第4章正弦交流电

1、第4章 正弦交流电路和相量法知识点知识点l正弦交流电的三要素正弦交流电的三要素l相量法的基本概念相量法的基本概念l基尔霍夫定律的相量形式基尔霍夫定律的相量形式l元件伏安关系的相量形式元件伏安关系的相量形式l阻抗、导纳与二端网络的性质阻抗、导纳与二端网络的性质l正弦电路的分析及功率的计算正弦电路的分析及功率的计算重点和难点重点和难点l正弦交流电的基本概念、基本规律正弦交流电的基本概念、基本规律l用相量法分析和计算正弦交流电路用相量法分析和计算正弦交流电路要求要求l理解在正弦电源作用下，交流电路的基本概念、基本理解在正弦电源作用下，交流电路的基本概念、基本规律。能够用相量法分析和计算正弦交流电路的

2、电压、规律。能够用相量法分析和计算正弦交流电路的电压、电流、功率和能量。电流、功率和能量。相量法分析和计算正弦交流电路。相量法分析和计算正弦交流电路。第第3 3节节 基尔霍夫定律的相量形式基尔霍夫定律的相量形式第第4 4节节 三种基本元件伏安关系的相量形式三种基本元件伏安关系的相量形式第第5 5节节 阻抗、导纳与串并联电路阻抗、导纳与串并联电路第第6 6节节 正弦电路的相量分析与计算正弦电路的相量分析与计算第第7 7节节 正弦电路的功率正弦电路的功率第第1 1节节 正弦交流的基本概念正弦交流的基本概念第第2 2节节 相量法相量法第第1 1节节 正弦交流的基本概念正弦交流的基本概念 一、正弦交流

3、电的三要素一、正弦交流电的三要素 直流电路中，电路的基本特点是电压、电流大小和方向不直流电路中，电路的基本特点是电压、电流大小和方向不随时间变化。但是，在许多实际情况下，电路中的电压、电流随时间变化。但是，在许多实际情况下，电路中的电压、电流大小和方向都随时间变化。如图所示。大小和方向都随时间变化。如图所示。 图图(a)(a)波形的大小随时间无规则变化；图波形的大小随时间无规则变化；图(b)(b)波形在大小和波形在大小和方向上都随时间无规则变化；图方向上都随时间无规则变化；图(c)(c)，(d)(d)波形大小和方向都随波形大小和方向都随时间进行周期性变化，并且在一个周期内平均值为零，这种波时间

4、进行周期性变化，并且在一个周期内平均值为零，这种波形称为交流电。图形称为交流电。图(d)(d)称为正弦交流电。称为正弦交流电。 正弦交流电可用正弦函数表示，也可用余弦函数表示。图(a)用正弦函数描述为 2T( )sinmu tUt图中采用两种横坐标t和t，以资比较。两者差别仅在，称为角频率，定义为弧度/秒(rad/s)。当时间由t=0变化到T 时，相角相当于变化2个弧度，故得 2=T,即 T 称为周期，单位为秒(s)。T的倒数 f 称为频率，单位为赫兹Hz，即1fT一般情况坐标起点不一定恰好选在正弦交流波形由负到正的过零处，坐标起点不同函数表达式不同。波形的过零处（由负到正）发生在坐标起点之前

5、，也可以发生在坐标起点之后。如图所示。sin()mu tUtsin)( )(mu tUt正弦交流电的三要素：正弦交流电的三要素：一个正弦量应该由三个参数确定，即：最大值、频率和初相角。其中又可表示为22fT 两个同频率正弦量相位之差可概括为以下五种情况（如图） (1)超前 (2)滞后 (3)同相 (4)反相 (5)正交 111222( )sin()( )sin()mmu tUtu tUt1212()()tt二、正弦交流电的相位差和有效值二、正弦交流电的相位差和有效值1相位差 在对若干个同频率的正弦量进行分析计算时，常常关心它们之间的相位之差，即所谓超前、滞后、同相、反相和正交的概念。以两个正弦

6、电压为例加以说明，设有所谓相位差是指两个同频率正弦量的相位角之差，即结论：结论：两个同频率正弦量的相位差等于其初相角之差210WTRi dt22WRI T201TIi dtT当直流电流当直流电流I通过另一电阻通过另一电阻R，同样的时间，同样的时间T内消耗的电能为，即内消耗的电能为，即2. 有效值设有两个相同的电阻R，分别通过周期电流i和直流电流I，如图4-4当周期电流i通过电阻R时，在一个周期T内所消耗的电能为，即当直流电流I通过另一电阻R，同样的时间T内消耗的电能为，即如果W1=W2,则规定这个直流电流I为周期电流i的有效值。可求得（上式为有效值定义式，又称方均根值方均根值。适用于任何周期性

