第七章相变对流传热

1、1传热学 Heat Transfer第七章第七章 相变对流传热相变对流传热2第七章第七章相变对流传热相变对流传热7-1 7-1 凝结换热现象凝结换热现象7-2 7-2 膜状凝结分析解及实验关联式膜状凝结分析解及实验关联式7-3 7-3 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素7-4 7-4 沸腾换热现象沸腾换热现象7-5 7-5 沸腾换热计算式沸腾换热计算式7-6 7-6 影响沸腾换热的因素影响沸腾换热的因素37-1 7-1 凝结换热凝结换热凝结换热的凝结换热的关键点关键点凝结可能以不同的形式发生，膜状凝结和珠状凝结凝结可能以不同的形式发生，膜状凝结和珠状凝结冷凝物相当于增加了热量进一步传递的热阻

2、冷凝物相当于增加了热量进一步传递的热阻层流和湍流膜状凝结换热的实验关联式层流和湍流膜状凝结换热的实验关联式影响膜状凝结换热的因素影响膜状凝结换热的因素会分析竖壁和横管的换热过程，及会分析竖壁和横管的换热过程，及NusseltNusselt膜状凝结理论膜状凝结理论凝结换热实例凝结换热实例 锅炉中的水冷壁锅炉中的水冷壁 寒冷冬天窗户上的冰花寒冷冬天窗户上的冰花 许多其他的工业应用过程许多其他的工业应用过程41 1 凝结过程凝结过程定义：沿整个壁面形成一层薄膜，并且在重定义：沿整个壁面形成一层薄膜，并且在重力的作用下流动，凝结放出的汽化潜热必须力的作用下流动，凝结放出的汽化潜热必须通过液膜，因此，液

3、膜厚度直接影响了热量通过液膜，因此，液膜厚度直接影响了热量传递。传递。特点：壁面上有一层液膜，凝结放出的相变特点：壁面上有一层液膜，凝结放出的相变热（潜热）须穿过液膜才能传到冷却壁面上，热（潜热）须穿过液膜才能传到冷却壁面上， 此时液膜成为主要的换热热阻此时液膜成为主要的换热热阻 gswtt 膜状凝结膜状凝结51 1 凝结过程凝结过程定义：凝结液体不能很好地湿润壁面，凝结液定义：凝结液体不能很好地湿润壁面，凝结液体在壁面上形成一个个小液珠的凝结形式，称体在壁面上形成一个个小液珠的凝结形式，称珠状凝结。珠状凝结。特点：凝结放出的潜热不须穿过液膜的阻力即特点：凝结放出的潜热不须穿过液膜的阻力即可传

4、到冷却壁面上。可传到冷却壁面上。所以，在其它条件相同时，珠状凝结的表面传所以，在其它条件相同时，珠状凝结的表面传热系数定大于膜状凝结的传热系数。热系数定大于膜状凝结的传热系数。gswtt珠状凝结珠状凝结62 2 纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析假定假定：1 1）常物性；）常物性；2 2）蒸气静止；）蒸气静止；3 3）液膜的惯性力忽略；）液膜的惯性力忽略；4 4）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；5 5）膜）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热；内温度线性分布，即热量转移只有导热；6 6）液膜的过冷度）液膜的

5、过冷度忽略；忽略； 7 7）忽略蒸汽密度；）忽略蒸汽密度；8 8）液膜表面平整无波动）液膜表面平整无波动边界层微分方程组：边界层微分方程组：2222)(0ytaytvxtuyugdxdpyuvxuuyvxullll纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析8考虑（考虑（3 3）液膜的惯性力忽略）液膜的惯性力忽略 2222)(0ytaytvxtuyugdxdpyuvxuuyvxullll0)(yuvxuul考虑（考虑（5 5） 膜内温度线性分布，即热量转移只有导热膜内温度线性分布，即热量转移只有导热 考虑（考虑（7 7）忽）忽略蒸汽密度略蒸汽密度0dxdp0ytvxtu

