地震波运动学第四节09级多层介质反射波时距曲线1课件

1、地震波运动学第四节09级多层介质反射波时距曲线1地震波运动学第四节09级多层介质反射波时距曲线1主要内容讨论多层介质问题的思路三层水平介质的反射波时距曲线把三层水平介质简化为均匀介质的思路和办法平均速度的引入真速度与平均速度情况下的反射波时距曲线的比较主要内容讨论多层介质问题的思路一 、讨论多层介质问题的思路实际的地层存在着许多分界面，某个界面以上也不可能是真正均匀的。 前面对一个分界面，界面以上是均匀介质的情况下反射波的时距曲线进行了讨论。 这样说来，是否上面的讨论就没有什么实际意义呢?不是的。我们知道客观世界存在的具体事物总是很复杂的。当我们要研究某一类事物的某些方面的特征时，往往必须抓住

2、它们的某些共同的最主要的方面，而摈弃它们一些次要的非本质方面，概括出一个能反映这类事物这方面的主要特征的“模型”。一 、讨论多层介质问题的思路实际的地层存在着许多分界面，某个 对同一类事物，这种模型可能是比较简单的，也可能是比较复杂的。简单的模型对客观事物的反映比较粗糙，由这种模型导出的一套分析问题进行计算的方法会比较简单、方便、但得出的结果精度较低。反之，较复杂的模型能更精确地反映实际事物，但往往会导致一套比较复杂的分析、计算方法。 对同一类事物，这种模型可能是比较简单的，也可 在地震勘探中对客观存在复杂的地层剖面，根据对问题研究的深入程度，对成果精度的要求等因素，建立了多种地层介质结构模型

3、，主要有三种： 均匀介质 层状介质 连续介质 在地震勘探中对客观存在复杂的地层剖面，根据对 1、均匀介质 所谓均匀介质是认为反射界面R以上的介质是均匀的，即层内介质的物理性质不变，地震波传播速度是一个常数V。界面R是平面，界面可以是水平的或倾斜的。在前面已经讨论的就是这种最简单的情况。 1、均匀介质2、层状介质 认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均匀的，但层与层之间的速度不相同，介质性质的突变。这些分界面可以是倾斜的，也可以是水平的(此时称为水平层状介质)(见下右图）在沉积岩地区，当地质构造比较简单时，把地层剖面看成层状介质是比较合理的。均匀介质平界面模型水平层状介质模型2、层状介质均匀

4、介质平界面模型水平层状介质模型3、连续介质 所谓连续介质是认为在界面R两侧介质1与介质2的速度不相等，有突变。但界面R上部的覆盖层(即介质1)的波速不是常数，而是连续变化的。最常见的是速度只是深度的函数V(z)。连续介质模型3、连续介质连续介质模型 在地震勘探中层状介质模型是一个很重要的对实际地层剖面进行简化的模型。讨论层状介质问题的基本思路是：如下图所示的水平层状介质，我们可以把R2界面以上的介质设法用一种均匀介质来代替，并令这种假想的均匀介质的波速取某个值，使得R2界面以上的介质简化为均匀介质，即变成均匀介质模型1。 在地震勘探中层状介质模型是一个很重要的对实际一、讨论多层介质问题的思路

5、这样在l-3中关于一个分界面情况的结论，也就可以应用了。同样也可以把R3界面以上的三层介质用具有某种速度的假想均匀介质来代替；把R4界面以上的四层介质用具有某种速度的假想的均匀介质来代替；这样就把多层介质问题转化为均匀介质问题。一、讨论多层介质问题的思路 这样在l-3中关于 在本节主要讨论水平层状介质情况下各个界面的反射波时距曲线还是不是双曲线?如果不是双曲线的话，在什么条件下仍近似地把它看成双曲线?怎样把层状介质问题转化为一个分界面的问题?那种“假想的均匀介质”的速度应怎样取? 等等。 应当注意，除了本节讨论得出的结论在地震资料解释中很有用处外，这种思路和方法在地震勘探中讨论其它问题时，也常

6、常使用。 在本节主要讨论水平层状介质情况下各个界面的反射二、三层水平介质反射波时距曲线如果在O点激发，在测线OX上观测，R2界面的反射波时距曲线有什么特点呢? 因为R2界面上部有两层介质，已不能用虚震源原理简单地推导出时距曲线方程。二、三层水平介质反射波时距曲线如果在O点激发，在测线OX上观 我们可以计算沿着从不同入射角入射到第一个界面R1，然后再透射到R2界面反射回地面的各条射线路程。计算地震波传播的总时间t，以及相应的接收点离开激发点距离x。当计算出一系列(t、x)值后，就可具体画出R2界面反射波时距曲线。 我们可以计算沿着从不同入射角入下面找出计算（t，x）的公式。波从震源O出发，透过界

