工程热力学严家騄课后答案

页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理簿思考题1、如果容器中气体压力保持不变，那么压力表的读数一定也保持不变，对吗？答：不对。因为压力表的读书取决于容器中气体的压力和压力表所处环境的大气压力两个因素。因此即使容器中的气体压力保持不变，当大气压力变化时，压力表的读数也会随之变化，而不能保持不变。2、“平衡”和“均匀”有什么区别和联系答：平衡(状态)值的是热力系在没有外界作用(意即热力、系与外界没有能、质交换，但不排除有恒定的外场如重力场作用)的情况下，宏观性质不随时间变化，即热力系在没有外界作用时的时间特征 -与时间无关。所以两者是不同的。如对气-液两相平衡的状态，尽管气-液两相的温度，压力都相同，但两者的密度差别很大，是非均匀系。反之，均匀系也不一定处于平衡态。但是在某些特殊情况下，“平衡”与“均匀”又可能是统一的。如对于处于平衡状态下的单相流体(气体或者液体)如果忽略重力的影响，又没有其他外场(电、磁场等)作用，那么内部各处的各种性质都是均匀一致的。3“平衡”和“过程”是矛盾的还是统一的？答：“平衡”意味着宏观静止，无变化，而“过程”意味着变化运动，意味着平衡被破坏，所以二者是有矛盾的。对一个热力系来说，或是平衡，静止不动，或是运动，变化，二者必居其一。但是二者也有结合点，内部平衡过程恰恰将这两个矛盾的东西有条件地统一在一起了。这个条件就是：在内部平衡过程中，当外界对热力系的作用缓慢得足以使热力系内部能量及时恢复不断被破坏的平衡。4“过程量”和“状态量”有什么不同？答：状态量是热力状态的单值函数，其数学特性是点函数，状态量的微分可以改成全微分，这个全微分的循环积分恒为零；而过程量不是热力状态的单值函数，即使在初、终态完全相同的情况下，过程量的大小与其中间经历的具体路径有关，过程量的微分不能写成全微分。因此它的循环积分不是零而是一个确定的数值。习题1-1立方形刚性容器，每边长1m将其中气体的压力抽至lOOOPa,问其真空度为多少毫米汞柱？

容器每面受力多少牛顿？已知大气压力为0.1MP&1-1［解］：(1)Pv二Pb—p=(0.1106Pa—1000Pa)/133.3224=742.56mmHgF二AP二A(Pb-P) (2)=1m21-0试确定表压1000P)a)MPia00)0U型管压力计中液柱的高度差。U型管中装水，其密度为1000kg/m3；U型管中装酒精，其密度为789kg/m3。Pg［解］:由(1-6)式，Pg=.gz，得到.z=-g巳 001工106⑴Z水 g 1.0197m=1019.7mmP水g 10^9.80665& Pg 0.0仔106Z酒精 1.2494m二1292.4mm唏精g789汉9.80665此题目的目的是练习如果通过 U型管压力计的液柱高度差计算表压力。

绝对压力，但各种压力或子的倾角〉=30，度为l=200mm。当汞柱？绝对压力为1-3用U型管测量容器中气体的压力。在水银柱上加一段水图 (1-12)绝对压力，但各种压力或子的倾角〉=30，度为l=200mm。当汞柱？绝对压力为520mm。当时大气压力为755mmHg，问容器中气体的绝对压力为若干？［解］:水柱高，汞柱高级大气压力之间之和即为容器中气体的单位要经过换算。图1-121-4用斜管式压力计测量锅炉管道中烟气的真空度。管压力计中使用密度为800Kg/m3的煤油。倾管中液柱长时大气压力B=745mmHg，问烟气的真空度为若干毫米若干毫米汞柱？［解］：(1)根据式(1-6)式有

(2)根据(1-5)式有此题目的练习真空度，绝对压力，表压之间的关系及压力单位之间5气象报告中说，某高压中心气压是1025毫巴。他相多少毫巴？LLI ［解］:P=1025mbar=1.025bar=1.025750.062=768.81mmHg•:P=P-P标准=768.81-760=8.81mmHg=8.81/0.750062=11.75mbar:此题目的练习压力单位换算A、B两部分(图

A的不同部位安1、2两个压力表次为9.82at和4.24atm。当时大气压力为745mmHg部分中气体的绝对压力(单位用MPa)。［解］:7从工程单位制水蒸气热力性质表中查得水蒸汽在1-6有一容器，内装隔板，将容器分成器两部分中装有不同压力的气体，并在刻度为不同压力单位的压力表。已测得1-14)。容装了两个

的表压依求A、1-6有一容器，内装隔板，将容器分成器两部分中装有不同压力的气体，并在刻度为不同压力单位的压力表。已测得1-14)。容装了两个

的表压依求A、B二11仁:叼2■'B*"图1-14V=0.03347m3/Kg,h=806.6Kcal/Kg。在国际单位制中，这时水蒸汽的压力和比内能各为若干 ？［解］:在国际单位制中，这时水蒸汽的压力为：

由焓的表达式h=u+Apv得u=h-aPv或u=h-Pv眦题目的练习工程制与国际制的单位换算。* 占 8摄氏温标取水在标准大气压力下的冰点和沸点3分别为0-09和100C，而华氏温标则相应地取

为32F和212F。试导导出华氏温度和摄氏温度之间的换算关系，并求出绝对零度 (0K或-273.15C)所对应的华氏温度。［解］:设以tc表示摄氏温度，tF表示华氏温度。根据摄氏和华氏两种温标的冰点和沸点的取法，可知两者温度之间存在着线性换算关系。

