(整理)波浪理论课程的习题库建设

1、精品文档精品文档第一章波浪理论建立简单波浪理论时，一般作了哪些假设?【答】(1)流体是均质和不可压缩的，密度P为一常数；(2)流体是无粘性的理想流体；(3)自由水面的压力均匀且为常数；(4)水流运动是无旋的；(5)海底水平且不透水；(6)作用于流体上的质量力仅为重力，表面张力和柯氏力可忽略不计(7)波浪属于平面运动，即在xz水平面内运动。试写出波浪运动基本方程和定解条件，并说明其意义。+=0【答】波浪运动基本方程是Laplace方程：比2比2或写作：V如=0。该方程属二元二阶偏微分方程，它有无穷多解。为了求得定解，需有包括初始条件和边界条件的定解条件：初始条件：因波浪的自由波动是一种有规则的周

2、期性运动，初始条件可不考虑。边界条件：在海底表面，水质点垂直速度应为0,即Wzi=0或写为在z=-h处，眇二0在波面z=n处，应满足两个边界条件，一是动力边界条件、二是运动边界条件A、动力边界条件凱2dx丿+理A、动力边界条件凱2dx丿+理2(比丿由于含有对流惯性项2(Ox丿+日2(比丿，所以该边界条件是非线性的。B、运动边界条件，在z=n处嚳+譽I-I=0。该边界条件也是非线性的。(3)波场上下两端面边界条件Q(x,z,t)=(x-ct,z)其中c为波速，x-ct表示波浪沿x正向推进。试写出微幅波理论的基本方程和定解条件，并说明其意义及求解方法【答】微幅波理论的基本方程为：V如二0定解条件：

3、z=-h处，砂二0Ozz=0处，型+g独二0Ot2Ozz=0处，耳=-机x,z,t)=0(x-ct,z)求解方法：分离变量法1.4线性波的势函数为0=型cosh1.4线性波的势函数为0=型cosh“)sin(kx-(_)sin2bcoshkh-bt)，证明上式也可写成0=HcoshIk(+、z)sin(kxsin2sinh(kh)-bt)【证明】：由弥散方程：b2=gk-tanh(kh)以及波动角频率b和k波数定义:可得：b等g知nh(kh)，Tsinh(kh)即b=gz可得：b等g知nh(kh)，Tsinh(kh)即b=gz商h)由波速c的定义：c=L故：bcosh(kh)=gsinh(kh

4、):c将上式代入波势函数：0=gHcoshIk(h+z).(_)sin(kx-bt)2bcoshkhHccoshk(h+z)./)得：0=.h)smUx-bt丿2sin即证。1.5由线性波势函数证明水质点的轨迹速度u=四coshk0+、z)cosTsinh(kh)兀Hsinhk(h+z).(w=smUxsinTsinhvkh)-bt)并绘出相位(kx-bt)=02n时的自由表面处的质点轨迹速度变化曲线以及相位=,占和2n时质点的轨迹速度沿水深的分布.解：(1)证明：已知势函数方程0=Hcoshlk勺+、z)sin(kxsin2sinh勧丿-bt)Qx2sinh(kh)则u=理=如coshky+

5、、z)cos(kx-bt)其中：Qx2sinh(kh)TL兀Hcoshtk(h+z)()u=-Tsinh(khu=-Tsinh(kh)同理:帥Hckw=dz2sinhk(h同理:帥Hckw=dz2sinhk(h+z)sinh(kh)sinhIk(h+z)sinh(kh)自由表面时i则u=丽赢-cos（kxQw辟质点轨迹速度变化曲线见图.lkxpt相位不同时速度由水深变化关系见下，其中水深z由-h到0。当(kx当(kx-Gt)=0时u両硕COshk（+皿W=0曲线见图丄当办B)“2时u=0,w=预氐)sinhk(Z+h)曲线见图3当（kx-Gt山时u=-齐需coshk（+必w=0曲线见图.4当(