7、电流、电压波形。）设( )sin()mi tIt2220011sin (.)0 7072TmTmmIi dttdtTIIIT0.7072mmUUU代入得类似地有引入有效值后，正弦电压还可写作 ( )sin()s2in()mu tUttU第第2 2节节 相量法相量法一、复数和复数的四则运算一、复数和复数的四则运算1.复数 如果一个数包含实数和虚数两个部分，则这个数称为复数。其中 称为虚数单位。例如复数j1(3j8)(4j2)(34)j(82)7j6(3j8)(4j2)(34)j 8(2)1 j10 1+j2 n个复数相加或相减就是把它们的实部和虚部分别相加或相减。例如：2.复数的直角坐标形式和加

8、减运算 设有一复数A，a1和a2分别表示A的实部和虚部，则A=a1+ja2称为复数的直角坐标形式。如图所示。 3.复数的极坐标形式和乘除运算直角坐标形式的复数 还可以用极坐标参数(a,)表示，即Aa 直角坐标形式转换为极坐标形式极坐标形式转换为直角坐标形式221221 arctan aaaaa12cossin aaaa12Ajcosj sinaaaa222121A arctanaaaaa 12Ajaa【例4-1】将下列两个复数分别进行两种复数形式的相互转换。(1) (2) 解解 题(1)复数转换为直角坐标形式，运用式(4-12)得 题(2)的复数转换为极坐标形式，运用式(4-15)得 注意：求

9、辐角注意：求辐角时，要把时，要把a1和和a2的符号分别留在分子、分母内，以便正确判断的符号分别留在分子、分母内，以便正确判断所在所在的象限。本例实部是的象限。本例实部是+4+4，虚部为，虚部为-3-3，故，故应在第应在第4 4象限。象限。A4j39.5 739.5cos73j9.5sin732.78j9.0822o4353arctan36.94a即 A=4j3=536.9【例4-2】已知A=2.78+j9.2=9.673.2 B=5+j12=13112.6 , 计算 解解AA B , A B , A B , BoooAB 2.78j9.25j12 2.22j21.2AB 2.78j9.25j1

10、2 7.78j2.8A B9.6 73.213 112.6124.8 185.8 二、相量法的基本概念二、相量法的基本概念1.正弦量的相量表示根据欧拉公式j =s+ jsineco令=t得到jsjsintecott（该式将复指数函数和正弦函数联系一起。）（该式将复指数函数和正弦函数联系一起。）Re表示取复指数函数的实部，Im表示取复指数函数的虚部，则jjsResinImttcotete故正弦电压可表示为j()jjj( )sin()2sin() Im22Im 2Immtttu tUtUUUeeeUte 其中jUUUe将这种能够表征正弦电量有将这种能够表征正弦电量有效值和初相的复数称为效值和初相的

11、复数称为相量相量。结论：结论：只要给定正弦函数的角频率，就可以用复数完全确定相应的正弦函数。 ( )2sin()UUu tUt ( )sin()( )2 sin()mmmi tItIIi tItII mII2称为振幅相量或最大值相量， 称为有效值相量，两者之间差 倍。将两式对照注意：注意：正弦量并非是复数，所以相量不等于正弦量，相量只能表征或代表正弦量，例如 2.相量图相量是复数，我们把相量在复平面上的图示称为相量图。相量是复数，我们把相量在复平面上的图示称为相量图。 相量（复数）在复平面上进行的加减运算符合平行四边形法则，如图所示。相量 分别构成平行四边形的两个边，相量 则是对角线。12II

12、、12II( (平行四边形法则平行四边形法则) )相量图不但可以反映相量模的相对大小，而且可以反映相量间相位关系。o( )10 2sin(30 ) Ai tto( )100 2sin(55 ) Vu ttoo10 30 A 100 55 VIUUI000553025从相量图中可知 超前 的角度为例如：某电流 某电压对应的相量分别为相量图相量图(1)(1)反映相量模的相对大小反映相量模的相对大小 (2)(2)反映相量间相位关系反映相量间相位关系3.用相量求同频正弦量的和 两个或多个同频正弦量的相加或相减，如果直接用三角函数运算，显然十分复杂。引入相量后将会变得十分简便。 关于多个同频正弦量求和问