假设tF二ateb则对冰点可得：32=0+b对沸点可得：212=a 100+b9所以：tF tc325亠5或tc （tF-32）9当t当tc二-273.15C（即0K）时,tF=9（一273.1532）=-459.67F第二章思考题1.热量和热力学能有什么区别？有什么联系？答：热量和热力学能是有明显区别的两个概念：热量指的是热力系通过界面与外界进行的热能交换量，是与热力过程有关的过程量。热力系经历不同的过程与外界交换的热量是不同的；而热力学能指的是热力系内部大量微观粒子本身所具有的能量的总合，是与热力过程无关而与热力系所处的热力状态有关的状态量。简言之，热量是热能的传输量， 热力学能是能量？的储存量。二者的联系可由热力学第一定律表达式 =du•pdv看出；热量的传输除了可能引起做功或者消耗功外还会引起热力学能的变化。如果将能量方程写为或、q=dh-vdp那么它们的适用范围如何？答：二式均适用于任意工质组成的闭口系所进行的无摩擦的内部平衡过程。因为u=h-pv，du=d(h-pv)=dh-pdv-vdp对闭口系将du代入第一式得q=dhpdvvd即q二dh-vdp。能量方程、q=dupd(变大)与焓的微分式dhpdudpv(变大)很相像，为什么热量q不是状态参数，而焓h是状态参数？答：尽管能量方程6q=du+pdv与焓的微分式dh=du+d(pv)(变大)似乎相象，但两者的数学本质不同，前者不是全微分的形式，而后者是全微分的形式。是否状态参数的数学检验就是，看该参数的循环积分是否为零。对焓的微分式来说，其循环积分： ldh=Hdu+[|d(pv)因为[du=0，[d(pv)=0所以]dh=0，因此焓是状态参数。而对于能量方程来说，其循环积分：虽然：[du=0但是：[pdv=0所以：q=0因此热量q不是状态参数。用隔板将绝热刚性容器分成A、B两部分(图2-13)，A部分装有1kg气体，B部分为高度真空。将隔板抽去后，气体热力学能是否会发生变化？能不能用 y=du•pdv来分析这一过程？页眉内容:.q二du-dw。又因为容答：这是一个有摩擦的自由膨胀过程，相应的第一定律表达式为器为绝热、刚性，所以q=0,w=0，因而du:.q二du-dw。又因为容如果用：q二du•pdv来分析这一过程，因为:q=0，必有du--pdv，又因为是膨胀过程dv0，所以du：：：0，即卩u2::u1这与前面的分析得出的u2二u1矛盾，得出这一错误结论的原因是自由膨胀是自由膨胀是一个非平衡过程，不能采用:q=dupdv这个式子来进行分析，否则将要得到错误的结论。说明下列论断是否正确：(1)气体吸热后一定膨胀，热力学能一定增加；(2)气体膨胀时一定对外作功；⑶气体压缩时一定消耗外功。答：⑴不正确：由6q=du+pdv可知，当气体吸热全部变成对外作出的膨胀功时，热力学能就不增加，即当 q=pdv时，du=0；又当气体吸热全部用来增加其热力学能时，即当q二du时，气体也不膨胀，因为此时， pdv=0，而P0，所以dv=0。不正确：上题4就是气体膨胀而不对外做功的实例。正确：无摩擦时、w二pdv，P0，压缩时dv：：：0，故w”：0消耗外功；有摩擦时，；wpdv，P0，压缩时dv：：：0，故w=0消耗更多的外功。所以无论有无摩擦，也不论是否吸热或放热，气体压缩时一定消耗外功的。习题1冬季，工厂某车间要使室内维持一适宜温度。在这一温度下，透过墙壁和玻璃窗等处，室内向室外每小时传出0.7106kcal的热量。车间各工作机器消耗的动力为 500PS(认为机器工作时将全部动力转变为热能)。另外，室内经常点着50盏100W的电灯。要使这个车间的温度维持不变，问每小时需供给多少kJ的热量(单位换算关系可查阅附表10和附表11)？［解］:为了维持车间里温度不变，必须满足能量平衡即•••一•所以有aQ散二Q动•Q电灯•Q加入因而*此题目的练习能量平衡概念及有关能量单位的换算。2-2某机器运转时，由于润滑不良产生摩擦热，使质量为 150kg的钢制机体在30min内温度升高50C。试计算摩擦引起的功率损失(已知每千克钢每升高1C需热量0.461kJ)。［解］:摩擦引起的功率损失就等于摩擦热，故有*此题目的练习能量平衡2-3气体在某一过程中吸入热量12kJ，同时热力学能增加20kJ。问此过程是膨胀过程还是压缩过程？对外所作的功是多少(不考虑摩擦)？［解］:由闭口系能量方程：Q'W又不考虑摩擦，故有Q=AU*.；PdvPS为公制马力的符号，1PS=75kgfm/s精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理所以；Pdv二Q-：U=12-20二-8kW因为P0所以dV：：:0因此，这一过程是压缩过程，外界需消耗功8kW2-4有一闭口系，从状态1经过a变化到状态2(图2-14);又从状态2经过b回到状态1;再从状态1经过c变化到状态2。在这三个过程中，热量和功的某些值已知(如下表中所列数值)，某些值未知(表中空白)。试确定这些未知值。过程热量Q/kJ膨胀功W/kJ1-a-210(7)2-b-1?7?41-c-2(11)8［解］:关键在于确定过程1-2的热力学能变化，再根据热力学能变化的绝对值不随过程而变，对三个过程而言是相同的，所不同的只是符号有正、负之差，进而则逐过程所缺值可求。根据闭口系能量方程的积分形式：2—b—1:.U=Q-W=_7-(4)=-3kJ1—a—2:W二QY；U=10-3=7kJ•• ■. I-; ■/ /;1—c—2:Q=.：uW=38=11kJ将所得各值填入上表空中即可

探此题可以看出几点：图2-141、不同热力过程，闭口系的热量C和功V是不同的，说明热量与功是与过程有关的物理量。2、热力学能是不随过程变化的，只与热力状态有关。5绝热封闭的气缸中贮有不可压缩的液体0.002m3，通过活塞使液体的压力从0.2MPa提高到4MPa(图2-15)。试求：(1)外界对流体所作的功;⑵液体热力学能的变化；1P(3)液体焓的变化。［解］:(1)由于液体是不可压缩的，所以外界对流体所作的功为丁零：◊X\1■.V=0(2)由闭口系能量方程：Q=AU+W因为绝热，Q=0又不作功V=0V=常数所以△U=0即液体的热力学内能没有变化图2-15虽然液体热力学能未变，但是由于其压力提高了，而容积不变，所以焓增加了 (6同上题，如果认为液体是从压力为0.2MPa的低压管道进入气缸，经提高压力后排向4MPa的高压管道，这时外界消耗的功以及液体的热力学能和焓的变化如何？［答案］:VV=-7.6kJ外界消耗功△U=0AH=7.6kJ2-7已知汽轮机中蒸汽的流量qm=40t/h;汽轮机进口蒸汽焓h1=3442kJ/kg;出口蒸汽焓h2=2448kJ/kg，试计算汽轮机的功率(不考虑汽轮机的散热以及进、出口气流的动能差和位能差)。

如果考虑到汽轮机每小时散失热量0.5106kJ，进口流速为70m/s,出口流速为120m/s,进口比出口高1.6m，那么汽轮机的功率又是多少？［解］:1）不考虑汽轮机散热以及进出口气流的动能差和位能差时，如右下图因为q=0，:.C2/2=0,：.z^=0根据开口系稳定流动的能量方程，（2-11）式，汽轮机对外作的功等于蒸汽经过汽轮机后的焓降：mh1C|Z,站 *mh1C|Z,站 *^Wsh=?P=?X-■Ii-h22）考虑汽轮机散热以及进出口气流的动能和位能差时，5每kg蒸汽的散热量q=丄=5汉103=12.5kJ/kg40103m根据（2-11）式有：-q=少+血g+wsh2蒸汽作功wsh=g_h2-q-〔(C；-G2) _z2)g2功率p=Wsh*m=976.764010‘/3600=10852.95kW各种损失及所占比例:汽轮机散热损失：12.5kJ/kg占12.5/994=1.26%蒸汽的进出动能差：—13(1202702)=4.75kJ/kg占4.75/994=0.48%2103蒸汽的进出位能差：1.69.81/103=0.0156kJ/kg占0.0156/994=0.002%三项合计17.2656kJ/kg占1.74%不超过百分之二，一般计算不考虑这三个因素也是足够精确的。

※此题的目的练习使用开口系稳定流动的能量方程及其在汽轮机功率计算中的应用和汽轮机有关V'.损失的大致的数量级。2-8一汽车以45km/h的速度行驶，每小时耗油34.110备3。已知汽油的密度为0.75g/cm3，汽油的发热量为44000kJ/kg，通过车轮输出的功率为87PS。试求每小时通过排气及水箱散出的总热量。［解］:根据能量平衡，汽车所消耗的汽油所发出的热量等于其车轮轴输出的功率和通过排汽和水箱散出的热量之和，即有：※此题目练习能量平衡及能量单位的换算。2-9有一热机循环，在吸热过程中工质从外界获得热量 1800J，在放热过程中向外界放出热量1080J，在压缩过程中外界消耗功700J。试求膨胀过程中工质对外界所作的功。［解］:根据能量平衡»Eout故有Q吸+Wt，压缩=0放+01膨胀所以Wt，膨胀=0吸+0匕压缩一Q放=1800+700-1080=1420J2-10某蒸汽循环12341，各过程中的热量、技术功及焓的变化有的已知（如下表中所列数值），有的未知（表中空白）。试确定这些未知值，并计算循环的净功W0和净热量q0过程34q/(过程34q/(kJ/kg)-Q-wt/(kJ/kg):h/(kJ/kg)：11424-1：20944-1［答案］:过程1—2Wt=-18kJ/kg过程2—3q=3218kJ/kg△H=3218kJ/kg过程3—4WA=1142kJ/kg过程4—1q=—2049kJ/kg第3章思考题理想气体的热力学能和焓只和温度有关，而和压力及比体积无关。但是根据给定的压力和比体积又可以确定热力学能和焓。其间有无矛盾？如何解释？答：其间没有矛盾，因为对理想气体来说，由其状态方程 pv=RT可知，如果给定了压力和比容也就给定了温度，因此就可以确定热力学能和焓了。迈耶公式对变比热容理想气体是否适用？对实际气体是否适用？答：迈耶公式Cpo-Cvo二R是在理想气体基础上推导出来的，因此不管比热是否变化，只要是理想气体就适用，而对实际气体则是不适用的。3.在压容图中，不同定温线的相对位置如何？在温熵图中，不同定容线和不同定压线的相对