6、002222ytayuglll只有只有u u 和和 t t 两个未知量，于两个未知量，于是，上面得方程组化简为：是，上面得方程组化简为： 纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析9边界条件：边界条件：swttyuyttuy ,0dd 0, 0时，时，1/ 4llsw2l4(tt )xgr 求解上面方程可得：求解上面方程可得：(1) (1) 液膜厚度液膜厚度定性温度：定性温度：2wsmttt注意：注意：r r 按按 t ts s 确定确定纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析10(2) (2) 局部对流换热系数局部对流换热系数1 / 42

7、3llxlswgrh4( tt)x sw( tttC )整个竖壁的平均表面传热系数整个竖壁的平均表面传热系数1 / 423lllVx0lswgr1hh dx0.943ll( tt) (3) (3) 修正：修正：实验表明，由于液膜表面波动，凝结换热得到强实验表明，由于液膜表面波动，凝结换热得到强 化，因此，实验值比上述得理论值高化，因此，实验值比上述得理论值高2020左右左右1/ 423llVlswgrh1.13l(tt ) 修正后：修正后：定性温度：定性温度：2wsmttt纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析1)(wspttcrJa时，惯性力项和液膜过冷度时，惯

8、性力项和液膜过冷度的影响均可忽略。的影响均可忽略。对于对于倾斜壁倾斜壁，则用，则用 gsingsin 代替以上各式中的代替以上各式中的 g g 即可即可另外，除了对波动的修正外，其他假设也有人做了相关的另外，除了对波动的修正外，其他假设也有人做了相关的研究，如当研究，如当 并且，并且，1Pr (4) (4) 水平圆管水平圆管努塞尔的理论分析可推广到水平圆管及球表面上的层流努塞尔的理论分析可推广到水平圆管及球表面上的层流膜状凝结膜状凝结1/ 423llHlswgrh0.729d(tt ) 1/ 423llSlswgrh0.826d(tt ) 式中：下标式中：下标“ H H ”表示水平管，表示水平

9、管，“ S S ”表示球表示球; d ; d 为水为水 平管或球的直径。平管或球的直径。 定性温度与前面的公式相同定性温度与前面的公式相同纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析横管与竖管的对流换热系数之比：横管与竖管的对流换热系数之比：4177.0dlhhVgHg123 3 边界层内的流态边界层内的流态凝结液体流动也分层流和湍流，并凝结液体流动也分层流和湍流，并且其判断依据仍然时且其判断依据仍然时ReRe，elduRe式中：式中： u ul l 为为 x = lx = l 处液膜层的平均流速；处液膜层的平均流速；de de 为该截面处液膜层的当量直径。为该截面处液

10、膜层的当量直径。20Re 1600Rec无波动层流无波动层流有波动层流有波动层流湍流湍流13如图如图由热平衡由热平衡所以所以对水平管，用对水平管，用 代替上式中的代替上式中的 即可。即可。ecd4A / P4b/ b4lml4u4qReswmlh(tt )lrqsw4hl( tt)Rerrl并且横管一般都处于层流状态并且横管一般都处于层流状态边界层内的流态边界层内的流态144 4 湍流膜状凝结换热湍流膜状凝结换热液膜从层流转变为湍流的临界雷诺数可定为液膜从层流转变为湍流的临界雷诺数可定为16001600。横管因。横管因直径较小，实践上均在层流范围。直径较小，实践上均在层流范围。对湍流液膜，除了

11、靠近壁面的层流底层仍依靠导热来传递对湍流液膜，除了靠近壁面的层流底层仍依靠导热来传递热量外，层流底层之外以湍流传递为主，换热大为增强热量外，层流底层之外以湍流传递为主，换热大为增强对对竖壁的湍流凝结换热竖壁的湍流凝结换热，其沿整个壁面的，其沿整个壁面的平均表面传热平均表面传热系数系数计算式为：计算式为：ccltxxhhh1ll式中：式中：h hl l 为层流段的传热系数；为层流段的传热系数； h ht t 为湍流段的传热系数；为湍流段的传热系数； x xc c 为层流转变为湍流时转折点的高度为层流转变为湍流时转折点的高度 l l 为竖壁的总高度为竖壁的总高度151 / 31 / 41 / 23