13、题，在理论上有两个可以遵循的基本规律：（1）任意个频率相同的正弦量的代数和，仍为一同频率的正弦量。（2）如果若干个同频率正弦量的代数和为零，则各正弦量所对应的相量的代数和也为零。 1( )0nkkx t1X0nkk即若有正弦量正弦量 ，则相量相量为第第3 3节节 基尔霍夫定律的相量形式基尔霍夫定律的相量形式 基尔霍夫定律不仅适用于直流电路，同样适用于正弦交流电路，即11( )0 ,( )0 nnkkkkitut110 ,0nnkkkkIU00kkIU表明，在正弦交流电路中，流出节点的电流相量代数和恒为零；在正弦交流电路中，沿任一闭合回路的电压降相量的代数和恒为零。注意：正弦电流、电压的有效值一

14、般不满足基尔霍夫定律，即注意：正弦电流、电压的有效值一般不满足基尔霍夫定律，即根据正弦量求和问题的基本规律 ，可知相量形式基尔霍夫定律也成立，即【例4-3】 已知节点电流的工作频率为50 Hz，i1的有效值为50mA,初相角为-30, i2的有效值为100mA,初相角为150，求i3的瞬时表达式，并画出相量图。其中 I3=50 mA显然o1o25030(43.3j25) mA100 150( 86.6j50) mAII o31243.3j25 ( 86.6j50)43.3j2550 150 mAIII oo350 2 sin (250150 )50 2 sin (314150 ) mAitt解

15、解根据KCL正弦电流为相量图如图所示312III【例4-4】已知电压 求 ，并画出向量图。 解：解： 根据KVL得正弦电压为其中显然相量图如图所示。oo2sin(30 ) V,2 2sin(45 ) Vabbcututacuoo1 30(0.866j0.5) V245(1.414j1.414) VabbcUU (0.866j0.5)(1.414j1.414)2.456 21.84 VacabbcUUU2.456 2 sin (21.84 ) Vacut 2.456 VacUacabbcUUU第第4 4节节 三种基本元件伏安关系的三种基本元件伏安关系的 相量形式相量形式 一、电阻一、电阻 1.电

16、流与电压的关系 设流过电阻R的正弦电流为 选定关联参考方向,根据欧姆定律有 可见，在正弦交流电路中，电阻元件的电流与电压是同频率的正弦波。u(t)的表达式通常记为( )2 sin ()ii tIt( )( )2sin()iRtIu tRi t( )2sin ()uu tUt , uiURI比较以上两式得U、I设u=i，可画出电压、电流波形如图所示。() 如果将式 结合在一起，可写出相量的 关系式，即 uiURI和 IU和uiUURIRIURI上式称为电阻元件相量形式的欧姆定律。它全面反映了电阻元件正弦电压、电流有效值关系及相位关系。相位关系用相量图表示如图所示。2.在电阻中消耗的功率任何瞬时，

17、施加在电阻电压和流过电阻上的电流的乘积称为瞬时功率。记为( )( ) ( )p tu ti t( )2 sin ()( )2sin()iii tItu tUt代入整理并化简得( )(1cos2)p tUIt 瞬时功率P(t)是以二倍于电压或电流的频率而周期变化，并且其值大于零，表明电阻总是消耗功率。波形如图中实线所示。 瞬时功率随时间不断变化，一般没有实际意义。通常利用它在一个周期内的平均值P来衡量交流电功率的大小。P称为平均功率或有功功率，即0011( )(1cos2)TTPp t dtUIt dtTTWPt单位：焦耳(J)。工程中通常用千瓦小时(KW.h)表示，将额定功率为1千瓦的电气设备

18、经过1小时所消耗的电能量，简称为度。在电力系统中，经常要检测电阻在一段时间内所消耗的电能量，即经积分得22PI RUUIR【例4-5】有一幢五层建筑，每层20个房间，每间装有220 V，60W白炽灯两盏，每天使用4小时。改用40W日光灯后，每房间只需要一盏。问每月节省多少电能?每月按30天计算。解解 用白炽灯时，每月消耗电能改装日光灯后每月节省电能为1602205W430kW h1 440 kW h1 000240 20 5W4 30 kW h480 kW h1 000 12WW(1 440480) kW h960 kW h二、电感二、电感1电流与电压的关系设流过电感L的电流为( )2 sin

19、()ii tIt根据伏安关系得o( )( )2 sin()2cos(90)2sin()iiidi tdu tLLItdtdtLIttLI( (在正弦交流电路中，电感的电压与电流是同频率的正弦波在正弦交流电路中，电感的电压与电流是同频率的正弦波) )u(t)的表达式通常记为( )2sin()uUu tt 两式相比较得o , 90uiULI将它们结合一起，可写出相量形式的伏安关系为jULI（乘数乘数j j又称为旋转因子，它表示一个又称为旋转因子，它表示一个+90+90角，表明电感电压相位超前电流角，表明电感电压相位超前电流9090）oo(90 )90jjuiiiUULILILILI(1) 当在电感