位置如何？答：对理想气体来说，其状态方程为： pv=RT，所以，T愈高，PV理想气体就适用，而对实际气体则是不适用的。3.在压容图中，不同定温线的相对位置如何？在温熵图中，不同定容线和不同定压线的相对

位置如何？答：对理想气体来说，其状态方程为： pv=RT，所以，T愈高，PV值愈大，定温线离P-V图的原点愈远。如图a中所示，T2>Ti。实际气体定温线的相对位置也大致是这样

由定比热理想气体温度与熵的关系式丨/「T厂可知，当S—定时（C2、R、Cp豬E是常数）压力愈高，T也愈高，所以在T-S图中高压的定压线位>Pi实际气体的定压线也类似的相对位置。' TT于低压的定压线上，如图b所示，P2：,P2匕由定比热理想气体温度与熵的关系式R、Cvo都是常数）比容愈大，，温度愈低，所以在T-S图中大比容的定容线下方，如图c所示，在温熵图中,如何将理想气体在任意两状态间热力学能的变化和焓的变化表示出来？答：对理想气体，任意两状态间内能变化.沁2=：G°dT=qv，所以在温熵图中可用同样温度a c变化范围内定容过程所吸收的热量表示出来。Ll.X\、£匕/II\\ UT* TJl如同d,定容线12'下的面积1342'即表示1、包在状态间的热力学能变化皿对理想气体来说，任意状态间的焓的变化Tih,--■爭 定压过程所吸收的如图e，定压线12'下的面积1342'可知，当S—定时（Ci、位于小比容的定容线4V2<vi实际气体的定容线也有类似的位置关系。1P2，所以可用同样温度变化范围内—fCpodJ=qp热量来表示。即表示1、2在状态间的焓的变化5「定压过程和不作技术功的过程有何区别和联系？答：定压过程和不作技术功的过程两者区别在于：-20？-：hi_21）定压过程是以热力系在过程中的内部特征（压力不变）来定义热力过程的，不作技术功的

过程则是从热力系整体与外界之间没有技术功的传递来定义热力过程的。2） 如果存在摩擦，则-vdp=际+§W|，对定压过程dp=0时,6wt=-6wv0，因此要消耗技术功，所消耗的技术功转变为摩擦热，对不作技术功的过程， ;wt=0，-vdpwl0，由于V>0，所以dp<0,一定伴随有压降。正如流体在各种管道中的有摩流动，虽无技术功的输出，却有压力的损失（无功有摩压必降）。3） 两个过程热量与焓的关系不同。定压过程只有在无摩擦的情况下，其热量才等于焓的变化，因为qp=h2-hiWtp，当无摩擦时，Wtp--vdp，又定压时，dp=0,Wtp=0，所以有qp=■h。而不作技术功的过程，不管有无摩擦，其热量却总等于焓的变化，由热力学第一定律的能量方程，■q^dh:Wt可知当、Wt=0时：q=dh即q=.巾。定压过程与不作技术功的过程的联系在于当无摩擦时，二者就是完全一致的，即定压无摩擦的过程必定不作技术功，不做技术功的无摩擦过程是定压的，即 Wtp=—fvdP=O定熵过程和绝热过程有何区别和联系？答：定熵过程与绝热过程两者区别在于：1） 定熵过程是以热力系在过程中内部特征（熵不变）来定义热力过程的，绝热过程则是从热力系整体与外界之间没有热量交换来定义热力过程的。2）如果存在摩擦Tds=duPdv=du丄f\wYwi=、.q丄池亠冈=0即TdsO而T.0则dS.0所以对绝热过程必有熵增。正如流体（蒸汽或燃气）在汽轮机和燃气轮机流过时，虽然均可以看成是绝热的，但由于摩擦存在，所以总伴随着有熵增。对定熵过程来说， dS=O，熵是不变的。3）如果没有摩擦，二者是一致的即等熵必绝热无摩，而绝热无摩必等熵，这便是二者的联系，若无摩擦;.q=duPdv=Tds，再绝热、：q=0，那么Tds=O，而T0，所以dS=O；若定熵、1-'■ 11_■-ds=O，必无摩又绝热「.q亠,'qg=「.q=Tds=0。q=曲；w,=』；w,=£空各适用于什么工质、什么过程？答：第一个公式适用于任意工质的不作技术功的过程和无摩擦的定压过程；第二个公式适用于任意工质的绝热过程；第三个公式适用于定比热理想气体的定熵膨胀过程。举例说明比体积和压力同时增大或同时减小的过程是否可能。如果可能，它们作功（包括膨胀功和技术功，不考虑摩擦）和吸热的情况如何？如果它们是多变过程，那么多变指数在什么范围内？在压容图和温熵图中位于什么区域？答：图f、g所示的就是比容和压力同时增大或减小的过程，如果不考虑摩擦，内部又是平衡的话，则所作功及吸热情况如图h、i所示。技术功：Wt=—fvdP膨胀功：W=fPdV热量：q=^ds这些过程是多变指数-:：:：0（中间符号是n）范围内的多变过程，在P-S图及T-S图中所处区域如图j、k阴影部分所示用气管向自行车轮胎打气时，气管发热，轮胎也发热，它们发热的原因各是什么？答：用气管向自行车轮胎打气需要外界作功，管内空气被压缩，压力升高，温度也升高，所以金属气管发热；空气经过气管出气嘴和轮胎气门芯时都有节流效应，这也会使空气的温度进一步升高，这些温度较高的空气进入轮胎后导致轮胎也发热了。习题1已知氖的相对分子质量为边83,在加时比定压热容为1.030kJ/kgK。试计算（按理想气

体）：（1）气体常数；（2）标准状况下的比体积和密度；⑶25C时的比定容热容和热容比。■［解］:（1）R=RM=8.31441/20.183=0.4120kJ/（kg*K）

RT(2)vstd 竺=0.4120273.15103/101325=1.1107m'/kgPstd(3)Cv0二Cp0_R=1.030_0.4120=0.618kJ/(kg*K)2容积为2.5m3的压缩空气储气罐，原来压力表读数为0.05MPa,温度为18C。充气后压力表读数

升为0.42MPa,温度升为40C。当时大气压力为0.1MPa。求充进空气的质量。［解］:在给定的条件下，空气可按理想气体处理，关键在于求出充气前后的容积，而这个容积条

件已给出，故有3有一容积为2m3的氢气球，球壳质量为1kg。当大气压力为750mmHg、温度为20C时，浮力为11.2N。试求其中氢气的质量和表压力。［解］:如右图所示，氢气球在空气中所受的总浮力为该气球排出同体积的空气的重量，该重量应该等于氢气球所受浮升力，球壳重量以及氢气重量之和，有此可得:所以氢气的表压力由mH2_Ph2V

飞所以氢气的表压力由mH2_Ph2V

飞2t(PgB)Rh2t可得-750133.322410」=0.4150barPg二mH2Rh2T

~V~0.23014124.2293.152汇1053-4汽油发动机吸入空气和汽油蒸气的混合物，其压力为 0.095MPa。混合物中汽油的质量分数为6%,汽油的摩尔质量为114g/mol。试求混合气体的平均摩尔质量、气体常数及汽油蒸气的分压力。［解］:由混合气体平均分子量公式(3-20)式可得：3-5 50kg废气和75kg空气混合。已知：废气的质量分数为wC°2=14%，Wb2=6%，wHO=5%，Wn2=75%