12、 / 4wssReNuGaPr58 Pr(Re253 )9200Pr利用上面思想，整理的实验关联式：利用上面思想，整理的实验关联式：式式中：中： 。除。除 用壁温用壁温 计算外，其余物理量的定性温度均为计算外，其余物理量的定性温度均为N uhl /;32Gagl/wPrwtst。湍流膜状凝结换热湍流膜状凝结换热167-3 7-3 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素1. 1. 不凝结气体不凝结气体 不凝结气体增加了传递过程的阻力，同时使饱和不凝结气体增加了传递过程的阻力，同时使饱和温度下降，减小了凝结的驱动力温度下降，减小了凝结的驱动力ht 。2. 2. 蒸气流速蒸气流速 流速较高时，蒸气流对

13、液膜表面产生模型的粘滞应力。流速较高时，蒸气流对液膜表面产生模型的粘滞应力。 如果蒸气流动与液膜向下的流动同向时，使液膜拉薄，如果蒸气流动与液膜向下的流动同向时，使液膜拉薄， 增大；反之使增大；反之使 减小。减小。h17 4. 4. 液膜过冷度及温度分布的非线性液膜过冷度及温度分布的非线性 如果考虑过冷度及温度分布的实际情况，要用下式如果考虑过冷度及温度分布的实际情况，要用下式代替计算公式中的代替计算公式中的 ， 5. 5. 管子排数管子排数 管束的几何布置、流体物性都会影响凝结换热。管束的几何布置、流体物性都会影响凝结换热。 前面推导的横管凝结换热的公式只适用于单根横管。前面推导的横管凝结换

14、热的公式只适用于单根横管。rpswrr0.68c ( tt) 3. 3. 过热蒸气过热蒸气 要考虑过热蒸气与饱和液的焓差。要考虑过热蒸气与饱和液的焓差。 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素18 6. 6. 管内冷凝管内冷凝 此时换热与蒸气的流速关系很大。此时换热与蒸气的流速关系很大。蒸气流速低时，凝结液主要在管子底部，蒸气则位于管子上半部。蒸气流速低时，凝结液主要在管子底部，蒸气则位于管子上半部。流速较高时，形成环状流动，凝结液均匀分布在管子四周，中心流速较高时，形成环状流动，凝结液均匀分布在管子四周，中心为蒸气核。为蒸气核。 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素19 7. 7. 凝结表面的

15、几何形状凝结表面的几何形状强化凝结换热的原则是尽量减薄粘滞在换热表面强化凝结换热的原则是尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度。上的液膜的厚度。可用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉可用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉薄，或者使已凝结的液体尽快从换热表面上薄，或者使已凝结的液体尽快从换热表面上 排泄掉。排泄掉。 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素20n强化凝结换热的原则是尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度。n可用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉薄，或者使已凝结的液体尽快从换热表面上排泄掉。217-4 沸腾换热现象沸腾换热现象沸腾的定义：沸腾的定义：沸腾指液体吸热后在其内部产生

16、汽泡的汽化沸腾指液体吸热后在其内部产生汽泡的汽化过程称为沸腾。过程称为沸腾。 沸腾的特点沸腾的特点 1 1 ）液体汽化吸收大量的汽化潜热；）液体汽化吸收大量的汽化潜热；2 2 ）由于汽泡形成和脱离时带走热量，使加热表面不断受）由于汽泡形成和脱离时带走热量，使加热表面不断受到冷流体的冲刷和强烈的扰动，所以沸腾换热强度远大于到冷流体的冲刷和强烈的扰动，所以沸腾换热强度远大于无相变的换热。无相变的换热。 22沸腾换热现象沸腾换热现象沸腾换热分类：沸腾换热分类： 1 1 ）大容器沸腾（池内沸腾）大容器沸腾（池内沸腾） ； 2 2 ）强制对流沸腾（管内沸腾）强制对流沸腾（管内沸腾）产生沸腾的条件：产生沸