20、中通过正弦电流时，其端电压亦为同频正弦电压，但电压的相位超前于电流90。(2) 电压、电流的有效值关系不仅与L有关，而且与角频率有关。当L值一定时，对一定的I来说，越高则U越大；越低U越小。当=0(相当于电感通以直流电流)时，U=0，电感相当于短路。 正弦电压、电流相位关系，如图(a)(b)所示。重要结论：重要结论： 表明了表明了两个信息两个信息。o j , 90uiULIULI2电感的功率和磁场能量设流过电感的电流为( )2 sini tIt在关联参考方向下电感电压为( )2sin(90 )2cosou tUtUt因此，电感的瞬时功率为( )( )( )2cossinsin2p tu ti

21、tUIttUIt01( )0TPp t dtT瞬时功率的波形如图中实线所示。电感储存的磁场瞬时能量为2222111( )( )( 2 ) sin(1cos2)2220Lw tLitLItLIt电感储存磁场能量的平均值为2011W( )2TLLw t dtLIT平均功率为（电感不消耗功率）电感不消耗功率） （电感是储能元件）电感是储能元件） 上式表明，电感的无功功率等于其吸收能量平均值的2倍。储能越多，能量每秒往返的次数越多，交换的规模也越大。222WLLUQUILIL电感吸收能量又释放能量，表明电感不断在与外电路(电源)进行能量交换。为了衡量这种能量交换的规模，引入电感的无功功率。 电感瞬时功

22、率的最大值定义为无功功率，用Q表示，即无功功率的单位用乏(var)表示。【例4-6】已知某电感L=40 mH,电源电压为 ，求在关联参考方向下的 i(t),Q(t)和WL(t) ，以及当电源频率提高一倍时它们是多大? 解解 电源频率为 时，由电感元件相量形式的伏安关系式 得故无功功率为平均储能o( )220 2 sin(31435 ) Vu tt1ZZ(2 )314 (2 )H50HfjULIoo3220 3517.555 Aj314 400j1ULIo( )17.5 2sin(31455 )Ai tt220 17.53 850 varLQUI3 8502W6.1 J2 314LLQ电源频率为

23、 212100HZffoo3o220 358.855 Aj628 40 10( )8.8 2sin(62855 ) A220 8.81936 var1936W1.5 J1j2256LLLIi tLQUQtUI(角频率由= 314rad/s变为=628rad/s）三、电容三、电容 设施加在电容两端的电压为 选定电流与电压为关联参考方向。根据伏安关系 ( )2 sin()ii ttI( )2sin()uu tUt( )( )du ti tCdto( )2sin()2cos() 2si90n()uuudi tCUtCUtdCttU（在正弦电路中，电容的电压和电流为同频率的正弦波）（在正弦电路中，电容

24、的电压和电流为同频率的正弦波）与i(t)的表达式则相比较得o90iuICU1电流与电压的关系类似于电感的伏安关系，可以证明当jICUo90iuICU在这里再一次看到有效值关系及相位关系为即oj(90 )uuiICUCUI ( )( )du ti tCdt（+j+j表示表示+90+90，表明电容电流在相位上超前电压，表明电容电流在相位上超前电压9090）则电容元件相量形式的伏安关系为为便于分析问题，可画出正弦电压、电流波形图及相量图如图所示。 重要结论：重要结论： 表明了两个信息。表明了两个信息。 （1）当在电容两端施加正弦电压时，其流过的电流亦为同频正弦电流，但电流的相位超前于电压90。 （2

25、）电压、电流有效值关系不仅与C有关，而且与角频率有关。当C值一定时，对一定的U来说，越高则I越大；越低I越小。当=0(相当于直流电流)时，I=0,电容相当于开路，因此，电容具有隔直通交作用。 oj 90 ,iuICUICU2. 电容的功率和电场能量 与电感元件相同，电容元件的瞬时功率为与电感相同，电容也是储能元件，储存的电场瞬时能量为 储存的电场平均能量为 电容元件虽然没有能量消耗，但同样存在与外电路(电源)的能量交换。如同衡量电感能量交换规模一样，引入电容的无功功率QC ,即( )sin2p tUIt21( )( )2CwtCut21W2CCU222 WCCIQUICUC说明：电容是储存电场