空气的质量分数为wO=23.2% wN=76.8%求混合气体的：(1)质量分数；(2)平均摩尔质量；(3)气体常数。［解］:(1)混合气体的质量成分可由(3-11)式求得：(2)混合气体的平均分子量可由(3-20)式求得Mmix= ——= 1 =28.8697(3)混合气体的气xgi/Mi0.056/44.0110.1632/32.000.02/18.0160.7608/28.016体常数可由(3-21)式求得：3-6同习题3-5。已知混合气体的压力为0.1MPa，温度为300K。求混合气体的：(1)体积分数；⑵各组成气体的分压力；(3)体积；(4)总热力学能(利用附表2中的经验公式并令积分常数C=0)。［解］:(1)混合气体的容积成份可由(3-18)式求得。(2)各组分气体的分压力可由(3-22)式求得：混合气体的总容积可由理想气体的状态方程求得：⑷混合气体在300K时的总内能可由Umix=mmixUmix=mmix^00°9如町计算3-7定比热容理想气体，进行了12、43两个定容过程以及14、23两个定压过程(图3-18)。试

证明：q123:q143精心整理精心整理精心整理精心整理页眉内容

［证明］:方法1)把P-V图上过程移到T-S图上就容易证明了。如图3-11所示，可见

因为面积A>面积B

所以qi23>qi43

方法2)由图3-11可知所以q123~'q143=R(T3——R(T4—T|)又因为工质是理想气体，故可将上式改写为：

而V3-V2二V4-V1(1>2定容，4、3定容)，

R^>P4(图中可见)

所以P3(V3-V2).RM-V1)即q123>q1433-8某轮船从气温为-20C的港口领来一个容积为40L的氧气瓶。当时压力表指示出压力为15MPa。

该氧气瓶放于储藏舱内长期未使用，检查时氧气瓶压力表读数为 15.1MPa，储藏室当时温度为17°C。问该氧气瓶是否漏气？如果漏气，漏出了多少(按理想气体计算，并认为大气压力

pb?0.1MPa)?［解］:V=401=40103=40000cm3=0.04m3FO2=26.5Kgf/(kg・K)3-9在锅炉装置的空气预热器中(图3-19)，由烟气加热空气。已知烟气流量qm=1000kg/h;空气流量qm=950kg/ho烟气温度t1=300C，t2=150C，烟气成分为wCO=15.80%，Wo?=575%，Wh2。6.2%，w^=72.25%。空气初温t1=30C，空气预热器的散热损失为5400kJ/h。求预热器出口空气温度(利用气体平均比热容表)。［解］:根据能量平衡，烟气放出的热量应该等于空气所吸收的热量和预热器散失热量之和即：1)烟气放出热量由热力学第一定律可知烟气放出热量等于烟气经过预热器后的焓降：空气吸收的热量空气出口温度t2由热力学第一定律可知，空气吸收的热量等于空气经过预热器后的焓升：

所以t2=(Q空吸/m'+Cp00t1)/Cp0=(159587/950+1.005%30)|0

经多次试凑计算得t2=196°C3-10空气从300K定压加热到900K。试按理想气体计算每千克空气吸收的热量及熵的变化：按定比热容计算；利用比定压热容经验公式计算；利用热力性质表计算。［解］:(1)qp二h=h2-h1二Cp0(T2-「)=1.005(900-300)=603kJ/kg页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理qp=#CpodT=.ao(T2J)壬疋_Tj)奇①3一才)罟卍一T；)TOC\o"1-5"\h\z0.06791 2 2 0.1658 3 3 0.06788 4 4(2) =0.9705(900-300) (900-3002) (900-3003) (900-3004)2 3 4=582.324.4476 38.7972-10.9966=634.55kJ/(kg・K)S=T^dT=a°ln^色⑴一T)善⑴2-T,2)•詈(T；一T『)=0.9755In900-0.06791(900-300)10’ 0.1658(9002一3002)10300 20.0678830.067883_9 3 310 (900-300)=1.06620 0.040760.59688-0.0158839=1.1508kJ/(kg*K)(3)

由T1=300K，查附表5得:h=300.19kJ/kg,Sr^1.70203kJ/(kg*K)T1T2=900K，查附表5得：h2=932.93kJ/kg,S0=2.84856kJ/(kg・K)T2所以qp=.h=h2-h1=932.93-300.19=632.74kJ/kg' '■«x I |III,I※在以上三种计算方法中，第二种方法按热力性质表计算较准确，但即便用最简单的定比热方法计算与之相差也很小iqp瓷5%，也(AS)£4%，但都超过5%，—般也是满足工程计算精度要求的。八--3-11空气在气缸中由初状态「=300K、p1=0.15MPa进行如下过程：定压吸热膨胀，温度升高到480K;先定温膨胀，然后再在定容下使压力增到0.15MPa，温度升高到480K。试将上述两种过程画在压容图和温熵图中；利用空气的热力性质表计算这两种过程中的膨胀功、热量，以及热力学能和熵的变化，并对计算结果略加讨论。［解］:⑴、(2)要求的两个过程在P-V图和T-S图中表示如图a、b所示。(1)空气按理想气体处理，查附表5得:T1=300K时，h1=300.19kJ/kg，u^214.07kJ/kg，ST°=1.70203kJ/(kg・K)T1可=480K时，①=482.4kJ/kg，u2=344.70kJ/kg， =2.17760kJ/(kg・K)所以对2定压吸热膨胀过程有(2)对1-TT即先定温膨胀，然后再定容压缩过程有对1-1定温膨胀过程：所以吩。2871300所以吩。2871300『器=40.48kJ/kg对1-定容压缩过程:^Vv=0图a图b因为1'—是定容过程，所以p'=3lp2T2因而或所以对整个1—1 过程来说有：精心整理精心整理精心整理精心整理页眉内容=州+W；=40.48+51.675=92.158kJ/kg（第二项是0,结果：40。48）现将（1）、（2）计算结果列表如下：Wq1(p)P51.678182.30130.63P0.47560.28352(T-V)40.48171.11130.630.47560.2366讨论:1、（1）、（2）两个过程的状态参数的变化量是相等的：如,：u、厶s与具体过程无关，而只与始

终两状态有关，进一步表明状态参数的特性。2、（1）、（2）两个过程的传热量q和作功量W是不同的，说明q、W与具体过程有关：定压过程的

吸热量和作功量都比先定温后定容过程要多。3-12空气从T1=300K、p1=0.1MPa压缩到p2=0.6MPa。试计算过程的膨胀功（压缩功）、技术功和

热量，设过程是（1）定温的、（2）定熵的、（3）多变的（n=1.25）。按定比热容理想气体计算，不考虑

摩擦。［解］:依题意计算过程如下：（1） 定温过程计算（2） 定熵过程计算（3）多变过程计算r日.25（相关处都换成n）现将计算结果列表如下：j/■..T-154.324-154.324-154.324S-143.138-201.5130-148.477-185.596P -55.595※从以上结果可见，定温压缩耗功最小，因为在定温压缩过程中，产生的热量及时散出去了，在相同压力下比容较小，所以消耗的技术功较少；对定熵压缩来说，由于是绝热的，压缩产生的热量散不出去，使得工质的温度升高，在相同压力下比容较大，所以消耗的技术功较多。在实际压缩过程中，定温压缩做不到，而等熵压缩又耗功较多，因此多采用多变压缩过程，此时工质在压缩过程中的温度既不像定温压缩那样不升高，也不像定熵压缩那样升高太多，而是工质温度升高又同时向外散热，压气机散出热量和消耗的功都介于二者之间。此三个不同的压缩过程在 P-V图及T-S图中的表示如下。'■L \t 耗功|WtT|<|Wtn|<|Wts|耗功|qT|>|qn|>|qs|13空气在膨胀机中由T1=300K、p1=0.25MPa绝热膨胀到p2=0.1MPa。流量qm=5kg/s。试利用空气热力性质表计算膨胀终了时空气的温度和膨胀机的功率：（1）不考虑摩擦损失（2）考虑内部摩擦损失