17、腾的条件： 理论分析与实验证明，产生沸腾的条件：理论分析与实验证明，产生沸腾的条件： 1 1）液体必须过热；）液体必须过热； 2 2）要有汽化核心）要有汽化核心 231 1 大容器饱和沸腾曲线大容器饱和沸腾曲线 （1 1）大容器沸腾）大容器沸腾 定义：定义：指加热壁面沉浸在具有自由表面的液体中所发生的指加热壁面沉浸在具有自由表面的液体中所发生的沸腾称为大容器沸腾。沸腾称为大容器沸腾。 特点：特点：产生的气泡能自由浮升，穿过液体自由面进入容器产生的气泡能自由浮升，穿过液体自由面进入容器空间。空间。 （2 2）饱和沸腾）饱和沸腾 定义：定义：液体主体温度达到饱和温度液体主体温度达到饱和温度 ，壁面

18、温度，壁面温度 高于饱和高于饱和温度所发生的沸腾称为饱和沸腾。温度所发生的沸腾称为饱和沸腾。 特点特点 : : 随着壁面过热度的增高，出现随着壁面过热度的增高，出现 4 4 个换热规律全然个换热规律全然不同的区域。不同的区域。 24（3 3）过冷沸腾）过冷沸腾 指液体主体温度低于相应压力下饱和温度，壁面温度指液体主体温度低于相应压力下饱和温度，壁面温度大于该饱和温度所发生的沸腾换热，称过冷沸腾。大于该饱和温度所发生的沸腾换热，称过冷沸腾。 （4 4）大容器饱和沸腾曲线：）大容器饱和沸腾曲线： 表征了大容器饱和沸腾的全部过程，共包括表征了大容器饱和沸腾的全部过程，共包括4 4个换热规个换热规律不

19、同的阶段：律不同的阶段：自然对流、核态沸腾、过渡沸腾自然对流、核态沸腾、过渡沸腾和和稳定膜稳定膜态沸腾态沸腾，如图所示：，如图所示：25qmaxqmin26如图如图 7-11 7-11 所示，横坐标为壁面过热度（对数坐所示，横坐标为壁面过热度（对数坐标）；纵坐标为热流密度（算术密度）。标）；纵坐标为热流密度（算术密度）。 从曲线变化规律可知：随壁面过热度的增大，区从曲线变化规律可知：随壁面过热度的增大，区段段、将整个曲线分成四个特定的换将整个曲线分成四个特定的换热过程，其特性如下：热过程，其特性如下： 1 1 ）单相自然对流段（液面汽化段）单相自然对流段（液面汽化段） 壁面过热度小时（图中壁面

20、过热度小时（图中 ）沸腾尚未开始，）沸腾尚未开始，换热服从单相自然对流规律。换热服从单相自然对流规律。4t272 2 ）核态沸腾（饱和沸腾）核态沸腾（饱和沸腾） 随着随着 的上升，在加热面的一些特定点上开的上升，在加热面的一些特定点上开始出现汽化核心，并随之形成汽泡，该特定点称始出现汽化核心，并随之形成汽泡，该特定点称为起始沸点。其特点是：为起始沸点。其特点是： t开始阶段开始阶段，汽化核心产生的汽泡互不干扰，汽化核心产生的汽泡互不干扰，称为称为孤立汽泡区；孤立汽泡区； 随着随着 的上升，汽化核心增加，生成的汽的上升，汽化核心增加，生成的汽泡数量增加，汽泡互相影响并合成汽块及汽柱，泡数量增加，

21、汽泡互相影响并合成汽块及汽柱，称为称为相互影响区。相互影响区。 t28随着随着 的增大，的增大， q q 增大，当增大，当 增大到一定增大到一定值时，值时， q q 增加到最大值增加到最大值 ，汽泡扰动剧烈，汽化，汽泡扰动剧烈，汽化核心对换热起决定作用，则称该段为核心对换热起决定作用，则称该段为核态沸腾核态沸腾（泡状沸腾）。（泡状沸腾）。 t其特点：其特点：温压小，换热强度大，其终点的热流密温压小，换热强度大，其终点的热流密度度 q q 达最大值达最大值 。工业设计中应用该段。工业设计中应用该段。 t293 3 ）过渡沸腾）过渡沸腾 从峰值点进一步提高从峰值点进一步提高 ，热流密度，热流密度