26、能的元件；电感是贮存磁能的元件。两者所涉及的储能性说明：电容是储存电场能的元件；电感是贮存磁能的元件。两者所涉及的储能性质不同，为了加以区分，人为地将电感的无功功率和电容的无功功率确定为一种为质不同，为了加以区分，人为地将电感的无功功率和电容的无功功率确定为一种为正，另一种为负。按通常的规定，取正，另一种为负。按通常的规定，取QL 为正为正, ,QC为负。点击查看为负。点击查看QL 【例4-7】电路如图， ，求电流i及无功功率QL、QC，并画出相量图。 由相量形式的KCL得因此o( )120 2sin(1 00090 ) Vu tt o120 90 VU 6ooo1 000 83.3 1012

27、0 9090 10j18010ACCIUoo3120 904 0 A1 000j30 1090LoULI 4 106 ALCIII ( )6 2sin1 0006 2sin(1 000180i ttt 解解由C元件相量形式伏安关系得由L元件相量形式伏安关系得电容的无功功率为2621 000 83.3 101201 200 varCCQCUUI oo120 90 V10A4 0 A6 ACLUIII 2321 00030 104480 varLLLIQUI根据电压、电流相量画出相量图如图所示电感的无功功率为第第5 5节节 阻抗、导纳与串并联电路阻抗、导纳与串并联电路一、阻抗与导纳一、阻抗与导纳R

28、、L、C三种元件相量形式的伏安关系1 , j , jURIULIUIC阻抗用Z表示，定义为 ()UZIR、L、C三种元件阻抗分别记为jj11jjjRLLCCZRZLXZXCC 其中XL、XC 分别称为感抗感抗和容抗容抗。 XL=L , XC=1/ C导纳用Y表示，定义为 单位为西门子。 ( s) IYUR、L、C三种元件导纳分别为111jjjjjRLLCCYGRYBLLYCB 其中BL、BC 分别称为感纳感纳和容容纳纳。 BL=1/L , BC=C二、用相量法分析无源二端网络的等效阻抗二、用相量法分析无源二端网络的等效阻抗, I U 1nkkZZ1nkkYY1212Z ZZZZ相量模型相量模型

29、在正弦交流电路分析中用 替代 i(t),u(t)；用ZR,ZL,ZC或YR,YL,YC替代R，L，C的电路模型。 建立相量模型后直流电路中使用的公式和分析方法也可以应用到正弦电路中。以此推论，n个阻抗串联的等效阻抗n个导纳并联的等效导纳为两个阻抗并联的等效阻抗j 1kknjYIIY21121212 , ZZIIIIZZZZj 1kknjZUUZn个阻抗串联分压公式n个导纳并联分流公式两个阻抗并联分流公式为解 ：首先将图(a)转换为相量模型模型(b)(b)。(1)对应 时36jj1 000 8 10j8 11jjj5 1 000200 10LCZLZC o1jj5j8j55j35.83 31 Z

30、RLC500 rad s36jj500 8 10j4 11jjj10 500 200 10LCZLZC o1jj5j4j105j67.850.2 ZRLC 等效阻抗为(2)对应 时等效阻抗为【例4-8】RLC串联电路如图图(a)(a)，外施正弦电压角频率 求电路等效阻抗Z。若电源角频率改为 ，再求阻抗Z。1 000 rad s500 rad s1 000 rad s【例4-9】电路如图， ，求二端电路等效导纳及各支路电流。解解 首先求出电阻电感支路及电容支路的等效导纳Y1和Y2。o0.5 15 AI o1210.12j0.160.253.1 S3j41j0.16 Sj6.25YY12(0.12

31、j0.16)j0.160.12 SYYYoo0.5 154.17 15 V0.12IUYooo11oo224.17 150.253.10.83438.1 A4.17 15j0.160.667 105 AIUYIUY则二端电路的等效导纳为端钮电压为支路电流为【例4-10】电路如图（图（a a），），求ab端的阻抗及端电压与端电流的有效值比和相位差。已知 。解解 首先将电路图转换为相量模型，如图（图（b b）所示。利用阻抗的串并联公式得1 000 rad soj100 5010j3050j1051 11.31 50j100Zo()51 11.31 uuiiUUUZIII由阻抗的定义式，上式可写成端

32、电压与端电流的有效值之端电压与端电流的有效值之比为比为5151，相位差为，相位差为11.3111.31概念：概念：求取二端网络的阻抗有着重要的意义，通过阻抗的模和辐角可以获得二端网络更多的信息。（）无源二端网络的等效阻抗一般可以写成阻抗的模和辐角为22 ,arctanzuiUXRXZIR1、Z= ，即u=i, 电压、电流同相位，二端网络为纯R电路。2、Z=90，二端网络为纯电抗性电路。Z=+90定有X0, 且R=0二端网络纯L电路；Z-90定有X0, 且R=0。二端网络纯C电路。 3、0Z 0, R0。二端网络为L性电路。 4、当-90Z 0，定有X0。二端网络为C性电路。关于无源二端网络几点