已知膨胀机的相对内效率［解］:（1）不考虑摩擦损失，又是绝热膨胀，故属于等熵膨胀过程，

故由T|=300K，查附表5得h=300.19kJ/kg，Fh=1.3860因为尺2=Pr1*巳=1.3960 0.5544R 0.25由Pr2=0.5544在附表5中插值求出T2s再由T2s=230.76K查附表5得h2s=230.78kJ/kg

所以WtsF-h2s=300.19-230.78=69.41kJ/kg

页眉内容因而PS=Wts =69.415=347.05kW⑵当ri=咚=0.85，考虑摩擦损失有:Wts所以W［二hi_h2贝Uh2二hi-Wt=300.19—59=241.19kJ/kg再由h2反查附表5,得t2=241.19K*3-14计算习题3-13中由于膨胀机内部摩擦引起的气体比熵的增加（利用空气热力性质表）［解］:由T,=300K时，查附表5得S0=1.70203kJ/（kg・K）T2=241.19K时，查附表5得S0=1.48311kJ/(kg・K)所以Asp=£—s；—Rln邑=1.48311—1.70203—0.2871Gn-01=0.04415kJ/（kg・K）P 0.253-15天然气（其主要成分是甲烷CH4）由高压输气管道经膨胀机绝热膨胀作功后再使用。已测出天然气进入膨胀机时的压力为4.9MPa,温度为25C。流出膨胀机时压力为0.15MPa,温度为-115C。如果认为天然气在膨胀机中的状态变化规律接近一多变过程，试求多变指数及温度降为0C时的压力，并确定膨胀机的相对内效率（按定比热容理想气体计算，参看例 3-10）。［解］:查附表1得CH4R=O.5183kJ/（kg?K）,Cpo=2.227kJ/（kg?K）,o=K3O3（1）由于天然气在膨胀透平中的状态变化规律接近于一多变过程，故有卫=P2 ，即273・15一115一口T1 R 273.15-25 49解之，H=1.22235符号）J 1.2223⑵JcT0「叮 「273.15再⑵JcT0=49" =30.27bar(298.15丿（3）wtn=h1-h2=Cp0（T!-T2）=2.227（298.15-158.15）=311.78kJ/kg所以相对内效率3-16压缩空气的压力为1.2MPa，温度为380K。由于输送管道的阻力和散热，流至节流阀门前压力

降为1MPa、温度降为300K。经节流后压力进一步降到0.7MPa。试求每千克压缩空气由输送管道

散到大气中的热量，以及空气流出节流阀时的温度和节流过程的熵增（按定比热容理想气体进行

计算）。［解］:管道流动是不作技术功的过程，根据能量方程则有：q=△H=Cp0（T2千）=1.005(300-380)=—80.4kJ/kg理想气体节流后温度不变，则T3=T2=300K

节流熵增：△S=-RIn盘=0.2871ln!°P2 0.7=0.1024kJ/kg?K3-17温度为500K、流量为3kg/s的烟气（成分如习题3-9中所给）与温度为300K流量为1.8kg/s的空气（成分近似为Xo=21%,Xn=79%）混合。试求混合后气流的温度（按定比热容理想气体计算）。［解］:先求空气的相对质量成分页眉内容gn2=1-'002=1-0.233=0.767,查出Cp,o2=0.917,Cp,N2=1.039,Cp,H2o=1.863,再求混合后温度2.124103 厂426.88K=153.73c4.9763-18某氧气瓶的容积为50L。原来瓶中氧气压力为0.8MPa、温度为环境温度293K。将它与温度为300K的高压氧气管道接通，并使瓶内压力迅速充至 3MPa（与外界的热交换可以忽略）。试求充进瓶内的氧气质量。［解］:快速充气过程：p1=0.8MPa，匚=293K，=300KP2=3MPa，x：0=1.396充气后温度t2:充入质量：3-19同习题3-18。如果充气过程缓慢，瓶内气体温度基本上一直保持为环境温度 293K。试求压力同样充到3MPa时充进瓶内的氧气质量以及充气过程中向外界放出的热量。［解］:等温充气：T2 =293K，T0=300K3-2010L的容器中装有压力为0.15MPa温度为室温（293K）的氩气。现将容器阀门突然打开，氩气迅速排向大气，容器中的压力很快降至大气压力（0.1MPa）。这时立即关闭阀门。经一段时间后容器内恢复到大气温度。试求：（1）放气过程达到的最低温度；（2）恢复到大气温度后容器内的压力；（3）放出的气体质量；（4）关阀后气体从外界吸收的热量。［解］:V=10L=1010-3m3，口=0.15MPa， =293K，绝热放气p2=0.1MPa工质氩气：R=0.2081kJkiJK，Cp0=0.5208，Cv0=0.3127， .0=1.665（1）绝热放气按定熵膨胀求T2（2）由t2=249.2K，恢复到大气温度（室温）293K要经历一个定容加热过程，压力随温度升高

而增加（3）绝热放气放出气体质量（4）关闭阀门后从外界定容吸热3-21空气的初状态为0C、0.101325MPa,此时的比熵值定为零。经过（1）定压过程、⑵定温过程、（3）定熵过程、（4）n=1.2的多变过程，体积变为原来的（a）3倍；（b）1/3。试按定比热容理想气体并利用计算机，将上述四个膨胀过程和四个压缩过程的过程曲线准确地绘制在 p-v和T-s坐标系中。错误！未指定顺序。错误！未指定顺序。 第四章热力学第二定律例题页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理例4-1先用电热器使20kg、温度to=2OC的凉水加热到ti=80°C，然后再与40kg、温度为20C的凉水

混合。求混合后的水温以及电加热和混合这两个过程各自造成的熵产。水的比定压热容为 4.187kJ/(kgK)；水的膨胀性可忽略。［编题意图］实际过程中熵产的计算是本章的重点和难点之一，本题的目的在于检测和练习电热器

加热造成的熵产和不等温水混合过程中的熵产的分析计算。［解题思路］电加热水过程引起熵产是由于电功转变为热产，水吸收这个热后其自身温度逐渐上升，这是一个不断积累过程，需通过微元热产量 ；.Qg与水变化的水温T之比这个微元熵产的积分求得。要求凉水与热水混合造成的熵产，必须先求出 20kg80C的水放热的熵减与20C的凉水吸热的熵增，这种内热流造成的熵产也是个逐渐积累的过程，也需积分求得。整个加热混合造成的总熵产由二者相加得到。［求解步骤］设混合后的温度为t，则可写出下列能量方程：即20kg4.187kJ/(kgoC)C80o「t=40kg4.187kJ/(kgoC)t「20°C从而解得t=40C(T=313.15K)电加热过程引起的熵产为=15.593kJ/K混合过程造成的熵产为

总的熵产由于本例中无熵流(将使用电热器加热水看作水内部摩擦生热)，根据式( 4-12)可知，熵产应等于热力系的熵增。熵是状态参数，它的变化只和过程始末状态有关，而和具体过程无

关。因此，根据总共60kg水由最初的20C变为最后的40C所引起的熵增，也可计算出总的

熵产：［讨论］本例题中还给出了一种更为简便的计算总熵产的方法。由于整个系统没有与外界热交换而引起的熵流，像这种绝热闭口系的熵产生等于它的熵增。熵是状态参数，它的变化只与始末状态有关，而与经历的先电加热再混合的具体过程无关。从总的效果来看，可以看成总共有 60kg20C水变为最后40C所引起的熵增，也就是最后要求的总熵产。例4-2某换热设备由热空气加热凉水(图4-5)，已知空气流参数为:开口系水1'=200oCa=0.12MPa开口系水1't2=80°C P2=0.11MPa? 水流的参数为

tr=15°C，p：=0.空气MpaPat2=70C，p2=0.115MPa每小时需供应2t热水。试求(1)热空气的流量；(2)由于不等温传热和流动阻力造成的熵产不考虑散热损失；空气和水都按定比热容计算。空气的比定压热容 图P=1.005kJ/(kgK);水的比定压热容Cp：=4.187kJ/(kgK)