22、q q 减小；减小；当当 增大到一定值时，热流密度减小到增大到一定值时，热流密度减小到 ，这一，这一阶段称为阶段称为过渡沸腾过渡沸腾。该区段的特点是属于不稳定。该区段的特点是属于不稳定过程。过程。 tminq原因：原因：汽泡的生长速度大于汽泡跃离加热面的汽泡的生长速度大于汽泡跃离加热面的速度，使汽泡聚集覆盖在加热面上，形成一层速度，使汽泡聚集覆盖在加热面上，形成一层蒸汽膜，而蒸汽排除过程恶化，致使蒸汽膜，而蒸汽排除过程恶化，致使 q m q m 下降。下降。 304 4 ）稳定膜态沸腾）稳定膜态沸腾 从从 开始，随着开始，随着 的上升，气泡生长速的上升，气泡生长速度与跃离速度趋于平衡。此时，在

23、加热面上形成稳度与跃离速度趋于平衡。此时，在加热面上形成稳定的蒸汽膜层，产生的蒸汽有规律地脱离膜层，致定的蒸汽膜层，产生的蒸汽有规律地脱离膜层，致使使 上升时，热流密度上升时，热流密度 q q 上升，此阶段称为上升，此阶段称为稳稳定膜态沸腾。定膜态沸腾。 minqtt31 特点：特点：（ 1 1 ）汽膜中的热量传递不仅有导热，而且有对流；）汽膜中的热量传递不仅有导热，而且有对流； （ 2 2 ）辐射热量随着）辐射热量随着 的加大而剧增，使热流密度大的加大而剧增，使热流密度大大增加；大增加； （ 3 3 ）在物理上与膜状凝结具有共同点：前者热量必）在物理上与膜状凝结具有共同点：前者热量必须穿过热

24、阻大须穿过热阻大 的汽膜；后者热量必须穿过热阻相的汽膜；后者热量必须穿过热阻相对较小的液膜。对较小的液膜。 32几点说明：几点说明：（1 1）上述热流密度的峰值）上述热流密度的峰值q qmaxmax 有重大意义，称为有重大意义，称为临界热流密度，亦称烧毁点。一般用核态沸腾临界热流密度，亦称烧毁点。一般用核态沸腾转折点转折点DNBDNB作为监视接近作为监视接近q qmaxmax的警戒。这一点对的警戒。这一点对热流密度可控和温度可控的两种情况都非常重热流密度可控和温度可控的两种情况都非常重要。要。（2 2）对稳定膜态沸腾，因为热量必须穿过的是热）对稳定膜态沸腾，因为热量必须穿过的是热阻较大的汽膜，

25、所以换热系数比凝结小得多。阻较大的汽膜，所以换热系数比凝结小得多。332 2 汽化核心的分析汽化核心的分析(1) (1) 汽泡的成长过程汽泡的成长过程 实验表明，通常情况下，沸腾时汽泡只发生在实验表明，通常情况下，沸腾时汽泡只发生在加热面的某些点，而不是整个加热面上，这些加热面的某些点，而不是整个加热面上，这些产生气泡的点被称为产生气泡的点被称为汽化核心汽化核心，较普遍的看法，较普遍的看法认为，壁面上的凹穴和裂缝易残留气体，是最认为，壁面上的凹穴和裂缝易残留气体，是最好的汽化核心，如图所示。好的汽化核心，如图所示。3435(2) (2) 汽泡的存在条件汽泡的存在条件汽泡半径汽泡半径R R必须满

26、足下列条件才能存活必须满足下列条件才能存活( (克拉贝龙克拉贝龙方程方程) )(2minswvsttrTRR式中：式中： 表面张力，表面张力，N/m；r汽化潜热，汽化潜热，J/kg v蒸汽密度，蒸汽密度，kg/m3；tw壁面温度，壁面温度， Cts对应压力下的饱和温度，对应压力下的饱和温度， C可见，可见， (t(tw w t ts s ) ) , R , Rminmin 同一加热面上，称为汽化同一加热面上，称为汽化核心的凹穴数量增加核心的凹穴数量增加 汽化核心数增加汽化核心数增加 换热增强换热增强367-5 7-5 沸腾换热计算式沸腾换热计算式沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍

27、然适用即沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍然适用即thtthqsw)(但对于沸腾换热的但对于沸腾换热的h h却又许多不同的计算公式却又许多不同的计算公式1 1 大容器饱和核态沸腾大容器饱和核态沸腾 影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数，而汽化核影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数，而汽化核心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配，所以沸腾换热心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配，所以沸腾换热的情况液比较复杂，导致了个计算公式分歧较大。目前存在两种的情况液比较复杂，导致了个计算公式分歧较大。目前存在两种计算是，一种是针对某一种液体，另一种是广泛适用于各种液体。计

28、算是，一种是针对某一种液体，另一种是广泛适用于各种液体。37为此，书中分别推荐了两个计算式为此，书中分别推荐了两个计算式（1 1）对于水的大容器饱和核态沸腾，教材推荐适用米海）对于水的大容器饱和核态沸腾，教材推荐适用米海 耶夫公式，压力范围：耶夫公式，压力范围：10105 54 4 10106 6 Pa Pa5 .033.21ptCh)(122. 033. 35 . 01KNmWC按按thq15.07 .02pqCh )(533. 015. 03 . 03 . 02KNmWC 沸腾换热计算式沸腾换热计算式（2 2）罗森诺公式）罗森诺公式广泛适用的强制对流换热公式广泛适用的强制对流换热公式沸腾换

29、热也属于对流换热，沸腾换热也属于对流换热，st = f ( Re, Pr )st = f ( Re, Pr )也应该适用。也应该适用。罗森诺正是在这种思路下，通过大量实验得出了如下实验关联罗森诺正是在这种思路下，通过大量实验得出了如下实验关联式：式：slwlCStPrRe33. 01tCrNuStplPrRe)(RevllgrqllpllCPr 沸腾换热计算式沸腾换热计算式39 上式可以改写为：上式可以改写为：321Pr)(slwlplvllrCtCgrq可见，可见， ，因此，尽管有时上述计算公，因此，尽管有时上述计算公式得到的式得到的q q与实验值的偏差高达与实验值的偏差高达 100100，

30、但已知，但已知q q计算计算 时，则可以将偏差缩小到时，则可以将偏差缩小到 3333。这一点在辐射换热种更。这一点在辐射换热种更为明显。计算时必须谨慎处理热流密度。为明显。计算时必须谨慎处理热流密度。3tqt2 2 大容器沸腾的临界热流密度大容器沸腾的临界热流密度书中推荐适用如下经验公式：书中推荐适用如下经验公式：4121max)(24vlvgrq沸腾换热计算式沸腾换热计算式403 3 大容器膜态沸腾的关联式大容器膜态沸腾的关联式（1 1）横管的膜态沸腾）横管的膜态沸腾413)()(62.0swvvvlvttdgrh式中，除了式中，除了r r 和和 l l 的值由饱和温度的值由饱和温度 t t

31、s s 决定外，其余物性均以决定外，其余物性均以平均温度平均温度 t tm m ( t( tw wt ts s ) / 2 ) / 2 为定性温度，特征长度为管子外为定性温度，特征长度为管子外径径d, d, 如果加热表面为球面，则上式中的系数如果加热表面为球面，则上式中的系数0.620.62改为改为0.670.67 沸腾换热计算式沸腾换热计算式41勃洛姆来建议采用如下超越方程来计算：勃洛姆来建议采用如下超越方程来计算：343434rchhhswswrTTTTh)(44其中：其中：（2 2）考虑热辐射作用）考虑热辐射作用由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑热辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是直接增加了热辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是直接增加了换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而减少了换热量。换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而减少了换热量。因此，必须综合考虑热辐射效应。因此，必须综合考虑热辐射效应。 沸腾换热计算式沸腾换热计算式427-6 7-6 影响沸腾换热的因素影响沸腾换热的因素沸腾换热是我们学过的换热现象中最复杂的，影响因素也沸腾换热是我们学过的换热现象中最复杂的，影响