33、讨论：关于无源二端网络几点讨论：（例题（例题4-104-10中中z=+ 11.31 表明电路为表明电路为L性电路电路。）性电路电路。）22jarctanuuiZiUUUZZIIIXRXXRR以RLC串联电路为例，列写的二端网络等效阻抗为1j()jZRLRXC 由上分析，电路参数R、L、C的改变，使z改变 ，二端网络将体现不同的电性质。事实上，二端网络的电性质不仅与电路参数有关，而且与电源施加的频率( f )有关。因为阻抗是频率的函数Z()，因此，当施加于二端网络的电源频率改变时，网络所呈现的电性质同样会发生改变。例题例题4-84-8中中=1000rad/s和和=500rad/s时，时，Z=5+

34、j3和和Z=5-j6分别表明电路为分别表明电路为L性电路和性电路和C性电路。性电路。说明：说明： 若改变的电源频率,使L=1/C ，即X=0，电路为纯R电路。若L1/C,即X0，电路为L性电路。若L1/C，即X0，电路为C性电路。一般对任一无源二端网络可以用等效阻抗Z表示，也可以用等效导纳Y表示。于是就有两种结构不同的等效电路，即串联和并联形式。依据两种等效相量模型11 ,ZYYZ即若已知Z=R+jX，可变换为Y=G+jB。相当于用G和B并联代替R和X串联。同理，也可以进行相反的等效互换。【例4-11】电路如图，已知 。试分别画出该电路的两元件并联及两元件串联的等效电路。解解 首先建立相量模型

35、，由二端电路求得等效导纳为依据Y画出两元件并联等效电路如图所示。依据Z画出两元件串联等效电路如所示。111(1.2j0.6) Sj1j2Y 11(0.7j0.3) 63j55ZY2 rad s 相量图作为电路分析辅助工具的两个作用：（a）能看出各电压、电流的相位关系，由此了解电路的电性质。（b）直接求出未知相量。 求取过程一般遵循以下步骤：求取过程一般遵循以下步骤：（1）选择参考相量，令该相量的初相为零。通常串联电路选择电通常串联电路选择电流相量为参考相量，并联电路选择电压相量为参考相量。流相量为参考相量，并联电路选择电压相量为参考相量。（2）从参考相量出发，利用元件电压、电流的相位关系以及K

36、CL、KVL定性画出其它相量。（3）利用相量图表示的几何关系，求出所需电压、电流相量。三、相量图在电路分析中的辅助作用三、相量图在电路分析中的辅助作用【例4-12】电路如图所示，用相量图表明各电流相量关系。 所在支路既有电容又有电阻， 超前 ，但不是90。由于元件参数及频率不定，超前相位不定，但 应画在第一象限。RIRIUCICIUCICRIII解解 电路为并联形式，选端口电压为参考相量，设 。因为 所在支路为纯电阻，故 与 同相位。由KCL知 ,可画出总电流相量图如图所示。o0 VU U 【例4-13】电路如图所示，已知 ，用相量图表明电流及各电压相量关系，并说明电路的电性质。1LCLUUC

37、（故）o0 AII LCRUUU、及1LCLCRUUUUULCUU与解解 选电流作为参考相量，即设。根据元件电压、电流的相位关系分别画出根据KVL 画出电压相量 。( (由于电压由于电压U超前电流超前电流I I, ,电路呈电感性电路呈电感性) )由于 相位相反，在相量图上实际是ULUC。【例4-14】电路如图，已知U=100V,I=5A,且 超前于 相位53.1,求R和X。解法一：解法一：用计算方法求解。设 ，则二端电路的等效阻抗为等效导纳为其中UI100 VU o553.1 AI ooo100 0 20 53.1(12j16) 553.1 UZIo11 1 53.1(0.03j0.04) S

38、12j16 20YZ1133.33 , 25 0.030.04LRX解法二解法二：用相量图方法求解。因为电路为并联形式，可选端口电压为参考相量，即设o100 0 VUoocos53.15 0.63 Asin53.15 0.84 ARLIIII 10033.33 310025 4RLLURIUXI可求出根据元件电压、电流的相位关系以及KCL,可画出电流相量图如图所示。由相量图可知第第6 6节节 正弦电路的相量分析与计算正弦电路的相量分析与计算 正弦电路除了有简单的串、并联电路，同样有复杂电路。 复杂正弦电路的分析计算仍然使用相量法。 先将电路转换为相量模型，在此基础上，根据相量形式的KCLKCL