［编题意图］这是典型的在没有散热损失条件下，热平衡和熵产计算问题。重点是检测和练习冷热流体间壁式（非混合）不等温传热和流动阻力造成的熵产的分析计算能力。［解题思路］首先根据热空气与凉水间换热的热平衡方法求出热空气的质量流量，然后再求出由于

热空气与凉水之间不等温传热和热空气与凉水的流动阻力造成的熵产。［求解步骤］（1）换热设备中进行的是不作技术功的稳定流动过程。根据式（ 3-132）,单位时间内热空气放出的热量Q二qmhi小二qmCp右丄

水吸收的热量Qyqmh2-hq］=mCpt?-t「没有散热损失，因此二者应该相等:所以热空气的流量为（2）该换热设备为一稳定流动的开口系。该开口系与外界无热量交换（热交换发生在开口系内

部），其内部传热和流动阻力造成的熵产可根据式（4-18）计算：［讨论］从略例4-3将500kg温度为20C的水用电热器加热到60C。求这一不可逆过程造成的功损和可用能的损失。不考虑散热损失。周围大气温度为20C,水的比定压热容为4.187kJ/（kgK）。［编题意图］主要是为了检测功损和可用能的损失（即火用损两个概念之间的区别与计算方法。［求解步骤］在这里，功损即消耗的电能，’它等于水吸收的热量，如［求解步骤］在这里，功损即消耗的电能，’它等于水吸收的热量，如可用能损失如图中面积13451所示，即El:::WL,可用能的损失小于功损。图中面积1231即表示这二者之差。这一差值也就是

500kg、60E的水（对20C的环境而言）的可用能［讨论］功损和可用能的不可逆损失是不同的概念。功损来自摩擦生成的热产4-1可用能的不可逆损失来自物体的内摩擦和物体间的不等温传热，即便它们都是来自摩擦，二者的数值也不完全相等。如本例题结果所示。功损可以表示为 WL=TdS孤二Tm（AS）孤，而可用能不可逆损失可以表示为El二T0（「S）孤。即使CS）孤相同，Wl也不一定等于El，这取决于Tm，当Tm=T°时，El；当Tm:::T0时，WL：：：El；当TmT0时，WL-El，本例题就属于后面这种情况。可用能不可逆损失是真正的损失，而在本例中的功损不完全是最终的损失，其中还有部分可用能。例4-4压力为1.2MPa、温度为320K的压缩空气从压气机站输出。由于管道、阀门的阻力和散热，到车间时压力降为0.8MPa，温度降为298K。压缩空气的流量为0.5kg/s。求每小时损失的可用能（按定比热容理想气体计算，大气温度为20T，压力为0.1MPa）［编题意图］检测和练习流动工质可用能损失的概念和计算方法。页眉内容页眉内容页眉内容页眉内容精心整理精心整理［解题思路］可用能的不可逆损失或称为火用损，一般可以用El=円理-W公式计算，而对不做技术功Wt=0的流动过程而言，EL=Wt理=Exi_Ex2=qm（exi_eX2）。也可以用孤立系熵增与大气温度乘积求出，即用El=t0c）S）孤立系来计算，本例题中给出两种计算方法。［求解步骤］对于管道、阀门，技术功Wt=0。根据式（4-36）可知输送过程中的不可逆损失等于管道

两端的火用1（火用!）：也可以根据式（4-37）由孤立系的熵增与大气温度的乘积来计算此不可逆火用损。每小时由压缩空气放出的热量等于大气吸收的热量：所以E；=T°AS孤立系=29315KX21644kJ/（Kh）=63451kJ/h［讨论］从略例4-5同例4-2。求该换热设备损失的可用能（已知大气温度为20°C）。若不用热空气而用电炉加热水，则损失的可用能为若干？［编题意图］通过具体算例来验证用电加热水造成的可用能损失是用热空气加热水的数倍（ 3倍多），告诫读者用电加热器获得热量会造成很大的能质损失，虽然方便但是不符合节能原则，因该尽可能避免采用这种获得热量的方式，这也是为了热力学第二定律后应该掌握的节能原则。［求解步骤］可以将该换热设备取作一孤立系，如图4-19所示。该孤立系的熵增等于熵产［式（4-16）］，它与例4-2中按开口系计算所得的熵产相同。所以，根据式（4-37）可知该换热设备

的可用能损失为若不用热空气而用电炉加热水，则该孤立系的熵增即为水的熵增。这时的可用能损失为用电加热水造成的可用能损失是用空气加热水时的 3倍多。可见由电热器获得热量是不符合节能原则的。［讨论］从略思考题自发过程是不可逆过程，非自发过程是可逆过程，这样说对吗？答：这样说不对，诚然自发过程是不可逆过程，但非自发过程却并非是可逆过程，而是不可能自发进行的过程。热力学第二定律能不能说成机械能可以全部转变为热能，而热能不能全部转变为机械能 ”？为什么？答：不能这样说。机械能固然能无条件地变成热能，而热能也能在一定条件下全部变成机械能。如理想气体进行的等温膨胀过程，就是把所吸收的热全部变成膨胀功了。但这时气体状态发生了变化，比容变大了 这就是条件。与大气温度相同的压缩气体可以从大气中吸热而膨胀作功（依靠单一热源作功）。这是否违背热力学第二定律？答：这并不违背热力学第二定律，开尔文-普朗克的说法是：不能制造出从单一热源吸热而使它全部转变为功的循环发动机。而压缩气体膨胀做功并非是循环发动机，气体工质膨胀后，并不回到原状态而完成闭合循环。在这里热能转变为机械能是以气体膨胀为必要的补充条件。精心整理4•闭口系进行一个过程后，如果熵增加了，是否能肯定它从外界吸收了热量？如果熵减少了，是否能肯定它向外界放出了热量？答：从闭口系的熵方程ds=、Sf亠ESg可知，如果ds0,那、：Sf7Sg0也不能断定sf0，因而不能肯定闭合系从外界吸收了热量。当dsf=0，甚至dsf：：：0（放热）但只要负熵流的绝对值小于熵产，闭口系的熵还是增加了的。如气体的不可逆绝热压缩就属于既增熵又绝热的过程。反过来，当闭口系的熵减小时，能肯定它向外放出了热量。因为 ds：：：0那■:.Sf〔.Sg:::0，而■:.Sg_0，所以必须：.sf<0，才能保证ds：：：0，故此时可以肯定闭系外向散热。5.指出循环热效率公式t=1-Q2Q和t=1-TTT2各自适用的范围（T|和T2是指冷源和热源的温度）

答：第一个公式适用于任何工质进行的任意循环；第二个公式适用于任何工质进行的可逆卡诺循

环或可逆的回热卡诺循环下列说法有无错误？如有错误，指出错在哪里：（1）工质进行不可逆循环后其熵必定增加；（2）使热力系熵增加的过程必为不可逆过程；（3）工质从状态1到状态2进行了一个可逆吸热过程和一个不可逆吸热过程。后者的熵增必定

大于前者的熵增。答：（1）这种说法有错误。因为熵是状态函数，工质在实完成了一个循环后回到原状态其熵不变，不管循环是否可逆。（2） 这种说法有错误。因为闭口系增熵的原因有两个，即吸热和不可逆损失（对开口系则还应该增加流入质量这个因素）。所以使热力系熵增的过程未必都是不可逆过程，如等温吸热过程是增熵过程，同时又可能是可逆过程。可见增熵未必不可逆，不可逆也未必增熵。（3） 这种说法有错误。熵只是状态参数，只取决于状态，而与如何达到这一状态无关。当工质的初始和终结态1和2指定以后，不管中间进行的过程特性如何，熵的变化（ S2-0）也就完全确定了。因此，在这种条件下不能说不可逆过程的熵增大于可逆过程的熵增。既然能量是守恒的，那还有什么能量损失呢？答：热力学第一定律告诉我们能量在转移和转换过程中，能量数量是守恒不变的，但是由于在能量转移和转换的实际过程中不可避免地存在各种不可逆因素，如相对运动的物体之间的摩擦以及传热过程中的温差，等等，这些不可逆因素总会造成能量转移和转换后能量品位的降低和做功能力的减少，而这种降低或减少不是能量数量上的而是能量质量上的，即由可用能变成废热的不可逆损失，这就是热力学第二定律所揭示的另外一种意义上的能量损失。习题1设有一^诺热机，工作在温度为1200K和300K的两个恒温热源之间。试问热机每作出1kW・h功需从热源吸取多少热量？向冷源放出多少热量？热机的热效率为若干？［编题意图］通过习题4-1,习题4-2和习题4-3三个题具体算例验证卡诺定理看出，无论采用什么工质（4-1采用任意介质，4-2采用空气介质，4-3采用氩气介质）、无论采用怎样的循环（4-1和4-2

