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文档简介
1、电介质物理第二章第1页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四2.1 电介质的极化过程 在恒定电场作用下,电介质的静态响应是介质响应的一个重要方面,在变化电场作用下,电介质的动态响应是介质响应更重要和更普遍的方面。电介质在恒定电场作用下,从建立极化到其稳定状态,要经过一定的时间。真空的响应是即时的,电介质的极化具有滞后,因而电位移由真空即时贡献和介质滞后贡献共同构成: (2-1)在变化电场下,极化响应大致可三种情况:电场变化很慢,极化完全来得及响应,按照与静电场类似方法处理;电场变化极快,极化完全来不及相应,无极化发生;电场变化与极化建立的时间可比拟,极化对电场的响应受极化建立
2、过程影响,极化的时间函数与电场时间函数不一致,极化滞后于电场且函数形式也发生变化。第2页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四电解质的极化可分为:瞬时极化:电子弹性位移极化和离子弹性位移极化达到稳态所需时间约10-16-10-12 s,在远低于光频情况下可认为是即时的,因此弹性极化也称瞬时极化或无惯性极化。弛豫极化:偶极子转向极化,在电场作用下要经过相当长时间( 秒或更长)才能达其稳态,这类极化称弛豫极化或惯性极化,这个惯性就是物质移动和转动时的力学惯性。因此,电介质的极化强度可写成:(2-2)第3页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四其中瞬时极化强度P可
3、表示为:(2-3)其中 为瞬时极化率,并且有:(2-4)这时D(t)就可以表示为:(2-5)其中 可以看成是瞬时响应部分。对 求导可得位移电流密度(2-6)第4页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四其中:(2-7)(2-8)式中 可以看成是即时响应的瞬时电流密度, 则是弛豫极化建立和消失中产生的电流密度。应该指出,上式真空的位移电流密度 不是电荷的定向运动,而极化强度的变化率dP/dt则实质上是电荷的定向运动造成的。当然,这里所指的电荷是束缚电荷而不是自由电荷。显然束缚电荷电流密度不可能保持恒稳不变,它总是要随时间或快或慢地衰减,最后趋于零。第5页,共29页,2022年,5
4、月20日,17点33分,星期四2.2 在阶跃电场作用下的介质极化响应若对线性材料在t=x时刻施加一阶跃电场 ,其中S(t)为单位阶跃函数。S(t)、E(t)可分别表示如下:0 tx1 tx0 txE0 tx(2-9)(2-10c)(2-10a)(2-10b)第6页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-11)(2-12a)(2-12b)第7页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-12c)(2-13)(2-14a)(2-14b)第8页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四第9页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四
5、(2-15a)(2-15b)(2-16a)(2-16b)(2-17)(2-18)(2-19)第10页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-20b)(2-21)(2-22)(2-23)第11页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-24)(2-25a)(2-26)(2-27)(2-25b)(2-28a)(2-28b)(2-28c)第12页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-29a)(2-29b)(2-29c)(2-30a)(2-30b)(2-30c)第13页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-31)
6、(2-32)(2-33a)(2-33b)第14页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四电介质的极化的频域响应、科拉莫-科略尼克(Kramers-Kroning)关系式(2-34a)(2-34b)第15页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-35a)(2-35b)(2-35c)(2-36a)(2-36b)(2-36c)第16页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-37a)(2-37b)(2-39a)(2-38)(2-39b)(2-40a)(2-40b)(2-41)第17页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四从数
7、学上看式(2-35)可简单地利用两个频率函数的乘积f()E()来 代替式(2-32)、式(2-33)中作为事件函数的卷积 的傅里叶变换。从物理意义上来说,式(2-37)所表示的r()r()是电介质对正弦激励电场E()的响应。在一定的频率下,他们很容易进行测量,如果测量在一定的频率范围内进行,则可获得介质响应的频谱。对于一个复杂波形的响应,根据叠加原理,可以用输入信号频率中对相应频率分量求和的方法获得。第18页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四第19页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-42a)(2-42b)(2-43a)(2-43b)第20页,共
8、29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(克拉默-科略尼克)(2-44)第21页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-45)(2-46)第22页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四第23页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四(2-47)第24页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四2.4 复介电常数(2-48)(2-49a)(2-49b)第25页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四 若两极间填充理想电介质,它与真空的唯一区别为其相对介电常数r,其相关物理量为真空的r倍:(2-50)(2-52)(2-53)(2-51)第26页,共29页,2022年,5月20日,17点33分,星期四第27页,共29页,2
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