39、、KVLKVL及元件的相量形式伏安关系，仿照直流电阻电路的分析方法进行计算。 可应用网孔法、节点法，叠加定理和戴维南定理等。通过分析计算，解出待求量的相量形式，最后再反变换为以为变量的正弦电压或正弦电流，从而使正弦电路的电压和电流得以解出。概念：概念：解解 相量模型如右图。电路有三个网孔，由于理想电流源在电路外沿上，网孔电流 为已知。只需列二个方程。12312332j22j22 2(2 2j2)( j2)01 IIIIIII 【例4-15】电路如图所示，求iL(t)和iC(t) 。3I1263(j ) A5542(j ) A55IIo1o2631 =j1=0.6371.57 A55421=j1

40、0.45116.56 A55LCIIII oo( )0.63 2sin(271.57 ) A( )0.45 2sin(2116.56 ) ALCi ttitt解得由KCL得相应的正弦电流为12121j(1j)(2j)j IIII 整理后得【例4-16】图示电路是正弦波发生器中常用的RC移相电路。当RC参数改变或输入频率改变时，每经过一节RC，输入与输出之间就会产生一定的相位移动。列出节点1，2，3的节点电压方程。 解解 选择节点4为参考点，列出节点方程为12123231(jj)jj1j(jj)j01j(j)0CC UCUCURCUCC UCURCUC UR由KVL得OCUo1 0.590 j5

41、 V12 j4Uoj10 1 0(j10j5) V=j5 VOCUU 解解 (1)拆除10电阻，求开路电压 。由弥尔曼定理求U。【例4-17】用戴维南定理求电路10电阻支路的电流流I 注意注意:与电流源串联的与电流源串联的3电阻电阻和和-j10阻抗不应出现在方程中阻抗不应出现在方程中()(2) 画出求等效阻抗电路，求Z0oZ =j10+2+j4=(2j6) (3) 用戴维南等效电路求电流。oOCoj5= =0.3763.44 AZ +10 2j6+10UI第第7 7节节 正弦电路的功率正弦电路的功率 本节将在R，L，C元件功率基础上，讨论由这些元件混联组成的二端网络的功率问题。 为了分析方便，

42、选定二端网络的电压、电流为关联参考方向，并假设电压u(t)超前电流i(t)角 ，即( )2 sin t( )2 sin ( t)u tUi tI( )( ) ( )2 sin t sin ( t) cos cos(2 t)p tu ti tUIUI1瞬时功率根据功率的定义，电路的瞬时功率为一、二端网络平均功率和功率因数一、二端网络平均功率和功率因数 2.平均功率取瞬时功率在一个周期内的平均值即为平均功率： 平均功率反映电路能量消耗的情况。二端网络的平均功率也可以根据能量守恒定律计算。因为电容、电感元件不消耗功率，所以电路的平均功率就等于电路中所有电阻上所消耗的功率之和，可表示为0011( )c

43、oscos(2)TTPp t dtUItdtTTcosPUI21nkkkPI R经积分后得其中RK是电路中某一电阻的阻值，IK则是通过该电阻中的正弦 电流的有效值。该式称为平均功率守恒平均功率守恒。通常在电工技术中，将COS称为功率因数。记为，即PcosUI3功率因数 当负载P一定及供电电压U一定时，负载的越低，电源供给负载的电流I越大。结果：增加输电线损耗，线路压降增大，影响供电质量，对节能和充分利用电源的生产能力不利。 为此，必需采取措施提高功率因数。 的大小取决于端电压与端电流的相位差,越小, 越大；=0电路为纯电阻电路，COS=1。但在工业设备中大都是感性负载，如电动机等，相位差90,

44、功率因数会很低。在电力系统中多数负载为感性，一般采用在负载上并联电容方法进行补偿，使总的功率因数提高。 提高功率因数的方法：提高功率因数的方法：让负载中的磁场能量增减与电容中的电场能量增减部分地相互补偿，从而降低整个负载与电源间的能量交换；换言之，利用电容发出的无功功率QC去补偿负载所需的无功功QL。物理意义物理意义: :【例4-18】有一台20 KW交流电动机接在50 Hz，380V电源上，交流电动机的等效电路可看作由R与L串联组成。在正常工作时其功率因数为0.5。试计算(1)线路电流；(2)当并联一电容C580F时，求负载功率、线路电流和整个电路的功率因数。因为故o380 0 VU 31P