6、kx一Gt)=3兀当(kx一Gt)=3兀/2时u=0,w=兀HTsinh(kh)sinhk(z+h)曲线见图.5coshk(z+h),w=0同图.2Tsinh(kh)当(kx-Gt)=2兀时u1.6试根据弥散方程，编制一已知周期函数T和水深h计算波长，波速和波数的程序，并计算T=9s，h分别为25m和l5m处的波长和波速。解：该程序用C+语言编写如下：#includeiostream.h#inCludeConstdoublepi=3.1415926,g=9.8;voidmain()doublex0,x,L,k,C,h;inti,T;CoutpleaseinputTandhnT;Couth;x0

7、=1.0e-8;x=(4*pi*pi*h)/(g*T*T*tanh(x0);for(i=1;(fabs(x-x0)1.0e-8);i+)x0=x;x=(4*pi*pi*h)/(g*T*T*tanh(x0);L=2*pi*h/x;k=2*pi/L;C=L/T;CoutL=Lnk=knC=C0.5为深水波故此时质点运动轨迹为一直径D为Hekz0的圆不同z值下的轨迹直径可见下表:Z0-2-5-10D0.7230.4450.198【解法2】：将弥散方程c2_gk-tanh(kh)可写成c2gk-tanh(kh)_0编制Excel计算表格如下，通过变化波长L的值，满足方程=0的L值即为所求波长。周期T频

8、率=2PI/T水深h波长L波数k=2PI/Lkhtanh(kh)方程=0？51.256637220100.628312.56641.0000-4.5847200.31426.28321.0000-1.5027250.25135.02650.9999-0.8862300.20944.18880.9995-0.4745350.17953.59040.9985-0.1793380.16533.30690.9973-0.038638.50.16323.26400.9971-0.017238.910.16153.22960.99690.0000390.16113.22210.99680.0037经试算得

9、L=38.91m,那么，h/L=20/38.91=0.5140.5为深水波后续计算与解法1相同。1.10在水深为10m处，波高H=lm,周期T=6s，用线性波理论计算深度z=-2m、-5m、-10m处水质点轨迹直径。解：将弥散方程b2二gk-tanh(kh)可写成c2-gk-tanh(kh)=0编制Excel计算表格如下，通过变化波长L的值，满足方程=0的L值即为所求波长。周期T频率=2PI/T水深h波长L波数k=2PI/Lkhtanh(kh)方程=0?61.04719766710100.62836.28321.0000-5.0671200.31423.14160.9963-1.9738300

10、.20942.09440.9701-0.8966400.15711.57080.9172-0.3167480.13091.30900.8640-0.012948.10.13061.30630.8633-0.009748.20.13041.30360.8626-0.006548.30.13011.30090.8619-0.003348.40.12981.29820.8613-0.000248.50.12961.29550.86060.0029经试算得L=48.4m,那么，h/L=10/48.4=0.207v0.5为浅水波那么，水平长半轴a=存甞沪，垂直短半轴b=TSinhb。coshk(z+h)

11、=(k(z0+h)+e(z0+h)0.1298(-2+10)+e-0.1298(-2+10)022以z=-2m为例，分别计算：=1(1.0384+e-1.0384)以z=-2m为例，分别计算：2sinhk(z+h)=(ek(z0+h)e-k(z0+h)=1.23502sinh(kh)=(ekhe-kh)=C-298e-1.298)=1.69422所以z=-2m时的水平向的长轴2a=1.287m；垂直向的短轴2b=1.372m。不同z0值下的轨迹直径可见下表:Z0-2-5-10D0.7230.4450.1981.11在某水深处的海底设置压力式波高仪,测得周期T=5s,最大压力pmax=85250

