材料力学-工程力学工力拉压轴向拉伸与压缩

厂房的立FF拉拉伸与压缩/应力集FF拉拉伸与压缩/应力集应力集中因KmaxF为局部最大应0为削弱处的平均应拉拉伸与压缩/应力集中与材料疲应力集中对构件强度的影对于脆性材料构件，当max＝b时，构件断对于塑性材料构件，当max达到s后再增加载荷分布趋于均匀化应力集中促使疲劳裂纹的形成与扩展，对构（塑性与脆性材料）的疲劳强度影响极拉伸与压缩/简单拉压静不定问Nx FNx

0:F

sin

0

F

FPNN

y

x拉拉伸与压缩/简单拉压静不定问BDA 0Fy0Fcos cos FNPyx未知力个数〉拉拉伸与压缩/简单拉压静不定问超静定问题与超静定结构未知力个数多于独立的平衡方程数超静定次数——未知力个数与独立平衡方程数之BDBDCAA材料力学F为了求出超静定结构的全部未知力，除了利用平衡方程以外，还必须寻找补充方程，且使补充方程的数目等于多余未知力的数目。超静定解法 平衡方+补充方建立补充方程的关键：根据变形协 程），再由物理方程 定律 最后得到补充方例设杆系结构如图，已知：各杆长为：l1=l2=ll3；各杆面为A1=A2=AA3；各杆弹性模量为：E1=E2=E、E3。外力沿铅垂解 平衡方 3

Fx

FN1sinFN2sin

Fy

FN1cosFN2

FN3F几何方程（绘变形图

ll

物理方程— 定

l1

l3

材料力 BBDC13补充方程：由几何方程和物理方程得2 l N1N3A（1）（2）（5）联立求解得13 FN1NA2cos E1EAcos2 FN1 Ecos3

FN2 EF2F

3 AF：

12E1A1

cos2在超静定杆系中，各杆的轴力和该杆的拉压刚度与其他杆的拉压刚度的比值有关。若E1A1↑，则FN1↑；若E3A3↑，则FN3↑。即杆系中任一杆以上两个特点在超静定杆系存在，静定超超静定的求解步1、根据平衡条件列平衡方程（确定超静定的次数）2、根据变形协调条件列出变形几何方程3、根据物理关系写出补充方程4、联立静力方程与补充方程求出所有的未FFACB 已知，F,l，E，A。求：A、B两端的支座反力几何方lABlAClCB 2F; 1A3B3 如图所示杆系结构中AC杆为刚性杆，1、2、3杆刚度EA，载荷为F，求1、2、3杆的轴力。 23解：（1）静力平衡方231

0

FN3F MD

3a2

1a2

1a2

C变形几何方程及物理方l1l3

l

ll

,

FN

,

FN

1补充方1

FN3

1联立求1

12F;FN

3F;

7 材料力学材料力铆铆铆螺销搭搭FmmF剪切作用在构件两侧面上的外力合力大小相等、方向相反且作线相距很近F剪床直至破坏（小矩 ）材料力学材料力F销轴连FF剪切材料力学材料力剪切面上的内用截面法—— 材料力学材料力双双FFFQF/FQF/材料力学材料力A材料力学材料力A材料力学材料力A4FQdFdhF0.64Fddh[例]如图螺钉穿过一个端部固接的圆盘，已知：[]=0.6[]，求d剪切h解当，分别达到[]，[]时，材料力学hdF挤压力不是内力，而是FF挤压压溃(塑性变形材料材算对联接件与被联接件都需 A*注意挤压面面积的计材料力学材料力FAbsd——材料力学材料力——*A]塑性材料脆性材料bs材料力学材料力材料力学材料力且各铆钉材料直则每个铆钉的受力也相PPPPPPPPd P 材料力学材料力tbtPP QQP5材料力学材料力F应FF材料力学材料力bFFFF材料力学材料力不考虑弯不考虑弯曲的影响外力通过铆钉组的形心，且各铆钉直径相同，则每个铆钉的受力也相等。材料力学材料力F当各铆钉的材料与直径均相同，且外力作用线铆钉群剪切面上的投影，通过铆钉群剪切面形心时通常即认为各铆钉剪切面上的剪力相若有n个铆钉，则每一个铆钉受 材料力学材料力（1）FQ F/2n[A1dj4n2Fd2j]（2）AF/n