45、20 10 A105 Acos380 0.5IIUcoscos()cos (0)0.5 arccos0.560uiii 1105 60 AII解解 (1) 设则（可见线路电流为（可见线路电流为105A105A，且滞后端电压，且滞后端电压6060）(2) 并上电容后由于电容元件的平均功率PC=0，并且 不变，所以总功率不变，P=20kW。 并联电容后使整个电路的功率因数提高，同时线路电流减小。1I6jj314 580 10380 0 A69 90 ACICU 1(1056069 90 ) A56.922.6 ACIIIcos22.60.9 电路总电流为整个电路的功率因数为结论：结论：(为清楚地看

46、出并联电容后的补偿作用和功率因数的提高，可画出相量图如图所示为清楚地看出并联电容后的补偿作用和功率因数的提高，可画出相量图如图所示（可见线路电流已由（可见线路电流已由105A105A减少至减少至56.9A56.9A，滞后相位也由，滞后相位也由6060减少为减少为22.622.6）二、二端网络的无功功率二、二端网络的无功功率sinQUIkQQ 由R，L，C组成的二端网络同样存在与电源的能量交换。衡量这种能量交换的规模，用无功功率公式表示：无功功率守恒公式无功功率守恒公式 U ，I为二端网络端电压、端电流有效值，角为端电压与端电流相位差。若二端网络无源时=Z, 上式同时包括了R，L，C单个元件的无

47、功功率公式。QK中电感取正，电容取负。 注意：该式与平均功率守恒式同为正弦交流电路功率分析的重要关系式。它们构成的直角三角形称为功率三角形，如图所示。22222(cos )(sin ) =PQUIUIS视在功率视在功率S、平均功率、平均功率P和无功功率和无功功率Q三三者在数值上的关系：者在数值上的关系：视在功率视在功率定义为SUI U，I为二端网络的端电压、端电流的有效值。视在功率S表示交流电源设备的额定容量，它等于电源设备的额定电压与额定电流的乘积。视在功率的单位为伏安(VA)。【例4-19】电路如图，已知端电压有效值为220 V，求各负载及全电路的P,Q,S和功率因数COS 。Z1的P1,

48、Q1,S1 及COS1，分别为12301031.6 18.4 ZjZZ0 V220 U 220 0=6.9618.4 A31.6 18.4 UZI21212212222111116.9620 969 W15 6.96727var969727 =1211 VA969cos0.81 211LPI RLQQSIPQPS解解 等效阻抗为设端电压相量为由相量形式的欧姆定律得全电路的P,Q,S及COS分别为222222222222225 6.96242 var484242541VA484cos0.895541CICQQPQQSPS 2226.9610484 WI RP 121222229694841 45

49、3 W727242485 var1 453485 =1532VA1 453cos0.9481 532PQSPPQQPQPSZ2的P2,Q2,S2 及COS2分别为由Z2=10-j5，可得(1/C)=5，则 用电压相量、电流相量计算平均功率和无功功率，就是复功率。 在关联参考方向下，若二端网络的电压相量和电流相量分别为 =uiUUI IiII U IS()cos()jsin()juiuiuiSU IUIUIPQ三、复功率三、复功率( (显然，复功率的实部是平均功率，虚部是无功功率，而显然，复功率的实部是平均功率，虚部是无功功率，而 的模的模 是视在功率是视在功率s。) )我们将复数 称为复功率，

50、用 表示。即则电流相量的共轭复数应记为SS【例4-20】施加于二端网络的电压 输入电流 电压、电流为关联参考方 向，求电路的平均功率、无功功率和视在功率。由此可知 o100 2sin(31430 ) V,u tt o50 2sin(31460 ) A,i ttoo100 30 V, =50 60 AUISooo100 305060 5 00030 (4 330j2 500) VASU I4 330 W 2 500 var S=5 000 VAPQ解解复功率 为【例4-21】求图所示电路中电源向电路提供的平均功率、无功功率、视在功率及功率因数。解法一解法一: :利用各功率定义式计算。利用各功率定

51、义式计算。从电源两端看去的等效阻抗为o(10+j10)(j5)2022.815.26(22j6)10+j10j5Zooo50 0=2.19 15.26 A22.815.26IUZoooZ50 2.19cos( 15.26 ) 105.64 W50 2.19sin( 15.26 ) 28.82 var50 2.19109.5 VAcoscos( 15.26 )0.9cossin6ZZPQSUIUIUI 则电源提供的电流为由解法一已求得阻抗为Z=(22-j6),其中电阻分量R=22,电抗分量为 。等效电路如图所示。16 CXC 22222222Z2.1922105.5 W2.19628.8var105.528.8109.4VA105.5 cos0.96109.4CI RPQQSICPQPS 解法二解法二: :利用二端网络的阻抗性质计算利用二端网络的阻抗性质计算故解法三解法三: : 利用复功率计算利用