种是无回热卡诺循环，4-3中是有回热卡诺循环），当热源温度（T1=1200K）和冷源温度（T2=300K）取定不变时，三个卡诺循环有相同的确定不变的循环热效率（ 75%）。这样编选这三个习题的目的之一；目的之二是通过习题4-3证聊，如果不采用回热方式，过程卅吸收的热量由热源供给，过程23所放出的热量由冷源放出，由于这种不等温供热过程必然引起整个孤立系的熵增，从而导致循环热效率的下降。［求解步骤］卡诺热机的热效率可由(4-20)式求得：再由式(4-21)式得热机从热源吸收热量向冷源放出热量Q2c=Qic—Woe=4800—3600=1200kJ【讨论】从略4-2以空气为工质，在习题4-1所给的温度范围内进行卡诺循环。已知空气在定温吸热过程中压力由8MPa降为2MPa。试计算各过程的功和热量及循环的热效率(按定比热容理想气体计算)。解：空气按理想气体处理。所进行的卡诺循环如右图所示(以为. 12解：空气按理想气体处理。所进行的卡诺循环如右图所示(以为. 12定温吸热过程p』MPaT\由(3-83)式可得123等熵膨胀过程—［34定:~|ITF2=2MPaIT.温压缩过程所以定熵压缩过程因而Wts —hi=3。0.19—1277q79=—977.60kJ/kg卡诺循环热效率tc°W0^q0cWlc C|lc477.6kJ卡诺循环热效率tc°W0^q0cWlc C|lc476.6kJ</kg可见卡诺循环热效率tc丄75%与(4-1)题结果一样Tiz+200<回热_2IT2=300K图4-204-3以氩气为工质，在温度为1200K和300K的两个恒温热源之间进行回热卡诺循环(图4-20)。已知Tiz+200<回热_2IT2=300K图4-20如果不采用回热器，过程4-1由热源供热，过程右3向冷源排热。这时循环的热效率为若干？由于不等温传热而引起的整个孤立系(包括热源、冷源和热机)的熵增为若干(按定比热容理想气体计算)？解：查附表1，得Ar，Cp。=0.5208kJ/(kgLk)，R=0.2081kJ/(kgLk)# 12定温吸热膨胀过程：—*■ 23定压放热过程— 34等温放热压缩过程—*■ 41定压吸热过程回热卡诺循环热效率

【讨论】从略4-4两台卡诺热机串联工作。A热机工作在700C和t之间；B热机吸收A热机的排热，工作在t和20T之间。试计算在下述情况下的t值：(1)两热机输出的功相同；(2)两热机的热效率相同。精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理精心整理精心整理页眉内容［解题思路提示］先写出两热机⑴如图中所示，已知Wa=Wb又因为tc=1To；Tl 11■又因为tc=1To；Tl 11■Q2 T2Qo ToQ0=1Qi即虫=卫Qi Ti因为Wa=WbTQ'fA一也YaTo)Qi=(1一学2。"’To Q2所以(1Ti经整理可得咕T2To⑵to,A=1―.t.=20'C0Ti又因为tc,A二tc,B

所以i_To=i_T2Ti To即To,T2Ti To所以To二Ti・T2=.'(700273.i5)(20273.i5)=534.i2K答案：⑴360(2)260.974-5以Ti、T2为变量，导出图4-21a、b所示二循环的热效率的比值，并求「无限趋大时此值的极

限。若热源温度Ti=i000K冷源温度T2=300K则循环热效率各为若干？热源每供应iOOkJ热量，图b所示循环比卡诺循环少作多少功？冷源的熵多增加若干？整个孤立系(包括热源、冷源和热机)的熵增加多少？T^-2iiT -AS(Ti-T2)TT所示循环比卡诺循环少作多少功？冷源的熵多增加若干？整个孤立系(包括热源、冷源和热机)的熵增加多少？T^-2iiT -AS(Ti-T2)TT=i-互化=2 Ti 丄伞S(Ti+T2)T*T2［解］(i)3Ti+一.十22卫iT2a)JT22T2「b)limA二J-ST|-jS1(2)「=i000K,T2=300K4-6试证明：在压容图中任何两条定熵线(可逆绝热过程曲线)不能相交；若相交，则违反热力学第二定律。采用反证法来证明，如右图所示若两条定熵线ab、cb交于b点，再做一定温线ca，则abca构成一循环。Qi为从热源吸收的热

量，Q2为向冷源放出的热量。因为cb为绝热过程，所以q2=0，则循环热效率由于t=1这样就违反了热力学第二定律，变成从单一热源吸收全部变成功了。引出这个错误

结论的原因是定熵线相交了，因而可证明在压容图中，两条定熵线是不能相交了。4-73kg空气，温度为20C，压力为1MPa向真空作绝热自由膨胀，容积增加了4倍（增为原来

的5倍）。求膨胀后的温度、压力及熵增（按定比热容理想气体计算）。［解］由热力学第一定律g=du 可知，因为是绝热自由膨胀所以必q=0（绝热）E‘w=0（自由膨胀不作功）所以得到du=0，空气可当理想气体处理，所以dT=0，可见向真空自由膨胀后

空气的温度未变，T2=T|，则有所以，膨胀后的压力为F2=Pit］1=1況2=02MPa5 5膨胀后的温度为t^t^20C膨胀后的熵增量1.3862（代替上数）4-8空气在活塞气缸中作绝热膨胀（有内摩擦），体积增加了 2倍，温度由400K降为280K。求每千克空气比无摩擦而体积同样增加2倍的情况少作的膨胀功以及由于摩擦引起的熵增，并将这两个过程（有摩擦和无摩擦的绝热膨胀过程）定性地表示在压容图和温熵图中（按空气热力性质表计算）。［解］由附表5查T^400K时，U|=286.16kJ/KT2=280K时，u2：=199.75kJ/（kgLK）所以，有内摩擦时的绝热膨胀功为而无内摩擦时绝热膨胀功即为等熵膨胀功（按定比理想气体计算）

每kg空气有内摩擦得绝热膨胀功比等熵膨胀功少作功为：

由内摩擦引起的熵增在计算等熵膨胀功时，如果不采用定比热理想气体时，则亦可利用空气性质表计算如下：对

等熵（膨胀）过程AS=0，则有S2反查附表5得T2s=264.2K，由此查表u2s=188.45kJ/kg所以，Ws=山-u2s=286.16-188.45=97.71kJ/kg