7、面R1，其传播方向必然满足透射定律，即： 式中是波在R1界面上的入射角，是波在R2界面上的入射角，P是这条射线的射线参数。然后这条射线在B点反射。由于界面水平，反射路程与入射路程是对称的。接收点C到激发点距离x和波的旅行时t为：下面找出计算（t，x）的公式。波从震源O出发，透过界面R1，有了上面两个式子就可以计算R2界面的反射波时距曲线。例如，取第一条射线=1，可计算出一组(t1，x1)；取第二条射线=2，可计算出一组(t2，x2)；等等。把许多组(t，x)值标出来，就得到R2界面的反射波时距曲线。有了上面两个式子就可以计算R2界面的反射波时距曲线。 理论上可以证明，在这种三层介质情况下，R2

8、界面的反射波时距曲线方程，只能用方程组(1-4-2)和(1-4-3)来表示，而不能表示成为t与x的显函数关系。 理论上可以证明，在这种三层介质情况下，R 上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方程，如双曲线方程。这种情况，正常时差就不好计算，动校正也比较麻烦。想解反问题，由观测到的资料估算地下界面的埋藏深度也很困难。 由于和之间有由(1-4-1)式所表示的关系，所以(1-4-2)、(1-4-3)式还可以由反射和透射定律进一步化为以射线参数P表示的参数方程： 上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方程，如双三层水平介质的反射波时距曲线已不是双曲线，但是能否用一条双曲线去近似它呢?换句话说 ，能否用一

9、种假想的均匀介质来代替整套层状介质，使地震波在假想均匀介质中的传播情况很接近于真实情况。 如能做到这样，在前面讲的均匀介质情况的一套公式和办法就可以利用了。 三、平均速度概念的引入三层水平介质的反射波时距曲线已不是双曲线，但是能否用一条双曲三、平均速度概念的引入 显然，要使两层介质和多层介质情况下地震波传播的全部特点完全一样是不可能的，我们只要抓住主要特点，使某一方面的特点很接近甚至一样，其它次要方面不同也没有关系。在地震资料解释中，有一个很重要的参数就是一条共炮点时距曲线的t0值(激发点处的反射时间)。因为有了t0，如果又知道地震波的速度，就可以估算反射界面的深度。根据这种情况，假想的均匀介

10、质的厚度应当和水平层状介质总厚度相等。 按照这种要求，假想均匀介质的速度应当怎样来确定呢?关键是怎徉来确定假想均匀介质的速度。三、平均速度概念的引入 显然，要使两层介质和多 为了解决这个问题，我们先用一个具体例子来看看如何描述地震波在层状介质中传播的速度。 设有如图l-4-5(a)、(b)所示的两种介质结构：它们都是三层水平介质，两个分界面。(a) R2界面上部那两层的总厚度是:h1+h21700m，(b)R2界面上部两层的总厚度： h1 + h2 =l700m。 为了解决这个问题，我们先用一个具体例子来看看 可见这两个界面上部的覆盖介质的总厚度是相同的，并且组成覆盖介质的两个地层中的波速也是

11、一样的。都是分别为1500m/s和2000m/s。但是h1和h1不相等，h2和h2也不相等。那么，地震波在这两组地层中传播的情况有什么差别呢? 可见这两个界面上部的覆盖介质的总厚度是相同的，地震波在两组地层中的垂直旅行时间：计算表明，地震波在(b)组地层中传播得慢一些，在(a)组地层中传播得快一些。两组地层虽然都是由速度为V1，V2的两种地层组成，但是由于在两组地层中每层厚度不相同，显然，波在这两组地层中传播的情况就有差别了。这种差别不仅与层的速度有关，还与各层的厚度有关。地震波在两组地层中的垂直旅行时间：由此可见，在层状介质中，只知道每一层的速度还不能确定波在其中传播时的总特点。引用 “平均

12、速度”的概念，就可以比较合适地反映波在一组层状介质中传播的快慢。平均速度Vav：就是用波在垂直层面的方向旅行的总时间除这组地层的总厚度（注意：此平均速度的算法不同于两速度的算术平均值）利用上式计算前面例子中两组地层的平均速度，分别为: Vav,a=1790m/s Vav,b=1730m/s说明了地震波在(b)组地层中传播得慢一些，在(a)组地层中传播得快一些。由此可见，在层状介质中，只知道每一层的速度还不能确定波在其中实际上也可以从“使地震波在总厚度与层状介质厚度相等的假想均匀介质中传播时，t0保持不变”的准则，导出假想均匀介质的波速。（即层状介质的平均速度。） 实际上也可以从“使地震波在总厚

