos(00heherRerRh （2-54）drhur

32、dchdq203（2-55）第2章 流体力学基础63当偏心量e=h0时，其通过的流量是同心环形缝隙流量的2.5倍 。将（2-54）代入（2-55）得： 积分： rdhurdchdq)cos1 (2)cos1 (00330（2-56）200032030)cos1 (2)cos1 (rdhurdchq（2-57）得:230003(1)22d h uqd h c或： 2)231 (1200230uhdlphdq（2-58）第2章 流体力学基础643. 流经圆锥环形间隙的流量及压力分布流经圆锥环形间隙的流量及压力分布 对于阀芯与阀体孔同心的情况。当柱塞或柱塞孔，阀芯或阀体孔因加工误差带有一定锥度时，将

33、出现如图2-29所示的倒锥和顺锥两种情况。图2-29 环形圆锥缝隙的液流 a)倒锥 b)顺锥倒锥:阀芯大端为高压，液流由大端流向小端。 顺锥:阀芯小端为高压，液流由小端流向大端。第2章 流体力学基础65对于图2-29a的流动情况，由于 ，将其流量公式（2-51）得： 由于：h=h1+xtg， 代入前式并整理后得： 对上式进行积分，并将 代入得： 则流量公式为: （2-59）（2-60）（2-61）（2-62）第2章 流体力学基础66当阀芯没有运动时，u0=0时，流量公式为： 环形圆锥缝隙中压力的分布可通过对式（2-56）积分，并将边界条件h=h1，p=p1代入得： 将式（2-62）代入上式，并

34、将 代人得： （2-64）（2-63） (2-65)第2章 流体力学基础67当u0=0时，则有： 对于图2-29b）所示的顺锥情况，其流量计算公式和倒锥安装时相同，但其压力在u0=0时，则为： 或（2-67）phhhhpp221211)(1)(1（2-68） （2-66）第2章 流体力学基础684 4. 液液压卡紧现象及卡紧力压卡紧现象及卡紧力 如果阀芯在阀套内的安装出现偏心量e（如图230）图图2-30 带有偏心的环形圆锥缝隙带有偏心的环形圆锥缝隙的液流的液流 a)倒锥倒锥b)顺锥顺锥第2章 流体力学基础69图2-30 带有偏心的环形圆锥缝隙的液流 c)任意一点处的截面图形 d)圆柱体上开平

35、衡压强槽 第2章 流体力学基础70（2）对于顺锥情况（图（2-30b)：圆柱滑阀阀芯或阀套有锥度且间隙向流动方向减小（顺锥）时，不产生液压卡紧现象。液压卡紧力是客观存在的，解决的最简单方法是：液压卡紧力是客观存在的，解决的最简单方法是：圆柱体上开平衡压强的槽。圆柱体上开平衡压强的槽。 对于任意一点处的对于任意一点处的h h值为：值为：（对于顺锥情况）倒锥情况）（对于tgxehhtgxehhcoscos11(2-69)（1）对于倒锥情况（图（2-30a)：圆柱滑阀阀芯或阀套有锥度且间隙向流动方向增大（倒锥）时，将产生液压卡紧现象。 第2章 流体力学基础712.6.1 2.6.1 液压冲击液压冲击2.6.2 2.6.2 气穴现象气穴现象第2章 流体力学基础722.6.1 2.6.1 液压冲击液压冲击 液压冲击现象、危害1. 液压冲击的类型液压冲击的类型按其产生的原因分为：液流的惯性导致的液压冲击；工作部件的惯性引起的液压冲击。 下面分别根据这两种情况进行分析：下面分别根据这两