12、N/m2(包括静水压力,但不包括大气压力),最小压力maxp.=76250N/m2,问当地水深波高值.min解：分析压力公式p=-gzp+gp解：分析压力公式p=-gzp+gpz2coshIk(z+h)cosh(kh)cos（kx-Qt）=0时压力最小，即:p.min二gzp=76250N/m2(1)cos（kx-Qt）=l时压力最大,(2)Hcoshk(z+h丿(2)即:Pmax一gZP+gP込-cosh(kh)525加由(1)式可得z=7.8m故h=z=7.8m由弥散方程：2=gk-tanh(kh)=兰,k=王T=5s,h=7.8mTL利用题1.6可得L=36.6mkh=0.181*7.8

13、=1.412代入(2)式可得H=4.0m.1.12若波浪由深水正向传到岸边，深水波高H0=2m，周期1.12若波浪由深水正向传到岸边，深水波高H0=2m，周期T=10s，问传到1km长的海岸上的波浪能量（以功率计）有多少？设波浪在传播中不损失能量。解：通过1km（单宽）波峰线长度的平均能量传输率，即波能流P,假设波浪在传播中不损失能量时，浅水区等于深水区，即Ps=P0，有：（Ecn）0=（Ecn）1口1仁pgH2c1+80021量。s0s2khsinh(2kh)丿0ss2kh、sinh(2kh)丿s因深水时sinh（2kh）2kh，则上式左边=丄pgH2c8002浅水时sinh（2kh）惣kh

14、，则上式右边=丄pgH2c8ss那么，P=(Ecn)二1pgH2css8ss=(Ecn)0=丄pgH2c1=丄pgH2gT080021602兀=丄pg22210=38310.55(N/s)32兀1.13在水深为5m处，波高H=1m,周期T=8s，试绘出斯托克斯波与线性波的波剖面曲线及近底水质点速度变化曲线并比较之.解：由弥散方程：2=gk-tanh（kh）c=,k=,T=9s,h=5mTL利用题1.6可得L=53.05mkh=0.59线性波波面方程耳=H-cos（kx-ct）2耳=#cos(kx-ot)+鸣(H)cosh(kh)cosh(2kh)+2cos2耳=#cos(kx-ot)+8Lsi

15、nh3(kh)斯托克斯波面方程口H1斯托克斯波面方程线性波近底水质点速度u=-cos(kx-ot)Tsinh(kh)-H-Tsinh(kh)-H-Tsinh(kh)cos(kx-ot)+cos2(kxot)sinh4(kh)由图1可看到斯托克斯波与线性波有较大差别，在波峰处斯托克斯波比线性波抬高了，变为尖陡，波谷处斯托克斯波比线性波也抬高了，因而变的平坦，波峰波谷不在对称于静水平面。由图2可看到斯托克斯波的速度在一周期内不对称，波峰时水平速度增大而历时变短，波谷时则减小而历时增长。1.14如果二阶斯托克斯波n的附加项(非线性项)的振幅小于线性项的5%时,可以略去附加项而应用线性波理论，问在深水

16、处应用线性波理论的最大允许波陡是多大？在相对水深h/L=0.2处应用线性波理论的最大允许波陡又是多大？解：(1)深水区的二阶斯托克斯波n的附加项(非线性项)为：罟(H)cos2(kx-B)由题意知，附加项(非线性项)的振幅小于线性项的5%，即TOC o 1-5 h z兀H,HH()cos2(kx一ot)0.05cos(kx一ct)4L2根据振幅定义，可知余弦项应为1，那么上式变为兀H/H、H()0.05-4L2则在深水处应用线性波理论的最大允许波陡波陡HH40.18(=)0.05=一=0.0318L2兀H兀2兀2兀(2)在相对水深h/L=0.2处，即h=2L,kh=-h=-2L=4兀，并考虑振