13、度与层状介质厚度相等的假想均匀 “使地震波在总厚度与层状介质厚度相等的假想均匀介质中传播时，t0保持不变”的准则,导出假想均匀介质的波速。三、平均速度概念的引入 “使地震波在总厚度与层状介质厚度相等的假想均匀n层水平层状介质的平均速度地震波在各层中的传播速度(称为层速度)分别为V1, V2，Vn；每层的厚度分别为h1, h2，hn；波垂直各层的传播时间分别为t1, t2，tn。则这组地层的平均速度为：n层水平层状介质的平均速度地震波在各层中的传播速度(称为层速必须指出，引入平均速度也是对介质结构的一种简化。这种近似虽然在一定程度上便于进行解释，但也仍然存在不少矛盾。平均速度资料，是地震资料解释

14、的重要资料。它是通过对深井进行专门的地震测井而取得的。 关于平均速度更严格的定义和测定方法将在第五章详细讨论。必须指出，引入平均速度也是对介质结构的一种简化。 四、真速度与平均速度时距曲线比较根据上面对假想均匀介质的波速(平均速度)的定义，可以得出两条时距曲线的t0是相等的，即它们在(x=0，t=t0)点重合。那么在其它部分又如何呢?四、真速度与平均速度时距曲线比较根据上面对假想均匀介质的波速 下面看一个例子。假设介质参数是h1=500m，h2=700m，V1=1000m/s，V2=1500m/s。实例实例介质参数: h1=500m,h2=700m,V1=1000m/s,V2=1500m/s。

15、 给出一系列值，按(1-4-2)、(1-4-3)式计算出相应的t和x值列于表(1-4-1)，根据表中数据作出的三层介质共炮点反射波距曲线见图l-4-7。介质参数: h1=500m,h2=700m,V1=1000m地震波运动学第四节09级多层介质反射波时距曲线1根据表(1-4-1)中数据作出的三层介质共炮点反射波距曲线见下图。（图中虚线）根据表(1-4-1)中数据作出的三层介质共炮点反射波距曲线见地震波运动学第四节09级多层介质反射波时距曲线1在下图中画出了这两条时距曲线，并读出在一系列x值上两条时距曲线的时间差t=t平均t三层，列于表l42。对这两条时距曲线比较、分析，可以看到如下两个现象。

16、在下图中画出了这两条时距曲线，并读出在一系列x值上两条时距曲两条时距曲线比较有两个现象： 在激发点附近，这两条时距曲线基本上重合。随着远离激发点，它们逐渐地明显分开，三层介质的时距曲线在下方。这说明地震波在三层介质传播时真正速度要比平均速度大。两条时距曲线比较有两个现象： 如果我们对许多不同参数的介质结构情况进行计算和比较，都会发现类似的现象。通过分析可以得到这样的结论： 三层介质的反射波时距曲线在激发点附近很接近于把上覆介质看成速度为平均速度Vav的均匀介质时得到的反射波时距曲线。 这样，我们用引入平均速度的办法，就可以把三层介质问题转化为均匀介质问题，并可以把三层介质的时距曲线近似地看成双

17、曲线。 如果我们对许多不同参数的介质结构总结：三层介质的反射波时距曲线在激发点附近很接近于把上覆介质看成速度为平均速度Vav的均匀介质时得到的反射波时距曲线。用引入平均速度的办法，就可以把三层介质问题转化为均匀介质问题，并可以把三层介质的时距曲线近似地看成双曲线。引入平均速度是对层状介质的一种简化方案。它的准则是两种情况下t0相等。或者说两条时距曲线在(x0；tt0)点重合。实际地层剖面中，不只三层而是很多层，这时仍可以用上述方法，用不同的平均速度值，把各个界面的上覆介质简化为均匀介质，而每个层面的反射波时距曲线也都可以近似地当作双曲线。总结：三层介质的反射波时距曲线在激发点附近很接近于把上覆

18、介质多层介质例子：设有下图所示的水平多层介质。现采用两种方法来计算各界面的反射波时距曲线。第一种方法是考虑到射线在各个界面上的偏折。第二种方法是采用平均速度法简化为均匀介质。 多层介质例子：设有下图所示的水平多层介质。现采用两种方法来计第一种方法是考虑到射线在各个界面上的偏折。在水平多层介质情况下，反射波时距曲线参数方程的一般公式是： 第一种方法是考虑到射线在各个界面上的偏折。在水平多层介质情况第二种方法是采用平均速度法。即把某一个界面以上的介质用具有平均速度Vav和厚度为H的均匀介质来代替。用下面公式 计算该界面的反射波时距曲线。 第二种方法是采用平均速度法。即把某一个界面以上的介质用具有平 两种方法计算出的结果如表1-4-3所示。表中列出了用上述两种方法计算的R2、R3和R4这三个界面的反射波旅行时间。 两种方法计算出的结果如表1-4-3所示。表中列出从表中可以看出：对R2界面，两者差别很小。因为R2界面