因而：卫W=WS—W=97.71—86.41=11.30kJ/kg在这里可以认为按空气热力性质表计算的 ：W比按定比理想气体计算得要准确些。有内摩擦得绝热膨胀过程与内摩擦得绝热膨胀过程（等熵过程）在 P-V和T-S图中的定性表示如下：4-9将3kg温度为0C的冰，投入盛有20kg温度为50C的水的绝热容器中。求最后达到热平衡时的温度及整个绝热系的熵增。已知水的比热容为4.187kJ/（kg•K）,冰的融解热为333.5kJ/kg（不考虑体积变化）。［解］由题已知条件为冰的质量3kg；冰的温度t0=0；C；冰的熔解热=333.5kJ/kg水的质量m=50kg；水的温度t°=50C水的比热Cp=4.187kJ/（kgLK）页眉内容页眉内容页眉内容页眉内容第一步：需要求出3kg温度为0C的溶解为0'c的水所需要的溶解热因为是绝热闭口系，所以所需的溶解热由20kg,50c的水供给，所以这时热水由于传给冰热量使它融化而本身温度下降为t,由热量平衡可得：所以t^t^— 50一3333.5mCp第二步：3kg0C的凉水和20kg,38.05临的热水混合到热平衡时设温度为t，则电热量平衡方程可得：所以t=mtl=2“38.05=33.09cmm320第三步：求整个绝热系的熵增：1)冰融化时由于不等温传热引起的熵增2)3kg0C的水与20kg38.05°C的水混合时由不等温传的熵增所以，S绝热系「Q$2=0.507430.09088=0.59831kJ/K4-10有二物体质量相同，均为m比热容相同，均为Cp(比热容为定值，不随温度变化)初温为Ta，B物体初温为Tb(Ta>Tb)。用它们作为热源和冷源，使可逆热机工作于其间，直至二物体温度相等为止。试证明：(1)二物体最后达到的平衡温度为(2)可逆热机作出的总功为(3)如果抽掉可逆热机，使二物体直接接触，直至温度相等。这时二物体的熵增为［证明］(1)Tm可由计算熵增办法证明。将热源Ta、冷源TB和热机考虑为一个孤立系，因整个过程是可逆的，因此尿弧=00二热机+mf^B+O■T即 TdT TdT=mCp］m£T+mCpTTm£Tptat ptbt=mCpInT^+mCpIn=0pTa pTb=38.05c204.187时，达=mTa3kg

t「=O：'C1Q20kg水t0=50：'CQ=0热引起A物体所以Tm二、Ta血(2)可逆热机作出的的总功W0=Qa_QbW0二mCp(TA-Tb)-mC)p(Tm-Tb)即 二mCp(TA-2TmTb)=mCp(TAtb-厶口工)(3)抽掉A,B间的热机后，贝UQA=QB即TbWdQb所以Tm<(TaTb)热源熵增精心整理精心整理精心整理精心整理精心整理页眉内容冷源熵增整个孤立系熵增：若采用定比热理想气体为工质，可逆热机的循环定性表示如下：11求质量为2kg、温度为300C的铅块具有的可用能。如果让它在空气中冷却到 100C，则其可用能损失了多少？如果将这300C的铅块投入5kg温度为50C的水中，贝冋用能的损失又是多

少？铅的比热容Cp=0.13kJ/（kg •K）;空气（环境）温度为20C。［解］可用能就是在给定条件下变化到环境温度时的最大有功，考虑铅块放热时温度下降，属

于变温有限热源的做功问题，于是有可用能计算公式为所以则.Exq（300C>100：'C）二-21.70-（-2.41）=-19.29kJ将300E的2kg铅块投入5kg温度为50C的水中后，依热平衡方程可求出平衡温度为t3=53.07；C于是则Exq（30_53.07k）一21.70一（一°.45）一21.25kJ4-12压力为0.4MPa温度为20C的压缩空气，在膨胀机中绝热膨胀到0.1MPQ温度降为：56°C，然后通往冷库。已知空气流量为1200kg/h，环境温度为20C，压力为0.1MPa,试求：（1）流进和流出膨胀机的空气的比；（2）膨胀机的功率；（3）膨胀机中的不可逆损失。

第五章气体的流动和压缩

思考题既然c=.kT对有摩擦和无摩擦的绝热流动都适用，那么摩擦损失表现在哪里呢 ？答：对相同的压降（p*_p）来说，有摩擦时有一部分动能变成热能，又被工质吸收了，使h增大，从而使焓降（h*-h）减少了，流速C也降低了（动能损失）。对相同的焓降（h*-h）而言，有摩擦时，由于动能损失（变成热能），要达到相同的焓降或相同的流速 C,就需要进步膨胀降压，因此，最后的压力必然降低（压力损失）。为什么渐放形管道也能使气流加速？渐放形管道也能使液流加速吗？答：渐放形管道能使气流加速一是对于流速较高的超音速气流而言的，由dA=dV=dC=（M2-1）dC可知，当dA0时，若dC0，则必M・1，即气体必为超音速气流。超音TOC\o"1-5"\h\zAVC C速气流膨胀时由于理=理_匹（V--A）而液体dV.Q，故有理一些，对于渐放形管有出.o，AVC V AC A则必：：：0，这就是说，渐放形管道不能使液体加速。C在亚音速和超音速气流中，图5-15所示的三种形状的管道适宜作喷管还是适宜作扩压管 ？(a)(b)a)dA：：0时(c)当M：：1时，必dC0，适宜作喷管

页眉内容当M1时，必dC：：：0，适宜作扩压管b）dA>0时当M：,1时，必dC：：：0，适宜作扩压管当M>1时，必dC*O，适宜作喷管C）当入口处M：：：1时，在dA：：：O段dC0;在喉部达到音速，继而在dA0段dC：：：0成为超音速气

流，故宜作喷管（拉伐尔喷管）当入口处M1时，在dA：：：O段，dC:::0;在喉部降到音速，继而在dC:：:0成为亚音速气流，故宜作扩压管（缩放形扩压管）。有一渐缩喷管，进口前的滞止参数不变，背压（即喷管出口外面的压力）由等于滞止压力逐渐下降到极低压力。问该喷管的出口压力、出口流速和喷管的流量将如何变化答：如右图所示分三种情况来分析Pi工作在相同的口压力、出口示的右边一P2二Pc1） 当背压RFC时，随P八流速Pi工作在相同的口压力、出口示的右边一P2二Pc2） 当背压&=PC时，P2二-P2，流速C2=CC，流量3）当背压&：:：巳时，C2二Cc，m二mmax，R=&有一渐缩喷管和一缩放喷管，最小截面积相同，一同滞止参数和极低的背压之间（图5-16）。试问它们的出流速、流量是否相同？如果将它们截去一段（图中虚线所段），那么它们的出口压力、出口流速和流量将如何变化答：D（a）、（b）两喷管在截去一•答：4）（a）答：D（a）、（b）两喷管在截去一(a)即有C2a (a)即有C2a ， P2am2a=mmax（b）是缩放喷管，可以得到超音速流动，其出口必处于超音速状态，有 C2bCc，F2b：：：Pc，m2bpmmax=m2a 相同的喉部面积和参数）2）（a）、（b）两喷管在图中所示位置各截去一段后：（a）截后仍是渐缩喷管，C2a ，卩28=巳，巾28=Mmax>Mmax（因为出口面积增大了）（b）截后仍是缩放喷管,C2bC2bcc，氐：：：P2b：：：pcm2b二mmaxmmax二m2b（因为喉部面积和参数未变）习题1用管道输送天然气（甲烷）。已知管道内天然气的压力为 4.5MPa,温度为295K、流速为30m/s，管道直径为0.5m。问每小时能输送天然气多少标准立方米？［解］:或5-2温度为750C、流速为550m/s的空气流，以及温度为20C、流速为380m/s的空气流，是亚音速气流还是超音速气流？它们的马赫数各为若干？已知空气在750r时：0=1.335;在20r时"1.400。［解］:依音速公式（5-9）可得：

因而M1 =550/626.2=0.8783：：：1是亚音速气流因而M2p/a?=380/343.3=1.1069 1是超音速气流页眉内容页眉内容精心整理精心整理页眉内容页眉内容精心整理精心整理5-3已测得喷管某一截面空气的压力为0.3MPa温度为700K流速为600m/s。视空气为定比热容理想气体，试按定比热容和变比热容(查表)两种方法求滞止温度和滞止压力。能否推知该测量截面在喷管的什么部位？［解］:1)按定比热容计算，空气可认为是理想气体,由(5-24)式和(5-25)式可得：2)按变比热容查表计算a)按平均比热计算，由700KS附表3Cpo=l.031kJ/(kg・K)b)按比热经验公式计算，由附表2查得空气C'p0经验公式为

要判断所测截面位置必先判断其流速是否超音速所以属于超音