17、幅定义，余弦项LL应为1，那么，附加项(非线性项)的振幅：兀HHcosh(kh)-cosh(2kh)+2兀HHcosh(4兀)-cosh(8兀)+2兀HH兀HH()()()2()sinh3(4兀)sinh3(kh)8Lsinh3(kh)8Lsinh3sinh3(4兀)sinh3(kh)线性波理论的振幅：耳=Hcos(kx-ot)=22依题意，有-H(H)0.05TOC o 1-5 h z4L2则在相对水深h/L=0.2处应用线性波理论的最大允许波陡HH40.18(=)=+3+khsinh(2kh)3(|)2+4(z)+1+3sinh(2kh)3-z21ILhh_2kh2_kh2丿水深zsige

18、makz/hkhF-0.50.7850.1183-0.10.59150.014783-0.67052-0.00991-10.7850.1183-0.20.59150.014783-0.26316-0.00389-1.50.7850.1183-0.30.59150.0147830.4230320.006254-20.7850.1183-0.40.59150.0147831.3949410.020621-2.50.7850.1183-0.50.59150.0147832.6604290.039328精品文档精品文档精品文档-3精品文档-30.7850.1183-0.60.59150.0147834

19、.2284140.062507精品文档精品文档精品文档精品文档-3.5-4-4.5-50.7850.7850.7850.7850.11830.11830.11830.1183-0.7-0.8-0.9-10.59150.59150.59150.59150.0147830.0147830.0147830.0147836.109018.31365910.855313.748540.0903080.1228980.1604710.203241-3.5-4-4.5-50.7850.7850.7850.7850.11830.11830.11830.1183-0.7-0.8-0.9-10.59150.591

20、50.59150.59150.0147830.0147830.0147830.0147836.109018.31365910.855313.748540.0903080.1228980.1604710.203241H2k小亠丄”质量输移速度的垂直分布（横轴：/；纵轴：z/h）q=輕=0098单位长度波峰线上的质量输移流量4T4*8m3/sm。1.16试述波浪频谱和波浪方向谱的意义。答：波浪谱可以用来描述波浪的内部结构，说明海浪内部由哪些部分所构成及其内在关系。海浪的总能量由AO间隔内不同频率的组成波所提供，也即海浪的总能量就是全部组成波的能量和。所谓频谱就是波能密度（单位频率间隔内的平均波能量

21、）在组成波频率范围内的分布。波浪谱只能描述某一固定点的波面，不能反映波浪内部相对于方向的结构，也不足以描述大面积的波面。实际上，波能密度（单位频率间隔内的平均波能量）在组成波的频率范围！O内和方向范围内均有分布。如果给定了频率时，只描述不同方向间隔的能量密度，反映海浪内部方向结构的能谱叫做方向谱。方向谱对于研究海浪预报、波浪折射、绕射以及波浪作用下的泥沙运动具有重要的意义。1.17已知一波浪系列的有效波高H为4.7m，有效波周期为4.7m，问：该波列S的平均波高是多少?大于6m的波高出现的机率是多少？解：由已知有效波高H1/3=1.6H=4.7m故平均波高H=2.94m由于大波特征值和累积特征

22、值可以相互转换，有H1/10H%而H1/10=2.03H=5.976m故大于6m的波高出现的机率为4%.第二章波浪的传播、变形与破碎试述波浪守恒和波能守恒的意义？何谓波浪浅水变形？答：波浪守恒：波数向量随时间的变化必为角频率的局部变化所平衡。在稳定波场，因波数向量不随时间变化，使得浅水区周期不随水深变化而变化，周期不变的特性不但为分析波浪浅水变形提供了方便，而且为实验模拟实际波浪提供了理论依据。波浪正向行进海岸传播时，单宽波峰线上的波能流保持不变，即为波能守恒。这为研究波浪的浅水变形提供了理论依据。当波浪传播至水深约为波长的一半时，波浪向岸传播时，随着水深的变化其波速、波长、波高及波向都将发生

