课程-计算流体力学

关于考试的一些说明：COPYRIGHTBYYANGQINGXUAN

Laplace平衡模型：ug

0月8日（星期五）下午2：00—4：00，开卷交

引入线性底摩擦，即零阶耗散模型

ug

chapter1，

平均流，使波产生耗散（e2）（CgC0C）（Lmax gh么 引入侧摩擦，即二阶耗散模型

ug

L2

2，（23，

1k2/L因子e2 ）和频散（CgCC0），限制了模拟波的最小波长（LminL /L

ug

L L4，什么是斜压海洋？什么是正压海洋？一般情不再是常数。在模拟内潮时需要考虑斜压项。5，

ug hu fug6，近海风海流模式应如何改进（讨论底边界条必须考虑海底摩擦作用，这时方程为

fV )

，边界条件：z＝0（

面）：zaz＝－hzkV（底7，球面坐标系下的方和局部区域的方各有什么局限性？分别对什么样的海域使答：球面坐标方的导数项已因由z代替r坐Rr而有所化简。其中的和密度场不均匀性极小，采用Boussinesq近似，因而在方凡出现在分母中的密度都以背景密度（平均密度）0取代。它适用于中低纬度大尺度区所占纬度张角0满足0O（）1，（2），海域宽度L*满足，0

何数算结果的量阶均为1），将完整的运动方程及有关边界无因次化，并使非基本项前均有一由各特征值组成的无因次因子（相似数1，依各无因次相似数之量阶确定被研究现象所满足的基本方程和高阶方程—即最终选定数学模型（方及相应的定解条件）9量是否守恒的方法是什么？固定边界与运动边界的水量守恒的方程表达形式为什么是一样的？但有的量对于这两种边界的守恒形式ChapterL* R

8一个模型进行量阶分析的方法是怎样的？规范化与非规范化使用量阶分析有哪一步重要差异？

2，定性的基本判别方法－ann法要求会

Chapter3，（有限差分法、有限元法、

1，近海二维动力学方中各项的物理意义是

vu

fvg

1

ax

Taylor

vuvvvfug1paayby 人工黏性（2z

HuHv 压强梯度力、海面大气压不均运造成的压强梯度力、风应力、水平湍黏性力2怎样？它们的个数与采用的方程要不要侧摩擦有什么关系？在算潮时，线性潮、非线性潮的开边界条件分别是怎么？流速为零（不可流入条件），即：

ucosvcosvncos）

（

*(x,

,

ucosvcosvn0，另外一个条件有为零的条件（Vs＝0Qs＝0）。如果对岸边界层不关

是最自然的。因为两个（或三个）方成的chapter V

V

的原理、步骤、差异是什么后者相当于一个组合条件，当1bc，时间分3ADI一个简单的方程，要会使用ADI模型！

函数作为元内这一小局部试函数，并以某种变分法或权余法求得所有小元内的试函数的待定样确定的整体函数可能不如经典形式的函数具有（。不规则网格差分法比有限元法的计算量可以节省很多，数值格式比较方然要满足相应的稳定性条件。在有限元法中，水位在三角形内的差商表P（x，y）展开Taylor展 和一段弯曲度不甚严重的陆架岸界是简便易行的，

Johns瞬时水深H使用Johns就是在每一时间层利用同样的边界条件计算出方的变量后，还需找到新的岸界和网格对应位置。2，正确的运动岸边界条件是怎么vnvsn（A），vChapter1步骤是怎么样的？每步怎么做？做些什么内容？它们的优缺点是什么？

n为界面单位法线向量。如果运动界面可以用一个以时间变量t为参数的曲面方程表示，即如F(x,y,z,t)=CCF

dFF

dxF

dyFdz z中加入一段干－湿判别（从而确定瞬时边界位置

=u

=w,

zmvm

zm

nF|F

BtvsF依流体运动连续原理A

FvF

u ArFrr

v BrFr(z)，其中r在最一般的情况下，运动岸边界的方程可取

ArAr(x,y, ，BrBr(x,y,则普遍形式的运动学边界条件为HuHvH HvH n

Galerkin

作用力，一个是由水位梯度所表达的压强梯度力，一个是海面风应力a，即梯度流和风海流。

无关的正压梯度流q1和一个随深度而变化的答： 坐标是一种适应地形（terrain zm m

zm

m

代替了

u2 (ba)zH

＝ H（－1，0）区间：zH

(K )

L2CiQi(Cj

hz

Ci为某一状态变量的浓度，i,j ,N答：令流场中存在单频潮流：uu'cos(t)vv'cos(t)v'

uvu'v'cos2(t)u''v''sin2(t)(u'v''u''v')sin(t)＝1{(u'v'u''v'')(u'v'u''v'')cos(2t)(uv''u''v