23、变化，此现象即为浅水变形。何谓波浪折射？斯奈尔折射定律意义何在？答：当波浪斜向进入浅水区后，同一波峰线的不同位置将按照各自所在地点的水深决定其波速，处于水深较大位置的波峰线推进较快，处于水深较小位置的推进较慢，波峰线就因此而弯曲并渐趋于与等深线平行，波峰线则趋于垂直于岸线，这种波峰线和波向线随水深变化而变化的现象就是波浪折射。斯奈尔定律就是对波峰线和波向线随水深变化而变化这一现象的数学描述。按此定律即可绘制波浪折射图。2.3若深水波高H0=1m,周期T=5s，深水波向角a0=45，等深线全部平行,波浪在传播中不损失能量，计算水深h=10m,5m,2m处的波高.(用线性波理论)解：由弥散方程b2

24、=gk-tanh(kh)=,k=-TL利用题1.6可得当T=5s,h=10m时,L=36.563m,c=7.313m/s,kh=1.72,h/L=0.27v0.5h=5m时,L=30.289m,c=6.058m/s,kh=1.035,h/L=0.165v0.5h=2m时,L=20.942m,c=4.188m/s,kh=0.600,h/L=0.095v0.5故h/Lv0.5，均视为浅水区，应考虑波浪的浅水变形和折射影响。当水深h=10m时浅水变形系数ksc浅水变形系数ks2cniic=7.313m/si98*5c=7.313m/si2*3.142khsinh(2kh)|I】+諜=0.617.82

25、*7.313*0.61=0.935波浪折射系数k2khsinh(2kh)|I】+諜=0.617.82*7.313*0.61=0.935波浪折射系数kcosa0cosaisina有#sina0可得a=41.5i,cos45=0.97cos41.5。二kkH=0.935X0.97X1=0.907msr0同理当水深h=5m时，c=7.8m/sc=6.058m/sn0i=0.765a=33.31ii7.82*6.058*0.765=0.917co45=0.92co3331H二kkHH二kkH=0.917X0.92X1=0.844misr0当水深h=2m时，c=7.8m/sc=4.188m/s0in=0

26、.897a=22.31ii7.82*4.188*0.897=1.0197.82*4.188*0.897=1.019co45=0.87co2231H-kkH=1.019X0.87X1=0.886misr02.4上题中求水深h=10m、5m、2m处底部水质点轨迹速度的最大值及床面剪切应力的最大值，假定床面平坦，泥沙粒径D=0.01mm。cos(kxot)ac解：因z=-h时，叮字lcosg-叫cos(kxot)ac当cos(kx-ot)=1时，Ub=Um最大，Um=字snhkh)=字snhkh)=sinh(kh)同时可得，A=-m=mosinh(kh)根据上题中的L、H、T可计算h=10m时的ao

27、UaoU=msinh(kh)=舗7i(m/s)1/21/2sinh(kh)=sinh(1.72)=0.185(叫UA106那么，Re=-mm=0.2320.185=4.292*i04i.26*104106VAA因相对粗糙度T=花=而时=185001-57用(2-99a)式计算fw11A+log=0.28+log-ff=0.005264汀4、.ffw则t=-fpU2=0.142(N/m2)m2wmh=5m、2m时的可按同样的过程计算而得。如下表所示。水深hUAReA/DfJwT100.2330.18543006185000.005260.1450.5110.407207668406520.004

28、430.5820.9870.785775053785360.003881.892.5若深水波高H0=1m,周期T=10s，等深线全部平行,波浪正向入射，波浪在传播中不损失能量,分别用线性波理论及考虑非线性影响求水深h=2m处的波高.解：由弥散方程：o2=gk-tanh(kh)o=,k=,T=10s,h=2mTL利用题1.6可得L=43.677mc.=4.368m/skh=0.288i此时h/L=0.0450.5为深水情况，故极限波陡6为一常数0.142,即H=0.142L=0.142*1.56=0.22mT=5s时,h/L=0.27$(0.05，0.5),为有限水深情况,故极限波陡6=0.14

29、2tanh(kh)=0.133则H=6L=0.133*36.56=4.86mT=10s时,h/L=O.ll$(0.05,0.5),为有限水深情况，故极限波陡6=0.142tanh(kh)=0.086则H=6L=0.086*92.32=7.94m水深h为1m处，同理由弥散方程b2=gk-tanh(kh)，可得：当h=1m,T=1s时,L=1.56m,c=1.56m/s.T=5s时,L=15.23m,c=3.05m/s,kh=0.41.T=10s时,L=31.09m,c=3.11m/s.T=1s时，h/L=6.410.5,为深水情况，H=0.142L=0.142*1.56=0.22mT=5s时，h

30、/L=0.066$(0.05,0.5),为有限水深情况，6=0.142tanh(kh)=0.055H=6L=0.055*15.23=0.84mT=10s时，h/L=0.0320.05,为浅水情况，12兀h2兀h6=1JH0=6L=0.897m7L0b7b2.9若海滩坡度为1/20,深水波高H0=1m,周期T=5s，等深线完全平行，求波浪正向入射时，波浪在海滩上破碎时破碎水深及破波高.解：由tgp=1/20=0.050，那么，由dxdnc_、上式可知，三-0，即n随x的增大而减小，发生减水现象。dxqs0n在破波带内，波浪破碎发生能量损失，辐射应力沿程减小，即产0,qxqx即n随x的增大而增大，

31、引起增水现象。波浪斜向入射平直海滩时沿岸流的生成机理是什么?答：一般情况下，波浪斜向入射时，波浪动量流（辐射应力）沿岸分量在通过破波带时的变化不不能由平均水面坡降力所平衡。在沿岸方向，需要有底部剪切应力来平衡辐射应力梯度。而时均剪切应力只有在发生时均流动时才存在，因此处于衰减中的表面波，将沿岸波动动量（辐射应力）转化为时均沿岸流动。3.5假定波浪斜向入射平直海岸，等深线相互平行，深水波角为，深水波高为H。，试根据能量守恒和snell定律导出破波带外平均水位帀（x）的表达式。解:在破波带外的浅水区，波浪发生减水现象，且减水公式为n=-cosaVgT2-cosaVgT2-4冗2hsin2a。k2k

32、2H8sinhQkh）在浅水区上式简化为1H216h波浪发生浅水变形和折射，则H=kkHsr其中k-c0-V其中k-c0-V2cnc_Vghsina._sina0sina.sina._sina0由以上各式进行计算（、c_sinaicosa_1sin2一4冗2hsin2aogT2Jcosa16h16coscosagT2H00ghT2-4冗2h2sin2ao163.6波浪斜向入射平直海岸，等深线相互平行，试证明破波带外从深水到浅水S沿程不变。xy证明：根据p.20(1-83)式可知，S=E-sin2d=Ensindcos=Ensindcosd=sindc丿可将之改写为Sxy因破波带外，波能守恒，且

33、等深线相互平行，故有：Ccncosd)=(cncosd),0i即(cncosd)即(cncosd)=常数又等深线相互平行时，斯奈尔定律可写为：sind(sind二常数因此，在破波带外，波浪由深水到浅水的传播过程中S始终不变，即xydSxydx3.7若等深线平行，深水波高H0=2m，周期T=8s,深水波角=30，海滩坡度m=1/30，问碎波带内平均沿岸流流速有多大？解：深水波波长L=亶2=9.81X64=99.9702兀6.28根据勒梅沃特计算破波角公式(p.56式2-51)可得：d二d(0.25+5.5H/L)=30 x(0.25+5.5x2/99.97)=10.83。b000由于m=tgp=

34、1/30=0.033，由高尔文公式(p.56式2-49a)可得：Yb=0.853用Yb=0.853查图2-12(p.56)，可得hb/L0=0.025，那么hb=0.025*L0=2.5m由丫二H=0.853以及hb=2.5m，可得Hb=2.13mbhbbb由p.77公式(3-31)可得碎波带内平均沿岸流流速：V=20.7(gH)/2tg卩sin2d=20.7x(9.81x2.13)/2x丄xsin2*10.83。lbb30=1.164(m/s)3.8上题若取p=半尹=0-35，摩阻系数Cf=0.01，若考虑侧向混合影响,f计算沿岸流流速在海滩横断面上的分布。解：由于p=N(1K)m=035丰

35、04，可采用3-40式来计算。3(913(911/23(91、1/2p=+=一一+=1.1014116PJ4160.35丿3(911/23911/2(5)-1(+=2.60,A=1-P=4116PJ4J60.35丿2丿1-5x0.35p2-1B=A(p-1)/(p-p)=8(-2.6-1)/(1.1+2.6)=-7.781212B=A(p-1)/(p-p)=86.1-1)/6.1+2.6)=0.222112BXpj+AX-7.78X1.1+8X0X1所以，V*=411=4BXp20.22X-2.61X1/4L(L为口门处潮波波长)。利用T=生，将T=12.4h,h=50m代入，可得247.16

36、3Km,所以海湾长度为247.163KmcVgh时会发生共振。共振发生时，振幅向陆方向沿程增大，至封闭端振幅最大。4.8河口的宽度和深度向口门方向呈线性缓慢增加,在口门x=l处,h=h0，B=B,n(t)二ycos0，试确定河口水面的沿程变化。解：由于河口的宽度和深度向口门方向呈线性缓慢增加，所以在任意x处的宽度B=B0 x/l,由格林定律H=Hx0(由格林定律H=Hx0(h0(h丿Xb0-IbX1/2丿可知，在任意x处H=H0(h)Ihx丿1/4因为在口门处n(t)=号cosot，假定潮波无反射，波动保持前进波形式，那么根据(4-18)式可得任意x处的波面为：n(x,t)二cosk(lx)o

37、t2x该式表明当潮波传播进入收缩型河口，不考虑反射和底摩阻时潮差呈沿程增大的变化趋势。4.9有一狭长海峡，宽为30km,长为766km，水深沿程不变为30m,海峡地处北纬35,该处潮汐为正规半日潮，周期为12h25min,潮波振幅n0=1.5m,传播方向自海峡左端传向右端。若将x轴置于海峡中心线，原点置于海峡左端,精品文档精品文档精品文档精品文档试求该自由潮波(不考虑摩阻影响)受地转影响后，在y=0,土7.5，土15km处的凯尔文波的振幅及潮流速最大值。解：图示海峡如下：f=2试求该自由潮波(不考虑摩阻影响)受地转影响后，在y=0,土7.5，土15km处的凯尔文波的振幅及潮流速最大值。解：图示

38、海峡如下：f=2sin*=2x7.29x10-5xsin35=8.36x10-5(rad/s)cc=、；gh=.981*30=17.16(m/s)，波高H=2*振幅=3m,6.28cccT17.16x12.417x3600=8.19x10-6rad/mX(km)Y=-15kmY=-7.5kmY=0kmY=7.5kmY=15km01.611.561.501.451.391001.101.061.020.990.95200-0.11-0.10-0.10-0.10-0.09300-1.25-1.21-1.16-1.12-1.08383-1.61-1.56-1.50-1.45-1.39500-0.93-0.90-0.87-0.84-0.816000.320.310.300.290.287001.381.331.281.231.197661.611.561.501.451.39由公式q=He-fc/ccos(kx-at)可知，当t=0时，x=0、100、200、300、383、500、600、766km2时，在y=0,7.5,15km处的凯尔文波的振幅如下表所示。潮流速最大值可由公式u=H-e-.fy/ccos(kx